Область касания

Сцепление двух металлических поверхностей, прижатых друг к другу с большим удельным давлением, возникает и без нагрева. Сила Сцепления пропорциональна суммарной площади металлических пятен касания, которая зависит от усилия сжатия, состояния поверхностей и свойств металлов. В связи с неровностями на реальных поверхностях контактирующих металлов фактическая площадь касания значительно меньше номинальной площади контакта. Две прижатые друг к другу поверхности начинают контактировать в отдельных пятнах касания, сконцентрированных в определенных областях. Величина и расположение областей касания зависят от волнистости поверхности (макрорельефа), тогда как величина и расположение пятен касания определяются шероховатостями (микрорельефом) (рис. 1). [c.19]

Перепад температуры ДГс, определяемый теплоотводом за счет прямого контакта образца со стенками реактора. Чтобы оценить вклад этого процесса, обычно не хватает необходимых данных о тепловом сопротивлении контакта, который зависит, кроме всего прочего, и от способа его осуществления. Считается, что нормальный порядок величины перепада температуры на контакте может быть найден, если предположить, что теплопередача в области касания твердых частиц со-стенками реактора осуществляется [c.67]

Уравнение для области касания можно получить двумя спо собами. , [c.76]

На фиг. 20 приведены равновесные изобарные кривые кипения и конденсации для однородного в жидкой фазе азеотропа с минимумом точки кипения, представленные в системе координат температура—состав . Состав ус, общий для пара и жидкости в азеотропической точке, разделяет равновесную диаграмму на две части, напоминающие обычные изобары веществ, характеризующихся монотонным изменением летучих свойств. Как указывалось ранее, состав азеотропической точки не является постоянным и меняется с изменением давления и поэтому напрашивается мысль о таком изменении внешнего давления, при котором состав, отвечающий экстремальному значению температуры, передвинулся бы в область концентраций, отвечающих практически приемлемой чистоте одного из компонентов системы. Тем самым, совершенно недопустимое для процесса ректификации касание кривых равновесия пара и жидкости передвигается к конечной точке интервала концентраций, оставляя простор для ведения процесса практически во всем интервале существования системы. [c.137]

Область слева от точки касания, ограниченная линиями, рассчитанными по а "" и (например, при Лф = 0,1 — область ЛВС), является областью, реализация которой возможна лишь при наличии вытеснителей. При —а <0 применение вытеснителей позволяет значительно уменьшить и расширить область целесообразного применения продольного обтекания. Так, при у4 ==Дф = 0,1 имеем 10 а для канала с вытеснителем, занимающим 30 % площади межтрубного пространства, что соответствует Ке[ Р — 4,2-10 , т. е. значительно расширена область эффективного использования продольного обтекания. [c.86]

А//Д/г)о — наклон касательной к кривой в точке касания оси ординат является коэффициентом относительной вариации в области очень малых значений влажности. Он выражается в процентах на единицу влажности [c.435]

Любая и-окружность, полностью помещающаяся в области у < О, будет областью асимптотической устойчивости, а наибольшая область асимптотической устойчивости находится как окружность, расположенная касательно к кривой у = 0. Точки касания имеют координаты х, = 1,86 и Ха = +0,95 для окружности радиусом 2,09. Важно отметить, что любая область за пределами этой окружности не может быть определенно частью области асимптотической устойчивости, хотя траектории в подобной области могут двигаться в направлении уменьшающейся у. Пока еще нет уверенности в том, что ни одна из траекторий не попадет в запрещенную область у>0. Читатель должен убедиться, что траектория, начинающаяся в точке А на рис. У-2, например, могла бы двигаться к меньшим у-окружностям и даже войти в область у> 0. Если бы это произошло, то траектория начала бы двигаться от начала координат, удаляясь от него как угодно далеко. [c.93]

Приближение Борна—Оппенгеймера (адиабатическое приближение) становится неудовлетворительным при сближении поверхностей потенциальной энергии различных электронных состояний молекулярной системы, когда разность между ними становится сравнимой с колебательным квантом, т. е. соотношение (4.20) не выполняется. В области сближения, касания или пересечения ППЭ происходит смешивание электронных состояний вследствие сильного взаимодействия электронного и ядерного движений. Такие взаимодействия называют вибронными. С точки зрения классической механики, в этой области сближения ППЭ скорость движения ядер приближается к скорости движения электронов. Квантово-механически это означает, что в областях пересечения или сближения ППЭ нельзя пренебрегать оператором кинетической энергии ядер и необходимо решать общее электронно-ядерное уравнение (4.17), где по крайней мере некоторые из диагональных элементов Л ,- отличны от [c.176]

Согласно исследованиям Менделеева о причинах катализа свойства вещества на его поверхности отличаются от свойств вещества внутри его массы. Это обстоятельство решающим образом сказывается при соприкосновении разнородных веществ, активирует их и придает их взаимодействию характер химического процесса. Изменения, происходящие на плоскостях касания, могут понижать температуру реакции не только в акте замещения или соединения, но в области настоящих разложений, что собственно не было еще вполне ясным до сих пор [c.200]

Из вида кривых уо(уа) ясно, что имеется либо одно, либо три с. р. В граничных случаях горизонтальные прямые касаются экстремумов Уо(г/б)- Из условия касания нетрудно получить уравнение кривой, ограничивающей на плоскости г/о, Хо область трех с.р. Параметрические уравнения этой кривой (с параметром у ) имеют вид [c.130]

Нижняя точка кривой теплоотвода, обозначенная на фиг. 36 представляет собой начальную температуру горючей смеси. Если повышать эту начальную температуру (за счет предварительного разогрева смеси), то точка будет смещаться вправо, а вместе с ней начнет смещаться вправо и вся кривая теплоотвода. Таким предварительным подогревом смеси мы можем, наконец, добиться того, что в области низких и умеренных температур кривые не получат ни одной точки пересечения, но возникнет точка В их взаимного касания (фиг, 36). [c.112]

Начнем теперь обратный процесс постепенного охлаждения смеси, т, е. уменьшения начальной температуры вместе с которой вся кривая теплоотвода будет смещаться влево, в сторону более низких температур. Такое смещение приведет нас к тому, что кривая теплоотвода получит, в конце концов, общую с кривой тепловыделения точку касания П (фиг. 36). В этом случае окажется, что теплоотвод все время преобладает над тепловыделением во всей верхней части обеих кривых вплоть до нижней точки О их пересечения. Как понятно, неизбежное при этом самоохлаждение процесса переведет его из области горения в область устойчивого медленного окисления (или вообще в область практического отсутствия химического процесса). Следует отметить, что потухание при остывании процесса происходит при несколько более высокой температуре, чем воспламенение при разогреве 1 больше, чем как это видно из фиг. 36). Существенно также усвоить, что, вопреки устаревшему мнению, температуры воспламенения и потухания не являются постоянными даже для одной и той же горючей смеси, так как точки касания могут менять свое местоположение в зависимости от изменения хода кривых тепловыделения и теплоотвода, т. е. зависят от местного теплового баланса процесса . [c.115]

На рис. 7.5 показана идентификация двух- и однофазных областей, проведенная в соответствии с этими параметрами. Приведенные на рис. 7.6 кривые изменения энергии Гиббса указывают на то, что касательная, общая для двух точек кривой, существует при А > 2. Поскольку эти кривые симметричны, точки касания такой касательной совпадают с локальными минимумами, и, следовательно, эти точки находят, решая уравнение [c.356]

Пример реализации метода регистрации шумов объекта при взаимодействии с другим объектом - методика, с помощью которой контролируются дефекты кромок поверхности цилиндрических изделий - ферритовых изделий радиопромышленности, керамических фильтров, топливных таблеток ядерных реакторов, втулок и др. Методика заключается в регистрации различий акустических шумов, создаваемых дефектными изделиями при их скатывании по наклонной поверхности. Если цилиндрическое изделие катится под действием силы тяжести по поверхности с вогнутым профилем, то возникающий шум определяется характером механического контакта кромок изделия с наклонной поверхностью. Если сколы отсутствуют, то контур кромки катится по поверхности, шум монотонно возрастает из-за ускорения движения изделия и сравнительно невелик. При наличии скола в моменты касания дефектной области с наклонной поверхностью происходят удары, появляются импульсные составляющие. Таким образом, характеристики шума качения изделия содержат информацию о состоянии его кромок. [c.254]

Пределы воспламенения являются теми предельными условиями, при которых при касании источника зажигания газовой смеси возникает непрерывное распространение пламени. В случае зажигания искрой они являются предельными условиями искрового зажигания. Однако по мере уменьшения содержания горючего в смеси (при приближении к нижнему пределу) величина содержания горючего в смеси в качестве границы, отделяющей область воспламенения, будет неоднозначной. В этом случае будем иметь некоторый интервал значений содержания горючего. В пределах этого интервала в одних экспериментах пламя может распространяться, в других — нет. Многократное повторение экспериментов позволяет определить вероятность успешных (или неуспешных) зажиганий. [c.26]

Границы между тремя указанными областями будут отвечать условиям, когда кривая 2 касается кривой I. Такое касание может иметь место в двух точках, обозначенных на рис. 22 через р и д. Если первоначально холодная поверхность помещена в реагирующую газовую среду, то при изменении параметров, влияющих на скорость реакции или условия теплоотдачи, разогрев поверхности и макроскопическая скорость процесса будут плавно и непрерывно меняться до тех нор, пока мы остаемся в пределах областей а и Ь, Когда мы дойдем до касания кривых 7 и 2 в точке р, произойдет более или менее резкое изменение разогрева и наблюдаемой скорости реакции — мы скачком перейдем от пересечения типа к к пересечению типа т. Следовательно, условие касания кривых теплоприхода и теплоотвода в точке р есть критическое условие воспламенения твердого тела. В частности, если при [c.394]

Рассмотрим бо.нее подробно последнюю ситуацию. Пусть концентрационная зависимость удельной свободной энергии имеет вид, изображенный па рис. 15. Рассмотрим сплав, имеющий состав с. В однофазном состоянии свободная энергия сплава определяется ординатой точки 1 и равна / (с)7. При распаде сплава на две фазы, составы которых определяются абсциссами точек и 5, его свободная энергия понижается. Она определяется ординатой точки 2. Однако самое низкое значение свободной энергии может быть достигнуто в том случае, если сплав представляет собой двухфазную смесь с составами фаз, определяемыми абсциссами точек Р я Q — точек касания общей касательной к кривой Р1У = = f( ). Значение свободной энергии этой смеси определяется ординатой точки 3. Абсциссы точек Р я Q — составы и — являются, следовательно, равновесными составами фаз этой двухфазной смеси. Таким образом, в двухфазной области диаграммы равновесия равновесные составы фаз определяются как абсциссы точек касания общей касательной к кривой концентрационной зависимости свободной энергии. Аналитически это условие выражается с помощью двух уравнений [c.60]

На диаграммах типа II и III Розебома кривые ликвидуса и солидуса в экстремальных точках касаются одна другой. На рис. IX.8 представлена область вблизи минимума в предположении, что касания кривых ликвидуса и солидуса нет. При этом предположении следует, что из жидкости М" должны выделяться твердые фазы D" и С" и части солидуса между этими точками не соответствует никакой участок ликвидуса. Таким образом, твердые растворы составов, лежащих между D и С, в системе не могут образоваться, т, е. в ряду твердых растворов должен быть разрыв, что противоречит положению о непрерывности твердых растворов в данной системе. Отсюда следует, что точки М и М" должны совпасть. Это является сущностью второго закона Розебома (см. пиже). Закон действителен и для кривых плавкости с максимумами, т. е. в точках максимума составы находящихся в равновесии жидкой и твердой фаз тождественны и ликвидус и солидус касаются. [c.119]

В тех системах, компоненты которых образуют азеотропные смеси, двойные и тройные, или же только двойные, такие области составов будут существовать обязательно. Было показано, что одной из концентрационных границ этих областей, названных областями неподчинения первому закону Коновалова, является геометрическое место точек касания секущих к изотермо-изобарам, другой — геометрическое место точек касания кривых термодинамического упрощения к изотермо-изобарам [4]. [c.89]

При давлении ро кривая выделения тепла лишь касается линии отвода тепла. Точка касания лежит на границе, разделяющей области медленного окисления и самовоспламенения. Давление ро А вляется минимальным или критическим. Количественная взаимосвязь между этим давлением и температурой выявляется из следующих рассуждений. Уелов 1е касания выражается равенством в точке касания ординат кривой и прямой и их первых производных [c.12]

Наконец, влияние третьего компонента может выразиться и в том, что прибавление его к бинарному азеотропу уничтожает касание равновесных линий кипения и конденсации, т. е. азеотропизм во всей области существования трехкомпонентной системы исчезает. Для представления условий равновесия трехкомпонентных систем пользуются трилинейными координатами, широко распространенными в физико-хииическом анализе, основы теории которых вкратце изложены ниже. [c.139]

В критической точке экстракции система редко содержит больше 50% компонента, неограниченно растворимого в двух других. Критическая точка экстракции не может находиться на вогнутой части бинодальной кривой (для трехкомпонентной системы), потому что в таком случае ближайшие к ней соединяющие линии должны были бы пересекать область однофазного состояния. Система, состав которой соответствует такой соединяющей линии, должна по определению соединяющей линии распадаться на два слоя, однако она не может распасгься, так как соответствующая точка находится в однофазной области. Вероятно, критическая точка экстракции никогда не находится ниже двух точек касания, образованных касательными к бинодальной кривой, проведенными из вершин, соответствующих компонентам, не смешивающимся полностью между собой. [c.170]

Касание вблизи точки О (оно не показано на рис. 46) также отвечает критическому условию, но другого типа. Бесконечно малое перемещение от точки касания прямой теплоотвода влево или кривой выделения тепла вправо приводит к резкому падению темиературы, т. е. горючий материал, вместо того чтобы реагировать ири температуре, соответствующей точке Q или более высокой температуре, находится в устойчивом состоянии при температурах, отвечающих точкам иересечення, лежащим левее Ь. В связи с этим Франк-Каменецкий назвал эту точку критической точкой тушения, а Ван-Лун — минимальной температурой горения. Подобно температуре воспламенения, эта температура пе является постоянной величиной, поскольку она зависит от различных факторов. Например, значительное влияние на нее может оказывать скорость газа. В диффузионной области скорость газа, помимо влияния на коэффициент теплопередачи, может также определять положение кривой теило-выделения. Этот эффект обнаруживается в том случае, когда наиболее медленной стадией является ие диффузия внутри пор к поверхности взаимодействия и от нее, а диффузии через гидродинамический пограничный слой к наружной поверхности твердого вещества. [c.174]

Если в такой системе образуется азеотроп, состав которого изображается точкой, лежащей в области ограниченной взаимной растворимости (гетероазеотроп), то максимальное давление должны иметь все смеси, состав которых отвечает ноде, проходящей через точку состава гетероазеотропа. Таким образом, в системах, имеющих гетероазео-тропы, касание поверхности давления и горизонтальной плоскости происходит не в точке, как в случае систем гомогенных в жидкой фазе, а по отрезку прямой —ноде. [c.76]

Таким образом, если имеются три решения, то первое (в порядке возрастания 6) отвечает устойчивому состоянию в кинетической области, второе — неустойчивому, а третье — устойчивому в области внешней диффузии. Критические значения параметров А0ад. в Ik, при которых происходит переход из одного устойчивого режима в другой, определяются условиями касания в точках максимума и минимума линий, отображающих функцию г , к прямым, параллельным оси абсцисс (Авад, = onst). [c.513]

Как правило, пересечение (касание) потенциальных поверхностей происходит в достаточно узких областях внутренних коорданат. Можно сохранить представление об адиабатических поверхностях, введя специальное рассмотрение только для этих областей конфигурационного пространства. Такое рассмотрение основано на анализе так называемых эффектов Яна—Теллера первого и второго порядков. В наиболее важных с точки зрения структурной химии случаях пересечения или сближения поверхностей основного и первого возбужденного электронных состояний эффекты Яна—Теллера определяют характер искажений, которые испытывает молекулярная система. [c.177]

Если принять меры к усилению оттока тепла, т. е. к увеличению угла наклона линии теплоотвода, то найдется такое расположение обеих линий, при котором у них окажется общая точка касания (случай сочетания линий и с точкой касания 5). Это и есть предельный случай самовоспламенения смеси. Если теплоотвод будет еще более усилен (ликия теплоотвода то самовоспламенение окажется невозможным, так как за точкой пересечения / расход тепла всегда будет больше прихода. В этом случае процесс стабилизируется в точке 1 при низкой температуре, едва превышающей температуру охлаждаемой стенки. В самом деле, если по какой-либо причине процесс сдвинулся бы в сторону более нр13кой температуры, чем в точке /, то теплоприход оказался бы больше теп .орасхода и процесс снова начал бы итти с повышением температуры, т. е. слева направо до точки 1. Если же почему-либо процесс продвинулся бы правее точки /, то он снова вынужден был бы вернуться к этой точке, так как правее ее отвод тепла окажется больше тепловыделения. Следовательно, система начнет перемещаться справа налево, в сторону понижения температуры, т. е. снова вернется к точке 1, в которой соблюдается равенство теплового баланса Я рах — Яотв- Рассматриваемая точка пересечения тепловых линий, лежащая в области низких температур, соответствует стабилизированному протеканию процесса медленного окисления. Температура, соответствующая этому случаю протекания процесса, не является, как понятно, постоянной и характеристичной, так как при различных случаях возможного пересечения кривой тепловыделения [c.101]

Интенсивность образования гребневидных отложений зависит от температуры частицы в момент касания с поверхностью. Поэтому скорость роста гребневидных отложений должна зависеть и от температуры поверхности нагрева. На рис. 10-7 приведена полученная Д. Е. Кри-волуцким и др. [Л. 226] зависимость теплового сопротивления отложений от времени при различных температурах поверхности в области температур газов 960—1000°С при скорости И м/с. При температуре поверхности, равной 320°С, на поверхности образовывались связанные рыхлые отложения, тепловое сопротивление которых со временем увеличивается по степенному закону. При более высоких температурах поверхности образование гребневидных отложений наблюдалось на поверхности рыхлых или плотных нижних отложений. Из рисунка видно, что начиная с определенной температуры наружной поверхности нижних отложений (определено по соответствующему им тепловому сопротивлению) тепловое сопротивление гребневидных отложений начинает возрастать во времени прямолинейно. Чем выше температура поверхности металла, тем быстрее закон изменения теплового сопротивления отложений в зависимости от времени становится прямолинейным. [c.234]

Таким образом, вид диаграм-мы равновесия температура— состав определяется из концентрационной зависимости только химической удельной свободной энергии / (с). В двухфазных областях диаграммы равновесия равновесные составы и сосуществующих фаз определяются обычным образом как абсциссы точек касания общей касательной к кривой / = / (с) (см. кривую 1 на рис. 48, а). При этом сама диаграмма равновесия имеет вид, изобрангенный на рис. 48, б (кривая 1). Так как двухфазная область, ограниченная кривой 1 на рис. 48, б, есть результат перераспределения атомов компонентов в пределах единой решетки, то сопряжение различных фаз является когерентным. По этой причине будем называть диаграмму, изображенную на рис. 48, б (кривая 1), когерентной диаграммой. [c.250]

Площадь А—С—В на диаграмме (см. рис. ХХП.13, а) является областью всаливания, площадь С—А—НаО — в зависимости от того, куда попадает первоначальная фигуративная точка исходного раствора на отрезок изотермы растворимости СК или на отрезок той же изотермы (см. рис. XXII. 13,б) за точкой касания К — будет площадью всаливания или соответственно высаливания. [c.293]

Термодинамическим условием, определяющим положение Kpnxii-ческой точки, является равенство нулю второй производной объема по давлению ((PVIdP = 0). Условие d VIdP = О отвечает точке перегиба кривой V = f (Р). Следовательно, изотерма, проходящая через критическую точку (критическая изотерма), в точке касания к кривой LKM претерпевает перегиб. При температурах Т > как видно из рис. 5, вещество может существовать только в виде газа. Как бы ни увеличивалось давление, вещество не может перейти из газообразного состояния в конденсированное. В этом принципиальное отличие состояний, отвечающих области III, от состояний, отвечающих области IV, ограниченной кривыми КВ и КМ. Эта область соответствует возможным состояниям пара. Пар, состояние которого отвечает любой точке этой области, например точке В, может быть превращен в жидкость путем изотермического сжатия. При этом состояние вещества будет изменяться по линии B D . [c.65]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология