Распределение поглощенной энергии

Последовательность столкновений для отдельного электрона изображена на рис. УП.З. В начальном положении электрон имеет энергию Ео и движется под углом 90° к поверхности бесконечно толстого слоя [8]. Первое рассеянне происходит на поверхности. Углы отклонения 0о и Фо, а также длина шага До вычислены по методу Монте-Карло. Построением множества моделей (точки 1, 2, п, п+1,. .., оо) получают распределение траекторий (см. рис. УП.2) и распределение поглощенной энергии, из кото- [c.216]

Коэффициент (0,6. .. 0,9) показывает, что для получения максимальной чувствительности следует использовать наиболее крутой участок переходной кривой распределения поглощенной энергии в веществе. [c.84]

Природа и количества различных образующихся молекул, скорости их образования, количества их на единицу поглощенной энергии и другие явления зависят от большого числа разных факторов, к которым относятся тип излучения (например, производится ли бомбардировка электронами или тяжелыми частицами), энергия отдельных частиц, интенсивность и длительность бомбардировки, распределение поглощения энергии в жидкости, отношение объемов жидкой и газовой фаз в реакционном сосуде и наличие или отсутствие следов растворенных веществ, например кислорода. В настоящее время отсутствует способ измерения числа ионных пар (положительный ион плюс электрон), образующихся на единицу количества ионизирующего излучения, поглощенного водой. Обычно предполагается, что около половины поглощенной энергии расходуется на образование молекул воды с возбужденными электронами, другая же половина энергии идет на образование ионных пар. Это соображение основано на предпосылке, что для образования одной ионной пары в жидкой воде требуется такое же количество энергии (т. е. 30—35 зв), как и в воздухе. Поскольку примерно половина этого количества энергии требуется на ионизацию одной молекулы воды, приходится принять, что другая половина расходуется на образование активированных молекул воды. Часть этих активированных молекул инактивируется затем за счет столкновений, другие могут образовать радикалы Н и ОН. Однако весьма вероятно, что, поскольку радикалы, возникшие за счет диссоциации активированной молекулы воды, находятся близко друг от друга, будет немедленно происходить их рекомбинация с образованием воды. Степень участия их в других реакциях неизвестна, но принимается, что она невелика. [c.61]

Красители, введенные в гель, согласно [155], могут быть использованы для нахождения пространственного распределения поглощенной энергии в облучаемом объекте. Гель готовится добавлением к горячей воде желатины или агар-агара (1—10%). Кроме того, для создания окраски геля вводится определенное количество красителя, например, метиленового голубого (0,002%). При облучении геля происходит изменение окраски, что можно наблюдать визуально. [c.371]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПОГЛОЩЕННОЙ ЭНЕРГИИ МЕЖДУ ПИГМЕНТАМИ [c.126]

Распределение поглощенной энергии среди пигментов [c.147]

Из рис. 2.9 видно, что значительная доля тормозных фотонов обладает низкой энергией. Проникающая способность их мала, и поэтому они поглощаются в поверхностном слое любого материала. Во многих случаях желательно получить однородное распределение поглощенной энергии по всему объему облучаемого вещества и избежать высоких доз на поверхности. Для этих целей перед источником помещают тонкие металлические фильтры, которые поглощают мягкую составляющую излучения, как это показано на рис. 2.10. Фильтры также уменьшают интенсивность фотонов высокой энергии, поэтому чрезмерная фильтрация нежелательна (табл. 2.7). [c.31]

При помощи ферросульфатного раствора, а также растворов двухромовокислого калия можно точно измерить среднюю дозу в облучаемом объеме при действии излучений с большой проникающей способностью. Однако эти растворы, как и другие жидкие системы, мало пригодны для определения пространственного распределения поглощенной энергии и измерения доз излучений с малой проникающей способностью. Значительно более удобными для этой цели являются полимерные пленки, используемые в качестве вторичных стандартов. [c.55]

Для уточнения данных о свойствах триацетата целлюлозы как дозиметрической системы было изучено изменение оптической плотности этого полимера при различных длинах волн в широком интервале доз при действии у-лучей Со и электронов с энергиями до 0,3 Мэе. Применительно к триацетату целлюлозы была разработана методика определения пространственного распределения поглощенной энергии излучения в слоях толщиной от 4 мк до нескольких десятков сантиметров. [c.60]

Для определения пространственного распределения поглощенной энергии излучения при помощи пленок из триацетата целлюлозы была разработана методика, сущность которой заключается в следующем. [c.62]

Описанный выше метод был применен для характеристики поля доз у-лучей Со в установках УК-70000 и УКП-30000 и для определения пространственного распределения поглощенной энергии при действии электронов,, ускоренных до энергии 0,3 Мэе. [c.63]

Распределение поглощенной энергии излучения (в %) между компонентами смеси [c.280]

Ароматические углеводороды относительно стойки к излучению. Считается установленным, что при облучении этих углеводородов поглощенная энергия преимущественно рассеивается я-электронами. Замещенные ароматические соединения более стойки, чем незамещенные. Предполагается [369], что боковые цепи или группы облегчают проникновение излучения в ароматическое кольцо с последующим равномерным распределением поглощенной энергии по связям. Для алкилзамещенных углеводородов наименее прочной является С—С-связь, ближайшая к кольцу. Соединения с большим содержанием ароматических соединений обладают большей радиационной стойкостью [339]. [c.182]

Наблюдаемое в опытах распределение поглощенной энергии электронов по глубине вещества (рис. 1.2) может быть качественно объяснено на основе рассмотренных выше процессов взаимодействия. [c.11]

Рис. 1.2. Нормальное распределение поглощенной энергии (дозы) по глубине вещества [6].

Если размеры облучаемой поверхности объекта много больше его толщины, то для этой цели достаточно использовать одну кривую распределения поглощенной энергии по глубине нолу-бесконечного блока из вещества объекта. В противном случае необходимо учитывать изменение формы этой кривой в зонах объекта, непосредственно прилегающих к его боковым поверх-ностям, вследствие утечки через них части энергии пучка [146]. [c.49]

Когда обеспечена заданная степень равномерности распределения тока по поверхности облучаемого объекта и известна переносимая пучком энергия, измеренная, например, с помощью калориметра, то можно провести нормирование относительного распределения поглощенной энергии по толщине облучаемого объекта. Если плотность вещества облучаемого объекта во всех точках одинакова, усредненное по максимальной глубине проникновения электронов значение поглощенной дозы В должно быть равно поглощенной энергии пучка отнесенной к массе облучаемой части объекта т [c.49]

Оба рассмотренных выше способа определения поглощенной дозы электронного излучения даже в сравнительно простых частных случаях не обеспечивают необходимой для практических целей степени точности. Это обусловлено погрешностью измерения тока или мощности пучка (2—5%), погрешностью измерения относительного распределения поглощенной энергии по толщине объекта (5—7%), систематической погрешностью в оценке с1Т/(1х) в результате неточного учета тех или иных процессов взаимодействия быстрых электронов с веществом, а также погрешностями в установке заданных параметров пучка ускорителя по мониторам в последовательных опытах (5—7%). Поэтому погрешность определения поглощенной дозы электронного излучения в лучшем случае может составлять 10 Ь. [c.49]

Рис. 11.3. Распределение поглощенной энергии в тканях организма при воздействии разных видов излучений а - рентгеновское излучение с энергией фотона 0,2 МэВ б - тормозное излучение с энергией фотона 25 МэВ в - поток протонов с энергией 160 МэВ. По ординате -поглощенная доза, нормированная на экспозиционную (х глубина ткани, заштрихованная зона - зона очага)

Полихлорметилстирол с Мда = 3-10 применяемый в качестве негативного резиста, позволяет достичь высокого разрещения из-за малого рассеяния электронов, а также равномерного распределения поглощенной энергии по глубине. Его термостойкость и стойкость к сухому травлению на уровне соответствующих характеристик позитивных новолачных фоторезистов AZ. Постэкспозиционное фотоотверждение резко уменьшает уход размеров рельефа вплоть до 300°С. Свойства резиста сопоставимы со свойствами хлорметилированного полистирола [136]. [c.266]

Для гетерогенных систем твердое тело — газ, где реагирующая фаза газообразна, проблема становится более сложной. Следует принимать во внимание распределение поглощенной энергии между различными фазами. Предположим, что энергия, поглощенная твердым телом, уходит из сферы реакции. В этом случае следует различать две величины G 1) кажущуюся величину О(Окаж), вычисленную по отношению к общей энергии, сообщенной системе в целом, и 2) истинную величину G(G (,t), рассчитанную по отношению к энергии, сообщенной реагирующей фазе. Сравнение величин Огом и Gu t для одних и тех же реакций позволяет произвести количественный учет влияния, которое оказывает присутствие твердого тела на протекание реакции, индуцированной радиацией. [c.166]

Мы начнем этот раздел с общего обзора основных путей взаимодействия вещества и излучения. Это позволит сделать оценку распределения поглощенной энергии для каждого вида взаимодействия. Поскольку будут рассмотрены наиболее часто применяемые в радиационной химии типы излучения, мы ограничимся описанием действия лищь тех из них, которые характеризуются энергией менее нескольких миллионов электрон- [c.188]

И. Г. Ка п л а н. Соотнощениемежду долями энергии, затрачиваемой на химические превращения и растрачиваемой впустую , определяется в значительной степени вторичными эффектами, в том числе процессами диссипации поглощенной энергии. В работе рассмотрены только процессы первичного поглощения энергии. В картине первичного распределения поглощенной энергии за последующие химические превращения не ответственны лишь электроны предвозбуждения, несущие, согласно нашим оценкам, 5—15% от общей поглощенной энергии. [c.209]

Первым этапом в распределении поглощенной энергии является отделение поглощения фотосинтетическими пигментами — хлорофиллами, каротиноидами и фикобилинами — от поглощения теми пигментами, которые, вероятно, вовсе не имеют отношения к фотосинтезу, как, например, флавоны и антоцианины. Этот вопрос уже обсуждался на стр. 92 фиг. 57 иллюстрирует крайний случай листьев пурпурной разновидности, в которых значительная доля падающего света, особенно в зеленой части, поглощается воднорастворимыми красными пигментами. [c.126]

Поскольку энергия, выделяемая единицей массы радиоактивного вещества, невелика, то источники на основе Со , как и других у-активных радиоизотопов, могут применяться для создания лишь относительно небольших мощностей дозы. На описанных в работах [21, 290] установках, в которых источником излучения служит Со , облучение может проводиться при мощности дозы, не превышающей, как правило, 1000—1500 рад/сек. Если суммарная активность Со в облучателе больше нескольких тысяч грамм- вивалентов радия, то дальнейшее увеличение количества радиоактивного вещества не приводит к существенному росту мощности дозы [54]. Ее максимальная величина зависит в этом случае главным образом от удельной радиоактивности препарата, которая имеет известные пределы. Вместе с тем, по мере увеличения суммарной активности, в установке растет величина облучаемого объема, которая, вследствие высокой проникающей способности у-лучей Со , достигает довольно больших размеров. Таким образом, j Po , как и другие радиоизотрпы, испускающие при рас-Ч паде Y-лучи высокой энергии, может применяться для облу- ения больших количеств материала при относительно изкой мощности дозы. Общая продолжительность пребы-( вания объекта в зоне облучения в зависимости от требуе- ой дозы составляет часы, а иногда и десятки часов. 4 Для осуществления радиационно-химического процесса теобходимо, чтобы соответствующая среда облучалась равномерно заданной дозой. При этом важное значение имеет обеспечение возможно более полного использования энергии излучения. Если принять допустимую неравномерность распределения поглощенной энергии в пределах 10%, то, при одностороннем облучении, толщина слоя материала плотностью 1 г/см , состоящего из атомов легких элемен- [c.17]

Согласно литературным данным, в США и Англии изготавливаются в промышленных масштабах для использования в дозиметрии окрашенный полиметилметакрилат и бумага, покрытая поливинилхлоридом, содержащим краситель 1427, 437]. По изменению их окраски можно определять дозы в пределах от 0,1 до Ъ Мрад. В США для измерения доз различных видов излучения широко применяются выпускаемые промышленностью пленки из целлофана, содержащего некоторые красители [312, 352, 353]. Эти пленки обесцвечиваются под действием излучений. Степень обесцвечивания находится в линейной зависимости от величины дозы при ее изменениях от 0,1 до 10 Мрад. Все эти системы характеризуются независимостью показаний от изменений мощности дозы и температуры во время облучения, а также отсутствием эффекта последействия. До облучения они могут храниться в темноте в течение длительного времени. Эти системы используются для определения доз электронов и пространственного распределения поглощенной энергии в облучаемой среде. С их помощью контролируются процессы радиационной обработки различных материалов в производственных условиях. Для решения аналогичных задач в Институте физической химии им. Л. В. Писаржевского АН УССР был разработан метод химической дозиметрии, основанный на применении пленок из окрашенного поливинилового спирта [94]. Кроме того, был тщательно проверен и усовершенствован [40, 41 ] предложенный в свое время Гебелем [345] способ дозиметрии при помощи пленок из непластифицированной триацетилцеллюлозы. [c.56]

Пленки из окрашенного поливинилового спирта применялись для определения пространственного распределения поглощенной энергии в образцах различных размеров и формы. Было показано, что благодаря независимости величины радиационного выхода от вида и энергии излучения их можно использовать для измерения доз уней-тронного излучения в ядерном реакторе, а также для измерения доз протонов, дейтронов и а-частиц с различной энергией при проведении опытов на циклотроне. [c.60]

Изучено влияние различных видов ионизирующего облучения на процесс сшивания полимера и на процесс обесцвечивания красителя 1,4-диаминоантрахинона в ПВХ. Молекулы этого красителя могут являться акцепторами атомов водорода, выделяющихся при радиолизе полимера [758]. Полимер подвергали действию у-излучения Со , дейтронов и а-частиц. ПВХ при действии улучей Со и тяжелых заряженных частиц сшивается с одинаковой эффективностью. В результате действия излучения оптическая плотность окрашенных пленок ПВХ уменьшается пропорционально величине дозы облучения. Высказано предположение, что яри облучении ПВХ происходит быстрая миграция энергии из области трека в объем на значительные расстояния, превышающие IOOA. После равномерного распределения поглощенной энергии и локализации ее на связях в ПВХ протекают реакции разрыва связей с образованием радикалов [758]. [c.440]

Основным фактором, определяющим выбор излучателя для радиационных сушилок, является количество поглощенной энергии и ее распределение по толщине неподвиж ного слоя. В каждом конкретном случае т ребуется исследование спектральных характеристик влажных материалов. При облучении инфракрасными лучами поверхности псевдоожиженного слоя распределение поглощенной энергии по его высоте в большей степени зависит от скорости обновления облучаемой поверхности, чем от типа инфрак распого излучателя. Перенос энергии инфракрасного излучения в псевдоожиженном слое зависит не только от теплофизических свойств и структуры самих частиц, но и от гидродинамических характеристик псевдоожиженного слоя. Особенностью переноса энергии в этом случае является многократное рассеяние, отражение, вторичное излучение и т. д., что затрудняет математическое описание процесса. Тепловой баланс между поверхностью излучающей панели и облучаемым объемом материала запишется как [36] [c.139]

В работе Gardner и Smith [г] сделана попытка проанализировать недостаточно строго определенный процесс переноса энергии, возникающий немедленно после того, как энергия падающего излучения запасена системой, и до того, как происходят какие-либо химические изменения. Такое представление о переносе энергии необходимо для объяснения того факта, что при беспорядочном (в соответствии с общепринятыми представлениями) распределении поглощенной энергии в пространстве последующие химические изменения специфичны. Наличие определенных групп, в особенности ароматических, как известно, уменьшает конечный результат облучения. Размеры эффекта намного превышают то, что можно было бы ожидать от прямого поглощения энергии этими группами (если предполагать, что опо происходит беспорядочно) [3]. [c.97]

XI-42.Распределение поглощенной энергии гамма-излзгчения в гетерогенных системах (дисс.канд.хим.наук). [c.17]

Теоретически распределение поглощенной энергии (дозы) по глубине вещества было получено Спенсером [20, 21] методом пространственных моментов , а также Бергером [22] с применением метода Монте-Карло в широком диапазоне энергий электронов и атомных номеров облучаемых веществ. Метод Монте-Карло был использован также для расчета распределения поглощенных доз в сложных многослойных системах, состоящих из материалов с различными 2 [23]. Полученные авторами этих работ распределения хорошо согласуются с наблюдаемыми в экспериментах. Как видно из рис. 1.1, ионизационные потери в достаточно широком диапазоне энергий (1—8 Мэе) изменяются сравнительно мало (10—15%). Это приводит к тому, что форма распределения поглощенной дозы по глубине вещества слабо зависит от энергии электронов. На рис. 1.2 показано нормальное распределение поглощенной дозы, пригодное для практического использования в рассматриваемом интервале энергий при падении электронов на поверхность плоского полубесконечного поглотителя под прямым углом [6]. Максимум распределения находится на глубине 7з тах, а на глубине lзRmax доза вновь становится равной дозе на поверхности [c.12]

Рис. 1.4. Распределение поглощенной энергии пучка электронов между фольгой выходного окна ускорителя, облучаемым объекгом и подложкой соответствует энергии пучка,

В первом приближении КИИТ определяется распределением поглощенной энергии электронов по толщине облучаемого объекта [38] (см. рис. 1.4, обозначения в формуле см. в подрисуноч-ной подписи рис. 1.4) [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология