Звук плотность энергии

Акустическое сопротивление Механическое сопротивление Интенсивность звука Плотность звуковой энергии [c.22]

Таким образом, полная энергия молекулы Е, связанная с передачей звука, так же, как и плотность энергии, постоянна и пе зависит от а и [c.403]

Уравнение (9.40) является волновым, описывающим возмущения, распространяющиеся в кристалле со скоростью 2 = 5/ /3. Это и есть уравнение для второго звука. Таким образом, мы убедились, что в фононном газе действительно могут распространяться колебания плотности энергии, а следовательно, температуры и плотности фононов. Любопытно, что скорость волн плотности фононного газа по порядку величины не отличается от скорости обычных звуковых колебаний кристалла. [c.173]

Интенсивностью звуковых колебаний, или силой звука, принято называть энергию, которая переносится в одну секунду через единицу площади, перпендикулярной к направлению звуковой волны. Выражение для интенсивности звука можно получить, используя значение плотности энергии в звуковой волне. Для плоской волны, в которой форма и площадь поверхности волнового фронта не изменяются, энергия, падающая на единицу поверхности за секунду, соответствует энергии, рассчитанной на объем параллелепипеда, основание которого равно единице поверхности, а высота — скорости распространения звука с. [c.22]

Давление звука, интенсивность звука, плотность звуковой энергии [c.165]

Использование интенсивности звука для энергетической характеристики ультразвукового поля в реальных, например, ультразвуковых химико-технологических аппаратах, не всегда правильно. В любой площадке рабочего объема ультразвукового аппарата имеет место наложение прямых и отраженных волн, так что прямой поток энергии (следовательно, и интенсивность), представляющий собой векторную сумму, частично или полностью компенсируется. Для среды, в которой распространяются ультразвуковые волны большой амплитуды, более правильной характеристикой является средняя плотность энергии, равная сумме плотностей всех волн, проходящих через какую-нибудь площадку среды (независимо от их направления). [c.9]

Рассмотрим теперь более подробно процесс запуска конического сопла (рис. 5.25, б). Пусть г/ = /(ж) — уравнеиие контура сопла. Параметры удобно считать безразмерными . линейные размеры отнесем к — радиусу критического сечения сопла, скорость — к а , плотность—к р , где а = (7 > /p ), р , р — скорость звука, плотность и давление в критическом сечении сопла для стационарного одномерного течения. Предполагается, что первоначально сопло отделено диафрагмой от ресивера, где газ имеет параметры ро, То. В сопле газ покоится и имеет параметры р = ра, р = Рн. В момент времени = О диафрагма разрывается, что вызывает нестационарный процесс истечения газа. Параметры газа в ресивере поддерживаются постоянными при >0, поэтому со временем течение должно установиться. Одномерное нестационарное течение газа в сопле описывается системой уравнений в дивергентном виде, которые следуют из законов сохранения импульса, массы и энергии [c.244]

Очевидно, что движение энергии в направлении оси х происходит со скоростью звука с(1 + М), которая, будучи умноженной на плотность энергии в прямой волне, определяет ее интенсивность звука. [c.196]

Плотность звуко-во 51 энергии /1, коуль на кубический метр дж/м .11 1 кг сек [c.17]

Критическая температура (Т р), названная по предложению Д.И. Менделеева абсолютной температурой кипения - температура, при которой исчезает различие между жидко- и газообразным состоянием вещества. При температурах свыше Т р вещество переходит в сверхкритическое состояние без кипения и парообразования (фазовый переход 2-го рода), при котором теплота испарения, поверхностное натяжение и энергии межмолеку-лярного взаимодействия равны нулю. При сверхкритическом состоянии возникают характерные флуктуации плотности (расслоение по высоте сосуда), что приводит к рассеянию света, затуханию звука и другим аномальным явлениям, таким как сверхпроводимость и сверхтекучесть гелия. Вещество в сверхкритическом состоянии можно представить как совокупность изолированных друг от друга молекул (как молекулярный песок ). Для веществ, находящихся в сверхкритическом состоянии, не применимы закономерности абсорбции, адсорбции, экстракции и ректификации. Их в смесях с докритическими жидкостями можно разделить лишь гравитационным отстоем (см. 6.3.3). Критическое давление (Р р) - давление насыщенных паров химических веществ при критической температуре. Критический объем (У р) - удельный объем, занимаемый веществом при критических температуре и давлении. [c.96]

В уравнениях (5.30), (5.34) и (5.35) учитываются только теплопроводность и вязкая диссипация энергии. Учет других видов энергии, таких, как, например, химические реакции или джоулево тепло, можно легко осуществить, добавив в правую часть соответствующие слагаемые. Случай несжимаемой жидкости и небольших изменений температуры и давления представляет особый интерес, поскольку он реализуется во многих задачах. В этом случае плотность и коэффициенты переноса можно считать не зависящими от р и Г, и уравнения движения и энергии расщепляются. Это значит, что распределения и и р можно найти, пе используя уравнение энергии, а затем из уравнения энергии найти распределение температуры. Жидкость или газ можно считать несжимаемыми, если скорость течения мала по сравнению со скоростью звука а. Поэтому критерием несжимаемости является малость числа Маха М = и/а. [c.60]

Для сред с большими потерями акустической энергии величина г имеет комплексный характер (см. разд. 1.4), однако в большинстве случаев ее можно считать действительной и численно равной произведению плотности р на скорость звука с [c.31]

Рефракция звука. При наличии сдвиговых напряжений вектор плотности потока энергии не совпадает по направле- [c.34]

При генерации звука по термооптическому механизму возникающие упругие импульсы сходны с рассмотренными для радиационного возбуждения, однако поглощение энергии в оптически непрозрачных средах сосредоточено в очень тонком поверхностном слое. Чтобы избежать повреждения поверхности, плотность энерговыделения уменьшают расфокусировкой лазерного луча [52]. [c.85]

Средняя плотность потока энергии за период колебаний называется интенсивностью звука. [c.198]

При падении звуковой волны на границу раздела двух сред, скорость звука в которых различна, часть энергии отражается обратно в первую среду, а остальная часть проходит во вторую среду. Согласно известным законам физики, угол падения при этом равен углу отражения, а отношение синусов углов падения и преломления равно отношению скоростей звука в обеих средах. Сумма интенсивностей прошедшего и отраженного лучей, очевидно, равна интенсивности упавшего луча, а величина интенсивности каждого луча определяется свойствами сред, в особенности их акустическим сопротивлением (равным произведению плотности р среды на скорость с распространения звука Б ней). [c.17]

Создание принципиально новых запоминающих устройств, использующих термическую запись и магнитооптическое считывание, требует изготовления сверхплотной магнитной керамики, практически прозрачной в видимой части спектра. Мелкозернистая ферритовая керамика с высокой Механической прочностью необходима и для повышения долговечности магнитных головок, использующихся во все возрастающем количестве в звуко- и видеозаписи. Наконец, чтобы достичь теоретического предела магнитной энергии ((ВЯ)макс=6-10 гс-э для высококоэрцитивных гексаферритов), следует также найти пути изготовления керамики с мелким и однородным размером частиц и плотностью, близкой к рентгенографической. [c.4]

Термин дефлаграция обычно используется при описании всех стадий развития пламени, начиная с нормального ламинарного горения и заканчивая комплексом, состоящим из пламени и ударного скачка, возникновение которого непосредственно предшествует образованию жесткой связи между зонами реакции и ударным фронтом в детонационной волне. Термин ударная волна обозначает ударный скачок, толщина фронта которого равна нескольким длинам свободного пробега молекул и в пределах которого происходит резкое увеличение давления и плотности вещества. Первоначальное вьщеление энергии приводит к интенсификации посту пательного и вращательного движения молекул. При протекании детонационных процессов скорость перемещения фронта Ws постоянна, т. к. происходит непрерывное подпитывание энергией. Обычно эта скорость определяется как безразмерная величина с помощью числа Маха = Ж/аь где а —скорость звука перед фронтом и М, > 1. [c.309]

Большинство теорий объясняют явление теплопроводности (в расплавах и в аморфных твердых полимерах) на основе так называемой фононной модели. Процесс теплопроводности, как предполагают, связан с переносом энергии от слоя к слою квантованными порциями со скоростью звука при этом количество перенесенной энергии считают пропорциональным плотности и теплоемкости. Здесь не происходит переноса молекул. [c.234]

В результате кратковременного выделения большого количества энергии в тонкой ниточке плазмы, образованной лавинно-стри мерными процессами искрового пробоя, в окружающем воздухе возникает цилиндрическая ударная волна, распространяющаяся от поверхности канала радиально со скоростью большей, чем скорость звука. Температура на фронте волны и непосредственно позади него—норядка 10 000° К п больше. Это приводит к интенсивной ионизации газа сверх плотности ионизации, создавшейся цри прохождении обратной волны потенциала, завершающей ла-винно-стримерные процессы. По мере продвижения ударной волны температура на её фронте понижается и, как показывают результаты оптического исследования по методу Теплера, фронт ударной волны отходит от границы канала. Дальнейшее развитие канала вызывается обусловленным ударной волной движением газа как целого и постоянным выделением энергии тока в канале. [c.362]

Результаты измерений автора в ПММА, имевшем плотность р =1,186 г/сл1 , представлены на рис. 32. На температурной зависимости 1 б наблюдаются четыре максимума потерь при 97 18 —35 и —107 °С. Выше 100 °С, по-видимому, имеется наиболее интенсивный максимум tg б (а-пик), который не удалось измерить ввиду большого рассеяния энергии в образце. По температурной зависимости скорости звука было зафиксировано пять переходов при 117, 95, 72, 4 и —75 °С. [c.117]

Удельная звуковая мощность или интенсивность (сила) звука (измеряется в вт/м ) для плоской бегущей волны равна плотности потока энергии волны [c.22]

При большой интенсивности возмущения в жидкости наблюдают явления разрыва сплошности потока—кавитацию [28, 40]. В местах, где отрицательное звуковое давление превышает по величине сумму молекулярного и внешнего статического давлений, возникают расширяющиеся пузырьки насыщенного пара или парогазовой смеси. Затем при дальнейшем изменении звукового давления цикл зарождения пузырьков и их расширения сменяется циклом сжатия и захлопывания под действием суммарного давления молекулярных сил, внешнего статического давления и положительного звукового давления. Поэтому в процессе захлопывания кавитационных пузырьков в среде возникают импульсы давлений,. т. е. широкополосные акустические волны. Так как фазовые переходы при зарождении пузырьков связаны с образованием границы раздела фаз, обладающей свободной поверхностной энергией, то микроскопические пузырьки газа и твердые частицы служат естественными зародышами кавитационных пузырьков. В тщательно очищенной и обезгаженной жидкости кавитация начинается при существенно больших интенсивностях звука, так как зародыши кавитации (например, неоднородности плотности в микрообласти) обладают довольно малой свободной энергией. Исследования процессов кавитации детально рассмотрены в работах [6, 23, 40, 42]. [c.24]

Независимо от жидкости, в которой происходит разряд, во фронте ударной волны имеется область сильно сжатой среды, перемещающейся в пространстве со сверхзвуковой скоростью. При подходе ударной волны к некоторой точке пространства давление и плотность возрастают резким скачком, затем следует постепенное изменение этих величин, причем через некоторый промежуток времени давление и плотность становятся меньше, чем те же параметры в невозмущенной среде. Величина давления фронта ударной волны при электрическом разряде в начальный период достигает (5 -г- 8) 10 МПа, продолжительность действия волны — 3-10- с, частота — 3-10 Гц скорость распространения превышает скорость звука. Из рис. 3.20 следует, что в радиусе до 0,4 м ударная волна сохраняет давление более 2 МПа, что соответствует усилию, создаваемому высокоскоростной механической мешалкой при развитом турбулентном процессе в зоне наиболее интенсивного перемешивания. После прекращения поступления энергии расширение продуктов разряда сопровождается охлаждением и рядом внутренних превращений, в результате которых в жидкости образуется парогазовая полость, внутрен- [c.85]

При введении в камеру атмосферного воздуха с примесью исследуемого газа (в частности, метана) плотность газовоздушной среды в камере изменится, что изменит скорость и длину волны звука. Режим стоячей волны изменится, вследствие чего количество энергии, приходящей на поверхность приемника, уменьшится, что будет отмечено показанием стрелки индикатора. [c.241]

Учитывая, что скорость звука в твердом теле й а ]/ /р, где — константа упругой связи между структурными единицами (пропорциональная энергии связи Е), а р — плотность вещества, и используя формулы (1.48) и (1.49), получаем [c.36]

Звуковое давление Объемная скорость Акустическое сопротивление Механическое сопротивление Интенсивность звука Плотность звуковой энергии ньютон на квадратный метр. ... кубический метр в секунду. ... ньютон-секунда на метр в пятой степени. ............. ньютон-секунда иа метр...... ватт на квадратный метр...... джоуль на кубический метр. ... Н/М м 1сек н-сек1м н се/с/л вт1м дж/м N/m2 m /s N-s/m N-s/m W/m J/m (1 н) (1 м ) (1 л ) (1 сек) (1 и/л 2) (1 м /сек) (1 ) (1 н/сек) (1 вт) (1 м ) (1 5лс) (1 м ) [c.586]

Обратимся в этом параграфе к вопросу о поглощении звука в газе или жидкости. Сначала рассмотрим вязкую часть поглощения звука. Как мы видели выше, плотиость потока звуковой энергии оценивается как ГЗдесь р — плотность газа, и — скорость частиц в звуковой волие, V — скорость звука. Диссипация энергии в теплоту в единичном объеме, согласно (7.47), имеет оценку [c.204]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, особенности в поведении в-ва, наблюдаемые вблизи критич. точек однокомпонентных систем и р-ров (см. Критическое состояние), а также вблизи точек фазовых переходов II рода. Важнейшие К. я. в окрестности критич. точкн равновесия жидкость - газ увеличение сжимаемости в-ва, аномально большое поглощение звука, резкое увеличение рассеяния света (т. наз. критич. опалесценция), рентгеновских лучей, потоков нейтронов изменение характера броуновского движения аномалии вязкости, теплопроводности и др. В окрестности Кюри точки у ферромагнетиков и сегнетоэлектриков наблюдается аномальное возрастание магн. восприимчивости или диэлектрич. проницаемости соотв., вблизи критич. точек р-ров - замедление взаимной диффузии компонентов. К. я. могут наблюдаться и вблизи точек т. наз. слабых фазовых переходов I рода, где скачки энтропии и плотности очень малы и переход, т. обр., близок к фазовому переходу II рода, напр, при переходе изотропной жидкосги в нематич. жидкий кристалл. Во всех случаях при К. я. наблюдается аномалия теплоемкости. К. я. оказывают влияние и на кинетику хим. процессов вблизи критич. значений параметров состояния. В частности, скорость гетерог. р-ций в диффузионной области протекания перестает зависеть от состава системы. Скорость бимолекулярных р-ций с малой энергией активации вблизи критич. точки резко замедляется. [c.540]

Звуковое сопротивление 2, представляющее собой произведение плотности р иа скорость звука с, определяет переход звуковой энергии между двумя различными веществами (см. раздел 2.1). При одинаковом звуковом сопротивлегши вся акустическая энергия переходит из одной среды в другую. Поэтому необходимо, чтобы звуковое сопротивление излучателя возможно ближе соответствовало бы сопротивлению нрозвучиваемого материала. [c.145]

Вторым этапом программы является определение ассортимента веществ для проектируемых химико-технологических систем и составление перечня сво11ств, необходимых для технологических расчетов в САПР. При проектировании предприятий многих отраслей химической промышленности необходимо знать следующие физико-химические свойства. Для газов и газовых смесей — это парциальные давления газовых компонентов, псевдокритическая температура, псевдокритическое давление, температура кипения при нормальных условиях, плотность, динамическая и кинематическая вязкость, изобарная и изохорная теплоемкости, показатель адиабаты, теплопроводность, коэффициенты диффузии, энтальпия (здесь и далее имеется в виду изменение энтальпии при нагревании). Для жидкостей (растворов электролитов) — активность воды, парциальное давление паров воды, поверхностное натяжение, теплоемкость, плотность, динамический коэффициент вязкости, теплопроводность, энтальпия, температуры кипения и замерзания раствора, коэффициенты активности, осмотические коэффициенты. Для твердых веществ — энтропия, электросопротивление, диффузия, теплопроводность, поверхностная энергия, энтальпия, теплоемкость, скорость распространения звука, теплота и температура плавления, критические параметры. [c.10]

Допустим, что звуковая волна распространяется со скоростью С] в среде, плотность которой рь и попадает на границу раздела со второй средой плотностью рг, в которой скорость звука равна Сг. В более общем случае часть энергии волны будет отражаться в первую среду, а остальная энергия проходить во вторую среду. Соотношение между отраженной энергией и энергией, проходящей во вторую среду, определяется волновыми сопротивлениями первой среды 1==р1С1 и второй среды [c.35]