Частота колебаний в жидкости

Рис. 6.10.3.5. Зависимость безразмерного времени экстрагирования (остаток целевого компонента в пористом теле 2,5 %) от угловой частоты колебаний жидкости при различной амплитудной скорости (м/с)

На рис. 6.10.6.2 приведены принципиальные схемы неподвижных ПРА, где рабочая среда считается несжимаемой. При несущественном изменении жесткости газовых полостей (вследствие расширения либо сжатия в них газа) собственные частоты колебаний жидкости в них определятся уравнениями [c.601]

На рис. 8.1.6.2 показана схема установки для экспериментального определения размера пузыря в колеблющейся жидкости [43]. Внешние воздействия на жидкость передавались пульсатором 4 при резонансной частоте, определяемой массой жидкости и упругостью газового объема б, расположенного под мембраной 5. Диаметр трубы составлял 50 мм, амплитуда и частота колебаний жидкости составляли А = 1 мм и /= 15 Гц соответственно, диаметр пузыря 8 = 2,3 мм, измеренная ранее в [44] скорость диссипации энергии о = 8 Вт/кг. [c.719]

Рис. 111.30. Зависимость концентрации раствора от времени растворения при частоте колебаний жидкости 100 Гц и амплитудах колебательной скорости — 0 2 — 2,5 см/с 3 — 5,0 см/с 4 — 7,5 см/с.

Проведенные расчеты показали, что оптимальная частота колебаний жидкости может быть найдена из условия [c.483]

Попытаемся дать качественную оценку оптимальной частоты колебаний жидкости в канале при фиксированных прочих параметрах. [c.483]

При частотах колебаний жидкости, превышающих оптимальную в несколько раз (см. рис. 16.2.2.13, г), амплитуда колебаний кривых 2 ш 3 быстро затухает кроме того, кривая 2 в зонах максимумов пересекает ось абсцисс, при этом минимум линии 3 почти достигает н> ля. Это объясняется тем, что жидкость в транспортном канале, а с ней точка максимальной концентрации перемещаются быстрей, чем успевает отводиться вещество из транспортного канала наружу. В результате максимальная концентрация в канале становится больше, чем в прилегающих слоях пористого массива, т. е. происходит обращение поперечного градиента концентраций. Таким образом, вещество из транспортного канала в зоне высоких концентраций начинает поступать обратно в пористый массив (обратный перенос), что в целом тормозит процесс извлечения вещества из частицы [94, 155]. [c.485]

Когда частота колебаний жидкости, возникающих в струе, совпадает с частотой колебания пластины, в системе наступает резонанс. При больших амплитудах колебания пластины распространяющаяся от нее акустическая волна достигает сопла и заставляет колебаться струю жидкости, вытекающую из него, с частотой пластины. [c.98]

Затраты энергии на создание пульсации можно значительно снизить, если осуществлять пульсацию на собственной частоте системы.. Резонансная частота колебаний жидкости в колонне с пневматической пульсацией может быть рассчитана по уравнению [c.408]

Результат удивительный Формула частоты колебаний жидкости в трубке совпадает с формулой частоты колебаний математического маятника. Можно было ожидать, что частота будет зависеть от сорта жидкости (т. е. от р) и от величины сечения трубки, но ничего этого не произошло. Природа выбрала простейший вариант, демонстрируя единство своих закономерностей. [c.50]

Аналогия с задачей, представленной в а. с. 317797, очевидна. В обоих случаях требуется, чтобы жидкость как можно энергичнее проникала в горную породу. Следовательно, надо согласовать частоту импульсов, сообщаемых жидкости, с собственной частотой колебаний обрабатываемого массива. Обидно, если идея согл ва-ния частот (или рассогласования) появится лет через семь или десять... [c.99]

Если в процессе испарения в какой-то момент наступает равновесие между жидкостью и паром, это значит, что Со молекул пара, находящихся в 1 см над поверхностью жидкости, достигли состояния насыщения Соз-До момента насыщения частота колебаний молекул на единицу поверхности жидкости равна [c.102]

Для понимания кинетики реакций в жидкостях существенное значение имеют представления о законах движения молекул в жидкостях, основанные на теории Френкеля. По этой теории молекула жидкости колеблется с некоторой частотой (близкой к частоте колебаний атомов в кристалле) внутри свободного объема, ограниченного соседними молекулами. Такой объем принято теперь называть клеткой . Время от времени, в момент повышения кинетической энергии за счет ее флуктуации, молекула перескакивает в другую клетку. По уравнению Френкеля время пребывания в одной клетке, или время релаксации т, связано с периодом колебания Тц отношением [c.31]

С помощью сенсора можно также получить сигнал, позволяющий измерять плотность жидкости. Вибрирующая трубка сенсора аналогична трубке вибрационного плотномера. Трубка сенсора колеблется с собственной резонансной частотой, которая зависит от размеров и массы трубки с жидкостью. Поскольку размеры и масса трубки постоянны, резонансная частота колебаний трубки пропорциональна плотности жидкости. Управление сенсором, преобразование сигналов и выдача их осуществляется электронными преобразователями различных типов. [c.54]

Контактный резонансный толщиномер работает по схеме, показанной на рис. 2.42, а. Она включает генератор колебаний 1, который возбуждает преобразователь 4, контактирующий с ОК 8 через слой контактной жидкости. Частоту колебаний генератора изменяют модулятором 5. Резонансы акустических колебаний вызывают изменение режима работы колебательного контура генератора. Частотным фильтром 2 эти изменения отделяют от всех других. Они кратковременны и имеют вид пиков. Резонансные пики усиливают усилителем 3 и подают на индикатор — ЭЛТ 7. [c.167]

Дифракция рентгеновских лучей наблюдается в газах, жидкостях и аморфных веществах, наиболее четко она проявляется на кристаллах. На дифракции рентгеновских лучей кристаллами основаны разработанные позднее рентгеноструктурный и рентгенофазовый методы анализа. Суть дифракции рентгеновских лучей заключается в сложении амплитуд вторичных волн, рассеянных электронами, образующими электронные оболочки атомов исследуемого вещества, без изменения частоты колебаний. Схематически дифракция рентгеновских лучей представлена на рис. 5.4. [c.116]

Как уже отмечалось, в жидкостях атомы или молекулы совершают одновременно и коллективные (колебательные) движения и индивидуальные перемеш,ения по траекториям дрейфа. Для описания их закономерностей особое место занимает метод рассеяния медленных нейтронов. Благодаря ему впервые появилась возможность прямого определения основных функциональных зависимостей, характеризуюш,их тепловое движение в конденсированных средах [дисперсионные соотношения ш(к), выражающие зависимость частот колебаний атомов от волнового вектора, и спектры тепловых колебаний (ш), т. е. зависимость числа колебаний (ш) ш от частоты ы]. [c.186]

В формулы (9.61) и (9.62) входит безразмерная частота колебаний потока жидкости [c.253]

Задача о гидравлическом сопротивлении трения трубы при неустановившемся турбулентном движении среды до настоящего Бремени не имеет точного решения. Это объясняется прежде всего тем, что неизвестны закономерности изменения турбулентности при неустановившемся движении среды. С помощью ряда предположений оказалась возможной приближенная оценка изменения гидравлического сопротивления трения трубы при колебаниях турбулентного потока жидкости. Одно из исходных предположений состояло в том, что характеристики турбулентности могут быть приняты такими же, как для установившегося потока, на который накладываются колебания с малыми по амплитуде скоростями течения. Для этого случая была составлена математическая модель неустановившегося турбулентного потока в трубе, подробно описанная в работе [28]. Приведенные там же результаты исследований показывают, что для турбулентного потока в трубе можно найти безразмерную частоту колебаний, при превышении которой [c.255]

Е сли требуемое быстродействие гидроприводов, подключенных к источнику питания, намного меньше быстродействия регулятора насоса, то газогидравлический аккумулятор может быть исключен из системы. Однако при отсутствии газогидравлического аккумулятора уменьшается гашение колебаний жидкости, возникающих в напорной линии при управлении гидроприводами. Несмотря на то, что частота этих колебаний обычно значительно выше частоты сигналов, пропускаемых гидроприводом, они, как правило, плохо отражаются на работе гидросистемы, увеличивая динамические нагрузки на ее элементы и создавая дополнительные помехи в измерении давления. при регулировании подачи насоса. Для подавления колебаний в напорной линии могут быть применены различные гидромеханические гасители, одним из которых является небольших размеров гидравлическая емкость, соединенная с устройством, которое имеет повышенное гидравлическое сопротивление. [c.451]

Действие поплавковых, или ареометрических, П. основано на законе Архимеда погрешность приборов этой группы 0,2-2% от диапазона значений плотности, охватываемого шкалой прибора. Массовые П. основаны на непрерывном взвешивании определенных объемов жидкости (пикнометрические, приборы для гидростатич. взвешивания, автоматич. приборы) и имеют погрешность 0,5-1%. С помощью гидростатических П. измеряют давление столба жидкости постоянной высоты погрешность 2-4%. Действие радиоизотопных П. основано на определении ослабления пучка у-излучения в результате его поглощения или рассеяния слоем жидкости погрешность ок. 2%. Вибрационные П. основаны па зависимости резонансной частоты колебаний, возбуждаемых в жидкости, от ее плотности погрешность (1-2)-Ю г/см . В ультразвуковых П. используют зависи.мость скорости звука в среде от ее плотности погрешность 2-5%. Существуют П., действие к-рых основано и на др. принципах. [c.577]

Межмолекулярные взаимодействия практически отсутствуют в газообразном состоянии, поэтому истинный спектр вещества получают для его паров. В жидкости молекулы находятся в окружении других молекул и под влиянием диэлектрических свойств среды или в результате ассоциации может произойти изменение частот колебаний. Спектр твердого соединения изменен еще в большей степени не только благодаря усилению межмолекулярных взаимодействий, но и вследствие специфического влияния кристаллической решетки. [c.55]

Суть динамического метода, реализуемого в описываемой установке, состоит в регистрации изменений резонансной частоты колебаний, обусловленных вязкими или упругими свойствами тонкого слоя изучаемой жидкости. Известные соотношения линейной теории вязкоупругости (Д. Ферри, Г.В.Виноградов и А.Я. Малкин, Б.В. Дерягин и.др.) позволяют рассчитать по фиксируемым резонансным параметрам вязкость, модуль сдвига, толщину граничного слоя, а также критические напряжения - пределы прочности, определяющие условия движения жидкости в узком зазоре - плоском капилляре данной величины. [c.9]

Частоту колебания молекул можно оценить по скорости звука в жидкости [c.207]

Собственная частота колебаний газа (жидкости) определяется главным образом геометрией трубопровода и скоростью звука в газе (жидкости) при рабочих условиях. Необходимо учитывать, что условием отсутствия резонанса считается 0.75 > ///о > 1.25. Для отстройки собственных частот от частот гармоник возмущения необходимо определить их значения и формы. [c.77]

При высокой частоте колебаний ш сдвиг фаз между деформацией и напряжением в этом случае стремится к нулю, а амплитуда напряжений перестает зависеть от частоты, что характерно для идеального твердого материала. В случае же вязкоупругого твердого тела сдвиг фаз при высокой частоте приближается, согласно формуле (3.10.12), к я/2, т. е. напряжения максимальны при максимальной скорости деформации, а не при максимальной амплитуде колебаний. Это означает, что материал ведет себя при данных условиях как жидкость. [c.672]

Контактный резонансный толщиномер [132, 249] работает по схеме, показанной на рис. 2.107. Она включает автогенератор ], который возбуждает преобразователь 4, контактирующий с ОК 8 через тонкий слой контактной жидкости. Частоту колебаний автогенератора плавно изменяют модулятором 5. [c.293]

I — ПРА амплитуда колебаний жидкости = 50 мм, частота /= 4,5 Гц, (е ) = 3 Вт/кг [c.594]

Численные эксперименты показали, что при прочих равных условиях существует ошимальная частота колебаний жидкости в канале Сйо , при которой можно достичь минимальной продолжительности процесса (см. рис. 16.2.2.11). [c.481]

На рис. 16.2.2.9 изображены характерные линии Сц(х) и СихЧх). В начале процесса при любой частоте колебаний жидкости благодаря преобладанию моле-кулярнох о переноса над конвективным линии относительных концентраций приближаются друг к другу, оставаясь практически симметричными (см. рис. 16.2.2.9, а). На следующих стадиях при всех частотах наблюдалось отставание но фазе максимума концентраций от максимума скорости, обусловленное наличием диффузионного соиротивления жидкости в направлении ОСИ . [c.481]

При частотах колебаний жидкости, превышающих ош имальную в несколько раз (см. рис. 16.2.2.9, г), точка максимальной концентрации в канале быстро перемещается но ходу движения, в результате чего максимальная концентрация в канале становится больше, чем в прилегающих слоях хюристого массива, т. е. происходит обращение поперечного градиента концентраций. Таким образом, вещество из канала начинает поступать обратно в пористый массив, что в целом тормозит процесс извлечения вещества из частицы. [c.482]

Нарис. 16.2.2.11 построены линии, характеризующие продолжительность достижения состояния Rest = 0,025 как фушщии угловых частот колебаний жидкости в канале при различных амплит> дах скорости жидкости. На всех линиях наблюдается четкий экстремум, соответствующий минимальной продолжительнос ти процесса, который и можно считать оптимальной частотой [c.483]

Система пневматического пульсатора состоит из компрессора, ресивера, золотниково-распределительного механизма и пуль-сационной камеры (рис. 3.9). Золотниково-распределительный механизм состоит из вращающегося диска 2 и неподвижного корпуса 1. Диск и неподвижный корпус имеют по два окна для соединения пульсационной камеры 5 с системой сжатого воздуха 5 и для сообщения камеры с атмосферой 4. При совпадении прорезей для сжатого воздуха на диске 2 и корпусе 3 жидкость в пульсационной камере 5 находится под избыточным давлением. За счет перепада давления жидкость получает поступательное движение. При сообщении пульсационной камеры с атмосферой (при совпадении прорезей сброса давление на вращающемся диске и корпусе) происходит сброс давления, и жидкость совершает возвратное движение. Регулируя число оборотов диска, можно изменять частоту колебаний жидкости в экстракторе. Амплитуда колебаний определяется давлением сжатого воздуха. [c.60]

Скорость движения фотоленты осциллографа со ставляла 40 или 10 мм/с, что позволяло при резонансной частоте колебания жидкости в трубопроводе 1 гц полу-чить удовлетворительную развертку по времени. Для наибольшей точности определения масштаба времени на ленту подавались импульсы отметчиков времени с длительностью интервалов 0,1 и 0,02 с. [c.40]

На УУН плотность продукта измеряется в динамике с помощью автоматических плотномеров. Наибольшее распространение получили вибрационные плотномеры, принцип работы которых основан на зависимости между параметрами упругих колебаний трубки, заполненной жидкостью, или помещенного в ней тела, и плотностью жидкости. Наибольшую точность, надежность имеют вибрационные частотные плотномеры, в которых измеряют функционально связанную с шютностью жидкости частоту (период) собственных колебаний резонатора, представляющего собой вместе с системой возбуждения и обратной связи, электромеханический генератор. Частота колебаний такого генератора зависит только от параметров резонатора (формы, размеров, жесткости, массы резонатора и жидкости в нем) [7,8]. Резонатор может иметь одну или две параллельных трубки (рис.3.5). Резонатор / выполняется в виде трубки, которая через упругие элементы (силь-фоны) 2 соединяется с подводящим и отводящим трубопроводами. Трубка изготавливается из специального сплава с низким коэффициентом термического расширения. Внутренняя поверхность для исключения отложений отполирована. Частота колебаний трубки измеряется с помощью приемной катушки 4 и подается в электронный преобразователь 5. В последние годы на УУН в основном используются датчики плотности фирмы 8о1аЛгоп типа 7835 с однотрубным резонатором. Зависимость между частотой датчика (периодом колебаний) и плотностью жидкости выражается уравнением. [c.55]

Основываясь на этих данных, Леннард-Джонс и Дэвоншир [27] разработали теорию ячеистого строения жидкостей, согласно которой молекулы жидкости свободно двигаются в ячейках, образованных ее соседними молекулами. Эта модель ближе к твердому, нежели к жидкому состоянию. Приближенно можно себе представить, что каждая молекула совершает независимые колебательные движения в поле соседних молекул. При этом принимается, что частоты колебаний молекул одинаковы 28]. [c.20]

Измерение и исследование импульсных давлений при изучении волновых явлений в непрозрачных средах является основным и наиболее информативным источником данных о протекающих в них процессах [1]. Пульсации (скачки) давлений в ударных волнах, распространяющихся в газах, могут происходить за время 10 с [2], а в жидкостях это время оценивается величиной 10 с [3]. В многофазных средах известны процессы, происходящие существенно быстрее. На практике датчики давления имеют собственную частоту порядка 100 кГц и даже менее. Отсюда возникает проблема расшифровки результатов измерений, и, очевидно, наиболее остро эта задача стоит при изучении бы-стропротекающих высокочастотных процессов. Интерпретация экспериментальных данных до сих пор делается не всегда. С этой точки зрения, например, не все выводы, сделанные в известной работе Дек-сниса Б. К. [4], представляются очевидными. Острая потребность в специальной интерпретации экспериментальных данных появляется при проведении измерений в экстремальных ситуациях, при наблюдении заострения пиков колебаний, проявлений усиления амплитуды сигнала, увеличении крутизны фронта. Естественно, такая надобность исчезает при измерении вялотекущих пульсаций давления, небольших низкочастотных скачков давления, когда собственная частота измерительной системы на порядок превышает частоту колебаний в исследуемой среде. [c.109]

Релеевский триплет. Итак, спектр тонкой структуры релеевского рассеяния света (релеевский триплет) в чистых жидкостях обусловлен адиабатическими и изобарическими флуктуациями плотности. В растворах центральная компонента релеевского триплета, будем называть ее компонентой Гросса (по имени открывшего ее в 1930 г. Е. Ф. Гросса), зависит не только от изобарических флуктуаций плотности, но и от флуктуаций концентрации. Изучая спектр центральной компоненты релеевского триплета, изображенного на рис. 32, можно определить коэффициент те.мпературопроводности х и, если известно Ср, —коэффициент теплопроводности %. Изучая спектр компонент Мандельштама—Бриллюэна, получают сведения о скорости распространения и коэффициенте поглощения звуковых волн [36]. Точность этих измерений резко возросла с появлением газовых лазеров. Измерения проводятся при углах рассеяния 0, обычно превышающих 20—30°. В этих условиях спектр компонент Мандельштама — Бриллюэна позволяет изучать лишь гиперзвуковые волны, имеющие частоту порядка 10 Гц. При очень малых углах рассеяния в принципе можно было бы исследовать скорость и поглощение звука в более широком диапазоне частот и оптическим методом получать сведения о дисперсии скорости звука, т. е. о зависимости скорости звука от частоты колебаний звуковых волн [37]. [c.144]

При гармонических колебаниях среды в щели значение Т можно принять равным частоте этих колебаний. Следовательно, согласно условию (9.76) неустановившийся поток в щели допустимо заменить сменяющейся во времени последовательностью установившихся потоков и не учитывать при этом инерцию среды в тех случаях, когда частота колебаний будет на порядок меньше величины v/б . Например, у гидравлических элементов, работающих на вязких жидкостях, часто встречаемые значения кинематической вязкости V составляют не менее 0,1 см /с, а распространенные значения в не превышают 0,05 мм. При этих значениях v/6 = 4000 с" , а возможные частоты колебаний гголучаются обычно значительно меньше 400. .. 600 с . [c.257]

Из рис. 25 видно, что после того как зона рециркуляции установилась,, по мере уменьшения общего расхода жидкости или увеличения ширины канала появляется область, в которой поток становится нестабильным и ниже пунктирной линии хвостовой участок струи колеблется от одной стороны к другой. Аналогичное явление (вихревой канал Кармана) общеизвестно, но до последних лет возможности его возникновения в камерах сгорания не уделяли должного внимания. Честерс в своих первых опытах на моделях [38] получил доказательства таких колебаний потока. В других опытах [39] изучались условия, определяющие частоту колебаний струи, поступающей в канал большой ширины, но малой высоты с закрытым выходом. На рис. 30 представлена интерпретация одной серии наблюдений, про- [c.322]

При средних перепадах давлений в с 11руе появляются кавитационные каверны, заполненные паром распыливаемой жидкости. Периодический срыв пузырей-каверн приводит к появлению Еолн на поверхности струй. Интенсивные и чередующиеся срывы часто разрывают сплошную струю. Низкая частота колебаний струи не приводит к ее измельчению. При увеличении скорости 1ютока и частоты колебаний замечается распад струи на крупные капли. Так, например, при скорости т = 4,3 м сек число сорвавшихся каверн Л/к = 100 каверн/сек, а при скорости т =11,2 м сек число каверн = 332 каверн/сек [6]. [c.29]

В. используют в стр-ве, горном деле, металлообработке. В научных исследованиях В. применяют для изучения св-в в-в в широкой области параметров состояния-от разреженных газов до жидкостей и твердых тел. Прн этом достигают такнх параметров, к-рые недоступны прн др. методах воздействия, напр, давления порядка тысяч ГПа. Вследствие огромных скоростей нагружения при этом может возникать неравновесное состояние в-ва с образованием возбужденных состояний молекул. Особенно значительные эффекты наблюдаются в зоне ударного скачка, ширина к-рой 10 нм, поскольку время воздействия на в-во ударного скачка составляет 10" -10 с, что соответствует временам внутримолекулярных колебаний. Под действием ударного скачка сначала резко увеличивается энергия поступат. движения молекул, к-рая затем распределяется по внутренним степеням свободы. В результате происходит разрыв хим. связей, соответствующих максимальным частотам колебаний, и оказываются возможными взаимодействия, к-рые другими способами реализовать трудно илн вовсе невозможно. В частности, происходят хим. р-ции с образованнем продуктов, специфичных только для этого тнпа воздействия на в-во. Так, нек-рые аром. соед. в сравнительно слабых ударных волнах, когда давление не превышает 1,5 ГПа, а т-ра 200 °С, претерпевают частичное разложение с разрушением бензольного кольца, тогда как в статич. условиях бензольное кольцо сохраияется прн такнх же давлениях и гораздо более высоких т-рах. [c.363]

Таковы, в частности, представления о М. (преим, с ковалентными связями), сохраняющих при переходе в конденсир. фазу в значит, степени равновесные межъядерные расстояния и валентные углы, осн. частоты колебаний и др. Подобные конденсир. фазы обычно наз. мол. жидкостями или мол. кристаллами. С другой стороны, у М, с ионными связями индивидуальность подчас не сохраняется и весь кристалл или жидкость представляет собой своего рода единую М. Как правило, сохраняют свои осн. характерные особенности и М. в адсорбир. состоянии, а также в клатратах. [c.108]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология