Анодное возбуждение

Рис. 8.7. Блок-схема связи высокочастотного генератора с нагрузкой 1 — источник анодного питания 2 — генераторная лампа 3 — анодная цепь с регулированием входного нанряжения 4 — цепь обратной связи, оборудованная автоматическим смещением и управлением напряжением возбуждения 5 — нагрузочный контур 6 — система охлаждения и калориметрического измерения мощности в элементах ВЧ-генератора и нагрузки 7 — система контроля, электрической защиты, измерения параметров ВЧ-генератора

Характеристический рентгеновский спектр образуется, когда энергия электронов превосходит порог возбуждения, характерный для атомов анодного вещества (рис. 52). Длина волны однородного характеристического излучения зависит от вещества анода и не зависит от приложенного напряжения. Характеристический рентгеновский спектр состоит из нескольких групп линий (серий), значительно отличающихся друг от друга по длине волны. Для более тяжелых элементов таких серий четыре К. I, М, N. Каждая [c.109]

В качестве источников питания ультразвуковых установок применяют ламповые генераторы (рис. 9.10). Генератор собран на двух лампах и имеет независимое возбуждение от задающего генератора ЗГ, что по сравнению со схемами с самовозбуждением обеспечивает большую стабильность рабочей частоты. Анодные цепи ламп питаются от газотронов, питание преобразователя осуществляется через импульсный трансформатор ИТ, [c.377]

При определении галлия в рудах и концентратах использовано анодное возбуждение [54, 55]. [c.158]

Анодное возбуждение при малой силе тока применяют для определения галлия в породах, минералах, глинах [600, 601—603, 605], а также в металлическом бериллии и его соединениях [1073]. [c.158]

Дуга постоянного тока дает лучшие результаты [279] при регистрации спектра средней части дуги (ток 8—10 а) и помещении пробы на два электрода с добавлением по 30 мкг хлорида натрия на каждый электрод катод является нижним электродом. Анодное возбуждение пробы применялось для возбуждения конденсатов метода испарения [508]. Возбуждение в дуге постоянного тока с регистрацией спектра прикатодного слоя (без стабилизирующей добавки) целесообразно проводить при определении элементов, у которых наиболее чувствительными являются ионные линии. [c.357]

При анодном возбуждении излучение плазмы имеет равномерное пространственное распределение, но флюктуирует во времени (разд. 4.7.3). Эти селективные эффекты можно использовать или компенсировать в ходе анализа. [c.118]

Следует отдельно обсудить механизм, согласно которому в окислительных газовых смесях интенсивность спектра при анодном возбуждении выще, чем при катодном. В высокотемпературной внутренней части дуги кислород находится в ионизированном состоянии. Ионы кислорода движутся к аноду и, сталкиваясь с анодным кратером, приносят с собой свою кинетическую энергию и энергию ионизации (подобно благородным газам). Кроме того, при взаимодействии этих ионов с алюминием в зоне кратера, нагретого до подходящей температуры, выделяется еще теплота реакции образования оксида алюминия. Интенсивность и локализация этих процессов в значительной степени способствуют испарению алюминия. В противоположность этому в катодных кратерах кислородные ионы отсутствуют, а в качестве окислителя выступает атомарный кислород, находящийся в более холодной зоне дуги. В этом случае алюминий окисляется только с поверхности. Теплота этой реакции быстро рассеивается с большой поверхности катода и не дает существенного вклада в процесс испарения пробы. [c.253]

Анодное возбуждение Светящийся прикатодный слой [c.258]

Процессы на поверхности анода и катода в дуговом разряде заметно отличаются друг от друга. На алюминиевом электроде анодный кратер — узкий, глубокий и нагревается до высокой температуры (разд. 2.4.4 в [1]), а катодное дуговое пятно—широкое, неглубокое и нагревается до меньшей температуры. Так бывает, например, при анализе диэлектрических материалов в угольных электродах. Условия испарения анализируемой пробы при анодном возбуждении существенно отличаются от условий испарения при катодном возбуждении. Очевидно, что условия испарения анода и катода отличаются также и в том случае, когда оба электрода сделаны из анализируемого материала (метод пары электродов). [c.266]

В соответствии с методом Индиченко [12] при анализе различных минеральных веществ получают спектры проб без добавок, используя полное испарение в режиме вначале катодного, а затем анодного возбуждения. Спектры оценивали по появлению характеристических линий элементов с помощью атласа спектров серии из девяти стандартных образцов, состоящих из пяти разных основных веществ. [c.60]

Если пробу поместить в анод, более высокая температура заставляет ее испаряться гораздо быстрее, в результате чего она распределяется в дуге довольно равномерно. В способе анодного возбуждения применяется более короткая дуга (около 5 мм) и свет принимается от центра дугового разряда. Предпринимаются предосторожности, чтобы исключить попадание в спектрограф эмиссии самих электродов. Количество испаряемой пробы обычно намного больше, чем в способе катодного слоя. Б электрод набивают, как правило. [c.168]

Изучено влияние электрического режима источников света на поступление атомов лития в разряд и чувствительность метода [58, 60, 167, 276, 288, 423, 425, 560]. Последняя возрастает в 10 раз в атмосфере СОг при повышенном давлении (10 атм) [151]. Высокая чувствительность достигается при использовании дуги постоянного тока (анодное возбуждение), а также активизированной дуги переменного тока при применении искры чувствительность определения лития ниже. [c.107]

Действие анализатора основано на возбуждении рентгеновской флуоресценции излучением низковольтной рентгеновской трубки (8Х-2, серебряный анод, анодное напряжение 3-9 кВ) и ее регистрации пропорциональными счетчиками с неоновым, аргоновым или ксеноновым наполнением в сочетании с селективными фильтрами. Потребляемая мощность 20 Вт. [c.176]

Для возбуждения и одновременно измерения резонанса используют искатель типа показанного на рис. 11.14, возбуждаемый непрерывно колеблющимся излучателем и, как известно, имеющий некоторое количество жидкости для акустического контакта. (На рисунке показана ламповая схема, потому что приборы, применявшиеся для этой цели, обычно еще были ламповыми). Частота прн этой схеме изменяется вручную при помощи конденсатора С. Резонанс выявляется измерительным прибором 1а для анодного тока по увеличению отбора энергии. Прибор тарируют по пластинам с известной толщиной, имеющим такую же скорость звука в материале. [c.284]

На рис. 3-5 приведена принципиальная схема блокинг-генератора, работающего в автоколебательном режиме и вырабатывающего короткие видеоимпульсы для ударного возбуждения излучающего пьезоэлемента. Бло-кинг-генератор представляет собой однокаскадный генератор с повышенной индуктивной обратной связью. Цепью обратной связи служит трансформатор, первичная обмотка которого гю1 включена в анодную, а вторичная — в сеточную цепь лампы. Период колебаний блокинг-генератора, зависящий от постоянной времени [c.148]

Сольватированные компоненты Зв и Зо совершают самые разнообразные колебательные и вращательные движения, и конфигурация их непрерывно меняется, а от этой конфигурации непосредственно зависит энергия гидратации и И . По принципу Франка — Кондона, при переходе электрона в простой молекуле с одного уровня на другой, взаимное расположение атомов не успевает измениться, пока не закончится переход. Этот принцип должен выполняться и при анодной отдаче или катодном присоединении электрона в окислительновосстановительной системе. Значит, каждой возможной паре совпадающих конфигураций компонентов Зо и Зв должен соответствовать некоторый уровень энергии электрона. Напротив, каждому электронному уровню может в таких условиях отвечать несколько пространственных расположений атомов в молекуле или сольватной оболочке. Вероятность существования в растворе различных возбужденных состояний гидратированного окислителя или восстановителя Зо и Зв весьма различна и зависит от энергии возбуждения. [c.151]

За темным катодным пространством начинается область катодного сияния тлеющее свечение), которая характеризуется очень малым градиентом потенциала. Градиент потенциала в области, обращенной к аноду, может принимать даже отрицательное значение, т. е. потенциал может убывать по направлению к аноду. Это объясняется тем, что, с одной стороны, в результате сильной ионизации анодный конец свечения содержит большое число свободных и сравнительно медленных электронов, с другой стороны, часть электронов, ионизующих в области отрицательного свечения, сохраняет значительную долю своей энергии. Эти электроны в сумме с медленными электронами и могут дать отрицательный градиент. Тлеющее свечение постепенно убывает по яркости при удалении от катода, так как вдали от катода электроны обладают меньшей энергией. Спектроскопические исследования тлеющего свечения показали, что линии, соответствующие более низким энергиям возбуждения, появляются ближе к катоду в этой области содержится много искровых линий, а в смеси газов возбуждаются те линии, которые принадлежат газу с большими энергиями ионизации и возбуждения. Это происходит благодаря наличию электронов с большой энергией (порядка десятков электрон-вольт), которую они [c.41]

Осуществить импульсный разряд можно, различными способами. В работе [389] использована схема, предложенная еще в 1946 г. [467] для определения трудновозбудимых элементов, заключающаяся в импульсном усилении стационарной дуги постоянного или переменного тока при помощи периодического высоковольтного искрового разряда. (Разряды такого типа являются не чисто дуговыми, а комбинированными.) Для анализа сухих остатков растворов применен генератор коротких мощных прямоугольных импульсов (напряжение 510 в, максимальный ток 560 а) [1428]. Разряд поджигается высокочастотной искрой, длительность импульсов от 100 мсек до 2 сек. Оптимальные условия определения большого числа элементов создаются при анодном испарении и возбуждении спектра тонкого слоя пробы на электроде в атмосфере аргона одиночным импульсом (г = 60 а) длительностью 100—500 мсек. При большом дуговом промежутке (8 мм) наблюдается увеличение концентрации паров пробы около анода, что благоприятствует снижению пределов обнаружения элементов. [c.154]

Потенциалы ионизации (в В) и пределы обнаружения (в нг) ряда элементов при анодном и катодном возбуждении в дуге постоянного тока на воздухе и в газовой смеси, состоящей из 70% Аг и 30% Ог [29, 30] [c.257]

Из этих данных можно видеть, что для каждой аналитической задачи следует экспериментально устанавливать наибольшую пригодность анодного или катодного режима возбуждения в дуговом источнике света. Необходимо также выяснить целесообразность регистрации излучения от прианодного или прикатодного слоя или от средней части плазмы при одновременном устранении излучения от приэлектродных областей. Все сказанное очень существенно при возбуждении спектров в дуге постоянного тока, в выпрям- [c.267]

Если метод прикатодного слоя не дает преимуществ, то обычно применяют анодный режим возбуждения. Пробу (с добавками) помещают в полость анода. При этом не требуется специальная фокусировка в лучшем случае целесообразно убрать излучение от области около катода, так как она дает малый вклад в полез- [c.268]

НЫЙ сигнал. Наконец, следует отметить, что высказанные в литературе мнения о практических преимуществах катодного способа возбуждения по сравнению с анодным сильно отличаются друг от друга. Это, вероятно, объясняется различием экспериментальных условий работ разных авторов [4]. [c.269]

В табл. 4.9 (разд. 4.5) представлены величины пределов обнаружения, полученные при катодном и анодном способах возбуждения в смеси аргона (70%) и кислорода (30%) или на воздухе [5]. Можно констатировать, что способ возбуждения Б прикатодном слое имеет, в частности, преимущество при определении элементов с низким потенциалом ионизации (Оа) и летучих элементов (2п). Более того, можно утверждать, что использование атмосферы защитного газа особенно полезно при анодном способе возбуждения, поскольку в этом случае интенсивность циановых полос больще, чем при катодном способе. Наконец, следует отметить, что данные табл. 4.9 были получены при аналитических условиях, которые благоприятны для метода прикатодного слоя (например, при высокой температуре плазмы). [c.269]

Процессы, определяющие высокую температуру дуги и приводящие к возбуждению и ионизации атомов, имеют в основном термический характер и сводятся к следующим явлениям (Мандельштам, 1946). Электроны, испускаемые раскаленным катодом, под влиянием разности потенциалов приобретают очень большие скорости и движутся к аноду, где отдают свой заряд, образуя таким образом разрядный ток. При ударе электронов об анод происходит усиленное выделение тепла, что приводит к появлению на нем хорошо заметного глазом светлого пятна, соответствующего интенсивному местному испарению электрода — анодного пятна. [c.23]

У анодного конца положительного столба электроны притягиваются анодом, а положительные ионы отталкиваются. В результате перед анодом возникает отрицательный пространственный заряд. Как показано на рис. 113, это вызывает увеличение электрическою поля и резкое повышение потенциала— анодное падение [185]. Электрон, вышедший из положительного столба, вступает в область анодного падения с малой начальной скоростью. Здесь он ускоряется в направлении анода и после прохождения темного анодного пространства приобретает скорость, достаточную для возбуждения и ионизации газа перед анодом. Поэтому анод оказывается покрытым светящимся слоем — анодным свечением,— который иногда распадается на отдельные светящиеся пятна. Об измерениях см. работы [184, 186]. [c.229]

При определении галлия в породах и минералах можно работать методом так называемого катодного слоя [76, 77, 848, 1086, 1143, 1144]. Метод основан на усилении интенсивности линий определяемых элементов с относительно небольшим потенциалом ионизации у катода в дуговом разряде за счет миграции ионов к катоду, при условии введения в дугу небольшого количества вещества. По сравнению с анодным возбуждением метод катодного слоя дает большую абсолютную чувствительность определения галл1ия при примерно одинаковой относительной чувствительности. Для определения используют наиболее чувствительные линии галлия в ультрафиолетовой области спектра 2944,2 и [c.158]

В отличие от разряда ь воздухе при возбуждении разряда в аргоне наблюдается ярко выраженное катодное падение напряжения, анодное практически отс5ггствует. На рис. 6 представлено распределение падения напряжения от катода к аноду. Общее падение напряжения составляет примерно 30 в. Как следует из рисунка, почти вся энергия разряда выделяется исключительно у катода. Это ведет к тому, что температура непосредственно перед катодом достигает 10 000° С, в то время как противоэлектрод, включенный анодом, остается практически холодным. Благодаря этому поступление вещества в разрядный промежуток идет исключительно из катода, а анод не разрушается. Этим объясняется, почему, например, при анализе в атмосфере аргона в униполярном режиме необходимо менять противоэлектрод только через 100 обыскриваний и можно применять противоэлектрод из чистой меди при определении меди в стали (содержание меди менее 0,1%). [c.74]

Представляет интерес также использование ультразвука для снижения электрохимического перенапряжения. Так, в работе [45] установлено, что при возбуждении ультразвуковых колебаний в элек-тро.пите перенапряжение выделения водорода существенно снижается. При этом наклон прямых, определяемых уравнением Тафеля, не изменяется. Однако подобные сведения для процессов анодного растворения отсутствуют. [c.166]

Теория электрохемилюминесценции была разработана Маркусом [ 420] при общем исследовании гетерогенных электронных переходов [ 432] и Хойтинком [ 428]. В большенстве случаев сам акт электронного перехода не вызывает хемилюминесценции. В случае достаточно экзоэнергетической стадии электронного переноса иона к электроду или наоборот (т. е. электрон переносится на уровень Ферми или с него) можно ожидать возникновения возбужденных частиц. Однако эк-зотермичность катодного электродного процесса на металле может быть существенно уменьшена благодаря переходу электрона с энергетического уровня, лежащего гораздо ниже уровня Ферми, а в анодной реакции - благодаря переходу на уровень, лежащий гораздо выше этого энергетического уровня. Даже при экзотермичности порядка 3 эВ для протекания процесса без возбуждения растворенных электроактивных молекул достаточно ширины заполненной и незаполненной половин зоны проводимости. В действительности возбужденным состоянием является электронный уровень металла. Таким образом, возникновение возбужденного состояния иона, если только оно не имеет слишком малую энергию [420], не может конкурировать с описанным [c.544]

Здесь Та — минимальное время действия катодного тока, которое необходимо для того, чтобы вызвать активацию, сохраняющуюся и после отключения тока г в условиях, когда анодный ток продолжает проходить через электрод. Уравнение (6. 16) аналогично известному в физиологии блейровскому закону возбуждения нервов 2 Уравнение (6. 16) можно трактовать на основе представления о локальных токах. В соответствии с этими представлениями, во время катодного восстановления при прохождении тока — +]Та в пассивирующем слое возникают дефекты. Когда занимаемая ими поверхность превысит некоторую долю поверхности да> плотность тока + уже оказывается недостаточной. Такого рода механизм локальных токов часто играет важную роль при активации. Франк па основе представлений [c.830]

Ловелокк разработал также малый аргоновый детектор, предназначенный для работы с малыми скоростями потока (0,1— 20 см 1мин), когда объем детектора становится важным фактором, в частности для малых насадочных и капиллярных колонок. В этом варианте детектора в камеру через нижнее входное отверстие подается отдельный встречный (выносящий или экранирующий) поток аргона, а выходящий из колонки поток поступает в детектор, пройдя через анод. Около анода создается поле максимальной силы и малого объема, в котором происходит интенсивное концентрирование возбужденного аргона Аг. Поток экранирующего газа, обладающий высокой скоростью, выносит колоночный элюент из камеры и образует скоростной барьер, препятствующий его обратной диффузии в анодную зону. Обычно применяются отношения скоростей экранирующего и колоночного потоков, равные 50—100. В результате малого эффективного объема время реакции описываемого детектора составляет миллисекунды. Поскольку с возрастанием ионного тока вокруг катода создается положительный пространственный заряд, линеаризирующего сопротивления в детекторе рассматриваемого типа не требуется. [c.245]

Монфилс и Позен дали метод определения следов азота в аргоне Р ]. Они проводили исследование в полом катоде и анодной части разряда, используя анод в форме острия. В полом катоде авторам удалось определить сотые доли процента азота в аргоне при давлении смеси в несколько десятых долей миллиметра ртутного столба. Далее авторы отметили, что при увеличении давления в разрядной трубке чувствительность определения азота повышается, но разряд становится нестабильным. Достигнутая чувствительность в анодном свечении составляла 0,01%. Условия разряда ни в анодном свечении, ни внутри полого катода не благоприятны для возбуждения примеси азота в смеси азот — аргон. [c.179]

На фиг. 5.22 приведена простая схема возбуждения модуляционных катушек. Напряжение звуковой частоты от генератора подается на сетки двухтактного усилителя, в анодные цепи которого вк.лючены модуляционные катушки. В эквивалентной схеме [c.237]

Перспективным в отношении снижения пределов обнаружения элементов является, видимо, наложение на дуговой разряд вращающегося поперечного магнитного поля [811]. Поле создается тремя парами электромагнитов, расположенных горизонтально, симметрично отно- 1 сительно нижнего электрода, ниже его торца. Вращение магнитного поля осу-ществляется включением катушек элек- тромагнитов в трехфазную сеть пере-менного тока. При частоте 50 об сек анодное пятно описывает окружность пр торцевой поверхности электрода, катодное пятно остается неподвижным. В результате обеспечивается равномерный нагрев анода, стабилизация испарения пробы, положения разряда и условий возбуждения спектра. Ошибки воспроизводимости определения примесей уменьшаются в 2—3 раза, ослабляется интенсивность фона. Конкретных данных о снижении пределов обнаружения элементов в работе [811] нет, поскольку основная задача автора состояла в улучшении воспроизводимости анализа ферросплавов в угольной дуге постоянного тока. [c.130]

Изменение электрических и геометрических параметров дуги (разд. 2.2.—2.4 в [5а]) взаимосвязано с физическими и химиче-скими свойствами проб, испарившихся в источник излучения. Из электрических параметров (разд. 4.3.1) напряжение зажигания дуги очень чувствительно к изменениям в источнике излучения. Регистрация напряжения дуги — практический способ контроля стабильности дуги [4]. Кроме того, задавая определенные, согла-суюшиеся между собой параметры источника излучения, по изменению напряжения дуги можно сделать выводы о химической форме соединений в материале, помешенном в кратер электрода. Кривая зависимости напряжения дуги от времени горения дуги при силе тока 14 А для однородного вещества (не смеси веществ) характеризует испаряющееся соединение [6]. Хотя подобные изменения не отражаются на силе тока, дуга горит не стабильно, если сила тока дуги слишком низка (ниже 2—3 А). Устойчиво дуга горит при такой силе тока, при которой анодное пятно полностью покрывает края кратера электрода. В присутствии солей щелочных металлов при силе тока 6 А катодное пятно опирается на слой соли, которая оседает на графитовом противоэлектроде. При этом дуга горит не стабильно [4]. Стабильность дуги можно поддерживать даже при таких условиях, если использовать удлиненный противоэлектрод из угля с большим сопротивлением и низкой теплопроводностью (см. рис. 3.3, длина электрода 30 мм). Из-за высокого температурного градиента этого электрода электроны не покидают места, покрытые солью щелочного металла, и поэтому дуга все время остается на кончике электрода. Стабильность дуги повышается с увеличением силы тока. При силе тока больше 14 А независимо от формы электрода дуга не поднимается вверх по электроду. Однако для поддержания силы тока выше 10 А нужен стабилизированный и мощный генератор тока и необходимо охлаждение водой электрододержателей. В настоящее время такая сила тока является практически верхним пределом при возбуждении с помощью простой дуги постоянного тока. В противоположность этому существует тенденция создавать источники света с хорошими и контролируемыми аналитическими параметрами и, в частности, с непрерывным введением анализируемой пробы (разд. 3.3.7) на основе высокоэффективного дугового возбуждения. Экспериментальные результаты показали, что при увеличении силы тока обычно существует такая область силы тока, в которой одновременно достигаются максимальная чувствительность и минимальная погрешность определения [7]. Такой случай встречается нередко, он соответствует условиям оптимального возбуждения. В общем случае оптимальное возбуждение может быть получено при силе тока в области 15—20 и 30—40 А, хотя оно зависит также от других экспериментальных условий (поляр- [c.117]

Второй вопрос касается плотности тока на аноде. Что означает размер анодного пятна, и почему плоптадь пятна при более высоких давлениях не равна площади сечения положительного столба Одной из главных причин является то, что площадь сечения положительного столба определяется главным образом процессами радиальной диффузии и рекомбинации электронов и ионов в плотной внешней зоне газа, тогда как площадь пятна определяется теплопроводностью металла электрода и испарением. Потенциалы ионизации и возбуждения паров электрода обычно меньше, чем соответствующие величины для газов, и плотность пара вблизи пятна больше, чем плотность газа. Расслютрим положительный столб постоянного диаметра, простирающийся вправо от поверхности анода, которая находится вначале при комнатной температуре. Электроны бу- [c.292]

Экспериментальная проверка данных уравнений показала их применимость при анодной плотности тока, равной или превышающей 2 а/сж , и в температурных пределах 10—30° С. В дальнейшем Есин пришел к выводу, что полимеризующиеся возбужденные ионы 504 для осуществления процесса полимеризации должны сблизиться на аноде на некоторое определенное расстояние. Это расстояние может быть порядка 10 см. [c.459]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология