Распределение излучения в пространстве

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

Рассеяние, как уже отмечалось, является специфическим свойством коллоидных систем. Суть этого явления заключается в том, что световая волна, попадая на коллоидную частицу, изменяет направление своего распространения, причем так, что свет от частицы начинает распространяться во все стороны, т. е. рассеивается. Причина такого поведения световой волны в том, что она, как источник переменного электрического поля, вызывает поляризацию частиц — индуцирует в них переменный (осциллирующий) дипольный момент. Ориентация наведенного диполя совпадает с ориентацией электрической компоненты световой волны, а величина и знак меняются синхронно с напряженностью и знаком электрического по.оя волны. Поэтому частота осцилляции наведенного диполя равна частоте падающей световой волны. По законам электродинамики, суть которых выражается уравнениями Максвелла, всякий электрический (или магнитный) осциллятор излучает в пространство электромагнитные волны. В данном случае эту функцию выполняет коллоидная частица. Частота излучаемых волн равна частоте падающего на нее света. Пространственное распределение излучения неравномерно (рис. 3.132). Его интен- [c.746]

Распределение излучения плазмы в пространстве и во времени [c.266]

Распределение излучения в пространстве [c.266]

Под действием радиоактивных излучений частицы образуются роями или сгустками. Недавно в работах [10] и [И] был рассмотрен вопрос о рекомбинации частиц, распределенных в пространстве неравномерно, в том числе отдельными сгустками. Для решения задачи при этом вводится функция распределения интервалов между частицами. [c.49]

Поглощательная и излучательная способности молекул — магнитных диполей по порядку величины близки к поглощательной и излучательной способности квадруполя. Модель магнитного диполя отличается от квадруполя распределением излучения в пространстве (рис. 6,-3) и поляризацией излучения—см. 20 модель применяется для описания некоторых случаев метастабильных состояний молекул [512, 515, 518]. [c.38]

Заметим, что возникшая после усреднения сечения по положениям ядра А величина (ть) является фактически диагональным элементом матрицы плотности частиц Ь, определяющим их распределение в поперечной плоскости канала. На классическом языке указанное обстоятельство означает, что угловое распределение излученных частиц определяется статистически равновесной плотностью в фазовом пространстве поперечного движения частицы (в [138] непосредственным вычислением показано, что в классическом пределе плотность Пк ( ь) совпадает с классической равновесной плотностью). Таким [c.174]

Главное преимущество и смысл применения режима равномерно распределенного теплообмена заключаются в том, что в этом случае излучение пламени в любом направлении зависит только от расстояния до поверхности, воспринимающей тепло, и поэтому, регулируя это расстояние, можно оказывать влияние на интенсивность лучистой теплоотдачи. Это имеет важное практическое значение для печей, в которых поверхность нагрева распределена в объеме рабочего пространства. [c.80]

Согласно современной теории света, всякая точка среды, которой достиг фронт световой волны, становится источником излучения вторичных волн. Вторичные волны, посылаемые различными точками среды, интерферируют между собой, обусловливая ту или иную картину распределения интенсивности светового потока в пространстве. [c.29]

В основе всех экспериментальных исследований структуры кристаллов дифракционными методами лен>ит получение функциональной зависимости интенсивности рассеянного излучения С/ (Н), описывающей дифракционную картину. Дифракционная картина представляет собой пространственное распределение рассеянного образцом рентгеновского излучения и может быть описана путем указания интенсивности рассеянного излучения в каждой точке пространства, окружающего кристалл. [c.112]

Отс А. А. Распределение интенсивности излучения факела по глубине топочного пространства. — Труды Таллинского политехнического ин-та , 1963, серия А, № 206, с. 45—55. [c.307]

Наиболее детальной характеристикой поля излучения в пространстве является понятие монохроматической интенсивности излучения. Эта величина характеризует поток энергии, переносимый квантами энергии единичного интервала частот около значения V, пересекающими единичную площадку, нормальную данному направлению в пространстве, и движущимися внутри единичного телесного угла, ориентированного в этом направлении. Если пространственные и частотные распределения интенсивностей известны для каждой точки пространства, то имеется полная картина протекания процесса излучения. Однако необходимость в столь детальном описании возникает обычно лишь при теоретическом анализе. В инженерной практике интерес представляют существенно более осредненные характеристики процесса, такие, как [c.191]

Важным фактором, влияющим на излучение, является характер распределения температур в пределах факела или пространстве сгорания. Для одной и той же температуры продуктов сгорания, покидающих топку или печь, распределение температур может быть совершенно различным. Наибольшая радиация будет в том случае, когда высокотемпературное ядро не изолирован [c.160]

Например, для того чтобы объект воспринимался как красный с синим верхом, обычно необходимы четыре компонента источник света, наблюдатель, сам объект и пространство (камера, комната), в котором размещены первые три компонента. Источник должен излучать энергию, приблизительно равномерно распределенную в спектре частот между 380 и 770 нм, с интенсивностью (т. е. мощностью), достаточной для того, чтобы глаз наблюдателя реагировал на изменения этой интенсивности. У наблюдателя должно быть по крайней мере приблизительно нормальное цветовое зрение. Пространство должно быть заполнено достаточно прозрачной для оптического излучения средой, а ограничивающая его стенка должна помогать восприятию объекта именно как объекта (например, на поверхность стенки может ложиться тень от объекта). Объект должен быть покрашен красителями двух типов, один из которых (синий) поглощает преимущественно длинноволновую и средневолновую часть падающей на него энергии, отражая коротковолновую составляющую, в то время как другой (красный) отражает длинноволновую энергию и сильно поглощает остальную. [c.42]

Процесс восприятия красного объекта с синей верхушкой происходит в последовательности, отображенной на рис. 1.9. Энергия от источника 1 падает на объект 2 и на стенку пространства. Часть этой энергии отражается по направлению к глазу наблюдателя, попадает в зрачок 3 и образует на сетчатке некоторое распределение 4, элементы которого различаются по плотности и спектральному составу потока излучения. Какая-то доля попадающей на сетчатку энергии поглощается фоточувствительными пигментами палочек и колбочек сетчатки. Все эти процессы — предмет исследования физики. [c.42]

Работа в режиме развертки по строке позволяет производить отсчеты с точностью, определяемой погрешностями осциллографического индикатора и блоков установки как по интенсивности полученного от контролируемого объекта СВЧ-излучения, так и по местонахождению аномалий зтой величины в пространстве подобно аналогичным измерениям на экране обычного осциллографа. В качестве примера на рис. 4. 4 изображена осциллограмма распределения интенсивности СВЧ-излучения по строке, помеченной на рис. 4,24, б стрелкой С, а на рис. 4.24, а сечением С—С. Установив уровни, соответствующие (уровни В—В и Н—Н на рис. 4.24, в) браковочному признаку, в режиме развертки по строке можно легко определять изделия с недопустимыми дефектами, их размеры, а также оценить возможность их устранения. Для получения режима развертки по строке с помощью блока режимов БР (см. рис. 4.23) сигналы от одного волноводного тракта выбираются стробирующим импульсом и подаются на вертикальные отклоняющие пластины ЭЛТ, а по горизонтали производится обычная развертка пилообразным напряжением, запускаемым от кадрового импульса формирователя ФИ . [c.159]

Рис. 5.8. Распределение интенсивности теплового излучения в пространстве

Под визуализацией понимают получение двумерного изображения теплового поля в видимом диапазоне излучений. Визуализация необходима, чтобы оператор мог непосредственно в условном изображении, наблюдать распределение величины теплового потока или температуры в пространстве и производить его оценку. Для получения видимого изображения тепловых полей или теплового излучения используют индикаторы на базе различных термочувствительных веществ (см. 5.4) или специальную аппаратуру, на основе быстродействующих преобразователей и сканирующих устройств. [c.199]

Значительный интерес к закономерностям формирования полей излучения в условиях замутненной атмосферы вызван существенным влиянием атмосферного аэрозоля на ее радиационный и динамический режим [70]. Сведения о спектральной структуре и пространственном распределении поля излучения необходимы для разработки и эксплуатации оптико-электронных и оптико-механических систем, функционирующих в разнообразных атмосферных условиях и Космосе. Расчеты полей излучения с учетом различных метеорологических факторов (трехмерных полей температуры, влажности, состава и замутненности атмосферы, характера облачности и ее высоты) необходимы для интерпретации данных космических, самолетных и аэростатных радиометрических измерений, а их анализ позволяет оценить влияние вариаций отдельного метеорологического фактора или совокупности метеорологических факторов на изменчивость поля излучения во времени и в пространстве. [c.182]

Таким образом, интенсивность рассеянного рентгеновского излучения может рассматриваться как величина, распределенная в К-пространстве волновых векторов или, как его еще называют, в обратном пространстве. Изменяя направление и величину дифракционного вектора д (этого можно добиться, изменяя геометрию съемки — направление падающего и рассеянного пучка), можно прозондировать значительные области обратного пространства и определить распределение в нем интенсивности рассеянного излучения или же, что то же самое, распределение квадрата модуля фурье-компоненты электронного распределения. [c.17]

С возбуждением X на более высокий уровень в точности равна вероятности того, что это будет стимулировать испускание другого фотона к в результате перехода Y на более низкий уровень (см. рис. 111). Если заселенности обоих уровней одинаковы, то энергия, поглощенная от падающего пучка излучения, в точности равна энергии, возвращенной пучку за счет вынужденного испускания излучения. Если заселенности не одинаковы, то отношение поглощенной энергии к энергии, испущенной за счет вынужденного излучения, равно отношению щ1п . Излучение от спонтанного испускания некогерентное, т. е. кванты испускаются во всех направлениях и с произвольным распределением фаз во времени и пространстве. С другой стороны, вынужденное излучение находится в точности в фазе с стимулирующим излучением, так что если падающий пучок хорошо сфокусирован, то испускаемое излучение будет в значительной мере когерентным. [c.346]

Распределение интенсивности излучения в пространстве неоднородно, максимальная интенсивность направлена (в зависимости от ускоряющего напряжения) под углом 3—10° к зеркалу анода, нормального пучку электронов. [c.143]

Отряжятельная способность Н также зависит от направления падающего излучения и для полусферического направленного излучения должна различаться таким же образом, как и поглощательная способность. Согласно уравнению (13-1) отражательная способность выражает всю отраженную энергию независимо от ее распределения в пространстве. [c.464]

Люминофоры — это вещества, обладающие свойством светиться при воздействии на них излучения, которое возбуждает люминофор и он переизлучает часть полученной энергии в виде световой видимого диапазона. Это видимое излучение и воспринимает оператор. Однако энергия квантов СВЧ-излучения недостаточна для возбуждения люминофора, поэтому для его возбуждения производится дополнительное облучение вещества люминофора от специального источника с квантами, имеющими большую энергию, например лампой, излучающей ультрафиолетовый свет. Интенсивность излучения вспомогательного источника устанавливают таким образом, чтобы яркость свечения люминофора была средней. Тогда при воздействии СВЧ-излучения условия работы люминофора будут изменяться и яркость свечения будет зависеть от падающей на люминофор СВЧ-энергии, что позволит наблюдать ее распределение в пространстве. [c.118]

Зернийхый слой представлен как некоторая геометрически регулярная модель, для которой рассматриваемая задача может быть решена аналитически. Дамкеллер [30], Арго и Смит [31], Г. К. Боресков и В. Г. Бахуров [32] предложили модель зернистого слоя в виде ряда параллельных прослоек твердой и газовой фаз, расположенных перпендикулярно к направлению теплового потока. Имеются приближенные решения для регулярной тетраэдрической упаковки шаров [1, 2]. Чудновский [1] предложил решение с учетом рассеяния тепла при угловом распределении излучения. Форма пространства между отдельными зернами при этом принимается кубическая. Шотте [5] предложил комбинированную модель из [c.335]

Генерация ВКР под значительным углом к основному лучу представляет большой интерес с точки зрения общих закономерностей углового распределения ВКР. Как показывают прямые эксперименты Стойчева [488], Мейкера и Терхьюна [537] и других, стоксово излучение первого порядка направлено вперед и сосредоточено внутри конуса с очень малым углом. Описанные выше опыты по генерации стоксова излучения под некоторым углом к направлению возбуждающего луча показывают, что небольшая доля этого излучения распределена более или менее равномерно по всем направлениям. Вопрос о происхождении стоксова излучения, равномерно распределенного в пространстве, будет рассмотрен в п. 3. [c.548]

Прямое действие радиации представляет собой сложную последовательность событий, происходящих от момента передачи энергии излучения макромолекуле и до появления стойких структурных и функциональных изменений. Условно этот процесс может быть поделен на три стадии. На первой, или физической, стадии энергия излучения переносится веществу, возникают возбужденные и ионизированные молекулы, неравномерно распределенные в пространстве. Эти события происходят в первые 10 — —10 с. Следующая, физико-химическая, стадия состоит из различных типов реакций, приводящих к перераспределению возбужденными молекулами избыточной энергии — появляются разнообразные активные продукты ионы, радикалы. Эти реакции протекают за время порядка 10 —10 ° с. Облученные молекулы, находящиеся в различных электронно-возбужденных состояниях, в течение физико-химической стадии имеют много возможностей для дальнейших превращений. Поэтому в веществе, состоящем даже из одного типа молекул, облучение генерирует ионы и радикалы с широким спектром химических свойств. В течение третьей, или химической, стадии действия ионизирующих излучений иоаы и радикалы взаимодействуют друх с другом и с окружающими молекулами, формируя различные типы структурного повреждения. Реакции химической стадии заканчиваются в первые 10 —10 с после облучения . [c.57]

Образованием первичных продуктов, т. е. возбужденных, сверхвозбужденных и ионизированных молекул, неравномерно распределенных в пространстве, заканчивается первая, или физическая, стадия действия излучения. [c.74]

Впервые оптическое параметрическое излучение вг одномерной среде с периодической вдоль некоторого направления диэлектрической проницаемостью исследовали Файнберг и Хижняк [89]. Рассмотрение явления образования фотонов при пролете частицы через среду с периодической в пространстве диэлектрической проницаемостью проведено Тер-Микаэляном [63. 64]. В [74] было обращено внимание на то, что эффекты аномального прохождения могут радикально изменить спектральные свойства излучения, образованного частицей в толстом кристалле. Классическая теор ия параметрического излучения в толстом кристалле, когда важны эффекты, обусловленные аномальным прохождением, была построена автором и Феранчуком [75—77, 81], Гарибяном и Ян Ши [78, 79]. Детальный анализ, проведенный в [75—77, 81], позволил не только найти общие выражения для спект-рально-угловых распределений излученных фотонов, на также получить явные выражения для числа квантов, испущенных частицей в дифракционный пик, а также проанализировать процесс излучения в кристаллах, со держащих мессбауэровские ядра. Формулы для числа квантов, образованных частицей, аналогичные [75—77], были впоследствии найдены в [80]. [c.93]

Рассматриваются вопросы структурной кристаллографии и теории дифракции рентгеновского излучения, методы решения проблемы начальных фаз , наиболее существенные приложения структурных исследований в химии. Сравниваются возможности трех дифракционных методов рентгеновского, нейтронографического и электронографического. Во втором издании расширены ключевые разделы современного рентгеноструктурного анализа кинематические схемы дифрактомеров, основы статистического определения начальных фаз (знаков) структурных амплитуд, распределение электронной плотности в межъядерном пространстве по прецизионным данным. [c.2]

Если пространство около черного тела не заполнено излучением, то тело начнет излучать. При каждой температуре существует некоторое равновесное излучение, энергия которого также зависит от температуры. Поэтому существует теплоемкость пустоты. Как будет показано дальше, теплоемкость пустоты растет пропорцпонально кубу температуры, поэтому ири температурах порядка миллионов градусов оиа будет выше теплоемкости твердого тела того же объема. Важно знать как энергию черного тела, так и распределение ее ио частотам. Мы можем получить эти вах<ыые характеристики на основе представлений о фотонном газе. Как уже отмечалось, энергия осциллятора равна /iv. Оказывается, что при испускании или излучении п может меняться только на единицу. Поэтому излучаемая порция энергии равна /IV. А. Эйнштейн впервые указал, что между актами испускания и поглощения эта порция энергии существует в виде кванта энергии — фотона. Таким образом, излучение можно рассматривать как фотонный газ. Так как фотон движется со скоростью света, то его характеристи-ти должны описываться теорией относительности, согласно которой [c.171]

Равномерно распределенный теплообмен легче осуществим в топливных печах, так как в них источник излучения может быть равномерно распределен по всему объему рабочего пространства печи. Трудно себе представить, например, электрическую печь сопроти влени-я, в которой резисторы расположены так, что удельный тепловой поток (ккал/м час) одинаков для поверхности нагрева и всех элементов кладки. Важнейшим критерием для выбора топлива служит способность данного топлива давать пла мя той или иной аветимости. Чем выше светимость пламени, тем ниже может быть его температура ( см. рис. 157) для обеспечения одной и той же интенсивности теплоотдачи, а при [c.285]

Для наглядного представления механизма переноса энергии в объеме излучающего газа часто бывает удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих разной энергией hv. Часть фотонов захватывается молекулами газа, что приводит к иовыщенню энергии газа, т. е. его нагреванию. При этом молекулы газа захватывают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Так осуществляется процесс поглощения лучистой энергии в объеме газа. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучения энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рождающихся фотонов в окружающее пространство. Этот механизм определяет собственное излучение газового объема. В связи с тем что в любом макроскопически малом объеме газа его состояние обычно весьма близко к термодинамически равнозесному состоянию, каждый элементарный объем газа излучает фотоны по всем направлениям пространства с примерно одинаковой интенсивностью. Иначе говоря, пространственное распределение собственного излучения элемента газового объема имеет обычно-характер, близкий к изотропному. [c.199]

Отдельные устройства радиоволнового контроля могут работать на частотах f, выходящих за пределы этого диапазона, однако чаще всего для нераэрушающего контроля используют трехсантиметровый диапазон (/ 10 ГГц) и восьмимиллиметровый диапазон (fяs35 ГГц) [1, 13, 14], наиболее освоенные и обеспеченные хорошим набором элементов и измерительной аппаратурой. СВЧ-коле-бания—поляризованные когерентные гармонические колебания, что обусловливает возможность получения высокой чувствительности и достоверности контроля. При применении СВЧ-излучений размеры элементов устройств неразрушающего контроля и размеры объектов контроля соизмеримы с длиной волны излучения. Радиоволновой контроль отличается большой информативностью по числу параметров излучения, которые можно использовать для контроля, и по общему числу влияющих факторов, но, с другой стороны, проведение контроля и анализ сигналов сильно затрудняется, что усложняет построение аппаратуры и заставляет применять приближенные методы анализа сигналов. Физическими величинами, которые могут нести полезную информацию о параметрах объекта контроля, являются амплитуда, фаза, сдвиг колебаний во времени, спектральный состав, распределение энергии в пространстве, геометрические факторы, поворот плоскости поляризации, появление амплитудной или частотной модуляции при движении объекта или изменении условий контроля и т. д. В соответствии с этим по первичному информативному параметру различают следующие методы амплитудный, фазовый, амплитудно-фазовый, геометрический, временной, спектральный, поляризационный, голографический и др. [1]. [c.103]

При радноволновом контроле геометрическим методом определение положения максимума интенсивности СВЧ-излучения производится путем анализа распределения интенсивности излучения в пространстве. Наиболее надежным способом нахождения максимума является запись кривой распределения на бумагу, магнитофонную ленту или носитель информации аппаратуры с запоминающим устройством (например, на осциллоскоп с памятью или в ЭВМ), для чего необходим также механизм перемещения. При наличии острого максимума возможно использование и прямопоказывающих приборов. В связи с этим по сравнению с другими методами контроля геометрический имеет большое время измерения, т. е, меньшую производительность, и его используют при больших значениях измеряемых толщин или сильных вариациях электромагнитных свойств, когда другие методы не позволяют производить контроль с требуемой достоверностью. [c.133]

Выражение (79) отражает характер зависимости коэффициента ослабления амплитуды гармонических составляющих контролируемого распределения ц (х, у, г) от основных конструктивных, физических и расчетных параметров системы, размеров апертуры детекторов и фокусного пятна источника излучения, геометрического увеличения рентгенооптики, постоянной времени детектора и всего измерительного канала, скорости движения луча в процессе сканирования, интервала накопления и интервала дискретизации при измерении, вида ПФ предварительного интерполяционного фильтра измерительных данных, интервала расчетной дискретизации проекций при свертке и обратном проецировании, вида ядра свертки, закона интерполяции при обратном проецировании, интервала дискретизации матрицы, на котором восстанавливается выходное распределение, вида функции рассеяния дисплея и от направления расположения воспрозводимой гармонической структуры в пространстве (х, , г). [c.134]

Графическое изображение распределения поля излучения в пространстве носит название диафаммы направленности. Расчет диафаммы направленности можно проводить по номофаммам. Наибольшее применение находят антенны в виде открытых срезов волноводов (с фланцами или без них) и рупорные антенны различ- [c.428]

Метод голограммной спектроскопии имеет много общего с фотографическим методом фурье-спектроскопии. В обоих методах на первом этапе производится фотографирование модулированного в пространстве исследуемого излучения, а на втором — преобразование Фурье полученной интерферограммы. В фотографическом методе фурье-спектроскопии преобразование Фурье производит вычислительная машина. В методе голограммной спектроскопии эту работу выполняет спектрограф, в котором диспергирующий элемент заменен исследуемой голограммой, а на входную щель направлено монохроматическое изДучение большой яркости. Возможность использования спектрографа (или спектрометра) для осуществления преобразования Фурье является следствием того, что аппаратная функция диспергирующего элемента представляет собою фурье-преобразование пространственного распределения амплитуд монохроматических световых колебаний в плоскости входного зрачка прибора, совпадающей с плоскостью установки диспергирующего элемента. [c.359]