Давление поправки при измерении

Пример 3. Капиллярная поправка при измерении давления с помощьк> ртутного манометра. Поскольку мениск ртути в капилляре всегда выпуклый, столбик ртути за счет силы поверхностного натяжения опущен ниже значения, определяемого внешним давлением. Поправка определяется высотой мениска к диаметром трубки. [c.38]

Давление рг обычно измеряется манометром. Вели шна давления р2, измеренная манометром, отличается от давления в сечении 2, т.к. манометр установлен на высоте. Поэтому при вычислении напора Я необходимо ввести поправку на. При наливши вакуума на входе в насос давление / вак измеряется обычно вакуумметром. Поправку на высоту установки вакуумметра Л вводить не следует (трубопровод заполнен воздухом). Тогда напор насоса Я можно определить [c.671]

При анализе пробы воздух вытесняют из прибора, как описано выше. После удаления инертного газа из газовой бюретки из воронки 3 подают раствор хлорида меди в реакционную колбу 1, содержащую навеску пробы. Отмечают время. Затем через воронку в колбу приливают 50—75 мл воды, не допуская попадания воздуха в прибор. Реакционную смесь нагревают до кипения и кипятят до окончания разложения пробы, что определяют по минимальному размеру пузырьков, преходящих через газовую бюретку. Нагревание прекращают, прибор оставляют на 5—10 мин для установления температурного равновесия, причем все это время продолжают пропускать ток диоксида углерода. Пользуясь уравнительной склянкой, отсчитывают объем собравшегося в газовой бюретке газа. Отмечают температуру и атмосферное давление. В измеренный объем газа вносят поправку, определенную в холостом опыте с диоксидом углерода, и поправку на давление водяного пара над раствором гидроксида калия. [c.517]

При выделении газа под облучением мембрана прогибалась в наружную, а при поглощении —во внутреннюю сторону, что обнаруживалось по изменению длины пузырька. Ячейка заранее калибровалась на перемещение мениска жидкости в зависимости от изменения давления. В качестве примера калибровочная кривая приведена на рис. 2. Измерение количества выделившегося или поглощенного газа сводилось к единственному измерению длины пузырька. По размерам пузырька определялся объем газа, а по изменению длины пузырька, по отношению к первоначальной, определялось изменение давления газа. Измерения велись при помощи катетометра в термостате, температура которого устанавливалась с точностью 0,1° и поддерживалась близкой к окружающей. Точность измерения составляла 2—3%. При изменении атмосферного давления во время опыта на величину, превышающую точность измерения, вводились соответствующие поправки. [c.8]

Подсчет результатов анализа газовой смеси производят путем измерения объема отдельных составных частей. Поэтому конечный результат анализа выражают обыкновенно в объемн. %. Но так как объем газа находится в зависимости от температуры и давления, то измеренный объем газа, для целей сравнения, необходимо привести к нормальным условиям. Под нормальными условиями подразумевают температуру 0° и давление 760 мм рт. ст. Следует, однако, указать, что выражение 760 мм рт. ст. не вполне определяет величину давления. Поясним это если высота столба ртути равна точно 760 мм, то его давление будет зависеть от целого ряда факторов от плотности, а, следовательно, температуры ртути, от ускорения силы тяжести, меняющейся с широтой местности и высотой над уровнем моря, от капиллярной депрессии. Поэтому в непосредственно сделанные отсчеты по ртутному барометру необходимо вводить следующие поправки [c.171]

Описанные поправки нужно учитывать при расчете отношения давлений пара изотопных разновидностей по коэффициенту их разделения, найденному, например, методом анализа равновесных фаз по формуле (1.1) или, наоборот, при расчете коэффициента разделения по давлениям пара, измеренным непосредственно. [c.10]

Поправка на внешнее давление тоже постоянна для начальной и конечной температур калориметра, если не меняется внешнее давление. Поскольку коэффициент внешнего давления невелик (стр. 62), то изменением атмосферного давления за время калориметрического опыта почти всегда можно пренебречь и считать, что поправка на внешнее давление при измерении разности температур исклю- чается. Однако в работах очень высокой точности все же целесообразно отмечать изменение атмосферного давления за время опыта и оценивать, насколько изменилась по этой причине поправка на внешнее давление (разумеется, положение термометра в калориметре должно быть фиксированным, чтобы гидростатическое давление жидкости не менялось). [c.75]

Калориметрическое измерение энергии реакции при обычных температурах может дать значения Д о- Наблюденная энергия равна АЕт или А//°, в зависимости от того, производились ли измерения при постоянном объеме или при постоянном давлении. Поправкой на отступление от идеального газового состояния обычно можно пренебречь, так как она очень мала. [c.310]

К этой группе методов относится метод измерения сжимаемости по перемещению поршня . Этот метод мало отличается от метода, описанного выше для газов. Исследуемая жидкость отделена от сжимающей среды ртутью, поэтому определяют совместную сжимаемость исследуемого вещества, ртути и сжимающей среды. При этом требуется вводить поправки на сжимаемость среды, ртути и на расширение сосуда под давлением. Поправку на сжимаемость ртути и среды определяют, проводя контрольный опыт с металлическим вкладышем, коэффициент всестороннего сжатия которого известен. [c.270]

Это обычно делается путем измерения осмотического давления, что не слишком просто. В величину ф также надо вносить поправку на передачу цепи. [c.516]

Систематическая ошибка обусловлена погрешностями измерительных устройств (что становится причиной получения слишком больших или малых значений измеряемой величины) либо неправильной методикой проведения измерений (например, пренебрежением влияния температуры окружающей среды, колебания атмосферного давления и т. п.). Систематическую ошибку можно компенсировать, вводя в расчет результата измерения соответствующие поправки. [c.37]

После выбора аналитических спектральных полос для компонентов смеси производится калибровка при помощи измерения интенсивности поглощения всех компонентов на выбранных длинах волн. Интенсивность обычно измеряется удельным поглощением. Для удобства мсжно измерять интенсивность каким-либо другим образом, причем это зависит от того, в каких единицах желательно полу шть результат. Так, если анализируются образцы паров, концентрация будет выражаться в единицах давления, а результаты будут выражены в молярных процентах. Для жидкостей можно выбрать единицы, дающие результаты прямо либо в весовых процентах, либо в процентах по объему жидкости. Весьма желательно исследовать выполнимость закона Бэра путем построения графика зависимости поглощения от концентрации главного компонента смеси для каждой полосы поглощения. Описаны методы [5], по которым, если это необходимо, можно ввести поправку на нелинейность. [c.318]

Первый член в сумме уравнения (XX, 23) равен нулю по условию. Таким образом, потенциал водородного электрода уменьшается с повышением давления водорода на электроде. Отклонение давления от нормального на 0,1 атм вызывает изменение потенциала ф на 0,0012 в. При точных измерениях следует вводить поправку на давление водорода (с учетом давления насыщенного пара раствора). [c.548]

В настоящей работе обсуждается проблема обработки тензиметрических данных, полученных с использованием статического метода с мембранным нуль-манометром. Рассматривается случай, когда совокупность экспериментальных данных представлена набором значений Рд , Гд,-, APj, АТi) (i = = 1,.. N), где Pai и Tsi — экспериментально измеренные величины давления и температуры для г-й точки, а АР и АТ i — соответственно предельные ошибки измерений, задаваемые точностью используемой аппаратуры и погрешностями, вводимыми со всевозможными поправками. Необходимость обработки такой совокупности данных возникает в следующих случаях [c.98]

Если же в зоне рабочих температур находится не весь столбик ртути, то погрешность измерения возрастает, и должна быть введена поправка на выступающий столбик ртути (см. Приложение, табл. 2). Необходимо учитывать также поправку на барометрическое давление (см. Приложение, табл. 3). [c.26]

Для измерения давления порядка нескольких атмосфер и ниже атмосферного применяется ртутный манометр. Его погрешность составляет несколько десятитысячных долей. Такая точность достигается при использовании обычного катетометра и введении поправок на капиллярную депрессию, температуру ртути и местное ускорение силы тяжести. Однако указанная погрешность велика, и для абсолютного определения вириальных коэффициентов она не должна превышать несколько стотысячных долей. Поправку на капиллярную депрессию можно значительно уменьшить, используя трубки большого диаметра (не меньше 10—20 мм). Если это не удается сделать, то необходимо измерить высоту мениска и затем для данного диаметра трубки ввести поправку на капиллярную депрессию (такие поправки обычно приводятся в справочной литературе в виде таблиц). Плотность ртути и местное ускорение силы тяжести также должны быть точно известны. Часто весь манометр помещают [c.75]

Кейс [105], а позднее Битти [106] в Массачусетском технологическом институте, усовершенствовав этот метод, проводили измерения с ошибкой порядка 0,01%. Схема их установки приведена на фиг. 3.12. Золотой диск 5 запирает предварительно взвешенное количество вещества в объеме 6. Давлением, создаваемым калиброванным ртутным инжектором 1, этот диск разрушается. Чувствительность инжектора составляет 0,004 см . Поправка на деформацию при высоком давлении определяется в холостом опыте при откачанном объеме 6. Максимальное давление в опыте обычно составляет примерно 500 атм. [c.99]

Изучение растворимости жидкостей в газах, помимо получения сведений о вириальных коэффициентах, часто представляет большой практический интерес. Например, растворимость паров воды в воздухе важна для метеорологов и инженеров, проектирующих вентиляционное и отопительное оборудование [190]. Другой пример — растворимость ртути в сжатых газах. Ее необходимо знать исследователям (для введения соответствующей поправки), использующим ртуть в качестве запирающей жидкости при проведении р—v—Г-измерений в области высоких температур и давлений [192]. [c.116]

Далее градуируют дифференциальный манометр по ртутному, и определяют поправку на охлаждение газа в кювете. Для нахождения этой поправки в зависимости от навески адсорбента загружают в каждую кювету определенное количество стеклянных шариков или палочек. Затем систему снова вакуумируют, подают азот до давления 120 мм рт. ст., все кюветы, кроме одной, отключают, замеряют давление и погружают эту кювету в жидкий азот. После того, как давление стабилизируется, вычисляют коэффициент охлаждения . Такие измерения проводят для каждой кюветы и строят график зависимости коэффициента охлаждения от навески g (рис. 128) [c.297]

Условием надежного определения поверхности (и дисперсности) какого-либо компонента катализатора является такой выбор параметров опыта (природа адсорбата, температура, давление и т. п.), чтобы адсорбция на исследуемом компоненте была достаточно большой при минимальной сорбции на других компонентах [23]. Если адсорбция на этих компонентах превышает экспериментальные ошибки измерений, вводится поправка, т. е. из величины общей адсорбции катализатора вычитается данная величина. Полученная разность будет характеризовать адсорбцию на интересующем нас компоненте. [c.374]

Этот способ заключается в измерении давления насыщенных паров Рь соприкасающихся с избытком жидкости при определенной установившейся температуре. Величину / ( определяют по понижению ртутного столба в барометрической трубке при введении в торичеллиеву пустоту некоторого количества жидкости. Жидкость вводят с таким расчетом, чтобы пространство над ртутью было заполнено частично парами этой жидкости, а частично самой жидкостью. После отсчета вводят поправку на давление столба оставшейся жидкости, а затем давление паров, которое было определено при температуре опыта, приводят к давлению паров при 0°. [c.140]

Тиммермане [1501] приводит значение Тт для фенола, равное 313,90° К Бидискомб и Мартин [129] измерили давление пара жидкого и твердого фенола. Поскольку давление пара жидкого фенола определяли в интервале температур 394—455 °К, экстраполяция полученного авторами- [129] уравнения Антуана (1.12) к температуре плавления фенола приводит к занижению экстраполированных величин по сравнению с давлением пара, измеренным над твердым фенолом, на величину около 0,06 мм рт. ст. Введение небольшой поправки в коэффициент уравнения Антуана приводит к совпадению давлений паров твердого и жидкого фенола в тройной точке. Полученные в работе Бидискомба и Мартина [129] величины давлений пара твердого и жидкого фенола с соответствующей поправкой приведены в табл. II.9. Подстановка этих величин в уравнение (11.26) позволяет [c.73]

Для точного измерения потенциала относительно стандартного зодородного электрода в измеряемое значение напряжения нужно 5вести две поправки. Первая поправка обусловлена отклонением тмосферного давления в момент измерения от стандартного. Зторая поправка связана с тем, что водород над раствором одержит пары воды, следовательно, парциальное давление водо->ода над раствором меньше общего давления. Поправки при [c.161]

Вискозиметры этого типа очень удобны для испытания очень вязких жидкостей и для материалов, у которых коэффициент вязкости изменяется со скоростью. Существуют также вискозиметры Мак-Микаэля [10] и Сторгмера [И—13]. Вискозиметры с падающим шариком Гопплера [14], Экслина и Эн-Дина [15], а также прибор с падающим цилиндром [16—17] пригодны для измерения при высоком давлении. Они могут быть откалиброваны по жидкости с известной вязкостью, однако при очень больших давлениях необходимо ввести поправки на сжимаемость жидкости. Основой измерения этими приборами является уравнение [c.175]

Температуру вспышки дизельных топлив определяют по ГОСТ 6356-75 в закрытом тигле на приборе, представленном на рис. 36. За результат испытания принимают измеренную температуру вспьпики с учетом поправки на стандартное барометрическое давление (согласно ГОСТ 6356-75). Допускаемые расхождения между параллельными определениями не более 2 °С. Температура вспышки в закрытом тигле стандартных дизельных топлив различных марок находится в интервале 30 100 °С. [c.87]

Все предыдущие рассуждения и математический эксперимент проводились в предположении об отсутствии систематических ошибок измерений. Однако в реальном эксперименте таковые всегда имеются, поэтому представляло интерес выяснить, насколько полученные с использованием различных целевых функций решения устойчивы к небольшим систематическим отклонениям экспериментальных величин. Для математического эксперимента были взяты непосредственные опытные данные по давлению насыщенного пара ЗпЦ, приведенные в работе [61. Варьировалась поправка на остаточное давление инертного газа, для чего экспериментальные значения смещались по закону Р = Рд, -Ь 4-ДСЛГэг здесь Рэг — экспериментальное значение, скорректированное на остаточное давление, а АС — вариация концентрации [c.104]

При проведении перегонки при атмосферном давлении необходимо постоянно следить за барометрическим давлением. Отклонения порядка 20 мм рт. ст. могут привести, например, к изменению температуры кипения бензола на 1 °С. Даже если рабочий барометр точно откалиброван по прецизионному барометру, необходимо вводить дополнительную поправку, учитывающую температурную деформацию столбика ртути и шкалы. С помощью этой поправки результаты измерений приводят к О С, так как согласно определению единица давления 1 мм рт. ст. соответствует температуре О °С. Номограмма Хойсслера [ 240 ] позволяет без дополнительных расчетов сразу определить скорректированное значение барометрического давления (рис. 114). Номограмма основана на зависимости [c.181]

Снятие показаний существенно облегчается при использовании баровакуумметров (рис. 370), в которых совмещено измерение остаточного и избыточного давлений. Приборы, выпускаемые промышленностью, пригодны для измерения барометрического давления в интервале от 600 до 820 мм рт. ст. и остаточного давления в пределах от 1 до 310 мм рт. ст. Высокая точность измерения обеспечивается благодаря применению калиброванных труб с отклонением внутреннего диаметра от заданного размера в пределах 0,01 мм и устройства для автоматической поправки на отклонение уровня ртути от нулевого положения [32]. [c.441]

В течение многих лет р—V—Г-измерения при низких давлениях выполнялись для газовой термометрии и для определения атомных весов газов. Уитлоу-Грей [18] в 1950 г. сделал обзор, касающийся последнего вопроса. В обоих указанных случаях не-идеальность газа была скорее помехой, чем источником полезной информации. Результаты этих работ получены для идеального газа путем экстраполяции к нулевым значениям давления и плотности. Правда, при этом получалась косвенная информация по вириальным коэффициентам. В настоящее время положение совершенно изменилось. Поправка на неидеаль-ность газа в газовых термометрах вносится на основе независимых измерений вириальных коэффициентов [3, 4], а атомные веса почти всегда определяются масс-спектрометрическими методами. В соответствии с докладом Международной комиссии по атомным весам от 1961 г. только атомный вес неона был определен на основе измерений плотности. [c.81]

В своих первых работах в этой области Эндрюс и Амага вместо пьезометра использовали калиброванный по длине стеклянный капилляр, запиравшийся ртутью. По положению ртути определялся объем, занятый газом. Камерлинг-Оннес [52а, 94] в Лейдене применял этот метод для измерения сжимаемости гелия. Положение ртути в капилляре можно определять визуально с помощью катетометра [94—102] или по изменению электрического сопротивления проволоки, натянутой вдоль оси капилляра [103, 104]. Во всех случаях необходимо вводить поправки, учитывающие влияние мениска ртути в капилляре и температурное расширение стекла. Используя прибор подобного типа, Амага удалось создать давление до 450 атм, хотя в таких случаях максимальное давление обычно не превышает 150 атм. Верхний предел температуры определяется давлением паров ртути над ее поверхностью. При температуре выше 150° С необходимо принять соответствующие меры, чтобы быть уверенным в том, что пары ртути находятся в равновесии с исследуемыми парами или газом. Коннолли и Кандалик [102], использовавшие подобный прибор вплоть до 300° С, обнаружили, что даже при перемешивании с помощью магнитной мешалки (стальной шарик) со скоростью 50 цикл1сек для достижения равновесия паров ртути с парами исследуемого вещества или газом требовалось больше 2 час. Более подробно проблема растворимости ртути в сжатых газах обсуждается в конце этой главы. При использовании рассмотренного выше метода ошибка измерений составляет примерно 0,1 % [c.99]

Чтобы научиться рассчитывать поправки на влияние мениска при измерениях плотности ареометрическим методом, надо иметь представления о поверхностных явлениях в жидкости. Все молекулы, лежащие в поверхностном слое, вследствие поверхностного давления стремятся втянуться внутрь жидкости, т.е. молекулы поверхностного слоя жидкости обладают некоторым запасом свободной (потенциальной) энергии по сравнению с молекулами внутренних слоев жидкости. Поверхность жидкости будет находиться в равновесии, если потенциальная энергия будет иметь наименьшее значение (то есть поверхность жидкости стремится сжаться), и находится в состоянии некоторого натяжения, которое называется поверхностным натяжением. У ареометра, плавающего в жидкости, в соприкосновение с поверхностью жидкости входит стержень ареометра. Вследствие взаимодействия сил сцепления между частицами жидкости и стержнем ареометра вокруг стержня ареометра образуется вогнутый мениск. Силы поверхностного натяжения заставляют жидкость подниматься вдоль стержня ареометра. Мениск увеличивает массу apeo- [c.244]

Измерение давления насыщенных паров по методу Рейда Morjrr давать большие ошибки, если методика выполнения измерений не выполняется скрупулезно. Чтобы убедиться в точности результата измерений, необходимо после каждого испытания проводить контроль показаний приборов, измеряющих давление, по эталонному или контрольному манометру. Если между показаниями контрольного манометра и рабочего прибора давления имеется различие, то в показания рабочего прибора вносится соответствующая поправка. Большое значение для получения правильного результата имеет также тщательная очистка бомбы Рейда от остатков предшествующей пробы. [c.250]

Показатель преломления. Показатель преломления широко используют в аналитических работах, так как его легко определить и он имеет относительно ясное теоретическое толкование. Пб1<а5Эте7ГЬ преломления определяется как отношение скорости света в а1ОД[ме к скорости света а исследуемой среде. В обычной работе средой сравнения является воздух. Для точных измерений нужно вводить поправки на воздушную среду, на температуру, при которой производится измерение, а также на влажность и давление. Показатель преломления в какой-либо среде меняется в зависимости от длины волны светового излучения, поэтому необходимо указывать длину [c.47]