Самовоспламенение и распространение пламени

В качестве основных показателей пожаро- и взрывоопасности используют температуру вспышки и воспламенения паров твердых веществ и жидкостей в воздухе. Термином вспышка обозначают явление быстрого сгорания смеси горючих паров и воздуха по месту зажигания, не сопровождающееся распространением пламени по всему объему. За температуру вспышки принимают самую низкую температуру твердого или жидкого вещества, при которой над его поверхностью образуется достаточное для вспышки от источника зажигания количество пара. Выделяющейся при этом энергии в области зажигания не хватает для прогрева близлежащей зоны до температуры воспламенения, поэтому пламя не распространяется по всему объему. За температуру воспламенения принимают минимальную температуру твердого или жидкого вещества, при которой над его поверхностью выделяется достаточное для устойчивого горения после удаления источника зажигания количество пара. Таким образом, температура воспламенения компактного вещества связана с достижением над его поверхностью нижнего концентрационного предела воспламенения пара этого вещества. Нижние и верхние концентрационные пределы воспламенения и температура самовоспламенения (см. раздел 1.2.9) служат показателями взрыво- и пожароопасных свойств газообразных и аэродисперсных систем. [c.77]

Распространение холодного пламени по рабочей смеси, в отличие от нормальных горячих пламен, осуществляется исключительно диффузией в свежую смесь активных частиц, радикалов, образующихся при распаде перекисей. Результатом холоднопламенной стадии является замена исходного, относительно инертного углеводорода химически активной смесью органических перекисей, альдегидов и свободных радикалов. Эта активная смесь подвергается дальнейшему окислению и после некоторого периода индукции происходит новый взрывной распад перекисных соединений, аналогичный прежнему, но с вовлечением большей массы исходной смеси и с участием большего количества перекисных соединений. При этом возникает особый тип пламени, промежуточный между холодным и горячим, названный А. С. Соколиком [27] вторичным холодным пламенем . Реакция идет в нем так же, как в холодном пламени, не до конечных продуктов СО2 и НаО, а до СО, но степень разогрева в этом пламени уже велика и соответствует выделению примерно половины полной энергии сгорания, поэтому вторичное холодное пламя распространяется с большей скоростью не только за счет диффузии активных центров, но и за счет теплопередачи. После прохождения вторичного холодного пламени остается нагретая до высокой температуры смесь СО и неиспользованного кислорода. При достаточно высокой концентрации активных центров происходит цепочечно-тепловой взрыв этой смеси, рождающий настоящее горячее пламя, т. е. происходит самовоспламенение [27]. [c.67]

В результате исследований пожароопасных свойств различных рецептур полимерных покрытий полов были сформулированы основные технические требования, предъявляемые к полимерным покрытиям полов АЭС. Они охватывают комплекс пожароопасных свойств полимерных покрытий характеризующих склонность материала к горению и распространению пламени по поверхности (группа горючести и индекс распространения пламени), дымообразующую способность (коэффициент дымообразования), токсичность продуктов сгорания (показатель токсичности и критические условия горения материала — температуры воспламенения и самовоспламенения). В качестве одного из критериев, характеризующих критические условия горения материала, предложено ввести значения кислородного индекса, который для трудносгораемых покрытий должен быть не менее 40. Нормируемые величины показателей пожарной опасности устанавливаются из такого расчета, чтобы материал был трудносгораемым, медленно распространяющим пламя с умеренными дымообразованием и токсичностью продуктов горения. [c.154]

Переходя к условиям воспламенения достаточно большого объема газовой смеси приходится рассматривать две возможные формы его. Первая из них, обычно именуемая самовоспламенением, имеет место при одновременном повышении температуры всей смеси до уровня воспламенения. В этом случае воспламенение, распространяясь сразу на весь объем смеси, имеет взрывной характер. Вторая форма воспламенения газовой смеси, называемая вынужденным воспламенением или зажиганием, отличается от первой тем, что воздействием внешнего высокотемпературного источника тепла (искра, поджигающее пламя и т. п.) до воспламенения доводится лишь какой-то один элемент объема смеси. Воспламенившись, он в свою очередь служит источником тепла для зажигания граничащих с ним элементов объема. Таким образом, воспламенение всего объема смеси приобретает характер постепенного распространения фронта пламени из зоны первоначального зажигания. Следует отметить, что в зависимости от свойств и температуры исходной смеси скорость фронта пламени может 2 19 [c.19]

В большинстве случаев распространение пламени является тепловым процессом — горящий слой передает тепло близлежащим холодным слоям и нагревает их до температуры воспламенения. В смесях С5а с воздухом воспламенение оказывается возможным при столь низких содержаниях СЗа (0,03%), что даже полное сгорание смеси в адиабатических условиях (при полном отсутствии теплоотвода) не может существенно повысить температуру смеси. Таким образом, тепловое распространение пламени в таких смесях невозможно. Между тем опыт показывает, что если поместить смесь С5а с воздухом, находящуюся вне области цепного самовоспламенения, в длинную трубку и нагреть один конец трубки до температуры цепного воспламенения, то по трубке распространяется пламя. Область значений р и Г, при которых пламя может распространяться в смесях С5з — воздух (область распростра- [c.332]

Мипора — это мелкопористая пластмасса. Представляет собой горючее вещество, температура воспламенения 397°С, самовоспламенения 540°С. При горении мипоры выделяется приблизительно такое же количество тепла, как при горении древесины, теплота сгорания 4200 ккал/кг. При горении мипоры пламя распространяется по поверхности блоков и штабелей, а также проникает внутрь их. Эта особенность мипоры по сравнению с пенополиуретаном объясняется тем, что пузырьки мочевино-формальдегидной смолы наполнены воздухом, а не углекислым газом. Скорость распространения пламени по поверхности мипоры составляет около 1 м/мин, а весовая скорость горения около 12—15 кг/м ч. Небольшая весовая скорость горения объясняется тем, что основа пластмассы — мочевино-фор-мальдегидная смола — является трудногорючим веществом. Часто мипору считают негорючей пластмассой. Эта ошибка может привести к серьезным последствиям. [c.81]

При сильной детонации (рис. 303) возникают два очага видимого свечения, от которых пламена распространяются в различных направлениях со скоростями 120—700 м/сек, и сферическая ударная волна со скоростью распространения в продуктах сгорания 1250 м/сек. От места ее отражения О) распространяются две волны — одна в продуктах сгорания со скоростью 1300 м/сек, другая в зоне самовоспламенения со скоростью 1900—2300 м,/сек (см. диаграмму в). Распространение детонационной волны в зоне самовоспламенения после прохождения быстрых пламен означает, что после них остается невыделенной значительная часть химической [c.402]

Как известно, особенность протекания экзотермических реакций горения заключается в том, что реакция самоускоряется и завершается воспламенением, т. е. образованием пламени. Первично образованное пламя, установившееся в процессе переноса от горящих молей на соседние или возникшее в результате самовоспламенения тех объемов, где произошло быстрое смешение свежей смеси с продуктами горения, распространяется на соседние слои. Поэтому предполагается, что турбулентное горение происходит как путем распространения пламени, так и объемных реакций, развивающихся в тех местах, где турбулентное смешение опережает распространение пламени. [c.144]

В зависимости от того, каким образом в смеси возникли начальные очаги пламени (принудительное воспламенение или самовоспламенение), последующее распространение пламени от этих очагов происходит по-разному. В случае самовоспламенения, когда смесь нагрета до достаточно высокой температуры и хорошо химически подготовлена, пламя распространяется со значительно большей скоростью, чем в случае поджигания холодной смеси искрой. [c.98]

Самовоспламенение последней части заряда топливно-воздушной меси происходит в три стадии в соответствии с изменением ее температуры. 1-я стадия начинается с момента зажигания смеси искрой и заканчивается появлением в несгоревшей части смеси первичного холодного пламени. Образование холодного пламени в этой стадии связывается с взрывным распадом накопившихся в смеси перекисей. В результате распространения холодного пламени реагирует 5 —10% смеси и образуется большое количество высокоактивных соединений — перекисей, альдегидов и радикалов. Через некоторый промежуток времени после появления первичного холодного пламени в смеси возникает вторичное холодное пламя (2-я стадия). В результате распространения вторичного холодного пламени реагирует 50% несгоревшей смеси. Температура смеси повышается. В смеси возрастает концентрация СО и активных частиц, что приводит к появлению горячего пламени и мгновенному сгоранию СО и несгоревшего объема смеси, эквивалентному образованию детонационной волны (3-я стадия). [c.122]

Карбамидные пенопласты — трудносгораемые материалы. Так, мипора М (без добавки фосфорнокислого аммония) имеет температуру воспламенения 397 °С, а самовоспламенения —540°С. При горении мипоры пламя распространяется по поверхности и проникает внутрь материала. Скорость распространения пламени по поверхности мипоры составляет около 1 м/мин, а массовая скорость горения — около 12—15 кг/(м2-ч) [31]. Газы, образующиеся при разложении пенопласта, содержат СОг (2,0%), СО (0,5%) и Ог (18—19%) [16]. Тонкий изоляционный слой, возникающий при обугливании пены, препятствует распространению пламени в глубь материала. Мипора Н, содержащая фосфорнокислый аммоний, при 500 °С обугливается, но не загорается. [c.283]

Вероятными причинами взрывов в технологических аппаратах могут явиться нагретые поверхности перегрев подшипников открытое пламя искры, вызываемые трением посторонних металлических предметов во внутренней полости аппарата искрение электрооборудования разряды статического электричества, возникающие при резком отсосе газо-паровоздушных смесей, а также при высоких скоростях транспортирования сыпучих материалов или гранулированных полуфабрикатов внезапные гидравлические удары при подаче технологических жидкостей распространение пламени внутрь аппарата по массопроводам термический распад и самовоспламенение взрывоопасных газов в закрытых сосудах при пожаре расположенного поблизости технологического оборудования. [c.215]

В других реакциях окисления механизм разветвления большей частью неясен. Можно думать, однако, что механизм, включающий химическую активацию молекул или радикалов, участвующих в разветвлении, и здесь является наиболее распространенным. На это указывает следующая общая закономерность реакции, которым можно приписать механизм цепных разветвленных реакций 2 (самовоспламенение Р4, СЗа, холодные пламена прп окислении углеводородов и т. д.), наблюдаются только в газовой фазе следует полагать, что эффективная дезактивация возбужденных частиц в жидкой фазе всегда препятствует разветвлению. [c.241]

В предыдущем разделе рассмотрены условия горения, вызываемого самопроизвольным и самоускоряющимся превращением, т. е. самовоспламенением. Теории самовоспламенения рассматривают лишь условия возникновения очага пламени, т. е. процессы, протекающие до йомента вспышки. Очевидно, что для выявления условий, при которых горение подавляется, необходимо иметь представление об усло1Виях раапространения пламени в горючей среде. Пламя, возникающее при самовоспламенении или воздействии высокотемпературного источника (при воспламенении), передает в соседние сл( свежей горючей смеси тепло и активные частицы, распространяющие горение. Скорость распространения горения относительно свежей смеси, измеренная по нормали к поверхности горения, называется нормальной (фундаментальной) скоростью распространения пламени и обозначается Мн. Этот показатель является одной из важнейших физдко-химических характеристик горения (или горючей смеси). [c.22]

Широкое распространение получила перекисная теория детонации. Согласно этой теории в предпламенных реакциях накапливаются гидроперекиси, вызывающие самовоспламенение - вначале образуются холодные пламена, затем обычное горячее пламя, т.е. происходит взрывное самовоспламенение, вызывающее ударную волну с последующим детонационным горением. [c.27]

В этих опытах мы пытались выяснить, в какой мере может вызвать увеличение скорости распространения пламени в трубе нагрев ее до такой температуры, при которой происходит самовоспламенение смеси (в данном случае стехиометрической смеси окиси углерода с кислородом, 2GO2+O2) после ее перепуска из резервуара в нагретую трубу. В цитируемой статье было отмечено, что при прочих постоянных условиях, при температурах от 500 до 600°С самовоспламенение происходит в конце трубы от 600 до 750° — в середине и при 850° — в начале трубы. После самовоспламенения смеси пламя распространяется обычным образом и всегда со скоростью, не превышающей нормальной скорости распространения пламени при искровом воспламенении (1—2 м/сек) . [c.39]

Рассмотрим вероятные условия воспламенения во фронте пламени. Так как пламя распространяется с определенной конечной скоростью, то время, необходимое для воспламенения объема смеси, должно быть весьма малым. Например, при скорости распространения пламени примерно 30 см сек время пребывания объема смеси в 3ot e подогрева составляет 4 10 сек при толш,ине зоны около 1 мм. Если принять закономерности воспламенения такими же, как при самовоспламенении, то, как показано в гл. 5, получим, что индукционный период экспоненциально зависит от температуры т. е. X со того чтобы обеспечить воспламенение за такой малый [c.126]

В книге сжато и строго изложены основы теории горения и обобщены основные экспериментальные результаты, полученные при изучении процессов горения. Рассмотрены фундаментальные вопросы воспламенения (пределы воспламенения, самовоспламенение, искровое зажигание, зажигание накаленной поверхностью) и горения (пламя и его распространение, перемешанные и диффузионные пламена, скорость горения, газодинамика горючей смеси и т. д.), методы измерения скорости горения, воздействие на горение акустических полей и поля силы тяжести, горение одиночных капель и аэровзвесен. [c.4]

В качестве образца, наиболее близкого к свойствам абсолютно холодного иламени, были выбраны холодные пламена в воздушных смесях СЗг, Б которых прп содержании приблизительно 0,03% СЗг адиабатический разогрев от реакцпи пе превышал 15°. Доказательством чисто цепного механизма распростраиения является наличие нижнего и верхнего пределов по давлению (см. рис. 158). Роль диффузионного потока активных центров в распространении этих пламен проявляется в том, что пределы по температуре для распространения пламени лежат в среднем на 100° ниже пределов возникновения холодного пламени (самовоспламенения) в условиях той же трубы, как это видно на том же рисунке. [c.209]

С учетом этих особенностей горения у пределов распространения скорость турбулентного горения и в этих 0 ытах оказывается независящей от скорости ламинарного горения и связанной с температурой горения — вывод, несовмест мый с ламинарным механизмом турбулентного горения. Альтернативным по отноше ИЮ к ламинарному горению является последовательное самовоспламенение. Это означает, что турбулентное перемешивание свежего газа с продуктами сгора ия приводит и к возникновению воспламенения и к последующему его угасанию, создавая таким образом процесс пульсирующего воспламенения. Цикл воспламенения и затухания осуществляется на протяжении времени, в течение которого в данном элементарном объеме пульсационная скорость изменяется от нуля до некоторого максимального значения и, т. е. за время, близкое 1-с характеристическому, определяемому соотношением (19.10). Соответствующий объем газа, охваченный циклом, определяется Лагранжевым путем диф-фузи 1, т. е. соотношением (19.11). На этом пути возникшее пламя затухает вследствие снижения его температуры в результате интенсивного перемешивания горящего газа со свежим по мере же ослабления перемешивания и теплоотдачи за пределы данного объема в нем возобновляется экзотермическая реакции и восиламенение. Сама периодическая смена горения и затухания, специфичная для турбулентного пламени, возможна [c.293]

На рис. 144 показаны измеренные Воронковым и Семеновым область самовоспламенения указанной смеси (кривая 1) и область распространения пламени (кривая 2). Как видно, в условиях опытов этих авторов пламя распространяется при 50—150° С, которые примерно на 100° ниже температур самовоспламенения смеси при соответствующих давлениях. Из этого следует, что термический фактор в данном случае не играет практически никакой Рис. 144. Область самовоспламе-ролй и пламя распространяется исклю- бласть р а простра-чительно за счет диффузии активных цент- Sa 99,97% воздуха [55] ров. Существенно также отметить, что возможность распространения пламени [c.491]

Независимо от правильности этих представлений о механизме химических процессов, предшествующих горячему пламени, нужно полагать, что осуществляющаяся перед воспламенением горючей смеси холоднопламенная стадия должна играть существенную роль в процессе воспламенения. Эта роль сводится к подготовке смеси к самовоспламенению, заключающейся в образовании сравнительно легко окисляющихся продуктов холодкопламенного горения. Эти представления лежат в основе теории двухстадийного воспламенения, впервые сформулированной М. Б. Нейманом [205) и применительно к процессам горения в двигателе — А. С. Соколиком [246 и в последующие годы получившей широкое распространение Известны также случаи, когда само холодное пламя представляет двухстадийный процесс. См., например, [546 а]. [c.585]

Диффузионное распространение пламени в изотермических условиях. При невыполнении условия подобия поля температур и поля концентра-ци1 1, как и условия стационарности концентраций промежуточных веществ, при вычислении нормальной скорости пламени даже в тех случаях, когда механизм реакции известен, возникают большие трудности, связанные с кеобходимостью решения в достаточной мере сложной системы дифференциальных уравнений. И лишь в предельном случае изотермического распространения пламени, обусловленного чисто диффузионным механизмом, задача снова упрощается и в ее простейшем виде сводится к решению одного уравнения диффузии Единственный случай распространения пламени при постоянной температуре (практически совпадающей с температурой стенок реакционной трубки) был наблюден и изучен В. Г. Воронковым и Н. Н. Семеновым [49] на примере весьма бедной смеси паров сероуглерода СЗг с воздухом, содержащей 0,03% СЗг. Изотермичность процесса в данном случае обеспечивалась малым количеством выделяемого реакцией тепла (адиабатический разогрев указанной смеси составляет 15°), вследствие чего все выделяемое тепло отводилось к стенкам, и реакция шла при температуре стенок реакционной трубки. На рис. 198 показаны измеренные В. Г. Воронковым и Н. Н. Семеновым область самовоспламенения указанной смеси (кривая 1) и область распространения пламени (кривая 2). Как видно, в условиях опытов этих авторов пламя распространяется нри температурах 50—150°С, которые примерно на 100° ниже температур самовоспламенения смеси при соответствующих давлениях. Из этого следует, что термический фактор в данном случае [c.618]

Поскольку процесс протекает в автотермическом режиме, для поддержания температуры 1500°С, необходимой для разложения метана, соотношение начальных объемов СН4 и Оа должно составлять 100 (60 4-65), что находится вне пределов взрываемости этих смесей. Опасные концентрации могут возникнуть лишь во время смешения, проводимого при достаточно высокой скорости и турбулентности потока газов. Само горение метана характеризуется некоторым периодом индукции, длительность которого зависит от температуры и давления. Для метанокислородных смесей указанного выше состава при атмосферном давлении и 600 °С период индукции составляет ж 2 с, что ограничивает время от смешения предварительно подогретых газов до их попадания в горелки, где происходит самовоспламенение смеси. Скорость течения газа в сопле горелки ( 100 м/с) должна быть выше скорости распространения пламени, чтобы возникшее пламя не распространялось, в обратном [c.80]

В случае богатых смесей (а<0,9) самовоспламенение распространяется от одного или нескольких первичных очагов со скоростями, сразу же достигающими значений нескольких сотен метров в секунду, как показано на рис. 9 и 10. Совсем иная картина наблюдается при сильном обеднении смеси. Здесь почти никогда не появляется нескольких очагов самовоспламенения, пламя распространяется от возникшего очага первоначально крайне мeдлeilнo, со скоростями 10—20 м/сек, т. е. медленнее распространения основного фронта. Как видно на рис. 11, такое самовоспламенение может длиться в течение нескольких (4—5) градусов поворота коленчатого вала с небольшим постепенным возрастанием скорости пламени. При этом отчетливо заметна остановка основного фронта, а затем его оттеснение назад расширяющимися продуктами самовоспламенения. В определенный момент (в данном случае в - -10° п. к. в.) происходит очень быстрое, хотя и плавное возрастание скорости распространения самовоспламенения до нескольких сотен метров в секунду (средняя скорость вдоль стрелки В на рис. 106 равняется 215 м/сек), что и приводит к появлению ударной волны. Дальше процесс развивается примерно так же, как на рис. 10, т. е. в месте отражения ударной волны от стенки камеры берет начало новая, уже ярко светящаяся волна, распространяющаяся со скоростью, несколько превышающей 1000 м/сек (на рис. 11 вследствие недостаточной скорости фоторазвертки эти детали не видны). [c.229]

Полученные в иастояиюм исследонанпн экспериментальные данные со всей очевидностью показывают, что причиной появления в цилиндре двигателя ударных волн, переходящих при благоприятных условиях в детонацию, является высокая скорость распространения самовоспламенения в несгоревшей во фронте нормального пламени смеси. Вследствие температурной неоднородности заряда такое воспламенение возникает всегда в отдельных очагах, от которых затем распространяется особого типа пламя со скоростями, превосходящими на отдельных участках скорость звука, чем и вызвано рождение ударных волн. [c.231]

Не вдаваясь здесь в анализ химической природы этого двухстадийпого, или, точнее, многостадийного, самовоспламенения, подчеркнем лишь, что в течение его первой, предпламепной стадии в смеси происходят изменения, делающие возможным распространение в ней пламен с указанными сверхзвуковыми скоростями. Как уже отмечалось выше, скорость распространения таких пламен от очагов самовоспламенения весьма различна в разных направлениях. В случае же бедных смесей пламя довольно долгое время распространяется медленно и лишь затем, в определенны момент, ускоряется (см. рис. И). Это показывает, что для быстрого распространения самовоспламенения необход мо достижение определе ных критических условий химической подготовки смеси, которыми и определяется возможность существования столь быстрых пламен. [c.231]

При перемешивании горючей смеси (например, вентилятором) пределы несколько расширяются. Если сгорание смеси, близкой по составу к предельной, происходит в адиабатических условиях, то развиваемая при горении температура обычно столь высока, что скорость реакции тоже должна быть очень большой. Исключение составляет нижний концентрационный предел для водородо-воздушных смесей. При распространении сннзу вверх он равен 4,1% водорода. При адиабатическом сгорании такой смеси температура примерно равна 350°С, что значительно нижее температуры теплового самовоспламенения такой смеси в замкнутом сосуде при атмосферном давлении. Кроме того, следует отметить, что поднимающееся вверх пламя в смеси, близкой к предельной, приводит к выгоранию лишь некоторой доли полного количества водорода. Только в смесях, содержащих больше 10% водорода, что примерно соответ- [c.157]

Если горючая газовая смесь йоспламеняется и сгорает внутри замкнутого сосуда, то давление в нем возрастает, как правило, не бол(ее чем в 8—10 раз. При этом в любой момент времени давление во всех точках- объема является практически одинаковым. Если же смесь воспламеняется в длинном трубопроводе, то вследствие расширения продуктов сгорания происходит интенсивное движение и турбулизация горючей смеси, что в десятки раз увеличивает скорость горения. Такой нестационарный процесс горения ускоряется до тех пор, пока впереди фронта пламени не возникнет ударная волна, давление и температура в которой достаточны для адиабатического самовоспламенения горючей смеси, после этого режим распространения пламени становится детонационным. При детонации пламя распространяется не в результате теплопроводности, а вследствие воспламенения смеси, под действием ударной волны при этом зона химической реакции перемещается вслед за ударной волной. Ударная волна совместно с зоной реакции образует детона- [c.100]

СМешейия, проводимого при достаточно высокой скорости и турбулентности потока газов. Само горение метана характеризуется некоторым периодом индукции, длительность которого зависит от температуры и давления. Для метано-кислородных смесей указанного выше состава при I кгс/см (0,098 МПа) и 600 °С период индукции составляет 2 с, что ограничивает время от смешивания предварительно подогретых газов до их попадания в горелки, где происходит самовоспламенение смеси. В сопле горелки скорость течения газа (ж 100 м/с) должна быть выше скорости распространения пламени, чтобы возникшее пламя не распространялось в обратном направлении. В то же время при устойчивом режиме горения скорость газа не должна быть выше скорости гашения пламени —чтобы оно не отрывалось от горелки. При турбулентном потоке стабильному горению способствует подвод дополнительного количества кислорода в зону горения (так называемый стабилизирующий кислород), а также многосопловые устройства с множеством факелов горения, стабилизирующих друг друга. [c.104]

Как видно из приведенной на рис. 252 схемы фоторегистрации, при этом предполагается параллельность (в развертке пути по времени) следа распространения фронта ударпой волны и следующей за ним светящейся зоны реакции, так что регистрируемое расстояние точки самовоспламенения от фронта реакции (а на рис. 252) представляется и как расстояние между фронтом ударной волны и зоной реакции в самой детонационной волне. В действительности же, по аналогии с фоторегистрациями рис. 251, перед отражением ударной волпы от торца трубы пламя распространяется с затухающей скоростью, например, как это схематически намечено на рис. 252 линией 5, так, что расстояние а представляет интервал между фронтом ударной волны и зоной реакции не в стационарной детонационной волне, а только после ее распада, в процессе ее затухания. Естественно, что это расстояние может изменяться в широких пределах в зависимости от степени затух-ания детонационной волны к моменту отражения ударной волны от торца трубы. На основании всех опытов по отражению ударной и детонационной волн от торца трубы следует, таким образом, признать, что в стационарной детонационной волне,в том числе и спиновой у пределов детонации,имеет место практически полное совпадение фронтов воспламенения и ударной волны. [c.348]

При другом типе воспламенения — зажигании— условия воспламенения создаются тол1.ко в очень небольшой части смеси с помощью к.-л. высокотемпературного источника тепла накаленного тела, пламени, электрич. искры и др. Вблизи такого источника возникает пламя, к-рое затем распространяется на весь объем горючей среды. Воспламенение сводится в таком случае к саморазвивающемуся распространению пламени. Аналогично тепловому механизму распространения пламени возможен и процесс чисто диффузионного ( холодного ) распространения реакции в условиях цепного механизма воспламенения. Для теплового зажигания, как и для самовоспламенения, экспериментально фиксируется минимальная темп-ра высоко нагретого источника тепла, вызывающая появление пламени. Такая темп-ра называется темп-рой зажигания. Она такше является функцией состава смеси, начальной темп-ры и дав,пения. Кроме того, зависит от размера источника зажигания. [c.496]

Нелинейные реакции играют важную роль также в РЦП, представляющих собой распад индивидуального вещества [17]. Было установлено, что в смеси N013 с гелием распространяется изотермическое пламя, несмотря на то, что температура смеси на 70 ниже температуры ее самовоспламенения. Как известно [7], к такому распространению пламени может привести только положительное взаимодействие цепей. В данном случае протекает реакция [c.8]

В большинстве случаев распространение пламени является тепловым процессом — горяший слой передает тепло близлежащим холодным слоям и нагревает их до температуры воспламенения. В смесях СЗг с воздухом воспламенение оказывается зозможным при столь низких содержаниях СЗз (0,037о), что даже полное сгорание смеси в адиабатических условиях (при полном отсутствии теплоотвода) не может существенно повысить температуру смеси. Т. о. тепловое распространение пламени в таких смесях невозможно. Между тем опыт показывает, что если поместить смесь С5г с воздухом, находящуюся вне области цепного самовоспламенения, в длинную трубку и нагреть один конец трубки до температуры цепного воспламенения, то по трубке распространяется пламя. Область значений р и Г, при которых пламя может распространяться в смесях СЗг-воздух (область распространения пламени), как видно из рис. 90, значительно шире области самовоспламенения той же смеси. Так как тепловое распространение пламени в условиях этих опытов исключено, то остается предположить, что воспламенение происходит за счет диффузии свободных радикалов из области, в которой произошло воспламенение, в близлежащие слои. Из изложенного выше ясно, однако, что увеличение концентрации свободных радикалов, т. е. увеличение скорости зарождения в смеси, находящейся вне области самовоспламенения, не может привести к воспламенению, если не имеет места взаимодействие цепей. [c.322]

В чистом виде, кроме рассмотренных ранее высокоразреженных пламен (см. 48), диффузионное распространение пламени при постоянной температуре наблюдалось Воронковым и Семеновым [55] на примере весьма бедной смеси паров сероуглерода Sg с воздухом, содержащей 0,03% Sa- Изотермичность процесса в данном случае обеспечивалась малым количеством выделяемого реакцией тепла, вследствие чего все выделяемое тепло отводилось к стенкам, и реакция шла при температуре стенок реакционной трубка На рис. 144 показаны измеренные Воронковым и Семеновым область самовоспламенения указанной смеси (кривая I) и область распространения пламени (кривая 2). Как видно, в условиях опытов этих авторов пламя распространяется при 50—150° С, которые примерно па 100° ниже температур самовоспламенения смеси при соответствующих давлениях. Из этого следует, что термический фактор в данном случае не играет практически никакой роли и пламя распространяется исключительно за счет диффузии активных центров. Существенно также отметить, что возможность распространения пламени [c.491]

Верны все следующие утверждения, за исключением того, что, изооктан является плохим топливом для дизельного двигателя (А), л-гептан является хорошим топливом для прямоточного двигателя (Б), детонация есть, термин, который правильно используется для описания быстрого распространения пламени в канале, когда за сильной ударной волной следует зона самовоспламенения (В), процесс в бензиновом двигателе, который иногда называют детонацией , есть прохождение ударной волны, за которой следует зона самовоспламенения (Г), стук бензинового двигателя более вероятен при aлыx частотах вращения, так как в этом случае пламя, инициированное искрой, перемещается медленно (Д). [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология