Распределение по Герцу

Метод определения предела механической прочности на разрыв сжатием цилиндрических образцов по диаметру основан на решении задачи Герца О распределении напряжения в тонком круговом диске, сжимаемом по диаметру двумя силами [2]. Согласно решению данной задачи, в любой точке диска возникают вертикально сжимающие и горизонтально растягивающие напряжения. В результате образец разрывается по диаметральной плоскости. На рис. 1 показана схема действия сил при испытании методом диаметрального сжатия. Стрелки Рь Рг указывают силы, возникающие в цилиндрическом образце во время действия нагрузки Р. Разрыв происходит по плоскости. Теоретическая формула расчета предела механической прочности на разрыв в данном случае имеет вид [c.56]

При взаимном нажатии двух цилиндров, радиусы нормальных сечений которых и с параллельными образующими при равномерно распределенной нагрузке ц площадка контакта будет иметь форму прямоугольников (169). Ширина последнего может быть определена по формуле, полученной на основании решения Г. Герца [c.242]

Рассмотрена задача о распределении давления на площадках микроконтакта. Ее удалось решить, сведя к модифицированной контактной задаче Герца для отдельных микровыступов взаимодействующих поверхностей. С привлечением теории выбросов случайных процессов рассчитана функция плотности вероятности распределения величины нормального давления на пятнах контакта. Показано, что существует достаточно четкий максимум после начала процесса и последующий выход на стационарный уровень. Расчетные фор -мулы позволяют описать изменение коэффициента трения и активности АЭ в неустановившихся режимах трения - в процессе приработки, при разрушении смазочного слоя или покрытия, при скачкообразном изменении скорости скольжения или нагрузки. [c.186]

Электроны в атоме различаются по своим энергиям и распределение электронов по энергетическим уровням в атомах сложных элементов мы можем установить, исходя из данных спектральных исследований или изучая работу отрыва электрона от атома методом, предложенным Франком и Герцем. [c.45]

СДВИГОВ [2, 5, 6], полученных путем анализа многих известных соединений, показывают, что сдвиги, наблюдаемые на спектре рис. 7-1, характерны для протонов метильной группы, находящейся в а-положении по отношению к карбонильной группе, а также для протона альдегида. Значения интегралов (площадей) линий, приведенные на рис. 7-1, находятся в отношении 3 1, что подтверждает наличие указанных групп. Дополнительные данные можно получить путем исследования тонкой структуры спектра, обусловленной спин-спиновым взаимодействием. В случае ацетальдегида ситуация довольно проста, но в общем случае протоны взаимодействуют друг с другом, только если в молекуле они расположены близко друг к другу и в особенности, когда рядом с ними есть атомы углерода. (Существуют многочисленные исключения [7] из этого правила, обсуждение которых не входит в нашу задачу.) Протон, который одинаково (в приближении первого порядка) взаимодействует с п другими протонами, дает п+1 линию в спектре в рассмотренном примере (рис. 7-1) протон альдегида взаимодействует с тремя протонами и дает квартет. Относительные интенсивности линий этого квартета (1 3 3 1) подчиняются биномиальному распределению [1, 2, 5]. Расстояния между парами соседних линий в любом из мультиплетов должны быть одинаковы и равны значению константы взаимодействия (в герцах). В рассматриваемом примере эта константа / составляет 2,9 Гц. [c.298]

Увеличение разделения (в герцах) химических сдвигов, а следовательно, и получение спектров первого порядка можно осуществить путем увеличения напряженности магнитного поля. При этом, кроме упрощения идентификации, что желательно уже само по себе, можно использовать пробы меньших размеров. С увеличением напряженности магнитного поля происходит не только распределение приложенной мощности по меньшему числу резонансных сигналов упрощенного спектра, но и теоретически увеличивается чувствительность спектрометра по отношению к данным ядрам. Конечно, увеличение напряженности магнитного ноля часто ограничивается практическими соображениями. Напряженности, достижимые с помощью электромагнитов с железным сердечником. [c.320]

Распределение давлений по Герцу предполагает преобладание упругих эффектов, в то время как в начальной стадии сближения давление в пленке обусловлено главным образом гидродинамическим эффектом при сжатии. [c.151]

Используя обозначение параметров, приведенное на рис. 4.5 для случая внедрения сферы в эластичное тело при действии усилия Р, можно выразить распределение давления согласно теории Герца в первой зоне так [c.211]

Рис. 187. Составляющие полигона распределения удельного давления (в полюсе зацепления) шестерен коробки передач автомобиля ЗИЛ-150 (по Герцу).

В основу расчета на контактную прочность положена формула Герца, полученная им в 1881 г. для двух бесконечно длинных цилиндров, соприкасающихся вдоль образующей и сжатых распределенной нагрузкой д [c.297]

Проводимый ниже анализ распределения осредненной температуры в сильно и устойчиво стратифицированном верхнем термоклине показывает, что достаточной моделью этого распределения является бегущая тепловая (или диффузионная) волна Герца, причем величина эффективного коэффициента температуропроводности оказывается с хорошей точностью. постоянной. Этот коэф- [c.195]

Первый процесс, таким образом, можно рассматривать как эффект Франка — Герца для взаимодействия свободных электронов твердого тела с адсорбированными молекулами газа. Наличие такого процесса Кук и Фредерикс [И] доказали методом электронного удара и опытами по рекомбинации. Наличие резонансного процесса в случае гетерогенных каталитических реакций означало бы, что активация адсорбированных молекул зависит от разности энергии носителя тока и возбужденного уровня соответствующего газа. Приняв больцмановское распределение энергии носителей тока, можно было бы составить следующее уравнение для [c.69]

Электроны в атоме различаются по величине энергии, и распределение их по энергетическим уровням в атомах сложных элементов можно установить, исходя из данных спектральных исследований ИJШ изучая работу отрыва электрона от атома методом, предложенным Франком и Герцем. Первый путь более точный, но сложный и гребуег специальной подготовки в области математики и физики. Поэюму здесь мы будем, ссылаясь на данные спектральных исследований, лишь контролировать обсуждаемые результаты, отсылая игпересующнхся этими вопросами более подробно к специальной ли 1ерату[)е. [c.44]

Роль поверхностных сил в адгезии упругих частиц теоретически изучалась также Джонсоном, Кендаллом и Робертсом (ДКР) [5, 6]. Полагая, что поверхностные силы являются чисто контактными, эти авторы показали, что форма тел вблизи зоны контакта и распределение давлений внутри нее должны значительно отличаться от герцев-ских. При этом предсказываемая теорией сила отрыва составляет не Рд, а только % от Рд, где согласно (ХП.2) [c.382]

Резонансные линии протонов воды в спектре 1Н- ЯМР часто смещаются в сторону сильного поля при растворении этих веществ, что соответствует разрушению водородных связей. Это кажущееся противоречие с упорядочиванием структуры, о котором говорилось выше, можно преодолеть несколькими способами. 1. Количество водородных связей такого типа, как в чистой воде, возрастает, однако некоторые неидентифипированные эффекты приводят к экранированию протонов, а это в свою очередь влечет за собой высокопольный сдвиг в спектре ЯМР Ш [296]. 2. Прочность (степень ковалентности) водородных связей обычного типа возрастает, или эта связь становится более строго линейной [163, 164]. 3. Максимумы ориентационной функции распределения воды становятся более резкими при разрыве водородных связей [428]. 4. Структура, образованная неполярными группами, может иметь такие особенности, обусловленные водородными связями, для которых модели структуры льда I и обычной жидкой воды уже не являются адекватными. Снижение температуры (4 300 К) может приводить к изменению характера влияния ионов на химический сдвиг протонов, так что, например, при пониженной температуре ионы R4N+ дают низкопольные сдвиги, которые оказываются тем больше, чем больше размеры R [213] (табл. 2.10). Можно предположить, что здесь конкурируют положительные и отрицательные сдвиги. В таком случае становится более вероятным предположение 1 (см. выше). Вин и Герц [821а] разделили вклады полярных групп и обмениваемых протонов в химический сдвиг протонов воды, индуцированный обычными органическими неэлектролитами. Действительно, оказалось, что моляль-ные сдвиги, определяемые неполярными группами, которые были получены как разности этих двух значений, направлены в слабое поле при 0°С для спиртов, кетонов, эфиров и аминов. [c.262]

Исследования, опубликованные в самые последние годы предыдущего столетия и в первые десятилетия нашего века, преследовали уже иную цель, чем те, о которых было сказано выше. На новом этапе одни авторы считали, что необходимо во что бы то ни стало найти универсальное и достаточно точное уравнение состояния. Другие придерживались мнения, что прежде всего нужно выяснить, вследствие каких причин законы соответственных состояний оказались точнее уравнений, из которых они были выведены. Третьи ставили своей задачей такое преобразование основ теории соответственных состояний, чтобы проявилась некая универсальность в термодинамических свойствах всех веществ и чтобы, таким образом, отпала необходимость в кропотливом распределении веществ на группы термодинамически подобных. Среди множества опубликованных в те годы статей выдающееся место заняли работы Камерлинг-Оннеса, Матиаса, КристиныМейер-Бьерумм, Бачинского и Герца. [c.267]

Рис. 7.2. Изменение толщины пленки смазки (а) и распределение давления (б) нри сближении эластичного цилиндра с жесткой плоскостью ро — максимальное гидродпнамическоо давление до — максимальное давление по Герцу.

При рассмотрении эластогидродинамичеекого эффекта мы не касались изменения давления (от гидродинамического до упругого по Герцу) во времени, как это было в случае нормального сближения. В теории макроэластогидродинамики рассматривается очень тонкий вязкий слой смазки на поверхности выступа, а распределение давления по Герцу осуществляется лишь при малых скоростях скольжения. Именно изменение толщины пленки Лй. в вершинах выступов вследствие гидродинамического эффекта является важнейшим условием проявления эластогидродинамичеекого эффекта на практике. Из уравнения (7.30) ясно следует, что к (или Ак ) увеличивается с ростом скорости скольжения, а образованные дополнительные пустоты при Ак заполняются под давлением смазкой из входной зоны. Если рассмотренную теорию применить к поверхности с беспорядочно распределенными выступами, то прирост положительного давления на передних склонах выступов и снижение давления на задних склонах выступов будет влиять на характер течения по ним эластичного тела. Влияние прироста положительного давления намного превосходит влияние отрицательного давления (рис. 7.10), поэтому результирующая сила реакции будет стремиться разделить [c.163]

СТОЯТ из великолепно разрешенных линий, обусловленных протонами лигандов. Ширина линий составляет всего несколько герц. Спиновая плотность неспаренного электрона с иона металла может передаваться через десять химических связей лиганда, приводя к заметным найтовским сдвигам. Анализ спектров приводит к интересной картине спиновой плотности в лигандах. Например, для Ы,Ы -дифениламинотропонимината никеля получено следующее распределение спиновой плотности я-электрона [c.294]

Пусть с обозначает фазовую скорость распределения плоской продольной звуковой волны, частота которой в герцах V = о)/2я. Пp0Д0v ь-ная звуковая волна представляет собой распространяющиеся в среде, последовательно чередующиеся друг с другом сжатия и разрежения. Опыт показывает, что с повышением частоты звуковых колебаний скорость звука в жидкостях возрастает, приближаясь при очень высоких частотах к некоторой предельной величине Соо- При V О скорость звука стрелштся к значению Сд. Таким образом, с изменением частоты наблюдается дисперсия скорости звука, как это представлено на рис. 16. [c.65]

Кроме пневматического иногда применяют ультразвуково распылитель, способный дать более мелкие капли и лучше ис пользовать анализируемый раствор. Конструкции такого рас пылителя схематически изображены иа рис. II. 6. Он состой из пьезоэлектрического кристалла, колебания которого фоку сируются на тонком слое анализируемого раствора и распыляю его. Подробная конструкция описана в работе Ступара и Дау сона [24]. Эти же авторы исследовали распределение по раз мерам и массе капелек получаемого аэрозоля (рис. II. 7). Kai следует из рис. II. 7, размеры капель сильно зависят от частоть ультразвука и выигрыш по сравнению с пневматическим рас пылителем получается лишь при частотах порядка одного мега герца. Однако, большая сложность и стоимость ультразвуковогс распылителя, а также недостаточное постоянство скорости рас пыления, привели ко тому, что он не нашел пока широкого прак тического применения. [c.22]

Для работы иснольеовались химически чистая уксусная кислота и технический бензол. Полученные данные по равновесию находятся в соответствии с данными Курилова, Герца и Фишера и показывают, что судан 4 не смещает равновесия. Кривая равновесного распределения приведена на рис. 26. [c.185]

Это объяснение раапределения коррозии под каплей было предложено в 1924 г. однако Баиш и Вернер- первые показали в 1931 г. прохождение электрических токов между периферической и центральной частями капли. Они показали также, что токи возникают вследствие разницы концентраций кислорода. Когда внешняя зона содержит больше кислорода, чем внутренняя зона, ток, как это было установлено, проходит в одном направлении, если же внутренняя зона содержит больше кислорода, то происходит обращение полярности. Такое изменение направления тока сопровождается изменением распределения коррозии. Автор показал , что если кислород вдувается в центр каили, а внешняя зона окружена азотом, то появляется иммунный центр, окруженный корродирующим кольцом, вместо обычного корродирующего центра, окруженного иммунным кольцом, Герцо(г и Шодрон получили такую же перемену распределения при подаче перекиси водорода через очень тонкую пипетку в центр капли перекись водорода выполняет то же самое назначение, что и кислород. [c.218]

Ценность метода. Оригинальные уравнения Друде основаны на предположении, что вещество пленки — однородная среда, и поэтому можно считать, что метод Тронстада применим только там, где толщина пленки велика в сравнении с величиной атома и мала в сравнении с длиной волны, т. е. этот метод применим в относительно ограниченных пределах. Однако есть основания полагать, что изучение пленок посредством влияния их на состояние поляризации света может быть применено в более широких пределах толщин пленок. Математическая сторона была изучена Страханом который исходил из совершенно другого предположения, нежели Друде. Стра-хан впервые исследовал случай, когда слой можно рассматривать как двухмерное распределение осцилляторов Герца — предположение, применимое к мономолекулярным пленкам, а затем рассмотрел случай трехмерного распределения, применимого к полимолекулярным пленкам рассматривались как изотропные, так и анизотропные слои. [c.844]

В теории десублимации для расчета тепловых потоков процесса термическое сопротивление на границе раздела фаз заменяют эквивалентным ему по термическому сопротивлению фиктивным слоем десубли-мируемого материала ДАд. Величина ДАд может бьп-ь определена из уравнения теплового баланса с помощью уравнения Герца—Кнудсена с учетом, что при вакуумной сублимации распределение температуры по толщине слоя льда можно считать линейной. Если на поверхности этого слоя температур равна Тд, соответствующая равновесному давлению пара р над ее поверхностью, то тепловой баланс термического сопротивления фазового перехода можно выразить в следующем виде [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология