Распределение частиц в слое по размеру

В настоящее время не существует метода предсказания оптимального распределения частиц но размерам применительно к крупным установкам. Если это и было бы возможно, то, все равно, в большинстве промышленных установок существуют ограничения относительно размеров используемых частиц, поскольку эти размеры предопределены особенностями осуществляемого процесса, а не характеристиками псевдоожижения. Даже в тех случаях, когда можно регулировать размеры частиц исходного зернистого материала (нанример, при использовании экономически выгодных высоких скоростей газа усиливается истирание частиц, повышается унос мелочи), возникает слой с равновесным распределением частиц но размера . Такое распределение может и не дать оптимальных характеристик слоя с барботажем пузырей. [c.700]

Рассмотрен осадок, состоящий из п слоев с одинаковой пористостью. Принято, что в каждом элементарном слое осадка средний размер твердых частиц й уменьшается в направлении от перегородки к суспензии, а среднее удельное сопротивление таких слоев возрастает обратно пропорционально йу. Теоретически получено уравнение, аналогичное основному уравнению фильтрования, которое дает возможность определить скорость фильтрования в зависимости от количества фильтрата при этом изменение отношения объема осадка к объему фильтрата в процессе фильтрования учитывается на основании кривой распределения частиц по размеру. [c.337]

Ожижение требует энергии для его достижения. Падение давления в слое равно массе слоя на единицу площади, и оно может быть чрезмерно велико для глубоких слоев, хотя его относительная важность уменьшается при увеличении статического рабочего давления. Очевидно, что рабочие условия ограничиваются областью течения газа, в которой можно ожижать слой. Если скорость газа очень низка, может произойти разделение слоев с более или менее широким распределением частиц по размерам, и слой перестанет быть псевдоожиженным, если скорость течения станет ниже минимальной скорости псевдоожижения. Напротив, если скорость газа очень большая, вынос материала из слоя станет чрезмерным. Это зависит от размера частиц и физических свойств жидкости и твердого тела [1—4]. Такое рассмотрение [c.445]

При наличии весового распределения частиц по размерам G (d), как показано на рис. 1.5, полидисперсный слой характеризуют двумя параметрами средним диаметром djo и степенью неоднородности т] = Для практически монодисперсного [c.19]

Средние порозность е и удельная поверхность Оо являются хотя и основными, но не единственными параметрами, определяющими структуру и гидравлическое сопротивление слоя. Индивидуальные различия в распределении частиц слоя по размерам и форме вообще не могут быть выражены небольшим числом дополнительных параметров, например, дисперсией и более высокими моментами этих распределений. Эти обстоятельства привели к тому, что в сотнях опубликованных работ каждый исследователь старался подобрать свою корреляцию для критической скорости псевдоожижения, справедливую на самом деле лишь для изученных им систем и в исследованной им области изменения определяющих параметров. Проведенное нами в 1968 г. [1, с. 149] сопоставление около 80 предложенных корреляций показало практическую близость большинства из них к простой инженерной формуле (1.21). Несмотря на продолжающийся поток публикаций и предложений новых корреляций для и р, это положение за истекшие 10 лет практически не изменилось. [c.25]

В случае эмульсий без адсорбционного слоя (белых) необходимо рассмотреть зависимость между светорассеянием и распределением частиц по размеру. Теория строго справедлива только для очень разбавленных сферических дисперсий, поскольку оптическая интерференция между частицами усложняет исследование. Если размер частиц превышает длину волны света (< 0,1 Я), светорассеяние описывается теорией Релея, согласно которой рассеяние пропорционально квадрату объема частиц. Поэтому флокуляция будет сопровождаться увеличением светорассеяния или мутности. [c.103]

При использовании формулы (120) для полидисперсного слоя под й понимается средний диаметр частиц. Порозность плотного слоя зависит от его дисперсности и плотности укладки.частиц в нем, что связано с фактическим распределением частиц по размерам, однако чаще всего порозность плотного слоя колеблется в границах 0,45—0,47. [c.107]

Основные характеристики. Дисперсионную среду характеризуют хим. составом, т-рой, давлением, степенью ионизации, параметрами внеш. физ. полей, полем скоростей течения, наличием турбулентности и ее параметрами, наличием и величиной градиентов т-ры и концентрации компонентов. Важнейшие параметры дисперсной фазы А.-объемная доля частиц ср и их массовая доля ф , число частиц в единице объема (счетная концентрация) Пр, средний размер частицы йр и ее электрич. заряд. Параметры дисперсной фазы атм. А. 1ШИ нормальных т-ре и давлении составляют 5-10 -10- см, Ир 1-10 м ф 10- -10" , 10" В верх, слоях атмосферы = 10 -10 см" 10" -10" Наряду с усредненными величинами дисперсную фазу характеризуют распределением частиц по размерам и по величине электрич. заряда (последнее даже для моно-дисперсных А.). Если в-во дисперсной фазы радиоактивно, необходимо знать также уд. активность частиц. [c.235]

Формулы для расчета средне о размера частиц или гранул, с/ — средневзвешенный размер частиц в слое или потоке (р й) —дифференциальная численная функция распределения частиц по размерам [14] < >— средневзвешенный размер по массовому распределению, т. е. расчет размера частицы, имеющей среднюю массу (объем) для данного распределения. Завышает влияние крупных частиц [c.320]

Пол> чаемые слои характеризуются, как и предполагалось, разной способностью к размыванию пятна (рис. 23). Степень размывания оказывается наибольшей в случае 111 (широкое распределение частиц по размеру пластинка изготовлена методом заливки суспензии) и меньшей при нанесении слоя методом погружения (случай 111). Размывание будет наименьшим хтя сорбентов с очень узким распределением частиц по размерам (сл лай 1). причем способ нанесения слоя почти не дает различий. [c.80]

В связи с этим рассмотрены [303] возможности применения статистических методов для установления гидродинамических закономерностей при течении жидкости сквозь пористое тело, оценки качества фильтрования с закупориванием пор, описания распределения частиц по размерам и получения геометрических параметров слоев беспорядочно уложенных твердых частиц. [c.25]

ОКИСИ ИНДИЯ лучше всего применять для разделения с автоматически контролируемой переменной скоростью элюента, ставшее впервые возможным после создания и-камеры. После долгого периода ожидания в настояш,ее время стали доступными выпускаемые промышленностью ТСХ-пластинки, покрытые высокоэффективным слоем силикагеля с устойчивым и узким распределением частиц по размерам. Первые эксперименты с образцами таких нла- [c.66]

Основные параметры, характеризующие закрепленный на ТСХ-пластинках слой, описаны в работах 1,2]. Адсорбция и десорбция, как было показано, происходят в порах и на наружных поверхностях гранул сорбента. Специфические хроматографические свойства сорбента определяются средним размером пор, их распределением по размерам, а также типом группировок атомов на поверхности сорбента. Так же как и в жидкостной хроматографии высокого давления, высота тарелки в тонкослойной хроматографии в значительной степени зависит от средних размеров частиц сорбента, распределения частиц по размерам и качества слоя. Однако в ТСХ значительно труднее провести разделение нри оптимальных условиях, поскольку длительность этого процесса нельзя регулировать путем изменения давления в системе. Длительность разделения зависит только от величины капиллярных сил в слое, т. е. от вторичных свойств сорбента. [c.113]

Модели газофазного горения основаны на уравнениях сохранения энергии и массы. Уравнения сохранения для твердой фазы и газов сначала линеаризуют, а затем решают при соответствующем наборе граничных условий. При этом предполагается, что линейная скорость горения описывается законом пиролиза аррениусовского типа. Такой подход был принят в работах [83, 162]. Авторы этих работ предположили, что поверхность горения остается плоской, твердой и гомогенной, хотя из экспериментов известно, что она шероховатая и содержит расплавленный слой. Эти модели газофазного горения позволяют прогнозировать тенденции изменения скорости горения, но не объясняют влияние на процесс распределения частиц по размерам и не дают информации относительно 1) влияния замены связующего на скорость горения, 2) величины температуры поверхности, 3) тепловыделения в конденсированной фазе, 4) температурной чувствительности скорости горения, 5) влияния катализаторов и 6) изменения показателя степени п в законе горения при изменении давления от атмосферного до 25 МПа. [c.68]

Рис. 11.10. Распределение частиц различных размеров по длине аппарата при прямотоке в слое

На переход от устойчивого к неустойчивому режиму оказывают непосредственное влияние скорость сплошной фазы, объемное содержание дисперсной фазы и отношение перепада давления на входе в слой к перепаду давления в слое [39]. Нами было исследовано влияние вышеперечисленных факторов на гидродинамическую устойчивость дисперсной системы при ее ожижении жидкостью [40]. В качестве критерия стабильности использовались значения коэффициента вариации К , характеризующего распределение частиц по размерам в данной области слоя [c.197]

Подставляя равенство (XI, 29) или (XI, 30) в уравнение (XI, 28), найдем, что распределение частиц по размерам в отходящих потоках и внутри слоя для процессов роста и измельчения частиц описывается таким выражением [c.292]

Какова должна быть скорость подпитки свежим катализатором для обеспечения массы слоя VF = 40 ООО кг с учетом истирания, уноса и отвода отработанных частиц Найти также распределение частиц по размерам dp) и скорость их уноса. [c.298]

Распространение этого метода на случай, когда частицы являются продуктом реакции и непрерывно удаляются из системы, вполне очевидно и связано, в первую очередь, с тем, что функции распределения частиц по размерам одинаковы для любого псевдоожиженного слоя. [c.433]

В реакторах с кипящим слоем для хорошего псевдоожижения желательно иметь определенное распределение частиц по размерам. Последнее обычно задается фракционным составом исходного катализатора или создается в результате значительного истирания катализатора при нормальной его работе в условиях высокой турбулентности. В таких катализаторах обычно присутствуют частицы размерами 20—300 мкм, в среднем около 50—75 мкм. Более мелкие частицы легко уносятся из реактора, а с более крупными получается плохое качество псевдоожижения. [c.34]

В кипящем слое обычно применяют частицы диаметром 200 — 300 мкм и мельче. При этом важно иметь определенное распределение частиц по размерам и катализатор должен содержать около 20% частиц размером около 40 мкм во избежание нарушений гидродинамики слоя. [c.104]

Как уже указывалось, если т] -<1, то скорость реакции — 1/Ус) (1п1(1и) зависит от размера частиц. В работе [114] рассмотрен случай, когда для всех частиц, образуюш их слой, коэффициент эффективности настолько мал, что его значение обратно пропорционально ф и, кроме того, соблюдается нормальное распределение частиц по размерам. В этом случае наблюдаемая скорость реакции равна таковой в слое из частиц некоторого эквивалентного радиуса В. Значение последнего определяется выражением [c.146]

Группа А. Материалы, состоящие из частиц малой плотности (меньшей примерно 1,4 г/см ) и(или) малого среднего размера обычно ведут себя так, как это описано ниже. Типичными примерами могут служить некоторые катализаторы, используемые при крекинге. Слои из порошков данной группы сильно расширяются, раньше чем образуются пузыри. Еслн внезапно прекратить подачу газа, то такие слои коллапсируют медленно с типичной скоростью 0,3—0,6 см/с. Эта скорость близка к приведенной скоростн газа в плотной фазе. Все образующиеся пузыри всплывают вверх со скоростью, большей скорости газа в промежутках между частицами. Средний размер пузырей можно уменьшить двумя способами применяя порошки, состоящие из маленьких частиц и(или) характеризующиеся широкой функцией распределения частиц по размерам. Однако и в этом случае сохраняется возлюжность образования пузыря с максимальным размером. [c.156]

Вероятно, одна из наиболее современных теорий изложена в [2 , где гтредложен метод для расчета основе рассмотрения модели системы сферических частиц, расположенных так, что направление теплового потока проходит через центры двух соприкасающихся сфер. Эф(5)ективный коэффициент теплопроводности можно определить математически, допуская, что выше основной поверхности ячейки располагается слой, обладающий другим коэффициентом теплопроводности. Упрощающим допущением этой модели является предположение о существовании параллельных линий тока теплового потока. Погрешность, вносимая этим предположением, так же как и погрешность, вносимая произвольной формой частиц, учтена в (3 введепием переменного контура частицы, используемого в модели. В 4] эта модель распространена на описание слоев несферических частиц, таких, как цилиндры и кольца Рашига, а также на плотноупакованные слои с различными распределениями частиц ио размерам. [c.427]

В [4] эта модель развита для учета формы, размера частицы и распределения частиц по размерам вдоль длины перемешивания. Разбив сложное обш,ее турбулентное течение в плотноупакованном слое на сумму индивидуальных поднотоков, автор [4] получил [c.436]

Приведенные закономерности обтекания шарообразнеж частицы корректируются обычно с учетом коэффициента формы ча-стицы. Эти зависимости можно применить также к слою полидисперсного состава, характеризуя размер частиц эквивалентным диаметром, который представляет собой диаметр сферы с объемом, равным объему данной частицы и вычисленному с учетом распределения частиц по размерам [44]. [c.177]

Размер зерна носителя. При выборе диаметра зерна твердого носителя следует иметь в виду, что размеры зерен влияют как на величину Н через члены Л и в уравнении (1.25), так и на перепад давления по длине слоя сорбента в колонке. При этом имеет значение не только абсолютный размер зерен носителя, но и их фракционный состав, т. е. распределение частиц по размеру зерен. Если размер зерен достаточно мал, то член А в уравнении (1.25), а отсюда и значение Н уменьшаются, что должно повысить эффективность колонки. Однако частицами малых размеров нельзя так равномерно заполнить колонку, как более крупными зернами. Поэтому коэффициент Хвихр в уравнении (1.24) как мера неоднородности заполнения колонки возрастает при уменьшении диаметра зерен сильнее, чем уменьшается диаметр. Следовательно, эффективность колонки снизится. [c.181]

Позднее Беленьким с соавт. [26] была обнаружена макронеоднородность слоя в поперечном сечении, обусловливающая дополнительное размывание пятна в направлении элюирования. Такая неоднородность связана с неодинаковостью размеров частиц сорбента. Наиболее кр> пные частицы попадают на дно слоя, осаждаясь из суспензии сорбента (осаждение происходит до того, как залитая на пластинку суспензия затвердеет). Таким образом, образуется градиент по размерам частиц ёр. Неоднородности не наблюдается, когда пластинки погружают в суспензию или используют сорбенты с очень узким распределением частиц по размерам (см. примеры, показанные на рис. 22). [c.80]

Мы приходим к заключению, что слои на современных пластинках для высокоэффективной тонкослойной хроматографии не сильно подвержены ухудшающему влиянию иеравиомериости распределения частиц в слое (поскольку сорбенты, поставляемые большинством фирм, характеризуются весьма узким распределением частиц по размерам). [c.84]

Рис. 109 иллюстрирует историю совершенствования качества пластинок с силикагелем, выпускаемых основной фирмой-поставщиком. Прежде всего удивительно то, что значения Кг даже в наиболее чувствительной области (Кг=0,5 рис. 54) изменялись менее че.м на 0.1 ед. для материалов, изготавливавшихся на протящении 20 лет (в 1986 г. отмечались все те же самые уровни). При подобной оценке, конечно, активность поддерживалась постоянной благодаря сохранению относительной влажности на уровне 40%. Единственный выпадающий за эти границы результат, соответствующий материалам, изготовленным в 1958 г.. обусловлен (вероятно) иной структурой пор. Скорость потока постепенно приближалась к более оптимальной (увеличивалась) в случае пластинок, изготавливаемых без закрепителя (для пластинок с закрепителем такое изменение происходило медленнее и в меньшей степени). Первое улучшение распределения частиц по размерам было отмечено в 1971 г. При уменьшении размера частиц (в 1976-1978 гг.) выявилось значительное повышение эффективности пластинок. Именно тогда появился термин "высокоэффективная тонкослойная хроматография", первоначально применительно к слоям с размером частиц 5 мкм. используемым в центробежной тонкослойной хроматографии (при работе с и-камерами). [c.306]

Очевидно, что радиус частицы вместе с полимолекулярным сольватным слоем представляет собой функцию двух независимых величин— радиуса г самой частицы и толщины к сольватной оболочки. Подобно предыдущему, вместо нах ождения кривой распределения частиц но размерам рассмотрим набор монодисперсных систем, частицы которых различаются по величине г и А. [c.149]

Пара1метрами, исчерпывающе описывающими геометрию слоя из сферических частиц одинакового размера, являются диаметр частиц и плотность их упаковки. Однако в промышленной практике значительно чаще приходится иметь дело со смесями, составленными из частиц самого различного размера. В этих случаях приходится говорить о гранулометрическом составе смеси, т. е. о распределении частиц по размерам. По данным ситового анализа (определение весовой доли фракции в смеси) или непосредственного измерения большого числа частиц, гранулометрический состав смеси задается в форме таблиц или графиков. При этом обычно аргументом является размер частиц, а функцией — весовой процент частиц этого размера. [c.45]

Распределение частиц по размерам как функция высоты тесно связана с распределением порозности в слоях. Урэб с сотрудниками [32] исследовал это явление стационарным методом на широкой фракции песка при высоких скоростях газа в трубе диаметром [c.93]

Вязкость смесей обнаруживает интересную зависимость от распределения частиц по размерам. В качестве примера на рис. 111-21 наглядно показано, что добавка относительно небольшого количества тонкой фракции в слой крупного материала резко снижает вязкость. Для объяснения этого эффекта Травинский [41] высказал гипотезу, согласно которой мелкий материал действует подобно смазке, уменьшая трение между крупными частицами. Согласно такой модели, для снижения вязкости до значения, свойственного слою, состояш ему из частиц того же размера, что и добавка, необходимо следуюш ее минимального ее количества должно быть достаточно, чтобы покрыть крупные частицы одним слоем добавляемого материала [c.97]

Применив вышеизложенную модель к слою широкого фракционного состава, Ценц и Отмер [2] пришли к выводу, что для наибольшей текучести распределение частиц по размерам должно быть близким к нормальному распределению. Текучесть таких слоев близка к текучести слоя, состоящего только из самых мелких частиц. [c.97]

Термин унос применяется к явлению выноса частиц из слоя как узкой, так и широкой фракции. Если высота надслоевого пространства меньше, чем ЛтЫун распределение частиц по размерам зависит от высоты этой зоны, а унос уменьшается с увеличением [c.265]