Влияние магнитного поля на проводимость

Было установлено изменение выхода продуктов и скорости химических реакций, достигнута интенсификация излучения света органическими люминофорами, обнаружено влияние магнитного поля на проводимость органических полупроводников и фотопроводимость полимеров. Особый интерес представляет открытие воздействия магнитного поля на окислительно-восстановительные реакции, происходящие при помощи хлорофилла, и, в частности, на фотосинтез в зеленых листьях. [c.164]

Влияние магнитного поля на проводимость [c.379]

Данных по влиянию магнитного поля на проводимость растворов электролитов очень немного. Поэтому для удовлетворительного описания взаимодействия электрического и магнитного полей необходимы дальнейшие исследования. [c.380]

Из предыдущего рассмотрения ясно, что при исследовании влияния магнитного поля на теплообмен в пограничном слое результаты расчета сильно зависят от вида принятых зависимостей проводимости и энтальпии от температуры. Если учитывать неравновесность и диффузионный перенос, то задача может оказаться практически неразрешимой. Анализ влияния эффекта Холла показал, что полученные решения применимы лишь для относительно малых высот полета (рос Ю ат, что соответствует высоте 40 ООО м). [c.51]

V 1,A,2. Градиент энтальпии. При анализе процесса теплообмена в критической точке следует также учитывать влияние магнитного поля на градиент энтальпии на стенке, который определяется формой профиля скорости в пограничном слое и изменением свойств воздуха с температурой. Радиальное магнитное поле способствует заполнению профиля скорости (см. раздел IV,A,3), в результате чего увеличивается доля теплового потока, обусловленного градиентом энтальпии. Однако ЭТО увеличение не компенсирует снижения теплоотдачи за счет уменьшения продольного градиента скорости (по крайней мере при постоянной по всему сечению пограничного слоя проводимости). [c.57]

Следующим затруднением является сложность строгой идентификации условий магнитной обработки в отдельных опытах, тем более проводимых в разных лабораториях. Например, общепринятая единственная характеристика магнитного поля по средней напряженности однородного поля оказывается далеко недостаточной. Значительная разность скоростей потока по его сечению, особенно в трубках малого диаметра, не позволяет использовать среднюю скорость течения как исчерпывающую его характеристику. Трудно учитываемые малые изменения концентрации и характера примесей к воде, значительное влияние внешних наводок — все это в совокупности обусловливает вариабельность получаемых результатов . [c.23]

Эффект Холла за счет уменьщения проводимости снижает ток в направлении электрического поля и приводит к появлению тока, перпендикулярного Е и В. Таким образом, очевидно, что любой генератор или. ускоритель постоянного тока не будет эффективным при больших напряженностях полей, если только он не рассчитан на работу на токах Холла.. Кроме того, эффект Холла оказывает и непосредственное влияние на течение и тем самым на теплообмен. Как будет показано ниже при обсуждении уравнения (1) ив разделе II,Б этот ток, взаимодействуя с приложенным магнитным полем., вызывает поперечное движение жидкости. Например, заданное двухмерное течение становится трехмерным. Поэтому эффект Холла накладывает серьезные ограничения на область применения многих рещений, в которых течение частично ионизированных газов анализируется с помощью магнитной гидродинамики-континуума. Границы применимости решений этого рода будут указываться в соответствующих местах. [c.9]

Хачкурузов Г. А., Ковалев А. И., Моделирование влияния анизотропии проводимости в ионизированном газе, помещенном в магнитное поле, на распределение потенциала и плотности тока, Отч. № 70-62, с. 50—91, библ. 5 назв. [c.264]

Снижая проводимость, эффект Холла понижает составляющую тока в направлении электрического поля и отклоняет ток в направлении, нормальном Е и В. Очевидно, что любой генератор постоянного тока или ускоритель станет неэффективным при сильных полях, если только он специально не рассчитан для работы в области действия эффекта Холла. С другой стороны, эффект Холла оказывает непосредственное влияние на течение, а следовательно, и на теплоотдачу. На основании уравнения (1) и рассуждений, приводимых в разд. И. Б, можно показать, что этот ток взаимодействует с приложенным магнитным полем таким образом, что вызывает поперечное движение жидкости. Так, например, течение в обычных условиях плоское, становится теперь трехмерным. Следовательно, эффект Холла накладывает серьезные ограничения на область применимости многих решений для частично ионизованного газа, полученных методами, используемыми в неразрывной магнитогидродинамике. В необходимых случаях будут указываться ограничения применимости решений такого рода. [c.268]

Из предыдущего обсуждения ясно, что принимаемая зависимость проводимости от температуры и температуры от энтальпии оказывает существенное влияние на процесс теплообмена в пограничном слое в присутствии магнитных полей. Когда учитываются эффекты неравновесного состояния или перенос, обусловленный диффузией, то задача определения магнитного взаимодействия может оказаться трудноразрешимой. Учет токов Холла ограничивает имеющиеся решения сравнительно низкими высотами (роо — 10 атм соответствует примерно высоте 40 ООО м). [c.311]

Градиент энтальпии. Вторым вопросом, возникающим при изучении теплоотдачи в критической точке, является воздействие магнитного поля на градиент энтальпии у стенки. Это влияние определяется формой распределения скорости в пограничном слое и изменением свойств воздуха в зависимости от температуры. Радиальное магнитное поле приводит к заполнению профиля скорости (см., например, раздел IV. А. 3), отчего увеличивается доля теплового потока, обусловленная градиентом энтальпии. Однако это возрастание, вероятно, не компенсирует ослабления теплообмена, обусловленного градиентом скорости, по крайней мере если электрическую проводимость считать постоянной внутри слоя. [c.317]

Таким образом, вещество (его внутренние поля) и взаимодействующее с ним внешнее электромагнитное поле составляют единую систему, разделение которой условно и следовательно неоднозначно. В процессе определения диэлектрической и магнитной проницаемостей и проводимости жидкого тела необходимо учитывать влияние указанных полей. Например, при определении величины е чрезвычайно важно учесть или исключить влияние полей частиц так называемых свободных носителей заряда, возникающих в растворе в результате диссоциации растворенного вещества или из-за других обстоятельств, а также важно исключить влияние факторов, возникающих в процессе поляризации жидкости. Отметим в этой связи, что для жидкостей, хорошо проводящих электрический ток под воздействием внешнего [c.5]

Пример магнитных мультипольных компонент низших порядков, найденных таким аппроксимационным методом, приведен на рис. 2.28. Здесь определялись не только значения магнитных мультипольных компонент, но и начало координат (точка, где расположены магнитные мультиполи) из условия наиболее точной аппроксимации измеренной нормальной компоненты магнитной индукции при помощи одного подвижного магнитного диполя. Хотя такое мультипольное описание магнитных источников позволяет довольно сильно сжать исходную информацию — представить ее в виде небольшого числа переменных параметров (мультипольных компонент) вместо нескольких десятков магнитокардиограмм, интерпретация этих параметров затруднена, в частности, из-за того, что они зависят как от первичного биоэлектрического генератора, так и от внесердечных факторов (из-за токов проводимости в объемном Проводнике). Экспериментальные и теоретические исследования показывают, однако, что влияние структуры проводника меньше сказывается на распределении магнитного поля, чем электрического. [c.116]

Анализ уравнения (3.256) позволяет сделать некоторые более общие вьшоды о влиянии на магнитное поле не только формы поверхности, ограничивающей проводник, но и его внутренней неоднородности [72, с. 101 98,121]. Если объемный проводник и находящиеся в нем генераторы симметричны относительно какой-либо оси, то внешнее магнитное поле обращается в нуль, т.е. происходит полная взаимная компенсация собственного магнитного поля генератора и магнитного поля куло-новского тока. Это заключение справедливо и для проводников с внутренней неоднородностью, которая не нарушает осевой симметрии. Для неоднородного проводника со сферической симметрией — шара с концентрическими областями, имеющими разные удельные электрические проводимости, — внешнее магнитное поле везде равно нулю для дипольных генераторов, ориентированных радиально. Как частный случай такой структуры можно рассматривать многослойное проводящее полупространство, в котором слои с разной удельной электрической проводимостью разделены плоскостями, параллельными плоской границе [c.257]

Богач П. Г.. Давидовская Т. Л. Влияние постоянного магнитного поля на потенциал покоя, ионную проводимость и нервно-мышечную передачу в гладких мышцах // Физиолог, журн,- 1977.— 23, № 5.— С. 622—626. [c.202]

В идеальном индукторе магнитная проницаемость материала магнитопровода, и.с = о°, а его электрическая проводимость Ос =0. Идеальный канал с жидкостью бесконечен в плоскости зазора между индукторами. Магнитная проницаемость всех естественных жидкостей практически равна магнитной постоянной цо. В такой постановке расчет полей, токов и сил упрощается, но полученные результаты существенно отличаются от экспериментальных данных, поскольку реальные насосы имеют конечные размеры. В частности, из-за конечной ширины слоя жидкости 2 а (рис. 2-1) в нем имеются составляющие плотности тока х, которые, замыкая контуры токов, не участвуют в создании давления, но уменьшают полезную составляющую jy за счет увеличения общей длины линий тока. Влияние этого так называемого поперечного краевого эффекта учитывают, исключив рассмотрение поля за пределами активной зоны (т. е. объема между индукторами). [c.45]

В рамках теории [1]. рассматривающей влияние магиитно-1 0 поля на квантовые поправки к проводимости, аномальное магнитосопротивление объясняется частичным разрушением локализации магнитным полем и влиянием магнитного поля на поправку к проводимости за счет взаимодействующих электронов. Полная квантовая поправка к проводимости в магнитном поле имеет вид [c.146]

Евсеев [126] экспериментально изучил изгиб в сильном магнитном поле направления миграции ионов, вызванной градиентом электрического потенциала. Как показано Блю-менфельдом и Гольдфельдом [127], совместное влияние-электрического и магнитного полей, кроме изгиба направления миграции, вызывает и другой эффект, заключающийся в изменении магнитным полем проводимости ионов. Это изменение существует, пока после выключения магнитного поля система медленно не возвратится в исходное состояние. Для объяснения этого явления предположено существование-двух предельных состояний разных структур воды и ее магнитных свойств. Энергии состояний различаются не слишком заметно, но энергетический барьер между ними значительный, что препятствует переходу структуры из одного состояния в другое. Магнитное поле воздействует прежде всего не на молекулы мономерной воды, а на структурные комплексы из нескольких молекул, ведущие себя подобно кинетическим частицам. В электрическом поле структурные элементы воды переходят из одного состояния в другое. Магнитное поле влияет на эти переходы. Высокий энергетический барьер между состояниями препятствует исчезновению возмущения структуры воды, вызванного магнитным полем, сразу же после его снятия. [c.379]

Сравнения, сделанные в этом разделе, показали, что ньютоновское приближение дает вполне удовлетворительные результаты, если проводимость можно считать постоянной. Можно воспользоваться предложением Ликоудиса и использовать среднюю величину магнитного поля в параметре 5, который характеризует изменение индукции магнитного поля между ударной волной и поверхностью тела (и, следовательно, влияние магнитного поля на градиент скорости и расстояние между телом и ударной волной). Ньютоновское приближение, по-видимому, должно лучше согласовываться с точным решением при 5б>10. [c.63]

Допущение о постоянстве проводимости не является большим недостатком для анализа, с которым мы познакомились. Если в газе содержатся легкоионизирующиеся присадки, то проводимость о может оставаться примерно постоянной в слое вблизи охлаждаемой стенки, где влияние магнитного поля мало. [c.63]

Блевисс полагает, что наличие такого плоского участка или резкое изменение скорости роста проводимости вызывает рассмотренное выше гистерезисное поведение. Что касается пограничного слоя, то здесь уровень энтальпии может пройти через точку ко = 32 ко так, что магнитное воздействие на пограничный слой будет претерпевать резкое изменение (т. е. слабые магнитные поля будут давать большие эффекты, если а будет быстро возрастать), однако дальше изменение ст с увеличением к мало и влияние магнитного поля будет слабым. [c.309]

Очевидно, что решение задачи по определению теплоотдачи вблизи критической точки требует нахождения распределения набегающего потока при ударе тела как при невязком, так и при вязком режиме проводимости. В некоторых из ранних работ, посвященных этому вопросу [60, 62, 63, 641, не рассматривалось влияние магнитного поля на невязкое течение. Данные результаты следует считать неполными, в то же время они брались как контрольные для решения вязкостных задач. В этих решениях также не дискутируется вопрос о влиянии магнитного поля на распределение давления вокруг критической точки. Только Ликудис [651 показал, что можно сопоставить вязкостный режим с невязким течением посредством выбора некоторой средней интенсивности магнитного поля в этой области, которая приведет в соответствие скорость и давление при магнитном взаимодействии. [c.313]

Влияние магнитного поля на проводимость металла обусловлено его влиянием на движение электронов ( 4, 5). При этом следует помнить, что в отличие от равновесны.х термодинамических свойств кинетические характеристики (удельное сопротив-леп ие, коэффициент теплопроводности и т. д.) существенно зависят от магнитного поля и в классическом приближении. Иначе говоря, зависимость от магнитного поля проявляется, даже если не учитывать квантование энергии электрона в магнитном поле (см. введение). Характерным безразмерным параметром, определяющим роль магнитного поля, является отношение ГнН, где Гн — радиус орбиты электрона, а I — длина пробега. Так как радиус орбиты Гн обратно пропорционален магнитному полю малыми полями следует считать те поля, для которых Гц а большими — те, для которых выполняется обратное неравен ство. Радиус орбиты Гн для свободного электрона равен ср/еН где под р в этом случае следует понимать радиус ферми-сферы а в общем случае p=YS, где S — выделенное (например, экс тремальное) сечение поверхности Ферми. [c.219]

Осцилляции. Эффект Шубникова—де Гааза. В квантующем магнитном поле изменяется не только поведение плотности состояний, но и характер взаимодействия носителей заряда с кристаллической решеткой. Это приводит к качественно новым кинетическим свойствам проводящих кристаллов. Влияние квантования движения электронов проводимости в магнитном поле на гальваномагнитные эффекты впервые заметили Шубников и де Гааз (1930 г). Они наблюдали осцилляционную зависи- мость поперечного магнетосопротивления висмута от Я, причем осцилляции были периодическими по величине 1/Я. Позднее осцилляции магнетосопротивления подробно изучали не только в висмуте, но и в ряде других металлов. Было показано, что их природа хорошо согласуется со значениями, получаемыми из эффекта де Гааза—"ван Альфена. [c.342]

Сложность получения достоверной информации о значении толщины смазочной пленки описанным методом обусловлена высоким удельным электрическим сопротивлением большинства смазочных материалов, что приводит к необходимости решения задачи измерения очень малых значений токов или напряжений. Кроме того, смазочные материалы обладают неоднозначными электрическими свойствами, зависящими от многих факторов. На электропроводность пленки смазочного материала влияет не только ее толщина, но и химический состав материала, наличие в нем каких-либо включений или присадок-, влажность, элекгрические и магнитные поля, действующие на пару трения. Существенное влияние на электротехнические свойства масла оказывают также давление в контакте, время, в течение которого проводится эксперимент, и даже степень освещенности. При этом свойства смазочного материала во многом определяются толщиной пленки, в зависимости от которой в материале наблюдается различный физический механизм проводимости (более подробно рассмотрено в п. 6.4.1). [c.521]

Непроизводительные и дорогостоящие механические, металлографические и химические испытания можно заменить неразрушающим вихретоковым контролем только при установлении корреляционных связей между физико-химическими свойствами материала и сигналами ВТП. Эти связи проявляются через электрофизические свойства материала, т.е. через удельную электрическую проводимость а и магнитные характеристики. Поэтому при решении вопроса о возможности контроля того или иного параметра вихретоковым струк-туроскопом необходимо знать, влияет ли этот параметр на магнитные свойства и а материала. Вихретоковыми структуроскопами можно измерить мгновенное значение несинусоидального напряжения ВТП при перемагничивании стали в сильных переменных магнитных полях либо амплитуду и фазу одной из гармоник напряжения ВТП при перемагничивании объекта в сильных или слабых полях. Чтобы уменьшить влияние на показания приборов ряда мешающих факторов, необходимо разработать подобные методики контроля, основанные на экспериментальных статистических данных. [c.416]

В экспериментах, проводимых другими исследователями параллельно с работами Шахова и сотрудников, получены противоречивые результаты. По данным Ш,укиной [153], магнитная обработка не оказывает никакого влияния на коагуляцию суспензий каолина (200 —6000 мг/л) сернокислым алюминием и хлорным железом. Зато, как показал Дроздов [154], обработка воды в ноли-градиентном магнитном поле в присутствии РеС1з и извести привела к резкому ускорению хлопьеоб разования. Вартник и др. [155, 156] получили наилучшие результаты при омагничивании воды после образования зародышевых хлопьев коагулированной взвеси и объяснили эти результаты взаимным притяжением разноименно заряженных участков хлопьев. [c.278]

Предельные значения эквивалентной проводимости (подвижности) ионов можно рассчитывать по эквивалентной проводимости соответствующего бинарного электролита и предельному числу переноса согласно уравнению (4.1.35). Предельные значения можно определить экстраполяцией по данным корреляции между проводимостью и концентрацией (разд. 4.2 и 4.2.3). Недавно Ньюмен, Шоубер и Лоуер [16] показали, что ионные подвижности можно рассчитать непосредственно по изменению проводимости под влиянием электрического и магнитного полей (ионный эффект Холла). Однако вследствие незначительности потенциала Холла в этих измерениях пришлось преодолеть большие экспериментальные затруднения. [c.305]

Из анализа Керреброка следует, что влияние джоулева тепловыделения в плазме наиболее существенно при малых числах Маха и больших ускорениях потока. Влияние джоулевой диссипации проявляется в утоньшении теплового пограничного слоя и в изменении характера распределения температуры в пограничном слое. При этом возможен температурный профиль с максимумом вблизи стенки. В канале постоянного сечения теплоотдача увеличивается с ростом числа Маха. Это увеличение частично обусловлено наличием максимума температуры в пограничном слое н, с другой стороны, ускорением потока. Вид этой зависимости определяется принятым законом изменения проводимости с температурой и механизмом теплопроводности вблизи электродов. Полученные результаты не мЪгут быть представлены в зависимости от числа Гартмана, так как индукция магнитного поля принималась переменной по длине канала. [c.40]

Наиболее важным в результатах Блевиса является влияние переменных свойств воздуха ((прежде всего его проводимости) на различные аэродинамические характеристики. Им обнаружено любопытное явление гистерезиса, заключающееся в том, что при определенных температурных уровнях в пограничном слое на1блюдается многозначность зависимости теплообмена и трения на стенке от приложенного магнитного поля (см., например, рис. 17). Это является следствием специфики зависимости электрической проводимости газа от его эятальции. Подробнее мы познакомимся с этим явлением в разделе V, Б, 2. [c.46]

Было бы интересно рассмотреть влияние легкоионизирующихся присадок (цезия, калия или натрия) на процессы в неравновесном (высокотемпературный замороженный поток) или равновесном потоке газа. Проводимость в этом случае должна изменяться более монотонно и эффекты гистерезиса могут не наблюдаться. Однако даже при низкой температуре можно получить значительное уменьшение теплоотдачи в магнитном поле, так как проводимость достаточно велика. С помощью присадок, конечно, можно увеличить и торможение летящего тела. [c.51]

Получено достаточно много решений двух- и трехмерных задач о теплообмене в случае вязкого течения в критической точке. Исследовались течения как сжимаемого, так и несжимаемого газа. Анализ этих работ приводит к интересному результату, на который указал Кемп [Л. 74] влияние сжимаемости и размеров тела,на градиент энтальпии невелико, если проводимость постоянна. Это иллюстрируется )ис. 21, где приведены результаты Ньк)рингера и Мак-Илроя Л. 62], Мейера [Л. 73], Кемпа Л. 74] и Буша [Л. 75] только в последних двух работах изучалось обтекание одинаковых тел и приняты сходные допущения, хотя конфигурация магнитного поля была несколько различной. В качестве аргумента выбран параметр [c.57]

Рис. 22. Влияние переменной проводимости яа отношение лрадиентов энтальпии [Л. 75] при наличии и отсутствии магнитного поля.

Многочисленные исследователи не могли обнаружить влияние на проводимость УзОд примесей, а также влияние длительного прогрева в атмосфере кислорода. Мы заметили, что прогрев образцов уменьшает электропроводность только в области низких температур, тогда как при Т > 300 К а стабильна. Исследование спектров ЭПР показало, что в наших монокристаллах, полученных из реактивов различной степени очистки, наблюдается сигнал, подобный описанному Рэглом, однако при 77 К сверхтонкая структура спектра заметна для всех ориентаций кристалла в магнитном поле. При Т — 280 К она полностью исчезает. Интенсивность сигнала в различных образцах различна, число центров, найденное из сопоставления интенсивности сигнала с сигналом от Си + в медном купоросе, меняется от 3-10 до 2 -10 см . Число центров коррелирует с величиной а и со степенью очистки образца. [c.11]

В реальной индуктивной ячейке между наружной катушкой индуктивности и раствором возникает распределенная электрическая емкость, которая оказывает влияние на измеряемые компоненты полной проводимости, сопротивления или модуль этих величин. Кроме этой паразитной межвитковой емкости суш,ествует также и емкостной эффект, присуш,ий даже идеальной индуктивной ячейке. Причина его появления вытекает из уравнения Максвелла [26а], связывающего вихревое магнитное поле с возбуждающими его током проводимости 1пр = дСТпрй5 и током смещения = г. е. [c.51]

На рис. 6 приведена схема аппаратуры, применяемой для измерения эффекта Холла постоянного тока и удельной проводилюсти. Провода к пробе подключаются так, как показано па рис. 6. Проводимость измеряют методом падения наирягкения, рассмотренным в разд. II, Б. Ток пробы можно измерять либо миллиамперметром, либо по падению напряжения на стандартном сопротивлении, последовательно соединенным с пробой. Величина тока должна быть минимальна (например, несколько миллиампер) во избежание тепловых эффектов. Магнитное поле 1000—2000 гаусс создается электромагнитом или постоянным магнитом. Напряжение Холла измеряется на контактах 2 и 3 (рис. 6), падение напряжения на сопротивлении — на контактах 1 ж 2. В случае измерения напряжения потребляемый вольтметром ток должен быть очень мал для устранения влияния контактных сопротивлений. Для измерений удобнее применять потенциометры, но если используют вольтметр постоянного тока, его входное сопротивление должно быть много больше суммы контактных сопротивлений и сопротивления пробы. Обычно напряжение меняется в пределах от нескольких микровольт до нескольких мил-.ливольт. [c.385]

Рис. 22. Влияние проводимости на градиент этальпии по сравнению со случаем отсутствия магнитного поля о ( Ь

Наряду с математическими расчетами биомагнитных полей, исходящими отнюдь не из простых интегральных уравнений (4.6) — (4.8), получает распространение и экспериментальный модельный подход, который зачастую более удобен и прост. С его помощью, в частности, удается исследовать влияние объемных токов, текущих вне сердца, на вид магнито кардиограммы. Это оказывается возможным, во-первых, в предельно модельном эксперименте, когда обособле1шое сердце животного помещается в ванну, заполненную проводящей жидкостью (раствором соли), а форму ванны можно варьировать. Кроме того, измерения проводились и на живом человеке, помещаемом в такую же ванну, которая с точю зрения электрических и магнитных полей как бы сильно изменяет форму тела [138]. Такое моделирование может быть доведено до очень высокого уровня подобия. Именно, изготавливается макет человеческого тела, заполненный раствором поваренной соли. При этом проводимость различных органов модели делается неодинаковой (в соответствии с естественной проводимостью) применением различных пористых материалов [139]. Внутрь этого макета можно помещать управляемые извне источники тока и, моделируя с их помощью реальные сигналы, проводить обмеры электрических и магнитных полей. Такие измерения проводятся и на макете человеческой головы [140]. Необходимые для постановки подобных экспериментов характерные проводимости различных тканей тела приведены в табл. 2. [c.95]

Метод глубинного магнитного зондирования, использующий частотные спектры регистрируемых сетью станц11Й магнитных составляющих, позволяет обнаруживать скачки электрической проводимости в верхней мантии и служит полезным дополнением к методам глубинного сейсмического зондирования (325, 382, 1167, 1197]. В пределах даже маленьких островов (диа.метром 10 км) на периодах около 30 мин наблюдается полное обращение магнитного поля между противоположными сторонами. Этот так называемый островной эс1)фект объясняется влиянием электрических токов, индуцируемьЕх в окружающей морской воде. В данном случае удобно применить совместный простра 1 ственный и временной спектральный анализ [1252]. Для сети станций в Австралии (492 ] вычислены передаточные функции //.V ( ) и ((о) между вертикальной магнитной компонентой I (о) и двумя горизонтальными компонентами N ((о) и Е (о)) [c.463]