Коэффициент температурный ширины

И ширину потенциальной ямы можно изменять независимо. Этот потенциал успешно применялся для изучения второго вириального коэффициента сложных молекул [30а] и температурной зависимости интегралов столкновения в классическом приближении (6 в разд. 2.4) [306]. Применительно к прямоугольной потенциальной яме выражения для второго и третьего вириальных коэффициентов были получены в замкнутой форме [23, ЗОа [c.182]

Эффективность разделения зависит от свойств смеси и ее компонентов, а таюке от конструкции колонки и условий проведения опыта [55]. К основным свойствам смесей, определяющим термодиффузионный процесс разделения, относятся вязкость, коэффициент термодиффузии, обычный коэффициент диффузии, коэффициент расширения и плотность компонентов. К основным параметрам, определяющим работу колонки, относятся средняя температура, значение температурного градиента, высота и ширина щели, а также объем резервуаров наверху и внизу колонки. На процесс термодиффузии и его интенсивность оказывают влияние следующие факторы коэффициенты диффузии, средняя температура и температурный градиент определяют степень разделении в горизонтальном направлении, в то время как вязкость, коэффициент расширения и разность плотностей между компонентами, высота колонки, ширина кольцевого пространства и объем резервуаров оказывают влияние на интенсивность процесса термодиффузии. [c.392]

В работах Б. Ф. Гликмана предложено аналитическое решение задачи о конденсации струи пара и приведены результаты экспериментального исследования [8 16], проводившегося лишь при одном температурном напоре. Было установлено, что угловой коэффициент поверхности конденсации и безразмерная координата для ширины пограничного слоя равны единице, т.е. угол поверхности конуса конденсации и угол между двумя границами пограничного [c.80]

Измерение в широком интервале температур при разных скоростях нагрева (или охлаждения) относительных изменений длин или объемов, а также теплоемкости позволяет оценивать значения коэффициентов линейного и объемного расширения, а также ширину температурных интервалов релаксационных и фазовых переходов. Наиболее резкие изменения теплофизических характеристик полимеров наблюдаются при охлаждении в областях стеклования и кристаллизации, а при нагревании — в областях размягчения и плавления. [c.279]

Термостаты. Температура в различной степени связана со всеми параметрами хроматографического разделения и оказывает существенное влияние на все его показатели удерживаемый объем, ширину пика, коэффициент селективности, разрешение, эффективность разделения. Поэтому точность поддержания температурных режимов обогреваемых зон хроматографической системы является одним из определяющих факторов стабильности ее работы и необходимым условием получения воспроизводимых результатов. [c.90]

В магниевом электролизере с нижним вводом анодов нагрузкой / = 90 кА установлено 7 анодных блоков шириной по 2300 мм, каждый из которых состоит из восьми графитиро-ванных электродов сечением 200 х 325 мм и обш,ей длиной I = = 2085 мм. Рабочая длина анодов I = 1400 мм. У анодов пяти средних блоков работают обе стороны. Удельное сопротивление графитированных электродов при 20 С р2 9,0 Ом х X мм м. Температурный коэффициент сопротивления графита [c.294]

На рис. 131 показаны приспособления, обеспечивающие равномерность распределения электрического поля по плоской поверхности [52] двухэлектродная ячейка с экраном, распространяющимся на катод и анод и обеспечивающим равномерность электрического поля на катоде и аноде (рис. 131, а) одноэлектродная ячейка с экраном по высоте не меньше диаметра (ширины) покрываемой поверхности (рис. 131, б) ячейка с экраном, высота которого может быть уменьшена в 3—5 раз за счет выступающих козырьков над деталью (рис. 131, в) ячейка с экраном, позволяющим изолировать контрольный поясок на изделии, четко выявить высоту слоя металла (рис. 131, г) ячейка с деталью в дополнительном металлическом катоде при необходимости соблюдения точного размера по пояску детали (рис. 131, 5), в противном случае из-за различия температурных коэффициентов расширения металла и диэлектрика линейные размеры и толщина слоя изменяются ячейка с уменьшенной площадью дополнительного катода благодаря установке непроводящего экрана (рис. 131, е) ячейка с углублениями, пазами, щелями, сквозными отверстиями, изолированными неметаллическими вставками, например отрезками полимерных трубок, рулончиками целлулоида (рис. 131, ж) стальные и свинцовые заглушки, установленные в отверстиях детали для сохранения равномерного слоя металла по краю отверстия (рис. 131, з). [c.258]

Исключает ли такое предположение о существовании минимальной энергии зажигания даже в случае Х/с < Одр применимость высказанной ранее концепции, основанной на избыточной энтальпии, — это другой вопрос. Сейчас только можно утверждать, что, хотя скорости реакций не могут возрастать до бесконечности, в рассматриваемом случае они будут превышать скорость реакции, протекающей обычно вблизи источника энергии. Это объясняется тем, что температура в ядре сгоревших газов выше адиабатной температуры пламени (она является суммой температуры пламени и остаточной температуры источника), а также чрезвычайно большим температурным коэффициентом обычной реакции в пламени. Следовательно, можно ожидать, что в случае Х/с<0 р минимальный диаметр пламени й будет мал по сравнению с обычной шириной фронта пламени, а минимальная энергия зажигания будет в соответствии с этим меньше значения, вычисленного по уравнению (I). Наоборот, экспериментальные данные, приведенные в табл. I, как отмечалось выше, показывают, что с1 значительно больше, чем обычная ширина фронта пламени, а минимальная энергия зажигания равна или сравнима по величине с вычисленным значением. Таким образом, хотя рассматриваемый случай, по-видимому, теоретически допустим, пока нет ни одного экспериментального примера, который подтверждал бы его фактиче- [c.14]

Определим из (11.49) значение температурного коэффициента энергии активации в квазихрупком состоянии полимера, по-прежнему [61] считая, что Л = 10- з с, vo = 3 10- з с , о = 50МН/м Г = = 300 К, Я= 1,2 нм, но уже ш= 1,4-10 2 м (одна полимерная цепь), и что коэффициент концентраций напряжения для начальных мик-ротрещин полимерных стекол Ро=Ю, а типичная ширина образца-полоски 1== 1 см. Расчет дает значение 9 = 100 Дж/(моль-К), что близко к значению ПО Дж/(моль-К), приведенному в [9]. Увеличение д для квазихрупкого состояния в четыре раза по сравнению со значением = 25 Дж/(моль-К) для хрупкого состояния может быть объяснено увеличением коэффициента объемного теплового расширения полимера в три раза при переходе из стеклообразного в высокоэластическое состояние. Так как при переходе через 7 хр в местах концентрации напряжения наблюдается высокоэластическая деформация, то тепловое расширение в этих микрообъемах возрастает в три раза. Следовательно, с увеличением объема при тепловом расширении возрастает подрастянутость химических связей полимерных цепей. [c.320]

Величины того же порядка для коэффициентов теплопереноса движущегося слоя формовок получены в исследованиях [112], выполненных на опытно-промышленной установке непрерывного коксования Харьковского коксохимического завода. По результатам измерения температурных полей в камере шириной 430 мм с рядом допущений получены эмпирические зависимости, характеризующие эквивалентную температуро- и теплопроводность движущегося слоя формовок в интервале температур 450—900° С [c.202]

К уравнению вида (II, 8), являюш,емуся частным примером (П,7), относятся зависимости между дипольным моментом и константой диссоциации [576], атомным объемом металлов и их энергией решетки [577], удельным сопротивлением полупроводников и температурным коэффициентом ширины запреш енной зоны [578]. [c.102]

Хотя частичное заполнение электронных зон должно соответствовать металлическому характеру проводимости этих типов углеродных материалов, для них наблюдается положительный температурный коэффициент электропроводности. Это объясняется дырочным характером проводимости (или рассеиванием) на границе между сетками. По мере увеличения концентрации дырок нижняя зона постепенно истощается. При температурах выше 1400° С (рис. 8, в) процесс образования дырок вследствие выделения водорода, по-видимому, в основном завершается. Связывание разорванных сеток, происходящее во время роста кристаллов, приводит к уменьшению количества дырочных дефектов, играющих роль электронных ловушек. я-Зона начинает снова заполняться. Одновременно при росте размеров сеток углерода происходит уменьшение ширины АО запрещенной зоны. При температуре 2000° С (рис, 8, г) эту зону можно считать достаточно узкой для перехода электронов в зону проводимости под действием теплового возбуждения. Тя- [c.31]

Легко показать, что температурный коэффициент возрастания скорости реакции будет соответствовать увеличению скорости реакции в 2—3 раза на каждые 10° в той области абсолютных температур, где численное значение энергии активации превышает в 40—50 раз. При более низких температурах температурный коэффициент становится еще больше, но сама скорость реакции так мала, что процесс начинает вступать в область замораживания. При повышении температуры, наоборот, скорость реакции постепенно возрастает (правда, все медленнее и медленнее) и делается, наконец, практически мгновенной. Ширина температурной области, которой отвечает измеримая на опыте скорость реакции, невелика — всего 300—400°. [c.148]

Изменение ширины запрещенной зоны с температурой в совокупности с результатами физико-химических исследовании позволяет определить комбинацию коэффициентов характеризующих это изменение, а также оценить эффективную массу основных носителей тока при предположении о равенстве этих коэффициентов друг другу, постоянстве коэффициента а и пренебрежении температурным размытием зон [26]. [c.402]

При этом учитываем температурную зависимость ширины запрещенной зоны, принимая коэффициент а постоянным. [c.403]

На рис. 44, 6 представлена проработавшая более 10 лет в трубчатой печи установки АВТ змеевиковая труба из стали 15Х5М. Разрушение трубы произошло после остановки печи на ремонт. Расчеты показали, что при охлаждении змеевика из-за разности коэффициентов температурного расширения металла и образовавшегося в трубе солевого осадка толщиной 12 мм внутреннее давление на трубу в 20 раз превысило рабочее давление. Ширина раскрытия трещины достигла 8—10 мм, длина трещины — более 1 м. После удаления отложений края трещины практически сошлись. Для предотвращения подобных случаев разрушения труб необходимо своевременно удалять образовавшиеся в них отложения и обеспечивать постепенное охлаждение змеевиков при остановке печей на ремонт. [c.81]

На рис. III.9 приведены данные по мгновенным значениям а, полученные Миклеем с сотр. [177] с помощью малоинерционного нагревателя из тонкой платиновой фольги толщиной 25 мкм, иллюстрирующие еще одну принципиально важную особенность процесса внешнего теплообмена. Высота нагревателя составляла 12,5 мм, а по ширине он закрывал окружности бакелитовой трубки диаметром 6,3 мм, погруженной в кипящий слой. Между фольгой и стенкой трубки был воздушный зазор толщиной 0,5 мм. Фольгу размещали на высоте 450 мм от газораспределительной решетки. Через фольгу пропускали ток /, силу которого поддерживали постоянной. Мгновенные значения напряжения на концах фольги и регистрировали шлейфовым осциллографом. Произведение и характеризовало рассеиваемую фольгой мощность, которую считали равной мгновенному значению теплового потока q от нагревателя к кипящему слою. Отношение U/I = rj давало мгновенное значение электрического сопротивления фольги. При наличии значений температурного коэффициента сопротивления платины можно было рассчитать мгновенное значение температуры фольги и перепад ДГ между нагревателем и кипящим 138 [c.138]

Из полученных спектров по смещению боковых компонент Мандельштама - Бриллюена (МБ) опредедалась температурная зависимость скорости гиперзвука, из данных по ширине боковых компонент - коэффициенты поглошения гиперзвука. Были измерены также значения отношения интенсивностей в компонентах тонкой структуры - соотношение Ландау - Плачека. [c.17]

На предварительном этапе исследования влияния Д. на эффективность поставлен эксперимент на конической вихревой трубе со следующими геометрическими параметрами /)о=8,6 мм Рс= 24 мм = 60,2 мм а = 3,5° Ох = 4,47 мм /)диф = 35 мм. Для оценки степени восстановления давления в щелевом диффузоре удобно пользоваться величиной, равной отношению давления потока после диффузора к давлению на входе в вихревую трубу и называемой коэффициентом восстановления давления кр = рт1рс- В экспериментах переменными величинами были ширина щели диффузора А и давление на входе в трубу рс- Все результаты получены в режиме максимальной температурной эффективности при р, = 0,3. Давление рс менялось от 0,18 до 1,06 МПа. Набором прокладок ширину щели диффузора изменяли в диапазоне от 0,5 до 3,5 мм с шагом 0,5 мм. [c.90]

Поскольку л гколебаиие трижды вырождено, имеется другая возможная причина уширения этой полосы, а именно силы поверхности могут вызвать слабое распгепление вырожденных энергетических уровней. Этот вопрос может быть решен при изучении спектра в широком температурном интервале. С понижением температуры ширина полосы, обусловленная вращательным движением, уменьшается как функция в то время как ширина полосы, зависящая от расщепления вырожденных уровней, будет возрастать по мере того, как молекула становится более прочно связанной с поверхностью. Из-за экспериментальных трудностей Шеппард, Матье и Йетс [42] изучили влияние температуры на спектр не метана, а бромистого метила. Сравнение дважды вырожденной частоты 4 адсорбированного бромистого метила с частотой, рассчитанной для свободного вращения вокруг оси симметрии третьего порядка при 294° К и 78° К, выявило заметное сужение полосы при пониженной температуре без указания на образование дублета. Это исключает возможность рассмотрения расщепления вырожденных уровней как причину уширения полосы. Независимо от того, обусловлено ли уширение полосы при комнатной температуре низким энергетическим барьером свободного вращения или увеличением коэффициента экстинкции за счет взаимодействия молекулы с ее окружением, остается в силе тот факт, что экстраполяция этих результатов иа систему с метаном позволила согласовать наблюдаемую форму полосы для полностью свободного вращения (случай III) молекулы метана с рассчитанным контуром. Как отмечают авторы, вопрос о вращательных степенях свободы адсорбированного метана является спорным. [c.26]

Р И С. 9. Спектры ВП и соответствующие распределения однофонон-ных частот для воды [38]. При расчете частотных распределений принималось, что использование кубического сечения однофононного рассеяния является законным и коэффициент Дебая — Валлера равен единице. Если эти приближения выполняются строго, то при данной температуре распределения частот должны соответствовать данным, полученным при различных углах рассеяния. Такого соответствия, однако, не наблюдается. На рисунке эти распределения приведены только для того, чтобы исключить температурный фактор и привязать точки к линейной шкале энергии и тем самым помочь в расшифровке частот максимумов и в сравнении данных.Линии при 60 и 175 см соответствуют частотам спектра КР, приведенным в [59, 60]. Пунктирными стрелками обозначены частоты максимумов, найденных в недавней работе Бергмана и др. [55]. Как показано на рисунке, частоты этих максимумов находятся в согласии с частотами, наблюдаемыми в рассматриваемой работе. Жирная линия в верхней части рисунка представляет расчетную статистическую погрешность на данном канале. Полная ширина на данном канале колеблется на величину плюс-минус одно стандартное отклонение. [c.249]

Теория Я. Б. Зельдовича и Д. А. Франк-Каменецкого [90, 84, 233], В основе этой теории лежит представление о том, что реакция горення в основной своей части протекает при температуре, мало отличающейся от Максимальной температуры горения (Тг). Это представление исходит из с. 1едующих данных из большого температурного коэффициента больишн-ства реакций горения и из малого времени пребывания частиц (молекул, атомов, радикалов) в зоне пламени, обусловленного ее малой шириной. Что касается температурного коэффициента реакций горения, то, выражая температурную зависимость скорости реакции законом Аррениуса [c.598]

Относительная погрешность значений v, Vg и ig (удельный объем аморфного полимера в стеклообразном состоянии) находится в пределах 0,1—0,3 %. Очевидно, погрешность значений Va, которые находятся экстраполяцией кривой температурной зависимости удельного объема расплава полимера до 295 К, будет возрастать симбатно ширине температурного интервала от Тт До 295 К. Значения температурных коэффициентов удельных объемов v, Va, V и v получены в предположении линейной зависимости соответствующих удельных объемов от температуры. Значения dvJdT не приводятся вследствие анизотропии теплового расширения кристаллических решеток полимеров, которая видна из различия значений коэффициентов линейного термического расширения для различных параметров элементарной ячейки (табл. 2.2). [c.123]

Идентификация спектральных полос. Для каждой главной колебательной полосы спектра льда в области частот от 50 до 4000 см имеется соответствующая полоса в спектре жидкой воды, хотя максимумы этих полос не обязательно расположены, при одинаковых частотах. Ширины спектральных полос жидкой воды ие очень сильно отличаются от ширин спектральных полос льда I вблизи точки замерзания (табл. 4.10). Если известны, то даются полуширины спектральных полос, коэффициенты экс-тинкции и температурные зависимости частот полосы. Большинство спектральных полос может быть идентифицировано в ИК-и рамановском спектрах (рис. 4.22). [c.230]

Черный фосфор — полупроводник при 298 К ширина запрещенной. чоны А = 0,33 эВ удельное элекгрическое сопротивление р = = 0,015 Ом-м температурный коэффициент электрического сопротивления а = 7,7-10- К диамагнитен, удельная магнитная восприимчивость х=—0,27-10-1 [c.273]

В главе V Электрические и магнитные свойства представлены сведения о температурных зависимостях удельного электросопротивления и коэффициента термо-э. д. с., значения работы выхода, постоянной Холла и подвижности носителей, данные по магнитной восприимчивости и эффективным магнитным моментам, величины относительной диэлектрической проницаемости, ширины запрещенной зоны и энергии активации. Для ряда окислов данные взяты из графиков, на что указано. Значения работы выхода приведены в основном из справочников В. С. Фоменка Эмиссионные свойства элементов и химических соединений (1965) и Эмиссионные свойства материалов (1970), где можно найти более полные сведения о литературе, методах измерения и т. п. Значения удельной магнитной восприимчивости легко могут быть пересчитаны на молекулярную умножением на молекулярную массу окисла. [c.9]

Рис. 17. Температурная зависимость оптической ширины запрещенной зоны GaSe при различных значениях коэффициентов поглощения [24]

Филдинг и сотр. [65] исследовали электросопротивление пластинок GaTe в направлении, параллельном слоям, а также эффект Холла, который измеряли в направлении, перпендикулярном слоям (рис. 23, а, б). Это направление является тригональной осью с одного четырехкратного слоя Те—Оа—Ga—Те. Образцы имели проводимость и-типа. Собственная энергия активации по измерению температурного хода электросопротивления и коэффициента Холла равна 1,8 эв при подвижности электронов, равной 40 см 1в-сек. Ширина запреш енной зоны по оптическим измерениям составляет 1,66 эв при 300° К и 1,73 эв при 78° К (рис. 24), что находится в хорошем согласии с данными работы Рывкина и др. [75]. После успешной разработки метода выращивания монокристаллов соеди- [c.70]

Харбек и Лаутц [133] исследовали инфракрасное поглощение ТпзТез и температурное изменение коэффициента поглощения и оптической ширины запрещенной зоны. По данным этой работы, оптическая ширина запрещенной зоны равна 1,05 эв. [c.134]

Резюмируя сказанное, следует признать метод оценки эффективной массы носителей тока по температурной зависимости ширины запрещенной зоны более самосогласованным, чем определение эффективной массы из абсолютного значения термоэдс, дающим, однако, лишь порядок искомой величины. Для раздельного определения коэффициентоЕ С/ и необходимо измерение зависимости ширины запрещенной зоны от давления и концентрации примесей. [c.404]