Поле и анизотропия

Так как реальные пленки обладают одноосной анизотропией, у них в отличие от обычных массивных образцов петля гистерезиса (см. гл. VI) в легком направлении имеет высокую прямолинейность, что обусловливает два стабильных остаточных состояния. Эти состояния можно использовать для записи О и 1 в двоичной системе, иначе говоря, пленки можно, применять как элементы памяти. Петля гистерезиса пленок в трудном направлении в большинстве случаев имеет вид прямой линии, наклон которой равен PJH , где — намагниченность, а Н/, — поле анизотропии пленки. При квазистатическом перемагничивании изменение намагниченности в легком и трудном направлениях обусловлено двумя различными процессами. Перемагничивание в легком направлении происходит путем движения доменных стенок, а в трудном направлении — в основном путем когерентного вращения намагниченности. [c.500]

Интенсивность и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса АН обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости х" составляет половину своего значения Лр з в точке резонанса. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость ска-лярна. Зависимости ее вещественной л и мнимой ц" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественным ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.563]

Константа анизотропии и поле анизотропии для некоторых гексагональных ферримагнитных окислов [5] [c.587]

Константы анизотропии А", или намагниченность насыщения и поле анизотропии [c.588]

Разбавленный раствор полимера характеризуется полной изотропией макроскопических свойств вследствие беспорядочного теплового движения макромолекул и молекул растворителя, хотя и те, и другие могут обладать собственной механической, электрической, магнитной или оптической анизотропией. Под действием внешних полей анизотропия электрических, магнитных или механических свойств растворенных макромолекул проявляется в макроскопических оптических свойствах. Раствор по оптическим свойствам становится аналогичным кристаллу и подобно ему обнаруживает двойное лучепреломление, которое может быть использовано в качестве чувствительной индикации анизотропных свойств растворенных макромолекул. [c.191]

В последние годы существенно возрос интерес к ферритам с гексагональной структурой в связи с расширяющейся перспективой их использования в сверхвысокочастотной технике и в качестве постоянных магнитов. Наличие в этих материалах значительных внутренних магнитных полей (полей анизотропии) предопределило возможность их применения в линейных устройствах санти- и миллиметрового диапазона длин волн (малогабаритные резонансные вентили и др.), а низкие значения линии ферромагнитного резонанса открывают перспективу применения монокристаллических гексаферритов в нелинейных сверхвысокочастотных приборах (ограничители мощности, генераторы и преобразователи частот и др.). Возможность достижения высоких значений магнитной энергии (превышающих 31,8-Т-А/м) и относительная дешевизна производства постоянных магнитов на основе твердых растворов гексагональных ферритов определяют их устойчивую конкурентноспособность по сравнению с металлическими магнитами. [c.4]

В заключение заметим, что в зависимости от области применения ферритовых эпитаксиальных пленок проводятся исследования тех или иных их свойств. При использовании пленок в создании СВЧ-устройств основными-характеристиками являются ширина линии ферромагнитного резонанса, намагниченность насыщения, поле анизотропии, коэрцитивная сила, прямоуголь-ность петли гистерезиса и др. Для устройств оптической записи информации вал<ны такие параметры, как оптическая прозрачность, магнитооптическая добротность, эффект Фарадея, размеры цилиндрических доменов, их подвижность. [c.195]

Для жидких низкомолекулярных систем времена релаксационных процессов очень малы, и в обычной жидкости, приобретшей анизотропию под действием внешнего поля (например, в потоке), изотропное состояние восстанавливается через короткий промежуток времени после снятия внешнего поля. Но если у изотропных низкомолекулярных жидкостей наведенная анизотропия сравнительно быстро исчезает, то у полимеров благодаря характерным для них большим временам релаксационных процессов, что вызвано малой подвижностью макромолекул, наведенная внешними силовыми полями анизотропия свойств (например, механических свойств) может сохраняться в течение очень продолжительного времени или вообще оказаться практически бесконечно устойчивой, хотя истинным термодинамически равновесным будет являться изотропное (аморфное) состояние. [c.27]

Выдвинутая для объяснения анизотропии эффектов экранирования в магнитном поле трехчленного цикла гипотеза в достаточной мере согласуется лишь с неклассическим строением циклопропанового цикла и не может быть принята для веществ классического строения, к которым относятся и трехчленные насыщенные гетероциклы. Более того, ранние представления о характере поля анизотропии трехчленных гетероциклов оказались не совсем точными. Как показано в последнее время [87—89], пояс ослабления экранирования трехчленным циклом оказался прерывным. Этот эффект имеет место только в области двууглеродного скелета. В пространстве, прилегающем к гетероатому, во всех направлениях проявляются положительные смещения сигналов прилегающих к циклу атомов. [c.183]

Значит, атмосфера является анизотропной средой в отношении термобарических волн в муссонном поле анизотропию вносит основной муссонный поток, характеризующийся направлением вектора V [c.608]

Здесь 0B.V — угол между направлением внешнего магнитного поля Во и направлением нормали к границе раздела N S — параметр остаточной анизотропии [c.235]

Мы начали предыдущий раздел с описания анизотропии д-фактора, наблюдаемой при исследовании методом ЭПР N02, захваченного монокристаллом КМОз, при различных ориентациях относительно поля. Величины а этой системы также очень анизотропны. Если молекулярная ось второго порядка параллельна приложенному полю, наблюдаемая [c.34]

Действуя этим гамильтонианом на волновые функции триплетного состояния, можно рассчитать энергии как функции напряженности поля и ориентации. Результаты говорят о значительной анизотропии спектра. Спектр триплетного состояния нафталина описывается следующим образом д (изотропный) = 2,0030, 0/Ис= +0,1012 см и Е/кс = - [c.45]

Как оказалось [39], тетраэдрические металлсодержащие анионы, которые сами по себе не анизотропны, могут давать псевдоконтактный вклад в неметаллическом катионе. Причину и величину /-анизотропии можно в первом приближении объяснить электростатическим возмущением кристаллического поля сферического аниона, вызываемым катионом. Предполагается также, что за время жизни ионной пары тетраэдрическая структура аниона под действием катиона несколько искажается. Поскольку катион лежит на единственной в своем роде оси, он будет подвержен влиянию дипольного сдвига, обусловленного индуцированной в ионной паре анизотропией. Существует много эквивалентных путей, по которым катион может приблизиться к тетраэдрическому или октаэдрическому аниону для образования ионной пары, и все эти пути характеризуются сопоставимыми псевдоконтактными вкладами катиона. Таким образом, динамический процесс подобного вида не усредняет до нуля псевдоконтактный сдвиг катиона. В то же время динамический процесс такого вида усредняет до нуля влияние псевдоконтактного сдвига на положение сигналов атомов тетраэдрического илп октаэдрическою аниона. [c.189]

Анизотропию параметров ЭПР можно наблюдать в монокристаллах, Информацию об анизотропии в системе можно также получить при исследовании порошков и стекол, поскольку результирующие спектры принадлежат системам, в которых нет усредняющего движения. Теперь посмотрим, почему информация об анизотропии получается из спектра, даже если молекулы в порошкообразном или стеклянном образце имеют исключительно большой набор ориентаций относительно направления приложенного поля. Рассмотрим молекулу с осью симметрии третьего или более высокого порядка, которую можно описать с помощью 3 и д . Как видно из рис. 13.2, в молекуле много осей, которые можно пометить как д . Поэтому в объеме образца со многими ориентациями ансамбля кристаллитов имеется больше возможных ориентаций для оси д , расположенной по полю, чем для оси д д-Фактор для любой ориентации выражается как [c.205]

Сверхтонкое расщепление на металле и расщепление в нулевом поле дают много информации о комплексах переходных металлов. Рис. 9.14 демонстрирует СТВ с кобальтом в случае Соз(СО)98е. Прежде чем продолжать знакомство с этой темой, читателю полезно заново просмотреть раздел, посвященный анизотропии СТВ в гл. 9, и раздел, посвященный ЭПР триплетных состояний. Спин-гамильтониан для одного ядра со спином I и одного эффективного электронного спина 5 может быть записан с учетом сверхтонкого расщепления на металле и расщепления в нулевом поле [c.218]

В этом разделе дается краткий обзор некоторых результатов, полученных при исследовании различных "-комплексов методом ЭПР. Более полное обсуждение читатель может найти в работах [19, 20]. Прежде чем приступить к рассмотрению результатов, следует упомянуть, что спин-орбитальное взаимодействие — главный фактор, определяющий электронную релаксацию в этих системах. При ознакомлении с этим разделом читатель может столкнуться с Такими утверждениями, как расщепление в нулевом поле вызывает быструю релаксацию или анизотропия 3-фактора ведет к небольшим временам жизни электронного спинового состояния и т.д. Все эти выражения говорят об очевидных эффектах спин-орбитального взаимодействия в молекуле. Ранее уже обсуждалась связь спин-орбитального взаимодействия с релаксационными эффектами. Комплексы ионов переходных металлов второго и третьего периодов значительно более сложны для исследования методом ЭПР, поскольку в этом случае значения констант спин-орбитального взаимодействия много больше. [c.233]

Набухание соответствует неравновесному переходному состоянию системы от чистых сополимера и растворителя к их полному взаимному смешению. Согласно законам термодинамики самопроизвольное течение изобарно-изотермических процессов сопровождается уменьшением термодинамических потенциалов, поэтому можно считать, что причиной сорбции является стремление системы к выравниванию химических потенциалов компонентов. Набухание — это замедленный процесс смешения двух фаз. Из-за разницы в подвижности молекул компонентов набухание осуществляется диффузией растворителя в сополимер, тогда как макроцепи весьма медленно проникают в объем, занятый чистым растворителем. Диффузии сопутствуют процессы взаимодействия молекул растворителя со звеньями макроцепей, перемещения структурных элементов сополимера, изменение конформаций макроцепей. Полимеры (сополимеры) по своим механическим (реологическим) свойствам обладают ярко выраженной анизотропией (продольные свойства близки к свойствам твердых тел, в то время как поперечные приближаются к свойствам жидкостей), вследствие чего занимают промежуточное положение между твердыми телами и жидкостями. Силовое поле, наводимое диффузией растворителя в полимер, частично запасается в последнем, что приводит к возникновению комплекса релаксационных явлений или явлений вязкоупругости. [c.296]

В неподвижных MP анизотропия теплопроводности выражена заметно, увеличиваясь в сонаправленных тепловых и магнитных полях и ослабляясь в поперечных (рис. 2, а). Э4)( )ект усиливается с возрастанием напряженности магнитного поля. Такое поведение можно связать с влия- [c.187]

В табл. 1 и 2 (см. с. 258) приведены коэффициенты упругости монокристаллов соответственно гексагональных и кубических структур [1,2 . Эти данные приведены для того, чтобы дать представление о диапазоне, в котором может проявиться упругая анизотропия в поли-кристаллических материалах с преимущественной ориентацией зерен. [c.255]

Так, в работе [211] структура межламелярных аморфных областей растянутого ПЭ высокой плотности исследована с помощью линейных зондов — производных 4,4-диметилоксазоли-ден-Ы-оксида с различной длиной алкильной части радикала. Максимальная вытяжка составляла 900 %. Спектры ЭПР обнаруживали явную анизотропию компонентов аксиально — симметричного тензора СТВ. Максимальное расщепление в спектре испытывало ступенчатое уменьшение с ростом температуры, причем температура перехода зависела от ориентации образца в магнитном поле. Анизотропия СТВ возрастала с длиной молекулы зонда и степенью вытяжки, что связывается с уменьшением подвижности и увеличением распрямленности цепей ПЭ в аморфной фазе. Параметр порядка 5 при низких температурах составлял 0,9 при 423 К 5 = 0,1. [c.291]

Рис. 29.36. Значения эффективного g -фактора и поля анизотропии Н при 4,2 К вдоль направления [111] (На S 4/ i/3Als) в зависимости от содержания галлия в гранате EugFes- rGa Oia [141]

Рис. 29.57. Зависимость намагниченности насыщения уИ,, константы анизотропии /С1 и поля анизотропии для ВаРехаО от температуры

Рис. 29.59. Зависимость намагниченности насыщения М , констант анизотропии/С1 + - -2К2 и поля анизотропии дляСог2 от температуры [5]

Высокими магнитными характеристиками обладает соединение 8тСо5 точка Кюри, 7 к=997К, намагниченность насыщения при комнатной температуре составляет 0,9650 Тл, поле анизотропии — 16716— 23084 кА/м. 5тСоз используется в качестве мощных постоянных магии- [c.569]

Причины, приводящие к различию ларморовских ча стот ПЦ, могут быть обусловлены неоднородностью внешнего магнитного поля, анизотропией -фактора, изотропным и анизотропным сверхтонким взаимодействием, диполь-дипольными взаимодействиями между спинами с различными ларморовскими частотами. [c.97]

Анизотропия спектра проявляется при вращении монокристалла в магнитном поле. Анизотропия по отношению к направлению магнитного поля может быть описана с помощью -тензора и одного и более тензора сверхтонкого взаимодействия. Отклонение главного -фактора от величины 2,0023 (свободный спин) можно истолковать в рамках спин-орбитального взаимодействия для возбужденных состояний радикала. Анизотропная часть тензора сверхтонкой структуры возникает вследствие диполярного взаимодействия между ядром и элек- [c.330]

Приведем теоретические соотношения для скорости продольной и поперечной парамагнитной релаксации свободных радикалов, обусловленной случайной модуляцией вращением радикалов анизотропных спин-спиновых взаимодействий диполь-дипольного взаимодействия неспаренного электрона с магнитным ядром со спином I (анизотропное сверхтонкое взаимодействие) и анизотропного зеемановокого взаимодействия неспаренного электрона с внешним магнитным полем (анизотропия -тензора). Эти меха- [c.31]

Критический размер однодоменности зерен, например гексаферрита бария, составляет 1,3 мкм. Перемагничивание в этом случае должно происходить путем вращения вектора намагниченности скачками при приложении внешнего размагничивающего поля, близкого к полю анизотропии (для феррита бария поле анизотропии составляет около 1,36-10 А/м). [c.111]

На практике попытки изготовить компактные изделия с такими значениями Не реализованы не были. Это связано с увеличением магнитного взаимодействия при сближении зерен (например, при прессовании и спекании) и нарушением их однодоменности. В этом случае доменные границы могут не прерываться на границах зерен, а один домен включает в себя несколько зерен. Наличие доменных границ в анизотропных магнитах, состоящих из мелких (менее 1 мкм) зерен, и обусловливает невозможность получения коэрцитивной силы, близкой к полю анизотропии. Если ввести добавки, обеспечивающие магнитную изоляцию частиц феррита путем образования достаточно толстых немагнитных прослоек, то коэрцитивная сила заметно увеличивается, но нри этом происходит резкое уменьшение остаточной индукции и максимальной магнитной энергии. Так, введение 15% АЬОз обеспечивает возрастание коэрцитивной [c.111]

В последнее время получил развитие физический подход к изучению магнитных потерь в поликристаллических ферритах [3—8]. В названных работах показано, что кривая резонансного поглощения ц"=ц"(Н) для поликристаллических ферритов имеет форму, отличную от лоренцевой. В частности, величина ц" спадает по мере удаления поля от резонансного значения гораздо быстрее, чем следует из феноменологической теории [9]. Этот факт, подтвержденный экспериментально [3, 4, 6, 7], объясняется тем, что потери, обусловленные поликристалличностью (приводящей к неоднородности поля анизотропии и намагниченности в феррите), сказываются лишь в ограниченной области магнитных полей. Границы этой области, как показано в [8], определяются частотой переменного магнитного поля и свойствами феррита. Для плотных поликристаллических ферритов (плотность - 99% от теоретической) область сильного поглощения, лежащая в окрестности резонансного поля, равна примерно удвоенной величине ширины полосы ферромагнитного резонанса (ДЯ). Вне этой полосы [I" резко падает и по порядку величины становится сравнимой с р," для монокристалла. [c.206]

Наряду с размерами идипольными момоптами важнейшими характеристиками малых и больших молекул являются их поляризуемости. Поляризуемость выражает способность электронной оболочки молекулы смеш аться под действием электрического поля — статического или переменного. Поляризуемость математически представляется симметричным вещественным тензором второго ранга (вне области поглощения световых волн) инварианты этого тензора — его след и анизотропия— определяют соответственно молекулярную рефракцию вещества и его двойное лучепреломление, вызванное действием различных силовых полей. Анизотропия поляризуемости ответственна, кроме того,, за деполяризацию рассеянного света [ ]. [c.318]

Анизотропия д-фактора возникает в результате взаимодействия сш1-нового углового момента с орбитальным угловым моментом. Спиновый угловой момент ориентируется в зависимости от направления поля, но орбитальный угловой момент, который связан с электронами, движущимися по молекулярным орбиталям, привязан к орбитальной волновой функции. Рассмотрим орбитальный вклад в момент электрона, находящегося на круговой молекулярной орбите, которая может прецесси-ровать вокруг оси г молекулы. На рис. 9.17 схематически показаны две [c.31]

Элементы тензора D имеют тот же самый вид, что и элементы тензора Т в уравнении (9.25). Этот дипольный С ензор объясняет большую анизотропию, наблюдаемую в спектре бирадикала. Используя главные оси, которые приводят к диагональному виду тензор расщепления в нулевом поле, мы можем записать [c.44]

Если молекула обладает неспаренным электроном, дипольный эффект передается через пространство и ощущается исследуемым ядром. Когда д-фактор изотропен, дипольные эффекты усредняются до нуля вследствие быстрого вращения молекулы в поле. Это явление рассматривалось в главе, посвященной ЭПР, где было показано, что этот же самый эффект приводит к дипольному вкладу в сверхтонкое взаимодействие, который усредняется до нуля в растворе. В тех случаях, когда д-фактор анизотропен, величина дипольного вклада в магнитное поле на интересующем нас ядре, обусловленная плотностью неспаренного электрона на металле, зависит от ориентации молекулы относительно поля. Поскольку для разных ориентаций д-фактор имеет различные значения, этот пространственный вклад не должен усредняться до нуля в результате быстрого вращения молекулы. Таким образом, те же самые эффекты, которые приводят к анизотропии д-фактора, дают и псевдокон-тактный вклад. Этот псевдоконтактный эффект, связанный с влиянием через пространство, можно сопоставить с анизотропным вкладом соседнего атома, рассмотренным в гл. 8. который, как было показано, зависит от разности в для различных ориентаций. То же самое справедливо для Применяя уравнение (12.8), мы рассматриваем систему, в которой Д% меняется симбатно Ад [2]. Часть гамильтониана, описывающая псевдоконтактный вклад, аналогична гамильтониану дипольного взаимодействия, рассмотренному в гл. 9. [c.171]

Еще одно важное свойство бензола находит себе объяснение — это анизотропия диамагнитной восприимчивости. В очень грубом приближении делокализация я-орбиталей означает свободное движение л-электроков по всему периметру бензольного кольца. При внесении бензола в магнитное поле движение электронов по кольцу становится направленным, подобным круговому току, не испытывающему сопротивления. С этим движением электронов связано возникновение в поле индуцированного магнитного момента, перпендикулярного плоскости бензольного кольца. В этом направлении диамагнитная восприимчивость максимальна. Расчет ее на основе представления о круговом токе дает значение, близкое к наблюдаемому. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология