Коэффициент точечный

В стационарном поле концентраций в зернистом слое определяется коэффициент радиальной диффузии. При этом в слое должны находиться постоянные источники вещества (примеси). На рис. III. 4 показаны схемы организации экспериментов при. подаче примеси а) в один из параллельных потоков в зернистом слое б) из точечного источника. [c.93]

Для того чтобы выразить коэффициенты активности полярных молекул через три параметра — радиус, дипольный момент растворенного вещества и диэлектрическую проницаемость растворителя, —можно воспользоваться простой электростатической моделью. Для нахождения величины свободной энергии сольватации сферической молекулы радиусом г с точечным диполем в центре можно использовать обычную модель растворителя. Величина / в, полученная Кирквудом [62] из электростатической теории, равна [c.457]

Различают несколько типов трещин. Трещины первого типа распространяются от поверхности внутрь металла под углом 25—30° (иногда 5—10°) к направлению перемещения контактируемых точек, трещины второго типа идут вблизи поверхностного слоя параллельно направлению перемещения. К третьему типу относят трещины, возникшие внутри поверхностного слоя и сходящиеся с трещинами, идущими с поверхности образца. В точечном контакте допускается также распространение трещин перпендикулярно поверхности до определенной глубины. Основное число трещин распространяется от поверхности внутрь металла. В пользу этого свидетельствует тот факт, что повышение износа снижает питтингообразование р72]. На интенсивность и размер трещин при прочих равных условиях влияет коэффициент скольжения. Так, на участках с высоким коэффициентом скольжения угол распространения трещин внутрь металла больше, чем на участках с низким коэффициентом. [c.252]

Диффузия из точечного источника исиользуется при анализе профиля концентраций и определении коэффициентов вихревой диффузии. [c.208]

К п. д. тарелки и точечный к. п. д. — условные понятия, широко вошедшие в практику диффузионных процессов. Более точно их можно было бы определить как коэффициенты обогащения или коэффициенты относительного извлечения. Однако, поскольку первый термин к. п. д. шире используется в технике, в дальнейшем будем пользоваться этим термином. [c.227]

Коэффициент соединения для двойного шва, сваренного встык, при рентгенографическом контроле всего шва составляет 1,0 при точечном рентгенографическом контроле — 0,85 при отсутствии рентгенографического контроля — 0,7. Для одинарного сварного шва встык он равен соответственно 0,9 0,8 и 0,65. [c.81]

При вычислении o(n, m) может быть использовано равенство Г (а) = ( -b 1). При п- оо коэффициент o(oo, т) равен 1, а другие j o°. т) превращаются в (m) из (4.39) для модели Сюзерленда. Таким образом, потенциал Сюзерленда, как и следовало ожидать, можно рассматривать в качестве предела потенциала типа Леннарда-Джонса при п- оо. При очень высоких температурах достаточно учитывать лишь первый член уравнения (4.48), который тождествен В (Т) для потенциала мягких сфер с обратной степенью, приведенному в уравнении (4.8). Таким образом, рассматриваемый потенциал при высоких Т превращается в потенциал точечных центров отталкивания. Это обстоятельство также можно было предвидеть. [c.188]

Электростатическая теория разбавленных растворов сильных электролитов, развитая Дебаем и Гюккелем в 1923 г., позволила теоретически вычислить средний коэффициент активности электролита, эквивалентную электропроводность сильных электролитов, а также теоретически обосновала правило ионной силы. При этом они сделали ряд предположений, справедливых только для предельно разбавленных растворов. Во-первых, они предположили, что единственной причиной, вызывающей отклонение свойств раствора электролита от идеального раствора, является электростатическое взаимодействие между ионами. Во-вторых, они не учитывали размеров ионов, т. е. рассматривали их как безразмерные точечные заряды. В-третьих, электростатическое взаимодействие между ионами они рассматривали как взаимодействие между ионом и его ионной атмосферой. Ионная атмосфера — это статистическое образование. [c.251]

Одним из основных, но не сформулированных явно в работе, является допущение, что d б ( точечные частицы, входящие в толстый пограничный слой). В результате же расчета Буевича получилось, что, по крайней мере, для мелких частиц толщина пограничного слоя o должна быть в несколько раз меньше (si ) диаметра частиц d. Для учета наблюдаемых на опыте пульсаций теплового потока Буевич ввел еще долю (1 — /о) времени соприкосновения плотной фазы (пакета) со стенкой. Естественно при этом, что его расчет относится не к среднему по времени коэффициенту теплоотдачи а, а к величине а /(1 —/о), т. е. к величине, раза в два большей а. Это обстоятельство требует, чтобы толщина [c.144]

Поскольку вначале мы приняли, что коагуляция является быстрой, скорость ее определяется только частотой соударений между частицами, которая в свою очередь зависит от концентрации частиц и интенсивности броуновского движения. Последняя, как известно, характеризуется коэффициентом диффузии. Принимая это во внимание, вычислим константу Т , предположив, что сближение частиц обусловлено диффузией и что они имеют сферическую форму. Прежде всего решим эту задачу для одной неподвижной частицы. Любая другая частица, которая приблизилась бы к ней настолько, что расстояние между их центрами стало бы равным их удвоенному радиусу, слипнется с нею. Условие слипания двух частиц, радиус каждой из которых равен г, не может измениться, если неподвижную частицу заменить другой частицей с радиусом 2г, а подвижную рассматривать как точку. Тогда вопрос сведется к диффузии точечных масс к сфере радиусом Я = 2г. [c.199]

Точечный удаленный от поверхности источник АЭ излучает сферические продольную и поперечную волны. Затухание волн в металле вызывает наиболее сильное ослабление высокочастотной составляющей сигнала, так как коэффициент затухания быстро возрастает с частотой. При падении на поверхности ОК волны отражаются и трансформируются. В результате появляются поверхностные волны, амплитуда которых уменьшается с расстоянием значительно медленнее, чем сферических волн, поэтому поверхностные волны преимущественно регистрируются приемником. Все это приводит к значительному искажению первоначального сигнала АЭ в зоне приема. [c.173]

Нарушения периодичности структуры проявляются в особенностях картины рассеяния (сателлиты, диффузный фон и др.). Анализ этих особенностей позволяет определить как динамические нарушения, обусловленные тепловым движением частиц кристалла, так и тип и распределение статических дефектов кристаллической структуры (точечные дефекты, дислокации и т. д.). Динамические и статические нарушения структуры влияют на все физические свойства твердых тел, в наибольшей мере сказываясь на транспортных свойствах кристаллов, связанных с переносом электричества, тепла или массы, включая пластичность и прочность. Так, коэффициент диффузии в одном и том же веществе может меняться на 10 порядков. [c.15]

Коэффициент диффузии в кристаллах сильно зависит от концентрации дефектов, так как диффузия может проходить по точечным дефектам, вдоль дислокаций, по границам зерен, по порам, трещинам и т.п. При пониженных температурах преобладает диффузия по протяженным дефектам, с повышением температуры возрастает роль диффузии по точечным дефектам. Так как примеси влияют на концентрацию дефектов, то с помощью добавок скорость твердофазных реакций можно и увеличивать, и уменьшать. [c.276]

Вывод уравнения для коэффициента активности проведем для разбавленных растворов, в которых ионы рассматриваются как точечные заряды. Задача заключается в нахождении величины Go, которая по Дебаю и Хюккелю учитывает взаимодействие между ионами. [c.436]

Обостренные распределения — аналоги распределения межатомной функции или электронной плотности, полученные суммированием рядов Фурье, в которых в качестве коэффициентов используются не F(hkl) [или, соответственно, F(hkl)], а a F(hkl) [или F hkl)] с такими дополнительными множителями а (и 3), которые полностью или частично ликвидируют постепенное уменьшение средних значений амплитудных коэффициентов по мере увеличения sin ОД. Такая модификация ряда Фурье эквивалентна ликвидации (или уменьшению) тепловых колебаний атомов и (или) переходу к точечным атомам, что делает максимумы распределения более острыми и повышает разрешающую способность распределения. [c.145]

Как правило, на этой стадии рассчитывают не обычную электронную плотность, а ее аналог — ряд Фурье с нормализованными амплитудами (Я) вместо полных Е [Н) в качестве коэффициентов ряда (так называемый -синтез). Такой синтез соответствует структуре с точечными атомами. [c.144]

Изучение пористости пленок ЗЮ на кремнии. Пленки ЗЮ , используемые в технологии полупроводниковых приборов, не должны содержать сквозных пор. Неудовлетворительная сплошность пленок часто является причиной технологического брака. Макродефекты структуры пленки обычно представляют собой поры, образую-ш,иеся при несовершенном росте окисла, границы кристаллов (если стеклообразная пленка склонна к рекристаллизации) микротрещины, формирующиеся из-за несоответствия коэффициентов термического расширения подложки и пленки. Последние два вида макродефектов встречаются на относительно толстых пленках и могут быть устранены изменением технологического режима. Причиной порообразования могут быть определенные виды загрязнений и структурных дефектов на исходной поверхности кремния. Часто поры могут образовываться за счет окклюзии (захвата) газов, а также при слиянии точечных дефектов (вакансий) в кластеры. Наличие пор в значительной мере осложняет использование оксидной пленки в качестве маскирующего покрытия (поскольку поры являются каналами диффузии) и для изоляции (вследствие возможных замыканий алюминиевой разводки на тело прибора). Как пассивирующее покрытие пленка также непригодна, потому что при этом не обеспечивается герметичность структуры. [c.122]

В разбавленных растворах зависимость коэффициента активности от ионной силы раствора для иона, несущего г единиц заряда, описывается предельным законом Дебая—Гюккеля (1.5), выведенным в приближении точечных зарядов. Согласно этому уравнению единственным свойством нона, определяющим значение его коэффициента активности в заданных условиях (растворитель, ионная сила раствора, температура), является его заряд. Для наиболее типичных условий проведения ионных реакций — в водном растворе при температуре, близкой к комнатной, — это уравнение с хорошей степенью точности можно записать в виде [c.163]

Если устранить, путем уменьшения толщины зуба, контакт в точке с, обеспечив зазор s по нормали к профилю (рис. 3.39, б), защемление (запирание) жидкости в этой впадине не произойдет. Однако при большом значении коэффициента перекрытия (т > 1) и при плотном контакте второй пары зацепляющихся зубьев компрессия будет возникать, хотя и и меньшей степени и в последнем случае. Из рис. 3.39, в, видно, что при плотном контакте двух пар сцепляющихся зубьев в точках е и / образуется замкнутая полость, состоящая из двух соединенных зазором s впадин зацепляющихся зубьев ведущей и ведомой шестерен (отмечено точечной штриховкой). Нижняя часть этой полости, при повороте шестерен в направлении, указанном стрелкой, будет уменьшаться, а верхняя — увеличиваться. Очевидно, что если бы происходило равное изменение объемов этих камер при повороте шестерен (общий объем замкнутой полости не изменялся), компрессия жидкости отсутствовала. В действительности же объем замкнутой полости изменяется, достигая минимального значения в положении, когда геометрический центр замкнутой площади совпадает с осевой линией (рис. 3.39,г). [c.388]

Температура металла печных труб определяется многочисленными факторами, из которых важнейшими являются а) коэффициент лучистого теплообмена в рассматриваемой точке, или точечный коэффициент теплопередачи б) теплопроводность металла трубы в) пленочный коэффициент теплопередачи для пленки жидкости на внутренней поверхности трубы. [c.56]

Нг — максимальный точечный коэффициент теплопередачи, пересчитанный для внутренней поверхности трубы, в ккал/час-м [c.56]

Коэффициент теплопередачи радиацией весьма сильно изменяется по окружности трубы. Поэтому для осторожности принимают максимальный коэффициент теплопередачи Пг для передней стороны трубы, обращенной к пламени. Множитель, вводимый для по.чучения максимального точечного коэффициента теплопередачи из среднего ио окружности коэффициента На, [c.56]

Совокупность шаров одинакового диаметра имеет и некоторые специфические характеристики. Если считать шары несжимаемыми, то возможные между ними контакты будут точечными и введенный выше коэффициент экранировки свободной поверхности /Сп=1. Учет сжимаемости под действием массы выше-лежащих шаров и бокового сдавливания не существенно уменьшает значение Кп- По Герцу [1, стр. 23] можно рассчитать от-носительную площадь контакта шаров 1 — /Сп = H p g fHAnE с плотностью р и модулем упругости Е под давлением массы слоя вышележащих шаров высотой Н. Для слоя из стеклянных шариков при Я = 0,1 м она пренебрежимо мала 1,66-10- [c.7]

Как нидно из рис. 12 и табл. 3, с увеличением точечного расхода жидкости эффективность иасадки аппарата возрастает. При постоянном расходе Q разбрызгивание жидкости (кривые I 2) приводит к увеличению значений коэффициентов абсорбции, причем в случае более интенсивного разбрызгивания (розетками) значения Кг несколько выше. [c.42]

Как видно из изложенного, лучшими при точечной подаче жидкости и особенно при ее разбрызгивании оказываются слои подсыпок из колец Рашига 50X50 и 80x80 мм. Число разбрызгивающих источников жидкости при данном ее расходе и работе на хорошо растворимом газе заметно влияет на эффективность слоя подсыпки лишь до тех пор, пока не достигнута полная нли близкая к ней смоченность верхней плоскости этого слоя. Так в уравнении, описывающем изменение Кг для крупных подсыпок в зависимости от средней плотности орошения при 1=2,1—12,0 мз/(м2-ч) и близкой к полной смоченности, с увеличением числа разбрызгивателей от одного до трех коэффициент Ь изменяется незначительно (Ь = 1500—1900) [c.69]

Однако структура кинетических моделей, как правило, такова, что оценки кинетических констант сильно коррелируют между собой. Это ведет к тому, что функции меры, характеризующие степень совпадения экспериментальных и расчетных данных, обнаруживают в пространстве параметров в окрестности точки минимума наличие оврагов, затрудняющих определение точечных оценок констант. Детерминантные критерии значительно уменьшают объем доверительного эллипсоида, не изменяя коэффициентов корреляций и, следовательно, не исправляя овражной ситуации. В этом отношении критерий формы, максимизируюпщй наименьшее собственное значение информационной матрицы Л/(е), представляется более предпочтительным, так как стремится придать доверительной области сферичность посредством минимизации длины большой полуоси доверительного эллипсоида. [c.189]

Математически задача оптимизации с учетом неопределенности параметров заключается в определении некоторой усредненности по объему области неопределенности величины критерия оптимальности, т. е. оценки среднеинтегрального критерия. С этой целью бйл использован аппарат множественной регрессии и в качестве критерия принято уравнение регрессии второго порядка. В этом случае расчет среднеинтегрального критерия включает в себя следующие этапы расчет параметров допустимой области проведение активного эксперимента на модели с целью получения коэффициентов регрессивного уравнения, описывающего зависимость критерия оптимальности от оптимизирующих переменных (неопределенных и точечных) и неопределенных регрессионных параметров определение величины среднеинтегрального критерия оптимизации. [c.606]

Тогда на прямой V + а = Z для каждой выбранной точки, за исключением со = У (или X = 1), существует точка, симметричная относительно точки У = со, в которой также, вследствие симметрии задачи, будет выполняться равенство (6.1). Поэтому истинное число точек привязки, в которых равенство (6.1) выполняется точно, будет равно 2k или (2k — 1), в зависимости от наличия привязки в точке X = 1. В дальнейшем мы будем называть аппроксимацию ядра m точечной, если правая и левая часть (6.1) будут совпадать в т точках при изменении X от О до с .. Так, если X = 1 не является точкой привязки, то формулы (6.6)—(6.8) определяют неизвестные коэффициенты соответственно для двух-, четырех- и шеститочечной схем привязки. Если X = 1 является точкой привязки, то эти же формулы будут определять коэффициенты для одно-, трех- и пятиточечной схем привязки. [c.110]

Следующий шаг в направлении уточнения может стать необходимым в том случае, когда локальные коэффициенты теплообмена изменяются также и в перпендикулярном потоку направлении, например по периметру трубы. В такой ситуации требуется знание локальных значений коэффициентов теплоотдачи, так называемых точечных коэ( х1)и-циентоБ. При этом объем необходимой экспериментальной информации возрастает еще больше и увеличиваются математические трудности. [c.80]

В последнее время большое внимание уделяют вопросам применения о.хлаждения коронным разрядом к практическим задачам. В [14] предложено охлаждение режущих инструментов с помощью точечных электродов в [15] используются параллелыгые проволочные электроды для улучшения отвода теплоты от стандартных горизонтальных оребренных труб. При достаточной электрической мощности коэффициенты теплоотдачи можно увеличит], на несколько сот процентов. Однако оказывается, что эквивалентный эффект можно получить при более низких затратах и без опасности попасть под напряжение 10 ООО— 100 ООО В просто путем организации вынужденной конвекции с помощью нагнетателя или вентилятора. [c.323]

Смазочную способность исследуемых галоидполиорганосилокса-нов оценивали на вибрационном трибометре фирмы "Optimo -". Преимуществом данного прибора является небольшой расход исследуемого материала (не более 0,5 г). Прибор позволяет оценивать изме-вевие коэффициента тревия в процессе испытания в зависимости от нагрузки, скорости скольжения, длительности испытания и температуры в условиях граничного режима трения. Общий вид прибора представлен на рис.1. Прибор SRV состоит из механической и электронной частей. Механическая часть представляет собой испытательную камеру, где находится узел трения и посредством съемных держателей могут создаваться различные виды контакта плоскостной, точечный и линейный в зависимости от геометрии трущихся пар [c.10]

Для оценки коэффициента трения с целью лучшей дифференциации исследуемых галоидполиорганосилоксанов, после предварительных исследований, были выбраны следующие условия испытания граничный режим трения, точечный контакт, нагрузка 50 Н, [c.12]

Бородуля и Тамарин [118] применяли тепловую пометку, т. е. в слой вводили порцию нагретых частиц (плоский или точечный источник), и измеряли изменение распределения температуры со временем на некотором расстоянии г от источника. Исходя из решения уравнения нестационарной теплопроводности, аналогичного уравнению диффузии (II.40), коэффициент температуропроводности определяли по времени достижения максимума температуры на данном расстоянии от источника. В случае точечного источника расчет вели по соотношению [c.100]

Коэффициент массопередачи по всей площади тарелкн принят постоянным, поэтому значение точечного к. п. д. так ке [c.334]

При выборе коррозионной среды исходили из того, чтобы реализовать при испытаниях наиболее характерные виды коррозионно-механического разрушения равномерная коррозия (30%-ый НС1) локализованная (язвенная, точечная) коррозия (1,5% РеСЬ + 3% Na i) коррозионное растрескивание (кипящий раствор нитратов и насыщенный раствор сероводорода). Коррозионно-механические испытания проводили в условиях одноосного растяжения в соответствии с рекомендациями ГОСТ 26294-84 [62]. Коэффициент механической неоднородности Кв в образцах определяли по распределению твердости (рис.4.26,а). [c.260]

Описание термодинамических свойств ионов в растворах через активность и коэффициенты активности осушествляют в рамках теории Дебая—Хюккеля. В самом простом варианте теории будем считать все ионы точечными. [c.230]

Конфигурация молекулы [4 изображена на рис. 71. Она относится к точечной группе симметрии 7 . Атом С находится в центре тетраэдра, атомы Н — в вершинах последнего. Все расстояния С—одинаковы, углы НСН равны 109°28. Для метана, как и для воды и СН2, молекулярные орбитали многоцентровые. Если записать их как линейные комбинации атомных орбиталей, надо учесть четыре Ь-АО водородных атомов S ,, 3 и и четыре внешние орбитали атома углерода 2. , 2р , 2д и 2р., всего восемь АО (1л. -злектроны углерода сохраняют атомный характер). МО образз ется так) е восемь четыре связывающие, на которых в основном состоянии молекулы разместятся восемь валентных электронов, и четыре разрыхляющие, свободные от электронов. Это обеспечивает высокую стабильность молекулы СН4. Все восемь молекулярных орбиталей метана моакно изобразить одной формулой (для упрощения опустим коэффициенты при АО) [c.197]

Линейную комбинацию АО лигандов как одну так называемую групповую орбиталь 7 ,. Тогда искомая МО примет вид 1/=С/ Групповая орбиталь лигандов и АО центрального иона должны относиться к одному и тому же типу симметрии, характерному для точечной группы симметрии комплекса, иначе линейная комбинация невозможна (см. 25). Число МО комплекса будет равно общему числу АО лигандов и центрального иона. Коэффициенты С/ и можно найти вариационным методом. Если с/ =0,5 (интегралом перекрывания пренебрегаем), связь чисто ковалентная. При с, = 1 и с,. = О МО сосредоточена целиком на центральном атоме, связь между ним и лИгапдами чисто ионная. Это и есть предельный случай, рассматриваемый в теории кристаллического поля. Большей частьвз ближе к 1, чем к УбЗ, т.е. связь ближе к ионной, чем к чисто ковалентной. [c.247]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла О (что и фиксируется табличными функциями /рент (sin Ь/Х)). Еще быстрее затухают с увеличением угла атомные амплитуды рассеяния электронов /олект (sin /Х) (рис. 46, б). Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения ве- [c.126]

Формулу (66) можно вывести из равенства Сейра для структуры, построенной из одинаковых точечных атомов с атомными амплитудами, равными долевым коэффициентам g, и соответствующей квадратизованной структуры с атомными амплитудами т) [c.139]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла [что и фиксируется табличными функциями /рент (sin О/Л) ]. Еще быстрее затухают с увеличением угла О атомные амплитуды рассеяния электронов /элект (sin / .) (рис. 59, б), идним словом, чем более размыты склоны максимума рассеивающей плотности атома р(г), тем резче ослабляется рассеяние с увеличением угла рассеяния и уменьшением длины волны Х [быстрее снижается функция /(sin i>A)]. Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения величины F hkl) с увеличением индексов отражений. Поэтому сходимость ряда Фурье находится в обратной зависимости от остроты максимумов плотности материи она падает в ряду [c.171]

Скорость процесса v—функция концентрации v и интенсивности броуновского движения, характеризуемой коэффициентом диффузии D (глава III). Рассмотрим начало процесса, когда все частицы являются еще первичными. Выберем одну из них в качестве центральной (фиксируем ее в начале координат) и определим поток частиц, сталкивающихся с ней, как поток диффузии точечных масс к сфере радиусом 2а, где г —радиус сфе-А- рической частицы (рис. 95). [c.244]

Помимо рассеяния фононов на фононах, фононы могут рассеиваться в диэлектриках на других квазичастицах (экситонах, магнонах) точечных дефектах (примесных атомах, вакансиях и их комплексах) линейных дефектах (дислокациях) границах зерен в поликристаллах на случайном распределении изотопов данного химического элемента и т. д. Процесс переноса тепла, естественно, усложняется, что проявляется в усложнении зависимости коэффициента теплопроводности от температуры. Теоретическая оценка вкладов в полное теплосопротивление w = 1/к, вносимых перечисленными механизмами, очень сложна [7] и весьма приближенна. [c.155]

В другой работе В. Г. Громова [36] применепа 9-точечная разностная симметричная трехслойная схема, исследованная в [35]. Система нелинейных алгебраических уравнений решалась методом Ньютона. В качестве нулевого приближения в методе Ньютона использовался результат экстраполяции по двум предыдущим слоям. При таком выборе начального приближения достаточно проводить лишь одну итерацию. С помощью этого метода были рассчитаны параметры ла Минарного пограничного слоя на осесимметричном затупленном теле в смеси N, О, N0, 0 и N2 с учетом шести реакций в газовой фазе. Коэффициенты переноса и массовые диффузионные потоки рассчитывались по формулам Гирш- [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология