Френкеля эффект

Растворы лакового битума характеризуются низкими значениями величин А и, следовательно, большими размерами агрегированных структур, чем растворы асфальтита. Для неразрушенных структур этот эффект резко усиливается при введении сажи. Аналогичный эффект появляется в растворах асфальтенов. Растворы нефтяного пека при низкой концентрации характеризуются мелкими структурными образованиями, соизмеримыми с агрегатами сажевых частиц. Поэтому при низких концентрациях возможно их взаимодействие с контракцией объема фаз. Расчеты по формуле Муни — Ванда находятся в согласии с таким предположением. Таким образом, уравнения Френкеля — Андраде являются важным инструментом изучения нефтяных дисперсных систем, позволяющим оценить устойчивость и размеры части агрегированных структур в этих системах. [c.262]

Замораживание дефектов . Предположение о возможности замораживания дефектов основывается на том факте, что для установления равновесной концентрации дефектов требуется определенный период времени. Таким образом, если кристалл охлаждается, то дефекты решетки должны непрерывно исчезать. Дефекты по Френкелю будут исчезать в результате рекомбинации вакансий и межузельных атомов, а дефекты по Шоттки — вследствие миграции вакансий к поверхности кристалла и границам зерен. Как показано [25], влияние этого эффекта на обычную низкотемпературную проводимость чистого кристалла незначительно. [c.284]

Для электронного механизма проводимости 7 либо не зависит от е, либо уменьшается (эффекты Шоттки — Френкеля). В случае инжекции электронов из катода у может возрастать с увеличением е, но весьма незначительно. Например, при вышеуказанном изменении е проводимость (ток инжекции) увеличится всего лишь в 1,3 раза. [c.45]

Если считать, что в каталитической кинетике закон действующих масс является первой ступенью обобщения, учет адсорбционной изотермы — второй ступенью, применение уравнений Аррениуса и Френкеля к температурной зависимости константы скорости реакции и адсорбционных коэффициентов — третьей ступенью, учет неоднородности поверхности и, в частности, компенсационный эффект — четвертой [c.116]

Однако экситоны, часто описываемые в случае неорганических соединений, являются экситонами Мотта [103] возбужденный электрон и дырка одновременно не относятся только к одному центру, но находятся на расстоянии друг от друга, которое в среднем составляет величину от одного до нескольких параметров решетки. У молекулярных кристаллов уровни экситонов занимают широкую область энергетического спектра, которая в значительной степени расширяется колебаниями, особенно когда уровни находятся вблизи границы интенсивного поглощения. Этот вопрос будет рассматриваться в следующей книге этой серии. У антрацена наблюдалось размытие уровней экситонов приблизительно от 3 до 8 эб в зависимости от расположения плоскости поляризации света в направлении а или Ь [88]. В большинстве случаев поглощение, без сомнения, было обусловлено образованием экситонов, соответствующих возбужденным состояниям индивидуальных молекул, что доказывается сравнением коэффициентов экстинкции в спектрах молекул и кристаллов [88]. Тем не менее подобное описание с точки зрения теории экситонов Френкеля является, конечно, неполным, так как при энергии поглощенного света даже меньше 8 эв возникают и фотопроводимость и фотоэмиссия электронов, не говоря уже о фотохимической диссоциации. Даже если наблюдаемая фотопроводимость не вызвана освобождением носителей внутри чистого вещества, что кажется вполне возможным [15], то существует фотоэлектронная эмиссия, показывающая (раздел 11,4), что внешний фотоэлектрический эффект связан с ионизацией молекул внутри кристалла. Поглощение, вызывающее эмиссию, по-видимому, непрерывно и может обусловливаться образованием экситонов. [c.662]

Несмотря на то что влияние растворителя на 0 может быть очень значительным, мы видели, что в случае типичных материалов диффузионный фактор может оказывать крайне малое влияние на характеристику колонки даже в самых лучших иа существующих з настоящее время колонок. Влияние на 0 типа растворенного вещества еще меньше, чем эффект замены растворителя. Френкель /8/ отмечает, что О в воде изменяется от - 2 10 см > с для газов до [c.36]

В принципе, можно различать эффекты, обусловленные не-стехиометрическими дефектами (путем измерения их зависимости от давления кислорода) и эффекты, обусловленные примесями (путем тщательного проведения экспериментов). Наличие дефектов Шоттки и Френкеля можно обнаружить, если распо- [c.31]

Для завершения картины тонкой структуры в отсутствие внешних полей мы рассмотрим эффект спина электрона. Его влияние в одноэлектронных спектрах обязано взаимодействию магнитного момента электрона с эффективным магнитным полем, возникающим благодаря его движению вокруг ядра. В данном случае, как и во всех исследованиях, связанных со спином электрона, мы должны выбрать в гамильтониане член, который описывает это взаимодействие таким образом, чтобы получить согласие с экспериментом. На основании модели электрона как вращающегося волчка Томас ) и Френкель ) получили формулу, которая согласуется с экспериментом и имеет такой же тип, который получается из теории Дирака (раздел 5 настоящей главы). Их формула для энергии взаимо- [c.121]

Исходя из наличная внутримолекулярного потенциального барьера, Бреслер и Френкель пришли к выводу, что цепь должна вести себя как система шарнирно связанных стержней, способных к крутильным колебаниям, но не способных к вращательным движениям. Цепи с малым числом звеньев при это.м остаются в основном жесткими и прямыми, тогда как цепи с большим количеством звеньев могут под влиянием теплового движения переходить в сильно изогнутые конфигурации путем складывания последовательных малых поворотов отдельных звеньев. Большое число таких поворотов дает в сумме эффект [c.96]

Таким образом, если жидкий кристалл и состоит из роев, то они не настолько дискретны и стабильны, чтобы исключить массообмен между ними и проникновение в их объем других веществ. Скорее всего жидкий кристалл является совокупностью лабильных флуктуирующих роев. Не исключено, что поверхность раздела, возни-кающая между ними, есть результат развития процесса гетерофазных флуктуаций, вероятность существования которых в жидких кристаллах, согласно Я. И. Френкелю, очень высока и тем выше, чем меньше величина теплового эффекта перехода между фазами и ближе температура системы к температуре фазового перехода . [c.111]

Таким образом, существенного отклонения от закона Ома для истинной электропроводности, действительно характеризующей сквозную проводимость материала, для указанных полимеров в исследованном интервале полей (от 10 до 10 В/м) не наблюдается. Значительные отклонения от закона Ома, наблюдаемые для эффективной электропроводности, в основном обусловлены нелинейной зависимостью р—И для высоковольтной поляризации, а не эффектами Пуля — Френкеля [25]. [c.25]

В некоторых растворителях, таких как диоксан, наблюдается только одна карбонильная частота. Вначале это объясняли существованием кислот в таких растворах в виде свободных мономеров [9]. Однако частоты, наблюдаемые в диоксане и простых эфирах, обычно на 20 см ниже частоты мономера в четыреххлористом углероде [67], так что, по-видимому, здесь имеет место сильный эффект взаимодействия с растворителем. Эго было подтверждено Френкелем и др. [68], которые обнаружили зависимость частоты от полярности растворителя. С такими соединениями, как пиридин, образуются комплексы состава 1 1 и 1 2, что приводит к появлению карбонильной полосы мономера и полосы карбоксилат-иона [68]. [c.238]

Советские физики Я. Б. Зельдович и Ю. Б. Харитон первыми дали математический расчет цепной реакции урана. Их коллега Я. И. Френкель сформулировал — независимо от Мейтнер, Фриша, Бора и Уилера — теорию распада урана. Наконец, в июне 1940 года Г. Н. Флеров и К. А. Петржак обнаружили, что атомы урана распадаются не только под действием нейтронов, но также и самопроизвольно, без внешнего воздействия. Для урана, правда, такое явление наблюдается очень редко. Эффект был подтвержден сначала немецким физиком Гейнцем Позе. В калийном руднике глубиной 450 м он смог обнаружить спонтанное деление урана без помех космического излучения. Флеров и Петржак обрадовались этому ведь обычно весьма желательно получить от других ученых подтверждение нового эффекта. Сначала спонтанному делению ядер тяжелых атомов не могли найти применения. В настоящее время этот эффект приобрел значение для ядерной физики. [c.146]

Уравнения Мак-Миллана и Теллера выводились не для учета эффекта, рассматривавшегося Френкелем, Хелси и Хиллом, а скорее для получения поправки, необходимой вследствие необоснованности предположения о плоской поверхности. Интуитивно еще не очевидно, будет ли эта поправка малой или большой, возможно, даже большей, чем та величина, в которую вводится данная поправка. [c.306]

Поэтому параметр р в уравнении (9.6-2) имеет смысл реологической величины. Для п = 1 уравнение (9.6-3) сводится к уравнению Френкеля с поправками Эшелби [26]. Тем не менее поле потока на стадии процесса коалесценции, вероятно, не является ни гомогенным, ни изотермическим, поэтому полному анализу стадии коалесценции должен предшествовать детальный анализ кинематики потока. Кроме того, теоретический анализ должен быть основан на вязкоупругом уравнении состояния, потому что эффект вязкоупругости, как предположил Лонз [22], может играть важную роль при [c.279]

Еще раз подчеркнем, что речь идет о равновесных свойствах резин, не осложненных кинетическими эффектами. По-видимо-му, впервые с подобных позиций исключительность свойств резин была описана Я. И. Френкелем (1945 г.) [18, гл. VIII, 7]. [c.122]

В 1955 г. М. С. Френкель, а также М. К. Поршель и П. Гейер (США) независимо друг от друга разработали конструкцию одночервячной машины с винтовой нарезкой на внутренней поверхности цилиндра. Особенностью такой машины являлось то, что глубина нарезок противолежащих витков червяка и цилиндра были переменными, колеблясь между определенными минимальными и максимальными значениями так, что перерабатываемый материал в процессе работы машины непрерывно переходит из винтовых каналов червяка в винтовой канал цилиндра и обратно. Червяк и полость цилиндра (рис. 4.14) имеют коническую форму и сужаются в направлении материального потока. Масса перерабатываемого материала находится в меж-витковых каналах червяка и цилиндра. Вектор скорости течения материала в обеих нарезках имеет осевую составляющую и компоненту, перпендикулярную направлению оси. Вследствие изменяющейся глубины нарезки перерабатываемый материал послойно переходит из межвитковых каналов червяка в каналы цилиндра и обратно. Такому процессу движения подвержена вся масса материала, поскольку глубина нарезки как на червяке, так и в цилиндре местами нисходит до нулевого значения, и в этих участках не может практически задерживаться ни одна частица материала. Следовательно, кроме движений, возникающих в обычных одночервячных машинах, частицы совершают движения по траекториям, перпендикулярным оси червяка. При таких перемещениях частицы материала, находящиеся вначале рядом, разносятся далее друг от друга, что способствует интенсификации смесительного эффекта. Вынуждаемый переход материала из канала червяка в нарезку цилиндра и наоборот называют конвергентно-дивергентной принудительной обработкой. [c.107]

Сконструированный М. С. Френкелем в 1955 г. одношнековый смеситель с дополнительной внутренней нарезкой на корпусе применяется не только для смешения пластичных и упруговязких веществ, но и для порошкообразных и зернистых сыпучих материалов (см. также раздел 3.3.3). Глубина нарезки конического шнека постоянно уменьшается, в то время как глубина нарезки противолежащих (сопряженных) витков на корпусе соответственно увеличивается (см. рис. 22), так что обрабатываемый материал непрерывно перемещается между витками шнека и корпуса. В смесителе Френкеля для перемешивания порошкообразных веществ эффект смешения достигается вследствие того, что шнек и корпус вращаются в противоположных направлениях и с различными скоростями. Сумма объемов межвитковых каналов внутреннего и наружного ротора (шнека и корпуса) вдоль всей рабочей аоны остается постоянной, так что сыпучий [атериал пе уплотняется. [c.77]

По модифицированному уравнению Френкеля / где А - коэффициент, учитывающий ускорение диффузии в системе ядро мицелш-сольватная оболочка за счет туннельного квантового эффекта,В-энергия активации вязкого течения (энергия Френкеля). Известно, (4), где [c.46]

Изучение воздействия на суспензии глин поля постоянного тока [58] показало, что степень ускорения седиментации частиц под влиянием поля зависит от напряженности электрического поля и гидратации глинистых частиц. Оптимальным условиям воздействия поля отвечают значения ДП, близкие к ДПкр. В 50-х годах ряд работ но структурообразованию дисперсных систем в поле постоянного тока опубликовали Френкель, Гиндин и др. [59]. По Гороновскому [60], коагуляция частиц гидроокисей Л1е-таллов в поле постоянного тока связана со следующими эффектами электрофоретическим переносом частиц и их последующим разряжением на электродах возникновением высоких концентраций коагулирующих ионов коагулирующим действием ионов, переходящих в раствор с электродов взаимной коагуляцией дисперсных частиц с частицами, перезарядившимися на электродах. [c.119]

Дефекты по Шоттки и по Френкелю сами по себе не имеют большого значения, но они показывают, какие другие эффекты возможны в кристаллах. Так, например, если нагревать некоторые сульфиды металлов со следами металлов, часть посторонних атомов металла может включаться в решетку сульфида и занимать положения в промежутках. Эти дополнительные атомы, находясь в изолированных положениях, создают электронные ловушки. Когда такой кристалл поглощает свет, электроны переходят на более высокие энергетические уровни в этих атомах и могут затем возвращаться, возможно с заметной задержкой, на первоначальные или другие уровни. В последнем случае реэмиттированный свет будет иметь другую длину волны. В этом и состоят явления флуоресценции пли фосфоресценции. [c.260]

Д. в изотер.мических условиях и при наличии градиента т-ры иш-роко используется в многочисленных технологических процессах — адсорбции, цементации, диффузионной сварке материалов, диффузионной металлизации. Для испарения и конденсации, растворения кристаллов и кристаллизации Д. оказывается обычно определяюще . Лит. Френкель Я. И. Кинетическая теория жидкостей. М,—Л., 1945 П и н е с Б. Я., Гегузин Я. Е. Са-модиффузия и гетеродиффузия п неоднородных пористых телах. Журнал технической физики , 1953, т. 23, в. 9 Г е р ц-рикенС. Д.,ДехтярИ. Я. Диффузия в металлах и сплавах в твердой фазе. М., 1980 Гегузин Я. Е., Бойко Ю. И., П а р и ц к а я Л. Н. Об экспериментальном разделении эффектов Френкеля и Киркендалла. Доклады [c.387]

Воспользуемся моделью Френкеля — Конторовой для анализа возможности проявления квантовых эффектов в движении краудиона. [c.192]

Как же объяснить все эти проявления четно-нечетного эффекта Окончательного ответа пока нет. Несомненно, в распространенности тех или иных изотопов в природе ка-ким-то образом проявляется структура и состав атомных ядер, что отражается на устойчивости ядер. Физики-теорети-ки уже давно предпринимали попытки создать модель ядра, которая смогла бы объяснить наблюдаемые закономерности. Еще в 1939 г. Н. Бор и Дж. Уиллер предложили капельную модель атомного ядра. В том же году со сходной электрокапельной теорией ядра выступил советский физик-теоретик Я. И. Френкель. Эта модель, сравнившая ядро с жидкой каплей, хорошо предсказывала механизм деления ядер, а также объясняла предел их устойчивости к делению. В то же время многие экспериментальные данные не удава- [c.97]

В числе работ А. Ф. Иоффе по полупроводникам видное место занимают исследования физических основ эффекта выпрямления. В 1932 г. А. Ф. Иоффе и Я. И. Френкель разработали теорию выпрямления тока на границе металл—полупроводник. Согласно этой теории, под влиянием приложенного поля определенного направления электроны туннельным эффектом проникают через зазор на границе металл—полупроводник, имеющий, по мысли Иоффе и Френкеля, размеры порядка 10 см, т. е. толщину нескольких атомных слоев. Как вскоре выяснилось, эту теорию нельзя было применить для полного объяснения эффекта выпрямления в случае меднозакисных вентилей. Но сама по себе идея работы о туннельном выпрямлении оказалась справедливой много позднее, в 1958 г., она была использована для объяснения принципов работы туннельных диодов, изобретенных и исследованных японским физиком Есаки и получивших ныне широкое распространение в технике. Л. Есаки, получивший в 1973 г. Но- [c.18]

Для сохранения нейтральности заряда в бинарных полупроводниках вместо анионов и катионов могут служить электроны (или дырки). Подобные носители дают возможность рассматривать заряженные вакансии точно так же, как ионизированные примеси, и использовать для их исследования измерения проводимости и эффекта Холла. Нестехиометрическое поведение может возникнуть из-за образования вакансий типа Френкеля или Шоттки. Еще в 1907 г. Бедекер [21] показал, что проводимость Си з величивается с избытком Однако только Вагнер с сотр. [22] установил количественные зависимости проводимости N10, ЕеО и многих других окислов от давления кислорода. В более поздних работах, особенно в работах Айзенмана [23] и Хинтербергера [24] по РЬ8, установлена роль анионных и катионных вакансий как доноров и акцепторов. Совсем недавно стало возможным получение монокристаллов РЬ5, и Блум [25] подробно исследовал влияние давления паров серы не только на свойства нелегированного РЬ5, но и на свойства РЬ5, легированного серебром и висмутом. [c.277]

Во-первых, вакансии, возникающие вследствие оттока высокоподвижных атомов, могут коагулировать с образованием субмакроскопических или даже макроскопических пор. Развитие такого рода диффузионной пористости получило название эффекта Френкеля. [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология