Радиация, испускание

То, что краситель и адсорбент составляют единую квантовую систему, видно из многих фактов. Самый наглядный из них состоит в том, что поглощение радиации любой, например самой малой, частоты в пределах полосы поглощения данного фосфора вызывает испускание всего его спектра излучения, в том числе и значительно больших частот, чем частот поглощенного света. Значит, кванты излучения поступают в общее пользование, причем энергия, недостаточная для излучения частот, которые превышают малую частоту поглощенного света, также поступает за счет общих ресурсов твердого тела. Не допускает иных толкований также тот факт, что хотя краситель, несомненно, находится только на поверхности, поглощение света характерных для него длинных волн (для которых кристалл, адсорбирующий данный краситель, практически прозрачен) сопровождается образованием металлического серебра в объеме кристалла бромида серебра. При этом чувствительность бромида серебра тем дальше сдвигается в сторону длинных волн, чем длиннее цепь сопряженных связей в структуре молекулы красителя (рис. 44). Дело в том, что электроны красителя находятся в волновом движении и что молекула красителя, соединяясь с кристаллом валентной связью, составляет с ним единое целое. Кристалл и краситель образуют единую квантовую систему. Не удивительно поэтому, что механизм фотолиза чистых [c.130]

В-третьих, как уже упоминалось, взаимодействие вещества с инфракрасным излучением, сопровождающееся поглощением излучения, а также испускание радиации в этой области спектра возможно для молекул, у которых вращение и колебание сопровождаются изменением электрического момента (дипольный момент). У молекул, состоящих из одинаковых атомов (Оа, N5, Нг. ..), дипольный момент равен нулю и не появляется ни при колебаниях, ни при вращении, поэтому для таких веществ отсутствует испускание или поглощение в инфракрасной области. Однако изменения колебательных и вращательных состояний могут сопровождаться электронными переходами, а также проявляются при рассеянии света. [c.252]

Кроме того, материал данной главы указывает на существенные пробелы в теории наборов потенциальных кривых. Ясно, что необходимо расширить и углубить понимание вероятностей перехода с одной кривой на другую как при возбуждении молекул, так и при обратных экзо-процессах, протекающих как с испусканием света, так и без радиации. [c.153]

Испускание излучается радиация той же частоты, что и поглощенная. [c.516]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

Для оценки порядка величины энергии, перенесенной в результате этого процесса от твердого тела в газовую фазу, необходимо знать соответствующие спектры поглощения твердого тела и газа для данной области энергии, а также спектры испускания твердого тела при тех же энергиях. Спектры поглощения большинства газов обычно хорошо известны в видимой и в близкой ультрафиолетовой областях. При этих же энергиях число известных спектров для твердых тел гораздо более ограниченно, причем из них детальнее изучены галогениды щелочных металлов. Для длин волн короче 2000 А сведений о спектрах поглощения газов сравнительно немного, а для твердых тел их совсем мало. Тем не менее величины коэффициентов поглощения таковы, что слой твердого тела толщиной от десятых микрона до нескольких микрон вдвое уменьшает интенсивность проходящего света. Спектры испускания облученных твердых тел практически неизвестны. Этим объясняется тот факт, что до настоящего времени не приводилось экспериментальных доказательств в поддержку гипотезы о переносе энергии путем избирательного поглощения фотонов. Наконец, нужно отметить, что фотоны, длины волн которых отвечают этому диапазону энергий, представляют собой частицы, которые могут избирательно поглощаться указанные выше явления совсем не наблюдаются для других видов радиации, рассмотренных в этой статье. [c.239]

Если энергия, ползгченная атомом, такова, что, электрон с Г-ор-биты удаляется из сферы воздействия ядра, то атом находится в возбужденном состоянии и будет возвращаться в основное состояние при падении электрона с внешней орбиты на свободное место. Это сопровождается испусканием радиации, длина волны которой зависит от совершенного перехода. Если перемещение электрона соответствует Ь К, то испускаются Я а-линии. Возможны переходы л К ж III ( 1 К — запрещенный ), в результате которых образуются две линии — Ка и Так как энергии подгрупп -орбиты различаются незначительно, обе линии расположены близко друг к другу и предстают в спектре как тесно спаренный дублет. Если имеет место переход М К, то образуется спектр Гр-линии. В этом случае возможны два перехода (три запрещены), поэтому появляются две линии. [c.218]

При достаточно высокой энергии возбуждаются характеристические линии спектра вещества мишени и перекрывают радиацию фона. Напряжение, посредством которого электрон должен быть ускорен для придания ему достаточной энергии для удаления с внутренней орбиты, известно как критический потенциал возбуждения. В табл. 17 приведены значения для внутренних орбит некоторых элементов. При соответствующем выборе напряжения, прилагаемого к рентгеновской трубке, можно возбудить -спектр элемента, не возбуждая Я-спектра. Если электрон удален с 7 Г-орбиты, он может быть замещен электроном -орбит с испусканием -линии. Это лишает -оболочку одного электрона, и в результате испускается -линия, [c.220]

В первом случае захват электрона нейтральным атомом вызовет непрерывный спектр испускания. Для постороннего электрона, пролетающего через поле атома в течение 10 сек, вероятность отдать лишнюю энергию путём излучения и осесть в атоме на стабильном уровне очень мала. Поэтому интенсивность такого излучения при обычной концентрации свободных электронов в разряде ничтожно мала. Этим объясняется, что попытки наблюдения радиации, излучаемой при захвате электрона нейтральным атомом, были до сих нор бесплодны. [c.113]

Причиной процессов поверхностной ионизации является эмиссия (испускание) электронов твёрдыми или жидкими телами под действием квантов радиации, падающих на тело (поверхностный или внешний фотоэффект), под действием высокой температуры (термоэлектронная эмиссия), сильного поля у поверхности тела (автоэлектронная эмиссия), ударов о поверхность тела ионов и электронов (вторичная эмиссия), возбуждённых и, наконец, нейтральных атомов. Процессы электронной эмиссии имеют и самостоятельное значение помимо явлений газового разряда, так как некоторые из них происходят и на границе между твёрдым телом и высоким вакуумом и обусловливают собой прохождение электрического тока через вакуум. [c.22]

Наиболее простым расчёт становится для случая малых плотностей разрядного тока и низкого давления газа, когда вторичные процессы не играют заметной роли и число актов испускания квантов радиации атомами равно числу актов возбуждения. В этом случае для интенсивности спектральной линии / можно написать [c.348]

Ранее задачу о конвекции в таких условиях рассматривал Гуди [304 Определяя вариационным методом критические числа Рэлея Кс, он обнаружил, что пробные функции, имитирующие течения в пограничной области, иногда дают меньшие Кс по сравнению с функциями, представляющими течение, охватывающее весь слой. Однако сам Гуди поставил под сомнение физическую реализуемость мелкомасштабных течений, поскольку использованный им аппарат пробных функций не позволил достаточно полно описать течения различных пространственных масштабов и условия их возникновения. В частности, не было возможности сколько-нибудь точно рассчитать профили вертикального распределения скорости этих течений. Дальнейшие работы в этом направлении были посвящены учету эффектов спектральной селективности испускания и поглощения радиации, при этом возможность мелкомасштабных течений не обсуждалась. [c.206]

Все виды распределений можно разделить на две основные группы — равновесные и неравновесные. Равновесные распределения осуществляются, строго говоря, только в условиях термодинамического равновесия между веществом и полем излучения, благодаря чему этот вид распределения играет, в частности, важ-, ную роль при изучении спектров теплового испускания. Вместе с тем на практике равновесные (точнее квазиравновесные) распределения, как правило, реализуются также при исследовании спектров поглощения и люминесценции. В последнем случае предусматривается, что интенсивность внешнего источника радиации, используемого для наблюдения процессов поглощения или для возбуждения свечения, является незначительной. В соответствии с этим неравновесные распределения имеют место в тех случаях, когда на изучаемую молекулярную систему действуют внешние источники возбуждения бо й)Шой мощности. Так, например (см., рис. 1.3), если до возбуждения распределение частиц по уровням было равновесным, то в результате действия интенсивного облучения на какой-либо частоте оно может измениться за счет происходящих радиационных переходов, причем характер этого изменения полностью определяется условиями оптического возбуждения (мощностью, длительностью и спектральным составом). Таким образом, равновесные функции распределения зависят только от свойств изучаемых молекул и температуры, тогда как неравновесные, кроме того, — от характеристик интенсивных внешних источников возбуждения. [c.14]

Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой нагреты до температуры Т. Молекулы, образующие стенки, поглощают и испускают электромагнитную радиацию. При наличии термодинамического равновесия вещества и излучения полное число актов поглощения квантов частоты V (рис. 1.8) равно полному числу актов испускания таких же квантов (принцип детального равновесия). Спектральная объемная плотность излучения соответствует при этом излучению абсолютно черного тела р. Если обозначить заселенности комбинирую- [c.160]

Пептиды обладают избирательным поглощением в области 200— 220 ммк. Очень сильное поглощение белков при этих длинах волн некоторые исследователи используют для определения белков. Несовершенство приборов, используемых для этого, ограничивает точность измерений поэтому большое значение приобретает задача устранения рассеянной радиации. При желании ее можно контролировать обычным путем [9], следует лишь подобрать водородную лампу, имеющую максимальную интенсивность испускания при данной длине волны. Для установления прибора на нуль может оказаться необходимым заменить нагрузочное сопротивление. Гольд-фарб и др. [10] определили удельные коэффициенты экстинкции прн 205 и 210 ммк у некоторых белков и пептидов. В табл. 39 приве- [c.269]

Люминесценция, или испускание света, представляет собой явление, обратное поглощению. Чаще всего она возникает в связи с электронными переходами из зоны проводимости в валентную зону. Спектр люминесценции состоит из одного или нескольких пиков, локализованных вблизи h тт АЕ, и может дать дополнительную информацию о параметрах зонной структуры. Избыточные (неравновесные) электроны вводятся в зону проводимости или при помощи радиации высокой энергии (фотолюминесценция), или посредством электрического инжектирования (электролюминесценция). [c.53]

Вы, возможно, считаете, что атомы вообще не меняются атом алюминия всегда остается алюминием, а железа - железом. В основном это так. Однако некоторые атомы, имеющие неустойчивые ядра, все-таки иногда изменяются при этом они превращаются в атомы других элементов (имеющих другие ядра) обычно с испусканием дополнительных частиц и энергии, что и является собственно радиоактивностью, а сам процесс называется радиоактивным распадом. Испускаемые частицы и энергия называются ядерной радиацией или ядерным излучением. Многие преимущества и недостатки ядерных технолопш связаны именно с этими излучениями. [c.303]

Фосфоресценция после возбуждения излучается более длинноволновая радиация, чем поглощенная. Испускание может продолжаться несколько часов после возбуждения. Биофосфоресценция, присущая некоторым водорослям, вызвана химическими реакциями и не является фосфоресценцией в указанном здесь смысле этого слова.) [c.516]

Для исследования строения электронных оболочек атомов и молекул используют резонансное испускание и поглощение у-квантов атомными ядрами в твердых телах без потери части энергии на отдачу адра (см. Мёссбауэровская спектроскопия). Измеряя интенсивность прошедшего через поглотитель у-из-лучения в зависимости от скорости перемещения источника излучения (или поглощения), получают мёссбауэровский спектр, характеристиками к-рого являются положение линий, их число, относит, интенсивность, форма и площадь. Зависимость вероятности эффекта Мёссбауэра от т-ры и давления используют для установления координац. чисел, наблюдения фазовых переходов, определения дефектов в кристаллич. решетках, возникающих вследствие радиац. повреждений, [c.512]

Переход энергии фотона в магнитную энергию МН/1 не является простым процессом, он напоминает поглощение видимого излучения механизм этого процесса рассматривается в гл. XXIII. Однако при магнитном резонансном поглощении пренебрегают самопроизвольным излучением радиации для высоких энергетических уровней и учитывают только вынужденное испускание. Суммарным эф- [c.231]

Если бы уравнение (45) было вполне точным, спектр поглощения состоял бы из единственной линии. Однако на опыте даже в простейших случаях спектр состоит из узкой полосы, что указывает на некоторое отклонение от идеальной модели. Частично это вызвано магнитным эффектом, возникающим за счет молекулярных колебаний в решетке, а частично зависит от способа проведения эксперимента, который состоит в использовании постоянного магнитного поля, приложенного к системе в одном направлении, и испускания радиации под прямым углом к этому направлению. Излучение, связанное с магнитным полем внешнего излучения, слегка искажает равновесное распределение, выражаемое уравнением (46) и изменяет Мр—до величины Му—Ш г. При снятии радиочастотного поля равновесие вновь устанавли-ьается по механизму обратимого процесса первого порядка (см. гл. XXIII) с константами скоростей и к,.. Фотографируя облик полосы поглощения, можно измерить скорости, с которыми они суживаются, и определить к + к ). Обратная величина этой суммы называется временем спин-решеточной р.елак-сации т . Для воды при 293° К эта величина равна 2,33 сек, а для хлористого аммония при 90° К составляет около 100 сек. Если эти значения подставить в уравнение неопределенности Гейзенберга [уравнение (191) гл. IV], то получится пренебрежимо малая неопределенность энергии АЕ, которой нельзя объяснить ширину полос поглощения. Однако необходимо учесть, что каждый ядерный магнит взаимодействует не только с приложенным статическим [c.231]

На протяжении миллиардов лет развития планеты Земля абсолютно все живое и неживое на ней подвергается постоянному радиоактивному облучению от естественных источников радиации. Однако открьггие сущности физического явления радиоактивности, т. е. способности некоторых атомных ядер самопроизвольно превращаться в другие ядра с испусканием частиц, датируется только 1896 г., когда французский ученый А. Беккерель обнаружил испускание природным ураном неизвестного проникающего излучения. [c.3]

Применение загустителей, содержащих металлы, в условиях воздействия нейтронов нежелательно. Радиоактивация металлов создает источник радиации, находящийся в непосредственном контакте с консистентной смазкой. Этот фактор был рассмотрен для натрия-24 (испускание бета-и гамма-лучей) и для лития-8 (бета-лучи, обладающие энергией 13 Мэв). При дозе облучения в реакторе, эквивалентной 15-10 рсд, вычисленная доля наведенной радиоактивности металла составляет около 5%. Несмотря на сравнительную незначительность этого увеличения, в качестве загустителей при изготовлении консистентных смазок предпочтительно применять кремнезем, органические красители и неметаллические соли. Загустители этого типа химически более стабильны и радиационная стойкость их дополнительно увеличивается вследствие неволокнистой структуры. Имеются данные, указывающие на то, что подобные загустители, цапример арилмочевина и органические красители, в известной мере защищают базовые жидкости от радиолиза [63]. [c.93]

Принцип действия флуоресцентного детектора (ФЛД) основан на измерении не поглощенного, а испускаемого молекулами света. Молекулы некоторых соединений излучают часть поглощенной радиации (обычно в видимом диапазоне) в форме света более низкой энергии, с большей длиной волны. Это излучение может быть измерено и использовано для определения концентрации вещества. Большая популярность ФЛД объясняется очень высокой селективностью и чувствительностью, и тем фактом, что многие загрязнители окружающей среды (например, ПАУ) флуоресцируют. Длины волн возбуждения и испускания могут быть выбраны независимо, и сам флуоресцентный сигнал обеспечивает гораздо более высокую чувствительность по сравнению с УФ-В-детектором (в последнем случае сигнал детектора представляет собой разницу между полной интенсивностью света источника и света, ослабленного за счет поглощения молекулами вещества, проходящего через ячейку). В ФЛД сигнал не возникает до тех пор, пока способное флуоресцировать вещество не поступит в ячейку. Посредством автоматической подстройки длин волн возбуждения и испускания, зависящих от характера детектиру- [c.47]

Законы излучения чёрного тела. Под излучением мы будем понимать в этой главе, с одной стороны, процесс испускания различными телами электромагнитных волн, с другой, — явление распространения этих волн в среде. Во втором случае мы будем применять наравне со словом излучение также слово радиация, особенно, когда применение термина излучение к обоим процессам могло бы повредить ясности изложетптя. Весь ко мплекс явлений, сопровождающих электромагнитное излучение, заставляет рассматривать это явление, с одной стороны, как распространение электромагнитных волн, с другой стороны, как распространение особых частиц — световых квантов или фотонов. В этих элементарных частицах как бы сосредоточена вся энергия излучения в строго определённых количествах, или квантах. Каждый фотон всегда несёт с собой энергию, равную /гм, где V — частота колебаний в соответствующей электромагнитной волне, а /г — постоянная Планка, имеющая размерность действия (т. е. произведеция энергии на время) и равная 6,54 10 + + 0,5% эрг сек ). При взаимодействии с атомами и молекулами или электронами фотоны либо целиком поглощаются с переходом энергий излучения в другие виды энергии (поглощение света твёрдыми телами, фотононизация газов в объёме, внещний фотоэффект и т. д.), либо отдают лишь часть своей энергии, продолжая двигаться всё с той же скоростью света (эффект Комптона, комбинационное рассеяние света). В этом случае изменяется лищь частота V соответствующих фотону электромагнитных волн. Импульс фотона равен . [c.313]

Хемилюминесценция. В фотохимических процессах химическое превращение начинается с поглощения света. Однако имеется интересный вид реакций, в которых происходит обратное, именно — химическое превращение сопровождается испусканием света. О таких реакциях говорят, что они сопровождаются хелгалюминесценцией . В них следует рассматривать две или более потенциальных поверхности, причем при определенных условиях может происходить переход с нижней поверхности на более высокую. После завершения химического превращения, происходящего на поверхности более высокой энергии, результирующая система возвращается на нижнюю поверхность, что сопровождается излучением. Это и есть та радиация, которая составляет хемилюминесценцию. [c.293]

Все марки черных стекол пропускают длинноволновую радиацию начиная от 650 мц (рис. 191). В этой области источники ультрафиолетового излучеш1Я обладают значительным испусканием, которое может серьезно мешать проведению анализа. Его влияние особенно велико [c.421]

Подобный эффект сенсибилизации фосфоресценции наблюдался нами и для следующих пар веществ, где первым стоит поглощающее радиацию 3663 А первично возбуждаемое светом соединение бензальдегид-(-дифенил, бензофенон-Ьнафталин, бензофенон+дифенил. Возбуждаемый светом уровень бензальдегида, с которого происходит испускание его характерного спектра [2], судя по наиболее коротковолновой полосе спектра свечения, расположен на высоте 25 200 см , т. е. выше триплетных уровней нафталина (21 300 см ) и дифенила (22 800см [5, 8]. Возбужденный триплетный уровень бензофенона (24 ОООсм ) 15] также лежит выше триплетных уровней нафталина и дифенила. [c.141]

Смотреть страницы где упоминается термин Радиация, испускание: [c.196] [c.411] [c.251] [c.98] [c.231] [c.219] [c.413] [c.17] [c.142] [c.171] [c.200] [c.284] [c.315] [c.274] [c.274] [c.413] [c.60] [c.437] [c.206] [c.142] [c.141]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология