Кинетический фронт

Падение давления но фронту стационарного пламени обычно так мало, что в первом приближении можно рассматривать пламя как изобарное, [см. уравнение (XIV.10.3)]. Кроме того, кинетической энергией, связанной с падением давления, можно пренебречь по сравнению с энергией, сопровождающей тепловые изменения. Однако для достаточно богатых реагирующих смесей и очень экзотермических реакций скорость линейного расширения газов во фронте пламени может приближаться к скорости звука. [c.405]

Пламена могут быть светящиеся и прозрачные, стационарные (непрерывные) и периодические (дискретные), кинетические (пламена предварительно перемешанных горючего и окислителя) и диффузионные (горючее и окислитель поступают к фронту пламени раздельно и на процесс горения влияет взаимная диффузия реагирующих молекул). В зависимости от аэро- [c.113]

Очевидно, что фронт движения жидкости в прорези пройдет расстояние ДА и остановится в тот момент, когда завершится переход кинетической энергии движения в потенциальную энергию упругого сжатия. Тогда объем жидкости ДУ = - ДА) будет обладать наибольшей потенциальной энергией, которая впоследствии перейдет в энергию ударной волны. [c.66]

Таким образом, работа, совершаемая газом, превращается частично в кинетическую энергию, частично в адиабатическое нагревание. Выберем -систему координат, движущуюся с ударным фронтом вдоль направления х. [c.407]

Напомним, что приведенные рассуждения относятся хотя и к неидеальной, но к равновесной хроматографии, что предполагает отсутствие нетермодинамического (диффузионного и кинетического) размывания и искажения хроматографической полосы, т. е. образование совершенно вертикального переднего фронта в случае изотермы адсорбции, обраш,енной вогнутостью к оси [c.591]

Отвлекаясь от обсуждения гидродинамических особенностей самого процесса и постановки задачи, заметим, что с точки зрения кинетики процесса основной результат состоял в том, что расчетное положение видимой границы фронта пламени существенно зависит как от правильного выбора уровня адекватности кинетической модели в зоне активного процесса, так и от кинетической предыстории смешивающихся потоков. Для выяснения влияния адекватности модели па точность описания отрыва были проведены контрольные расчеты для моделей Ферри [95] адекватности = 0,57 и 13-стадийной модели Г (/ = = 1—9, 11—13, 24) Q = 0,72 при вариации значений к . Из результатов расчета следует, что концентрации НОа и Н Ог достигают столь значительных величин, что ими пренебречь нельзя без существенного ухудшения точности аппроксимации эксперимента. (Экспериментально длина отрыва диффузионного пламени фиксировалась по положению видимой границы фронта пламени на негативах, а воспламенение — по резкому подъему температуры). [c.354]

Возникающие практические трудности не оправдывают пренебрежения некоторыми этапами анализа (либо вообще последовательностью операций), хотя даже для относительно простой системы Нд—О2 они достаточно велики и будут тем большими, чем более многокомпонентна система. Ситуация резко обостряется для краевых (распределенных) задач (распространение фронта пламени, открытые неадиабатические системы в условиях энергичного масс, -теплообмена и т. д.), поскольку в этих задачах весь химико-кинетический блок входит лишь составной частью [c.360]

При радиальном растекании узкой струи по фронту такой решетки наибольшими скоростями будут обладать центральные струйки, протекающие нормально или под небольшими углами наклона к поверхности решетки наименьшие скорости будут у промежуточных струек, которые почти полностью стелятся по фронтальной поверхности решетки. Кроме этого, центральные струйки будут иметь и большую массу, так как коэффициент заполнения сечения ( сжатия ) центральных отверстий при протекании через них струек нормально к поверхности решетки получается наибольшим. Коэффициент заполнения сечений остальных отверстий уменьшается с увеличением угла наклона к фронтальной поверхности решетки т. е. с удалением от оси струи. Исключение составляют отверстия, расположенные вблизи стенки корпуса аппарата, у которой струйки изменяют свое направление нормально к решетке. В результате, струйки, выходящие из центральных каналов спрямляющей решетки, с большой кинетической энергией и массой будут подсасывать более слабые периферийные струйки, за исключением пристенных (рис. 3.5, г). Как видно из сравнения рис. 3.5, в и г, характер профиля скорости в последнем случае будет близок к характеру профиля скорости за перфорированной решеткой с меньшим значением Ср при отсутствии за ней спрямляющей решетки. Так оио и должно быть, так как спрямляющая решетка устраняет влияние увеличенной радиальности растекания потока по фронту решетки и нет большого отличия в поведении струек, протекающих через отверстия решетки при больших и малых значениях Ср- [c.83]

Кинетическое горение однородной среды. Представим себе, что возник фронт горения в сплошной однородной горючей смеси. Позади фронта окажутся высокотемпературные продукты сгорания, впереди— готовая горючая смесь, еще не вступившая в процесс. Вследствие теплопроводности смеси и возникшей разности температур тепло начнет передаваться вперед, опережая фронт горения и поджигая новые, близлежащие слои смеси. Фронт начнет перемещаться с некоторой ограниченной скоростью вперед, в направлении, нормальном к его поверхности, от уже сгоревших участков в сторону свежей смеси. Нормальная скорость распространения фронта горения может быть при известных условиях экспериментально измерена. Она получила название нормальной (или фундаментальной) скорости (м орл) распространения пламени. [c.82]

В случае рассмотрения второго цикла регенерации необходимо учитывать, что кинетическое уравнение (21) справедливо при равномерном распределении кокса по частице. Поскольку после второго цикла крекинга концентрация кокса в центральной и периферийной частях различна, при расчете регенерации следует исходить из концентрации кокса Сь пока горение не достигнет центральной части с концентрацией кокса Сг. Величина р при этом означает долю регенерированного объема частицы катализатора, а не степени регенерации. Во втором цикле регенерации доля регенерированного объема оказывается равной величине р, полученной после первой регенерации, так как при неизменной длительности регенерации и закоксованности периферийной зоны фронт горения успевает продвинуться на ту же величину. При этом сгорает то же количество кокса, что и при первом цикле. Концентрация остаточного кокса после второго цикла регенерации будет [c.78]

В заключение этого раздела еще раз отметим основные технологические особенности теплового фронта химической реакции а) фронт экзотермической реакции существует при таких низких температурах исходной реакционной смеси, при которых скорость химического превращения пренебрежимо мала б) разность между максимальной температурой во фронте и начальной температурой реакционной смеси может во много раз превосходить величину адиабатического разогрева смеси при полной или равновесной для максимальной температуры степени превращения смеси при заданных кинетических характеристиках и начальной концентрации реакционной смеси требуемая величина этой разности может быть создана соответствующим выбором линейной скорости смеси и размером зерен катализатора, что определяет условия внешнего и внутреннего тепло- и массообмена, а также величину продольной теплопроводности в) скорость движения теплового фронта намного меньше скорости движения реакционной смеси в зоне контакта (скорости фильтрации) г) уменьшение интенсивности внешнего и внутреннего теплообмена между свободным объемом слоя и зерном катализатора, а также увеличение продольной теплопроводности ве- [c.90]

Кинетические и диффузионные пламена. Сжигание жидких углеводородов осуществляется с обязательным предшествующим испарением и, следовательно, с образованием диффузионного пламени, которое по своему характеру может быть турбулентным и светящимся, а сжигание газообразных углеводородов может осуществляться в двух совершенно отличных друг от друга типах горелочных устройств. При сжигании с предварительным смешением в устройствах осуществляется предварительная (до воспламенения) подготовка смеси первичного воздуха с топливным газом. Степень перемешивания различна от нескольких процентов до 100 % сте-хиометрической смеси. Диффузионное горение возникает при взаимодействии струи газа с окружающей атмосферой, когда весь необходимый воздух поступает непосредственно во фронт горения пламени до перемешивания с газом. Горючие газы и кислород должны диффундировать в противоположных направлениях из зоны горения и в нее. Вполне понятно, что устойчивость такого пламени будет тем выше, чем дольше сохраняется неизменным соотношение газ—окислитель, а сжигание в нем тем полнее, чем больше в топливе легких углеводородов (в этом случае необходимое соотношение газ—воздух достигается быстрее и легче, чем при сжигании углеводородов с более сложными и тяжелыми молекулами). На практике в атмосферном воздухе по этой схеме могут сжигаться только водород и метан. Во всех других случаях, если не осуществлять предварительной подготовки, будут наблюдаться интенсивная турбулентность в пламени, шум и неполное горение с образованием углерода. [c.100]

При исследовании процессов горения технику в конечном итоге интересует определение суммарных кинетических характеристик процессов. Экспериментальное определение суммарных кинетических характеристик основано на измерении действующих концентраций реагирующих веществ с помощью газовых проб, механически забираемых из зоны реакции, и определении времени реакции путем непосредственных изменений. Такой метод неприемлем для процессов, происходящих во фронте пламени. Значительные погрешности прямых измерений объясняются тем, что зона реакции (фронт пламени) весьма мала и не превышает при нормальных условиях десятых долей миллиметра, а скорости реакции во фронте пламени на несколько порядков превышают скорости реакции даже в тех зонах, которые непосредственно прилегают к зоне реакции. [c.132]

Общей задачей турбулентного горения является количественное определение и . и (толщины турбулентного фронта) по заданным характеристикам турбулентности и кинетическим уравнениям реакции горения. [c.134]

Больше о природе холодных пламен и о химических процессах, вызывающих это явление, ничего известно не было, и в середине 30-х годов казалось вполне естественным, что такие значительные внешние проявления, как формирование и прохождение через всю реагирующую газовую смесь фронта холодного пламени и одновременное возникновение пика давления, несомненно отражают радикальное изменение в химическом и кинетическом механизмах реакции. [c.80]

Динамическое нагружение приводит вещество в состояние, не осуществляемое другими способами воздействия. Это состояние характеризуется сильным за очень малые промежутки времени сжатием, при котором наряду с уменьшением межмолекулярного расстояния могут деформироваться электронные оболочки (при весьма больших давлениях), а элементы кристаллической решетки приобретают большую кинетическую энергию. Таким образом, имеют место большие пластические деформации в сжатом веществе. Характер превращений, происходящих в веществе под действием ударных волн, определяется именно этим необычным его состоянием. Несмотря на то что исследования различных процессов с применением ударных волн ведутся с начала 60-х годов XX в., многие важные вопросы до сих пор не выяснены. Нет ясности в механизме превращения вещества во фронте ударной волны и неизвестно соотношение [c.213]

С увеличением кинетической энергии частицы растет частота колебаний. При поступательном движении свободной частицы ее скорость, а следовательно, и длина связанной с ней волны могут принимать любые значения. Иначе обстоит дело при вращении или колебании одной или нескольких частиц относительно друг друга. Если при возвращении частицы в какую-либо точку пространства фаза имеющихся там колебаний не совпадает с фазой новой волны, фронт которой движется вместе с частицей, то происходит частичное или полное гащение колебаний. Характер распространения волны и движения частицы изменяется. Она не может находиться в таком состоянии. Для получения устойчивого периодического движения частицы необходимо, чтобы фазы колебаний в одной точке при каждом обороте совпадали и получалась стоячая волна. [c.31]

Уравнение (III. 12) имеет большое практическое значение для оценки скорости движения фронта диффундирующего вещества. Основанное на общих положениях молекулярно-кинетической теории, оно может быть использовано для любых (сферических, не заряженных, не сольватированных и не взаимодействующих) диффундирующих частиц молекул газа и растворенных веществ, коллоидных частиц, например, для оценки диффузии газов через пористые поглотители или катализаторы. Время прохождения фронтом газа пути I (соответствующего Ах) ориентировочно определяется как [c.34]

Кинетическое размывание происходит вследствие того, что скорость потока, как правило, велика, поэтому между фазами не успевает установиться истин-кое равновесие. Так, на фронте зоны, где подвижная [c.590]

Крутой в начале опыта фронт концентраций компонента 1 в процессе движения по колонке растягивается вследствие кинетического запаздывания фронта, образующегося в неподвижной фазе. Далее как в неподвижной, так и в газовой фазе происходит расширение фронта из-за диффузии. Эти диффузионные эффекты в равной степени действуют на обоих фронтах и перекрывают друг друга. Вследствие того что в хроматографических колонках имеются чрезвычайно сложные условия диффузии, все диффузионные эффекты характеризуются общим эффективным коэффициентом диффузии ОеЦ. [c.424]

В изложенной выше теории равновесной хроматографии были рассмотрг-ны только те искажения хроматографической полосы (обострение фронта и растягивание тыла или наоборот), которые вызывались отклонениями изотермы распределения (адсорбции или растворения, от закона Генри. Но даже и при соблюдении закона Генри хроматографическая полоса при движении вдоль колонки должна размываться. Это происходит вследствие продольной диффузии (вдоль и навстречу потока газа) молекул компонентов газовой смеси, переноса и диффузии их вокруг зерен насадки, а также диффузии в поры (так называемой внутренней диффузии). Кроме этого, молекулы компонента смеси, попап-шие в неподвижную фазу, должны отставать от его молекул, переносимых в потоке газа, вследствие конечной скорости адсорбции и десорбции на твердой или жидкой иоверхности, наличия поверхностной диффузии (вдоль поверхности), а в случае газо-жидкостной хроматографии еще и вследствие диффузии (поперечной и продольной) внутри неподвижной жидкой пленки, а также ввиду адсорбции и десорбции на носителе неподвижной жидкости. Все эти разнообразные диффузионные и кинетические явления приводят к тому, что в отношении элементарных процессов удерживания в неподвижной фазе и возвращения в движущийся газ-носитель разные молекулы данного компонента окажутся п разных условиях и, следовательно, будут перемещаться вдоль колонки с разными скоростями, что неизбежно приведет к размыванию хроматографической полосы—к снижению и расширению пика. Уже одно перечисление причин размывания хроматографической полосы показывает, насколько сложны диффузионные и кинетические процессы в колонке. Учитывая некоторую неопределенность геометрии колонок, по крайней мере колонок с набивкой (колебания в форме и размерах зерен, в их пористости и упаковке, в толщине пленки неподвижной жидкости, в доступности ее поверхности или поверхности адсорбента в порах, можно оценить влияние диффузионных и кинетических факторов на форму хроматографической полосы лишь весьма приближенно. Однако даже такая приближенная теория очень полезна, так как она позволяет выяснить хотя бы относительную роль различных диффузионных и кинетических факторов, влияющих на размывание, и указать тем самым пути ослабления этого влияния. [c.575]

Викке (1940) впервые экспериментально установил образование стационарного фронта в кинетической области. [c.427]

Уже при рассмотрении кинетического горения в ламинарном потоке мы убедились, что форсировка горения связана с увет1ичением поверхности фронта воспламенения, что и является средством одновременного введения в процесс большего количества горючей смеси. Однако в ламинарном потоке это достигалось, например, на бунзеновской горелке за счет удлинения конуса горения. При турбулизации потока возникающая пульсационная скорость начинает волновать поверхность фронта, если имеет место мелкомасштабная турбулентность, т. е. если масштаб турбулентности [c.93]

На кривой V (1) в момент нет четкой точки перелома, так как из-за кинетического запаздывания и продольной диффузии фронт сорбата размывается. Следует указать. [c.431]

Для достаточно мелкодисперсных й ( ,п1п) смесей с газифицирующимися компонентами горение протекает в кинетическом режиме, а фронт горепия плоский (рпс. 18, а). Когда ё, становится больше, чем ( пт< конуса смешения перестают умещаться в пределах зоны прогрева. На новерхности фронта появляются конусообразные выступы, где горение уже носит диффузионный характер (рис. 18, б). Размеры выступов растут с увеличением с1, и поверхность фронта все более и более искривляется (рис. 18, б). [c.107]

На фиг. 9-13 показана фотография перераспределения кинетического и диффузионного фронтов по мере уменьшения первичного избытка воздуха на бунзеновском пламени [Л. 89]. [c.90]

Зависимость размерной скорости распространения фронта м = ии от скорости фильтрации немоното нна и имеет отрицательный минимум, а 0ц > 0. При ао = максимальная температура и скорость распространения фронта полностью определяются всеми прочими параметрами и, в частности, параметром X. Но как видно из оценок (3.48) и (3.49), всегда можно подобрать такое значение Я, при котором фронт распространяется навстречу потоку газа. В то же время при конечном значении параметра ао скорость распространения меньше, чем при бесконечном, а значит, тем более она отрицательна. О структуре фронта реакции — его профиле — можно судить на основании выражений (3.42), показывающих, что в зоне прогрева (охлаждения) температурные профили имеют экспоненциальный характер, а также на основании оценок максимальной температуры и ширины зоны химической реакции. Хотя структура теплового фронта в зоне реакции существенно зависит от кинетической модели процесса, такие характеристики, как максимальная температура и ширина реакционной зоны, вполне достаточны для практических целей. В частности, анализ приведенных оценок позволяет сделать вывод о том, что для реакторов с неподвижным слоем катализатора при низких входных температурах и малых адиабатических разогревах реакционной смеси можно всегда подобрать такие условия ведения процесса, при которых в нестационарном режиме будет достигнута достаточно высокая максимальная температура, обеспечивающая большую скорость химического превращения, причем достигнута она будет на небольшом участке слоя катализатора [16]. Реальные ограничения на максимальную температуру связаны только с величиной допустимого гидравлического сопротивления слоя катализатора. [c.89]

Следует обратить внимание на соотношения в развитии кинетического и диффузионного фронтов горения. На представленной [c.90]

На рис. 87, б показан промежуточный случай, когда горючий газ подается в тесной смеси с частью воздуха, необходимого для горения (1>а>0), а остальная часть воздуха для горения поступает из атмосферы. Как и следовало ожидать, в этом случае образуются два фронта (два конуса) горения кинетический (Р,-ц) и диффузионный Рц-1л). Область//, образованная продуктами горения, поступающими из фронта Р -л и несгоревщим газом, поступающим из области /, может иметь различное развитие в зависимости от количества первичного воздуха в смеси его с горючим. При малых значениях а область II будет мало развитой, фронты горения р1 ц и Рц-т будут находиться вблизи друг друга и горение в целом будет приближаться к случаю, изображенному на рис. 87, в. При больших значениях а область II получит большее развитие, так как горючие составные части здесь сильно забалластированы продуктами горения, кинетический фронт горения р1-л будет по размерам приближаться к случаю, изобра-жевному на рис. 87, а, а общая длина пламени будет меньше, чем для случая, изображенного а рис. 87, в. Следует отме- [c.154]

В этом случае, если первичный воздух будет подаваться в количестве, заведомо значительно меньшем, чем нужно для полного сгорания топлива, должны, как известно, возникнуть два фронта горения первый — кинетический и второй — диффузио нный. Если в кинетическом фронте горения при надлежащем сочетании кинетических и гидродинамических условий, достаточно подробно разбиравшихся ранее, возникнет участок прямой стабилизации воопламенения оря — пот) и станет постоянной зоной поджигания как кинетического, так и диффузионного фронтов горения (фиг. 21-12). [c.233]

Неизбежность отставания механического ударного фронта и химической реакционной зоны вытекает из кинетических положений. В стационарной ударной волне, движущейся через газ со сверхзвуковой скоростью (у 10 — 10 см сек), градиент плотности через ударный фронт ограничивается диффузией. Диффузионный поток вещества через ударный фронт толщиной бд равен Бд дх ОАд 8в, где О — средний коэффициент диффузии в ударном фронте, а Ар — изменение плотности. В стационарном состоянии он должен быть равен потоку массыр г и внутрь ударной волны. Таким образом, решая уравнение относительно б , получаем [c.405]

Чрезвычайно показательно, что кинетическая модель реакции и описанное поведение системы в области атмосферных давлений и температур 1000 К в реальных условиях в значительной мере определяет гидродинамический механизм воспламенения и горения газа в детонационных волнах. Многочисленные экспериментальные наблюдения и теоретический анализ течения газа в зоне химической реакции, инициируемой нагревом газа за ударным фронтом плоской детонационной волны, показывают, что одномерная и стационарная схема течения в такой зоне неустойчива. На практике реализуется локально нестационарная и многофронтовая модель детонационного горения 1119, 1521, в которой термическое состояние ударно нагретого газа варьируется в достаточно широких пределах — от 900 до 3000 К вместо 1800 К, характерных для стационарной детонационной волны Чепмена — Жуге. Это изменение температуры обычно представляется в виде непрерывного распределения вдоль искривленного [c.305]

Таким образом, предельные кинетические явления становятся определяющим фактором в осуществлении в реальных условиях многофронтовой физико-химической модели детонационного горения — явления, достоверность и универсальность которого сейчас уже не вызывает никаких сомнений. Интересно отметить, что и в условиях воспламенения за фронтом детонационных волн определенную роль может играть также изменение условий в газе перед включением процесса. Было замечено, что, как [c.306]

Изложенная классическая теория детонации была создана Зельдовичем 144, 45, 47] в 1940 г. (см. также работы [36, 255, 432]) на основе одномерной модели устойчивой детонационной волны. Позднейшие исследования показали (литературу см. в обзоре Стрелова [539]), что действительная газокинетическая и химико-кинетическая картина детонационной волны гораздо сложнее той идеализированной картины плоской ударной волны и плоского фронта химической реакции, которая слодует из классической теории и которая к тому же оказывается неустойчивой, что приводит к изломам и искривлениям волнового фронта и связанным с этим нарушениям идеальной картины детонационных волн. [c.242]

От диффузионного пламени отличается пламя, образующееся при горении заранее перемешанного горючего газа с воздухом (кинетическое горение). Это пламя при воспламенении какой-Jщбo части объема горючей смеси представляет собой светящуюся зону, в которой соприкасаются друг с другом свежая смесь и продукты горения зона горения всегда движется в сторону свежен горючей смеси, а фронт пламени имеет большей частью сферическую форму. При сгорании смесн горючих газов или паров с воздухом, подаваемых с определенной скоростью к юне горения, образуется стационарное пламя, имеющее форму хонуса. Во внутренней части конуса смесь подогревается до тем-лературы воспламенения. В остальной части конуса происходит орение, характер которого зависит от состава смеси. Если в смеси недостаточно кислорода, то во внешней части конуса про- [c.120]

Наконец, третьей, также первоочередной задачей, которая в середине 30-х годов встала перед исследованием, являлось выяснение химической и кинетической природы отличий, установленных к этому времени для верхне- и нижнетемпературных процессов окисления углеводородов. Помимо интереса познавательного характера, немаловажной причиной остроты, которую приобрел этот вопрос, явилось уже давно имевшееся в литературе представление о связи детонации в двигателе внутреннего сгорания с процессами медленного окисления, протекающими впереди фронта пламени в еще не сгоревшей части топливо-воздушно смеси. Эта идея, после открытия явления двухстадийного низкотемпературного воснламенения была рядом авторов расширена дополнительным и впоследствии экспериментально подтвержденным предположением о том, что в случае детонационного режима предпламенное окисление топлива в двигателе протекает по механизму нижнетемпературного окисления. Это несомненно придало актуальность задаче изучения сходства и различия в химизме процессов, составляющих содержание верхне- и нижнетемпературного окисления углеводородов. [c.93]

Wu — объем камеры детектора 2—число атомов углерода в молекуле а — линейная скорость движения подвижной фазы а — истинная линейная скорость движения подвижной фазы опг — оптимальная скорость движения подвижной фазы at — скорость движения фронта растворителя в тонком слое сорбента Р — кинетический коэффициент Г —истинный коэффициент Генри Го — общий коэффициент Генри Г — частный коэффициент Генри у — коэффициент активности изв — коэффициент извилистости 7извл — коэффициент извлечения [c.6]

Горение смесей твердых горючих и окислителей является более сложным, чем другие рассмотренные выше формы горенпя. В общем случае оно неодномерно и многостадийно н зависит как от кинетических, так и диффузионных факторов. Скорость горения конденсированных смесей зависит лишь от тех процессов, которые идут в достаточно узкой зоне, примыкающей к свежей смеси. Лишь в предельном случае достаточно мелкодисперсных смесей летучих компонентов горение протекает в чисто кинетическом режиме, а фронт горения становится плоским. [c.70]

Переход от кинетического горения к-диффузионному. Кинетическое горение может быть постепенно переведено в диффузионное, для чего достаточно начать уменьшение первичного избытка воздуха в горючей смеси. При недостатке воздуха фронт кинетического горения (/) (фиг. 9-12) будет сжигать лишь ту часть топлива в горючей смеси, которая соответствует стехиометрическому соотношению, т. е. пока не израсходуется наличный кислоро т. Оставшиеся несгоревшими горючие газы смешаются с продуктами полного сгорания, представляя собой газообразное топливо, соответственно забалластированное инертными газами, т. е. топливо с пониженной теплоплотностью X, но способное гореть при смешении его с добавочным воздухом. Если кинетическое горение ведется в воздушной атмосфере, необходимый воздух будет диффундировать во втекающую струю из окруж ощей ее среды и возникнет подожженный с корня новый фронт горения по образующейся стехиометрической поверхности// в зоне смесеобразования /—III. При ламинарном движении потока образующиеся на этом вторичном фронте новые инертные продукты сгорания будут с помощью молекулярной диффузии диффундировать в обе стороны в межфронтальную зону /—II, т. е. зону смесеобразования вторичного газообразного топлива с продуктами сгорания фронта II и в зону, образуемую границами фронта II и втекающего в атмосферу потока III, представляющую собой зону взаимной диффузии продуктов полного сгорания фронта II и воздуха. Это иллюстрируется схемами 3, 4, 5, 6 на фиг. 9-12. Дальнейшее уменьшение первичного избытка воздуха в горючей смеси равносильно забалластированию последней избыточным топливом, что согласно предыдущему приводит к уменьшению и к удлинению [c.90]

Оба фронта легко могут быть искусственно отдалены друг от друга с помощью неслол<-ного прибора для расчлененного пламени, применяемого для устранения влияния диффузионного горения на конфигурацию кинетического конуса. На этом же приборе исследование [Л. 78] показало, что химическое равновесие наступает непосредственно за первым фронтом, т. е. в межфронтальной зоне прекращаются химические реакции и не могут возникать явления хемилюминисценции (свечение при протекании некоторых химических реакций). [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология