Рзз-канал волна

Так, например, если в результате взаимодействия пограничного слоя на пластине и падающей на нее ударной волны (при критическом отношении давления в ней) возникает Л-образ-ный скачок, сопровождаемый отрывом пограничного слоя (рис. 10.66), то, кроме потерь в системе ударных волн, возникают принципиально новые потери, связанные с наличием оторвавшегося потока. Если густота решетки пластин столь велика, что оторвавшийся поток внутри межлопаточного канала полностью выравнивается, то суммарная величина потерь остается такой же, как и для рассмотренного выше случая, когда влияние взаимодействия пограничного слоя и скачка не учитывалось произойдет только перераспределение потерь между зоной ударных волн и областью выравнивания потока. Увеличение потерь на выравнивание полностью компенсируется уменьшением по- [c.91]

Существование границ создает также волны Пуанкаре. Соответствующие решения изучаются в разд. 10.3 и 10.5. Если канал широк (по сравнению с радиусом Россби), то влияние конечной длины канала найти достаточно трудно. Этот эффект обсуждается в разд. 10.6. Особенно интересно рассмотреть поведение в конце канала волны Кельвина. Применительно к сейшам и приливам в Северном море эта проблема изучалась Тейлором [770]. Наиболее подходящий способ описать решение — записать его в виде единичной волны Кельвина, которая распространяется, обходя углы в концевых точках канала без потерь энергии, но с приспособлением по фазе, вызванным поворотами на углах. Этот способ используется ниже (разд. 10.10) при изучении штормовых нагонов. [c.74]

Поскольку частота растет с ростом п, ее минимальное значение равно (ole. В соответствии с (10.3.3) дисперсионные характеристики распространяющейся вдоль канала волны имеют свойства, аналогичные свойствам плоской волны Пуанкаре, т. е. меняется при изменении k так, как показано на рис. 7.2, но с заменой / на с- Таким образом, если A- то волны характеризуются довольно слабой дисперсией и распространяются вдоль канала со скоростью, близкой к gHy> (их фазовая скорость немного больше, а групповая скорость немного меньше). При ( Я) волны имеют относительно малую групповую скорость и близкую к с частоту. При k—Q бегущая волна превращается в стоячую, захватывающую весь канал. [c.81]

В нижней части бассейна на удалении от замкнутого конца канала более 250 миль котидальные линии и движение частиц очень точно соответствуют распространению двух одинаковых волн Кельвина вверх и вниз по каналу. Приливные течения практически параллельны стенкам канала, а котидальные линии движутся внутрь правого берега (т. е. левой части рисунка). Затем волна обегает его поперечную стенку со скоростью, значительно превосходящей скорость волны Кельвина, и достигает его устья, распространяясь вдоль противоположного берега. При поворотах под прямыми углами у поперечной границы канала волна создает в углах такие подъемы и опускания уровня, которые превосходят его отклонения на всей акватории канала. При выбранном масштабе размах приливных колебаний в углах равен 1,95, в то время как наибольший размах в удаленных от этой границы частях канала равен 1,61. [c.88]

Максимальное влияние колебаний потока на конвективный теплообмен в каналах наблюдается на резонансных частотах [20]. Теплоотдача вблизи пучности скорости стоячей волны максимальна, а вблизи узла-минимальна. Распределение температуры стенки по длине канала имеет форму стоячей волны. Появление гармоник в сигнале приводит к падению коэффициента теплоотдачи, так как для этих составляющих система выходит из резонанса. [c.156]

При этом условии распространение упругих волн по каналам будет аналогичным распространению их в пористой среде. Неравенство можно представить через скорость звука внутри канала и среднюю скорость движения частиц v, в виде [c.162]

В рассматриваемой канальной модели слоя (рис. 7.6, в) при нормальном падении плос-..кой волны вход в канал соответствует акустическому сопротивлению йд, воздух внутри каналов - акустической массе М,, и в то же время упругость воздуха обусловливает акустическую гибкость С . Поэтому электрическим аналогом одиночного канала является последовательный электрический контур (рис. 7.6, б). Рассчитав силу тока в этом контуре при известных характеристиках контура и источника, возбуждающего синусоидальные колебания, по аналогии определяют значение объемной колебательной скорости воздуха в канале. Соответственно, максимальную колебательную скорость воздуха выразим через измеренный перепад звукового давления АР и полное сопротивление канала формулой [c.163]

В последнем случае вносят поправку на запаздывание записи процесса при передаче сигнала звуковой волной по индикаторному каналу. Время запаздывания т = 1 с, где — длина канала, с — скорость звука при температуре газа в цилиндре, при- [c.280]

Возникающая сложная паро-жидкостная гидродинамическая система, движущаяся по тарелке, испытывает сопротивление со стороны тарелки и стенок колонны. Скорость, высота и удельный вес образуемой газо-жидкостной эмульсии при прохождении через круглую тарелку изменяются. Наличие же светлой жидкости па тарелке приводит к волнообразованию, аналогично тому, как это происходит при течении жидкости в открытых каналах, когда давление пара у поверхности жидкости постоянно вдоль канала и энергия волны трансформируется в вихри. [c.341]

В [55] показано, что возмущенные волны, которые проходят вдоль канала, вызывают интенсивное перемешивание жидкости, и это может быть механизмом повторного наполнения (периодически) верхней пленки. [c.202]

Гидравлическое сопротивление при течении газа в канале с орошаемыми стенками. Волнообразование на поверхности стекающих жидкостных пленок приводит к возникновению нерегулярной шероховатости стенок канала [311. Если высота волн больше толщины ламинарного подслоя в газовом потоке, то орошаемые каналы становятся как бы гидравлически шероховатыми. Поэтому вычисление потерь давления на трение можно вести по уравнению [c.141]

Интенсификация процесса гомогенизации может быть достигнута за счет применения смесителей с двумя вихревым камерами, расположенными соосно и противоположно друг другу (рис. 3,11 Б). Продукт, подлежащий обработке, разделяется на два потока и по тангенциальным каналам поступает в вихревые камеры. (Это могут быть и два компонента смеси). В камерах жидкость приобретает большую скорость вращения (2000 - 5000 с ). При этом по оси вихревых камер генерируются волны с частотой до 20000 Гц. Высокочастотные колебания, генерируемые двумя генераторами и направленные навстречу друг другу, приводят к активации жидкого продукта, которая способствует интенсивной гомогенизации многокомпонентных продуктов. Вращающийся поток жидкого продукта направляется в тангенциально-радиальном направлении и через кольцевой канал поступает в расширяющуюся кольцевую камеру. Разрежение по оси вихревых камер и в центральной зоне кольцевой камеры способствует интенсификации колебательных процессов и, в конечном счете, степени перемешивания продуктов. [c.69]

Входной канал диффузора (между обечайкой и центральным телом) обычно сначала немного сужается, а затем расширяется, т. е. имеет узкое сечение, перед которым (за системой скачков) дозвуковой поток разгоняется до критической скорости. Далее формируется участок сверхзвукового течения, завершаемый ударной волной (волнистые линии на рис. 8.42, 8.44—8.46), за которым следует область дозвукового диффузорного течения. [c.472]

При малых углах атаки ударная волна состоит из двух ветвей — одна расположена перед решеткой, а вторая входит в межлопаточный канал и представляет собой по существу косой скачок уплотнения. По мере увеличения угла атаки ударная волна выпрямляется, одновременно перемещаясь вверх по потоку. При наибольшем угле атаки ударная волна близка к прямому скачку, расположенному на заметном расстоянии от передней кромки профиля. [c.98]

Далее свечение пламени с помощью линзы 6 превращается в слабо расходящийся пучок лучей, который проходит через абсорбционный светофильтр, выделяющий у определяемого элемента резонансную линию (натрий, калий, кальций) или молекулярную полосу (кальций). После пластинки 8 световой пучок попадает на интерференционный светофильтр 9. При этом часть излучения с узким интервалом длин волн, соответствующим полосе пропускания интерференционного светофильтра, проходит через светофильтр и попадает на фотоэлемент 11 основного канала, остальная часть излучения частично поглощается, частично отражается. Отраженный свет направляется в компенсационный канал с помощью пластинки 8, проходит через оптический клин 12 и попадает на фотоэлемент компенсационного канала 14. Фотоэлементы основного // и компенсационного 14 каналов включены навстречу друг другу, поэтому их электрические сигналы вычитаются. Таким образом, прибор регистрирует полезный сигнал, из которого исключен сигнал мешающего элемента (за счет последнего возникает инструментальная ошибка). Уменьшая или увеличивая прозрачность оптического (17 на рис. 13) клина, можно полностью сбалансировать постороннее излучение, прошедшее через интерференционный светофильтр. Это относится к собственному излучению пламени. Такую операцию выполняют на сухом пламени перед началом работы. Следовательно, оптическая схема фотометра ПАЖ-1 позволяет регистрировать аналитический сигнал определяемого элемента, исключить фоновое излучение пламени в этом спектральном интервале и скомпенсировать спектральные помехи, возникающие в присутствии посторонних элементов, если их спектральные линии или полосы не совпадают с шириной пропускания интерференционного светофильтра. [c.29]

Если цилиндрическое изделие имеет канал вдоль оси (рис. 3.7, ж, з), то важно обнаружить дефекты, ориентированные в радиальном направлении, как показано на рис. 2.20 (дефект глубиной Ь). Такие дефекты образуются при ковке из усадочной раковины или рыхлоты в центральной части слитка. Под действием деформации они расплющиваются и образуют в сечении так называемый ковочный крест с центром на оси слитка. Расточкой канала убирают наиболее пораженную дефектами центральную часть поковки, но могут сохраниться остатки ковочного креста. Как показано в задаче 3.1.4, максимум эхосигнала от таких дефектов достигается при падении поперечной волны под углом 45 10° к поверхности канала либо если направить поперечную или продольную волну по касательной к его поверхности. [c.202]

Для поперечных волн коэффициент отражения равен единице, когда угол падения на поверхность канала 0=90° (на дефект —0°) или когда углы 0 и 90° — 0 больше третьего критического значения. В обоих случаях R Q)R 9Q° — —6) = 1, Из последнего условия находим [c.217]

Предположим [24], что регулярная шероховатость на поверхности канала вызывает стоячие волны на поверхности пленки жидкости процесс массопередачи сосредоточен в тонком слое около поверхности раздела различие течений по гладкой и шероховатой поверхностям наблюдается только Б области, примыкающей к стенке уравнение поверхности задается в виде первой гармоники разложения в ряд Фурье волновой поверхности пленки, т,е. у =hg(l + a sin пх), где h -средняя толщина пленки а -амплитуда волновой поверхности = 2я- / Я. При этих предположениях решения уравнений (3.13), (3.14) для потока влаги, испарившейся с поверхности раздела [c.18]

Пример 1. Пусть равномерный сверхзвуковой поток втекает в плоский канал с криволинейными стенками (рис. 1.72). Допустим, что скачков уплотнения в канале не образуется. Для расчета поля скоростей учтем, что такой поток граничит с двумя простыми волнами простой волной сжатия (ПВС) и простой волной расщирения (ПВР), каждая из которых отделяется от равномерного потока прямолинейными характеристиками ВС и АС соответственно. Расчет в пределах простых волн может быть выполнен по схеме рещения задачи 3. За простыми волнами образуется течение общего вида (ТОВ), расчет которого осуществляется по схеме задачи 2. Расчет потока в пристенных областях DFK и EFG выполняется по схеме задачи 3, в области KFG — no схеме задачи 2 и т. д. [c.82]

Прежде всего необходимо по первой из формул (1.87) при заданном давлении р2 найти 2 и скорость Иг на границе струи. Равномерный ноток, выходящий из сопла или канала, отделяется от возмущенной струи прямолинейными, характеристиками АС и ВС. За этими характеристиками образуются две центрированные волны A D и ВСЕ. Точке С на диаграмме эпициклоид (рис. 1.73,6) отвечает точка С с координатами Ul и О (или Яь 0). Зная Ыг, можно провести окружность радиусом Ua (или Яг), а через точку С — эпициклоиду первого семейства до пересечения с этой окружностью [c.82]

Соотношение (2.2) можно переписать в виде /ф = 2а + 1, где — длина дуги, которую пробегает ротор в запертом состоянии. Здесь эта величина назьшается дугой преобразования энергии. Величина этой дуги должна выбираться по некоторым правилам, которые определяются исходя из следующих соображений. При резком перекрытии проходного сечения канала движения потока сплошной среды, согласно теории прямого гидравлического удара Жуковского [391], происходит преобразование кинетической энергии некоторого объема жидкости в потоке в потенциальную энергию упругой деформации этого объема. После завершения этого преобразования начинается процесс релаксации в форме распространения в жидкости ударной волны. Применение этой концепции к единичной прорези ротора дает следующий вьтод длина дуги преобразования должна бьтгь не меньше длины углового расстояния, проходимого ротором, на протяжении которого будет завершен цикл преобразования кинетической энергии объема жидкости, равного объему прорези ротора, в потенциальную энергию упругого сжатия этого объема при перекрытии этой прорези телом статора. Время, в течение которого такое преобразование происходит, назовем временем подготовки прорези к излучению. [c.65]

Процесс массообмена моделировали в плоском канале высотой Н= —4 мм, шириной г = 60 мм и общей длиной 950 мм, включавшей зону гидродинамической стабилизации (400 мм) и участок селективного отсоса (450 мм). Верхние и нижние стенки канала проницаемы (использована асимметричная мембрана из поливинилтриметилсилана). Развитие диффузионного пограничного слоя контролировали в пяти точках канала, где установлены оптические окна. Для измерения профиля концентраций использован интерферометрический принцип регистрации фазовых изменений фронта световой волны при прохожденпи ее через оптическую неоднородность, представляющую собой двумерный диффузионный пограничный слой. Интерферограм-мы процесса фиксировали с помощью фото- и киносъемок и расшифровывали на микрофотометре. Оптическая система создана на базе теневого прибора ИАБ-431 [45]. [c.139]

Испарение жидкости приводит к утонению пленки и уменьшению волн на ее поверхности и вследствие этого к прекращению каплеобразования. При некотором значении массовой доли пара в потоке, обозначенного х р, пленка становится относительно гладкой. Этот момент отождествляется с кризисом гидравлического сопротивления (он фиксируется по резкому уменьшению коэффициента гидравлического сопротивления канала). Эксперименгально установлено, что в обогреваемых каналах при х > лгдр, соответствующего кризису гидродинамического сопротивления, практически прекращается осаждение капель на стенки из центральной части потока. В работе [69] приводится зависимость для определения массовой доли пара, соответствующей гидродинамическому кризису двухфазных потоков в трубах [c.253]

Цель расчета по модели - определение влияния цйклическог зменения входных параметров на выход целевого продукта. Исследования проводились в следующих направлениях 1) выбор канала для нанесения возмущений 2) выбор фор кШ возмущающих воздействий 3) влияние изменения концентрации диоксида углерода в газовом потоке на входе в реактор а) на температурный режим потока б) на температуру в слое катализатора в) на качество образующегося метанола (с точки зрения образования примесей и увеличения концентрации воды). Выбор канала для нанесения возмущений выполнен с учетом возможности изменения параметров в промьппленных условиях. Для интенсификации процесса выбран расход диоксида углерода, который приводит к изменению концентрации Oj во входном потоке. Расчет технологических режимов выполнялся для случаев синусоидальной, прямоугольной и трапециевидной форм возмущающих воздействий. Анализ полученной информации показал целесообразность использования симметричных прямоугольных волн д.чя увеличения выхода метанола по сравнению с традащионным стацнон шы.ч режимом. При этом изучалось влияние периода возмущающих воздействий и их амплитуды. Установлено, что прирост производительности по метанолу в большей степени зависит от периода цикла, чем от амплитуды. Расчеты показали, что рабочий диапазон изменения температуры и расхода СО2 при реализации циклических режимов совпадает с диапазоном, определенным стационарными условия 1и проведения процесса. [c.65]

По-видимому, трудно найти простое общее выражение, описывающее все экспериментальные данные по захлебыванию. Это происходит вследствие значительной важности эффектов входа, показанных на рис, 25, на котором приведены данные для двух типов конф1.тураций вход/выход, В первом случае вода бесперебойно вводится, а затем бесперебойно удаляется через пористые секции стен расстояние между входом и выходом изменяется. Скорость захлебывания зависит от длины канала. Это происходит потому, что захлебывание определяется волнами, которые растут на пленке 1юстепенио, в то время как ома течет вниз. Че.м протяженнее пленка, тем больше время, в течение которого происходит рост волн, и, таким образом, для данной скорости потока жидкости захлебывание наступает при более низких скоростях 1-аза, Второй случай, вероятно, наиболее характерен для холодильников. Газовая фаза входит в трубу из емкости, заполггепной газом под более высоки,м дав.чением и расположенной ниже трубы, В згу емкость [c.199]

Включс1М1е модели [23] в метод Монте-Карло проводится в следующем порядке. Каждая поверхность параметризуется введением оптических констант п к к для граней и углом распределения наклонов (Х ,= 1/с. При желании можно зафиксировать к -=п и рассчитать полусферическую отражательную сн собность шероховатой поверхности, далее использовать измеренное зна-чепио этой величины, чтобы таким обра.зом установить пик для данного о- В [24[ предлагается находить о на основе дополнительных измерений пропускательной способности щелевого канала. Когда в методе Монте-Карло при построении хода луча встречается стенка с фиксированными оптическими константами и параметром шероховатости о, необходимо получить еще три числа из генератора случайных чисел. Первое, назовем его Р), необходимо для установления а при помощи предварительно рассчитанных и подготовленных таблиц, занесенных в память компьютера (таким же образом используются представленные в табл, 1 2.9,1 доли анергии интегрального излучения абсолютно черного тела для нахождения длины волны) [c.483]

И...2 10 с )- При этом по пришцшу вихревого свистка на выходе из сопла 5 генерируются акустические волны. Далее вращательно-пульсирующий поток из выходного сопла 5 с большой скоростью подается в тангенциально расходящемся направлении, как это показано на рис.2.6., натекает на острую входную кромку . На острой входной кромке 7 возбуждаются акустические волны клинового тона малой амплитуды и возбуждаются изгибные автоколебания самой кромки (как пластинчатые излучатели), на рисунке пунктиром показано колебание самой кромки 7. Радиально-тангенциальный поток топлива частично попадает в тороидальную вихревую камеру 6. Автоколебания, генерируемые на выходе из сопла 5, и изгибные колебания входной кромки 7 приводят к пульсации давления в тороидальной вихревой камере 6. Тороидальная вихревая камера 6 служит как резонансная камера. Кольцевой канал 8 служит для входа и выхода топлива. В связи с этим выходящий поток из тороидальной камеры 6 с частотой колебания входной кромки 7 прерывает входящий поток. Вследствие чего у кромки 7 генерируются дополнительные акустические волны. [c.38]

Таким образом, сверхзвуковой поток, прежде чем попасть в межлопаточный канал, проходит через бесконечную систему ударных волн с постепенно увеличивающейся интенсивностью в области между соседними ударными волнами поток разгоняется до все больших скоростей (по мере приближения его к фронту решетки). Перед участком ударной волны, расположенным у входа в межлопаточный канал, газ движется поступательно с числом Маха, равным Мтах- На этом участке происходит наиболее интенсивное торможение потока, в результате которого на выходе из межлопаточного канала устанавливается дозвуковое течение. При этом величина потерь полного давления в различных элементарных струйках, прошедших через систему ударных волн, будет различна, так как интенсивность волн падает слева направо. Следовательно, при рассматриваемом обтекании решетки идеальным певязким потоком газа в достаточно удаленном от входа сечении межлопаточного канала, где статическое давление, а значит, и направление скорости уже постоянны по его ширине, величина скорости останется переменной. С целью упрощения задачи будем предполагать, что в результате турбулентного обмена между струйками поток внутри меж-лопаточных каналов полностью выравнивается и в соответствии с этим за решеткой устанавливается равномерный по шагу поток с постоянными статическим и полным давлениями, причем направление этого потока совпадает с направлением пластин (угол отставания б равен нулю). Важно отметить, что сделанное здесь предположение о выравнивании потока в межлопаточ-ных каналах существенно отличается от сделанного в предыдущем параграфе предположения о выравнивании потока в сечении далеко за решеткой. В этом последнем случае мы только несколько завышаем потери по сравнению с теми потерями, которые имеются в невязком потоке газа, оставляя при зтом неизменным течение в самой решетке, а следовательно, неизменным и силовое воздействие потока на нее. Иное дело при выравнивании потока в лопаточных каналах, при котором вследствие изменения течепия в самой решетке происходит не только увеличение потерь, но и изменение величины равнодействующей по сравнению с ее значением в идеальном — невязком потоке газа ). Конечно, можно предположить, что выравнивание пото- [c.90]

Однако величина вращения сильно зависит от природы четырех заместителей как правило, она возрастает с увеличением разности между поляризуемостью групп. Так, у алкильных групп поляризуемости очень близки [15] и оптическая активность низка например, оптическая активность 5-этил-5-пропилунде-кана настолько мала, что ее не удается измерить ни при какой длине волны от 280 до 580 нм [16]. [c.134]

Хотя относительный вклад каждого канала может изменяться с длиной волны диссоциирующего излучения, часто несколько различных наборов первичных продуктов образуются одновременно. Кроме того, перераспределение внутренней энергии возбужденной молекулы может приводить к разрыву связи, уда- [c.56]

Соответствующий подбор параметров позволяет осуществить реакцию присоединения. Длину волны света следует подобрать так, чтобы она включала полосу поглощения олефинового или ацетиленового соединения и, предпочтительно, чтобы не включала полосу поглощения продукта реакции по той причине, что желательно, чтобы субстрат в противоположность конечному продукту был достаточно возбужденным, чтобы вступать в реакцию. Лучше всего работать при наименьших длинах волн света, добиваться возбуждения правильным подбором фильтров, даже если это и приведет к значительному увеличению времени реакции. Другим средством инициирования реакции является использование сенсибилизаторов, но они иногда изменяют направление реакции. В основном сенсибилизатор это агент для переноса энергии света. Он активируется до синглетного или триплетного состояния и именно в последнем состоянии активирует субстрат в результате интеркомбинационной конверсии. Энергия возбуждения триплета должна быть выше соответственно энергии субстрата [48]. Ниже приведены некоторые энергии триплетов в ккал/моль пропиофенон 74,6 бензо-фенон 68,5 трифенилен 66,6 нафталин 60,9 пирен 48,7. Если энергия триплета ниже энергии субстрата, сенсибилизатор может подавить реакцию. К сожалению, в случае олефинов используемые в качестве сенсибилизаторов кетоны могут вступать в реакцию с образованием оксетанов. Наконец, выбор растворителя может оказаться решающим. Учитывая все эти переменные величины, трудно сделать обобщения относительно того, что можно и чего нельзя делать. Поэтому будут приведены характерные примеры каждого типа реакции для того, чтобы читатель мог сделать собственные заключения. Среди этих реакций имеются цис-транс-кзоьлериэй-ция (разд. Г.1), изомеризация с перемещением двойной связи (разд. Г, 1), образование мостиков и сдваивание. Эти примеры взяты из работы Кана [49], если не оговорено особо. [c.147]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология