Линии резонансные гелия

Атомно-абсорбционный спектрофотометр подготавливают к работе в соответствии с прилагаемой к нему инструкцией. Спектральную ширину щелей устанавливают равной 1,0 нм. На выходную щель выводят излучение резонансной линии мышьяка 193,7 нм. Температуру кварцевой кюветы-атомизатора устанавливают равной 1000—]100°С. Через устройство для выделения и атомизации гидридов пропускают аргон или гелий с расходом 500 мл/мин. [c.175]

Резонансные линии ионов изоэлектронного ряда водорода [8, 9] и гелия 9, 10] [c.661]

Спектры других инертных газов (неона, аргона, криптона, ксенона) имеют строение, несколько отличное от спектра атома гелия. Это объясняется тем, что во внешней электронной оболочке атомы этих элементов имеют уже восемь электронов, из них два 5-электрона и шесть р-электронов. Схема энергетических уровней атома неона приведена на рис. 3. Основным уровнем неона является уровень 152, 22/ 5о, расположенный очень глубоко значительно выше него (на 16,5—16,8 эв) расположены четыре близких уровня Р, Ро, Ри соответствующие электронной конфигурации 15 2522 35 , из которых уровни зРо и зРг являются метастабильными. Переход атома с уровней Р и Р] на нормальный уровень 5о ведет к испусканию двух резонансных линий неона, лежащих в крайней ультрафиолетовой области А, 744 и 736 А. Выше этих 2р 3з уровней расположена группа из 10 уровней, энергия которых 18,3—18,9 эв. Согласно схеме Рессель—Саундерса уровни обозначаются символами з5ь зДз, 2, зДь >2, Р, Р >, Рч-. Р и 15о (электронная конфигурация 8 25 2р=3р). В результате переходов с этих уровней на нижние возникает группа очень [c.12]

Наблюдалось также резонансное рассеяние при поглощении света возбужденными атомами гелия, находящимися на метастабильных уровнях. Перестраиваемый лазер позволил проводить измерения на ряде линий, причем по штарковскому уширению линии 4471 А (4 Д — 2р Р), полуширина которой (исправленная на доплеровское уширение) составляла 0,04 А, была определена электронная концентрация сж" [15.20]. [c.382]

Интенсивность резонансных линий труднолетучих металлов (А1, Са, Со, Сг, Си, Ре, Mg, Мо, N1 и Т1) при изменении давления аргона и неона проходит через максимум, а интенсивность излучения резонансных линий легколетучих металлов (В1, Сс1, РЬ, 5Ь, 5п, 2п) не имеет максимума и непрерывно возрастает при уменьшении давления. На рис. 14 и 15 представлены графики, характеризующие зависимость интенсивности резонансных линий для указанных двух групп металлов от давления инертных газов гелия, неона, аргона и ксенона. Максимумы интенсивности излучения соответствуют давлению аргона -1 мм рт. ст., неона — около 3 мм рт. ст. [c.69]

Из разных газов — гелия, неона, аргона и ксенона — наибольшую интенсивность резонансных линий Со, Сг, Си, Ре, Мо, N1, Т1 обеспечивает неон, для Са — аргон, в случае А1 и Мд различие в максимальных интенсивностях для неона и аргона незначительное (в пользу. аргона). Для легколетучих элементов наиболее интенсивные резонансные линии излучаются при заполнении [c.70]

Для большинства элементов изотопическое расщепление резонансных линий очень мало и перекрывается допплеровским уширением. Исключением являются водород, гелий, литий, бор, ртуть, уран. В настоящее время разработаны атомно-абсорбционные методы изотопного анализа ртути, лития, урана и гелия и проведены предварительные исследования для водорода. [c.339]

На рис. 87 показан масс-спектр смеси гелия и дейтерия. Оба газа обладают близкими до величине массами. Для атома Не масса равна 4,004, а для В равна 4,029. Тем не мепее ион-резонансный масс-спектрометр позволяет и в этом случае получать четкое разделение линий. [c.238]

Для исключения сильного тушения резонансной флуоресценции линии ртути 253,7 нм кислородом воздуха [7] испарение проводят в атмосферу аргона. Квантовый выход атомной флуоресценции ртути по линии 253,7 нм в аргоне равен 0,55 в гелии он равен 0,9 в азоте 0,22 в воздухе 0,03 [c.48]

Интенсивность испускания резонансной лампы с ксеноном и криптоном максимальна при давлениях газа примерно 0,7 и 1 мм рт. ст. соответственно, хотя эти давления не являются критическими. Увеличения интенсивности линии криптона можно достичь, используя смесь из 10% криптона и 90% гелия при общем давлении 1 мм рт. ст. [236]. [c.568]

В настоящей работе был использован фотоэлектронный спектрометр, построенный в нашем университете. Источником фотонов используется свечение положительного столба тлеющего разряда в кварцевом капилляре, через который пропускается гелий. Возбуждается резонансная линия Hel с энергией кванта 21.22 эВ (58.4 нм). Анализатор фотоэлектронов типа задерживающего поля состоит из двух цилиндрических электродов, установленных коаксиально с фотонным пучком. От действия внешних магнитных полей анализатор защищен экраном из пермаллоя. Конструкция [c.46]

Мессбауэр установил, что резоиаисиое испускание, поглощение или рассеяние у-кваитов атомными ядрами, связанными в твердом теле, при определенных условиях происходит практически без расхода энергии на отдачу ядра. В этом случае взаимодействующий 7-квант обменивается импульсом не с отдельным ядром, а со всем кристаллом в целом, масса которого несоизмеримо больше массы 7-кванта. Поэтому кинетическая энергия испускающего или поглощающего 7-квант ядра практически не изменяется, а энергия 7-кванта равняется энергии квантового излучательного перехода. Вследствие этого наблюдаются очень узкие спектральные линии излучения и поглощения 7-лучей (10 —10 ° эВ). По существу, Мессбауэр разработал метод и сформулировал условия наблюдения резонансного поглощения 7-кваитов ядрами в твердом геле. [c.207]

Как уже указывалось (стр. 347), изменение поглощения света при изменении давления (а также при изменении температуры) оказывает существенное влияние на ход фотохимической реакции. Недооценка роли этого фактора часто приводит к неправильным заключениям о кинетике фотохимических реакций, так же как и к неверным выводам о тушащем действии тех или иных газов. Так, наиример, на основании правильного учета изменения поглощения света в результате ударного уширения линий поглощения было показано [191], что обнаруженное Стюартом [1190] тушение [резонансной флуоресценции ртути гелием и аргоном, так же как и иаблюдавиюеся Маннкопфом [910,604] тушение резонансной флуоресценции натрия смесью гелня и неона, целиком обусловлено изменением поглоихения возбуждающего света и, следовательно, не имеет ничего общего с истииным тушением флуоресценции. [c.366]

Изотопный анализ гелия. Схема изотопного фильтрования была применена Б. В. Львовым и В. И. Мосичевым [10] для изотопного анализа смесей Не + Не . Поскольку резонансные линии гелия лежат в вакуумной области спектра, применялось возбуждение газа, что позволило работать с линиями, расположенными в видимой и инфракрасной областях спектра. [c.347]

Первым признаком, свидетельствующим о том, что правила первого порядка выполняются лишь приближенно, служит искажение интенсивностей линий му.тьтпплетов и появление асимметрии. Если две группы магнитных ядер связаны спин-спиновым взаимодействием, то даже при выполнении условия Дб > 6Л внутренние компоненты их мультиплетов более интенсивны, чем внешние, Если записать спектр с медленной скоростью развертки и увеличить масштаб записи, то удается наблюдать во многих случаях, что каждая из линий имеет дополнительную тонкую структуру (расщепления второго порядка). Экспериментально эффекты второго порядка можно уменьшить, если увеличить напряженность поля магнита и повысить соответственно рабочую частоту прибора. В настоящее время чаще всего используются спектрометры ЯМР с резонансными частотами для протонов 60, 80, 90 и 100 Мгц, но уже доступны приборы с рабочими частотами 220 и 300 Мгц, в которых магнитное поле Но напряженностью 51,5 и 70 кгаусс создается с помощью сверхпроводящего соленоида, работающего при температуре жидкого гелия. Действительно, значение относительного сдвига в единицах частоты прямо пропорционально рабочей частоте прибора, в то время как величина Л не зависит от последней. Таким образом, увеличивая рабочую частоту прибора, мы увеличиваем соотношение Аб/Л, и, следовательно, правила первого порядка будут выполняться более строго. [c.443]

При соответствующих условиях спектр излучения гелия в газоразрядной трубке постоянного тока состоит из серии линий, ограниченной с коротковолновой стороны ионизационным пределоь (24, 47 эв). Наиболее интенсивная из них имеет длину волны 584 А (21,21 эв), и на долю этой резонансной линии приходится не менее 99% мощности излучения во всем спектре. В области более длинных волн имеется серия - 5, коротковолновый край которой находится при 3000 А ( 4 5в), с последующими несколькими линиями в видимой области, из которых наиболее характерная линия с >. = 5875 А (желтая). Таким образом, ясно, что у подавляющего большинства веществ, у которых потенциал ионизации (ПИ) больше или равен 5 эв, ионизацию можно вызвать только с помощью резонансной линии Не 584 А. Следы водорода, от которых очень трудно избавиться, обусловливают излучение а-линии серии Лаймана с длиной волны 1215 А (10,20 эв), а кислород и азот, десорбирующиеся с поверхности лампы после обезгаживания системы, дают линейчатый спектр излучения в области ниже 1000 А. Все эти виды излучения могут также вызывать ионизацию большинства исследуемых веществ, что осложняет анализ электронных энергетических спектров. Поэтому очень важно, чтобы газ в разрядной трубке был исключительно чистым к счастью, это можно обеспечить, пропуская гелий через нагретую окись меди и ловушки, наполненные активированным углем и охлаждаемые жидким азотом. Контроль за качеством излучения разрядной трубки легко осуществить по линиям Н (серии Бальмера), О и N в видимой области. При нормальной работе свет источника имеет желтовато-персиковую окраску и не сопровождается голубым свечением вблизи электродов. Наличие полос ионизации в электронном энергетическом спектре, вызванной излучением примесей в лампе, нетрудно распознать по увеличению их интенсивности при изменении спектрального состава излучения за счет дополнительного введения в газ этих примесей. Например, слабая, но четко различимая узкая линия в фотоэлектронном спектре СЗа (см. ниже), которую ранее [И ] относили к шестому потенциалу ионизации, в действительности, как показали последующие исследования, объясняется фотоионизацией электрона на высшем занятом уровне (ПИ = 10,11 эв ) за счет [c.86]

Оказалось также возможным [12] использовать резонансные линии не только гелия, но и других элементов, которые с этой целью вводят в небольших количествах в поток гелия. Так, добавки водорода приводят к тому, что излучение источника в основном представляет собой а-линию лаймановской серии атомарного водорода (/IV = 10,20 эв). Аргон дает в основном резонансную линию с длиной волны 1067 А Ь = 11,62 эв), однако при этом в спектре излучения, помимо основной резонансной линии, имеются также другие достаточно интенсивные линии, в частности Р- и 7-линии серии Лаймана в случае водорода и дополнительные резонансные линии в случае аргона. Таким образом, наиболее удобным источником ионизирующего излучения является гелиевая лампа. [c.87]

Кроме процессов тушения атомной флуоресценции возможно существование и других процессов при столкновении возбужденного атома определяемого элемента с атомами и молекулами газов. Известно, что атомы инертных газов при столкновении с возбужденными атомами способствуют интеркомбинационным переходам, в результате чего интенсивность одних линий элементов уменьшается, а интенсивность других возрастает. Так, интенсивность резонансной атомной флуоресценции линии Нд 253,7 нм в атмосфере азота уменьшается с одновременным ростом интенсивности линии Нд 404,7 нм [443]. Аналогичное явление наблюдается не только для ртути, но и для других элементов в атмосферах азота и гелия. Эффективность йнтерком-бинационных переходов зависит от расположения энергетических уровней сталкивающихся атомов. Таким же образом можно объяснить усиление атомной флуоресценции ртути в гелии по сравнению с аргоном. По-видимому, в последнем случае происходят более эффективные интеркомбинационные переходы, приводящие к уменьшению резонансной флуоресценции. [c.206]

Для атомов, имеющих несколько последовательностей термов, имеет место дополнительный интеркомбинационный запрет спонтанных переходов. Как правило, линии, соответствующие ком бинации термов, относящихся к двум различным последователь ностям (например, к одиночным и триплетным термам элементо(-с двумя валентными электронами), па опыте пе наблюдаются Это значит, что не имеют места такие спонтанные переходы, при которых направление спина валентного электрона меняется на обратное, и приводит к тому, что совокупность спектральных линий атомов с двумя валентными электронами как бы распадается на два отдельных спектра. В случае гелия говорят о спектре ортогелия (главная серия состоит из тройных линий) и о спектре парагелия (главная серия состоит из одиночных линий). Интеркомбинационный запрет нарушается у тяжёлых атомов, имеющих большое число электронных оболочек и у которыз подуровни отдельных термов сильно раздвинуты. Так, наиболее интенсивная (первая резонансная) линия в спектре ртути (Х=2537 А) соответствует переходу [c.430]

Потенциалы возбуждения резонансных линий разных элементов различны наиболее низки они у щелочных металлов и наи-эолее высоки у благородных газов. Весьма высоки потенциалы зозбуждения резонансных линий у галоидов, серы, кислорода, гелена. Ниже приведены потенциалы возбуждения резонансных линий основных групп элементов и потенциалы ионизации V этих элементов [c.148]

Некоторые процессы лоренцевского уширения сопровождаются сдвигом по длине волны всего контура на величину б, имеющуюся в формуле (8). Он происходит в сторону более длинных волн, когда б — положительная величина. Приближенная теория Лнндхольма для адиабатических столкновений предсказывает не только лоренцевскую форму профиля, но и сдвиг по длине волны вследствие непрерывного изменения сил (приближенно пропорциональных 1/г "), действующих при столкновении между двумя частицами, отстоящими друг от друга на меняющееся расстояние г. И сдвиг, и ширина линии пропорциональны концентрации возмущающих частиц. Силы притяжения типа ваидерваальсовских (т = 6) вызывают красный сдвиг. Бемепбург [24] показал, что голубые сдвиги объясняются силами отталкивания (яг =12), которые действуют вместе с силами притяжения. Наблюдались и красный и голубой сдвиги. Взаимодействие атомов с другими атомами того же элемента вызывает резонансное уширение (т = 3). Взаимодействие с заряженными частицами, папример электронами, вызывает уширение Штарка. Линейный эффект Штарка, обусловленный прямым кулоновским взаимодействием (т = 2), обычно важен только для линий водорода п некоторых линий гелия. Квадратичный эффект Штарка (т = 4) возникает в результате появления диполя, индуцированного в поглощающем атоме приближающимся заряженным партнером по столкновению. [c.144]

Возможность изготовления и использования отпаянных ламп с полым катодом впервые показана в [60]. Авторами описана отпаянная трубка с полым катодом из железа исследовалась зависимость интенсивности спектра железа от природы рабочего газа, его давления, а также силы разрядного тока. Показано, что имеет место самопоглошение резонансных линий, причем в атмосфере аргона оно приблизительно вдвое больше, чем при наполнении трубок неоном. Авторами показано также, что при одинаковых токах яркость спектра железа в неоне (при 3 мм рт. ст.) больше, чем в аргоне (при 1 мм рт. ст.) и гелии (при 5 мм рт. ст.). [c.15]

В последние годы наиболее широкое распространение получил метод пересекающихся атомных и электронных пучков. В работах [22—24] этим методом были измерены функции возбуяедения гелия, а в работах [25, 26] обсуждается вопрос о их резонансной структуре вблизи порога. Наиболее полное исследование функций возбуждения гелия проведено в работе [27], где представлена сводка сечений в максимумах функций. Функции возбуждения 75 линий Аг исследованы в работе [28], а функции возбуждения ряда линий Ке — в работе [29]. Функции возбуждения линий атомов щелочных металлов измерены методом пересекающихся пучков [30—33], а их припороговый относительный ход — методом электронной ловушки в работе 134]. Кроме того, выполнено исследование функций возбуждения атомов 2п, Сс1, Hg [35—37]. Как показывает сравнение результатов этих работ, абсолютные значения сечений возбуждения в максимумах для большинства исследованных линий по данным разных авторов могут различаться в 2—3 раза, а значения для резкой серии натрия и некоторых линий аргона — в 5—7 раз. [c.59]

Исключительно глубокое расположение нормального уровня гелия объясняет тот факт, что его резонансная линия — 1з2р Р, лежит в далекой ультрафиолетовой области длина волны = 584.328 А. В далеком ультрафиолете (Х = 591,4 А) лежит и интеркомбинационная линия гелия Ь Ь Зц—1з2рЗр,. [c.73]

В табл. 76, соответственно в 3-м и 4-м столбцах, приведены значения длин волн резонансных линий ионов, сходных с водородом (Ве IV, BV, VI) и с гелием (Belli, BIV, V), а в последнем столбце — линий тех же элементов по измерениям Зедермана [ ]. [c.321]