Кристалла частные формы

Способность одного и того же вещества в зависимости от условий кристаллизации образовывать кристаллы разной формы называют полиморфизмом. Алмаз и графит являются частными случаями полиморфизма. Под воздействием различных условий полиморфные формы иногда способны переходить одна в другую. При этом изменяются и свойства вещества, например, его плотность и температура плавления. [c.12]

Не останавливаясь на деталях общего метода отыскания функции 0, подробно изложенного в [36], отметим, что решение задачи может быть получено для различных растущих кристаллов, имеющих формы, которые являются частными случаями эллипсоида вращения [71—73]. [c.109]

Добавив к исходным пяти ступеням ось 3, получим пять кристаллографических видов симметрии тригональной ромбоэдрической) сингонии (табл. 1.6) (I. Сз—3 II. Сз —3 III. sv—Sm IV.D3—32 V.Dj —3m). I. Кристалл перйодата натрия, ось 31 полярна. Общая форма — тригональная пирамида (1), частная форма — моноэдр (2). П. Кристалл доломита. Общая форма — ромбоэдр (1). Частные формы — гексагональная призма и пинакоид (2). III. Кристалл турмалина. Общая форма — дитригональная пирамида, тригональные пирамиды, дитригональная призма, моноэдр. IV. Кристаллы низкотемпературного кварца. Общая форма — три-гональный трапецоэдр. Частные формы — гексагональная призма, тригональная дипирамида, ромбоэдры. V. Кристалл кальцита. [c.50]

I полярна. Вертикальных плоскостей симметрии нет. Общая форма— тетрагональная пирамида. На втором рисунке вульфенита видны две грани (1), перпендикулярные оси 4, грани моноэдров, а не пинакоида (в этом виде симметрии 4 отсутствует). Кристалл сукцинимида также имеет полярную ось 4 , но, судя по фигурам травления, имеются вертикальные плоскости симметрии. Однако граней общей формы — дитетрагональной пирамиды — не видно. Имеются только грани тетрагональных пирамид. На кристалле трихлорацетата калия видны грани общей формы — тетрагонального трапецоэдра (1) и частной — тетрагональной бипирамиды (2). На рисунке кристалла касситерита видны грани общей формы — дитетрагональной бипирамиды (1) и частных форм — тетрагональных бипирамид и призм. [c.58]

Кристалл пентаэритрита имеет грани общей формы — тетрагонального тетраэдра и частной — тетрагональной призмы. Кристалл медного колчедана грани общей формы — тетрагонального скаленоэдра (1) и частных форм — тетрагонального тетраэдра, тетрагональной бипирамиды. [c.58]

Кристалл нефелина, судя по фигурам травления, имеет только полярную поворотную ось 6 т. е. ни вертикальных, ни горизонтальных плоскостей симметрии нет. Последняя отчетливо видна у кристалла апатита. Общая форма — гексагональная бипирамида, частные формы — гексагональная призма и пинакоид. Кристалл г р е-н о к и т а тоже имеет полярную ось 6 . Однако в этом виде симметрии тт имеются вертикальные плоскости симметрии. Общая форма (дигексагональная пирамида) не представлена. Видны грани частных форм гексагональной призмы, гексагональных пирамид сверху и снизу не пинакоид, но два моноэдра (центра инверсии или горизонтальной плоскости симметрии нет, ось 6 полярна). Кристалл высокотемпературного кварца. Общая форма-—гексагональный трапецоэдр, частные формы—гексагональная призма, гексагональная бипирамида и др. Кристалл берилла. Общая форма—дигексагональная бипирамида (грани заштрихованы). Частные формы — гексагональная призма, три гексагональные бипирамиды и пинакоид. [c.58]

Необходимо подчеркнуть, что грани общей формы очень редко образуют большую часть поверхности кристалла. Как и в приведенных выше примерах, это чаще всего небольшие грани, не бросающиеся в глаза среди граней частных форм. Сплошь и рядом грани общей формы вообще отсутствуют и отнесение к тому или иному виду симметрии [c.58]

Как частные случаи, отсюда получаем выражения форм для тетрагонального и кубического кристаллов. В последнем случае форма имеет наиболее простой вид [c.66]

J Атомные и ионные радиусы. Чтобы вычислить радиус атома, полагают, что он имеет шарообразную форму. Можно считать, что атомы в кристалле простого вещества касаются своими сферами. Расстояние между центрами двух соседних атомов в кристаллической решетке — важнейшая константа, называемая постоянной кристаллической решетки, обозначаемая d. Если соседние атомы одинаковы (простое вещество), то частное d/2 равно радиусу атома. Такие радиусы получили название эффективных или кажуш,ихся радиусов. [c.89]

Применение модели Либби к атомам отдачи, обладающим достаточно высокой энергией и тормозящимся либо в молекулярных кристаллах, либо в твердых ионных кристаллах, содержащих молекулярные ионы, также приводит к результатам, отличным от результатов, вытекающих из модели Зейтца — Колера [19]. Таким образом, изучая распределение химических форм атома отдачи, затормозившегося в молекулярном кристалле или в ионном кристалле, содержащем молекулярные ионы, можно еще одним способом показать, что модель Либби является частным случаем модели Зейтца — Колера. Модель Либби применима лишь к атомам отдачи, движущимся с достаточно низкой энергией, при которой столкновения носят характер столкновений абсолютно твердых шаров. [c.323]

Число возможных пространственных групп исследуемого кристалла почти всегда ограничивается тем фактом, что мы уже установили сингонию кристалла, либо исходя из его габитуса, либо определив размеры и форму элементарной ячейки. Решетка Бравэ однозначно определяется по систематическим погасаниям, и это еше больше лимитирует число возможных пространственных групп. Окончательный вывод не редко, хотя м не всегда, можно сделать, основываясь на частных погасаниях. Таким образом, как было показано в предыдущем разделе, пространственная группа Р2 1с может быть однозначно определена по частным погасаниям среди отражений (0 0) и (ЛО/). Совершенно так же, если погасания происходят только у (/гОО) с нечетным /г, у (0 0) с нечетным к я у (00/) с нечетным /, пространственная группа должна быть ромбической (Р2 2121) с тремя винтовыми осями второго порядка, расположенными перпендикулярно друг к другу. Однако с помощью рентгеновских лучей нельзя непосредственно обнаружить присутствие некоторых элементов симметрии, таких, например, как центр симметрии или плоскость отражения, ибо эти элементы симметрии не обладают трансляционной компонентой и поэтому не приводят к частным погасаниям. Некоторые пространственные группы отличаются друг от друга только наличием таких элементов симметрии, и в этих случаях рентгенографические данные не дают возможности отличить одну пространственную группу от другой. [c.154]

На рисунках 55—61 представлены минералы тригональной и гексагональной сингоннй (гексагональной системы). В результате сходства геометрических констант этих сингоний (ао = ЬофСо а = Р = 90° 7= 120°) частные формы минеральных индивидов одинаковы кристаллы устанавливаются в одной и той же гексагональной системе координатных осей. В горизон- [c.163]

Карбонаты (рис. 59). Карбонаты тригонального ряда — кальцит, магнезит, сидерит, родохрозит и смитсонит — кристаллизуются в Ьз 3Z,2 SP , а двойные соли из этой же группы — доломит и анкерит — в ЬзС. Однако сходство частных форм в этих видах симметрии настолько велико, что без специальных исследований различить две группы карбонатов невозможно. Смитсонит и родохрозит в кристаллах встречаются редко несколько чаще отмечаются кристаллы сидерита. Практически из группы тригональных карбонатов в индивидуализированных кристаллах наблюдаются кальцит, магнезит и анкерит. Число форм на кристаллах этих минералов достигает нескольких сотен, еще разнообразнее их комбинации. Наиболее распространенные и важные формы зопинакоид с ООШ гексагональные призмы — первого т 1010 и второго u 1120 родов ромбоэдры— положительные основной /- 1011 , острые М 4041 и 16.0.16.1 , отрицательные тупо1 е 0П2 и острый /J0221 дитригональные скаленоэдры 2131 , г/ 3251 и У 5382 . [c.171]

Даже при беглом рассмотрении становится ясным, что теория электронных спектров молекулярных кристаллов в своей основной части практически идентична теории колебательных спектров. На это было недавно указано Хекстером [49], который перенес некоторые представления теории электронных спектров на колебательные и показал, как вводятся частные формы колебательных волновых функций. Мы дадим краткий обзор теории колебательных спектров, пользуясь терминологией, подобной той, которая применяется при описании электронных спектров, для того чтобы подчеркнуть параллелизм. Наряду с этим в другом разделе излагается классическая теория колебаний, так как в литературе по данной теме используются преимущественно представления классической механики. [c.577]

В триклинной, моноклинной, ромбической сингониях грани частных форм параллельны одной или двум координатным осям, в остальных сингониях они либо параллельны координатным осям, либо равнонаклонны к ним, т. е. имеют в символе два или три равных индекса. Внешнее огранение кристалла может быть представлено комбинацией нескольких простых форм. [c.52]

На этом примере можно ноясиить различие между общей и частной простыми формами кристалла. Частная простая форма получается, если исходная грань располагается параллельно или перпендикулярно осям или плоскостям симметрии кристалла или если она пересекает их под одинаковыми углами (как, например, грань октаэдра пересекает все оси 4 под углами 45°). Общая простая форма получается, если исходная грань задана в общем положении, т. е. не на элементах симметрии. [c.70]

III. Вид симметрии С2 —mm представлен кристаллом каламина Zri2(0H)2Si03. Общая форма — ромбическая пирамида (1). Частные формы ромбическая призма (2), диэдр (3), пинакоид (4), моноэдр (5). [c.50]

IV. Вид симметрии —222 представлен кристаллом эпсомита (английской горькой соли) MgS04-7H20. Кристалл образован гранями общей формы — ромбического тетраэдра (1) и частными формами, например ромбической призмой (2) и пинакоидом. [c.50]

Обратимся к отдельным рисункам. I. Кристаллы хлората натрия Na lOa образуют правую и левую энантиоморфные формы. Вид симметрии Т—23 возникает вследствие жесткой ориентировки иона СЮз вдоль полярной оси 3 и так, что через центры противоположных граней куба проходят оси 2 (рис. 1.28). Общая форма — пентагонтри-тетраэдр. Частные формы — тетраэдр (1), куб (2), ромбический додекаэдр (3). II. Кристаллы пирита FeSj. Вид симметрии Тл—/пЗ. Общая форма — дидодекаэдр — на рисунке отсутствует. Частные формы — куб (1),пентагональный додекаэдр (2). Штриховка граней свидетельствует о наличии трех взаимно перпендикулярных плоскостей симметрии, перпендикулярных граням 100 . III. Кристаллы сфалерита ZnS. Вид симметрии — 43/п. Общая форма — гексатетраэдр, частные формы — куб, тетраэдр. На рисунке тетраэдр. [c.60]

II Сц1—4/т—тетрагонально-бипирамидальный, тетрагирно-централышй (Ф), тетрагональная параморфная гемиэдрия (1Т) (4 ). Общая форма—тетрагональная бипирамида. Частные формы 1) те-трах-ональная призма, 2) пинакоид. В таблице 7 кристалл шеелита образован четырьмя тетрагональными бипирамидами. [c.67]

Плотность упаковки молекул в структуре молекулярного кристалла характеризуется коэффициентом упаковки к, который представляет собой частное отделения объема молекулы, вычисленного по величине межмолекулярного радиуса, на объем той же молекулы, установленный по данным рентгеновских измерений. Значения коэффициента упаковки для молекулярных кристаллов находятся в пределах от 0,65 до 0,77, как и для плотных укладок эллипсоидов и шаров. Вещества, имеющие молекулы такой формы, что любая их укладка не может иметь коэффициент упаковки больше 0,6, при отвердевании образуют не молекулярные кристаллы, а стекла. Для молекулярных кристаллов бензола, нафталина и знтрацена [c.22]

ПОЛИТИПЙЗМ (политипия) (от греч. polys-многочисленный и typos-отпечаток, форма, образец), частный случай полиморфизма, наблюдается в нек-рых кристаллах со слоистой структурой. Политипные модификации-политипы-45 [c.27]

Частным случаем этого типа дефектов является перламутровость медленно растущих граней некоторых кристаллов (010) бифталата калия, (001) бихромата калия. Включения на перламутровых гранях более крупные, чем в случае РЬ(ЫОз)2, плоские по форме и перекрыты очень тонкими прослойками кристаллического материала. Прогибание и отслаивание этих прослоек приводит к сильному расщеплению граней даже при самых малых пересыщениях. Возникновение перламутровости также связано с торможением слоев роста примесями и их сильной изрезан-ностью. Но в этих случаях отравляющее действие примесей резко падает с возрастанием пересыщения, и при средних переохлаждениях (порядка 1,5—2° С для бифталата калия) удается получить кристаллы, свободные от этого дефекта. [c.124]

Полученное значение энтропии скорее всего относится к частной, несомненно неравновесной, конфигурации поверхности. Аналогичный вопрос поднят и в работе Бауэра [89]. В наиболее общем виде проблему можно сформулировать следующим образом. Действительно ли экспериментальные поверхностные эффекты при измерении теплот растворения и теплюемкастей являются экстенсивными характеристиками, не зависящими от размера и формы кристаллов Используя различные по размеру частиц фракции тонкодисперсного хлорида натрия, полученного методом испарения, Паттерсон и др. [90] нашли, что вклад поверхности в низкотемпературную теплоемкость меняется приблизительно пропорционально удельной поверхности порошка, определенной по адсорбции газа. Такие же измерения было бы интересно провести и на образцах хлорида натрия, полученных другими методами. [c.221]

До сих пор мы не использовали для ЭО их выражение в форме ЛКАО (2.57), так что формулы (3.22)-—(3.26) не связаны с этой конкретной (и приближенной) форлюй ЭО. Таким образом, в принципе, можно было бы вообще отказаться от ЛКАО-формы ЭО и рассматривать истинные ЭО в качестве первичного базиса, по которому разлагаются собственные функции гамильтониана системы. Это часто делается в квантовой химии молекулярных цепочек С Н2п + 2- В таком случае в качестве основных параметров теорип фигурируют матричные элементы II в базисе из ЭО — а, рл и т. п., которые в полуэмпирическом варианте теории определяются из опытных данных. В силу строгой унитарной эквивалентности истинных ЭО и блоховских функций подобный подход, пожалуй, был бы даже более строгим и не нуждался бы в сопоставлении с методом сильной связи (см. разд. 3.6.1). Тем не менее такой путь построения теории все же не является целесообразным с точки зрения поставленных нами задач, поскольку мы желаем исследовать зависимость структуры полос от свойств атомов, а не от свойств связей. Кроме того, кристаллы с двухцентровыми связями А—В являются липхь частным случаем координационных кристаллов, так что такой подход страдал бы очевидным отсутствием общности. [c.95]

В этом отношении поведение сегаетоэдаетиков можно рассматривахъ как частный случай двойникования кристаллов с изменением формы (362]. [c.191]

Из этого следут, что асимметричные оптически активные молекулы не могут кристаллизоваться в пространственных группах, содержащих центр силшетрии, зеркальные плоскости, плоскости скольжения или оси 4. (Оси порядка выше шести исключаются, поскольку они запрещены симметрией кристаллической решетки.) Действительно, если бы молекула занимала частное положение, то элемент симметрии пространственной группы являлся бы элементом симметрии ее точечной группы, а значит, она являлась бы лгезо-формой и не была бы асимметричной. Если бы молекула занимала общее положение, то элементы симметрии пространственной группы привели бы к возникновению энантио-морфной молекулы, в результате чего должен был бы образоваться рацемат. Это означает, что из 230 пространственных групп только 65 являются допустимыми для кристаллизации оптически активных веществ. Автор не может отыскать ни одного исключения из этого правила. Если бы оно было обнаружено (а это не кажется невероятным), то естественно было бы объяснить его неупорядоченностью структуры, например вращением молекул в кристалле при этом молекула может имитировать симметрию более высокую, чем ее собственная (см. стр. 57). Большинство оптически активных веществ кристаллизуется в пространственных группах P2j и P2j2i2i. Молекулы одного оптического изомера располагаются вдоль поворотной оси второго порядка (2j). [c.73]

Полная аналогия наблюдается и при изучении внутренней структуры кристалла. Если задана простраественная группа симметрии, то, взяв одну точку и повторяя ее в пространстве, получим бесконечную правильную систему точек. Если исходная точка находилась в общем положении, то и травильная система, получающаяся из нее, будет называться общей правильной системой. Если же исходная точка находилась в частном положении по отношению к элементам симметрии пространственной группы (например, располагалась в плоскости симметрии), то и правильная система будет частной. И здесь, следовательно, существует полная аналогия с общей и частной простой формой кристаллического многогранника. [c.35]

После перехода к гексагональной координатной системе условие, которому удовлетворяют присутствующие на рентгенограмме отражения, примет вид к—к = Ъп (частный случай условия h—k+l=Sn, см. табл. 13). Имея это в виду, обратимся к таблице дифракционных групп симметрии (табл. 16, стр. 293). Пространственную группу следует искать в строках 85 и 86. Однако вторая вейсенбергограмма — нулевой слоевой линии при вращении кристалла вокруг оси X — показывает, что среди отражений ЛЩ новых — дополнительных — погасаний не имееется (2/г+/=Зи, а не 6п). Очевидно, что возможными пространственными группами являются группы Rim, R32, Rim. Симметрия внешней формы заставляет предпочесть группу Rim. [c.366]

Последнее обстоятельство позволяет предположить, что так называемые системы внутренней адсорбции представляют собой частный случай аномальных смешанных кристаллов с верхним пределом смешиваемости. Как указывалось выше, в этих кристаллах имеется лишь определенное число мест, которые может занять микроэлемент. Можно полагать, что эти же места могут быть заняты другими ионами, например или А1 +. Тогда при введении в эту систему количество свободных мест, которые могут быть заняты радием или свинцом в кристаллах Кг504, уменьшается, что ведет к снижению коэффициента кристаллизации. Безводные сульфаты не единственные соли, способные к образованию таких систем с элементами, имеюшими с ними очень мало общего (Ra, РЬ, Ро, А1, В1) это же относится и к хроматам, бихроматам и, вероятно, к другим солям, изоструктурным с безводными сульфатами. Механизмы и причины образования аномальных смешанных кристаллов и систем внутренней адсорбции недостаточно изучены в настоящее время, хотя эти формы соосаждения имеют большое практическое значение не только в радиохимии, но и в аналитической химии, и в технологии производства чистых солей. [c.65]

Твердость — анизотропная характеристика кристалла, не поддающаяся математическому описанию. Твердость определяется как сопротивление материала резанию, царапанию или вдавливанию. За численную характеристику твердости принимают отношение нагрузки к величине отпечатка индентора (вдавливаемого тела) или же к ширине или длине царапины на грани кристалла. Индентором служит игла, шарик, пирамидка или конус из твердого материала. Стандартный советский прибор для испытания на твердость, точнее на микротвердость, — прибор ПМТ-3 (конструкции Е. С. Берковича и М. М. Хрущова), в котором индентор — алмазная четырехгранная пирамидка, вдавливаемая в испытуемую грань под действием контролируемой нагрузки от 2 до 200 ГС (1,9— 1,9 Н). С помощью микроскопа измеряются диагонали отпечатка на грани кристалла и микротвердость подсчитывается как частное от деления приложенной нагрузки на площадь полученного отпечатка. По размеру и форме отпечатка можно также определять анизотропию микротвердости (рис. 249), степень хрупкости и пластичности. [c.304]