Окна для пучка электронов

Рентгеновские трубки. Одним из наиболее распространенных типов трубок являются запаянные электронные трубки, представляющие стеклянный баллон, в котором создается высокий вакуум порядка 10 —10- Па. Источником пучка электронов служит катод-спираль из вольфрамовой проволоки, накаливаемой током до 2100—2200°С. Под воздействием высокого напряжения электроны с большой скоростью направляются к аноду и ударяются о впрессованную в его торце пластинку — антикатод, изготовляемый из металла, излучение которого используется для анализа (Сг, Ре, Си, Мо и пр.). Площадка на антикатоде, на которую падают электроны и которая служит источником рентгеновского излучения, называется фокусом. Трубки изготавливаются с обычным (5—10 мм и более) и острым (несколько сотых или тысячных долей мм ) фокусом, который может иметь различную форму (круглую, линейную). Поскольку рентгеновское излучение поглощается стеклом, для их выпуска в баллоне трубки предусмотрены специальные окна из пропускающих рентгеновское излучение веществ, например металлического бериллия, сплавов, содержащих легкие элементы. Важнейшая характеристика рентгеновских трубок — их предельная мощность — произведение максимального напряжения на анодный ток. В табл, 9 приведены основные характеристики некоторых серийно выпускаемых рентгеновских трубок. [c.75]

При допустимой неравномерности МПД 20% толщина объекта в случае одностороннего облучения не должна превышать 0,33 г/(см2.МэВ), т. е. при энергии пучка электронов 1 МэВ и плотности объекта 1 г/см его реальная толщина не должна превышать 3,3 мм. Максимальное значение КИИ составляет около 85% (без учета радиационных потерь в выходном окне ускорителя). [c.46]

В линейном ускорителе ускоряющее электромагнитное поле создается в виде стоячей или бегущей волны в волноводе. Пучок электронов подается от инжектора. Из-за разной скорости электронов в начале и в конце волновода частота поля должна меняться по его длине. Когда скорость электронов практически достигает скорости света (при энергии 1 Мэе), частота становится постоянной. Для поддержания положения пучка по оси волновода служат магнитные линзы. Пучок электронов этого ускорителя состоит из отдельных импульсов продолжительностью несколько микросекунд, частота следования которых колеблется от 200 до 400 гц. В волноводе поддерживается высокий вакуум, электроны выводятся наружу через окно с тонкой фольгой. Линейные ускорители могут дать пучок электронов с энергией до 10 Мэе и выше, однако их мощность не превышает 10—15 вег. Это более сложные машины, чем ускорители трансформаторного типа. [c.121]

Еще большую интенсивность спектра в длинноволновой области дает электронная пушка — своего рода рентгеновская трубка, но без выходного окна. Она позволяет получить пучок электронов с высокими скоростями (энергиями) и направить его на электронейтраль-ную пробу. [c.38]

Если объекты облучают на конвейере, перемещающемся перпендикулярно линии развертки пучка электронов, то для достижения того же эффекта улучшения равномерности отпадает необходимость вращать фильтры. В этом случае периодическое перекрывание пучка во времени может быть заменено частичным перекрыванием его сечения неподвижным фильтром, введенным в пучок на некоторую глубину по ходу движения объектов [195]. Вследствие движения конвейера объекты последовательно проходят через перекрытую фильтром и открытую части пучка. Очевидно, степень улучшения равномерности облучения в прилегающем к поверхности слое толщиной 1/3/ тах будет определяться толщиной фильтра и глубиной ввода его в пучок. Следует отметить, что роль поглощающих фильтров играют различного рода оболочки (упаковка, контейнер и т. п), в которые часто помещают облучаемые объекты, а также, как уже упоминалось выше, фольга выходного окна ускорителя, особенно при энергии электронов 1 Мэе [31]. [c.73]

Монитором интенсивности пучка электронов служит ионизационная камера проходного типа, расположенная между выходным окном ускорителя и входным окном предохранительного конуса. Плотность электронного тока в плоскости облучения измеряют с помощью графитовой пластины. [c.115]

Предложены два варианта установок с диском из пористого материала, вращающимся внутри реактора цилиндрической формы, имеющего на торцовой стороне окно в виде щели (расположено по радиусу и закрыто фольгой) для ввода развернутого в линию пучка электронов в виде замкнутой петли из трубопровода, один из участков которого проходит вдоль окна камеры развертки ускорителя, контакт газообразного аммиака с пористым диспергированным катализатором осуществляется путем создания встречных потоков в зоне облучения. [c.129]

Среди различных типов этих приборов центральное место занимает ПЭМ. В оптической системе типичного ПЭМ с высокой разрешающей способностью создается высокий вакуум (10 " Па). В конструкцию ПЭМ входят оптическая система, световой микроскоп, тубус со смотровыми окнами, пульт управления, корпус, источник питания линз, источник высокого напряжения, вакуумная система и высоковольтный кабель. В ПЭМ пучок электронов, испускаемых накаленным катодом, формируется электронной пушкой и затем дважды фокусируется конденсорами. В результате на объекте создается электронное пятно , диаметр которого можно менять в пределах от 1 до 20 мкм. После прохождения сквозь объект наблюдения часть электронов рассеивается и задерживается апертурной диафрагмой. Нерассеянные электроны проходят через отверстие диафрагмы и фокусируются объективом в предметной плоскости промежуточной линзы. Здесь образуется первое увеличенное изображение. Последующие линзы создают многократное изображение. Последняя, проекционная, линза формирует изображение на флюоресцирующем экране, который светится под воздействием электронов. При фотографировании экран убирается и электроны воздействуют на светочувствительный слой фотопластинок, расположенных под экраном. ПЭМ, как правило, используется в качестве универсального прибора многоцелевого назначения. В нем можно наблюдать поверхность объекта, осуществлять электронно-графические исследования структуры тонких пленок и др. [c.76]

В 1970-е годы был разработан новый тип низкоэнергетического (0,15-0,3 МэВ) ускорителя электронов с линейным катодом [18]. Отличительная особенность этих ускорителей заключается в большой силе тока пучка. Основной частью ускорителя является электронная пушка, размещенная вдоль оси цилиндрической вакуумной камеры. Катодом служит длинная непрерывно нагреваемая проволока или лента из вольфрама. Применяют также катоды прямого накала с напаянным на ленту эмиттером из гексаборида лантана. Катод окружен оболочкой, покрытой решеткой, на которую подается высокое напряжение от генератора, анодом служит вакуумное окно из тонкой металлической фольги. Ширина электронного пучка в этом ускорителе имеет большую величину (до 200 см), равную длине катода. Для облучения более широких изделий выпускают установки с двумя и более ускорительными трубками. Параллельное размещение нескольких катодов позволяет значительно расширить зону электронного пучка. [c.104]

С этой целью два источника излучения и 8 (рис. 1) располагают симметрично но отношению к детектору, состоящему из кристаллического сцинтиллятора, находящегося в оптическом контакте с фотоумножителем РМ. Поглощающий секторный экран V, имеющий на торцовой и цилиндрической частях чередующиеся окна и сплошные участки (рис. 2), вращается при помощи синхронного мотора М и открывает кристалл попеременно в пучках излучения источников < 5 и Между источником и кристаллом помещают материал Ь, толщину которого нужно измерить. Токи фотоумножителя и /.,, соответствующие источникам иб 2, разделяются в электронном коммутаторе С, работающем синхронно с вращением экрана. Этот коммутатор управляется генератором Л, приводимым в движение мотором М. Отношение двух токов измеряют при помощи регистрирующего потенциометра Q обычного типа, который позволяет одновременно регистрировать величину выходного сигнала. Эта величина (геометрического характера) имеет форму [c.272]

Г. Г. Рябчикова. В пределах дозного поля размером 120 х X 120 в плоскости облучаем ого материал а (на расстоянии 50 см от выходного окна ускорителя) отклонение значения мощности дозы от средней величины не превыщает + 15%. Для создания более равномерного дозного поля разработана развертка электронного пучка в поперечном направлении относительно движения ленты. [c.184]

Для исследований при значительно больших интенсивностях проводили опыты с потоком ускоренных электронов с энергией 0,3 Мэе при мощности дозы 0,28 Мрд сеп. Образцы в форме пластинок полимера толщиной 0,2—0,3 мм располагали на расстоянии 65 мм от окна ускорителя в плоскости, перпендикулярной направлению пучка ускоренных электронов. Заданная мощность достигалась через 4—5 сек. после включения ускорителя, после чего проводили измерения. За это время образец нагре- [c.376]

Рис. 39. Схема устройства для наблюдения и юстировки положения электронного пучка 1 — выходное окно ускорителя 2 — бериллиевая фольга з — кварцевый диск в оправе 4, — зеркало в — передающая телевизионная камера

Ускоритель создан на базе промышленного рентгеновского дефектоскопического аппарата РУП-400—5 с трубкой 1,5 БПВ-400. Переоборудование рентгеновского аппарата РУП-400—5 в ускоритель электронов было предложено Д. М. Марго-линым и Л. А. Васильевым [101]. Описанный ими вариант ускорителя подвергся авторами существенной модернизации. Путем расфокусировки пучка и применения более совершенной системы охлаждения выпускного окна удалось значительно увеличить ток в пучке и повысить эффективную энергию электронов, что имеет важное значение для увеличения коэффициента преобразования подводимой электрической энергии в энергию излучения, которая может использоваться для облучения. [c.31]

В тех случаях, когда источниками излучения служат мощные ускорители электронов, удаление озона и окислов азота связано с серьезными трудностями. Проведенный авторами книги расчет показал, что при поглощении воздухом только 1% энергии электронного пучка, создаваемого ускорителем типа ЭлТ-1,5, в течение 1 ч образуется около 15 г окислов азота и примерно 5 г озона. Поэтому даже при мощеной местной вентиляции концентрация окислов азота и озона в зоне облучения может достигать значительной величины (при 1000-кратном обмене воздуха в час соответственно 15 и 5 жг/л), которая будет возрастать с уменьшением энергии электронов. Ввиду очень высокой токсичности озона (предельно допустимая концентрация 10 %), загрязненный этим веществом воздух должен подвергаться очистке или разбавлению до очень больших объемов (примерно в 10 раз). Указанные трудности можно избежать, если проводить облучение в атмосфере инертного газа (азот, аргон). В связи с тем, что размеры зоны облучения невелики (1—3 л), инертный газ расходуется даже при больших масштабах производства в очень малых количествах. Его расход снижается с уменьшением размеров зоны облучения. Поэтому подвергаемое радиационной обработке изделие необходимо располагать возможно ближе к окну ускорителя. Если коэффициент использования падающей энергии излучения ниже 100%, то для поглощения прошедших через изделие частиц на минимальном расстоянии от него ставится экран, который для снижения интенсивности, тормозного излучения изготавливается из материала с малым атомным номером. [c.117]

Пучки положительных ионов вводятся в реакционные сосуды через тонкие окна, причем глубина проникновения в вещество для таких частиц оказывается на два-три порядка меньще, чем для электронов той же энергии. [c.45]

При помощи интенсивного лазерного пучка можно, например, осуществить прямое заселение триплетных состояний. Далее, если одно из веществ имеет узкое окно в спектре поглощения, а другое поглощает при этой частоте, то с помощью лазера, работающего на данной частоте, можно селективно облучить второе вещество, не затрагивая первого. Не исключено, что мы станем свидетелями появления инфракрасной фотохимии, если удастся при действии лазерного пучка переводить молекулы на высокие колебательные уровни (и = 3, 4, 5 и т. д.) основного электронного состояния. [c.300]

Образец вводят в контейнер через вакуумный шлюз, который снабжен механизмом перемещения образца в горизонтальной плоскости в двух взаимно перпендикулярных направлениях без нарушения вакуума электронный пучок высокой энергии создается электронной пушкой. Ионные компоненты продуктов испарения затягиваются электрическим полем в радиочастотный масс-анализатор, состоящий из четырех трехсеточных каскадов, разделенных тремя пространствами дрейфов, где разделяются но массам под воздействием высокочастотных полей. Разделенные по массам ионные пучки последовательно выводятся на ввод вторичного электронного умножителя, усиливаются им и регистрируются в виде масс-спектра на ленте светолучевого осциллографа и на экране электроннолучевого осциллографа. Для наблюдения за процессом испарения образца предусмотрено смотровое окно. Откачка вакуумного контейнера осуществляется парортутным диффузионным насосом и форвакуумным насосом. [c.227]

Подобную электронную схему из двух дискриминаторов называют амплитудным селектором, порог дискриминации амплитуд вторым дискриминатором — верхним порогом (прямая ВВ), а интервал амплитуд между нижним и верхним порогами дискриминации (в рассматриваемом случае 75 в—65в==Ю в)—окном селектора. Обычно электросхему селектора выполняют так, чтобы была возможность простой регулировкой плавно или скачками изменять и ширину окна, и область его расположения в диапазоне полученного энергетического спектра. Тогда будет легко из общего пучка рентгеновских лучей выделить любую интересующую нас спектральную линию. [c.242]

В рассматриваемом нами случае линейные размеры источника определяются шириной с1 электронного пучка, падающего на кристалл (/5= ). Линейные размеры поверхности входного окна детектора, в которое попадают образованные частицей фотоны, равны [c.165]

Следует, однако, учесть несколько источников возможных, ошибок и ввести поправки па 1) потери энергии в пучке при прохождении через различные окна 2) перенос некоторого количества энергии в раствор электронами обратного рассеяния, [c.98]

При воздействии на технологические объекты предусматривают в ускорителях управление пучком электронов, обеспечивающее изменение напряжения пучка для вывода его в заданном направлении, и управление средней плотностью пучка, используя временную развертку, а также концентрирование или деконцентрирование пучка. Перед выпуском пучка электронов из окна пучок обычно рассеивают с помощью переменного магнитного поля, чтобы его ширина соответствовала ширине облучаемого материала. Наряду с односторонним используют двухстороннее облучение и сложные линзовые системы для воздействия на объекты сложной (цилиндрической) формы [17]. [c.104]

Рис I Схема фтор-водородного лазера с нехим инициированием 1-смеситель, 2 активная зона (реактор), 3 окна для выхода излучения, 4 и 5-зеркала (непрозрачное и частично отражающее), 6-инициирующий агент р (УФ излучение или пучок электронов) Указаны основные процессы в реакторе, полный их набор включает десятки процессов, в т ч релаксацию и гибель активных центров [c.567]

А.В. Каргапольцев и др. [160] реализовали способ возбуждения УЗ-колебаний с помощью пучка электронов. Для этой цели использовалась рентгеновская установка МИРА-2Д с ускоряющим напряжением 200 кВ, длительностью импульса 10 НС. Ток в пучке достигал 400 А. Пучок выводился в воздух через тонкое берил-лиевое окно. На расстоянии 10 мм в алюминиевой пластине возбуждались УЗ-им-импульсы длительностью 20 не, амплитудой 2-10 Па. Как и в лазерном способе, возникают трудности с приемом УЗ-волн. Для бесконтактного приема использовали ЭМА-преобразователь. [c.79]

Существуют и другие факторы, благодаря которым ЭОС является более важным методом анализа поверхности. Добиться высокой разрешающей способности намного легче для электронов, чем для рентгеновских лучей в последнем случае разрешение АЕч,/Е — отношение ширины линии на половине высоты к энергии) в 1—2%, по-видимому, является тем максимумом, который можно достичь в настоящее время. Система рентгеновской эмиссии значительно сложнее и менее приспособлена для СВВ. Эмиттированные рентгеновские лучи имеют относительно большую длину свободного пробега в металле, поэтому, чтобы метод был поверхностночувствительным, глубина проникновения возбужденного электронного пучка должна быть минимальной, для этого следует или ограничить энергию первичного пучка электронов примерно 1 кэВ, или, применяя электроны с энергией 10—20 кэВ, направлять их под углом 1—2°. Применение возбуждающих электронов с низкой энергией приводит к получению относительно мягкого рентгеновского излучения, что создает трудности, связанные с его поглощением веществом окна и т. п. Тем не менее метод рентгеновской эмиссии используется для анализа состава поверхности, см., например [36]. [c.413]

Для наблюдения свечения жидкостей, отличного от Черепковского излучения , применялась, в частности, установка [47], состоящая из специальной оптической кюветы, помещаемой под выходным окном электронного ускорителя, и кварцевого спектрографа ИСП-28. Оптическая кювета (рис. 14) имела размеры, обеспечивающие полное поглощение пучка электронов вдали от стенок. Тем самым исключалась возможность свечения кварцевой линзы , закрывающей выходное окошко, при попадании на нее рассеянных и вторичных электронов. Граница раздела жидкость — газ образовывала световод, который увеличивал интенсивность свечения, попадающего в, спектрограф. Измерения люминесценции и потемнения ряда прозрачных [c.39]

Окно для впуска быстрых электронов в реактор расположено на расстоянии 5 см от выходного окна ускорителя. Центричность электронного пучка на выходе из ускорителя контролируется двумя датчиками, каждый из которых составлен из двух вольфрамовых зондов, связанных через гальванометр. Для измерения электронного тока в пучке используется графитовый коллектор, устанавливаемый внутри реактора на месте облучаемого образца. Стабильность пучка электронов, генерируемого электронной трубкой, контролируется по величине электронного тока, поглощаемого в выпускном электронном окне. Стабильность напряжения на ускорителе, определяющего энергию быстрых электронов, во время опыта поддерживалась с точностью + 1 %. [c.183]

Объектом исследования служили бутадиенстирольные каучуки (эу-ропрен 1500 и 1712 в соотношении 1 1) и резиновые смеси на их основе плотностью 0,98 и 1,15 г/см соответственно. Облучение осуществлялось на линейном импульсном ускорителе электронов НИИ ЭФА им. Ефремова. Энергия электронов изменялась от 5,5 до 14 Мэе. Энергетический спектр ускоренных электронов в режимах 5,5 7,5 и 10 Мэе представлен на рис. 1. Разброс по энергии колебался от+9 до+15% во всем диапазоне энергий. Величина среднего тока изменялась от 100 до 200 при частоте 500имп/сек. Пучок электронов выводился в атмосферу через выходное окно — алюминиевую фольгу толщиной 50—80 мк. Диаметр пучка на выходном окне составлял 10—12 ММ, диаметр пучка на объектах облучения составлял 80 мм. Центр пучка при выходе из ускорителя устанавливался по плексигласу. [c.312]

Рис. 1.4. Распределение поглощенной энергии пучка электронов между фольгой выходного окна ускорителя, облучаемым объекгом и подложкой соответствует энергии пучка,

V —окна 2 —камера Кнудсена 3 — вить яакала при нагреве электронной бонбарднровкой < —радиационные экраны 5 — подвижная щель —отклоняющая систеиа 7 —ионный источник 4 —коллиматор ионного пучка [c.63]

Артефакты, возникающие от по падания в детектор рассеянных электронов, можно исключить, помещая перед детектором магнитный экран. В 51 (Li)-спектрометре с открытым окном такое эк ранирование абсолютно необходимо. Артефакт может стать более заметным на образцах с большими атомными номерами или с поверхностями, сильно наклоненными относительно пучка. В этих двух случаях будет появляться большое количество высокоэнергетичных отраженных электронов. На плоских [c.245]

Трубки типа ВСВ-1 и БОВ-4 имеют круглый фокус и четыре окна для выхода рентгеновских лучей. Допустимая токовая нагрузка первой из этих трубок значительно больше, чем второй. Так, например, трубка БСВ-1 с медным анодом при напряжении в 40 кв позволяет пропускать ток до 18 ма, а трубка БСВ-4, при тех же условиях — до 4,5 ма. Однако, несмотря на уменьшение силы тока, интенсивность излучения (на единицу поперечного сечения рентгеновского пучка) в трубке БСВ-4 несколько выше, чем в трубке БСВ-1. Вызывается это, прежде всего, значительным уменьшением размера фокусного лятна (диаметр фокуса равен 3 мм против Ъ мм в трубке БСВ-1). Кроме того, трубка БСВ-4 имеет более совершенную конструкцию. Несколько устаревшая трубка БОВ-1 имеет полностью стеклянный корпус, внутрь которого вставлен медный чехол (связанный с анодом) для улавливания вторичных и рассеянных электронов. Рентгеновские лучи проходят сквозь бериллиевое или графитовое окно в чехле и затем сквозь окно из специального стекла гетан в корпусе трубки. Это приводит к большим потерям в интенсивности лучей как вследствие увеличения расстояния анод — выходное окно, так и вследствие большого ослабления лучей при прохождении сквозь окна (бериллий- -гетан) [c.123]

Стационарные концентрации конечных продуктов радиолиза воды цри действии у-излучения очень низки. Определение таких малых концентраций затруднительно. Кроме того, в этих условиях на ход радиолиза сильное влияние оказывают примеси, присутствующие в воде. Поэтому Дж. Гормлей использовал в своих опытах электронное излучение, генерируемое на ускорителе Вап-де-Граафа. Мощность дозы, а значит, и стационарные концентрации продуктов в этом случае гораздо выше, тогда как влияние примесей выражено менее резко. Чтобы иметь достаточное количество облученной воды для анализа, Дж. Гормлей проводил облучение в проточной системе. Скорость прокачивания и величина мощности дозы регулировались таким образом, чтобы за время нахождения воды под пучком достигалась стационарная концентрация конечных продуктов и не происходило разогревание. Между выходным окном ускорителя и ячейкой помещался. диск с 50 секторными отверстиями. Отношение р было равно 9. Конструкция вращающегося сектора уже была описана в гл. II. [c.202]

На рис. 52 изображен общий вид основной части установки. Калориметр 1 установлен на подъемном столе 25, который позволяет подводить его под две гильзы 23 с адсорбентами. Рабочая (измерительная) часть адсорбционной установки помещена внутри небольшого (внутренние размеры 420 ммХ 20 ммХбОО мм) горячего термостата 30, стенки которого сделаны из пенопласта марки ПУ-101 толщиной 70 мм. Днище 29 термостата выполнено из двух текстолитовых пластин толщиной 14 мм с прослойкой из пенопласта толщиной 20 мм. На днище укреплен штатив термостата и мембранный манометр 26. Все стенки термостата сделаны съемными. Передняя стенка (на рис. 52 не показанная) имеет окно диаметром 250 мм. В термостате имеются нагреватели 6 л вентилятор (на рис. 52 не показан). Работой одного из нагревателей через электронное реле управляет контактный т p oмeтp 31. Вспомогательная часть адсорбционно-вакуумной установки расположена вне горячего термостата. [c.149]

Счетчики с определенным телесным углом. Для точного измерения радиоактивности можно использовать также счетчики с известной (желательно 100%-ной) эффективностью и определенной геометрией. С помощью-специальных диафрагм создают конусообразный пучок лучей, направленный в чувствительную область счетчика. Счетчики такого типа с малыми значениями геометрического коэффициента часто используют для определения абсолютных скоростей а-распада. Эти устройства применимы также для измерения -активности образец помещают на расстоянии нескольких сантиметров от окна пропорционального торцового счетчика и при помощи тщательно выполненной диафрагмы, расположенной между образцом и детектором, добиваются постоянства геометрических условий. Геометрический фактор определяется в таких условиях сравнительно легко, однако поглощение и рассеяние электронов в слое воздуха между образцом и детектором часто приводит к ошибочным результатам, поскольку величину необходимых поправок не всегда можно оценить достаточнохорошо. Этих трудностей можно избежать путем создания вакуума в прост- [c.418]

Отклонение пучка в электростатическом поле. Эти опыты позволили ответить на вопрос о степени неоднородности ускоренного пучка до прохождения им окна ускорительной трубки. Алюминиевое окошко в этих опытах отсутствовало, и электроны непосредственно из трубки попадали в алюминиевый сосуд конической формы, внутри которого жестко укреплены диафрагма с узкой плоскопараллельной щелью, пластины конденсатора и два коллектора для фиксирования иеот-клоненного и отклоненного пучка. При лагаемую к пластинам конденсатора разность потенциалов можно было изменять от О до 15 кв. Зная геометрическую форму и размеры прибора, а также отклоняющую разность потенциалов, нетрудно рассчитать энергию электронов, отклонепны.х на определенный угол. В результате этих эксие риментов было обнаружено, что энергетический спектр электронного пучка от нашего ускорителя (до выхода наружу) имеет ширииу 40 кэв (рис. 1). [c.141]

С увеличением энергии электронов максимум распределения постепенно сдвигается в глубь вещества и уменьшается, задний фронт распределения становится еще более пологим [19, 27]. С понижением энергии электронов (Г<1 Мэе) форма распределения поглощенной дозы практически остается близкой к нормальной, если считать фольгу выходного окна /скорителя бесконечно тонкой , т. е. в случае, когда можно пренебречь рассеянием и потерями кинетической энергии элек гронов в материале фольги. Однако в реальных условиях, когда электронный пучок проходит через фольгу выходного окна конечной толщины, поглощенная в ней и в воздушном промежутке (между фольгой и облучаемым объектом) энергия возрастает с уменьшением кинетической энергии электронов. [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология