Уравнение ионного тока

Так как в уравнение (107.10) входит (Рз/Р ), то для расчета теплоты испарения или возгонки можно использовать не только давления насыщенных паров, но и пропорциональные им величины (например, интенсивности ионных токов при масс-спектральном измерении давления пара). При ориентировочных расчетах теплоты фазовых переходов вычисляются по изменению энтропии [c.330]

Изменяя напряженность магнитного поля, ионизированные частицы (или ионы) фокусируют на детектор, входящий в измерительную систему (рис. 31.14). Сигналы детектора записывают в виде масс-спектра по полученному масс-спектру идентифицируют вещества, определяют их массы и строение. По интенсивности ионных токов определяют количества вещества. Разделение и распознавание ионов в масс-спектрометрах основаны на зависимости их движения в электрическом и магнитном полях от собственной массы и скорости, описываемой уравнением [c.751]

В газе до образования короны присутствует незначительное количество ионов, и в отсутствие какого-либо ионного тока напряженность поля на расстоянии х от центрального электрода выражается в интегрированной форме уравнением [c.430]

До образования короны в газе присутствует незначительное количество ионов, и в отсутствии какого-либо ионного тока напряженность поля при радиусе г выражается в виде интегрированной формы уравнения (Х.1) [c.440]

В уравнении (Х.З) значение Со может быть заменено Я Еу для нулевого ионного тока уравнение (Х.П) можно привести к уравнению (Х.З). Другой важный случай рассматривается для большого тока I при Получаем уравнение [c.442]

Из уравнения (Х.24) видно, что напряженность электрического поля является функцией ионного тока I и подвижности ионов и при наличии частиц становится больще и также зависит от суммарной площади их поверхности А. [c.445]

В соответствии с кинетической теорией число ионов, которые ударяются о поверхности частицы в единицу времени, составляет л 2Л уц2/4, Если предположить, что все ионы, которые ударяются о частицу, прикрепляются к ней, ионный ток к этой частице (т. е. скорость зарядки) выразится в виде следующего уравнения [c.451]

Наличие прямой связи между давлением и интенсивностью ионного тока позволяет определять термодинамические характеристики парообразования. Так, тепловой эффект парообразования может быть рассчитан по уравнению Вант-Гоффа [c.65]

РАВНОВЕСНЫЙ ПОТЕНЦИАЛ МЕТАЛЛИЧЕСКОГО ЭЛЕКТРОДА В РАСТВОРЕ СОБСТВЕННЫХ ИОНОВ И УРАВНЕНИЕ ДЛЯ ТОКА ОБМЕНА НА РАВНОВЕСНОМ ЭЛЕКТРОДЕ [c.48]

Это уравнение показывает, что сумма диффузионного тока в о-фазе и ионного тока в электролите при постоянной анодной поляризации постоянна на каждом уровне поры 2. [c.132]

Перенесение катионов к капельному ртутному- электроду, когда он — катод, происходит не только под действием диффузии, но и под влиянием электростатического поля, образующегося вокруг ртутной капли. В силу этого к диффузионному току, определенному по уравнению Ильковича, прибавляется дополнительный ток, обусловленный миграцией ионов под действием поля электрода этот ток называют миграционным. В подобных условиях в уравнение предельного тока томимо диффузионного 1<г входит еще и миграционный ток 1т) [c.320]

Весьма плодотворным оказалось применение масс-спектрометрического метода при измерении давлений паров веществ в конденсированном состоянии. В отличие от обычных методов измерения давления паров масс-спектрометрический метод позволяет определять молекулярный состав продуктов испарения и получать данные, характеризующие каждый компонент насыщенного пара. Можно привести большое число примеров, когда именно масс-спектрометрический метод позволил выяснить состав паров и найти правильные значения теплот сублимации. При проведении таких исследований измеряется зависимость интенсивности ионного тока данного компонента пара от температуры. Поскольку интенсивность ионного тока пропорциональна давлению, теплота сублимации данного компонента пара (или теплота реакции между газообразными веществами, если были измерены интенсивности соответствующих ионных токов) может быть вычислена по уравнению (IV. 14). Более точные значения тепловых эффектов могут быть получены при помощи уравнения (IV. 15), однако для такого расчета необходимы значения парциальных давлений, для вычисления которых нужна оценка поперечных сечений ионизации атомов и молекул. [c.157]

Р - следящий ионный компонент I - катионные частицы У - анионные частицы / - ионный ток [уравнение (2)] [c.123]

Величина зависит от высоты ртутного столба Л, Ют характеристики капилляра через величины г и t и от температуры. Возрастание с повышением температуры связано главным образом с увеличением коэффициента диффузии (D), входящего в уравнение предельного тока (VI—За). Установлено, что в интервале температур от 20 до 50° С рост вели-чины ig для большинства ионов равен —1,7% на один градус. [c.95]

Увеличение 63 — толщины слоя при постоянном ионном токе приводит в соответствии с уравнениями (6. 6) и (6. 7) к повышению разности потенциалов Аф и вместе с тем к росту электродного потенциала ед (см. рис. 353), так как постоянство г означает постоянство напряженности поля Аф/б. Анодный ионный ток I вызывает рост слоя по закону Фарадея. Если в то же время слой растворяется со скоростью к, то на построение слоя расходуется только часть тока , равная I — к- Тогда скорости роста толщины слоя и потенциала описываются уравнением [c.810]

Зависимость плотности ионного тока с от напряженности поля по уравнению (6. 6) для пассивирующего слоя на железе удалось подтвердить Феттеру (рис. 357). Рассчитанный из наклона прямых множитель [azF/(/ r)l-а/б имеет величину, соответствующую атомарным размерам, и потому подтверждает справедливость уравнения (6. 6) для пассивного железа. Для пассивного никеля Окамото и сотрудники также нашли, что после быстрого изменения потенциала плотность тока меняется по логарифмическому закону (см. рис. 357). [c.814]

Таким образом, система уравнений относительно долей полного ионного тока х/, соответствующих каждому компоненту, имеет вид [c.334]

Анализ по пикам осколочных ионов обладает большей специфичностью при определении группового состава, чем анализ по пикам молекулярных ионов, так как осколочные ионы, соответствующие разным структурным фрагментам, имеют разные массы, а молекулярные ионы всех групп соединений в смеси часто лежат в одном диапазоне масс. Поскольку пики осколочных ионов сильнее подвержены наложениям, то в отличие от анализа по пикам молекулярных ионов для определения доли полного ионного тока, соответствующей каждой группе соединений, как правило, необходимо решать систему уравнений (5) [c.79]

Подстановка численных значений в уравнения (4) и (5) показывает, что при одинаковой концентрации молекул образца величина ионного тока при химической ионизации на четыре порядка выше, чем при электронном ударе. Учет реальных условий, естественно, уменьшает преимущества в чувствительности химической ионизации. Однако существует еще один фактор, приводящий к увеличению чувствительности при химической ионизации поскольку число фрагментаций в этом случае меньше, чем при электронном ударе, интенсивность в масс-спектре распределена на меньшее количество пиков и величина максимального ионного тока больше, чем при электронном ударе. [c.127]

Сигнал в масс-спектрометре, использующем простой коллектор Фарадея, получается как напряжение, снимаемое с большого сопротивления Я, через которое течет ионный ток. В электрических проводниках, не связанных с ка-ким-либо внешним источником напряжения, свободные электроны находятся в состоянии постоянного термического возбуждения. Случайные перемещения этих электронов приводят к небольшим флуктуациям тока в проводнике, которые обусловливают колебания напряжения на концах проводника. Величина этих колебаний напряжения, зависящая от сопротивления проводника и называемая напряжением тепловых шумов [1056, 1526], определяется уравнением [c.212]

Как видно из приведенного выше уравнения, сечение ионизации непосредственно определяет величину ионного тока. Определенный интерес представляют величины полных сечений ионизации (сумма сечений по всем ионам в масс-спектре данного вещества). Теоретически показано, что полное сечение потери энергии и сечение прямой ионизации для молекулы при достаточно большой энергии налетающего электрона представляет собой сумму сечений всех атомов, составляющих молекулу. Для не очень сложных молекул этот вывод подтверждается экспериментально [II]. Однако полные сечения ионизации достаточно крупных и сложных молекул оказались неаддитивными [12]. Как видно из с семы, экспериментально наблюдаемый масс-спектр образуется в трех различных процессах (последний, по-видимому, маловероятен). Каждый из этих процессов конкурирует с другими, при которых ионизации не происходит. Можно полагать, что именно конкуренция между различными процессами, приведенными на схеме, и является основной причиной отклонений от правила аддитивности [11, 13]. [c.9]

Уравнение шкалы газоанализатора в предположении пропорциональной зависимости интенсивности ионного тока от парциального давления вещества в системе напуска напишется в виде [c.42]

Для ионных растворов, вообще говоря, следовало бы добавить член, учитывающий перенос ионов в электрическом поле ток миграции). В зависимости от знака заряда иона ток [< (или () увеличивается или уменьшается. Однако, как правило, измерения проводят при значительном избытке постороннего, хорошо проводящего электролита (основного электролита). В этом случае перенос потелциалопределяющих ионов в результате миграции становится пренебрежимо малым, и можно пользоваться уравнениями для диффузионного тока. [c.337]

Сраау но достижении порога иопный ток течет внутрь волокна, а спустя лекоторое время меняет направление и течет наружу, Можно аппроксимировать ионный ток двумя прямоугольными столиками (рис. 11.14), В этом приближении уравнение (11.13) решается без особых затруднений. Вводится координата. = г — VI, где V — скорость распространения импульса. Уравнение (11.13) переписывается в виде [c.373]

Другой способ разделения по массам был предложен Паулем и Штейн-веделем [1579]. В этом методе пучок ионов направляется вдоль оси системы электродов, выполненных в форме, изображенной на рис. 15. Поперечное сечение электродов представляет две идентичные гиперболы. Потенциал в двумерном электрическом поле образуется четырьмя подобными электродами потенциалы соседних электродов равны по величине, но противоположны по знаку и могут быть описаны формулойф= фо (л —у )12г1 , где фо — напряжение, прилагаемое к электродам, а 2го— расстояние между противоположными электродами, фо представляет собой радиочастотное напряжение в несколько мегагерц, наложенное на малое напряжение постоянного тока время пролета ионов велико по сравнению с периодом колебания поля. Ион, введенный в пространство вдоль оси электродов, в зависимости от своей массы, частоты и амплитуды напряжения на электроде может либо столкнуться с электродом, либо пройти сквозь поле. Был построен ряд приборов описанной выше конструкции [1545, 1580, 1581]. Анализ уравнений движения ионов в приборе показывает, что теоретически возможно осуществить такой выбор параметров, что ионы с определенной массой будут обладать конечной амплитудой, независимо от их направления до вхождения в поле, начальной энергии и исходного положения в плоскости л —у, в то время как ионы с соседними массами будут обладать бесконечной амплитудой. Система привлекает возможностью применения ее в качестве разделителя изотопов, но практически это трудно осуществить, так как необходим ионный пучок с резко очерченным сечением порядка 0,1 мм . Рассмотренный выше прибор был использован для получения пучков ионов магния и рубидия, причем интенсивность пучка ионов магния достигала 15 мш. При сильном ограничении размеров сечения ионного пучка для ионов рубидия с энергией 100 эв было достигнуто разрешение, равное нескольким сотням, однако ионный ток был при этом менее 10 1 а. Было достигнуто также разрешение свыше 1500 [1235]. [c.39]

В этом уравнении — диффузионный ток, мкА п — число обмененных электронов в реакции, протекаюш ей на микроэлектроде I) — коэффициент диффузии ионов деполяризатора, см -с т — скорость вытекания ртути из капилляра, мг-с 1 — период капания (интервал времени между двумя последовательными каплями, с) С— концентрация деполяризатора, Л1Л1. [c.318]

Чупка, Инграм и др. [1109, 1110, 1111, 1112, 1113] в результате масс-спектрометрического исследования состава паров углерода по зависимости ионного тока g от температуры нашли для теплоты образования С значение 197 + 15 ккал/моль. В работе [1405] Дроварт, Бернс, Де-Мария и Инграм использовали эффузионные камеры с отверстиями значительно меньшего размера по сравнению с предыдущими работами (10 вместо 10" ). В этой работе по зависимости ионного тока С от температуры было найдено значение ДЯ7о (Сз,газ) = = 194,1 Ь 1,7 ккал/моль -. Кроме того, авторы работы [1405], используя измеренный ионный ток С+ в качестве стандарта, вычислили парциальные давления Сз в эффузионной камере и по уравнению (IV. 15) нашли значение ДЯ% (С , газ) = 197,4 1,7 ккал/моль. [c.484]

Это значение есть среднее между величинами, полученными двумя методами по зависимости ионного тока С+ от температуры и по уравнению (IV. 15) — на- основании измерений Дроварта и др. [1405]. Принятому значению соответствует [c.485]

Из этого уравнения видно, что при данном начальном напряжении, приложенном к детектору, ионный ток быстро увеличивается нелинейным образом до тех пор, пока пе произойдет разряд. Следовательно, данный детектор наиболее пригоден для определения очень малых концентраций вещества. Линейную область концентраций можно значительно расширить применением линеаризирующего сопротивления, включенного последовательно с электродами, как указано ниже. [c.244]

Для алюминия параметры а и Q ъ уравнениях (82 — 84) можно оценить, исследуя образование тонких слоев окисла на аноде. Гюнтершульце и Бетц (36) первые предположили, что ионный ток через слой окисла в процессе анодного окисления зависит от напряженности поля Р следующим образом [c.483]

Это соотношение связывает процентное изменение Рдиф с процентным изменением /о. Однако оно точно выполняется только тогда, когда А/о приближается к нулю. Применение уравнения (10) для оценки экспериментальных результатов может привести к некоторой ошибке, но тем не менее дает возможность получить ценную информацию. Можно показать, что при изменении ионного тока /о на 20% -РдиФ будет изменяться на 10% в том же направлении. Такие же результаты получаются для постоянной времени т и входного сопротивления Я. Исходя из этого, казалось, можно было повысить дифференциальное отношение за счет увеличения входного сопротивления, но так как хроматографический процесс является динамическим, то нельзя произвольно увеличивать постоянную времени. Связь между высотой, а также формой регистрируемого пика и постоянной времени установил Шмаух [16] для детекторов по теплопроводности. Его результаты также непосредственно применимы и к ионизационным детекторам. Согласно Шмауху, постоянная времени не влияет на форму и высоту пика, если имеет место отношение [c.96]

Эти уравнения показывают, что как для электронов, имеющих тер-мически разброс, так и для монокипетических электронов ионный ток является линейной функцией ускоряющего электроны напряжеимя в одном и том же диапазоне энергий. Кривая для электронов с термическим разбросом имеет экспоненциальный участок в том диапазоне энергий электронов, в котором интенсивность ионного тока для монокипетических электронов 3 уже равна нулю. Это согласуется с опытными данными, приведенными выше. [c.476]

На рис. 5 показаны теоретические кривые, построенные для этих двух случаев. Кривая В построена для электронов с термическим разбросом следующим образом. Экспериментальная величина ионного тока при У=/о была подставлена в уравнение (8), что позволило вычислить величину постоянной К с исиользовапием оценочной величины кТ. После этого можно было построить всю кривую по уравпепиям (7) и (8). [c.476]

Из рис. 1 и 2 следует, что отношение рштенсивпостей ионных токов As /As4 в изученном интервале температур изменялось от /i до Как и в случае 1иР, исследованном ранее [6], относительное содержание более тяжелых молекул в парах возрастает с повышением температуры. При этом предполагается, что по крайней мере при низких температурах ионы As и As2 образуются главным образом при ионизации молекул AS4 и Asa соответственно. Если предполоншть, что это справедливо для всего изученного температурного интервала, то из уравнений (1) и (2) можно [c.524]

Ионный ток массы 96 пе был зарегистрирован и, следовательно, был ниже 5 единиц. Несомненно, что сульфид цинка прп испарении разлагается так же, как это наблюдалось в случае dSe и dTe [6]. Такой вывод не согласуется с предположением Цао и Шлехтена [21]. Однако полученные в настоящей работе экспериментальные результаты (рис. 3) хорошо описываются уравнениями для упругости пара, предложенными указанными авторами [c.527]

Предполагается, что отношение ионных токов изотопов /1//2 для стандартного газа нам иавестно заранее. Непосредственно же рассчитать абсолютное отношение путем подстановки в уравнение (13) данных, снятых с масс-спектрометра, невозможно из-за описанных выше причин. Так как интенсивности, соответствующие более распространенному изотопу, уравниваются для стандарта и образца, при замене стандартного газа исследуемым нулевая линия, выписываемая пером регистрирующего прибора ЭПП-09, может смещаться от первоначального положения только из-за иной концентрации малораспространенного изотопа в образце по сравнению со стандартом (рис. 13). Величина смещения определяется выражением, полученным из уравнения (11), с учетом постоянства на разных каналах напускной системы [c.43]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология