Излучение полный выход

Недостаток этого метода — сильное излучение раскаленной футеровки топки. Оно может привести к короблению пластин стабилизатора и полному выходу их из строя. Частая замена стабилизаторов, связанная с остановкой котла, усложняет эксплуатацию. Постепенное засорение зазоров между пластинами стабилизатора приводит к уменьшению инжектирующей способности горелок ИГК и устройству в кладке дополнительных отверстий, через которые в топку подается вторичный воздух. Для розжига горелок рядом с ними предусматриваются в футеровке отверстия диаметром 60 мм, перекрываемые откидными крышками. Ось запальных отверстий располагается в горизонтальной плоскости под углом 15° к оси горелки. [c.260]

Для большинства случаев применения оптических волоконных элементов в инфракрасной области спектра важной характеристикой является полный световой поток через волоконный элемент и угловое распределение интенсивности излучения на выходе из него для определенной длины волны. Эти характеристики были [c.144]

Для измерения оптических характеристик волоконных элементов, прозрачных в области от 1 до 16 мкм, созданы новые методики и аппаратура, отличные от применяемых для исследований в видимой части спектра. Они позволяют определять полный световой поток и угловое распределение излучения для данной длины волны на выходе из световода, а также частотно-контрастную характеристику переданного изображения. Получены кривые распределения излучения на выходе передающего изображения конуса. Получены кривые спектрального пропускания вакуумплотной пластины из многожильных волокон и полихроматических оптических волоконных элементов с различным процентным содержанием волокон из Аз — 8 и кислородсодержащих стекол. Отмечаются три возможных метода оценки качества изображения, передаваемого волоконным элементом. Рассматривается метод определения частотно-контрастной характеристики путем измерения распределения освещенности в передаваемом волоконным элементом изображении резко очерченного непрозрачного края. [c.258]

Таким образом, вес растворенного вещества, претерпевшего химические изменения, пропорционален не количеству энергии, рассеянной непосредственно в растворенном веществе, а энергии, рассеянной в растворе в целом. Последний результат решительно указывает на то, что энергия, рассеянная в растворителе, в конечном итоге передается растворенному веществу. Этот вывод подтверждается также тем, что полный выход, вычисленный как число молекул растворенного вещества, претерпевающих химические изменения, на одну ионизацию в растворе, имеет порядок единицы если же определить ионный выход как число прореагировавших молекул растворенного вещества, отнесенное к числу молекул этого же вещества, ионизированных непосредственно излучением, то он окажется во много раз больше единицы и, кроме того, будет зависеть от концентрации. [c.41]

Устройство предназначено для полного окисления углеводородных соединений, содержащихся в вентиляционных и технологических газах, выбрасываемых в атмосферу. В нем используется эффект избирательной активизации углеводородов в поле инфракрасного излучения. Процесс каталитического окисления происходит без нагрева всего газового потока до температур окисления. Этот аппарат эффективно работает при низких концентрациях углеводородов. Температура газа на выходе из него выше начальной температуры на (2-5) С. [c.334]

Рис. 5.3 иллюстрирует также дополнительное геометрическое требование постоянства угла выхода рентгеновского излучения i(j, которое вызвано малыми размерами входного окна спектрометра для рентгеновского сигнала, выходящего из электронно-оптической камеры. Требование полной фокусировки обеспечивается. перемещением кристалла-анализатора по прямой линии от образца с одновременным поворотом кристалла и перемещением детектора по довольно сложной траектории, в результате чего круг фокусировки поворачивается вокруг точечного источника. Интересная особенность такого устройства заключается в том, что расстояние L от кристалла до источника прямо пропорционально длине волны. Это можно показать с помощью рис. 5.3. Запишем [c.193]

Для полного решения системы из п компонентов необходимо иметь п п— ) значений для а (как отмечено выше, для каждого из п чистых элементов а=1). Следовательно, необходимо иметь п(п—1) эталонов. В работе [149] была приготовлена серия подходящих эталонов геологических образцов и были определены соответствующие значения а при различных ускоряющих напряжениях и углах выхода рентгеновского излучения. Вместо чистых элементов в качестве эталонов использовались [c.36]

Для более полной коррекции неселективного поглощения вместо модуляции магнитного поля применена высокочастотная модуляция поляризации излучения лампы, что позволяет втрое уменьшить расход электроэнергии, сократить время выхода на рабочий режим до 10 мин, проводить анализ сложных проб (молоко, соки, кровь и т. д.) без предварительной минерализации. [c.557]

Диазониевые если. Ароматические диазониевые соли гидролизуются до соответствующих фенолов с выделением азота при облучении их растворов в воде или очень разбавленной серной кислоте 1170—174]. Е> разбавленном растворе побочные реакции играют обычно незначительную роль и длительное облучение может привести к полному разложению с выделением почти теоретических количеств свободного азота. При действии излучения с длиной волны 3650 A получаются квантовые выходы порядка 0,2—0,7 [174, 175]., [c.264]

В случае сильно поглощающегося излучения с энергией кванта, близкой к Eg, величина внешней квантовой эффективности может составлять лишь сотую долю от величины внутренней. Величина внешней квантовой эффективности для различных светодиодов лежит в пределах 0,01—15%. Потери на поглощение сильно увеличиваются щ)и многократном отражении от внутренней поверхности кристалла. Коэффициент преломления большинства материалов для светодиодов составляет 3,5 и угол полного внутреннего отражения очень мал (16—17°), поэтому значительная часть излучения не выходит из кристалла. Для улучшения световывода применяют покрытия с большим коэффициентом преломления, а также придают кристаллу форму полусферы или конуса. Это уменьшает долю излучения, падающего на внутреннюю поверхность кристалла под большим углом, и, следовательно, способствует выводу света из кристалла. [c.15]

В работах [78, 79] было показано, что хорошим радиореагентом для определения некоторых стероидов путем замеш.ения их кетогруппы оказался семикарбазид- 5. Тиосемикарбазоны при этом образуются с хорошим выходом, а удельная радиоактивность реагента может быть достаточно большой и обеспечить тем самым высокую чувствительность анализа. Эти производные характеризуются заметным сродством к бумаге и силикагелю, и поэтому для их разделения методом бумажной или тонкослойной хроматографии требуются большие количества подвижной фазы (например, в анализе стероидов). Полярность тиосемикарбазонов уменьшается, при их ацетилировании, в результате чего образуются 2,4-диацетилпроиз-водные, что требует, однако, больших затрат вещества. Продукты ацетилирования меньше адсорбируются стеклом, и потому ацетилирование уменьшает потери, обусловленные этой адсорбцией. Если в анализируемую пробу биологической жидкости добавить определенное количество анализируемого стероида, меченного тритием, то по этому стероиду можно будет определить полный выход веществ в анализе и упростить его проведение. Желательно, чтобы добавляемый стероид имел настолько высокую удельную радиоактивность, что его можно было добавить в количестве, пренебрежимо малом по сравнению с количеством стероида в анализируемой пробе (см. гл. 1 и 2 об использовании второго радиоизотопа в качестве индикатора). Измерение радиоактивности пары с помощью жидкостного сцинтилляционного счетчика можно осуществить на тех же приборах, что и измерение радиоактивности для пары В работе [80] описана модификация этого метода для одновременного определения и 5 в условиях переменного тушения излучений. [c.113]

Статистический характер процессов, происходящих в детекторе при регистрации излучения, приводит к тому, что даже в случае монохроматического излучения на выходе детектора возникают импульсы различной амплитуды, образующие амплитудный спекгр. Импульсы, соответствующие полной энергии поглощенных фотонов, образуют основной пик (фотопик). Относительная ширина фотопика У Е), определяемая как отношение ширины пика на половине высоты к положению его максимума, характеризует разрешающую способность или энергетическое разрешение. [c.18]

Все вышеописанное стандартное оборудование предназначено для контроля различных величин малых давлений. В целях автоматизации производственных процессов, связанных с откачкой и наполнением, применяется нестандартное оборудование, несущее не только функции контроля величин малых давлений, но и функции автоматического управления. Например, трубка ионно-газового лазера имеет оптимальный режим работы при определенном давлении. В процессе работы происходит жестчение газа и давление в трубке падает. Уменьшение давления в трубке отрицательно сказывается на uv.hoBHbix параметрах (падает мощность излучения, сокращается срок службы и т. д.) и даже может привести к полному выходу трубки из строя. Для [c.178]

Чтобы получить спектр тормозного излучения Р-излучателя, этот спектр делят на десять равных энергетических интервалов и для каждого из них применяют упомянутое распределение тормозного излучения мопоэнергети-ческих электронов. Полный выход тормозного излучения Л т фотонов на р-частицу можно получить, разделив этот энергетический спектр на среднюю энергию тормозного излучения в отдельном интервале и просуммировав по всем интервалам. На рнс. 1 приведены два теоретических нормированных к равным площадям спектра тормозного излучения для источников и ТРо с алюминиевой мишенью. Видно, что в этих спектрах преобладают [c.64]

Флуоресцентное возбуждение рентгеновского А-излучения зависит от интенсивности тормозного излучения при энергиях, больших энергии края А-нолосы ноглощения мишени, от сечения фотоэлектрического поглощения (функция от 2 и ) и от выхода флуоресценции (функция от 2). Поскольку интенсивность рентгеновского излучения, возникающего под действием Р-частиц, и эффективность флуоресцентной конверсии составляют всего несколько процентов, то вклад флуоресцентного рентгеновского излучения в полный выход рентгеновского излучения, вероятно, меньше, чем ошибки, возникающие при расчете последнего. [c.66]

Второй закон фотохимии сформулировали Штарк (1908—1912) и Эйнштейн (1912—1913) каждая молекула, участвующая в химической реакции, идущей под действием света, поглощает один квант излучения, который вызывает реакцию. В дальнейшем Штарк и Боденштейн (1913) указали, что закон приложим только к первичному процессу, поскольку вторичные цепные реакции могут приводить к тому, что полный выход получается больше единицы (например, в газофазной реакции водорода с хлором Фнс1 = 10 ). Поэтому второй закон следует читать так поглощение света молекулой — одноквантовый процесс, и сумма квантовых выходов первичных процессов должна равняться единице, т. е. 2ф = 1,00, где фг — квантовый выход -го первичного процесса, который может представлять собой диссоциацию, изомеризацию, флуоресценцию, фосфоресценцию, безызлучательные переходы и т. п.— короче говоря, все возможные пути разрушения или дезактивации возбужденной молекулы. [c.21]

Рис. 8.2.40. Расчётные значения динамики заселения уровней в последнем (№ 7350) квази-тонком слое и временные формы импульсов лазерного излучения на выходе из толстого слоя J = 1,05 X 10 см (полное число квантов во входных импульсах д = 15/<т + Jг). L — нижний уровень, М — метастабильный уровень, N — первый возбуждённый уровень, Р — второй возбуждённый уровень, <Э — относительное число фотоионов. Фх — значение потока на переходе ЬМ, Фм — поток на переходе ММ, Фу — поток на переходе МР и Фг — значение потока на переходе PQ. При расчётах исходные заселённости уровней выбраны Lo =

Полный выход ф0т01юв равен площади, которую ограничивают кривые па рис. 3.8. Полный выход для телесного угла 4л растет практически линейно с увеличением атомного номера мишени. Увеличение энергии электронов приводит к экспоненциальному возрастанию выхода. Эффективность превращения энергии электронов в полезное излучение в большой степени зависит от их энергии. Для электронов с энергией 200 кэв эта величина составляет около 0,2%. с энергией 2 Мэв — 7%, с эпергней 3 Мэв—10%, с энергией 4 Мэв—12% [21. Столь низкая эффективность преобразования энергии электронов в излучение заставляет заботиться о том, чтобы мин1ень была термостойкой н хорошо охлаждалась. [c.66]

Для определения полного квантового выхода химической реакции необходимо измерить число прореагировавших исходных молекул или молекул, образовавшихся в результате реакции, и количество поглощенных квантов излучения. Если в первом случае требуется лишь привлечение подходящего аналитического метода, то в последнем необходим метод измерения абсолютного числа фотонов. Экспериментальные способы проведения таких абсолютных измерений описаны в гл. 7. При определении первичного квантового выхода необходимо прежде всего исключить или оценить вклад вторичных реакций и определить абсолютные эффективности излучательных и безыз-лучательных потерь энергии. Однако не всегда возможно даже установить, какой именно процесс является первичным, так что полное описание первичных процессов в терминах квантовых выходов может быть сделано лишь в особо благоприятных случаях. Тем не менее некоторые соображения могут быть использованы при определении первичного процесса. Так, при рассмотрении спектра поглощения можно предположить электронную конфигурацию возбужденного состояния и, следовательно, возможные механизмы распада. Детектируя промежуточные частицы (возбужденные состояния или атомы и ради- [c.19]

Поглощение излучения на синглет-триплетном переходе мало, поскольку он запрещен в такой же степени, как запрещена фосфоресценция на триплет-синглетном переходе. Следовательно, возбуждение верхнего фосфоресцирующего уровня непосредственно из основного является неэффективным, гораздо чаще фосфоресценция возникает в результате радиационного распада триплетных уровней, заселяемых безызлучательными переходами с синглетных уровней, возбуждаемых поглощением из основного состояния. Диаграмма последовательности событий показана на рис. 4.1. В результате поглощения заселяется уровень Si" после быстрой релаксации (по крайней мере в конденсированных средах) по колебательным уровням молекула оказывается на уровне Si°, где она может потерять энергию либо за счет излучения (фосфоресценции), либо в результате безызлучательного перехода на уровень T l — интеркомбинационной конверсии (IS ), либо в результате безызлучательного перехода на уровень — внутренней конверсии (1 ). Возможно, это может показаться странным, что ISG на уровень Ti , являющийся запрещенным по спину согласно правилам отбора для безызлучательных переходов, может эффективно конкурировать с разрешенной по спину флуоресценцией или внутренней конверсией на So " однако фосфоресценция наблюдается во многих случаях, когда можно предположить, что 1 5i 5o относительно неэффективна. Для полного понимания процессов фотохимии молекул необходимо знать эффективность (квантовый выход) всех процессов, происходящих в ней. Даже если возбужденные частицы не вступают в химические реакции, не подвержены процессам разложения или тушения, то необходимо уметь определять квантовый выход флуоресценции ((pf), фосфоресценции (фр), интеркомбинационной конверсии " So (fis ) и внутренней конверсии 51 5о(ф1с). Учитывая, что суммарная эффективность всех процессов равна единице, получим [c.84]

Рис I Схема фтор-водородного лазера с нехим инициированием 1-смеситель, 2 активная зона (реактор), 3 окна для выхода излучения, 4 и 5-зеркала (непрозрачное и частично отражающее), 6-инициирующий агент р (УФ излучение или пучок электронов) Указаны основные процессы в реакторе, полный их набор включает десятки процессов, в т ч релаксацию и гибель активных центров [c.567]

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

Положение луча. Для частиц, размер которых немного превышает область взаимодействия, измеряемый спектр может сильно зависеть от местонахождения точки попадания пучка относительно детектора рентгеновского излучения, как показано на рис. 7.16. Когда пучок попадает на частицу со стороны, направленной к детектору (рис. 7.16, положение 1), длина пути, на котором происходит поглощение, минимальна при этом эффективно регистрируется полный рентгеновский спектр, включая низкоэнергетическую часть ниже 3 кэВ (за исключением того, что поглощается в окне). Если пучок располагается симметрично на вершине частицы, а угол выхода иа детектор большой (рис. 7.16, положение 2), реализуется ситуация, подобная ситуации с массивной мишенью, и получается приемлемый спектр. Однако, если луч попадает на сторону частицы, противоположную детектору, дополнительный путь, на котором происходит поглощение, будет заметно ослаблять рентгеновское излучение с малой энергией (рис. 7.16, положение 3). Примеры спектров, иллюстрирующих это, приведены на рис. 7.17. Следует отметить, что отношение S a силыю изменяется при переходе на рис. 7.17, а к рис. 7.17,6, которые соответствуют спектрам, из- [c.45]

Градуировку спектрометра по эффективности проводят следующим образом. В строго фиксированной геометрии измеряют гамма-спектр для каждого источника из набора ОСГИ. В каждом спектре определяют площадь пика полного поглощения для тех энергий гамма-излучения Ео, для которых в свидетельстве на ОСГИ приведен выход гамма-квантов. Все площади относят к единице времени. Для каждой -й гамма-линии с энергией o рассчитывают эффективность регистрации бо равную отношению плошали пика полного поглощения к числу гамма-квантов с энергией о,. испускаемых данным источником в 1 с. Число гамма-квантов должно быть взято из свидетельства на ОСГИ и пересчитано по формуле (4) на дату проведения градуировки спектрометра. По полученным [c.67]

Формулы (5.24) и (5.25) выведены в предположении полного поглощения электронов в источнике. Соотношение (5.24) справедошво для Р-излучателей со спектром, подобным по форме Р-спектру В противном случае погрешность расчета по этой формуле достигает 42 %. Влияние формы р-спектра меньше сказывается на результатах расчета выхода тормозного излучения при по шом торможеиши Р-частиц, если использовать формулу [c.54]

ОПТИЧЕСКИ ОТБЕЛИВАЮЩИЕ ВЕЩЕСТВА (оптические отбеливатели), бесцветные флуоресцирующие орг. соед., напр, производные стильбена, оксазола, имидазола, поглощающие УФ излучение (X 300—400 нм) и преобразующие его в видимое, преимущественно фиолетовое и голубое (X 400—500 нм). О. о. в. должны флуоресцировать с высоким квантовым выходом, излучать в той же области спектра, в к-рой поглощают содержащиеся в отбеливаемом субстрате загрязнения, и равномерно распределяться в субстрате, не образуя крупных мол. агрегатов, снижающих эффект белизны. Подобно красителям, О. о. в. должны обладать хим. сродством к субстрату (иногда их называют белыми красителями). В отличие от красителей, для них, однако, существует оптимум концентрации, превышение к-рого приводит к ослаблению или даже полному подавлению флуоресценции. На эффективность О. о. в. влияют также отражат. способность субстрата (особенно в ближней УФ области) и содержащиеся в нем в-ва, способные поглощать УФ излучение или гасить флуоресценцию (напр., соли тяжелых металлов). [c.412]

Ди-н-пропилсульфид [376]. Кварцевую трубку, содержащую эквимоляр-ные количества пропилена и я-пропилмеркаптана, охлаждают жидким азотом, откачивают и запаивают. Затем ее нагревают до О" и выдерживают при этой температуре в течение 6 мин., причем время от времени производят облучегше полным излучением 400-ваттной ртутной лампы, помещенной на расстоянии 20 см от трубки. После этого трубку вновь охлаждают, вскрывают и испаряют непрореагировавший пропилен. Остающуюся жидкость промывают 10%-ным раствором едкого натра и затем перегоняют при этом получается ди-н-про-пилсульфид с выходом 96% (т. кип. 141,5° п 1,4480). [c.296]

Числитель определяется экспериментально путем химического анализа, значение знаменателя можно найти, измеряя полную энергию поглощенного света длины волны Я и принимая во внимание, что энергия каждого кванта равна /IV или к с/к. В разных реакциях значение Ф колеблется от 0,00 до 10 . Для многих реакций квантовый выход равен единице. Это означает, что каждая молекула, поглотивщая свет, испытывает химическое превращение. Излучение распространяется в пространстве дискретными порциями — квантами или фотонами. В фотохимии используют свет с длинами [c.51]

Из сопоставления приведенных в табл. 50 ионных выходов с квантовым выходом соответствующих реакций, далее, следует, что квантовый выход практически во всех случаях оказывается меньше ионных выходов. Главная причина этого различия, несомненно, заключается в том, что, наряду с ионами, под действием проникающих излучений возникают также возбужденные молекулы, представляющие собой одну из форм химически активных частиц в условиях протекания радиациоиио-химичсской реакции. Другими словами, ионный выход не служит полной характеристикой активирующего действия проникающего излучения. [c.467]

В самых последних работах смеси водорода с кислородом сначала высушивали, насыщали парами ртути при комнатной температуре, а затем непрерывно пропускали через кварцевую трубку такого диаметра, который был достаточен для практически полного поглощения всего падающего излучения с длиной волны 2537А смесью водорода, кислорода и паров ртути. Эта трубка облучалась ртутной лампой. Из выходивших газов вымораживали воду и перекись водорода в ловушке, охлаждавшейся жидким воздухом или твердой двуокисью углерода, или извлекали их, пропуская путем барботирования через воду. Количество падающего света (принимали, что излучение поглощалось полностью), а следовательно, и квантовый выход реакции, т. е. число молекул, образовавшихся на каждый квант поглощенной энергии, определяли по какому-либо эталону. Так, в качестве актинометра часто применяют оксалат урани-ла. Реакционный сосуд заполняют раствором оксалата уранила в щавелевой кислоте и затем по известной реакционной характеристике этой системы вычисляют количество излучения, поступающего за определенный период. [c.55]

Экспериментальные результаты. В настоящее время считается общепризнанным, что в растворах, имеющих концентрацию от низкой до средней (приблизительно до 0,2 М), при умеренной интенсивности поглощенного излучения (ниже примерно 10 квант/л-сек) скорость разложения в молях на литр в секунду прямо пропорциональна концентрации перекиси водорода и квадратному корню из интенсивности [23—26]. Для более высоких концентраций и умеренных интенсивностей облучения данные разных авторов значительно расходятся. Так, по Куреши и Раману 127], квантовый выход становится независимым от концентрации для концентраций от 0,3 до 0,9 М в работе Олменда и Стайла [23] обнаруженное влияние концентрации колебалось в зависимости от того, как снижали концентрацию путем ли добавки дистиллированной воды или путем выдерживания раствора под действием излучения до частичного его разложения. Однако в недавно проведенной, весьма тщательно выполненной работе Дейнтон и Роуботтом [26] нашли, что при интенсивностях приблизительно до квант л-сек и концентрациях до 20 М скорость все еще прямо пропорциональна концентрации перекиси водорода и квадратному корню из интенсивности излучения расхождения, отмеченные в старых работах, можно с полным правом приписать наличию следов ингибиторов или примесей в перекиси водорода. [c.383]

К основным характеристикам сцинтилляционного спектрометра относятся полная эффективность, фотоэффективность, фоточасть, светосила и энергетическое разрешение. Все эти характеристики просто определяются из распределения электрических импульсов от моноэнергетического у-излучения, которые зависят как от энергии, так и от взаимодействия излучения с веществом. При взаимодействии у-излучения с веществом сцинтиллятора выделяемая световая энергия в кристалле прямо пропорциональна энергии падающих у-квантов. Поскольку остальные элементы сцинтилляционного спектрометра можно считать линейными, амплитуда электрического импульса на выходе счет-но-анализируемой электронной схемы может служить мерой энергии регистрируемого излучения. [c.70]

Когда происходит одновременная регистрация каскадных у-квантов, в спектре возникает суммарный пик. За счет образования суммарного пика интенсивность каждой линии в у-спект-ре уменьшается и, следовательно, в распределении амплитуд импульсов вносятся значительные искажения, которые называются эффектом суммирования. Особенно значительный эффект суммирования наблюдается для малых энергий у-квантов, находящихся в каскаде и при хорошей геометрии расположения источника. Итак, аппаратурная линия сцинтилляционного у-спектрометра при малых энергиях первичного у-излучения обусловлена пиком полного поглощения, непрерывным комптоновским распределением, пиком обратного рассеяния, пиком характеристического рентгеновского излучения от материала защиты, краевым эффектом и эффектом суммирования. Все эти эффекты нужно иметь в виду, когда производят расшифровку спектров от многокомпонентного у-пренарата. Если энергия у-квантов больше порога образования пар, эффекты обратного рассеяния и выход характеристического рентгеновского излучения иода из кристалла Nal(Tl) становятся несущественными. При энергии у-квантов 3 Мэе и выше становится заметным рост утечки фотоэлектронов и радиационных потерь, связанных с уходом из кристалла у-квантов тормозного излучения и все большую роль начинает играть эффект образования пар. При энергии моноэнергетического у-излучения больше порога образования пар на аппаратурной линии можно наблюдать следующие пики 1) пик полного поглощения с энергией 2) пик с энергией Е- —2/ПоС , соответствующий вылету обоих анниги-ляционных квантов из кристалла с одновременной полной потерей всей кинетической энергии электрон-позитронной пары, этот пик называется пиком вылета двух у-квантов или пиком двойного вылета 3) пик с энергией Е —гпос , соответствующий [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология