Магнитный момент, поток

Между намагниченностью (измеряемой величиной момента, действующего на помещенное в магнитное поле тело и стремящегося повернуть его вдоль направления силовых линий), напряженностью магнитного поля и плотностью потока силовых линий внутри образца существует следующая зависимость [c.337]

Зависимость мощности максимумов от атомных номеров. Как электронная плотность атома, так и его электростатическое поле возрастают симбатно с ростом атомного номера. Поэтому в обоих методах (РСА и ЭСА) исследователь сталкивается с затруднениями, когда требуется различить атомы с близкими атомными номерами. Ядерная плотность не является симбатной функцией атомного номера. Атомы, соседние в периодической таблице, например Ре, Со и N1, дают в Фурье-синтезах максимумы, совершенно различные по высоте. Особенно удобен НСА для установления позиций самых легких атомов материи — атомов водорода, фиксация которых в случае РСА не всегда возможна, а точность определения координат заведомо низка. Кроме того, дифракция нейтронов зависит от спиновых магнитных моментов ядер. Для потока нейтронов ядра одного и того же элемента, не совпадающие по ориентации спинового момента, являются разными ядрами. Поэтому НСА широко используется для решения специальных задач, таких, как анализ упорядоченности сплавов, образованных металлами с близкими атомными номерами анализ магнитной структуры кристалла выявление и уточнение координат атомов водо- [c.127]

Магнитные свойства веществ можно оценить по их поведению в магнитном поле. При этом чаще всего рассматривают две характеристики вещества его магнитную восприимчивость и магнитную проницаемость. Первая равна магнитному моменту вещеста при напряженности магнитного поля, равной единице. Вторая равна отношению общего магнитного потока в образце к напряженности магнитного поля и является аналогом диэлектрической проницаемости для электрических полей. Магнитная проницаемость вакуума принимается равной единице. [c.300]

Так как сигнал расщепляется благодаря лишь ядерным магнитным моментам, константа взаимодействия 7ах, в отличие от химического сдвига, не зависит от плотности магнитного потока Во- Константа взаимодействия, следовательно, всегда выражена в Гц. В дополнение можно заметить, что химический сдвиг (величина 6) всегда соответствует середине дублета, где находился бы сигнал при отсутствии расщепления. [c.219]

Магнитные свойства вещества определяются спиновым движением электронов в атомах, а явление ферромагнетизма — образованием доменных структур ниже точки Кюри, т. е. таких кристаллических структур, в которых электронные спины оказываются параллельно ориентированными. Характерным свойством ферромагнитного состояния вещества является наличие спонтанной намагниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако магнитный поток такого тела будет равен нулю, так как направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самые различные. [c.288]

В ароматических соединениях обобществленные электроны (именуемые тг-электронами) циркулируют, обегая замкнутые ароматические кольца. В отсутствие внешнего магнитного поля в каждом кольце циркулируют встречные замкнутые потоки тс-электро-нов, так что вызываемый ими результирующий магнитный момент равен нулю. Основной особенностью этих токов является то, что оба они образуют как бы две плоские орбиты (рис. 2). [c.23]

Опыт Штерна — Герлаха. То обстоятельство, что различные ориентации орбит связаны с различными величинами проекций магнитного момента на произвольно выбранное направление в пространстве, позволяет разделить атомы, имеющие различные величины этих проекций. Это разделение впервые осуществили Штерн и Герлах. В основном их метод состоит в том, что пропускают поток атомов через неоднородное магнитное поле, т. е. через магнитное поле, напряженность которого, различна в различных точках пространства. Действие такого поля становится вполне понятным при рассмотрении силы, с которой оно действует на маленький полосовой магнит. Предположим для простоты, что поле направлено вдоль оси г и что само поле является функцией 2. Допустим, далее, что продольная ось магнита составляет с 2-осью угол 6. Пусть у полюса магнита, у которого величина 2 меньше, напряженность поля равна Н это поле действует на полюс с силой дН, где д — магнитная масса. Напряженность поля на другом конце магнита весьма точно передается выражением [c.87]

Б последних, описанных выше, системах момент силы, стремящийся повернуть магнит в направлении магнитного потока катушки, равен произведению силы поля катушки на магнитный момент постоянного магнита. Сила поля Н внутри длинного соленоида при достаточной его длине (/>41), где —длина соленоида, а О — диаметр намотки) выражается следующей формулой [c.56]

Магнитная индукция Напряженность магнитного поля Магнитная проницаемость абсолютная Магнитная постоянная Намагниченность Магнитный момент Магнитный поток Удельная магнитная энергия Энергетическое произведение [c.409]

Так как при поверке ТПУ насос работает в постоянном режиме, расход жидкости можно считать постоянным, то есть Уо = ТоО (рис.6.2, а). Объем жидкости, поступившей в бак, зависит от характера и длительности переходных процессов при переключении потока. От сигнала первого детектора сначала срабатывают коммутирующие устройства (реле, магнитные пускатели), затем включается электромагнит привода и заслонка перекидного устройства перебрасывается в другое положение. Переключение потока начинается только с момента, когда рассекатель достигает края струи. Время переходного процесса условно можно разделить на два периода. Первый включает время срабатывания привода и движения рассекателя до достижения им края струи (время холостого хода перекидного устройства Гхб и Гхп), второй - время пересечения рассекателем струи жидкости. В первый период расход жидкости в бак равен нулю, во второй - по мере пересечения струи рассекателем жидкость поступает в бак, её расход, постепенно увеличиваясь, достигает значения 0 (рис.6.2, б). [c.178]

При импульсном режиме возбуждения ВПТ, если объект в виде трубы помещен в проходной ВПТ с однородным продольным магнитным полем N(rJ, изменяющимся скачком от О до //о в момент / = О, магнитный поток поля вихревых токов выражается следующей формулой [c.112]

Со строением молекул, их движением и взаимодействием связаны механические, тепловые, электрические, магнитные и многие другие свойства вещества. Молекулы непрестанно волнуют воображения ученых, являются объектом исследования в физике, химии, молекулярной биологии, физике полимеров, медицине. Определяются состав молекул, их размер и форма, длины связей и валентные углы, поляризуемость и дипольные моменты, частоты и амплитуды колебаний атомов и другие величины. В зависимости от состава и своего строения молекулы характеризуются различной степенью устойчивости к нагреванию, потоку радиации и другим физическим воздействиям. Строение же молекул, т. е. расположение атомов в них, предопределяется электронной конфигурацией атомов и характером химических связей между ними. [c.114]

Из уравнений (12.1) и (12.2) следует, что = В спектроскопии волновое число более удобно использовать, чем длину волны, поскольку, подобно частоте, оно прямо пропорционально энергии фотона. Напряженность электрического поля и плотность магнитного потока в момент времени t для волнового движения в направлении х определяются фор> мулами [c.364]

Ири отсутствии тока в обмотке возбуждения входная часть муфты, связанная с двигателем, вращается вхолостую, а выходная часть, связанная с вентилятором, неподвижна. Если в обмотку возбуждения подать постоянный ток, то возникает магнитный поток, замыкающийся через якорь и индуктор. Вследствие неодинаковых магнитных сопротивлений воздушного зазора над зубцами и впадинами индуктора распределение магнитного поля по окружности якоря неравномерно. Ири вращении двигателя пульсация магнитного потока вызывает появление в якоре вихревых токов. Взаимодействие этих вихревых токов с основным магнитным потоком создает крутящий момент, который приводит ведомую часть во вращение в том же направлении, в каком вращается ведущая часть. Крутящий момент тем больше, чем больше ток возбуждения муфты. Регулируя последний, плавно изменяют вращающий момент, а следовательно, и частоту вращения ведомого вала муфты и связанного с ним колеса вентилятора. [c.985]

При течении жидкости цепочечные агрегаты можно в подходящей системе координат считать неподвижными. Они тормозят обтекающие их потоки среды, что и регистрируется как увеличение вязкости. Во вращающемся поле среда неподвижна, а цепочки вращаются, следуя за полем. При этом они передают среде момент сил, действующих на цепи со стороны поля. В среде моменты всех цепей суммируются и передаются стенкам сосуда. Их суммарная величина и регистрируется по углу закручивания упругого подвеса. Во всех случаях разными методами регистрируется один и тот же эффект гидродинамического взаимодействия цепочек или индивидуальных частиц с вязкой средой, поэтому удельная сила трения (на единицу площади) и удельная величина момента сил (на единицу объема) равны по величине и по размерности. Метод вращающегося поля лишен большинства недостатков магнитной вискозиметрии, поскольку исследуемый образец [c.760]

Импульсный режим возбуждения ВТП. Если объект в виде трубы помещен в проходной ВТП с однородным продольным магнитным полем //(/). изменяющимся скачком от О до //о в момент / = О, то магнитный поток [c.391]

Дискретность энергетических состояний атомов проявляется в опытах Франка и Герца (1914 г.), при изучении оптических спектров атомов и в ряде других явлений. Дискретность значений проекций момента количества двил-сения на направление магнитного поля доказывается опытами Штерна и Герлаха (1922 г.), в которых исследовалось отклонение потока атомов в неоднородном магнитном поле. [c.12]

Каждый атом окружен электронами. В магнитном поле за счет взаимодействия электронного облака молекулы с полем возникает диамагнитный момент и как результат - локальное магнитное поле вокруг ядра. Поскольку индуцированные токи прямо пропорциональны плотности магнитного потока Д), то локальный магнитный поток Дюк = Д)(1 - сг), где а - безразмерная постоянная экранирования, зависящая от локального электронного окружения. Она меняется от 10" для протона до 10"2 для тяжелого атома. Из-за э1фанирования одно и то же ядро атома, обладающее магнитным моментом, поглощает электромагнитные волны при разной напряженности магнитного поля в зависимости от своего ближайшего окружения, т. е. имеет место так называемый химический сдвиг полосы поглощения. Он зависит от той группы атомов, в которую входит данный атом. Например, в этаноле протоны групп СНз, СН2 и ОН поглощают при разных значениях внешнего магнитного поля. Таким образом, ЯМР-спекгр каждого соединения отражает его структурные особенности. [c.200]

Величина этого эффекта в феррожидкостях мала, и поэтому его можно обнаружить только при дифференциальном способе измерения намагниченности. Измерения проводятся одновременно на двух образцах раствора в двух идентичных измерительных ячейках. Ячейки электрически соединены так, что дают сигнал, пропорциональный разности намагниченности двух образцов раствора. Один из них принимается за эталон, а второй модифицируется тем иди иным способом, например введением коагулятора. Таким образом, удается с высокой точностью зарегистрировать изменения намагниченности под влиянием коагулятора или любого иного модификатора свойств жидкости (рис. 3.72). При намагничивании устойчивого коллоидного раствора магнитного материала единственно возможный вид структурирования — это образование цепей, что ведет к увеличению его намагниченности по сравнению с намагниченностью неструктурированного раствора. Этот эффект тем больше, чем меньше расстояние между соседними частицами цепи. Поэтому при уменьшении толщины защитной оболочки на частицах он будет усиливаться, что и наблюдается при небольшом увеличении концентрации электролита в растворе (рис. 3.72). Значительное увеличение концентрации электролита уменьшает толщину защитных оболочек настолько, что коллоидные частицы слипаются еще до воздействия магнитного поля. Внутри образующихся флокул магнитные моменты частиц ориентируются так, чтобы магнитный поток замыкался внутри флокулы, и тогда локальные поля соседних частиц имеют случайное направление по отношению к направлению намагничивающего поля и, следовательно, препятствуют намагничиванию флокул и раствора в целом. На дифференциальных кривых намагничивания это проявляется в виде ухода кривой под ось абсцисс (рис. 3.72). С увеличением концентрации электролита толщина оболочек становится меньше, локальные поля во флокулах усиливаются, и поэтому эффект снижения намагниченности становится больше. [c.665]

Нейтрон, п. Существование нейтрона предполагал еще Резерфорд (1920). Однако наблюдать нейтральные частицы довольно трудно так, например, они не оставляют никаких следов в обычных камерах Вильсона. Только в 1930 г. при бомбардировке а-частицами (см. разд. 4.3) атомов бериллия Боте и Бекер впервые открыли новое проникающее излучение, которое может выбивать протоны из других атомов. В 1932 г. Чэдвик идентифицировал эти лучи как поток нейтронов. Они оказались очень важными для дальнейшего развития ядерной физики, так как эти нейтральные тяжелые частицы легко проникают в другие атомы и вызывают многие ядерные реакции. Нейтрон нестабилен и распадается ка р и е". Наиболее поразительным было открытие того, что незаряженный нейтрон обладает магнитным моментом оно привело к совершенно новому представлению о внутренней структуре нуклона (нуклон — нейтрон и протон). Масса покоя нейтрона 1,0087 ат. ед. [c.39]

Физические основы магнетизма горных пород и методика измерения очень слабой остаточной намагниченности рассмотрены в других главах этой книги. Здесь достаточно будет указать виды NRM, позволившие получить основной объем палеомагнитных данных. По мере остывания и кристаллизации магмы изверженные породы образуются либо в виде лавового потока на поверхности Земли, либо в виде плутонических иитрузий на глубине. При этом магнитные минералы проходят через соответствующие им точки Кюри (для магнетита РезО -578°С) и приобретают термоостаточную намагниченность (TRM). Фронт охлаждения медленно проходит через породы, особенно плутонические, оставляя за собой постоянную запись поля, интерпретация которой позволяет делать вывод о палеовековых вариациях. Магнитные моменты тонкозернистых магнитных материалов в неконсолидированных пресноводных и морских осадках, как правило, ориентируются вдоль направления внешнего магнитного поля. При этом литифицированные позже осадки приобретают ориентационную (или седиментационную) остаточную намагниченность (DRM). Колонки осадочных отложений, отобранные из озер и глубоководных районов океанов, содержат непрерывную запись древнего магнитного поля, охватывающую подчас [c.94]

На практике для подобных измерений, однако, предпочитают изготавливать специальные приборы, отличающиеся по конструкщш от биомагнитных. Так как линейные размеры образцов обычно не слишком велики, максимум 10 - 20 см, зону чувствительности магнитометра, имеющую комнатную температуру, можно выполнить в виде цилиндрического канала, который проходит сквозь гелиевый дьюар. Это увеличивает сцепление магнитного потока от образца с приемной петлей магнитометра, что повышает чувствительность, а кроме того, позволяет использовать сверхпроводящий экран для защиты от магнитных шумов и создания очень стабильного подмагничивающего поля на образце. Магнитометр с диаметром отверстия 64 мм, работающий с постоянной времени 1 с, может измерить магнитный момент до 10 Тл-м (Ю Гс-см ) [307]. Эти так называемые рок-магнитометры (по-английски г оск - скала) в большинстве своем применяются для изучения слабомагнитных горных пород, систематические обмеры которых могут оказать большую помощь геологам - хотя бы уже тем, что для измерений в неполевых условиях можно использовать образцы заметно меньших размеров. Такие измерения проводились и на образцах лунного грунта [308]. [c.175]

В узкогорлой колбе на 1 л из тефлона к 450 мл 20%-ного раствора NaOH добавляют 100 г КаВгОз, который при этом частично растворяется. Смесь энергично перемешивают около 20 мни магнитной мешалкой в тефлоновой оболочке. Колбу снаружи охлаждают льдом. Сначала Рг пропускают в раствор медленно, причем колбу вместе с охлаждающей баней и мешалкой, поднимают повыше, чтобы газоподводящая трубка почти касалась мешалки. Нерастворившаяся часть КаВгОз при сильном перемешивании распределяется/ по всему объему. Затем скорость пропускания увеличивают. Из-за большого-выделения тепла прн реакции температура смеси повышается, н она закипает. Поэтому с этого момента надо все время следить, достаточно ли охлаждающей смеси. Хотя большая часть фтора поглощается щелочным раствором все-таки много фтора уходит в сильную тягу. В газовой фазе над поверхностью реакционной смесн могут иногда наблюдаться небольшие, но громкие взрывы. Поэтому прибор нельзя оставлять без присмотра. Если в колбе наблюдаются вспышки, например, у отверстия тефлоновой вводной трубки, то-необходимо немедленно прекратить поток фтора н погасить пламя. Если же не удается снова быстро установить поток Рг, то надо выгнать жидкость из вводной трубки (отняв колбу) кратковременным открыванием вентиля баллона с Рг или пропусканием N2 по вспомогательной трубке. [c.367]

Равновесному положению системы соответствует равенство вращающих моментов рамок, которые пропорциональны напряженности магнитного потока и значению тока, протека1рщего через ту или иную рамку. [c.316]

Отсутствие равновесия при со > со не исключает возможности ориентационного структурирования. В слабом поле частицы будут почти свободно вращаться в потоке, как будто поле вовсе отсутствует. Тем не менее, магнитное поле хотя и ненамного, но притормозит вращение частиц в момент прохождения ими утла, близкого к 90°, при котором величина Му максимальна, и ускорит это вращение при противо1Юложной ориентации оси частицы относительно направления поля. Это означает, что вблизи 90-градусной ориентации ось каждой частицы находится больше времени, чем при противоположной (270°) ориентации. Избыточное время нахождения осей частиц в указанном секторе углов означает, что взвесь будет иметь слабую намагниченность под углом 90° к направлению поля. Усиление поля, замедление вращения (течения), уменьшение вязкости приведет, очевидно, к усилению этого эффекта. В пределе он плавно достетнет намагниченности насыщения, направленной под углом 90° к направлению намагничивающего поля. Таким образом, упомянутый выше срыв ориентации с увеличением скорости враще- [c.684]

Именно в этом состоянии в микроскоп легко наблюдать присутствие в жидкости крупных эллипсоидальных агрегатов. При выключении 1юля описанные изменения происходят в обратном 1юрядке, но в короткие сроки (секунды) и с меньшей амплитудой изменения прозрачности. В устойчивых феррожидкостях в поле происходит только резкое падение прозрачности и столь же резкое увеличение при выключении поля (рис. 3.135). Исходная прозрачность при этом полностью восстанавливается. Величина эффекта сильно зависит от наличия коагулятора и растет с увеличением его концентрации в феррожидкости. При оптимальной концентрации коагулятора эффект максимален, а жидкость выдерживает неограниченное число циклов агрегации—дезагрегации магнитным полем и соответствующих изменений прозрачности без накопления каких-либо остаточных явлений. Соответственно этому световой поток стабильно модулируется жидкостью в низкочастотном (десятки герц) магнитном поле. При высокоскоростной развертке на экране осциллографа можно наблюдать небольшой (несколько процентов) всплеск прозрачности в момент включения поля. Он объясняется ориентацией частиц в магнитном поле. В последующие моменты времени этот слабый эффект маскируется сильным эффектом агрегации частиц. В специально подготовленных образцах коллоидного магнетита, в которьгх размер частиц имеет минимально возможную величину, совместимую с сохранением у частиц магнитных свойств, устойчиво наблюдался только ориентационный эффект. [c.759]

Существуют различные способы распознавания момента, когда состояние трубопровода приближается к критическому. Они основаны на изучении либо непосредственно трубопровода, либо гидравлических параметров потока транспортируемого продукта, либо изменений в окружающей среде. Контроль коррозионного состояния проводится перемещаемыми внутри трубы снарядами-дефектоскопами, оснащенными средствами магнитной, радиографической и ультразвуковой дефектоскопии, а также телевизионными камерами. Исследование напряжений и деформаций проводятся механическими устройствами, пропускаемыми по трубопроводу по окончании строительства, тензометри-ческим и другими методами. Для обнаружения утечек пользуются визуальным [c.27]

Если катушку У подключить к току такого направления, что ее магнитное поле будет размагничивать образец, то при равенстве магнитного поля катушки 1 коэрцитивной силе образца поток, создаваемый магнитом, станет равным нулю, сфелка гальваномефа возвратится к нулю. В момент возвращения сфелки к нулю магнитное поле катушки I равно коэрцитивной силе образца. Поскольку в этом случае измерительный генератор служит лишь индикатором нуля, нет необходимости в его калибровке. [c.365]

На первой стадии исследования основная роль отводится ионам гидроксония и гидроксила — продуктам диссоциации воды. Траектория движения каждого из этих ионов в потоке воды, проходящем через магнитное поле, представляет собой циклоиду. Двигаясь из одной точки и вращаясь в одной плоскости, но в разные стороны, эти ионы ориентируют ближайшие молекулы воды (поскольку последние обладают большим дипольным моментом). Происходит объединение молекул воды, нанизанных на гидроксильную и гидроксониевую циклоидные арки, в плоские кольцевые ассоциаты (что обусловлено водородными связями). Иными словами, происходит разделение гидроксильных и гидроксониевых ионов на вращающиеся навстречу друг другу образования, которые, выйдя из поля, перестают вращаться и могут образовывать нейтральные кольцевые ассоциаты. Энергия водородных связей, объединяющих ионы в кольца, очень мала. Но в соответствии с положениями квантовой химии кольца могут быть устойчивыми. Аналогичная ситуация наблюдается в кольце бензола, которое гораздо устойчивее, чем это вытекает из тривиального учета ненасыщенных двойных связей [121]. Ассоциат находится в состояниях 1 и 2 (рис. 34). Амплитуды вероятностей этих состояний составляют а энергия одинакова. Поэтому кольцевой ассоциат и является системой с двумя состояниями. Его [c.97]

Вьшолнение анализа. Определение влажности жидкостей. Изложенный материал позволяет получить ясное представление о выполнении кулопометрического титрования. В ячейку заливают раствор реактива Фишера с таким расчетом, чтобы все электроды были полностью погружены в раствор. Включают магнитную мешалку (или газовый поток), индикаторную систему и осторожным добавлением воды или влажного метанола нейтрализуют избыток молекулярного иода до небольшого остаточного количества, которое регистрируют по величине силы индикаторного тока (например, 70 мкА). Если же воды внесено больше, чем необходимо для нейтрализации иода, то, наоборот, ее избыток устраняют иодом, генерируемым на аноде или вводимым со свежей порцией реактива Фишера. Небольшой избыток иода перед началом анализа — важный показатель полного отсутствия воды в электролите изменение его содержания во времени свидетельствует либо о протекании дополнительных химических реакций с участием иода, либо о поступлении влаги извне. В первые моменты после приготовления электролита иод всегда расходуется на реакцию с влагой, десорбируемой со стенок ячейки и поступающей из свободного пространства ячейки. Непосредственно к выполнению анализа приступают лишь после прекращения изменения концентрации иода (индикаторного тока), по крайней мере, в течение времени одного определения. [c.98]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология