Эффект шейки

Эффект шейки . — (Прим. перев.) [c.65]

Рис. 235. Холодная вытяжка волокна эффект шейки .

Несущая способность подшипников скольжения обусловлена гидродинамическим эффектом, возникающим при вращении шейки [c.152]

Итак, имеются три эффекта, которые приводят к тому, что потенциал в нижней части капли оказывается более отрицательным, чем потенциал шейки несимметричное расположение электродов, экранировка [c.202]

Возникновение шейки в образце совпадает с появлением максимума на кривой а—е. После возникновения шейки напряжение в образце несколько снижается. Это, по-видимому, тиксотропный эффект, подобно тому, как мокрый песок на берегу образует твердый малодеформируемый слой, который однако становится жидким и легко деформируемым, если его перемешать, разрушив существующую в нем исходную тиксотропную структуру. Одной из причин появления горбика на кривой а—е может быть также наличие остаточных напряжений в образце, которые реализуются в точке максимума и снижают внешнее усилие. [c.148]

При повышении скорости выше определенного предела, обусловленного Скоростью релаксации макромолекул, наступает хрупкий разрыв или нарушение сплошности структуры, что проявляется в возникновении продольных трещин и полостей в волокне. В последнем случае температура в конечной области шейки поднимается значительно выше температуры стеклования. Это явление очень характерно для полиэтилентерефталата, в результате него создается так называемый эффект серебра (рис. 5.31, а). [c.125]

Рио. 5.31. Эффект серебра при выг/..ивании полиэфирного волокна с шейкой прп 20 °С [c.126]

Наблюдения показали, что на самом деле отрывается не одна, а две капли. Вторая (меньшего размера) образуется за счет стягивания в каплю сильно растянутой шейки, возникающей при отрыве капли. Поправки на эти эффекты существуют в виде таблиц. Характер этих поправок таков, что вместо величины 1/2ti в формуле (3.4.31) появляется переменный коэффициент, величина которого монотонно растет от 0,172 до 0,2559 при [c.593]

В области шейки корня сварного шва и при неравномерном проплавлении отдельных слоев шва поперечное сечение звукового пучка и распределение амплитуд в нем после прохождения через линию сплавления сильно искажаются [1590, 1665]. Из-за этого определение амплитуды эхо-импульса и места нахождения дефекта затрудняется. Эта трудность может быть устранена при контроле под двумя различными углами. При этом нужно следить за тем, чтобы на линии сплавления не возникало полного отражения. В таких местах с искал<ением звукового пучка фокусирующие и совмещенные искатели тоже не дают эффекта, в равной мере как и неоднократно предлагавшиеся методы цифровой обработки данных (способы усреднения или распознавания образцов и способ S) [1072, 539, 874, 1108, 847, 874, 1361, 540]. [c.545]

Падение тока максимума при изменении потенциала по обе стороны от потенциала нулевого заряда обусловлено возрастанием торможения дви-жения поверхности электрода под влиянием электрического заряда двойного слоя. Заряженные частицы в результате движения поверхности накапливаются около шейки капли, вследствие чего в верхней части капли снижается поверхностное натяжение и тем самым тормозится движение поверхности ртути. Этот эффект торможения в уравнениях (26) и (27) [так же как и в [c.428]

Учет эффекта концентрации деформаций в шейке при определении т рассмотрен в [57]. Введя коэффициенты концентрации напряжений и деформаций К , уточненное значение показателя упрочнения примет вид [c.418]

Объяснение образования шейки эффектом адиабатического разогрева связано, по крайней мере частично, с тем, что процесс холодной вытяжки не рассматривался как самостоятельный по отношению к начальной стадии деформаций материала. Дальнейшее исследование процесса холодной вытяжки полиэтилентерефталата было предпринято Эллисоном и Уордом [18]. Полученные ими результаты показывают, что, хотя процесс растяжения в известной мере зависит от адиабатического тепловыделения при высоких скоростях деформации, эффект перехода через предел текучести не связан с этим явлением. [c.269]

Из рис. 11.14 видно, что в области низких скоростей деформации как предел текучести, так и напряжения, отвечающие распространению шейки, изменяются с ростом скорости сходным образом. Если бы процесс распространения шейки оставался изотермическим, то напряжения образования шейки должны были бы увеличиваться с повышением скорости деформации и в, области высоких скоростей, аналогично тому, как это происходит с пределом текучести. Различие между предполагаемыми для изотермического режима растяжения напряжениями образования шейки и экспериментально измеряемыми значениями напряжения обусловлено эффектом разогрева. [c.270]

Таким образом, нет никаких сомнений, что при холодной вытяжке полимеров в области образования шейки может возникать значительный скачок температуры. Однако, как было показано, существуют убедительные доказательства того, что шейка может распространяться в квазистатических условиях, когда какие-либо заметные температурные эффекты отсутствуют. Исходя из этого, Винсент [3] высказал предположение, что наблюдаемое падение нагрузки обусловлено геометрическими причинами, а именно тем фактом, что уменьшение площади поперечного сечения образца при растяжении не компенсируется соответствующим деформационным упрочнением материала. Этот эффект был назван деформационным размягчением и был связан [c.272]

При изучении комбинированных материалов иногда удается не только исследовать свойства материала как единого целого, но и наблюдать за особенностями поведения отдельных компонентов. Так, стальные проволочки, извлеченные из упоминавшихся выше серебряных цилиндров до деформации, разрушаются при растяжении с образованием шейки. В композиции они ведут себя иначе шейка не образуется, а проволочки только незначительно сужаются. Этот эффект стеснения деформации объясняют влиянием напряжений, развивающихся в композиции и препятствующих образованию шейки [288—290]. В дисперсионно-упрочненной системе [289] Ре—N1—W удлинение частиц вольфрама перед разрушением композиции достигает 28%, в то время как даже [c.195]

Важным следствием этого эффекта является существование критической длины цилиндрической пленки, при превышении которой пленка становится нестабильной, что приводит к образованию шейки на одном конце пленки и появлению выпуклости на другом ее конце, как показано на рис. 1-6. Критическая длина равна периметру основания цилиндра. Таким образом, цилиндрическая пленка, длина которой больше критической, немедленно делится па два пузыря, маленький и большой. Так же ведут себя н цилиндрические столбики жидкости, например струя, вытекающая из круглого сопла. Фотограф ии такой струи [4], приведенные на рис. 1-7, наглядно показывают, как в результате образования шеек струя дробится на чередующиеся маленькие и большие капельки. [c.14]

Установлено, что автоколебания связаны с эффектом локального разогрева при переходе полимера в шейку. Предложен и исследован механизм колебаний при растяжении. [c.365]

Рентгенографическим анализом шейки обрата кристаллического полиэтилентерефталата, растянутого При комнатных температурах, была обнаружена аморфная стрз Ктура, С пойышенисм температуры Ориентация аморфного образца в шейке де тается все более совершенной, но кристал.тн-тов не образуется. Эффект кристаллизации становится заметным только при достижении области температур стеклования. При Этом образуются кристаллиты, которые могут быть или ориентированы, или расположены хаотически. [c.220]

В нейтральных электролитах стационарный потенциал электрода из армко-железа весьма чувствителен к проявлению механохимического эффекта. На рис. 18 приведена зависимость разблагораживания стационарного потенциала отожженного (при 920 °С в вакууме) армко-железа электроннолучевого переплава от степени деформации (скорость деформации 0,002 ). Потенциал измеряли относительно хлорсеребряного электрода в электролите 3%-ного Na l. Величина разблагораживания потенциала достигала 60 мВ при Ат = 250 МПа. Следующее за максимумом уменьшение эффекта соответствует стадии III деформационного упрочнения, а дальнейшее увеличение Аф вызвано вторичным упрочнением металла при образовании шейки перед разрушением вследствие роста скорости ее деформации при постоянной скорости удлинения 74 [c.74]

Наиболее характерными режимами смазки являются жидкостная или гидродинамическая (коэффициент трения / = 0,002—0,01) полужидкостная (/=0,01—0,20) и граничная смазка (смазанные поверхности / = 0,05—0,40 несмазанные окисленные поверхности /=0,20—0,8). Жидкостная гидродинамическая смазка имеет место при наличии гидродинамического или гидростатического эффекта, а также эффекта вязкоупругости. В этом случае сила трения определяется только внутренним трением в слое смазки и завиаит от ее вязкости. Схема процесса гидродинамической см(азки показана на рис. 2. При даижении одной из смазываемых поверхностей, например, шейки коленчатого вала, отделенной от сопрягаемой поверхности подшипника незначительной прослойкой смазкн, эта поверхность увлекает за собой тончайший слой масла, прилипший к ней за счет явления смачивания. Неподвижная поверхность также удерживает возле ое- [c.6]

Чтобы во время действия фонтана шейка не прогорела, уменьшив этим эффект действия, она внутри покрывается негорючим веществом. Для этого в гильзу через шейку вставляется стержень, насыпается немного сырой глины, которая уплотняется вручную или на специальном прессе. После этого стержень вынимается, и в глине после подсыхания образуется отверстие, которое не изменяется от огня. Затем гильза заполняется составом, свободный конец ее либо затягивается, либо закрывается наглухо. Противоположный конец гильзы с открытой шейкой обмазан зажигательной подмазкой, и к нему для воспламенения присоединяется огнепро-Рпс. 6э. Фонтан. вод (стоппн или бикфордов шнур и т. п.)-Римские свечи представляют собой изделия, из которых прц горении вылетают цветные звездки, сопровождаемые выстре- [c.123]

В соответствии с общими представлениями об избирательности рассматриваемых эффектов по отношению к и о н-ным кристаллам наиболее активными должны быть родственные полярные среды — расплавы солей, а также растворы электролитов. Действительно, характерными примерами могут служить данные, полученные из опытов с поваренной солью и хлористым серебром [21]. При растяжении в обычных условиях — на воздухе монокристаллы Na l при комнатной температуре хрупко разрушаются по плоскостям спайности, а при 300—350° С становятся весьма пластичными и разрываются после значительной деформации с образованием шейки, т. е. имеет место температурный переход от хрупкости к пластичности. Проведенные опыты показали, что в присутствии [c.166]

Нет никаких сомнений, что заметные скачки температуры действительно возникают при обычных скоростях растяжения, так что представления Маршалла и Томпсона очень существенны для понимания процесса образования шейки в целом. Однако прямые калориметрические измерения показали [16], что при низких скоростях растяжения повышение температуры столь мало (не более 10 °С), что этот эффект не может объяснить образования и распространения шейки как следствие адиабатического разогрева. Позднее это было в явной форме продемонстрировано Лазуркиным [17], который осуществил холодную вытяжку резин (ниже их температуры стеклования) при очень низких скоростях в ква-зистатических условиях. Винсен 13] подтвердил этот результат, показав, что холодная вытяжка полиэтилена может осуществляться при очень низких скоростях растяжения в области комнатных температур. [c.269]

Дополнительные экспериментальные исследования показали, что в широком диапазоне изменения переменных предел текучести оказывается линейной функцией температуры. Из рис. 11.15 следует, что повышение температуры на 10 °С приводит к снижению предела текучести приблизительно на 0,48 10 дин/см. Отсюда можно оценить типичные значения температурных скачков следующим образом. Экстраполяция нижнего графикана рис. 11.14 до скорости деформации, равной 1 с" , позволяет установить, что ожидаемое значение напряжения образования шейки в отсутствие эффекта разогрева равно приблизительно 3,9 10 дин/см (точка А на рис. 11.14). При той же скорости предел текучести составляет 6 10 , а экспериментально наблюдаемое напряжение образования шейки — 3,0 10 дин/см . Полагая, что характер температурных зависимостей предела текучести и напряжения образования шейки одинаков, нетрудно вычислить тот скачок температуры, который должен привести к падению напряжения образования е 3,9 10 до 3,0 10 дин/см он составляет [c.270]

Резкий скачок температуры приводит к локальному возрастанию податливости, однако затем из-за практического отсутствия переноса тепла вдоль образца дальнейшая деформация начинает осуществляться за счет растяжения уже существующей шейки без образования новой. При этом податливость образца мала и поэтому напряжения монотонно возрастают до тех пор, пока не будет достигнуто критическое значение — предел текучести , при котором происходит срыв — скатаообразное возрастание скорости образования шейки (т. е. перехода неориентированного полимера в ориентированное состояние) в десятки раз с очень резким, отвечающим такой повышенной скорости, скачком температуры на десятки градусов и столь же резким падением нагрузки из-за размягчения материала. Это явление может многократно повторяться, приводя к автоколебательному механизму распространения шейки. Теоретически возможность такого неизотермического автоколебательного механизма образования шейки и границы соотношений параметров процесса растяжения, отвечающие этому механизму, рассмотрены в работе Г. И. Баренблатта (см., Механика твердого тела , 1970, № 5, с. 121). Этот случай периодического адиабатического режима образования шейки тесно примыкает к представлениям о роли тепловых эффектов, рассмотренных в данном разделе, но, к сожалению, он не затрагивается автором монографии. — Прим. ред. [c.272]

При растяжении полимеров, как уже сказано, наблюдается только один максимум на деформационной кривой. Исследования Эндрюса — Уитни [19] и Брауна — Уорда [20] показали, что его происхождение связано с комбинированным эффектом — геометрическим фактором и внутренними свойствами материала, во всяком случае, причины падения нагрузки не могут сводиться лишь к геометрическим причинам. В частности, уменьшение наклона графика зависимости истинных напряжений от деформации еще не объясняет явления холодной вытяжки, как это предполагалось в модели Винсента. Важно заметить, что не все элементы объема образца одновременно следуют деформационной кривой, поскольку напряжение, необходимое для возникновения шейки, больше, чем требуется для ее равномерного распространения. Это соображение подтверждает, что невозможно предложить полную интерпретацию явлений возникновения шейки и холодной вытяжки, основываясь только на рассмотрении диаграммы Консидера, представляющей зависимость истинного напряжения от деформации, что уже отмечалось выше, в разделе 11.1.3. [c.274]

В ранней работе Лаауркин [17] высказывал несогласие с попытками Хукуэя [15] и Хорсли с Нэнкэрроу [47] объяснить образование шейки эффектом понижения температуры плавления кристаллов из-за приложенных напряжений. Он подчеркивал, что основные закономерности образования шейки одинаковы как для аморфных, так и для кристаллических полимеров в частности, [c.294]

При выяснении влияния скорости деформации на механизм разрушения могут возникнуть определенные трудности. Так, при малой скорости деформации в определенном температурном интервале возникает шейка. Возможно, что при высоких скоростях тепло не может отводиться достаточно быстро. Поэтому в процессе деформации упрочнения не происходит, и образец разрушается шо пластическому механизму. Другими словами, здесь происходит переход от изотермического к адиабатическому режиму растяжения. Этот эффект обусловливает значительное снижение энергии, затрачиваемой на разрушение образца, и может иметь место при определении ударной прочности, приводя к устранению возможности хрупкого разрыва. Исходя из этого, было высказано предположение, что существуют две критические скорости, при которых энергия разрушения резко падает с ростол скорости деформации. Первая из них отвечает переходу от изотермического процесса деформации к адиабатическому (изотермический — адиабатический переход) и вторая, более высокая, — переходу от хрупкого механизма разрыва к пластическому (переход хрупкость — пластичность). Можно думать, что температура окружающей среды оказывает незначительное влияние на условия, при которых наблюдается изотермический — адиабатический переход, и большое влияние на переход хрупкость — пластичность. [c.310]

При повышенных температурах, близких к температуре стеклования, оказывается возможным четко выявить эффект ориентации цепей в ходе вынужденно-эластического деформирования, который проявляется в образовании шейки в деформируемом образце, явно выраженном плато на диаграмме а — 8 и последующем увеличении напряжения при дальнейшем деформировании. При низких температурах этот эффект маскируется интенсивным разрушением большого количества перенапряженных цепей и как следствие преждевременным разрывом полимера, и наблюдается диаграмма типа о — е, приведенного на рис. 28. Незначительное сшивание жестких линейных полимеров, например таких, как полистирол, приводит к некоторому росту предела вынужденной эластичности, однако высокая концентрация узлов сетки вызывает сильное падение прочности при растяжении, и полимер становится очень хрупким. Так, прочность при растяжении сополимера стирола с 4% дивинилбензола повышается до 525 кгс/см по сравнению с 475 кгс1см для чистого полистирола и падает до 70 кгс/сж для сополимера стирола с 25% дивинилбензола [113]. Резкий рост прочностных свойств, равно как и статического модуля упругости и предельной деформации при разрыве, наблюдается при образовании сетчатого полимера в процессе поликонденсации после точки гелеобразования, однако еще задолго до окончания процесса (85—90%) рост этих свойств прекращается [76, 118] [c.229]

Жесткость дефорд1ируемой части образца определяет возможность роста напряжений без разрушения образца. Если жесткость очень велика, то возможен либо стационарный процесс со скоростью образования шейки, равной заданной скорости растяжения, либо разрушение образца при росте напряжения. Если же в системе имеется мягкий элемент, то появляется возможность медленного роста напряжений, причем чем мягче этот элемент, тем большее время занимает область возрастания напряжений. Последнее связано с тем, что в упругой области напряжения о — е = ei и скорость роста напряжений 0 — Veil. Чем больше I (т. е. чем больше податливость), тем меньше скорость роста напряжений. Наиболее очевидным проявлением этой закономерности является увеличение длительности циклов при колебании по мере растяжения образца. Этот эффект, очевидно, обусловлен увеличением податливости по мере удлинения шейки при развитии деформаций (рис. 13). [c.363]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология