Температурный коэффициент частоты ТКЧ

Недостатками этого вида генераторов являются 1) ограниченность в отношении получения высокочастотных колебаний, 2) значительный температурный коэффициент частоты собственных колебаний и 3) размытость резонансной кривой (рис. 29). [c.49]

Низкая симметрия кристаллов виннокислого калия создает широкую возможность (из-за большого числа упругих постоянных) получения срезов с низким температурным коэффициентом частоты (см. рис. 20.25). [c.339]

ТКЧ/(температурный коэффициент частоты кварцевого генератора) = 2,0 10-6 [c.51]

X Ю на 1° С. Температурный коэффициент частоты (Т. К. Ч.) кварцевого резонатора зависит от температуры, поэтому при работе с генератором, стабилизированным кварцевым резонатором, необходимо подбирать такой температурный режим, при котором Т. К. Ч. минимален, этот режим подбирается индивидуальным для каждого генератора. Таким образом, для получения стабильности частоты с точностью 10 [c.119]

Однако существует ряд молекулярных кристаллов, которые имеют положительный температурный коэффициент частоты ЯКР га- [c.45]

Частота колебаний пьезоэлектрического вибратора зависит также от температуры, при которой он работает. Изменение частоты колебаний характеризуется температурным коэффициентом частоты (ТКЧ), численно равным изменению частоты пластинки Д/при нагревании ее на один градус, отнесенному к начальной частоте / [c.264]

Влияние температуры. Температура среды, в которой работает резонатор, оказывает существенное влияние на изменение его частоты. Для резонаторов с АТ-срезом температурный коэффициент частоты (ТКр) близок к нулю в интервале 20—30°С. [c.49]

ТКЧ/изм./оп (температурный коэффициент частоты измерительного и опорного контуров) = 20 10" [c.51]

Температура среды, при которой работает резонатор, оказывает существенное влияние на изменение частоты. Для резонаторов с АТ-срезом (угол 35°10 ) температурный коэффициент частоты (ТКЧ) близок к нулю в интер вале 20—30 °G. Было установлено, что при температурах 20—70°С влияние нагрева как на чувствительность, так и на воспроизводимость измерений сравнительно мало. При температурах более 70—75°С стабильность измерений нарушается, в частности, наблюдается дрейф частоты при включении и выключении электропитания терморегулятором. [c.260]

Скорость фотохимических реакций пропорциональна интенсивности действующего света, растет с ростом концентрации вещества и длины пути луча света в растворе. Она обратно пропорциональна частоте света. Это объясняется тем, что рост частоты (V) увеличивает энергию /IV каждого фотона и уменьшает их число. Скорость таких реакций мало зависит от температуры. При увеличении температуры на 10 град она изменяется в 1,2—1,5 раза. Малое значение температурного коэффициента скорости объясняется тем, что за счет поглощения света приобретенная энергия в первичных реакциях настолько большая, что повышение температуры может изменить ее незначительно. [c.279]

Температура электролита. Величина температурного коэффициента дЯs отрицательная, имеет величину около 1 % на градус н не зависит от частоты в пределах 500—4000 гц. [c.102]

Акустическими методами Тс определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Тс, когда начинает размораживаться сегментальная подвижность, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука, принимается за Тс. В этом случае измеренные значения Тс могут зависеть от частоты акустических колебаний, и фактически измеряется температура механического стеклования. [c.379]

Оценка электромагнитных свойств высокочастотных магнитодиэлектриков на основе карбонильного железа является сложной задачей и сводится к определению в широком диапазоне частот следующих параметров начальной (относительной) проницаемости, тангенса угла магнитных потерь, коэффициентов потерь, температурного коэффициента магнитной проницаемости, ее временной стабильности и влагостойкости сердечников [155]. [c.201]

Курбатов [14] впервые обнаружил, что при малых адсорбциях температурный коэффициент измеряемой диэлектрической проницаемости аэрогеля, адсорбировавшего воду или ацетон, практически равен нулю. В последующих работах ряда авторов и в наших исследованиях было установлено, при каких условиях наблюдаются положительные и отрицательные коэффициенты диэлектрической проницаемости системы адсорбент — адсорбат. Нулевой температурный коэффициент был найден для дегидратированного цеолита [33]. Положительный температурный коэффициент наблюдается в области дебаевской релаксации и максвелл-вагнеровской релаксации неоднородной системы. Отрицательный температурный коэффициент характеризует температурную зависимость статической диэлектрической проницаемости. Как оказалось, нулевой температурный коэффициент, наблюдаемый при определенных температурах, частотах и адсорбциях, возникает в результате наложения двух противоположных зависимостей максвелл-вагнеровской и дебаевской области статической диэлектрической проницаемости. Таким образом, как особое физическое свойство адсорбированного вещества нулевой температурный коэффициент не существует. [c.242]

Для повышения стабильности частоты основной генератор должен иметь кварцевый резонатор и должен быть термостатирован вместе с измерительным генератором, чтобы колебания температуры не превышали 0,5 град. Конденсатор переменной емкости измерительного генератора для повышения точности измерений должен обладать малым температурным коэффициентом (не более 10-10 1/град) и высокой стабильностью. [c.212]

Для твердых материалов температурный коэффициент затухания обычно положителен. Для углеродистой стали он равен 0,04 дБ/град. Коэффициент поглощения, как правило, пропорционален частоте. Коэффициент рассеяния равен нулю для аморфных тел (стекла, однородной пластмассы). Для поликристаллических веществ, в частности металлов, рассеяние увеличивается с ростом упругой анизотропии, которая проявляется в изменении скорости звука по разным направлениям в кристалле. [c.32]

Если проводить измерения на постоянной частоте в очень широком интервале температур, то можно выявить все свойственные данному полимеру релаксационные процессы, обусловленные различными видами молекулярной подвижности, которые могут быть реализованы в полимере. Проявление каждого нового вида молекулярной подвижности, приводящее к существенным изменениям на температурной зависимости динамических механических свойств, обычно трактуют как температурный переход. Температурные переходы могут определяться по максимумам на температурной зависимости модуля или податливости потерь, tgo, по изменению температурного коэффициента скорости звука [4], по точке перегиба на температурной зависимости динамического модуля упругости. [c.260]

Значения энергии активации Ц/ для дипольно-сегментальных процессов различных полимеров колеблются от нескольких десятков до сотен кДж/моль, причем, как правило, чем выше температура стеклования полимера, тем больше энергия активации. Если определять как температурный коэффициент времени релаксации в широком интервале частот [c.85]

А. Д. Петров и Т. П. Богословская [18] поставили ряд опытов неполной полимеризации в стандартных условиях (при напряжении 7500 в, частоте 1000 герц и длительности 6 час.) некоторых индивидуальных углеводородов. После опытов проводилась отгонка продуктов в температурных границах исходного сырья и остаток принимался за полимеры. В задачу исследования входило определение выходов и температурных коэффициентов вязкости полимеров (масел), получаемых из углеводородов различных классов, а также сравнительная характеристика достоинств как исходного сырья, с одной стороны, фракций нефти, полученных прямой разгонкой и лишенных или почти лишенных олефиновых и ароматических углеводородов, и, с другой стороны, крекинг-нродуктов, характеризующихся высоким содернчанием олефиновых и ароматических углеводородов. Опыты велись со следующими индивидуальными углеводородами октиленом, гексадецепом, кумо-лом, метилнафталином, триметилцнклогексаном, декалином, додеканом. Ставились опыты в простейшей аппаратуре в охлаждаемой водой стеклянной трубке, вмещавшей 35 мл жидкого исходного продукта, который во время опыта находился под вакуумом 45 мм и вспенивался током непрерывно подававшегося водорода. Результаты опытов с индивидуальными углеводородами приведены в табл. 100 (вязкость определялась вискозиметром Оствальда). [c.432]

Концентрация растворов реагентов может определяться и по результатам измерения их вязкости, коэффициента преломления и электропроводности. Соответствующие данные для некоторых реагентов приведены в пп. 8.1.5—8.1.7. Температурные коэффициенты, необходимые для расчета изменения электропроводности (при t— 5—30° С и С = 1 — 10%) по уравнению X/ = Zi8 [1 + 0 (1 — 18)], приведены в п. 8.1.7.2. Следует отметить, что на кривых концентрационной зависимости удельной электропроводности сильных электролитов наблюдается максимум (рис. 8.1). Это обстоятельство не позволяет использовать такой показатель для автоматического контроля концентрации крепких растворов при мокром хранении реагентов. Наиболее перспективно применять в данном случае акустические измерения. Как видно из рис. 8.2, скорость распространения ультразвука линейно изменяется в широком диапазоне концентраций растворов коагулянтов. Аналогично изменяется поглощение ультразвука суспензиями извести и. активированного угля (рис. 8.3) при частоте 1—3 МГц, когда на результатах измерений не сказывается дисперсность твердой фазы. [c.681]

Пьезоэлектрические резонаторы вырезают из кристалла кварца параллельно или перпендикулярно кристаллографическим осям, а также под определенными углами к ним (см. рис. 20.18). Для получения необходимых электрических характеристик и малого температурного коэффициента резонансной частоты требуется высокая точность ориентации относительно кристаллографических осей. [c.336]

Наиболее употребительные срезы резонаторов с малым температурным коэффициентом резонансной частоты показаны на рис. 20.26.6. [c.339]

Наибольшее значение имеют измерения проводимости на переменном токе, проводимые при частотах от нуля до по крайней мере 100 кгц или до тех пор, пока не появится горизонтальный участок кривой сопротивления в зависимости от частоты. Естественно, что подобные измерения могут быть распространены на любую отдельную область частот, для которой нужно получить данные. Как правило, для этой цели необходимо использовать разные методики измерения, и обычно подходит любой из стандартных методов, причем надо иметь в виду, что образцы часто имеют высокое сопротивление, могут обладать высокой собственной емкостью, выпрямляющими свойствами и иметь неомические характеристики. Для того чтобы измерение действительно имело смысл, необходимо, чтобы температура и состав окружающей атмосферы были точно определены и оставались постоянными. Необходимо также, чтобы вещество оставалось однородным во время измерения. На это, в частности, следует обращать внимание в том случае, когда определяется температурный коэффициент проводимости при высоких температурах, при которых легко могут иметь место спекание и появление структурных модификаций. [c.176]

Таким образом, особенности температурной зависимости частоты ЯКР часто определяются особенностями химической связи, в которой участвует исследуемый атом. Рассмотрим еще один пример, где необычная температурная зависимость подтверждает наличие межмолекулярного координационного взаимодействия (рис. 3-3). Если высокочастотная линия ЯКР С1 в 5ЬС1д удвоенной интенсивности достаточно хорошо подчиняется закону Байера, то низкочастотная имеет две особенности 1) наличие максимума в области 55 ° К и 2) малый температурный коэффициент частоты выше этой температуры. Расчеты [22] хорошо объясняют такое поведение наличием координационного взаимодействия атома хлора, отвечающего низкочастотной линии ЯКР, одной молекулы 5ЬС1з с атомом сурьмы другой молекулы. Электронная плотность с ря-орбитали атома хлора подается на свободную -орбиталь атома сурьмы, что подтверждается понижением частоты ЯКР этого атома хлора по сравнению с двумя другими и большим параметром асимметрии градиента поля для этого атома (т] = 15,7%) [21]. С повышением температуры на частоту ЯКР действуют два конкурирующих механизма деформационные колебания, ослабляющие координационную связь и повышающие частоту ЯКР, и обычное байеровское усреднение градиента электрического поля, понижающее частоту ЯКР. [c.46]

При изготовлении кварцевых пластин необходимо учитывать температурную зависимость резонансной частоты. Известно, что температурный коэффициент частоты (ТКЧ) кварца связан с упругими постоянными последнего. В выражение для ТКЧ входят как положительные, так и отрицательные члены, величины которых зависят от ориентации колебаний относительно основных кристаллографических осей монокристалла. Поскольку изменение частоты, связанное с флюктуациями температуры, влияет на точность определения массы, кварцевые пластинки вырезают из монокристалла в такой ориентации, чтобы различные члены в выражении для ТКЧ компенсировали друг друга. Этому т]ребованию отвечает срез, плоскость которого составляет угол примерно 35 с плоскостью с, , как показано на рис. 50. Ориентация такого среза обозначается как АТ-срез и именно эта ориентация используется во всех датчиках толщины. Температурная зависимость ТКЧ для ряда АТ-срезов с несколько различной ориентацией была исследована Фелпсом [306]. На рис. 51 приведена эта зависимость для среза, сделанного под углом 35°20. Величина ТКЧ равна нулю при температуре примерно 30° С и остается меньше 5-Ю 1/°С в диапазоне температур 30° С. Изменение угла среза всего лишь на 10 сдвигает температуру, при которой ТКЧ равен нулю на 50° С и сужает ин- [c.145]

С, полностью восстанавливаются после охлаждения [310]. Возможность обезгаживания кристаллов обеспечивает их] использование в сверхвысоком вакууме. Исследования [313] показали, что если адсорбция и десорбция на поверхности кристалла отсутствуют, то частота колебаний не зависит от величины давления во всем диапазоне высокого и сверхвысокого вакуума. Несмотря на то, что пластины, вырезанные в направлении АТ-среза, имеют наименьший возможный температурный коэффициент частоты, все же необходимо принимать специальные меры, чтобы уменьшить изменение температуры кристалла за счет излучения от испарителя и выделения теплоты конденсации. Поэтому кристаллодержатель обычно охлаждается водой и образует радиационный экран, который окружает весь кристалл, за исключением рабочей поверхности. Тепло, получаемое по необходимости открытой поверхностью, все же вызывает увеличение температуры кристалла на несколько градусов Цельсия, что приводит к сдвигу частоты от 10 до 100 Гц [145, 310, 311] или эквивалентному изменению в массе от 10 до 10 г/см. Этот эффект можно ослабить, если использовать входное отверстие с малым диаметром (см. рис. 54, б), однако при проведении точных измерений им нельзя вовсе пренебрегать. Берндт [139] рекомендует на время, когда датчик открыт для испарителя и паров испаряемого вещества, держать заслонку перед подложкой закрытой. Это приводит к тому что основные изменения температуры датчика произойдут до того, как начнется осаждение веществ на подложку. [c.149]

Относительное постоянства числа электронов дисперсии н 1 г вещества, иллюстрируемое данными табл. 17, и довольно систо.матическое уменьшение частоты с увеличением плотности показывают, что возможно пост-рсить для предельных углеводородов общее уравнение, связывающее коэффициент преломления с плотностью и молекулярным весом. Липкин и Мартин [49] вывели такое уравнение, которое дает зависимость коэффициента преломления от плотности и ее температурного коэффициента. Телшоратурный коэффициент плотности является функцией молекулярного веса, однако до настоящего времени не найдено способа для непосредственной подстановки молекулярного веса вместо температурного коэффициента плотности II уравнение Липкина и Мартина. Это уравнение имеет вид [c.252]

Интересно отметить, что линеаризованное уравнение для этой задачи имеет форму известного уравнения для колеблющейся системы с торможением обусловленным вязкими силами [14]. Непосредственное сравнение с динамическими задачами механики показывает, что температурный коэффициент у играет роль константы упругости , т. е. характеризует жесткость системы. Таким образом, большая величина температурного коэффициента означает, что система быстро реагирует на возмущенней высокочастотные осцилляции, следующие за этим возмущением. Отметим, что в этом выражении появляется также мощностной параметр р. Так как теплоемкость стоит в знаменателе этой величины, то, следовательно, системы с большой теплоемкостью представляют собой мягкие системы, т. е. системы, медленно реагирующие на возмущение и испытывающие колебания низкой частоты. Наконец, выражение вязкого трения w) содержит параметр . Такпм образом, присутствие в системе запаздывающих нейтронов приводит к затухающим осцилляциям при возмущении. Это влияние запаздываюи ,их нейтронов на переходный режим уже отмечалось нами ранее. [c.431]

В последние годы для определения температуры стеклования успешно используются акустические методы 1[19]. В зтом случае измеренные значения Tg могут зависеть от частоты акустических колебаний (при дилатометрическом способе определения Tg может зависеть от скорости нагревания или охлаждения), и фактически измеряется температура механического стеклования [4]. Акустическими методами температура стеклования определяется по изменению температурного коэффициента скорости звука. В стеклообразном состоянии при неизменном характере молекулярной подвижности скорость звука линейно зависит от температуры. Выше Ткогда начинает размораживаться сегментальная подвижность микроброуновского типа, температурный коэффициент скорости звука резко изменяется. Точка на шкале температур, в которой наблюдается наиболее резкий излом температурной зависимости скорости звука (рис. 32), принимается за температуру стеклования. [c.93]

В глицерине и маслах при уменьшении температуры сдвиговая вязкость растет и увеличивается затухание ульт развука. Однако при уменьшении температуры ниже пуля экспериментальное значение а// в глицерине становится меньше расчетного, а температурный коэффициент вместо отрицательного становится положительным. По данным Хантера в глицерине на частоте 30 Мгц величина а Р увеличивается в 9 раз при изменении температуры от 32,8 до — 18,8° С вместо 50 раз по расчету. [c.84]

Общеизвестно, что изменение температуры вызывает сдвиг равновесия, в котором участвуют различные ассоциированные формы, характеризуемые своими значениями Vs и А. Нет сомнений в том, что это главный фактор в температурном поведении систем. Недавно было высказано предположение, что существует и другой эффект — температурная зависимость частоты V. и коэффициента поглощения каждого отдельного ассоциата с Н-связью, Финч и Липпинкот сделали этот вывод после тщательных измерений, показавших, что у метанола, этанола и четырех других спиртов, фенола, о-хлорфенола, а также раствора фенола в эфире при изменении температуры от 180 до 335 К заметно изменяется частота полосы (примерно на 1%) и интегральная интенсивность (уменьшается примерно на 1/3) [656]. Они отмечают, что в чистом жидком спирте присутствуют только ассоциаты, и основывают свою интерпретацию на предположении, что наблюдаемые изменения в спектрах нельзя относить только за счет сдвига равновесия между ассоциатами высокого порядка. Это предположение нуждается в проверке (см. разд. 3.2.2). [c.73]

Данные табл. 21 показывают, что значения kjk2 сохраняются постоянными при любых концентрациях [N0]. Среднее значение kjk2 составляет 26 + 3, т. е. константа скорости присоединения R к азотокисному радикалу в 26 раз меньше константы присоединения R к кислороду. Последняя близка к частоте двойных соударений. Температурные коэффициенты для обеих реакций, по-видимому, близки к нулю [108], т. е. различие в константах к и fea следует отнести за счет стерических факторов. [c.162]

Брэдли [21] и Топли с сотрудниками [7] сделали предположение, что поверхностную реакцию можно рассматривать с молекулярно-кинетической точки зрения, используя уравнение Поляни — Вигнера. Это уравнение дается в форме l/= v e- Ь7 г рде у — скорость, С — константа, зависящая от числа молекул воды, приходящихся на единицу поверхности раздела, V — частота колебаний, отвечающая началу разложения, порядка 5-10 , и Е — энергия активации, вычисляемая из температурного коэффициента скорости движения поверхности раздела. Принимается, что вероятности перемещения всех молекул воды на поверхности раздела равны и эффекты ассоциации отсутствуют. Детальный анализ специфического механизма для пентагидрата сульфата меди позволил Топли сделать заключение о применимости этого уравнения. Для того чтобы привести вычисленную скорость в согласие с опытной, он принял для V значение 8-10 вместо 5-10 . [c.293]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология