Магнитная восприимчивость атомная

Дальнейшее понижение температуры удается достигнуть при пользовании солями с высокой парамагнитной восприимчивостью, помещаемыми в магнитное поле. При устранении магнитного поля эти соли, теряя магнетизм, охлаждаются Таким путем в 1950 г. была достигнута температура 0,0014° К, а в настоящее время на основе использования магнитных свойств атомных ядер — температура ниже 0,00001° К. [c.111]

Титан парамагнитен атомная магнитная восприимчивость его при 20°С равна 0,152 магнитная проницаемость 1,00004. [c.262]

В результате подробного изучения магнитных свойств органических веществ П. Паскаль пришел к выводу, что молекулярные магнитные восприимчивости органических соединений аддитивно слагаются из атомных инкрементов Обычно, однако, на величину молекулярной магнитной восприимчивости влияют особенности строения молекулы, в частности природа связей между атомами в молекуле. Поэтому в общем случае справедливо соотношение [c.423]

Атомные ядра и электроны, имея определенный электрический заряд, могут обладать и некоторым магнитным моментом, причем у ядра он примерно на три порядка меньше, чем у электрона. Молекула как система, состоящая из этих заряженных частиц, также может -характеризоваться вектором магнитного момента, который связан главным образом с орбитальным и спиновым движениями электронов. Еще одной характеристикой молекулы является тензор магнитной восприимчивости. Этими свойствами и определяются явления, происходящие при нахождении молекулы в магнитном поле. К важнейшим физическим методам исследования, связанным с изучением результатов взаимодействия молекул вещества с постоянным и переменным внешними магнитными полями, относятся методы радиоспектроскопии ЯМР и ЭПР. [c.6]

X — удельная магнитная восприимчивость (хм — молярная, Ха — атомная) [c.8]

Чтобы оценить магнитную восприимчивость иона металла, необходимо в наблюдаемую магнитную восприимчивость вещества внести поправку на диамагнетизм атомов лиганда. При введении диамагнитных поправок удобно пользоваться молярными (хм) или атомными (ха) восприимчивостями [c.127]

Следовательно, атомная магнитная восприимчивость [c.296]

Изучая в начале данного курса строение атомов различных элементов, мы сосредоточивали внимание на свойствах отдельных, изолированных атомов — их электронной структуре, энергии ионизации, атомных и ионных радиусах и т. п. Попытаемся теперь разобраться в особенностях строения и свойств больших групп атомов, расположенных в непосредственной близости друг к другу. Известно, например, что магнитная восприимчивость изолированного атома или иона определяется наличием в его электронной оболочке неспаренных электронов (см. гл. 5). Однако й том случае, когда поблизости друг от друга находится большая совокупность атомов, как это имеет место в твердых металлах, взаимодействие между атомами способно существенно изменить их важнейшие свойства. При наличии в кристаллической решетке железа достаточно большого числа атомов этот металл приобретает ферромагнитные свойства, которыми не обладают ни соединения железа, ни растворы, содержащие его ионы. Учитывая эту особенность твердых веществ, обусловленную взаимодействием их атомов, рассмотрим расположение атомов в кристаллической решетке твердых металлов и познакомимся с теорией взаимодействия их электронов. Кроме того, в данной главе мы обсудим еще строение и свойства сплавов, так как они довольно близки в этом отношении к чистым металлам. [c.387]

Атомные инкременты для вычисления магнитной восприимчивости по Паскалю [c.167]

Предположение о возможности заполнения электронами уровня 5/ у элементов, находящихся в конце периодической системы, было высказано еще Бором в 1923 г. Тщательное изучение химических свойств, спектров поглощения в водных растворах и кристаллах, магнитной восприимчивости, а также кристаллографических и спектроскопических данных элементов от актиния (атомный номер 89) до калифорния (атомный номер 98) позволило Сиборгу сделать вывод, что наиболее вероятным родоначальником семейства элементов с заполняющимся 5/ электронным уровнем является актиний и что это семейство следует называть семейством актинидов [889, 890]. Имеются и другие мнения о родоначальнике этого семейства [c.5]

Изменение физических свойств. С ростом атомного номера наблюдается как монотонное изменение ряда физических свойств, так и периодическое изменение. Ионный радиус Ьп + монотонно уменьшается от 1,06 А (Ьа +) до 0,85 А (Ьи +). Также монотонно уменьшается атомный радиус металлов (ковалентный радиус металла), но из этой зависимости выпадают значения для Ей и УЬ (табл. 5.9). Монотонное изменение наблюдается и для потенциалов стандартного электрода Ьп +/Ьп. В этом случае увеличение потенциала ионизации атома и увеличение энергии гидратации иона с ростом атомного номера компенсируют друг друга, и изменение электродного потенциала происходит в узкой области. С другой стороны, цвет и магнитная восприимчивость меняются периодически и непосредственно связаны с электронными конфигурациями н Ьп . [c.294]

Многие магнитные явления представляют интерес для химии. К наиболее известным из них относятся магнитная восприимчивость и связанные с ней явления, а также различные типы магнитного резонанса. Магнитная восприимчивость является объемным свойством вещества. Она, а также такое молекулярное свойство, как магнитный момент, характеризуют взаимодействие вещества с магнитным полем. Существуют два типа магнитной восприимчивости диамагнитная и парамагнитная (частные случаи последней — ферромагнетизм и антиферромагнетизм). Вещество, обладающее диамагнитными свойствами, выталкивается из магнитного поля. Это слабый эффект, который возникает при движении электрических зарядов в системе. Вещество с парамагнитными свойствами втягивается в магнитное поле. Этот эффект зависит от наличия магнитного момента у атомов или молекул вещества. В свою очередь магнитный момент атома или молекулы обусловлен главным образом наличием собственных магнитных моментов у элементарных частиц, входящих в состав системы (т. е. у электронов и ядер), и их взаимодействиями. Существуют также орбитальные вклады в атомные и молекулярные магнитные моменты, но обычно эти вклады очень малы. [c.351]

Установленная взаимосвязь между каталитической активностью, энергией активации и магнитной восприимчивостью указывает на изменение валентно-энергетических свойств атомной фазы. [c.306]

Наблюдаемая взаимосвязь между каталитической активностью, энергией активации и магнитной восприимчивостью указывает на существование взаимодействия между атомами и ионами компонентов системы и на изменение при этом валентно-энергетических свойств атомной фазы. [c.312]

Экстремальные значения активности и магнитной восприимчивости бинарных систем атомных адсорбционных катализаторов совпадают с простейшими стехиометрическими отношениями атомов и связаны со спин-валентностями атомов и образовавшихся поверхностных атомных структур. [c.312]

Атомная или молекулярная магнитная восприимчивость Хд и Хц соответствует магнитной восприимчивости 1 моль вещества [c.171]

Для того чтобы связать магнитную восприимчивость атомов с фундаментальными свойствами электронов, предложен ряд теоретических формул. Согласно одной из них (для диамагнетизма), атомная магнитная восприимчивость пропорциональна среднеквадратичному радиусу различных электронных орбит в атоме. Другое выражение (достаточно сложное) связывает магнитную восприимчивость с атомным номером и всеми орбитальными квантовыми числами. Было показано, что для парамагнитных веществ мольная магнитная восприимчивость пропорциональна квадрату собственного магнитного момента и обратно пропорциональна абсолютной температуре, т. е. [c.173]

Диамагнитные свойства соединения, как это уже отмечалось в главе 7, можно рассчитать, сложив справочные значения для атомных и структурных значений магнитной восприимчивости (постоянные Паскаля). Эти справочные значения можно использовать при структурных исследованиях аналогично парахору- Диамагнитную восприимчивость соединения определяют по методу Гуи, затем полученное значение сравнивают со значением восприимчивости, рассчитанным иа основании составляющих элементов и различных групп связи. [c.250]

Такие свойства, как намагниченность насыщения М , точка Кюри в , магнитострикция парапроцесса - сгруюурно нечувствительны, коэрцитивная сила Яс, магнитная проницаемость fl, магнитная восприимчивость остаточная намагниченность Мг — структурно чувствительны. Первая грутта свойств связана с наличием или температурным изменением магнитного порядка, вторая - с намагничиванием, т. е. с изменением доменной структуры. Современная теория ферромагнетизма в основном делится на два раздела - теорию спонтанного магнетизма (магнитного упорядочения) и теорию технического намагничивания (кривая намагничивания, петля гистерезиса). Как структурно чувствительные, так и структурно нечувствительные свойства зависят от фазового состозгаия твердого тела (состав и относительное содержанне фаз, их атомное упорядочение). [c.55]

Таким образом, молекулярную магнитную восприимчивость можно вычислить подобно молекулярной рефракции или парахору по известным значениям атомных инкрементов и инкрементов групп и связей. Наиболее современная и тщательно разработанная система атомных инкрементов магнитной восприимчивости предложена А. Пако [189]. Пако сформулировал в этой работе также следующие два правила, применение которых необходимо для получения расчетным путем правилышх результатов. [c.423]

Как можно объяснить эти экспериментальные данные Впервые это по- пытался сделать Полинг. Он считал, что существуют два резко отличающихся вида комплексов с ионной связью (нормальный ионный магнетизм) и комплексы с ковалентной связью для последних причины уменьшения магнитной восприимчивости можно представить себе, рассмотрев диамагнитные свойства комплексного иона [Ре(СЫ)в] . Шесть свободных электронных пар -лигандйв переходят к иону Ре + и занимают его незанятые атомные орбитали — две Зг(-орбитали. одну 45-орбиталь и три 4р-орбитали. [c.128]

Физические и химические свойства. Металлический скандий получают электролизом расплава хлоридов, металлотермическим восстановлением 5сРз или 5сС1з. У чистого скандия серебристый блеск, на воздухе он тускнеет, сравнительно мягок (твердость по Бринеллю 143 кг/мм ), хорошо обрабатывается. Содержание 1—2% примесей делает металл твердым и хрупким. Имеет гексагональную плотноупако-ванную решетку с параметрами а = 3,3090, с =5,2733А плотность 2,90 г/см . При 1450° претерпевает полиморфное превращение. В вакууме (10" мм рт. ст.) при 1400—1450° возгоняется [4]. Это свойство используется при получении металла высокой чистоты.Т. пл. 1539°, т. кип. 2630°. Сечение захвата тепловых нейтронов 13 барн. Атомная магнитная восприимчивость у= 236-10" (20°), что свидетельствует [c.3]

Полупроводники. Магнитные свойства полупроводников, как и металлов, обусловлены их электронной структурой. Однако в отличие от металла полупроводники в основном состоянии (О К) не имеют электронов проводимости. Они появляются лишь с повышением температуры, и число их растет по экспоненциальному закону (см. гл. V). Поэтому можно ожйдать, что часть магнитной восприимчивости, обусловленная носителями тока, будет резко зависеть от температуры. Помимо этого, вклад в восприимчивость будет вноситься ионными остовами кристаллической решетки, а также различными дефектами кристалла, в первую очередь атомами примеси. Магнитную восприимчивость полупроводника, не обладающего атомным магнитным порядком, можно приближенно представить в виде суммы [c.305]

Атомы элементов характеризуются сравнительно небольшим набором физических свойств заряд ядра, атомная масса, орбитальный радиус, потенциал ионизации, сродство к электрону. Для простых веществ, особенно в конденсированном состоянии, набор физических свойств, т.е. существенных признаков, отличающих одно вещество от другого, весьма обширен. В качестве примера можно перечислить классы таких характеристик термодинамические, кристаллохимические, физико-механические, электрофизические, оптические, магнитные и иные свойства. Рассматривая закономерности изменения физических свойств простых веществ, целесообразно ограничиться сравнительно небольшим набором характеристик, которые обусловлены в первую очередь особенностями химической связи (молярные объемы, энта/сьпии атомизации, энергии диссоциации двухатомных молекул, температуры плавления, магнитная восприимчивость). [c.244]

Редкоземельные элементы образуют особую группу. Это — редко встречающиеся элементы с аналогичными свойствами. По мере возрастания атомных весов элементов плотности их окислов общего типа Х2О3 будут возрастать будет также возрастать и растворимость смешанных сульфатов типа ХК(304)з. Магнитная восприимчивость лантана равна нулю, но уже в случае празеодима значительна. Для последующих элементов магнитная восприим- [c.189]

Полинг [1] придерживается точки зрения, согласно которой между металлическими и обычными ковалентными связя.ми пет существенного различия (впервые эту мысль высказал Го,)ьд-шмидт в 1928 г.). Однако в металлических кристаллах и отличие от обычных кристаллов с ковалентными связями, а1С правило, реализуются очень высокие координационные числа. Более того, в таких металлах, как натрий, для образования 8+6 связей в ОЦК-структуре доступны только четыре орбитали (одна 5 и три р). Полинг предположил, что в образовании связей участвуют все или большинство внешних электронов атома, включая -электроны в с/гучае переходных металлов, п что существует особый тип резонанса (см. ниже). Из этнх положений следует, что кратность связи и валентность могут б ,иь дробными величинами. Уменьшение размеров атомов в ряду К, Са, 5с, Т1, V (аналогично от КЬ к МЬ и от Сз к Та) и примерное постоянство размеров атомов для элемента V— ТИ групп в каждом ряду переходных металлов объясняется следующим образом. При переходе от К к V происходят увеличение числа связывающих электронов от 1 до 5 и постепенный рост числа ковалентных связей, участвующих в резонансе, и, следовательно, монотонное уменьшение межатомных расстояний. Далее предполагается, что у атомов элементов от Сг до N1 в связывании участвуют не все девять имеющихся орбиталей (одна а, три р и пять с1), а лишь 5,78 из них являются устойчивыми сиязываюнти.ми 5р -орбпталями, еще имеются 2,44 атомной несвязывающей ( /-орбиталн, а оставшиеся 0,78 металлической орбитали обеспечивают несинхронный резонанс между отдельными валентными связями. Эти значения былн вычислены из магнитной восприимчивости (при насыщении) ферромагнит1н. железа, кобальта и никеля. Электронные структуры Полинга для ряда металлов приведены в табл. 29.6. У атомов Сг, А л и Ре число -электронов меньше, чем число орбиталей, так что спаривания спинов не происходит. Одиако у атома Со на 3,12 [c.459]

МакУинни [35] использовал квантовомеханическую модель, близкую модели, которую Лондон применял в своих расчетах диамагнитной анизотропии. Было установлено, что для достижения удовлетворительного согласия с экспериментом во все такие модели необходимо ввести член, учитывающий локализованные атомные вклады позднее пришли к заключению, что такие поправки требуются такл<е для удовлетворительного согласия модели с экспериментальными магнитными восприимчивостями. [c.296]

Однако подход с позиций атомных валентных связей оказался не в состоянии объяснить магнитные свойства и также не смог дать полного объяснения явлению электропроводности. Коррективы в изложенную выше концепцию внес Л. Полинг, который выдвинул следующую гипотезу. Вводится допущение, что в связывании участвуют 9 орбиталей (п 1)(1, пз и р из них 6 непосредственно используются для образования химических связей, 0,72 находятся в состоянии, обеспечивающем металлическую связь, а 2,28 являются несвязывающими. Если считать, что магнитные свойства обусловлены электронными состояниями несвязывающих орбиталей, то удается объяснить величины магнитной восприимчивости х (табл. 3.11). Тем не менее величины энергий связи, представленные на рис. 3.10, более удовлетворительно объясняются с позиций, развитых Гриффитсом. [c.134]

Из результатов, которые.были получены при изучении зависимос/ги удельной магнитной восприимчивости железоугольных катализаторов с различными степенями заполнения и которые приведены на рис. 1 и 2, следует, что при уменьшении количества железа на поверхности, постепенно исчезает зависимость магнитного момента от напряженности магнитного поля, которая характерна для компактного ферромагнетика. Это указывает на то, что при уменьшении количества железа на поверхности угля образувэтся все более мелкие кристаллы, общее количество которых по отношению ко всему количеству железа можно рассматривать как незначительную примесь. Оценка количества ферромагнитной примеси по методу Хонда приводит к выводу, что-всегда имеется дефицит между общим количеством нанесенного железа и тем количеством железа в кристаллах, которое может быть определено по методу Хонда. Так, при малых заполнениях доля кристаллов по такой оценке стремится практически к нулю, как это видно из рис. 3. Отсюда следует, что при предельно малых заполнениях наиболее вероятным физическим состоянием нанесенного железа является атомное состояние. При этом, естественно, не исключено, что помимо железа на поверхности угля в виде атомов имеются скопления атомов в крупные частицы и соотносительное количество железа в виде атомов и в виде частиц какой-то крупности определяется степенью заполнения. Если только в образцах помимо железа в виде кристаллов имеется железо в атомном или близком к нему состоянии, то нагревание образцов при высокой температуре должно привести к увеличению магнитного момента, который будет указывать на рост размеров частиц, причем увеличение размеров последних не может происходить без притока строительных частиц. Таким образом, термоостаточное наматничивание образцов должно существенно зависеть от концентрации железа на поверхности и от его состояния перед спеканием. Из термомагнитного [c.144]

Атомная и молекулярная масса, плотность, температуры кипения и плавления, показатель преломления, светопоглощение и излучение (цвет, характеристические спектры), кристаллическая структура (внешний вид, расположение атомов в кристалле), электропроводность, магнитная восприимчивость, диэлектрические сйойства, капиллярные свойства (смачиваемость), механические свойства (твердость, прочность), термические свойства (коэффициент расширения, удельная теплоемкость), возможные радиоактивные свойства. [c.11]

Этим объясняется то, что наряду с известной периодичностью магнитной восприимчивости элементов в зависимости от их порядкового числа [Хонда (Honda, 1910)], у диамагнитных элементов, внутри рядов родственных элементов с одинаковой валентностью, атомная восприимчивость растет с увеличением атомного веса у диамагнитных веществ наблюдается аддитивность магнитной восприимчивости, подобно аддитивности молекулярной поляризации, причем следует учитывать конститутивные парамагнитные инкременты. [c.158]

Другой причиной понижения магнитной восприимчивости могло бы явиться наличие палладия в контакте в виде атомов или атомных ансамблей (по Кобозеву). В этом случае можно ожидать понижения магнитной восириимчивосги палладия, который в металлическом состоянии имеет структуру с1 - 5° , а в атомном состоянии — с1 °5°, т. е. является диамагнитным. Однако эта причина не кажется вероятной. Измерения адсорбции азота доказали, что по мере повышения содержания палладия уменьшается удельная поверхность контакта. Раздробленность палладия [c.157]

В главе IV приведены данные об электрических и магнитных свойспвах элементов. Значения электросопротивления элементов даны для максимально широких температурных интервалов. Электросопротивление является структурно чувствительным свойством и существенно зависит от чистоты веществ. Поэтому приведенные данные ианболее достоверны для веществ, получаемых в высокочистом состоянии и предназначенных для новых областей техники. Данные о сверхпроводимости заимствованы из литературы практически без изменений. Приведенные значения удельной магнитной восприимчивости легко могут быть пересчитаны яа атомную или молекулярную массу умножением соответственно на атомную или молекулярную массу. В разделе эмиссионных характеристик приведены значения работы выхода при электронной эмиссии, измеренные различными методами и вычисленные теоретически. [c.7]

Снежно-белые кристаллы [1]. Триклинные а Ь с = = 1,58 1 1,08 а = 89° 31 р = 92° 03 у = 91°15. Рентгенографические исследования показывают пространственную группу С]-Р1 и а = 24,00 А 6 = 15,25 А с = 25,61 А. > 1 [6]. Показатели преломления Пд, = 1,717 щ = 1,724 Лмоль = 68,33 [7]. d = 2,555 [7] ДК = 13,64 [8] атомная поляризация Ра — 70,61 [7]. Диагмагнитно [9]. Молекулярная магнитная восприимчивость Хмоль = — 213,6 10- безводного Хмоль = = - 209,1-10- [10]. Растворимость 2,91 г/100 г Н О при 0°С [4]. Молекулярная электропроводность для водного раствора [c.168]

Теоретические основы органической химии (1964) -- [ c.43 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.272 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.262 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.272 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.262 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология