Излучение, интенсивность квадраты

Интенсивность спектральной линии при постоянных условиях пропорциональна количеству введенных в пламя атомов элемента или концентрации соли металла в анализируемом растворе. Однако в реальных случаях эта зависимость может нарушаться вследствие протекания в пламени процессов самопоглощения, ионизации и образования термически устойчивых соединений. На рис. 1.13 представлена зависимость интенсивности спектральной линии от концентрации элемента в растворе. При средних содержаниях определяемого элемента в растворе эта зависимость линейна. Для больших содержаний сказывается влияние самопоглощения эмиссии атомов в плазме и в этом случае интенсивность излучения спектральной линии пропорциональна корню квадратному, из концентрации элемента в растворе. При очень низких концентрациях элемента и высокой температуре плазмы проявляется процесс ионизации его атомов и интенсивность излучения спектральной линии пропорциональна квадрату концентрации. В обоих случаях градуировочный график искривляется. Кроме процессов, указанных выше, на ход графика влияет ряд других факторов, поэтому определение элементов в методе фотометрии пламени проводят с использованием серии растворов сравнения. Они должны содержать все вещества, входящие в состав исследуемого раствора, и фотометрироваться в одинаковых с ним условиях. [c.37]

Наблюдаемые спектры характеризуются не только положениями полос и линий излучения или поглощения на шкале частот, но и их интенсивностями (яркостями) В квантовой теории взаимодействия электромагнитного излучения и вещества (атомов и молекул) показывается, что в случае простого поглощения или излучения, когда происходит переход между двумя стационарными энергетическими состояниями молекул (между уровнями энергии) с поглощением или излучением только одного кванта, интенсивность линии или полосы определяется квадратом так [c.337]

Ag(r) = Agg. Если учесть следующие члены разложения А по степеням х, у, z, то появляются матричные элементы квадрупольного и более высоких электрических моментов, которые становятся определяющими в случаях, когда матричный элемент дипольного момента по тем или иным причинам обращается в нуль. Не были учтены и члены, пропорциональные квадрату векторного потенциала, а эти члены, очевидно, должны становиться значимыми тогда, когда интенсивность излучения велика, например, когда рассматривается мощное лазерное излучение. В этих ситуациях играют заметную или даже доминирующую роль нелинейные по напряженности поля члены, появляющиеся в матричных элементах, содержащих А . [c.173]

Ввиду пропорциональной зависимости между интенсивностью спектра тормозного излучения и квадратом высокого напряжения стремятся использовать рентгеновские трубки с максимально допустимым напряжением. Однако при определении легких элементов при высоком напряжении появляется очень сильное диффузное излучение, ухудшающее соотношение интенсивности линии к фону. Во избежание колебаний интенсивности подаваемое на трубку напряжение стабилизируют электронными приборами. [c.204]

Пусть рассеяние происходит на частице, состоящей из центров (атомов) с рассеивающей способностью г-го центра /j. Тогда для интенсивности рассеянного излучения, представляющей квадрат амплитуды, имеем [c.282]

По причинам, которые очевидны из предыдущего рассмотрения, концентрация может заметно влиять на природу продуктов реакции. Например, если под воздействием излучения ацетон диссоциирует на метильный и ацетильный радикалы, а ацетильные радикалы образуют на стенках сосуда диацетил, то снижение давления (приводящее к повышению скорости диффузии к стенкам) способствует увеличению образования диацетила. С другой стороны, если для образования диацетила два ацетильных радикала должны столкнуться в газовой фазе, то скорость реакции зависит от интенсивности излучения в квадрате и все факторы, препятствующие диффузии к стенкам, например высокое давление, должны приводить к увеличению скорости образования диацетила. В действительности при полном описании фотохимического поведения ацетона следует учитывать оба этих процесса. [c.251]

Если происходит наложение множества волновых движений одной частоты, но со случайными фазами, к к показывает статистический анализ, амплитуда возрастает пропорционально квадратному корню из числа волновых колебании. Интенсивность излучения пропорциональна квадрату амплитуды. Таким образом, наложение большого числа волн со случайными фазами теоретически вызывает линейное увеличение интенсивности. Излучение, испускаемое обычными источниками, имеет именно такое случайное распределение, и соответственно можно утверждать, что интенсивность излучения группы возбужденных атомов в среднем равна интенсивности излучения одного, возбужденного атома, умноженной на полное число излучающих атомов. [c.220]

В связи с участием в рекомбинации двух атомов серы, интенсивность излучения пропорциональна квадрату концентрации атомов серы, поэтому градуировочный график сохраняет линейный характер при двойном логарифмическом масштабе. [c.103]

В соответствии с этим результатом мы видим, что если группа осцилляторов имеет одинаковую амплитуду Хд, но разные частоты, то они будут испускать излучение обратно пропорционально четвертой степени длины волны излучения. Причиной такой высокой степени является то, что для гармонического движения ускорение пропорционально квадрату частоты, а интенсивность излучения пропорциональна квадрату ускорения. Мы увидим, что этой простой причиной объясняется голубой цвет неба. [c.422]

Интенсивность электромагнитного излучения пропорциональна квадрату напряженности поля. Среднее во времени значение интенсивности дается формулой [c.12]

Согласно формуле (XXV, 3) интенсивность излучения основного тона с частотой v и обертонов с частотами 2v, 3v,. .. и т. д. пропорциональна четвертой степени частоты излучения и квадрату соответствующего коэффициента в разложении вектора дипольного момента в ряд Фурье. [c.288]

Радиационные потери электронов, т. е. потери на испускание тормозного рентгеновского излучения, происходят преимущественно в результате взаимодействия электронов с кулоновским полем атомного ядра. Интенсивность тормозного излучения пропорциональна квадрату заряда атомов среды и растет с увеличением энергии электронов. При энергии электронов 1 МэВ радиационные потери составляют малую долю от ионизационных потерь. [c.21]

Изучение переходов разл. серий во всех атомах, образующих исследуемое соед., позволяет детально определить структуру валентных уровней (или зон). Особенно ценную информацию получают при рассмотрении угловой зависимости интенсивности линий в эмиссионных спектрах монокристаллов, т.к. использование при этом поляризованного рентгеновского излучения существенно облегчает интерпретацию спектров. Интенсивности линий рентгеновского эмиссионного спектра пропорциональны заселенностям уровней, с к-рых совершается переход, и, следовательно, квадратам коэф. линейной комбинации атомных орбиталей (см. Молекулярных орбиталей методы). На этом основаны способы определения этих коэффициентов. [c.240]

Интенсивность излучения изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния. Соблюдая необходимое расстояние, в ряде случаев не обязательно применение защитных экранов, которые обычно стесняют работающего. Для увеличения расстояния между работающим и источником излучения используют удлиненные щипцы и манипуляторы. [c.151]

Методика измерения. Применяемые в качестве фотолитических ламп импульсные лампы имеют широкий спектр излучения. На образец попадает не только свет, который поглощается веществом но также фотохимически неактивный свет. Мощный световой поток, попадающий на образец, рассеивается стенками кюветы и мельчайшими пылинками, присутствующими в растворе. Рассеянный кюветой свет попадает на щель монохроматора и на фотоумножитель. Если не принимать специальных мер, снижающих интенсивность рассеянного света, то фотоумножитель может перегрузиться и сигнал, поступающий на осциллограф, будет сильно искажен. При применении спектрографической установки импульсного фотолиза рассеянный свет создает большой фон на фотографической пластинке при коротких временах регистрации короткоживущих продуктов. Обычно используются следующие приемы для уменьшения рассеянного света, попадающего на фотоумножитель (ФЭУ). Во-первых, применение спектральных ламп с высокой световой интенсивностью позволяет уменьшить щель монохроматора и тем самым снизить интенсивность рассеянного света, попадающего на фотоумножитель. Во-вторых, рассеянный свет не является направленным, и поэтому его интенсивность уменьшается с квадратом расстояния от кюветного отделения до монохроматора. Таким образом, чем [c.183]

Поражение радиоактивным излучением может происходить при попадании радиоактивных веществ в организм или при внешнем его облучении. Прежде всего возможность поражения возникает при работе с долгоживущими нуклидами, а также тогда, когда соответствующие вещества могут накапливаться в организме. Так, например, °5г, накапливаясь в костях, препятствует образованию в крови красных кровяных шариков. Особенно опасно воздействие у-излучения. Напротив, а- и р-ча-стицы легко поглощаются и поэтому имеют небольшую длину пробега. Если работа с веществами, активность которых лежит в области порядка милликюри, ведется в стеклянных сосудах, то вредное действие этих частиц уже сводится к минимуму. Труднее осуществить защиту от нейтронного излучения. Его можно ослабить слоем парафина или воды толщиной 10—15 см. В общем интенсивность любого излучения обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника излучения до облучаемого объекта. Поэтому работу проводят на максимально возможном удалении от источника излучения и за возможно более короткий промежуток времени. [c.383]

Одной из очень эффективных мер предупреждения облучения сотрудников является устройство для дистанционной манипуляции с радиоактивным материалом, так как интенсивность излучения падает пропорционально. квадрату расстояния от источника [c.653]

Интенсивность гамма-излучения уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния между источником и точкой замера. Радиоактивные материалы, излучающие энергию в несколько десятков милликюри, могут быть использованы в лабораториях без опасения, если при этом применяются соответствующие экраны или с помощью приспособлений дистанционного управления устанавливается максимальное расстояние между источником и оператором. [c.81]

Интенсивность излучения изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния R от источника до точки наблюдения, поэтому интенсивность излучения указывают на определенном расстоянии от источника (обычно 1 м), что оговаривается в технической документации на него. [c.272]

Если излучение на краях сохраняет полную интенсивность, то длина ближнего поля не изменяется. Излучатели, излучение которых уменьшается по направлению к краю, имеют меньшую длину ближнего поля, поскольку эффективно действующий диаметр излучателя входит в выражение для длины ближнего поля в квадрате. Неодинаковое возбуждение может быть использовано и для целенаправленного изменения звукового поля. Чтобы сохранить направленное действие, при этом, естественно, выбирают симметричные распределения. Технически различное возбуждение может быть достигнуто разными способами [c.111]

Сечение рассеяния (интенсивность рассеянного излучения), выраженное в электронных единицах, равно квадрату амплитуды (2.4) [c.16]

V — объем элементарной ячейки периодического распределения) для периодического распределения электронов. Линейная суперпозиция всех волн, имеющих амплитуду (2.6) или (2.7), полностью описывает произвольное распределение электронной плотности Ие1(г)- Рассеяние рентгеновских лучей будет всегда иметь место, если дифракционный вектор д = кг — равен какому-либо из волновых векторов К пакета волн электронной плотности, аппроксимирующих произвольное распределение электронной плотности (условие (2.2)). Из выражения (2.5) следует, что интенсивность рассеянного излучения в этом случае будет равна квадрату амплитуды волны, имеющей волновой вектор К = д [c.17]

Таким образом, интенсивность рассеянного рентгеновского излучения может рассматриваться как величина, распределенная в К-пространстве волновых векторов или, как его еще называют, в обратном пространстве. Изменяя направление и величину дифракционного вектора д (этого можно добиться, изменяя геометрию съемки — направление падающего и рассеянного пучка), можно прозондировать значительные области обратного пространства и определить распределение в нем интенсивности рассеянного излучения или же, что то же самое, распределение квадрата модуля фурье-компоненты электронного распределения. [c.17]

Рис 2-11 Зависимость длины пробега луча от квадрата диаметра кюветы имеет вид гиперболы Штриховыми линиями показана оптическая апертура изменяющаяся от 1/10 до 1/5 Вне этого интервала измеряемая интенсивность излучения быстро уменьшается или длина пробега луча становится слишком малой в результате уменьшается линейный динамический диапазон и/или отношение сигнал/шум [c.35]

Прежде всего при исследовании нанесенных катализаторов с низким содержанием металла возможно снижение чувствительности, наблюдаемое, например, при содержании платины менее 0,5%. Поскольку интенсивность дифрагированного излучения пропорциональна квадрату атомного номера, снилсение чувствительности сильнее сказывается при исследовании элементов с низким атомным номером. [c.371]

Электроны как причина рассеяпяя рентгеновских лучей ионные решетки. Установленная Брэггом зависимость (см. стр. 236) интенсивности рентгеновских лучей, отраженных от плоскостей сетки, занятой одинаковыми атомами, выражающаяся в пропорциональности квадрату их атомного веса, имеет силу только для небольших углов отблеска, да и то лишь приближенно. Эта зависимость находится также в противоречии с установленной ранее Баркла закономерностью, в соответствии с которой интенсивность испускаемого каким-нибудь веществом рентгеновского излучения прямо пропорциональна атомному весу. Это противоречие было устранено Дебаем (1918), показавшим, что дифракция рентгеновских лучей при прохождении их через кристаллы или при отражении от плоскостей решетки кристаллов основана — совершенно так же, как и преломление или отражение обычного света,— на том, что свет, как видимый, так и рентгеновский, попадая на очень мелкую частичку, испытывает рассеяние. При этом такая частичка, на которую падает свет, ведет себя как точка, обладающая собственным свечением, от которой исходит сферическая световая волна. Поэтому ясно, что отражение рентгеновских лучей от-какой-нибудь заполненной определенным количеством материальных точек плоскости решетки будет тем сильнее, чем значительнее рассеивающая способность отдельных частичек. Дебай, опираясь на принципы классической электродинамики, установил, что интенсивность рассеяния, а вместе с тем, следовательно, и отражения рентгеновских лучей должна быть пропорциональна количеству рассеивающих электронов. Именно электроны и обусловливают в действительности рассеяние рентгеновских лучей. Поэтому распределение интенсивностей рассеянного излучения и дает нам непосредственную меру количества и расположения электронов. Но так как в нейтральных атомах число электронов равно порядковому номеру и так как ему же приблизительно пропорционален и атомный вес , то отсюда и следует в общем случае приблизительная пропорциональность между интенсивностью рассеянного излучения и атомным весом, т. е., другими словами, справедливость закона Баркла. Однако, как прказал Дебай, для малых углов отблеска, согласно теории, получается пропорциональность интенсивности квадрату количества электронов, что подтверждает и приближенный закон Брэгга. [c.241]

В общем случае структурный фактор представляет собой комплексное число, определяемое модулем Рнк1 и фазой нк1 (рис. 6.6). Интенсивность дифрагированного излучения определяется квадратом амплитуды [c.242]

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

Максимум интенсивности лежит приблизительно при 3/2 Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока 1, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. Так, минимальное напряжение для возбуждения характеристического /Са-излучения (Яц = 1,54 А) в рентгеновской трубке с медным анодом по ураненню (5.2.11) составляет [c.204]

Очевидно, в данном случае излучающие частицы являются комплексом [Ог( Дй) 02( Дй)], и наблюдаемый процесс связан с кумуляцией энергии. Бимолекулярное излучение наблюдалось также в газофазной кислородной системе от эксимеров [ОаСДй) 02( 2 +) ] и [Ог( S ,+) Ог( 2g+) ]. Поскольку интенсивность излучения пропорциональна концентрациям продуктов в во. бужденном состоянии н, таким образом, квадрату поглощенной интенсивности, квантовый выход интенсивностей бимолекулярного излучения зависит от интенсивности поглощенного света [c.134]

В основе метода лежит эффект образования электронно позитронных пар при взаимодействии 7-излучения < энергией >1,022 МэВ с углем. После аннигиляций пары возникает характеристическое излучение с энер> гией 511 кэВ, интенсивность которого пропорциональна квадрату среднего атомного номера угля и слабо за висит от его плотности. Интенсивность рассеянногб излучения обычно используется для снижения влияни флуктуаций плотности. [c.39]

В = В + В J os( o/ + б ) + В2Соз(2ш/ + 5 ) +. .. Излучение с частотой со поглощается такой системой, причем интенсивность поглощения пропорциональна В и кубу частоты со. Следовательно, вместо квадрата модуля матричного элемента дипольного момента перехода здесь выступает квадрат амплитуды составляющей дипольного момента, колеблющейся с частотой со. [c.171]

Полученные результаты не согласовывались с волновой теорией света, поскольку согласно последней интенсивность излучения должна быть пропорциональна квадрату частоты, как это показано кривой I на рис. 2.20. Чтобы привести теорию в соответствие с новыми экспериментальными фактами, Планк предположил, что энергия, излучаемая каким-либо телом—поверхностью Солнца или светящейся нитью лампы накаливания,— вьщеляется в результате того, что атомы такого тела ведут себя как крошечные колеблющиеся частицы, или осцилляторы, каждый из которых излучает энергию с определенной частотой. Эти осциллирующие атомы способны поглощать и излучать энергию подобно скрипич-.ной струне, которая получает энергию от смычка и затем излучает ее в виде звуковой энергии с определенными частотами. На основании математических рассуждений, которые здесь не будут рассматриваться, Планк установил существование мельчайших порций энергии, которые могут поглощать или излучать атомы. Другими словами, он установил определенный нижний предел, или минимальное количество энергии, которое может быть испущено в одном акте излучения. Планк назвал такую порцию энергии квантом энергии, или фотоном, и показал, что она пропорциональна частоте связанного с ней излучения. [c.37]

При поглощении р-частиц в веществе возникает тормозное рентгеновское излучение, которое необходимо принимать во внимание при выборе материала экрана. Энергия тормозного излучения лежит в интервале от нуля до максимальной энергии р-излучения Етах, а интенсивность пропорциональна атомному номеру 2 вещества-поглотителя и квадрату максимальной энергии р-голучения — Е1 . Поэтому для заыщты от Р-излучения используют материалы с небольшим атомным номером 2 гшексиглас, алюминий и др. В этих материалах тормозное излучение, создаваемое р-излу-чателями активностью менее 3,7 10 Бк, незначительно. [c.45]