Рассеяния геометрия

Дифракционные методы связаны с изучением углового распределения рассеянного без потери энергии излучения. С помощьк> дифракционных методов, использующих в качестве излучения монохроматические рентгеновские лучи (рентгеноструктурный анализ), нейтроны (нейтронография), электроны (газовая электронография), определяют зависящее от геометрии молекул угловое распределение интенсивности рассеяния данных видов излучения. [c.127]

Радиохимические методы щироко применяют в аналитической химии, например при измерении радиоактивности образца. Это довольно просто, когда образец обладает естественной радиоактивностью. Однако при измерениях основной трудностью является проблема абсолютного отсчета, т. ( . возможность отсчета каждой излучаемой частицы. Это включает вопросы геометрии, рассеяния, поглощения в источнике и эффективность счетчика. Все они могут быть решены в определенной степени, но трудно рассчитывать, что ошибка будет менее 1—2%. Однако известны случаи, когда эта ошибка оправдана удобством метода, а также преимуществом этого метода перед трудными обычными химическими. Качественное или даже полуколичественное определение радиоактивных элементов может быть проведено довольно быстро, если для них известны гамма-излучения изотопов. Обычно идентификация радиоактивного изотопа делается на основе его периода полураспада. Это оказывается весьма затруднительным, если период полураспада велик, или неудобным для определения, даже если он равен нескольким часам. [c.423]

Одной из важных задач при уточнении модели структуры является задача о выборе весовой схемы (набора и) , см. [2], [з1). Введение весовой схемы связано прежде всего с приближенным характером вычислений. Нельзя абсолютно точно построить модель, описывающую зависимость интенсивности рассеяния рентгеновских лучей от условий съемки и состояния исследуемого образца - приходится вводить различные допущения и ограничения. Нри этом вносится так называемая неустранимая погрешность (погрешность модели) и для уменьшения влияния этой погрешности на конечный результат вводится весовая схема веса при неточно заданной экспериментальной информации выбираются меньшим по абсолютной величине, чем при достоверных экспериментальных данных. Возникает вопрос, как сравнивать, по какому критерию определять близость экспериментальных и теоретических результатов В геометрии близость двух точек определяется расстоянием. Аналогично сравниваются две крив(> е на плоскости, заданные N точками каждая. Для сравнения каждой кривой ставится в соответствие точка из Л/-мерного [c.212]

Поскольку величину d r/dfl можно вычислить из фундаментальных параметров или определить экспериментально с помощью образцов сравнения, процедура количественного анализа является очевидной и простой. Величину AQ можно определить экспериментально для конкретной геометрии детектора, ток зонда можно измерить в процессе эксперимента. Важно отметить, что акты обратного рассеяния являются результатом столкновения ядер, и на них не влияют химические связи определяемого элемента. Таким образом, POP является количественным методом анализа поверхности, свободным от влияния матричных эффектов. [c.352]

Интенсивное изучение пространственного строения синтетических полипептидов продолжалось в течение 1950-х и первой половины 1960-х годов. Были привлечены практически все известные физические и физикохимические методы, позволяющие получать информацию о строении молекул в твердом состоянии и в растворах. Наибольшее количество данных было получено с помощью рентгеноструктурного анализа, методов рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами, дисперсии оптического вращения, кругового дихроизма и дейтерообмена, с помощью обычных и поляризованных инфракрасных спектров. Из полученного при исследовании синтетических полипептидов огромного экспериментального материала, однако, не удалось сделать обобщающих заключений о причинах стабильности регулярных структур и сказать что-либо определенное на этой основе о принципах структурной организации белков. И тем не менее, результаты исследования повсеместно были восприняты как подтверждающие ставшее общепринятым представление о том, что пространственное строение белковой глобулы представляет собой ансамбль унифицированных регулярных блоков вторичных структур, прямую информацию о геометрии которых дают высокомолекулярные синтетические пептиды. а-Спиральная концепция Полинга не только не была поставлена под сомнение, но еще более утвердилась. В 1967 г. Г. Фасман писал "Общепризнано, что лишь несколько конформаций, благодаря своей внутренней термодинамической стабильности, будут встречаться наиболее часто и, по-видимому, именно они составляют общую основу белковой структуры" [5. С. 255]. Между тем, в то время уже были известны факты, настораживающие от безусловного принятия а-спиральной концепции Полинга. Но они выпадали из множества других фактов, согласующихся с традиционным представлением, казавшимся логичным и правдоподобным, к тому же не имевшим альтернативы. Поэтому на данные, противоречащие концепции Полинга, долгое время не обращали внимания. [c.72]

Атом обладает способностью рассеивать падающее на него излучение. Лучи света, потоки электронов, нейтронов, рентгеновское излучение — все известные виды излучения, падая на атом, рассеиваются им. Лучи, рассеянные отдельными атомами, усиливают или ослабляют друг друга в зависимости от взаимного расположения. Это явление называется дифракцией излучения на атомах. Ясно, что дифракция излучения приносит нам сведения о строении вещества. Определяя направления и интенсивность рассеянных лучей, можно получить ценные сведения о строении молекулы, и прежде всего о ее геометрии, т. е. о взаимном расположении центров атомов. Наиболее плодотворным в последнем отношении способом исследования является метод рентгеноструктурного анализа кристаллов органических веществ. [c.352]

При сближении частиц на расстояние й возможно их столкновение. Его признаком является изменение направления движения частиц на заметный угол или их рассеяние. Это происходит при любой геометрии соударения — от лобового до вскользь . Максимальная длительность соударения определяется временем пролета одной частицы около другой, т.е. отношением [c.102]

Радиоволновый вид неразрушающего контроля основан на регистрации изменений параметров электромагнитных волн радиодиапазона, взаимодействующих с контролируемым объектом. Обычно применяют волны сверхвысокочастотного (СВЧ) диапазона длиной 1—100 мм и контролируют изделия из материалов, где радиоволны не очень сильно затухают диэлектрики (пластмассы, керамика, стекловолокно), магнитодиэлектрики (ферриты), полупроводники, тонкостенные металлические объекты. По характеру взаимодействия с объектом контроля различают методы прошедшего, отраженного, рассеянного излучения и резонансный. Первичными информативными параметрами являются амплитуда, фаза, поляризация, частота, геометрия распространения вторичных волн, время их прохождения и др. [c.14]

Оптический вид неразрушающего контроля основан на наблюдении или регистрации параметров оптического излучения, взаимодействующего с контролируемым объектом. По характеру взаимодействия различают методы прошедшего, отраженного, рассеянного и индуцированного излучения. Последним термином определяют оптическое излучение объекта под действием внешнего воздействия, например люминесценцию. Первичными информативными параметрами являются амплитуда, фаза, степень поляризации, частота или частотный спектр, время прохождения света через объект, геометрия преломления и отражения лучей. [c.15]

А (г) для нисходящего и восходящего коротковолнового излучения сложным образом зависят от химического состава и структурных параметров атмосферы и должны быть получены с учетом селективности отраженного поверхностью и рассеянного в атмосфере излучения, геометрии прохождения излучения и его пространственной структуры. [c.200]

Можно представить себе затемненное пространство с зеркально отражающими плоскими стенками. В качестве дефектов в ней подвешены комочки из скомканной фольги. Наблюдатель должен найти их с помощью резко сфокусированного прожектора и оценить их размеры. При отражении от стенок он увидит что-либо лишь в том случае, если луч, отразившись, попадет в его глаз. Но даже если стенкн запылены (что соответствует шероховатости), он все же увидит слабый свет. Представление о дефектах он получит по отдельным многочисленным бликам света, которые быстро колеблются при изменениях геометрии прожектора, отражателя и глаза. Однако от одного подвешенного ограниченного зеркальца он увидит единственное, но впрочем очень яркое отражение и только под одним (правильным) углом, а также в любом случае слабое рассеяние от его края. Хотя это сравнение не вполне удачно ввиду большой разницы в длинах волн между светом и ультразвуком, оно все же показывает трудности, а также и возможности решения нашей задачи для этого используется как зеркальное (сильное) отражение, так и неизбежное рассеянное (слабое). [c.113]

Томография с использованием рассеянного излучения. Интенсивность комптоновского рассеяния является линейной функцией атомного номера среды рассеяния, и поэтому получение изображений с использованием комптон-эффекта возможно для многих материалов. Существует сложная взаимосвязь между мощностью источника излучения, размерами детектора, геометрией контроля и объемом дефектов, регистрируемых [c.100]

Таким образом, интенсивность рассеянного рентгеновского излучения может рассматриваться как величина, распределенная в К-пространстве волновых векторов или, как его еще называют, в обратном пространстве. Изменяя направление и величину дифракционного вектора д (этого можно добиться, изменяя геометрию съемки — направление падающего и рассеянного пучка), можно прозондировать значительные области обратного пространства и определить распределение в нем интенсивности рассеянного излучения или же, что то же самое, распределение квадрата модуля фурье-компоненты электронного распределения. [c.17]

Искажения кристаллической решетки, вызванные когерентными выделениями новой фазы, приводят к диффузному рассеянию рентгеновских лучей и электронов, распределенному в непосредственной близости от узлов обратной решетки. Теоретические результаты, полученные в предыдущих параграфах, позволяют получить простые выражения для распределения интенсивностей диффузного рассеяния на картинах дифракции, справедливые в рамках кинематического приближения. Первые результаты такого рода были опубликованы в работе Хуанга [181]. В ней рассматривалось диффузное рассеяние, обусловленное точечным дефектом — дилатационным центром в упруго-изотропной среде. Более общие результаты были получены в [182], где учитывалась упругая анизотропия среды, и в [183, 184], где принималась во внимание произвольная геометрия перестройки кристаллической решетки при фазовом превращении и конечные размеры включений. [c.241]

Первое слагаемое в эффективной амплитуде атомного рассеяния Ф (д, к) (27.15) связано с эффектом упругих искажений, инициируемых фазовым превращением. Оно определяется упругой анизотропией кристалла и геометрией перестройки кристаллической решетки. Слагаемое — /2 есть разность атомных факторов рассеяния включения и матрицы, фигурирующая в выражении для интенсивности рассеяния в отсутствие внутренних напряжений. [c.243]

Если между источником у-квантов 1 (рис. 5.1, а) и детектором 2 имеется защитный экран 3, то детектор будет регистрировать не только первичные кванты, не испытавшие взаимодействия с атомами поглотителя, но и кванты, рассеянные в поглотителе. Такой пучок у-кван-тов называется широким. Для уменьшения вклада вторичного излучения следует использовать условия хорошей геометрии , т. е. применять коллиматор (рис. [c.45]

Геометрический фактор здесь практически равен единице, поскольку выполняются условия 4л-геометрии эффективность детектора также можно считать равной единице, поскольку, как это всегда бывает при интегральных измерениях, каждая порция энергии дает свой вклад в суммарный эффект поправки на самопоглощение, рассеяние и поглощение излучения в стенках ампулы вводить не требуется. В этом и есть одно из основных преимуществ метода. В результате с точностью до множителя Ук активность равна числу порций энер-р [c.106]

Абсолютное рассеяние света малыми молекулами можно определить двумя прямыми оптическими методами. Первый метод предполагает знание оптических констант и геометрии измерительного прибора, так что для малых молекул достаточно произвести измерение при одном значении угла (обычно при 90°). При работе по второму методу определяют полную интенсивность рассеяния света по всем значениям углов. Ее можно определить, используя значения мутности, полученные измерением пропускания света при известной длине пути луча, или измеряя полную интенсивность рассеянного света с помощью интегрирующей сферы [40]. [c.36]

Динамика комплексов с водородными связями представляет собой один из важнейших разделов учения о межмолекулярном взаимодействии. Динамические свойства водородных связей проявляются в колебательных спектрах, в геометрии комплексов, в изотопных эффектах, в рассеянии нейтронов, в реакциях переноса протона и т. п. [c.89]

Влияние геометрии. Форма амплитудного распределения зависит от расстояния источник — кристалл. С изменением расстояния меняются телесный угол и соответственно средняя длина пробега у-квантов в кристалле. От величины средней длины пробега зависит вероятность событий многократного рассеяния, а следовательно, и эффективность кристалла. По этой причине спектры анализируемых образцов и стандартов измеряют в одинаковых геометрических условиях. [c.232]

Дифракционные картины Д и исключительно похожи во многих отношениях и имеют много общего с картиной Г относительно наиболее интенсивных линий. Следует предположить, что при замене S N и Se N на O N, если даже геометрии систем похожи, большие электронные плотности на атомах S и Se должны приводить к заметному изменению интенсивностей линий при рассеянии рентгеновских лучей. Поэтому можно сказать, что дифракционные картины Д и также похожи, как и следовало бы ожидать, если бы все три структуры были похожи. Результаты согласуютс.я с аналогичными структурами. Особенно заметно увеличение интенсивности пиков при больших углах с увеличением массы мостиковой группы оно станет понятным после обсуждения, проведенного в разд. 17.5. [c.390]

Положения главных максимумов дифракционного спектра / (Н) соответствуют узлам обратной решетки правильного кристалла, а функция. У (Н) является непрерывной функцией вектора обратного пространства Н. Любое искажение правильной структуры кристалла будет сопровождаться перераспределением части интенсивности главных максимумов дифракционного спектра в области обратного пространства между узлами обратной решетки. Это проявляется на рентгенограммах в виде диффузного фона между главными отран<ениями. Геометрия и интенсивность диффузного фона зависит от характера искажений правильной трех-мерно-периодической структуры кристалла, благодаря чему возможно экспериментальное изучение нарушений кристаллической структуры по эффектам диффузного рассеяния. Подробное изложение теории диффузного рассеяния рентгеновских лучей можно найти в работах [1—4]. [c.99]

В экспериментах по исследованию эффекта Мёссбауэра в схеме на рассеяние, в особенности нри изучении дифракции мессбауэровских 7-квантов, удобно использовать так называемую фокусирующую схему в расположении источника, рассеивателя и детектора 7-квантов (рис. ХП.З). Такая геометрия съемки позволяет получать наибольшее угловое разрешение. Наиболее часто используется схема фокусировки по Бреггу — Брентано, для чего в конструкции мессбауэровских дифрактометров удобно использовать рентгеновские гониометры типа ГУР. [c.232]

В мессбауэровских дифрактометрах необходимо удовлетворять жестким требованиям в отношении коллимации первичного и отраженного пучков 7-квантов, хорошей защиты детектора от паразитного излучения (внешний фон, фон от источника за счет прямого прохождения 7-лучей от источника к детектору, рассеяние на деталях установки, фон от нерезонансного рассеяния 7-кваитов источника в исследуемом образце) при соблюдении геометрии опыта. Детектор и регистрирующая аппаратура должны иметь минимальные собственные шумы. [c.233]

Широко используются в химии различные формы взаимодействия вещества с электромагнитным излучением рассеяние света при нефелометрии, определение показателя преломления, оптического вращения. Особенно часто для характеристики соединений используются спектры поглощения в различных областях электромагнитных колебаний. Поглощение в области видимого или ультрафиолетового спектра характеризует электронные свойства молекул. Р1нфракрасные спектры отражают колебания ядер. Наконец, дифракция рентгеновских лучей открывает возможность устанавливать геометрию молекул, чему служат также электронография и нейтронография. Дополнительную информацию о строении молекул может дать резонансная 7-спектроскопия (эффект Мессбауэра). [c.22]

Периодическое смещение электронов, участвующих в образовании связи, является причиной периодического изменения геометрии молекулы. Другими словами, появляется связь между колебательным движением электронов и ядер, т. е. движение электронов модулируется. Изменение положения атомов и атомных групп вызывает колебательное движение атомов и молекул. Энергия, расходующаяся на возбуждение этих колебаний, представляется падающим излучением. Поэтому наряду с линиями релеевского рассеяния Vst = vo наблкадают слабые парные линии npH Vo "vr. Разность волновых чисел Av = Vo — (vo Vr) соответствует волновым чис- ь-лам Vj определенных колебаний. Совокупность таких линий составляет спектр комбинационного рассеяния ра-ман-спектр). Наряду со стоксовыми линиями, характеризующимися более низкими волновыми числами (vq — Vp), в спектре комбинационного рассеяния появляются чрезвычайно слабые антистоксовы (-7о+ v ) линии, смещенные в коротковолновую область. Они возникают в том случае, если энергия колебательно-возбужденной молекулы суммируется с энергией первичного излучения (рис. 5.12,а). [c.221]

При этих условиях обедненная зона проявляет превосходные свойства для детектирования 7-излучения. Когда 7-квант попадает в обедненную зону, может образоваться первичный электрон за счет фотоэффекта, комптоновского рассеяния или образования электронной пары (более подробно см. ниже в разделе Гамма-спектры ). В свою очередь, каждый первичный электрон при прохождении обедненной зоны создает пары электрон-дырка, которые будут выводиться из обедненной зоны электрическим полем, вызывая образование основного электрического сигнала. Необходимые в 7-спектрометрии большие чувствительные объемы получают при использовании детекторов с коаксиальной геометрией, производимых в основном в коаксиальной конфигурации с закрытыми концами, как показано на рис. 8.4-5. В настоящее время выпускают ВЧСе-детекторы с активным объемом до 600 см , которые обеспечивают превосходную эффективность. Максимальная эффективность получена при использовании конфигурации колодца, в которой пробу размещают внутри детектора. Для слабопроникающих излучений, таких, как низкоэнергетическое 7- и рентгеновское излучение, лучше подходят детекторы с планарной конфигурацией. [c.106]

Приведенный выше вид критерия Рейнольдса впервые был применен в корреляции массоотдачи Оямой [52], Коларжем [39] п Кольдербанком [8]. Использование такого определения критерия Рейнольдса в некоторой степени создает независимость от типа мешалки, поскольку влияние геометрии мешалки уже учтено в мощности ТУ, расходуемой на перемешивание. К сожалению, дополнительная трудность заключается в том, что разные мешалки не рассеивают энергию, расходуемую на перемешивание, равномерно во всем аппарате (даже наоборот — такое рассеяние очень неравномерно), а это может привести к дальнейшим расчетным ошибкам. [c.310]

Погрешности коллимации - это пофешности юстировки, вызванные конечной толщиной и шириной пучка непараллельности геометрии пучка и плоскости сканирования расходимости иди сходимости пучка, вызванные рассеяным излучением так называемые коллимационные шумы, вызванные механическими и тепловыми нафузка-ми на элементы рентгенооптики в процессе сканирования и недостаточной жесткостью связи между узлами излучателя, коллиматоров и детекторов погрешности дополнительных элементов рентгенооптики (выравнивающих клиньев, регулировочных образцов, управляющих диафрагм и т.п.). [c.150]

Кроме перечисленных выше методов, дающих непосредств. информацию о геометрич. параметрах молекул (кристаллов), широко примен. т. и. косвенные методы — электронный парамагнитный резонанс, инфракрасная спектроскопия, комбинационного рассеяния спектроскопия, масс-спектрометрия и т. д. Эти методы позволяют определять тип симметрии молекулы, первичную структуру (т. е. порядок соединения атомов) и век-рые геом. параметры на основе эмпирич. корреляц. соотношений, предварительно установленных и проверенных для большого числа соед. известного строения. Для определения структуры в-в наряду с экспериментальными примен. разл. расчетно-теоретич. методы, в частности квантовохямические. Для грубых оценок геометрии молекулярных систем часто рассчитывают длины связей исходя из ионных и ковалентных атомных радиусов их усредненные значения, найденные путём анализа большого числа эксперим. данных, а также типичные величины валентных углов табулированы. [c.549]

Геометрия измерений по этой методике представлена на рис. 1.14. С помощью коллиматора геометрия измерений построена таким образом, чтобы тормозное излучение рентгеновской трубки распространялось вдоль вектора а, рассеянное — вдоль векто-ра в, а детектор просматривал образец вдоль вектора с. Для поляризации рассеянного излучения угол между векторами а и в равен 90°. В этом случае рассеянное излучение рентгеновской 74 [c.74]

О — длина ребра частицы, имеюш ей форму кубика 6 — угол между падающим и рассеянным лучами Ь — константа, характеризующая геометрию прибора. Полнун) поверхность пористых тел определяют также методом теплопроводности, измерением скорости растворения дисперсной системы, определением теплоты смачивания, проницаемости, методом адсорбции красителей, с помощью радиоактивных индикаторов, электролитическим и интерференционным методами. Для быстрой оценки полной поверхности пористых тел используют методы газовой хроматографии (см. Хроматографический анализ). [c.372]