Мишени охлаждение

Проблема нагрева при диодном распылении была решена путем некоторого изменения устройства диодного распыления таким образом, чтобы в процессе нанесения покрытия образец поддерживался в охлажденном состоянии [284], как показано на рис. 10.10, в. Электронную бомбардировку образца удалось заметно уменьшить, заменив дисковую мишень диодного распылителя на кольцевую. Термическое повреждение образца уменьшается еще больше, если поместить постоянный магнит в центр мишени и кольцевой полюсный наконечник вокруг мишени. Та- [c.201]

Полагают, например [92], что, опираясь на способность водорода диффундировать при высоких давлениях и повышенных температурах через ряд твердых материалов, возможно для хранения водорода использовать полые стеклянные сферы диаметром 5—200 мкм. Технология их изготовления разработана при изготовлении мишеней для лазерного термоядерного синтеза [92]. Эти микросферы заполняются под давлением водорода и при температуре 473—673 К. После охлаждения микросфер водород в них хранится под давлением. Массовое содержание водорода в них достигает 11—12%, а плотность хранимой энергии может достигать 2—5 кВт-ч/дм (для жидкого водорода 2,39 кВт-ч/дм ). Выделение водорода из таких микросфер происходит при их нагревании до 473- -623 К- Указывается, что микросферы можно заполнить, например, под давлением водорода 35 МПа и при 573—623 К в течение одного часа. Потери водорода в результате диффузии при хранении микросфер в нормальных условиях в течение 100—110 сут составляют 50 % от исходного количества. [c.487]

Процесс насыщения мишени включает обезгаживание при нагревании до 600—700° С в вакууме с последующим охлаждением в атмосфере дейтерия или трития. Полученные таким образом мишени практически не выделяют эти газы даже в вакууме, если температура мишени не превышает 200° С для титана и 300° С для циркония. Это обстоятельство очень существенно, так как при падении ионного пучка на мишень выделяется большое количество тепла, что приводит к значительному нагреванию мишени. Эти термостойкие мишени позволяют использовать более высокий [c.45]

Пучок ионов может быть также выведен из камеры циклотрона с помощью отклоняющего электрода, на который подается высокий отрицательный потенциал. Под действием электрического поля ускоренный пучок ионов изменяет свою траекторию, выходит из камеры через окошко, закрытое тонкой фольгой, и попадает на мишень (внешняя мишень). Облучение с помощью внешней мишени больше подходит для активационного анализа, так как в этом случае более просто решается вопрос об охлаждении облучаемых образцов и они легко извлекаются после облучения. [c.107]

Интенсивность ионного пучка на выходе из циклотрона достигает тысяч микроампер. Выделяемая при этом мощность велика и, следовательно, бомбардируемая мишень нуждается в интенсивном охлаждении. [c.142]

Вещества, которые при нормальных условиях являются жидкостями, наносят в виде капли на металлическую подложку вне вакуумной системы, замораживают, погружая подложки с каплей в жидкий азот и устанавливают подложку с замороженной каплей в ВЭИ-источник с охлажденным держателем мишени. [c.183]

По аналогичному механизму образуются вторичные ионы из неполярных соединений, что подтверждается результатами исследования эмиссии вторичных ионов из замороженной пленки бензола [267]. Мишени приготавливали путем намораживания паров бензола на охлажденную металлическую подложку. Бом- [c.186]

Bi2 J(a,2n) Bi2 (a,3n). Мишень Bi. Металлический висмут (наплавленный на алюминий) облучают в атмосфере гелия а-частицами. Облученный висмут нагревают до 425°С в токе азота. Астатин собирают в приемнике, охлажденном жидким воздухом. [c.48]

Рис. 2.16. Система охлаждения находящейся под пучком мишени до гелиевых температур. Для упрощения проблемы передачи движения электромеханический вибратор помещен внутрь вакуумного объема.

В колбу, выдерживающую повыщенное давление, емкостью 30 мл вносят 2 мл водного раствора 2-хлорэтанола-С2, полученного из 0,257 г карбоната-С бария (см. синтез этанола-Сг ), замораживают раствор жидким азотом и добавляют через широкое отверстие в кране 6 г сухого растертого в порошок едкого кали. Охлажденную колбу присоединяют к вакуумной гребенке, к которой присоединена другая такая же колба, содержащая 10 мл замороженного концентрированного водного раствора аммиака (примечание 2). Систему откачивают (<0,001 мм рт. ст.) и отсоединяют от насоса. Затем сосуд с жидким азотом, в котором находится колба с хлоргидрином, заменяют сосудом со смесью сухого льда и метанола, а через 5 мин. — баней со льдом. Окись этилена-Сг (примечание 3), выделяющуюся при плавлении смеси, перегоняют в колбу, содержащую замороженный водный раствор аммиака. Перегонку продолжают, осторожно нагревая колбу, до тех пор, пока не соберется большое количество воды (примечание 4). Приемную колбу закрывают и нагревают при встряхивании до комнатной температуры, а затем до 60° и выдерживают при этой температуре 3 часа. Смесь переносят в стакан с 25 мл воды и оставляют открытой на воздухе. Раствор переносят в колбу, снабженную высокой колонкой Вигре, и отгоняют с целью удаления аммиака 15 мл дистиллата (примечание 5). Оставшийся раствор подкисляют 1,5 н. соляной кислотой и выпаривают досуха на водяной бане при пониженном давлении. Выход неочищенного продукта 0,053 г (примечание 6). Продукт очищают хроматографированием на колонке диаметром 24 м.н и высотой 1 м, заполненной катионообмен-ной смолой дауэкс-50, в 1,5 н. соляной кислоте (примечание 7). Аликвотные части (20 цл) 5-миллилитровых фракций элюата упаривают на мишенях, измеряют активность и строят кривую зависимости между активностью и номером фракции. Все фракции, показывающие определенную максимальную активность, [c.392]

В настоящее время в США работает почти тридцать стандартных циклотронов и приблизительно столько же имеется в других странах среди них — несколько таких, диаметр полюсов которых достигает 1,5 м, что позволяет ускорять дейтроны до 20 Мэв, а ионы гелия — до 40 Мэв. Релятивистское увеличение массы ограничивает достигаемые на обычных циклотронах энергии 25 Мэв для дейтронов и 50 Мэв для гелиевых ионов. Ток внутреннего пучка в современных циклотронах достигает величины в сотни микроампер токи выведенных пучков несколько меньше. Большие токи пучков создали весьма серьезную проблему охлаждения мишени. При поглощении мишенью частиц с энергией 20 Мэв, ток которых составляет 100 мка, в ней рассеивается мощность в 2000 втп, в этих условиях в отсутствие водяного охлаждения расплавляются даже железные мишени. [c.359]

Загрязняющие образец примеси (помимо обычных химических примесей) появляются и в ходе самой бомбардировки в частности, при облучении на циклотроне, когда мишень для удобства охлаждения припаивается, напрессовывается или наносится на металлическую подложку методом электроосаждения, а также может быть завернута в металлическую фольгу, следует принимать во внимание продукты ядерных превращений в веществе контейнера, подложки, припоя и флюсов. [c.395]

В процессе нанесения покрытия катодным распылением может происходить значительное повышение температуры образца. Источниками тепла служат излучение от мишени и электронная бомбардировка образца. Вначале происходит быстрое повышение температуры, которая затем выравнивается и в зависимости от природы покрываемого материала может вызывать термическое повреждение. В зависимости от ускоряющего напряжения и тока разряда температура может стать до 40 К выше температуры окружающей среды. Однако, как указано ранее, эффекта нагрева можно полностью избежать при использовании модифицированного диодного распылителя с охлаждением, где подвод тепла, обусловленный электроцной бомбардировкой, составляет лишь 200 мВт, или частично его уменьшить, работая с обычным диодным распылителем в импульсном режиме при низкой входной мощности. [c.206]

Первая и вторая стадии протекают во время действия лазерного импульса, а условной границей между ними является момент достижения температуры плавления одного из компонентов. На нагрев поверхностного очага до температуры плавления расходуется немного больше половины энергии импульса, причем вклад теплового эффекта реакции в общий тепловой баланс несуществен. На второй стадии процесса оставшаяся энергия импульса расходуется в основном на плавление материала в поверхиостном очаге. Третья стадия характеризуется переходом реакции в режим самораспростраиения. После окончания импульса останавливается продвижение фронта расплава. В очаге происходит охлаждение, а затем и кристаллизация. При этом освобождается энергия, которая путем теплопроводности передается в более глубокие слои образца. После прогревания слоя до необходимой глубины происходит вспышка реакции и ее распространение по мишени. В случае других экзотермических реакций для обеспечения инициирования необходимо формирование глубокого прогретого слоя. Итак, к моменту зажигания должен сформироваться достаточно глубокий прогретый слой вещества, который обеспечивает дальнейшее протекание реакции ио всему объему образца. За время действия миллисекундного лазерного импульса подготовка прогретого слоя не успевает завершиться, и требуется дополнительный тепловой источник. [c.105]

Пироэлектрические преобразователи основаны на свойстве некоторых кристаллических диэлектриков (пироэлектриков) электризоваться при нагревании или охлаждении. Поверхностная плотность возникающих зарядов прямо пропорциональна градиенту температур на гранях пироэлектрика. На основе пироэлектриков созданы преобразователь в виде пироэлектрического конденсатора с поглощающим инфракрасное излучение покрытием в качестве обкладок и передающая электронно-лучевая трубка (пирикон) с мишенью из пироэлектрического материала. Пироэлектрические преобразователи неселективны и работают в широком спектральном диапазоне (Я.к 14 мкм). Чувствительность пироэлектрического конденсатора высока и достигает 20 В/К независимо ог его площади при постоянной времени 0,1—10 мкс. Поскольку пироэлектрик реагирует на перепад температур, его целесообразно применять для контроля в динамическом режиме. В случае необходимости использования его в статическом режиме или при медленных изменениях потока инфракрасного излучения перед пироэлектрическим преобразователем устанавливают прерыватель потока или модулятор. [c.185]

Например, при определенных значениях энергии возбуждения из образовавшегося ядра могут испариться , несколько нейтронов. Каждый нейтрон 5шоспт часть энергии возбуждения — примерно 10—12 Мэв. Для охлаждения и относительной стабилизации ядра обычно необходим вылет 1—5 нейтронов. Кривая зависимости выхода ядер нового изотопа (или нового элемента) от энергии налетающих ионов имеет вид колоколообразной кривой ее вершина соответствует энергии наибольшего выхода ядер, а ширина колокола па половине высоты составляет 10—12 Мэв. Эта кривая называется кривой выхода изучение ее формы дает достаточно оснований для распознания изотопа. Для проверки применяют так называемые перекрестные облучения, цель которых показать, что исследуемый изотоп появляется только в одной определенной комбинации мишень — частица, при определенной энергии бомбардирующих ионов. Если же условия оныта меняются (замена мишени пли частицы, изменение энергии жонов), то этот изотоп не должен регистрироваться. [c.460]

Техника изготовления мишеней для жидких и твердых проб и меры, предупреждающие потерю определяемых элементов, приведены в [294, 295]. Предложен способ переоборудования рентгеновской камеры РКУ-114М для исследований при низких температурах [296], Охлаждение камеры осуществлялось парами азота, поступающими в нее из транспортного дьюара по змеевику с отверстиями. Предложенный метод охлаждения позволил проводить исследования в области температур 80—293 К с тер-мостатнрованием не ниже 0,1. Этот способ может применяться при анализе жидких нефтепродуктов, так как упрощается подготовка проб к анализу. Простая методика приготовления образцов тяжелых нефтяных фракций для определения содержания серы описана в [297]. Для исключения влияния соотношения С/Н в образце на интенсивность линии серы — Ка образец разбавляли парафином при 90°С, после охлаждения получали таблетки диаметром 50 и толщиной 5 мм, которые затем анализировали. Образцы сравнения готовили растворением в парафине асфальтенов, содержащих 3,2% серы. Метод позволяет определять концентрацию серы до 0,1%- [c.73]

Механизм охлаждения заключается в столкновениях между атомом отдачи и другими атомами и молекулами, входящими в систему. В начальных стадиях, когда энергия атома отдачи на много больше энергии химической связи в молекулах, претерпевающих удары, характер столкновений будет таким же, как и в среде, содержащей свободные не связанные между собой атомы. Другими словами, передача импульса происходит совершенно так же, как при упругом ударе, за исключением той энергии, которая необходима для разрыва связи или связей подвергшегося удару атома в молекуле. Отсюда следует, что потеря энергии, приходящаяся на одно столкновение, будет зависеть главным образом от отношения массы М атома мишени, т. е. подвергающегося удару атома в молекуле, к массе М бомбарди- [c.210]

При облучении перманганата калия нейтронами выход в виде ssMnOs зависит от pH растворов в слабокислых и нейтральных средах он достигает максимального значения, а в щелочных растворах сводится к нулю. Это объясняется тем, что наряду с первичными процессами разрушения молекул мишени под действием энергии отдачи протекают химические реакции, идущие как с горячими атомами или радикалами, так и с атомами или радикалами, частично охлажденными за счет упругих соударений с молекулами мишени. [c.157]

Были рассчитаны угловое и энергетическое распределение тг, рождающихся в мишенях из углерода, бериллия и лития на пучке дейтронов с энергиями 0,8 ч- 2 ГэВ/нуклон тепловой режим пионообразующей мишени и синтезатора оптимизация геометрии обоих мишеней и гидродинамический режим их охлаждения параметры соленоида и конфигурация магнитного поля, радиационная защита сверхпроводящих обмоток соленоида, наработка радиоактивных изотопов, и т. д. [c.256]

Выделение и очистка цинка. К фильтрату после отделения сульфата меди прибавляли сухой ацетат натрия для создания буферной среды. В нагретый раствор пропускали сероводород до полной коагуляции выделяющегося сульфида цинка. Отфильтрованный осадок растворяли в 10 мл 1 н. азотной кислоты, раствор кипятили до удаления сероводорода. После охлаждения раствора цинк осаждали добавлением 3 мл родано-меркуриата калия. Осадок центрифугировали, промывали 2—3 раза водой и растворяли при кипячении в 5 мл 2 н. HNO3. Затем раствор охлаждали, разбавляли водой до 10 мл, пропускали сероводород и осадок сульфида ртути отфильтровывали. К фильтрату после разбавления его водой до объема 30 мл добавляли 5 мг висмута в виде раствора азотнокислой соли и осаждали BI2O3. Осадок отфильтровывали. К фильтрату после удаления сероводорода кипячением добавляли 0,5 мл раствора хлорного железа. Аммиаком осаждали гидроокись железа, которую отфильтровывали. Фильтрат упаривали до объема 15—20 мл, подкисляли азотной кислотой до концентрации 1 н. и осаждали цинк добавлением 4 мл раствора рода-номеркуриата калия. Осадок роданомеркуриата цинка центрифугировали, промывали водой, спиртом, эфиром и после высушивания при 105 — 115° наносили на мишень и взвешивали. [c.66]

Методика выделения из урана, облученного протонами с энергией 660 Мэе, заключалась в следующем. Облученная мишень металлического урана или закиси-окиси урана растворялась в минимальном количестве азотной кислоты, содержащей несколько капель перекиси водорода. В качестве носителя добавлялось 20—30 мг хлористого цезия, раствор разбавлялся до 0,3 N по азотной кислоте, вводилось 10 мг азотнокислого висмута. Через раствор пропускался сероводород, сульфид висмута быстро отфильтровывался через шоттовский фильтр № 3, фильтрат кипятился около 3 мин. Затем уран осаждался раствором аммиака. Осадок быстро отфильтровывался, к фильтрату добавлялось 10 мг хлорного железа и несколько капель раствора аммиака гидроокись железа быстро отфильтровывалась, фильтрат кипятился и быстро упаривался досуха в низкой и с большой поверхностью чашке из термостойкого стекла. Сухой остаток растворялся в воде, раствор переносился в центрифужную пробирку и при охлаждении добавлялись 4 объема этилового спирта и хлорная кислота (осторожно ). Осадок центрифугировался и промывался раствором, состоящим из 6 объемов этилового спирта, одного объема воды и нескольких капель хлорной кислоты. Осадок перхлората цезия [c.276]

Метод выделения франция из облученного тория был заимствован из работы [19] с небольшими изменениями. Облученная на синхроциклотроне ториевая мишень помещалась в плексигласовую центрифужную пробирку и мишень растворялась в концентрированной соляной кислоте, добавлялось 2—3 капли плавиковой кислоты, фторид тория отделялся центрифугированием. Затем пробирка охлаждалась и в нее добавлялась охлажденная концентрированная соляная кислота, предварительно насыщенная газообразым хлористым водородом, после чего производилось соосаждение франция с фосфорновольфрамовой (или кредшевольфрамовой) кислотой путем добавления при сильном перемешивании 2—3 капель [c.277]

В зависимости от свойств исследуемого вещества применяются три типа мишеней конденсационные, жидкостные и твердые. При работе с сильнолетучими веществами используются конденсационные мишени, которые приготавливаются в самом ВЭИ-источнике путем конденсации паров исследуемого вещества на охлажденную подложку. Если для исследования берется достаточно чистое вещество, то основным источником загрязнений мишени будут конденсирующиеся компоненты остаточного газа вакуумной системы. Степень загрязнения мишени в этом случае в основном определяется соотношением концентраций молекул исследуемого вещества и конденсирующихся молекул в остаточном газе. При исходном вакууме 10 Па и напуске паров исследуемого вещества до давления 10 Па (вода, аммиак, легкие спирты, бензол и др.) заметных загрязнений мишени не происходит. Этим способом могут быть приготовлены мишени, представляющие собой смесь нескольких веществ. Для этого в ВЭИ-источник напускается газовая смесь нужного состава. При этом надо иметь в виду, что не во всех случаях состав конденсационной мишени будет адекватно отражать состав газовой смеси вследствие различной скорости конденсации компонентов и возможной их кристаллизации, обусловливающей негомоген-ность пленки. [c.183]

В результате создания Мюллером автононного микроскопа появился эффективный метод исследования повреждений кристаллической решетки и вы . квания атомов в результате отдельных столкновении, Синха и Мюллер [23] впервые облучили вольфрамовое острие, охлажденное до температуры жидкого водорода, атомами гелия и ртути (полученными в результате пе резарядки однон.менных ионов) с энергией 20 кэВ. Созданные в результате такого облучения разрушения решетки состояли из вакансий атомов в междоузлиях и скоплений дефектов. Из всего вышесказанного следует, чтп механизм ионного распыления весьма сложен. Трудно сформулировать теорию, которая позволила бы предсказать результаты эксперимента без использования подгоночных параметров. Это объясняется тем, что процесс распыления зависит от множества параметров, таких как кинетическая энергия нонов, электронная структура сталкивающихся частиц, структура и ориентация кристаллической решетки, энергия связи атомов в решетке и т. д. Основная трудность, по-видимому, заключается в выборе потенциалов взаимодействия между бомбардирующим ионом и атомом мишени, а также между двумя атомами мишени. [c.359]

Поскольку ионное распыление является весьма непроизводительным процессом, для получения бо.тьших скоростей осаждения необходимо выяснить способы и методы эффективного охлаждения мишени. Здесь можно наметить ряд проблем, особенно в случае использования диэлектрических мишеней. Несомненно, основной причиной разогрева подложки является ее облучение вторичными электронами. Очевидным решением этой задачи было бы исключение попадания на подложку вторичных электронов. Наиболее просто этого можно достигнуть путем приложения соответствующих магнитных полей в системе с цилиндрической геометрией. [c.369]

Охлаждение мишени оказывается сложной задачей, когда хотят получить высокие скорости осаждения. Эта задача еще более усложняется при больших энергиях ионов, поскольку эффективность распыления уменьша ется с увеличением энергии бомбардирующих ионов. С другой стороны, охлаждение подложки вряд ли будет сложным, так как в этом методе не происходит облучения подложки ускоренными в поле мишени вторичными электронами. [c.371]

Ускоренные ионы дейтерия падают на мишень, содержащую-дейтерий или тритий. Чаще всего мишени изготовляют из титана или циркония, либо путем напаивания фольги, либо напы-ление.м металлов на подложку из меди, никеля или другога металла. Процесс изготовления мишени завершается обезгажи-ванием при нагревании до 600—700° С в вакууме с последующим охлаждением в атмосфере дейтерия или трития. [c.68]

Аналогичный метод с радиометрической регистрацией был недавно разработан Корневым [182]. Эффузионная камера 1 (рис. 59), в случае измерения давления пара хрома изготовленная из керамики, с радиоактивним веществом помещалась на подставке в кварцевый прибор с двойными стенками для охлаждения водой. Прибор помещался на вакуумную ловушку 9, ведущую к вакуумному посту. Сверху прибор закрывался мишенью 6, представляющей собой медное кольцо с напаянной на пего никелевой фольгой 7. Эффузионная камера была окружена магнезитовым экраном. Температура измерялась термопарой. Нагрев печи проводился током высокой частоты при помощи внешнего индуктора. [c.58]

От висмута и получающихся при облучении примесей А. может быть отделен дистилляцией в вакууме с поглощением на металлич. серебре или охлажденной гогатине. При 310° на серебре концентрируется более 85% А. Химич. выделение А. можно осуществить путем растворения висмутовой мишени в к-те с последующим осаждением В i в виде фосфата, не захваты-ваю1цего А. Представляет также интерес экстракция элементарного А. диизопропиловым эфиром из солянокислого р-ра. Определяется А. по а-излучепию радиометрически или методом фотопластинки. [c.152]

Диафрагма коллиматора имела диаметр 15 мм и отстояла на 20 мм от диафрагмы ячейки Кнудсена и на 5 мм от мишени. В целях охлаждения диафрагмы она присоединялась к массивному медному полуцилиндру, плотно прилегающему к горизонтальной трубе. [c.308]

Облучение в реакторе. Задачи, которые приходится решать при изготовлении образцов, предназначаемых для облучения, весьма разнообразны и зависят от целей эксперимента и степени его сложности. Если необходимо просто получить радиоактивный изотоп и затем использовать его в качестве индикатора или для изучения схемы распада, приготовление мишени обычно не представляет трудностей. Однако и в этом случае при облучениях в реакторе требуется соблюдение ряда условий. Так, например, контейнеры для образцов следует подбирать с учетом мощности потока нейтронов, температуры в активной зоне й продолжительности облучения. Нужно избегать облучений в сосудах из пирекса ввиду большого содержания бора в этом материале (бор обладает очень высоким сечением захвата нейтронов). Для облучения в течение нескольких минут при умеренных потоках в исследовательских реакторах (10 —10 нейтрон1см -сек) в ряде случаев можно использовать полимерные контейнеры, преимущество которых состоит в малой активации. Образцы можно заворачивать и в алюминиевую фольгу, изготовленную из самого чистого металла. Этот метод удобен в тех случаях, когда анализ проводится после распада 2,3-минутного АР . Для более продолжительных облучений образцы часто запаивают в обезгаженные кварцевые ампулы. Эти ампулы обычно необходимо выдерживать после облучения в течение некоторого времени для уменьшения активности 81 (период полураспада 2,6 час). Необходимо также следить за тем, чтобы ампулы с облученными образцами вскрывались с помощью соответствующих приспособлений в условиях, предупреждающих излишнее облучение персонала и опасность радиоактивных загрязнений. Надо учитывать и термическую устойчивость вещества, подвергаемого облучению. Температура в активной зоне реакторов различных типов может изменяться в широких пределах. Реакторы бассейнового типа, в которых воду используют в качестве охладителя и замедлителя, обычно значительно более пригодны для облучения органических веществ, чем, например, реакторы с графитовым замедлителем. Некоторые реакторы оснащены специальными приспособлениями, в которых облучение можно проводить при охлаждении водой или даже жидким азотом. Особые трудности возникают при облучении водных растворов. Даже в том случае, когда охлаждение достаточно эффективно и раствор не нагревается выше точки кипения, появление газообразных продуктов радиолиза может привести к значительному повышению давления в ампуле, если только не предусмотрена возможность удаления этого газа путем продувания или каталитического превращения в менее летучие или исходные продукты. Еще одна трудность при облучениях в реакторе связана с изменением потока нейтронов в образце, если он обладает значительным сечением захвата. Например, слой золота толщиной 0,1 мм (эффективное сечение захвата тепловых нейтронов для золота равно почти 100 барн) уменьшает поток тепловых нейтронов примерно на 6 %, так что внутрь кубика из золота с ребром 1 см может попасть лишь малая доля нейтронов, падающих на его поверхность. [c.385]

Одной из основных проблем, возникающих при получении радиоактивных изотопов путем облучения на ускорителях, является охлаждение мишеней, поглощающих довольно значительные количества энергии (порядка киловатта на площадь в 1—2 см ). Наиболее удобны в работе металлические мишени, привинченные или припаянные к охлаждаемым водой подложкам. Однако в ряде случаев возникает необходимость облучения неметаллических веществ — элементов или химических соединений. Удовлетворительные мишени из таких веществ можно изготовить путем запрес-совывания порошков в углубления на охлаждаемых водой металлических пластинах или заворачивания их в пакеты из металлической фольги, закрепляемые на охлаждаемой пластине. Эффективное охлаждение можно осуществить пропусканием гелия над поверхностью мишени. Интенсивности пучка, вообще говоря, можно изменять в соответствии с поставленной задачей однако в большинстве случаев приходится использовать потоки частиц с энергиями в несколько десятков Мэв, создающие токи во много микроампер. [c.386]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология