Частица реальная

В гидравлике — разделе прикладной механики, из> чающем законы равно весия и движения жидкостей, — под термином жидкость> понимают как собственно жидкости, так и газы. При рассмотрении ряда теоретических вопросов используется представление о гипотетической, так называемой идеальной жидкости — абсолютно несжимаемой под действием давления, не изменяющей своего объема с изменением температуры и не обладающей внутренним трением между частицами. Реальные жидкости, подразделяемые на капельные и упругие, в той или иной мере сжимаемы и обладают вязкостью. Капельные жидкости (собственно жидкости) почти полностью несжимаемы, коэффициент их температурного расширения мал. Упругие жидкости (газы) характеризуются значительной сжимаемостью и относительно большим коэффициентом температурного расширения. Необходимо отметить, что движение жидкостей и газов подчиняется одним и тем же законам лишь до тех пор, пока скорость газа меньше скорости звука.— Ярил. ред. [c.11]

Следует отличать содержание соотношения В. Гайзенберга от данного им толкования. Действительно, невозможен опыт, позволяющий одновременно точно измерить координату и импульс частицы. Эйнштейн в последние годы пытался опровергнуть это утверждение. Нельзя, однако, придумать опыт, опровергающий соотношение (XX. 12), которое ограничивает не предел познания, а предел применения понятий волна и частица. Микрообъект сложнее, чем эти возникшие при наблюдении макрообъектов понятия. Дуализм волна—частица—реальное свойство микрообъекта. Дифракция при прохождении электрона через щель возникает потому, что электрон не является частицей, а обладает волновыми свойствами. [c.432]

Следует еще раз напомнить, что между этими случаями наряду со сходством существует принципиальная разница. Действительно, в первом из них кинетическая энергия теплового движения W определяется температурой газа и может быть изменена путем погружения сосуда в более холодную или более горячую среду. Во втором случае мы имеем дело с нулевой кинетической энергией, которая зависит только от природы и концентрации частиц. Поэтому изменения этой энергии происходят лишь при изменении объема сосуда. Более подробно эти вопросы будут рассмотрены в 2 и 7, а пока заметим, что частицы реальных систем обладают как нулевой, так и тепловой кинетической энергией. При большой концентрации частиц и низкой температуре нулевая кинетическая энергия может во много раз превосходить энергию теплового движения и определять основные свойства интересующей нас системы. Наоборот, при высоких температурах и низких концентрациях частиц, т. е. в случае, когда й > свойства системы определяются Б основном кинетической энергией теплового движения. [c.16]

Относительно распределений (11.40) и (11.41) сделаем следующее важное замечание. Распределение (11.40) оказывается справедливым не только для идеального газа, но и для любой реальной системы нелокализованных частиц (реальный газ, жидкость), в которой движение центра масс молекул может быть описано классическим образом. Из механики строго следует, что энергия поступательного движения центра масс молекул даже при наличии межмолекулярных взаимодействий может быть выделена в виде независимой составляющей. Для системы из N взаимодействующих молекул [c.99]

Величины фактора формы частиц реальных материалов [c.299]

В большинстве случаев частицы реальных суспензий, порошков и других коллоидных объектов поли-дисперсны. Данные о размере частиц и их распределении по размерам являются необходимыми сведениями, без которых невозможно делать какие-либо прогнозы свойств и поведения дисперсных систем. [c.644]

Вместо текущего времени растворения т вводится безразмерное время 0 = г/тт, где Тт —время полного растворения материала, определяемое здесь экспериментально. В качестве удобной для дальнейшего анализа кинетической характеристики процесса растворения частиц реального дисперсного материала используется зависимость доли нерастворившегося вещества у от безразмерного времени растворения 0. Такая зависимость 7(0) получила название кинетической функции процесса растворения [7]. [c.107]

Экспериментальная кинетика. Если можно провести экспериментальное исследование кинетики отработки частиц реального материала, то непосредственные опытные результаты все же оказываются более надежными, чем результаты, получаемые из модельных представлений о процессе. [c.126]

Экспериментальная кинетика. Теоретические методы описания кинетики экстрагирования основаны, как правило, на предположении об изотропности свойств всех частиц твердой фазы и применимы по существу лишь к частицам правильной геометрической формы. В тех случаях, когда такого рода условия не соответствуют реальному процессу, можно использовать непосредственные экспериментальные кинетические данные, получаемые при экстрагировании из частиц конкретного материала реальной геометрической формы. Основной целью при использовании такого метода является определение явного вида экспериментальной кривой извлечения целевого компонента из частиц реального материала в условиях надежного и сравнительно [c.141]

Метод использования стандартной функции имеет много общего с рассмотренными выше методами кинетической и характеристической функций. Во всех этих случаях экспериментальные данные по кинетике отработки частиц реального материала учитывают действительную ситуацию внутреннего и внешнего переноса целевого компонента. Такого рода методы значительно надежнее аналитических, особенно при расчетах процессов извлечения из полидисперсных материалов с неизотропными свойствами и частицами неправильной формы. [c.142]

Если металлические частицы дисперсного катализатора имеют идеальную форму, доля угловых атомов на поверхности быстро снижается с увеличением размера частиц (ср. рис. 4— 6). Эту зависимость пытались использовать для объяснения влияния размера частиц на каталитические свойства металлов (см., например, работы [31—33]). Однако частицы реальных дисперсных катализаторов крайне редко имеют идеальную форму, поэтому необходимо рассмотреть влияние шероховатости поверхности частиц и наличия на ней дефектов. Ограничимся несколькими простыми примерами, поскольку эти детали поверхностной топографии недоступны экспериментальному наблюдению и обсуждение, в сущности, остается умозрительным. [c.266]

Впервые отклонение свойств реальных газов от закона Бойля—Мариотта было установлено и объяснено Ломоносовым, который указал, что вследствие конечного размера частиц реального газа и взаимного притяжения их ... при очень сильном сжатии... отношение упругостей должно отличаться от отношения плотностей . [c.31]

В случае ацетоуксусного эфира и многочисленных соединений аналогичного строения можно было доказать, что каждая из обеих изомерных форм соответствует химической частице, реально существующей. Одпако эти изомеры неустойчивы в смысле легкости превращения друг в друга. В жидком веществе и в растворе устанавливается равновесие [c.65]

Совершенно не очевидно, что частицы, образующие квазикристаллическую структуру, должны вести себя так же, как частицы реального твердого тела при температуре ниже точки плавления. В частности, почему эйнштейновская температура 0 должна остаться неизменной Поскольку квазикристаллическая матрица, согласно предположению, пронизана системой проходов, она обладает чрезвычайно большой внутренней поверхностью . Это должно заметно изменять свойства вещества, в частности удельную теплоемкость, и, следовательно, 0в и 0. [c.120]

Диаграмма Бернулли для частиц реальной жидкости при установившемся движении изображена на рис. 10. [c.50]

Металлические алюминий и галлий растворимы в кислотах с образованием ионов АР+ иОа + и в щелочах с образованием алюминат-и галлат-ионов. Эти ионы иногда описывают как МО" , но такие частицы реально не существуют ни в растворах, ни в твердых алюминатах и галлатах последние обычно в твердом состоянии имеют ионный характер, тогда как в растворах, несомненно, существуют частицы с более высокими, но неопределенными координационными числами. Возможно, наиболее разумно предположить, что алюминат- и галлат-ионы в водных растворах являются четырех- или [c.284]

Металлические алюминий и галлий растворимы в кислотах с образованием ионов А1 + иОа + и в щелочах с образованием алюминат-и галлат-ионов. Эти ионы иногда описывают как МО" , но такие частицы реально не существуют ни в растворах, ни в твердых алюминатах и галлатах последние обычно в твердом состоянии имеют ионный характер, тогда как в растворах, несомненно, существуют частицы с более высокими, но неопределенными координационными числами. Возможно, наиболее разумно предположить, что алюминат- и галлат-ионы в водных растворах являются четырех- или 6-координированными,такими, как [М(0Н)41 или[М(0Н)4(Н20)2] . Окиси и гидроокиси индия и таллия являются основаниями и не проявляют амфотерных свойств. [c.284]

Термин кубики графита здесь использован специально, чтобы не допустить их отождествления с частицами реального графита. Кубики графита представляют собой конгломераты кристаллитов, которые при размельчении превращаются в частицы двух типов (рис. 34). Маленькие частицы обламываются и в точках с наиболее высокой поверхностной энергией (или там, где открылись новые поверхности) вновь стремятся объединиться в конгломераты. Период приработки поверхностей скольжения и размельчения кубиков графита на более ориентированные группы кристаллитов очень важен, так как в это время частицы графита могут вдавливаться в поверхности, подвергающиеся пластической деформации (рис. 35) и образовывать своеобразный модифицированный слой. Очевидно, что величина предела текучести металла имеет при этом важное значение. Гудман и Дикон [60] указывают, что тальк (твердость 2 — 3 балла по Моосу) предотвращает износ золота, но не препятствует износу металла твердостью 4,3 по Моосу. Они предполагают, что тальк может проникать в мягкий и не может проникать в более твердый металл. [c.84]

Идеальный газ, естественно, является идеализацией. Его частицы не взаимодействуют друг с другом. Именно поэтому его именуют идеальным. Конечно, между частицами реальных газов существует взаимодействие они сталкиваются, длина свободного пробега каждой частицы не равна бесконечности, как предполагают при описании свойств идеального газа. Вместе с тем, при описании многих свойств реальных газов (например, их термодинамических, равновесных свойств) взаимодействием между частицами можно пренебречь. Поправки, которые возникнут, если мы учтем взаимодействие, будут чаще всего очень малы. Их можно опустить и использовать абстрактную идеализацию — идеальный газ. [c.251]

Исследование свойств систем, описываемых модельными гамильтонианами. Так принято называть исследования макроскопических систем частиц, реальное, истинное взаимодействие между которыми заменено удобным взаимодействием, позволяющим провести исчерпывающий анализ. [c.258]

Нечувствительные физические частицы, реально не делящиеся на другие меньшие, мы называем физическими, монадами. Мы совершенно не касаемся воображаемой делимости материи до бесконечности, так как считаем возможным, не опасаясь ошибок, обходиться без нее в физике. Точно так же не заботимся мы и о рассеянной в материи пустоте (если [c.221]

В реальных системах частицы взаимодействуют между собой и это взаимодействие необходимо учитывать при расчете термодинамических функций. Энергия взаимодействия изменяется в зависимости от положения частиц (конфигурации системы). Так как энергия данной частицы зависит от координат других частиц, частицы реальной системы нельзя считать статистически независимыми, и задача не может быть сведена к рассмотрению статистики в ц-пространстве. Однако, что уже подчеркивалось ранее (гл. III, I), макроскопическую систему в целом всегда можно рассматривать как статистически независимую, поскольку энергия взаимодействия макроскопической системы с окружением пренебрежимо мала по сравнению с полной энергией системы. Получены общие статистические формулы, справедливые для любой макроскопической системы (гл. III, V). В частности показано, что с помощью канонического распределения все термодинамические функции можно выразить через статистическую сумму (статистический интеграл) Z (Т, V, Ni,. .., Для систем, которые подчиняются классической статистике, величина Z определена формулой (III.121), где функция Гамильтона Н (р, q) относится к многочастичной системе в целом, а интеграл имеет кратность 2Е/Д (для [c.320]

Таким образом, оказалось, что для определения силы сопротивления движению твердых частиц реальных взвесей в вязкой среде при практических расчетах центрифуг нужно пользоваться формулой [c.138]

Окончательные выводы можно сформулировать следующим образом предлагается пользоваться величиной в критерии Нуссельта в качестве эквивалентного поперечного размера во всех случаях невынужденного потока, вызванного действием сил тяжести на частицы реальной жидкости. [c.271]

Следует отметить, что в осадке могут присутствовать частицы в двух структурных состояниях, так как рентгеновские исследования показали, что разница между кристаллическим и рентгеноаморфным состояниями часто обусловлена не структурными различиями, а лишь степенью дисперсности частиц. Реальные осадки, как правило, полидисперсны. Если в начале формирования частиц осадка их полидисперсность обусловлена неодновременностью образования критических зародышей, то в конце этого этапа она вызвана различием в скоростях роста мелких и крупных частиц [78]. [c.56]

Уже В глубокой древности каждодневные и обыденные наблюдения рассматривались философами как подтверждение идеи о существовании невидимых, мельчайших частиц. Так, кусок холста или сукна, промоченный дождем, высыхал на солнце при этом глаз не замечал видимого отделения воды от материи. Другое наблюдение многие вещества наполняли комнату своим запахом, но никто не видел частичек, распространивших запах (убыль ароматической жидкости в сосуде через некоторое время замечалась), Было также известно, что невидимый воздух, заключенный в закрытом пузыре, оказывал сопротивление давлению, причем сопротивление заметно и быстро возрастало с увеличением давления. Из этого делали вывод, что невидимые мельчайшие частицы реально существуют. [c.103]

Приведенные выше расчеты относились к суспензиям с изометрическими (сферическими) частицами. Реальные водоугольные суспензии, как уже отмечалось, содержат анизометричные частицы. В таких системах тенденция структурообразования проявляется заметнее, и соответственно значения фкр и свободного объема могут быть иными по сравнению с приведенными выше. [c.156]

В реальных системах частицы взаимодействуют между собой и это взаимодействие необходимо учитывать при расчете термодинамических функций. Энергия взаимодействия изменяется в зависимости от положения частиц (конфигурации системы). Так как энергия данной частицы зависит от координат других частиц, частицы реальной системы нельзя считать статистически независимыми, и задача не может быть сведена к рассмотрению статистики в р-пространстве. Однако, что уже подчеркивалось ранее (гл. III, 1), макроскопическую систему в целом всегда можно рассматривать как статистически независимую, поскольку энергия взаимодействия макроскопической системы с окружением пренебрежимо мала по сравнению с полной энергией системы. Получены общие статистические формулы, справедливые для любой макроскопической системы (гл. III, V). В частности показано, что с помощью канонического распределения все термодинамические функции можно выразить через статистическую сумму (статистический ннтеграл) Z (Т, V, N , N ). Для систем, которые подчиняются классической статистике, величина Z определена формулой (III.П1), где функция Гамильтона Н р, q) относится к многочастичной системе в целом, а интеграл имеет кратность 2I,fiNi (для одноатомной системы 6N). Очевидно, непосредственный расчет статистического интеграла для макроскопической системы (кратность интеграла порядка 10 ) практически неосуществим и назначение теории реальных систем состоит в том, чтобы найти способы математически упростить задачу, учитывая общие свойства функции Н р, q), а также специфику рассматриваемой системы и привлекая определенные физические модели. [c.287]

Вторая важная особенность суперпарамагнитных феррожидкостей по сравнению с классическими парамагнитными растворами обусловлена полидисперсностью носителей магнетизма — частиц магнетита. Выше уже отмечалось, что изменение размера частиц всего лишь на 1/5 ведет к изменению магнитного момента частиц почти в два раза и, соответственно, намагниченности насыщения при фиксированной концентрации частиц. Однако если фиксировать концентрацию магнитной фазы, то намагниченность насыщения феррожидкости не будет зависеть от размера частиц. При постоянстве намагниченности насыщения, т. е. концентрации магнитной фазы, начальная магнитная восприимчивость увеличивается пропорционально величине магнитного момента частиц (см. подраздел 3.9.4), поэтому она сильно зависит от гранулометрического состава дисперсной фазы, и последний может исследоваться магнитометрически. Достаточно просто можно оценить диапазон размеров частиц реальной феррожидкости. Такая возможность основана на различии вклада в намагниченность крупных и мелких частиц в слабых и сильных магнитных полях. [c.758]

В уравнении (VII. 15) не учтена Рнс. VII-3. Температурное поле передача тепла излучением (мп), так около шарообразпоп частицы реальных исевдоожиженных си- [c.230]

На этом, однако, процесс гидратации протонов не останавливается самая маленькая сольватная частица, реально существующая в растворах, Н9О4+ [c.193]

В зависимости от pH среды и кислотно-основных свойств гетероциклического соединения оно может вступать в реакцию с электрофилом в различных формах. Ими могут быть нейтральная молекула, анион, катион, илид, ковалентный гидрат, различные таутомеры и т. п. Выяснение этого вопроса имеет фундаментальное значение для понимания механизма реакции и в целом реакционной способности, так как последняя претерпевает громадные изменения при переходе от одного типа частицы к другому. Например, анион индола в реакции H/D-обмена активнее нейтральной молекулы в 10 раз [322], аналогичная разница для азосочетания пиррола и его аниона составляет 10 [351]. Еще больше диапазон изменения реакционной способности между нейтральной молекулой и катионом. По приблизительным оценкам основание пиридина в реакциях нитрования и тритиирования примерно в 10 —10 раз активнее катиона пиридиния [352]. Несмотря на столь большие различия, не. всегда легко решить вопрос о том, какая частица реально участвует в процессе или каков относительный вклад в реакцию нескольких частиц, если они реагируют одновременно. [c.180]

В заключение отметим, что использованное ранее выражение вещество Rh не обязательно имеет буквальный смысл. В общем случае обозначение R отвечает определенному сорту частиц, реально участвующих в реакции. Если реакция является ионной, то исследование уравнений (III.8) и (111.12) может быть упрощено за счет введения условия электронейтральности, поскольку в процессе поверхностного разделения она, если и будет нарущена, то в очень небольшой степени из-за препятствующих электростатических сил. [c.58]

В книге изложены методы анализа и расчета процессов, основанные на предварительной информации о кинетике сушки и нагрева отдельных частиц материала. Такая информация может быть получена либо из имеющихся модельных представлений, либо из опытных данных, причем в большинстве случаев предпочтение отдается непосредственным экспериментальным данным, в которых суммарно учитываются возможные эффекты анизотропии тепломассопереносных свойств и неправильная геометрическая форма частиц реальных полидисперсных материалов. [c.3]

Рассмотренные теории использовали для описания релаксационного поведения жестких, палочкообразных частиц. Реальные мезоморфные вещества, особенно гребнеобразные ЖК полимеры, не могут быть описаны ни жесткими, ни палочкообразными частицами. Однако в большинстве систем главный постоянный дипольный момент связан непосредственно с мезогенным фрагментом, который можно рассматривать по крайней мере как полужесткий. Поправка на низкую симметрию этих фрагментов вызывает появление дополнительных компонент параметров порядка, что делает модель более совершенной, но не приводит к изменению ее основных физических положений. Поэтому модели, описанные в данном разделе, можно использовать для интерпретации диэлектрических спектров гребнеобг разных ЖК полимеров. [c.267]

Следует отличать содержание соотношения Гайзенберга от им толкования. Действительно, невозможен опыт, позволяющи временно точно измерить,координату и импульс частицы. Эйнн последние годы пытался опровергнуть это утверждение. Не ьзя, придумать опыт, опровергающий соотношение (ХХ-12). Это соот ограничивает не предел познания, а предел применения понятий частица. Микрообъект сложнее, чем эти возникшие при наблюден рообъектов понятия. Дуализм волна — частица реальное микрообъекта. Дифракция при прохождении электрона через щел никает не для того, чтооы помешать точно измерить одновременно и и координату, а потому, что электрон не является частицей, а волновыми свойствами. [c.423]

Ситуация, очевидно, значительно сложнее, так как такой упрощенный подход предсказывает, что максимальная активность АТФ-зависимых эндергониче-ских реакций (обратный перенос, трансгидрогеназа) должна быть меньше или равна 0,8 нМ/мин на 1 мг белка субмитохондриальных частиц. Реальные величины примерно в 100 раз выше этого значения это, конечно, требует модификации простейшей схемы, приведенной на рис. 1. [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология