Камеры ионизационные Кванты

Свободные электроны, возникающие при ионизации газа, ускоряются в электрическом поле ионизационной камеры и на пути к положительному электроду взаимодействуют с молекулами газа. Если кинетическая энергия электрона больше, чем энергия возбуждения встречающейся на пути молекулы, то может произойти возбуждение молекулы до более высокого энергетического уровня с потерей электроном части кинетической энергии. Возбужденные молекулы, прежде чем вступить во взаимодействие с другими молекулами, отдают свою энергию возбуждения, излучая световые кванты (люминесценция), или передают ее в виде колебательной энергии атомным ядрам (внутренняя конверсия). [c.143]

Регистрация у-квантов связана с образованием вторичных электронов в газе и стенках камеры, поэтому ее эффективность в значительной степени зависит от объема камеры, материала стенок, вида и давления газа. Преимущество ионизационных камер — в высокой стабильности. Правильно сконструированная и хорошо изготовленная камера может служить прецизионным измерительным элементом. Металлические камеры прочны, надежны и обладают неограниченным сроком службы. Использование их для измерений широких пучков у-квантов имеет особенное значение при производственном контроле технологических процессов. [c.30]

Поток у-квантов от основного источника 1 (рис. 8), проходя через кокс весовой воронки 2, уменьшается (увеличивается) с изменением его насыпной массы и, попадая в рабочую камеру 3, соответственно меняет величину ее ионизацион- [c.33]

Повышение эффективности регистрации у-квантов ионизационными камерами [7] [c.35]

Эффективность регистрации у-квантов увеличивается при заполнении ионизационной камеры инертным газом, а также при повышении давления этого газа [8]. Для дифференциально включенных ионизационных камер тот же эффект достигается при заполнении одной из них (опорной) воздухом при нормальном давле- 1 НИИ, а другой (рабочей) — инертным газом при нормальном или повышенном давлении. [c.35]

Конструктивные параметры слой контролируемого кокса й = 1,9 м (см. рис. 23) а = 4°05 и ф = 3°50 общая толщина железа на пути прохождения у-квантов равна 0,04 м, отсюда К = 3. Физические параметры Рк =0,5-10 кг/м 1 = = 7,63 Ю - м /кг. Отнощение коэффициентов /С1//С2 при заполнении рабочей ионизационной камеры криптон-ксеноновой смесью получили в предыдущем параграфе, т. е. т) = 3,2. Фактор накопления В рассчитали как дозовый Во, так как детектор в ИПК-1 —ионизационная камера. [c.62]

Наилучшим образом ионные приборы регистрируют поток а-и р-частиц, которые при объеме камер 1—2 л регистрируются полностью. Регистрация рентгеновского, у- и нейтронного излучения затрудняется малой ионизацией в объеме газа, поэтому состав газа в ионизационной камере подбирают в соответствии с видом и энергиями квантов регистрируемого излучения, а стенки ионного прибора покрывают специальными веществами, чтобы падающее первичное излучение преобразовывалось в другой вид излучения, ко- [c.308]

Для регистрации у-квантов и рентгеновского излучения используют газонаполненные детекторы с толстыми стенками — это могут быть как ионизационные камеры, так и газоразрядные счетчики, а также пол> -проводниковые детекторы с большой толщиной обедненной зоны. [c.76]

Ионизационная камера. Рентгеновские лучи, проходя через газ, вызывают его ионизацию. Если в ионизированном газе помещены электроды, то при приложении напряжения между ними возникает электрический ток. Это повторяется всякий раз, когда в межэлектродный промежуток попадает квант рентгеновского излучения. Так работают ионизационные детекторы рентгеновского излучения. Поглощение одного кванта вызывает ионизацию нескольких сотен атомов. Например, практически независимо от длины волны рентгеновского и 7-излучения на образование одной пары ионов в воздухе тра- [c.153]

Под действием приложенного к электродам напряжения ионы и электроны перемещаются к катоду и аноду. Если напряжение достаточно высокое (больще Уо, рис. 5.8), то величина протекающего через ионизационную камеру тока зависит только от числа квантов, попадающих в камеру в единицу времени, и их энергии. [c.154]

Величина ионизационного тока, возникающего в свинцовой камере при измерении сильного у-излучения, зависит от расстояния между препаратом и камерой. Однородный точечный препарат излучает поток у-квантов в телесном угле 4л. На каждый сантиметр расстояния а поток у-квантов ослабляется в 1/а раз. При измерениях с этой камерой целесообразно определить геометрический коэффициент О для различных расстояний и построить кривую поправок 1/С = / (а). [c.149]

Ради ясности необходимо дать краткое описание взаимодействия р-частиц с веществом в газообразном состоянии. Быстро движущиеся частицы постепенно теряют свою энергию при прохождении сквозь газ. Соударения частиц с молекулами газа в основном неупруги, и, таким образом, молекулы (или атомы) газа-носителя становятся возбужденными или ионизированными. Описанный процесс и есть процесс неупругих соударений первого рода. Возбужденные атомы возвращаются в нормальное состояние через очень короткий промежуток времени (10" се/с), излучая соответствующий квант энергии. Если процесс происходит в электрическом поле (т. е. в ионизационной камере), то ионизированные атомы будут двигаться к электродам в соответствии с их зарядами, создавая так называемый ионный ток, который и является измеряемым сигналом. [c.90]

Измерение очень слабых токов представляет технически сложную проблему. Поэтому при помощи ионизационной камеры трудно регистрировать отдельные частицы, и ее обычно включают в интегральные системы, предназначенные для регистрации потоков частиц или у-квантов. Так, ионизационные камеры нашли широкое применение для дозиметрии у- и жесткого -излучений. [c.75]

В каких случаях целесообразно использовать ионизационные камеры и пропорциональные счетчики, наполненные газом при повышенном давлении или имеющие большие размеры Целесообразно ли использовать счетчики Гейгера — Мюллера больших размеров для регистрации а) -частиц б) у-квантов [c.119]

Так же как и ионизационная камера, счетчик обладает известным фоном, регистрируя в отсутствие радиоактивного препарата заряженные частицы и 7 Кванты, входящие в состав космического излучения или испускаемые радиоактивными загрязнениями в стенках счетчика и окружающих предметах. Само собой разумеется, что скорость счета (число зарегистрированных за единицу времени импульсов), обусловленная самим препаратом, находится вычитанием скорости счета фона из измеренной суммарной (препарат- -фон) скорости счета. [c.69]

Доля поглощенной дозы за счет у-излучения в нейтронном потоке оценивается с помощью второй ионизационной камеры таких же размеров и формы, как и первая. Однако ее стенки берутся толще и в них отсутствует водород (например, алюминий, графит, тефлон). Вторая камера почти не регистрирует нейтроны, но у-кванты в ней поглощаются приблизительно так же, как и в первой. Этот метод позволяет грубо оценить вклад каждой компоненты излучения в производимую ионизацию [1, 26, 28]. [c.93]

Ионизационные камеры для измерения (-излучения. "( Лучи непосредственно не вызывают ионизации в веществе. Образование ионов в газе при облучении ионизационной камеры 7-лучами происходит главным образом под действием вторичных электронов, вырываемых 7-квантами из атомов и молекул газа и стенок камеры. Поэтому суммарный ионизационный эффект в камере от одного и того же источника излучения может оказаться различным в зависимости от природы и давления наполняющего камеру газа, вида материала и толщины стенок камеры, а также от расположения окружающего ее вещества. Наличие столь большого числа трудно учитываемых факторов приводит- к тому, что абсолютные измерения интенсивности 7-излучения приходится [c.49]

Рис. 39. Схема ионизационной камеры с повышенной эффективностью регистрации - -квантов

Эффективность камер для -(-излучения значительно меньше единицы, поскольку ионизацию производят не сами 7-кванты, а электроны, выбитые ими из стенок камеры в результате фотоэффекта или комптоновского рассеяния. Вследствие этого эффек-тивность обычных камер для измерения -лучей не превышает 1—2%, т. е. ионизационный ток вызывается действием лишь небольшой части квантов, прошедших через камеру. Для повыше ния эффективности электродам -камер придают ребристую форму, причем ребра (перегородки) для увеличения выхода электронов изготовляют из материала с большим атомным номером (свинец). Схема такой камеры показана на рис. 39. Эффективность камеры с перегородками может достигать 10% и более, что уже сравнимо с эффективностью сцинтилляционных 7-счетчиков. [c.99]

Поясним назначение фильтра на примере измерения интенсивности излучения при помощи сцинтилляционного счетчика, работающего в токовом режиме (рис. 53). Если анодная нагрузка ФЭУ состоит только из сопротивления то выходное напряжение и или ток /д будут представлять собой последовательность импульсов, возникающих при регистрации частиц или квантов. Для выделения постоянной составляющей этого импульсного напряжения (или тока) параллельно сопротивлению присоединяют емкость С при использовании ионизационных камер роль емкости С часто выполняет собственная емкость камеры вместе с емкостью монтажа. [c.121]

Радиоактивный распад Ри" сопровождается испусканием у-квантов с энергиями 0,04 и 0,014 Юб. Ввиду малой энергии т-излучение Ри практически целиком поглощается стенками ионизационной камеры, поэтому такие а-ионизационные манометры не создают радиационной опасности для обслуживающего персонала. [c.199]

Область от 1 1 до 2- Область ионизационной камеры. Напряженность поля достаточна, чтобы воспрепятствовать рекомбинации, но недостаточна для того, чтобы вызвать усиление. В импульсе все 400 электронов достигают проволоки амплитуда импульса пропорциональна энергии рентгеновского кванта (амплитуда импульса определяется начальной ионизацией, которая, в свою очередь, зависит от энергии кванта). [c.65]

Для уменьшения хода с жесткостью , т. е. для уменьшения зависимости показаний индивидуальных ионизационных камер от энергии у-квантов, стенки камер должны изготавливаться из воздухоэквивалентных материалов со средним атомным номером, близким к среднему атомному номеру воздуха. [c.315]

Если энергия первичного излучения равна 1 Мэе, то около половины дозы от бесконечно протяженного однородного источника обусловлено 7-квантами с энергией, меньшей или эквивалентной 0,5 Мэе для низких значений 2 [131 ]. Для целей грубой оценки мы предположили, что этим двум группам квантов можно приписать среднюю энергию, равную соответственно 0,25 и 0,75 Мэе. Для группы 7-квантов с малой энергией ослабление в стенках камеры будет примерно на 6% больше, чем для группы с большей энергией. Отсюда следует, что при измерении двух равных доз, одна из которых обусловлена только излучением с энергиями от 0,5 до 1 Мэе (среднее 0,75 Мэе), а другая — и этим излучением и излучением со средней энергией 0,25 Мэе, показания прибора будут в первом случае примерно на 3% выше, чем во втором. Так как рассеянное излучение ответственно только за половину дозы, то полученный нами результат окажется меньше величины полной дозы только на 1—2%. В настоящей работе пользовались полными коэффициентами ослабления. В указанном выше диапазоне энергий истинный коэффициент ослабления вряд ли вообще изменяется, и поэтому, если бы мы им воспользовались вместо введенного нами коэффициента, то влияние энергетической зависимости оказалось бы значительно меньшим. Кроме того, такая замена должна привести к более точным результатам при большом объеме ионизационной [c.40]

Относительные эффективности счета р-частиц и у-квантов различны для различных измерительных приборов и зависят от энергии излучения. В случае счетчиков и ионизационных камер эффективность счета Р-частиц обычно примерно в 100 раз больше эффективности счета 7-квантов с энергией 1 Мэе. Счетность для 7-квантов с энергией от нескольких сот кэв до нескольких Мэе приблизительно пропорциональна энергии. Таким образом, если эмиссия р-частиц сопровождается испусканием 7-квантов, то типичная кривая поглощения р-частиц имеет 7 хвост с интенсивностью порядка 1% начальной р-активности. Хвост чистого тормозного излучения обычно по крайней мере на порядок меньше и составляет около 0,05% или менее начальной р-активности. Если поглощаются позитроны, то, помимо уже упоминавшихся типов электромагнитных излучений, всегда существует фон, обусловленный аннигиляционным излучением и составляющий (при употреблении обычных датчиков) около 1% начальной Р+-активности. [c.110]

Кристаллы изолятора в качестве счетчиков. Принцип действия ионизационной камеры не исчерпывается газонаполненными камерами. Использование для этой цели более плотных ионизируемых сред дает очевидные преимущества не прибегая к неоправданно большим объемам, ионы с большой энергией можно полностью остановить в пределах камеры цри этом получаются вполне регистрируемые импульсы при прохождении отдельных электронов или у-квантов, несмотря на их низкую удельную ионизацию. Были испытаны ионизационные камеры, наполненные жидким аргоном, однако более перспективными инструментами стали так называемые кристаллические счетчики, являющиеся, по существу, ионизационными камерами с твердыми диэлектриками между, плоско-параллель-ными электродами. Ионизирующее излучение перебрасывает электроны в полосу проводимости — процесс, аналогичный ионизации атома или молекулы,— и эти электроны затем движутся с достаточно высокими подвижностями к положительному электроду. Положительные заряды (электронные дырки ) движутся в противоположном направлении, но не за счет движения ионов по объему кристалла, а в результате последовательных обменов электронами между соседними положениями в решетке. Кристаллы алмаза и сульфида кадмия успешно применялись для этих целей при комнатной температуре. Другие кристаллы, такие, как галогепиды серебра и таллия, являющиеся ионными проводниками при комнатной температуре, могут использоваться при низких температурах. Средняя энергия, необходимая для перевода электрона в полосу проводимости, составляет для таких твердых диэлектриков, как правило, около 10 эв, что меньше, чем средняя энергия (—30 эв), расходуемая на образование пары ионов в газе. [c.141]

В настоящее время применяют два метода регистрации рентгеновского излучения фотографический метод, использующий специальную пленку типа РТ и ионизационный или сцинтилляцион-ный метод, использующий различные типы счетчиков рентгеновских квантов (детекторы). Фотографический метод предусматривает использование специальных камер, конструкция которых зависит от проводимого анализа. [c.116]

В интервале - 2 ускорение электронов, образовавшихся при ионизации, происходит до таких энергий, когда они могут вызывать ударную ионизацию газа-наполнителя Число электронов увеличивается в Н раз ( Н - коэффициент газового усиления), Н зависит от разности потенциалов V поэтому для получения пропорциональности между вели чиной импульса и энергией кванта необходимо жестко ста бнлизировать величину V. Б таком режиме рабе тают пропорциональные счетчики. Амплитуда импульса на 3-4 поряд1 а больше, чем в случае ионизационной камеры. При Н 10 возможно также возбуждение молекул газа с последующим излучением квантов с энергией в области коротковолнового ультрафиолета. Для предотвращения этого к основному одноатомному газу-наполнителю ( Аг, Кг, Хе ) добавляют многоатомные газы. [c.23]

Далее приступили к выбору детектора излучения. Наиболее распространены следующие детекторы галогенные счетчики, ионизационные камеры и сцннтилляционные счетчики. Для обеспечения широкого пучка лучше использовать ионизационную камеру, однако разработка и изготовление ее оправданы для случая длительной и беспрерывной работы, но не для экспериментов. Сцинтилляционные счетчики для проведения экспериментов применять было не целесообразно, так как электронная схема сложна, а кристалл таких размеров дорогостоящий. Поэтому выбрали галогенные счетчики типа СТС-8, которые позволили построить сравнительно простую схему регистрации ослабления потока у-квантов по скорости счета импульсов. [c.18]

Для случая, когда С = onst, из формулы (3.9) следует, что эффективность регистрации у-квантов при данном методе заполнения камер газами тем выше, чем выше ионизационная способность газовой смеси, заполняющей рабочую камеру 3, чем газовой смеси компенсационной камеры 4. При этом изменение Др на одну и ту же величину приводит к увеличению хода подвижного источника 5 в kxlh раза, т. е. к увеличению чувствительности на эту же величину. При неизменной чувствительности поток от источника 1 (активность источника) должен быть уменьшен в раза. [c.36]

Сочетание фотоионизации и масс-спектрометрии впервые было осуществлено Лоссингом и Танака [1268]. Для получения спектра они использовали не монохроматор, а прямое ультрафиолетовое излучение криптоновой разрядной лампы. Разрядную лампу подсоединяли к окошку из фтористого лития толщиной 0,5 мм. Такое окошко пропускает,75% лучей, имеющих длину волны 1300А и 45% лучей с длиной волны 1070 А. Ниже этой длины волны (эквивалентной 11,6 эв) пропускание резко падает. Масс-спектры, полученные при помощи этого устройства (1,3-бутаДиен, ацетон, 1-бутен, пропилен, анизол, диметилртуть), состояли в основном из молекулярных ионов с интенсивностью 10 а, но в случае иодистого аллила наблюдались также ионы аллила. Возможно также осуществить ионизацию метильного радикала. Во всех случаях получались очень слабые вторичные спектры, и даже в случае таких молекул, как метан, ионизационный потенциал которых слишком высок, чтобы под действием фотонов мог получиться спектр, все же наблюдался вторичный спектр. Действительно, ионы могут образовываться различными непрямыми путями. Например, с поверхности, бомбардируемой фотонами, могут эмитироваться фотоэлектроны, которые, будучи ускорены рассеянными электрическими полями, вызовут образование ионов. Кроме того, ионы могут образоваться в двухступенчатом процессе, включающем ионизацию возбужденной молекулы. Для подавления этого процесса работу следует проводить при низком давлении газа и низкой интенсивности облучения. Расчеты Лоссинга и Танака показали, что отношение ионов, поступающих на коллектор, к числу квантов в ионизационной камере составляет величину 1 10 аналогичное соотношение получается при [c.129]

Рассмотрим процесс регистрации излучения детектором при различных напряжениях. На рис. 36 изображены значения амплитуды импульса при регистрации одной ядерной частицы в зависимости от напряжения на детекторе. После прохождения ядерной частицы в детекторе образуется определенное число пар ионов (первичная ионизация). Отрицательными ионами в основном будут электроны, а положительными — остатки атомов или молекул, несущие положительный заряд. В отсутствие внешнего поля эти ионы очень быстро рекол-гбинируют. Появление внешнего электрического поля вызывает движение ионов к электродам детектора. С увеличением напряжения па детекторе растет скорость движения ионов, и следовательно, уменьшается рекомбинация. На участке О А происходит увеличение амплитуды импульса, создаваемого одной частицей, за счет того, что уменьшается доля рекомбинировавших ионов. На участке АБ рекомбинация ионов практически равна нулю, и все образовавшиеся ионы достигают электродов детектора. На рис. 36 видно, что амплитуда импульса от а-частицы гораздо больше, чем р-частицы. Это связано с тем, что не весь пробег Р-частицы укладывается в объеме детектора. Область напряжений, отвечающая участку ОБ, называется областью работы ионизационной камеры. Рабочее напряжение на ионизационной камере обычно выбирается на участке АБ. Амплитуда импульса от одной р-частицы или у-кванта в ионизационной камере довольно мала и поэтому трудно при помощи ионизационной камеры [c.43]

Первый прибор для обнаружения отдельных частиц разработал Гейгер. Принцип ионизационной камеры сохранился, но толстый металлический стержень был вытянут в тонкое острие. С помощью приложенного к камере высокого напряжения создавалось вблизи этого острия очень сильное электрическое поле. Частицы, которые пролетали вблизи острия, освобождали электроны из молекул воздуха в этой области. Электроны ускорялись электрическим полем до такой скорости, что сами могли действовать в качестве ионизирующих агентов. Освобожденные вторичные электроны проделывали то же самсе и т. д. Таким образом, происходит значительное размножение числа электронов, которое прекращается в том месте, где поле становится слабее. В этом случае уже отдельная частица или квант может создать такой сильный разряд, что его легко измерить. [c.48]

В случае интегральных систем величина регистрируемого тока должна -быть прямо пропорциональна числу попавших в объем детектора ядерных частиц или у-квантов. Такая пропорциональность-существует только при регистрации токов насыщения. Действительно, как уже указывалось, на образование каждой пары ионов люба0 ядерная частица затрачивает 34 эв, и ток насыщения нас можно найти из следующих соображений. Допустим, что в ионизационную камеру за 1 сек попадает п частиц, каждая со средней энергией Е Мэв. Число пар ионов Янас (соответствующих току насыщения), которые образуются в камере за 1 сек, равно [c.75]

Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри обнаружили, что данное излучение, испускаемое бериллием под действием а-частиц, выбивает из водородсодержащих веществ, например парафина, протоны отдачи с пробегом в воздухе до 26 см, что соответствует энергии протонов в 4,3 Мэе. Подобные протоны можно наблюдать как по их трекам в камере Вильсона, так и с помощью обычной ионизационной камеры. Если предположить, что эти протоны отдачи возникают в результате процессов столкновения с ними весьма жестких уквантов, испускаемых облучаемым а-частицами бериллием, т. е. в результате комптон-эффекта на протонах, то по максимальной энергии протонов отдачи можно вычислить энергию данных у-квантов. Рассматривая лишь лобовые столкновения кванта с протоном, мы можем написать (см. гл.УП). [c.148]

Нейтроны, как частицы нейтральные, не ионизируют среду. Однако, взаимодействуя с веществом, они вызывают различные ядерные реакции с образованием заряженных частиц и у-квантов. Это вторичное излучение можно зарегистриро вать обычными детекторами, такими, как газовый или сцинтилляционный счетчик, ионизационная камера, фотоэмульсия и т. п. Остановимся на наиболее распространенных методах. [c.169]

Идентификация отдельных изотопов в смеси производится путем ядерного спектрального анализа, т. е. изучения распределения по энергиям испускаемых част1щ или квантов. При этом для альфа-спектрометрии используются ионизационные камеры и полупроводниковые счетчики, для гамма-спектрометрии — сцинтилляторы различных типов и полупроводни- [c.246]

Радиоизотопный плотностемер жидкости ПЖР-5. Более усовершенствованным прибором того же назначения, что и прибор ПЖР-2, является радиоизотопный плотностемер жидкости ПЖР-5. Источником излучения в нем служит препарат а детектором— ионизационная камера. Меньшая энергия т-квантов и большая эффективность их регистрации значительно улучшают параметры этого прибора по сравнению с характеристиками прибора ПЖР-2. Толщину просвечиваемого слоя жидкости можно менять в пределах 1,5—30 см (предусмотрены 4 измерительных диапазона). Прибором ПЖР-5 измеряют плотность жидкостей в диапазоне от [c.195]

При осуществлении тлеющего разряда в гелии максимум энергии выделяется в узких спектральных линиях, лежащих далеко в ультрафиолетовой области. Энергия квантов этого излучения превышает потенциал ионизации большинства органических соединений, что позволяет сконструировать весьма миниатюрный фото-ионизационный детектор [91]. Как и в случае аргонового детектора без радиоактивного изотопа, разряд осуществляется при давлении 1—2 атм в камере с двумя вольфрамовыми электродами — заостренным и плоским, расположенными на расстоянии 0,1— 0,3 мм друг от друга. В камеру с этими электродами поступает вспомогательный поток гелия (30—50 мл1мин). [c.152]

Область Уг Д О У3. Область процорционалыного счетчика. Напряженность поля достаточно велика, чтобы каждый из начальных 400 электронов образовал в среднем Л — 1) электронов. Коэффициент усиления А растет с возрастанием напряженности поля, но не зависит от начальной ионизации. Импульс будет создаваться 400 А электронами. Как и в ионизационной камере, амплитуда импульса пропорционального счетчика будет пропорциональна энергии рентгеновского кванта. Амплитуда импульса частично определяется значением Л, которое можно выбрать между единицей (ионизационная камера) и 10 или даже более высокой величиной. [c.65]

В. Б. Л ь ю и с. Методы электрического счета а- и -частиц. Гостехиздат, 1949 Д. Р. Корсон и Р. Р. Вильсон. Счетчики частиц и квантов. Усп. фйз. наук, 36, 478 (1948). Б. Росси иГ, Штауб. Ионизационные камеры, и счетчики. Гос. изд. ин. лит-ры, 1951. [c.334]

Полупроводниковые детекторы обладают многими преимуществами перед другими счетчиками ядерных частиц основными из них являются хорошее энергетическое разрешение (примерно в 3 и 10 раз лучше, чем для газонаполненных ионизационных камер и сциптилляционных счетчиков соответственно), их линейность в зависимости от энергии различных частиц, малые времена нарастания импульса. До сих пор они использовались главным образом для спектроскопии протонов, дейтронов, а-частиц, осколков деления и различных тяжелых ионов однако с получением методики, основанной на дрейфе лития, существенно возросла их значимость для спектроскопии электронов и у-квантов. Компактность I полупроводниковых детекторов, их нечувствительность к низким темпера- турам и магнитным полям позволяют использовать эти приборы в самых различных целях, I [c.144]

Оценить приближенно возникающее на сетке усилительной лампы постоянного тока напряжение (IR), используя следующие предположения R = IQii ом источник испускает в минуту 10 у Квантов с энергией 1 Мэе геометрия такова, что 30% у-квантов в среднем проходят путь 8 сж в газе ионизационной камеры, наполненной F2 I2 при давлении 2 атм. [c.167]