Когезия пленок

Конденсированные плёнки иногда являются твёрдыми молекулы не могут свободно передвигаться в плёнке, так что плёнка не обладает способностью течь по поверхности, пока не приложено усилие, достаточное для разрыва такой плёнки. В большинстве случаев, однако, конден ированные плёнки являются жидкими и способны довольно свободно течь по поверхности, даже в сильно сжатом состоянии. Различие между твёрдой и жидкой плёнкой определяется лишь мелкими деталями в распределении когезионных сил между соседними молекулами, в то время как отличие конденсированной плёнки от газообразной обусловлено величиной полной тангенциальной когезии. [c.32]

Тангенциальная когезия между длинными цепями, вероятно, препятствует погружению молекул, содействуя их упаковке на поверхности в виде частокола. Эта когезия является, несомненно, фактором, связывающим молекулы в сплошную плёнку, не оказывающую измеримого поверхностного давления при площадях, превышающих [c.42]

Если считать, что цепи в плёнках нормальны к поверхности, то меньшая плотность упаковки должна обусловливаться влиянием молекул воды, которое, естественно, должно сводиться к увеличению площади, занимаемой цепью в плёнке. Молекулы воды находятся в непрерывном движении вдоль поверхности, что должно создавать некоторую разрывающую силу, противодействующую тангенциальной когезии между цепями. К тому же вполне вероятно, что некоторое количество молекул воды зажато между молекулами плёнки, что также может повысить величину площади, приходящуюся на молекулу Плёнки по сравнению с площадью в сухих кристаллах. [c.75]

Соответствущие соединения с углеводородной группой или водородным атомом вместо растворимой в воде группы образуют либо сплошные, либо парообразно растянутые плёнки со значительно большей боковой когезией между молекулами. [c.83]

В своей простейшей форме, изложенной выше, эта теория рассматривает нижнюю границу жидко-растянутой плёнки, как газообразную плёнку, пренебрегая боковой когезией между гидрофильными группами. Такое представление вряд ли может быть вполне правильным. Приведённые выше значения оказываются неожиданно малыми [c.94]

И ПО своей природе аналогична когезии в углеводородной жидкости. Полярные же головные группы, погружённые в воду, стремятся нарушить сцепление молекул плёнки в той мере, в какой их тепловое движение не ограничено когезией между ними. [c.98]

Адам (й , стр. 682) обнаружил, что устойчивость плёнок сильно понижается при присоединении цепи с 16 углеродными атомами или бензольного (мщ циклогексанового) кольца к головной группе кислоты или амина также с 16 атомами углерода. Изучение влияния длины алкиловой цепи (и), образующей сложные эфиры с пальмитиновой кислотой, показало, что для цепей, содержащих от одного до четырёх углеродных атомов, температура растяжения понижается тем сильнее, чем длиннее присоединяемая цепь, причём плёнки являются не жидко-растянутыми, а парообразно-растянутыми, обладая пониженной боковой когезией между головными группами. При достаточно низкой температуре, однако, оказывается возможным сжать плёнку до конденсированного состояния (до площади около [c.106]

Судя по имеющемуся экспериментальному материалу, адсорбционные плёнки растворимых веществ всегда принадлежат к газообразному типу, но, за исключением плёнок на сильно разведённых растворах, требуют поправок к уравнению состояния идеального двухмерного газа на площадь самих адсорбированных молекул и нередко на боковую когезию между ними. [c.157]

В главе VI будет показано, что необходимым и достаточным условием растекания вещества явЛяется более сильное притяжение его молекул к воде, чем друг к другу. Количественно это условие заключается в том, что работа адгезии между веществом и водой должна превышать работу когезии самого вещества. Если это энергетическое условие растекания соблюдено, то молекулы растекающегося вещества в наибольшем возможном числе стремятся притти в непосредственное соприкосновение с подлежащей жидкостью (часто называемой субстратомили подкладкой ) и образуют поверхностную плёнку толщиной в одну молекулу. Если это позволяет площадь поверхности, всё нанесённое вещество растекается в такой мономолекулярный слой. Если же площадь порерхности недостаточна для растекания всей нанесённой массы в мономолекулярный слой, то после растекания большая часть поверхности оказывается покрытой мономолекулярным слоем, а избыток нанесённого вещества собирается в капли видимых размеров и неизмеримо большей толщины . [c.31]

Мономолекулярные плёнки могут существовать в различных видах, соответствующих в двухмерном пространстве поверхностного слоя трём агрегатным состояниям вещества в объёме — твёрдому, жидкому и газообразному. Основным фактором, определяющим устойчивость плёнки, является прочность закрепления молекул на поверхности, т. е. величина силы их притяжения, нормального к поверхности. Основными же факторами, определяющими агрегатное состояние плёнки, являются величина и распределение когезионных сил, действующих между молекулами тангенциально к поверхности. При слабом нормальном притяжении молекул плёнки к жидкой подкладке они нагромождаются друг на друга даже при слабом танге.чциальном сдавливающем усилии, и плёнка не образуется вовсе. Если же притяжение к подкладке велико, а тангенциальная когезия мала, молекулы плёнки движутся по поверхности независимо друг от друга, участвуя в пo тyпiтeльнoм движении ыолекул подлежащей жидкости. Такая плёнка напоминает газ или разбавленный раствор и носит название газообразной или парообразной . Если тангенциальная когезия велика, молекулы слипаются в крупные конденсированные острова , в которых поступательное тепловое движение молекул по поверхности затруднено. Отдельные молекулы могут вылетать за пределы этих островов, заполняя остальную часть поверхности разрежённой парообразной плёнкой. Это стремление вылетать в область разрежённой плёнки аналогично испарению трёхмерного твёрдого тела или жидкости и обусловливает определённое давление, аналогичное давлению насыщенного пара. Давление газообразной плёнки нередко настолько значительно, что поддаётся измерению. [c.32]

Обзор позднейших исследований. В 1926 г. Шофилдом и Райдилом было показано (гл. ,1П, 4), что при удлинении углеводородной цепи растворимых жирных кислот возрастает тангенциальная когезия между молекулами газообразных плёнок, адсорбированных на поверхности, причём у кислоты с 12 углеролньши атомами когезия становится почти достаточной для образования конденсированной поверхностной плёнки. В том же году Адаму и [c.42]

Основные типы плёнок. Лэнг. пор установил существование на границе воздух — жидкость, во-первых, одного типа сплошной плёнки — для нерастворимых соединений и, во-вторых, газообразных плёнок с адсорбированными слоями растворимых веществ. В настоящее Еремя известно, что алифатические соединения с длинной цепью дают ряд различт ых типов нерастворимых плёнок. Целесообразнее всего классифицировать их по величине тангенциальной когезии между молекулами плёнки. Эти типы следующие [c.60]

Парообразно-растянутые плёнки, довольно сходные с жидкорастянутыми, но обладающие меньшей когезие и не обнаруливаю-щие области постоянного давления, соответствующей наличию двух фаз на поверхности сплошной и парообразной. [c.60]

При низких давлениях отклонения от теоретического значения FA = 400 составляют всего лишь около Ю /р, откуда следует, что постоянная Больцмана для поверхностных плёнок не отличается от её значения для трёхмерного газа. Форма кривых рис. 12 при более высоких давлениях весьма напоминает кривые PV — Р большинства газов. Между О и 1 duHj ja наблюдается падение кривой FA] это говорит о том, что действительные значения площадей меньше теоретических значений, вычисленных для идеальной газообразной плёнки, что объясняется некоторой когезией между молекулами плёнки. При давлениях, превышающих 1 дину, наблюдается почти линейный рост давления по уравнению [c.63]

Адам и Джессоп G считали, что их наблюдепия над парообразным состоянием жирных кислот на разбавленных растворах кислот, а также высокомолекулярных сложных этиловых эфиров, нитрилов и спиртов, подтверждали теоретическое значечие k в уравнении (1) с точностью до 25%. Однако, с этих случаях, в особенности для газообразных плёнок кислот, имеется достаточная тангенциальная когезия, чтобы вызвать большие отклонения от закона идеального газа при давлениях в несколько десятых дины, и их измерения были, вероятно, недостаточно точны, чтобы решить, состоит ли плёнка при больших разведениях из отдельных молекул, движущихся порознь, или имеет место ассоциация. При давлениях ниже 0,2 дины Мосс и Райдил , пользуясь своим чувствительным прибором, опи- [c.64]

Поверхностное давление в двухфазной области, где его величина постоянна, получило название давления поверхностного насыщенного пара. Оно являегся мерой стремления молекул переходить из области жидкой плёнки в область парообразной плёнки и оно тем меньше, чем больше тангенциальная когезия между молекулами плёнки. Эта когезия монотонно возрастает с длиной углеводородной цепи. В тридециловой кислоте она впервые достигает достаточной величины, чтобы обеспечить возможность образования обособленной жидкой фазы. Лауриновая кислота со своими двенадцатью углеродными атомами находится в критической точке или чугь выше её. [c.67]

В табл. II приведены основные данные измерений давления поверхностных насыщенных паров. Многие сплошные плёнки, благодаря большой тангенциальной когезии, не обнаружичают измеримого давления уже при площадях, слегка превышающих площадь, соответствующую плотной упаковке. Тем не менее, по краПней мере для шести различных гомологических ря юв, удалось наблюдать явление поверхностного испарения при измеримом постоянном давлении. Наиболее высокое из наблюдённых до сего времени значений давления поверхностных насыщенных паров составляет 0,39 дин. На первый взгляд оно кажется низким, но если учесть крайне малую толщину пл6н01с, его можно признать весьма высоким. Молекулы лежат [c.67]

Температурная зависимость давления поверхностных насыщенных паров ещё не исследована, ввиду трудностей, связанных с осуществлением достаточно точных измерений при температурах, отличных от комнатной. Влияние температуры можно приближённо оценить следующим образом удлинение цепи на одну группу СНд изменяет свойства плёнки, зависящие от тангенциальной когезии, в такой же степени, как понижение температуры на 8—10° поэтому разности между давлениями поверхностных насыщенных паров кислот С13, С14 и 55 на рис. 13 соответствуют этому температурному интервалу таким образом йРр (1Т имеет порядок 0,01 дин см. град., где Гр — давление поверхностного насыщенного пара. [c.68]

Конденсированные плёнки. Плёнки этого типа наиболее распространены. В них молекулы весьма прочно связаны друг с другом тангециальной когезией и, если имеющаяся площадь слишком велика, чтобы быть целиком заполненной такой плёнкой, поверхность становится двухфазной системой, что легко обнаружи- [c.69]

Некоторые гомологические ряды не образуют жидко-растянутых плёнок, но претерпевают превращение (которое можно назвать растяжением, поскольку оно весьма сходно с последним) в плёнку, не имеющую определённой предельной площади или давления насыщенного поверхностного пара и непрерывно переходящую в газообразную форму. Такие плёнки, хотя они качественно и не отличаются от газообразных, характеризуются настолько ярко выраженной когезией, что напоминают скорее жидко-растянутые, чем газообразные. Эти плёнки получили название парообразно-растянутых . На рис. 17 показана зависимость между давлением и площадью для этилпальмитата [c.87]

Представление о хаотическом колебательном движении углеводородных цепей в жидко-растянутых плёнках можно, повидимому, считать единственным правильным взглядом не только по причине количественного соответствия между лэнгмюровской теорией двусторонних плёнок и поведением слоя масла, отделённого от воды плёнкой вещества, содержащего гидрофильные группы. Адам (у, /) пытался увязать свойства этих плёнок с различными статическими структурами, включая структуру из цепей, свитых в Еинтообразные спирали с вертикальными осями, но оказалось, что ни одна из таких структур не соответствует данным многочисленных измерений с различными соединениями. На первый взгляд остаётся непонятным, почему после разрушения упорядоченной структуры цепей в конденсированной плёнке в результате усилившегося теплового движения не происходит разделения молекул, и плёнка не становится газообразной. Это затруднение, одрГако, устраняется, если принять взгляд Лэнгмюра, согласно которому углеводородный слой плёнки рассматривается как жидкость, обладающая такими же свойствами, как и соответствующее углеводородное масло в объёме. Хорошо известно, что когезия в жидкостях не многим меньше, чем в твёрдых телах, так что можно ожидать весьма значительной боковой когезии между соприкасающимися длинными цепями даже после того, как их упорядоченная структура нарушена. Углеводородную часть мономолекулярной жидко-растянутой плёнки можно рассматривать как слой, обладающий тангенциальной когезией, равной когезии в жидком слое масла такой же толщины, причём эта когезия и препятствует неограниченному расширению плёнки. [c.94]

Что касается изменения состояния плёнок при повышении температуры, то его можно образно представить себе, как прогрессирую- щее опьянение молекул. При низкой температуре мы имеем упо- рядоченную конденсированную плёнку, состоящую из молекул, спокойно вытянутых прямо по вертикали, с плотно упакованными параллельными цепями. В некоторой стадии нагревания тепловое движе- ние становитсй настолько интенсивным, что связь между цепями разрушается, и они начинают сильно покачиваться . Всё же некоторая степень связанности ещё сохраняется. Для образования гаюоб-разной плёнки требуется ещё более высокая температура, или укорочение цепей, или, наконец, уменьшение боковой когезии между головными группами. Когда это достигнуто, молекулы ложатся плашмя и начинают плавать независимо друг от друга. Крупные молекулы [c.99]

Влияние постепенной блокировки гидрофильных групп углеводородными цепями. Если гидрофильная головная группа молекулы, уже имеющей длинную цепь (например, пальмитиновой кислоты), замещается (например, путём этерификации) второй цепью, то результат зависит от длины этой, замещающей цепи. Притяжение головной группы к воде ослабляется отчасти благодаря уменьшению остаточного сродства и отчасти благодаря тому, что вторая углеводородная цепь сопротивляется проникновению в воду и стремится загнуться либо вдоль поверхности, либо, при большой длине, вверх. Резкость этого загибания ограничивается углами между валентными связями углеродных атомов цепи, и потому доступ гидрофильной части головной группы к воде частично блокируется. Кроме того, боковая когезия между соседними молекулами плёнки может быть сильно ослаблена, так что, вместо конденсированной или жидко-растянутой плёнки, которую образовала бы незамещённая молекула, получается газообразная или парообразно-растянутая плёнка. Такое замещение головной группы обычно понижает температуру растяжения. [c.106]

Молекулы с бензольными кольцами, содержащими по нескольку гидроксилов, и с одной длинной цепью обычно образуют конденсированные плёнки, в которых бензольные кольца вытянуты вверх и плотно упакованы к). При исследов1нии этих соединений ожидалось, что бензольные кольца окажутся в лежачем положении, но это не подтвердилось. Не подлежит сомнению, что гидроксильные группы кольца испытывают сильное притяжение к воде, но должна также существовать и сильная боковая когезия между двумя кольцами, содержащими кислород, причём их плотная упаковка в верти- [c.108]

Длительное сжатие протеиновой плёнки, повидимому, лишает её способности вновь расширяться. Возможно, что в этом случае происходит химическая реакция или особенно сильная когезия мзжду длительно прижатыми друг к другу цепями. Эго может быть процесс, аналогичный тому, который имеет место при денатурации протеина повышение внутренней когезии частиц протеина, препятствующее растворению. Уже много лет тому назад Рамсден показал, что адсорбция на поверхности при встряхивании нередко денатурирует протеин до такой степени, что он становится нерастворимым. Недавно Нейрат установил, что растворы яичного или сывороточного альбумина при денатурации нагреванием или облучением ультрафиолетовым светом не растекаются на растворах, на которых они прекрасно растекаются в неденатурированном состоянии. Это указывает на упрочнение внутренних связей в молекуле протеина, представляющее собой основную часть процесса денатурации. [c.122]

Ч, стр. 480 8, стр, 404), растекание которых наблюдалось и на более щелочных растворах, причём максимум на щелочных растворах имел место при ря>12. Цеин (j) и пепсин (v) дают одинаковые максимумы на кислых растворах и в изоэлектрической точке. Некоторые протеины (например, оксигемоглобин и инсулин) имеют максимум на кислых растворах и подъём в изоэлектрической точке, но не до максимума. Желатин, глиадин и пептон не растекаются из водных растворов (y), причём плёнок желатина не удаётс олучить также и другими методами, вероятно, благодаря его большой растворимости. Кератин не растекается с твёрдой поверхности, очевидно, благодаря его большой внутренней когезии, которая обусювливает его нерастворимость. Склеропротеины, к счастью, также не растворяются и не дают плёнок, иначе волосы, копыта и т. п. быстро исчезали бы при частом смачивании. [c.124]

При рассмотрении боковой когезии между молекулами плёнок следует всегда иметь в виду, что мы имеем здесь дело с взаимнопротивоположными тенденциями. Изучение когезионных сил при всякой температуре, отличной от абсолютного нуля, неизбежно осложняется тепловым движением молекул, стремящимся разрушить структуру, образованную при уплотнении молекул под действием их взаимной когезии. В поверхностных же плёнках дело осложняется ещё и тем, что силы адгезии между верхними частями молекул и водой противодействуют боковой когезии между молекулами, стремясь уложить их плашмя на поверхности. При данной площади соприкосновения адгезия между углеводородом и водой почти, если не вполне, равна когезии в уг. геводороде (см. гл. IV, 3). При почти вертикальной сриентации и плотной упаковке молекул на поверхности сродство углеводородных цепей насыщено соприкосновением с другими углеводородными цепями везде, кроме как на концах. Если же молекулы изолированы друг от друга и лежат плашмя, сродство углеводородных цепей насыщено соприкосновением с водой только с одной стороны молекул. Естественная последовательность процессов при нагревании плёнки от температуры, при которой она конденсирована, заключается в том, что сначала преодолевается боковая когезия между цепями, а затем плёнка становится растянутой жидко-растянутой, если между головными группал и существует достаточная боковая когезия, и парообразно-растянутой в противном случае. Дальнейшее повышение температуры уменьшает боковую когезию в растянутой плёнке и превращает её постепенно (в случае парообразно-растянутой плёнки) или при определённой температуре (в случае жидко-растянутой плёнки) в газообразную плёнку, в которой молекулы лежат на поверхности плашмя. [c.127]

Молекулы весьма малых размеров, проявляющие некоторую тенденцию к адсорбции, могут сильно ослаблять когезию в монослоях. Ненормально слабая когезия в плёнках высокомолекулярных аминов на растворах, содержащих ацетатные буферы при р//, — около 4 (стр. 100), обусловлена проникновением в плёнку молекул уксусной кислоты. Кислоты или спирты с 4—8 углеродами проникают в монослои алифатических соединений или стеролов, образуя газообразные плёнки. Проникновение происходит при давлениях, не превышающих некоторого значения, которое тем выше, чем длиннее углеводородная цепь проникающей молекулы, и тем ниже, чем сильнее когезия в монослое. Это проникновение, вероятно, связано с работой адсорбции на поверхности раздела масло — вода з. Цетиловый сульфат натрия проникает в плёнку холестерола, превращая её в газообразную, при давлениях до 50 дин1см. [c.133]

Плёнки между двумя несмешивающимися жидкостями. В биологии ораздо чаще пр -1ходится иметь дело с поверхностями раздела жидкость—жидкость, чем жидкость—воздух, а в связи с эмульсиями (см. гл. III) первые имеют большое значение и в небиологических системах. Вероятно, существует мало веществ, которые были бы нерастворимы в каждой из двух несмешивающихся жидкостях или имели притяжение к одному из растворителей, обладая достаточно малой когезией для растекания по поверхности раздела. Аскью и Даниэлли 3, однако, недавно удалось непосредственно измерить поверхностное давление различных плёнок между бромбензолом и [c.134]

Яичный альбумин хорошо растекался на этой поверхности скорость растекания оказалась больше, чем на границе вода-воздух, причём плёнка образовывалась за несколько секунд. Площадь растекания достигала минимума в изоэлектрической точке, но по абсолютному значению этот минимум был того же порядка, что и большинство максимумов , измеренных Гортером на границе вода—воздух, где, впрочем, на несколько более кислых растворах увеличение площадей этих максимумов достигало 60%. Большинство соединений с длинными цепями оказалось слишком растворимым в той или иной фазе, но а-аминопальмитиновая кислота и амид кислоты с прямой цепью, содержащей 20 углеродных атомов, дали довольно устойчивые газообразные плёнки. На границе вода — воздух этот амид образует конденсированную плёнку, растягивающуюся, повидимому, в жидко-растянутую (т. е. всё ещё сплошную) плёнку приблизительно при 67°. Совершенно очевидно, что боковая когезия между длинными цепями, когда они погружены в бромбензол, гораздо слабее, чем когда они находятся в воздухе. Эгого и следовало ожидать, так как сродство длинных цепей может быть насыщено благодаря близости молекул бромбензола или любого другого соединения, имеющего в своём составе углеводороды, причём молекулы этого соединения находятся в состоянии непрерывного движения в жидкой фазе и увлекают с собой цепи молекул плёнки при поступательном движении вдоль поверхности. [c.135]

Как видно из рис. 29, все кислоты обнаруживают рост произведения РА при повышении поверхностного давления, начиная с 4 дан см. Это объясняется силами отталкивания между молекулами, заполняющими значительную часть площади. Для кислот с 4 и 5 углеродными атомами не наблюдается заметного падения величины РА ниже предельного значения 400, соответствующего идеальной газообразной плёнке (отсчёты были настолько редки, что незначительное понижение могло быть пропущено). Отклонение РЛ от 400 в сторону уменьшения шозрастает по мере увеличения числа углеродных атомов от 6 до 12. Это отклонение обусловлено боковой когезией между молекулами, которая в случае кислоты с тринадцатью углеродными атомами впервые настолько возрастает, что приводит к образованию особой поверхностной фазы. К возрастающим ветвям кривых довольно хорошо применимо уравнение [c.159]

Чем меньше х, тем больше боковая когезия. Величина В приближённо выражает предельную площадь на молекулу, к которой стремятся плёнки при сильном увеличении F. Для кислоты с шестью углеродными атомами В=25 измеренные же значения площади равны [c.160]

Адсорбция из паров на поверхностях жидкостей (воды и ртути). Михели Кассель и Формштехер определяли адсорбцию углеводородов из измерений поверхностного натяжения на границе воды с их парами. Понижение поверхностного натяжения воды достигало нескольких dunj M и плёнки были явно газообразными. Михели обнаружил, что понижение поверхностного натяжения приблизительно пропорционально парциальному давлению паров углеводорода, что-указывает на разрежённый характер газообразных плёнок, требующих малых поправок к уравнению состояния идеального газа. По данным же Касселя и Формштехера поверхностное давление возрастает с повышением давления паров быстрее, чем по линейному закону, откуда можно заключить о наличии значительной когезии между молекулами углеводорода в плёнке — результат довольно неожиданный, если он достоверен . К результатам этих измерений применимо правило, аналогичное правилу Траубе чем длиннее цепь парафина тем лучше он адсорбируется, причём теплота адсорбции на каждую группу Hg составляет около 500 кал на моль. Бензол адсорбируется сильнее, чем гептан, несомненно, благодаря своей частичной ненасыщенности. Многие авторы изучали адсорбцию на поверхности ртути паров самых разнообразных веществ, начиная с инертных газов и кончая высококипящими органическими соединениями. Опубликованные данные чрезвычайно разноречивы, что, вероятно, объясняется различной степенью чистоты ртути и, следовательно, коле- [c.174]

Из наблюдаемого всеми авторами знап1тельного понижения поверхностного натяжения ртути органичес.<ими парами можно заключит.-, что они вытесняют окислы и другие загрязнения, присутств ю-щие на поверхности. Вследствие больших расхождений в экспериментальных данных, трудно сделать какие-либо дальнейшие заключения, кроме того, что адсорбционные плёнки органических паров на ртути являются обычно газообразными, причём в плёнках полярных соединений с короткими цепями боковая когезия больше чем в плёнках углеводородов. [c.178]

Адсорбционные плёнки между двумя несмешивающимися жидкостями . При обработке данных Гаркинса и Кинга Шофилд и Райдил не обнаружили признаков заметной боковой когезии между молекулами масляной кислоты, адсорбированными на поверхности раздела вода—бензол. Единственная поправка к уравнению идеального газового состояния этих плёнок относилась к пространству, занимаемому молекулами. На границе вода—воздух та же кислота обнаруживает некоторую боковую когезию. С другой стороны Г аркинс и МакЛофлин считают, что молекулы уксусной кислоты плотнее упакованы между водой и бензолом, чем между водой и воздухом но это не значит, что боковая когезия в первом случае должна быть обязательно выше, так как на адсорбцию может влиять притяжение метильных групп уксусной кислоты к бензолу, благодаря которому при данном поверхностном авлении на поверхность выводится больше молекул. Данные по этому вопросу пока слишком скудны. Из соображений, аналогичных приведённым в 32 гл. II, напрашивается заключение, что боковая когезия между несмешивающимися жидкостями должна быть меньше, чем на границе вода—воздух, но разница должна быть меньше для кислот с более короткими цепями, так как их молекулы лежат на поверхности раздела вода — воздух плашмя и, таким образом, обладают большей свободой передвижения вместе с молекулами воды, чем молекулы с более длинными цепями, образующие плотный частокол. [c.184]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология