Частоты вычисление

Сравнение наблюденных частот с ожидаемыми частотами, вычисленными по биномиальному распределению, подобранному к данным о транзисторах [c.82]

Частота колебаний прн избытке воздуха 0,9—1,5 оказалась равной 60—67 гц, т. е. приблизительно совпала с частотой, вычисленной по формуле ( ), приведенной выше. Для такого ориентировочного расчета совпадение оказалось достаточно удовлетворительным, так как при расчете по формуле ( ) неизвестными были распределение истинной температуры по тракту камеры и способ ее осреднения. Этот вопрос требует дополнительного исследования. [c.280]

На самом деле колебания воды не являются вполне гармоническими, а ее кинематика и используемые колебательные частоты известны тоже лишь с каким-то приближением. Поэтому, строго говоря, уравнения, составляемые на основании разных частот, будут не абсолютно тождественными и зависимыми. В этом случае в зависимости от выбора четверки уравнений будут получаться несколько различные наборы силовых постоянных, вследствие чего было целесообразно провести усреднение по всем частотам трех наиболее распространенных изотопных форм воды (Н2О, HDO и D2O). Оценка влияния ошибок в задании геометрии молекулы воды [182] и ее колебательных частот [266] на результат решения ОСЗ показывает, что находимое в принятом приближении единое для всех трех изотопных форм воды силовое поле может быть получено с необходимой точностью. Наибольшее отклонение частот, вычисленных с таким полем, от частот, наблюдаемых на опыте, возникает из-за неучета ангармоничности колебаний. Однако введение спектроскопических масс для водорода и дейтерия 1,088 и 2,128 уменьшает среднюю невязку частот до 1 см , что является вполне достаточным для описания спектров воды в конденсирован-пых системах, в которых положение полос вообще точнее + 3 смГ , как правило, не определяется [182]. По этой же причине (достаточно низкой точности определения колебательных частот в жидких и твердых соединениях) дальнейшее повышение точности расчета путем введения различных спектроскопических масс для каждого колебания [106] представляется нецелесообразным. [c.39]

Кривые зависимости е" от частоты, вычисленные по уравнению (1), дают достаточно хорошее совпадение с экспериментальными данными. На рисунке приведены также кривые для цеолита, содержащего 15% DaO от предельного адсорбированного количества. Поэтому можно использовать функцию распределения Кола и Кола [3] для вычисления времен релаксаций Tj и Tj, между которыми лежит основная часть времен релаксаций в рассматриваемых случаях, т. е. Tj < т tg. [c.247]

Рис. 2. Зависимости е и е" от частоты, вычисленные по уравнениям (1.20) и (1.21) при е=10, =2 и сек.

Принимая во внимание то обстоятельство, что значения основных частот колебаний ЫНа, полученные экспериментально в работах [711, 3944], нельзя считать однозначными, в настоящем Справочнике принимаются (см. табл. 103) значения частот, вычисленные по уравнениям (П4.28). Возможная погрешность принятых частот составляет, по-видимому, 5-7%. [c.372]

Замена в формуле (4) экспериментальных основных частот вычисленными изменяет результат на десятые доли процента, как это след ет из сказанного относительно разности сумм экспериментальных и вычисленных частот. Однако расчет изотонического смещения нулевой энергии с использованием в формуле (4) вычисленных значений частот может увеличить относительную ошибку еще на несколько процентов. [c.349]

Переход Экспериментальная частота Вычисленная частота [c.246]

Интересно отметить, что подобные же аномалии известны для скоростей превращения, энергии активации и частоты, вычисленных по уравнению Поляни — Вигнера для перехода моноклинической серы в ромбическую [25]. Для объяснения этого явления было выдвинуто несколько теорий, по ни одна из них не может считаться совершенно удовлетворительной. В наименее неудовлетворительной из них предполагается, что при каждом акте возбуждения мгновенное превращение испытывает весь блок мозаики (Б. М.). Будем рассматривать поверхность раздела как область, в которой две твердые фазы разделяются переходным слоем, толщина которого не превышает области действия молекулярных сил (см. рис. 7). Скорость движения поверхности раздела определяется четырьмя скоростями 1) скоростью потери воды исходным гидратом, 2) скоростью поглощения воды исходным гидратом, 3) скоростью образования новой фазы и 4) скоростью ее исчезновения. Для обратимой реакции различные процессы, по-видимому, тесно связаны и. 1=Гз, г —г . Действительно, можно предположить, что существуют лишь два [c.294]

А — наблюдавшиеся частоты — вычисленные частоты. [c.200]

Эти данные, которые нужно рассматривать только как первое приближение, помогли идентифицировать значительное число переходов. В табл. 3 приведены значения частот 70 переходов с J <12, вычисленные в приближении жесткого волчка, экспериментальные частоты, а для больших J — также значения частот, вычисленные с учетом центробежного возмущения. Из таблицы видно, что поправки центробежного возмущения получились в общем завышенными. Для больших J экспериментальные значения частот, как правило, находятся между значениями, вычисленными в приближении жесткого волчка, и значениями, вычисленными с учетом центробежного возмущения. Точность расчета констант центробежного [c.103]

Если в полосе заграждения задано рабочее затухание на нескольких частотах и выбор конкретной частоты не очевиден, то необходимое число стержней определяется по ф-лам (1,38), (1.48) для каждой из частот. Вычисленные значения округляются до большего целого числа, из них выбирается наибольшее. [c.55]

В работе [86] были рассчитаны либрационные частоты для кристаллов н-гексана с учетом ангармонического вклада, связанного с третьими и четвертыми производными потенциальной энергии по смещениям молекул. Хотя здесь были найдены только частоты, соответствующие я=0, результаты этой работы представляют. значительный интерес, так как дают возможность оценить влияние ангармонизма. В табл. 8 приведены либрационные частоты, вычисленные в [c.175]

С другой стороны, в ионной паре с водородной связью частота колебания связи N—Н сильно изменена. Расчеты по формуле (135) или (137) с использованием частоты, характерной для Н—Н-связи в солях пиридиния, дают для значение 1,37 (в предположении, что изотопное замещение не влияет на другие частоты). Вычисленная величина К 1КР близка к экспериментальной, равной 1,40+0,05. Наблюдаемые изотопные эффекты можно, следовательно, интерпретировать, если допустить, что в ионной паре, образованной при взаимодействии динитрофенола и пиридина, имеется водородная связь, в то время как в ионной паре, образованной из триэтиламина и пиперидина, водородная связь отсутствует. Такой вывод, согласуется с фактом более прочной связи протона с азотом двух более сильных оснований. [c.275]

Считая, что частота о) мало отличается от частоты волн в идеальной жидкости, оценим область применимости неравенств (118,2) и (118,3). Подставляя вместо (о частоту вычисленную в 116. можно составить неравенство [c.603]

При статическом нагружении (йа/(И 0) критерий Бейли строго выполним. Если <1а1(И ф О, критерий Бейли может отличаться от единицы. При небольших скоростях изменения нагрузки этими отклонениями вполне можно пренебречь, поскольку они лежат в пределах ошибок опытов по определению долговечности, В обычных условиях динамометрических испытаний, а также при циклическом нагружении с небольшой частотой вычисленные с помощью (V. 17) значения долговечности совпадают с экспериментальными (рис. У.8). [c.398]

Качественный анализ по спектрам комбинационного рассеяния. Качественный анализ производится на основании расшифровки линий комбинационного рассеяния по спектрограмме. После определения длин волн или волновых чисел рассчитываются комбинационные частоты. Вычисленные комбинационные частоты выписываются в таблицу в порядке возрастания и сравниваются с из-, вестными данными из таблиц. Отсюда устанавливаются собственные частоты колебаний молекул и определяется качественный состав пробы. [c.98]

Нелинейность характеристики промышленного объекта проявляется при значительных по уровню возмущающих воздействиях. Принимая во внимание, что такие объекты являются фильтрами низких частот, значительные по уровню возмущения в основном относятся к низкочастотному спектру случайных функций на входе и выходе объекта. Наоборот, динамические свойства объекта проявляются на средних и высоких частотах. Вычисление оператора объекта раздельно по низкочастотной и высокочастотной составляющим случайных функций входов и выходов существенно облегчает задачу. В этом случае при постоянных Ъц и сц оператор объекта будет [c.127]

На низких частотах вычисленные значения эффективных зарядов превосходят эффективные заряды, вычисленные для средних частот [c.33]

Для измерения абсорбции, произведенной переориентацией ядерного магнитного момента, пользуются методом, аналогичным описанному в случае электронного резонанса. Вследствие малой величины ядерного магнетона порядок поглощенной частоты, вычисленной согласно [c.135]

Можно сравнить частоту разных обменов, полученную в экспериментах, с частотой, вычисленной на основе допущения о чисто случайном соединении между разрывами, когда предполагается, что хромосомы во время возникновения соединений соприкасаются достаточно тесно, чтобы вероятность обменов не зависела от расположения разрывов в одной и той же или в разных хромосомах. [c.164]

При рецессивном наследовании о генетической гетерогенности можно судить, исходя из относительных частот близко-родственных браков (особенно браков двоюродных братьев и сестер) среди родителей пробандов и в общей популяции (разд. 3.6.1). Это отношение возрастает с уменьшением частоты гена. Следовательно, если уровень родства намного вьппе, чем ожидается на основе генной частоты, вычисленной из наблюдаемой частоты признака в предположении одного рецессивного гена, то можно заключить, что существует более одного рецессивного гена. Частоты отдельных генов будут ниже, чем их суммарная частота, что и объясняет более высокий уровень родства. [c.192]

В табл. 82 даны частоты полос 850 сж метпльных производных 1,3,5-триметилбрнзола и значения тех же частот, вычисленные по уравнению (у). Для углеводородов, которые не являю ся метильными производными 1,3,5-триметилбензола, уравнение (у) непригодно (см. рис. 104). [c.647]

В линейном приближении, справедливом при малых амплитудах, любые колебания являются гармоническими и все величины меняются со временем по закону синуса. Нелинейные колебания могут иметь самую различную форму, но особенно важны два характерных предельных случая. В одном из них форма колебательной кривой и при больших амплитудах остается близкой к синусоидальной. Нелинейность дифференциальных уравнений в таких системах определяет только предельную амплитуду автоколебаний, но мало влияет на форму колебательной кривой. Даже и частота обычно близка к частоте, вычисленной по линейной теории. Автоколебания такого рода называют квазигармониче-скими, или томсоновскими по имени Уильяма Томсона (лорда Кельвина), который изучил именно этот тип колебаний для электрических цепей. [c.437]

В работе Степанова [392] преследовалась цель определить самосогласованную систему значений силовых постоянных галоидозамещенных метана, исходя из наиболее общего аналитического выражения для квадратичной части потенциальной энергии и имевшихся в его распоряжении экспериментальных данных о значениях основных частот молекул галоидозамещенных метана. Варьируя значения силовых постоянных, Степанов [392] добивался, чтобы они приводили к значениям основных частот, наиболее близким к найденным экспериментально и приведенным в сводке Ву [4343]. Однако данные, приведенные в сводке Ву [4343], в дальнейшем были подвергнуты весьма существенным изменениям (уже расчеты Степанова [392] вскрыли ряд явных неправильностей в отнесениях частот галоидозамещенных метана, рекомендованных в этой сводке). Поэтому для ряда галоидометанов значения отдельных частот, вычисленные Степановым в работе [392], значительно отличались от значений, полученных в дальнейшем при анализе инфракрасных спектров и спектров комбинационного рассеяния. [c.523]

Расчет по уравнениям (П4.27) с силовыми постоянными С2Н, принятыми равными силовым постоянным СгНг (см. стр. 601), flaeTVi = 3320, V2 (2) =610, vs = 2015 ж" , что в пределах погрешностей совпадает с частотами, вычисленными выше. [c.622]

Это уравнение справедливо для водных растворов перекиси водорода с точностью до 0,001. Предполагается, что молярпая рефракция пара перекиси водорода та же, что и молярная рефракция жидкости, или превышает ее самое большое на несколько процентов. В табл. 46 указаны также поляризуемость сс=3 Я]о/4 Ы, молярная дисперсия [/ ]о—17 ]с, константа дисперсии а и характеристическая частота вычисленная из упрощенной формулы Зел-мейера [143] —1==а/(7 —где V—частота, при которой измеряется показатель преломления. Последние две константы определены по показателям преломления при 20°, измеренным Жигером для красной С и синей Р линий водорода. Обе эти константы и вычисленная на основании данных той же работы молярная дисперсия могут быть несколько неточны, поскольку, как выше указано, точность измерений показателя преломления в работе Жигера была низка из-за недостаточной точности определения состава. Дисперсия или разность показателей преломления перекиси водорода и ее растворов при разных частотах нормальная, т. е. показатель преломления правильно возрастает с понижением длин волн в области видимого спектра. Так, показатели преломления при 20°, определенные Жигером [140] для трех водородных линий С (6562,8а), Р (4861,33а) и О (4340,46л), оказались следующими Пс=1,4066, /7 =1,4136 и 0=1,4175 для безводной перекиси водорода. [c.231]

Q, S, Р и R-ветвей. Этот небольшой эффект в полосах спектра комбинационного рассеяния еще не наблюдался. Аналогичное исследование, проведенное для молекулы 2D2 Краузе и Уэлшем [56], рассматривает в деталях полосу V, полосы Vj и Vj оказались исключительно слабыми, наблюдались только их резкие Q-ветви. Колебательные частоты, вычисленные по центрам полос, и другие по- [c.160]

При расчете теплоемкости полиэтилена Готлиб и Сочава кроме крутильных и деформационных колебаний скелета рассмотрели внешние деформационные — маятниковые колебания СН 2-группы. Как показывает расчет, вклад остальных составляюш их колебательного спектра в теплоемкость полиэтилена в рассматриваемом интервале температур пренебрежимо мал. При расчете теплоемкости политетрафторэтилена оказалось необходимым, кроме скелетных колебаний, учесть большое число различных колебаний, обусловленных движениями тяжелых СГг-групп. Сравнение результатов расчета с экспериментальными данными показано на рис. 2. Из рисунка видно, что расчеты находятся в хорошем соответствии с экспериментом в широком интервале температур 90—180° К для полиэтилена и 50—200° К для политетрафторэтилена. Хорошее совпадение теоретических расчетов с экспериментальными данными подтверждает правильность предположения о том, что межмолекулярное взаимодействие в указанных интервалах температур мало влияет на функцию распределения частот. Вычисления показывают, что для полиэтилена влияние скелетных колебаний является онре-деляюш им, поскольку доля маятниковых колебаний СН 2-групп в общей теплоемкости становится заметной (3—5%) лишь выше 150° К. Это в некоторой степени оправдывает сопоставление экспериментальных данных с теориями Тарасова и Лифшица. Такое сравнение показывает, что температурная зависимость теплоемкости полиэтилена в большей степени отвечает уравнению, полученному Лифшицем (т = 0,79). Что касается политетрафторэтилена, то для него вклад скелетных колебаний в суммарную теплоемкость составляет в среднем 40%. Готлиб и Сочава полагают, что примерно такого же соотношения следует ожидать для большинства полимеров, содержащих в макромолекулах тяжелые боковые группы. [c.177]

Сопоставление полного спектра частот, вычисленного из дисперсионных кривых путем обработки ИК- и КР-спектров, с функцией распределения С (у), полученной методом неупругого рассеяния, позволяет не только уточнить отнесение спектральных полос к нормальным колебаниям и скорректировать валентносиловое поле молекулы, но и дает дополнительную информацию о геометрической структуре исследуемой цепи [c.65]

Частоты внешних молекулярных колебаний оказались более низкими, чем частоты, вычисленные в приближении жестких молекул. На рис. 8 приведены дисперсионные кривые, рассчитанные для направления [010]. Левые части кривых соответствуют симметричным модам, правые части — антисимметричным. Кривые даны в виде полос низ каждой полосы представляет результаты расчета для нежестких молекул, верх — для жестких. Максимальная ширина полос близка к 10 см обычная ширина составляет 5 Это [c.174]

В практике насосостроения наиболее часто встречаются двух- и трехопорные валы с одной или двумя консолями. Больше опор бывает у погружных, питательных и артезианских насосов. Жесткое соединение насоса с приводом ведет к увеличению количества опор. Валы насосов имеют переменное сечение- Ступенчатый вал в расчетной схеме может быть заменен по всей длине или на отдельных участках эквивалентным ему валом постоянного сечения. Средний диаметр вала определяется по формуле (25). Подобное упрощение выгодно в том случае, когда есть готовое рещение по определению собственной частоты для одинаково нагруженного вала постоянного сечения. Погрешность первой частоты, вычисленной таким образом, может доходить до 107о. [c.21]

Таким образом, теория Бора дает правильную формулу для спектральных серий и линий, с правильным значением ее коэфициента. Так как онектральные измерения более точны, чем все остальные физические измерения, то число Яо, полученное спектральным путем, более точно, чем вычисленное из (30а), и его применяют для получения точного соютношения между величинами, входящими в это выражение. Табл. 2 показывает беспримерное в науке совпадение между значениями частот, вычисленными из формулы Бальмера и, следовательно, из теории Бора, и наблюденными. [c.87]

В заключение рассмотрим отнесение частот торсионных колебаний с помощью горячих полос, которые появляются в спектре в результ-тате переходов между высшими энергетическими подуровням У1->02. Vг-> Vs и т. д. (рис. 4.4). Хотя такие переходы не наблюдаются в обычных условиях, тем не менее они могут оказать существенную помощь в в отнесении торсионных частот. Вычисленные для каждого перехода величины барьера должны, очевидно, быть одинаковыми таким образом, с помощью расчета, выполненного для серии горячих полос, можно однозначно установить торсионную частоту. Фейтли и Миллеру (1963) удалось наблюдать горячие полосы в спектрах хлористого этила и некоторых других соединений. Расчеты, основаншле на этих данных, явились прекрасным тестом для косинусоидальной потенциальной функции. [c.87]

Для проверки справедливости этой зависимости рассчитаем основные колебательные частоты перхлорат-иона СЮ4, исходя из силовых констант группы СЮз кислого перхлориламид-иона. Если структурные параметры обоих ионов действительно близки, то колебательные частоты, вычисленные для иона СЮ4 из силовых констант иона HN IO3, должны быть близки к реальным величинам. [c.213]

Это равенство можно проверить, используя распределения фенотипов АВО в различных популяциях мира. Критерием служит равенство единице суммы аллельных частот, вычисленных по приведенной выше формуле. Кроме того, на основе получаемых частот аллелей можно вычислить ожидаемые частоты генотипов и сравнить их с наблюдаемыми. Помимо корректности самой генетической гипотезы этот результат подлежит проверке на выполнение другого условия в популяции по изучаемому признаку должно быть случайное скрешивание (панмиксия). [c.177]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология