Рамана рассеяние

Комбинационное рассеяние (эффект Рамана) дает такие же сведения, как и прямая спектроскопия в инфракрасной области. Это является следствием основного закона Рамана [c.189]

В зарубежной литературе комбинационное рассеяние света обычно называют эффектом Рамана . Это явление было открыто в 1928 г. советскими учеными Л. И. Мандельштамом и Г. С. Ландсбергом при исследовании рассеяния света кристаллами и одновременно В. Раманом и С. Кришнаном при изучении рассеяния света в жидкостях. (Прим. ред.) [c.195]

При прохождении луча белого света через чистую прозрачную среду со всех сторон становится заметным слабое голубоватое свечение, что связано с рассеянием части падающего света (Тиндаль). Известно, что свет коротких длин волн рассеивается легче света с более длинными волнами этим объясняется, согласно Рэлею, не только эффект Тиндаля, но и голубой цвет неба. Если вместо белого света пропускать через вещество луч монохроматического излучения, то свет, обнаруживаемый в направлении, перпендикулярном к падающему лучу, будет содержать наряду с исходным излучением также свет с другими частотами, число которых и интенсивность зависят от рассеивающей среды. Поскольку соответствующие этим частотам смещенные линии, наблюдаемые с помощью спектрографа, много слабее линии исходного света, часто для точного определения их по.ложений и интенсивностей требуются экспозиции продолжительностью в несколько дней. Рассеяние однородного излучения, исключая область рентгеновских лучей, химически чистыми веществами называется комбинационным рассеянием (эффектом Рамана). Существование этого явления было предсказано с помощью следующих простых аргументов. [c.427]

Разность между частотами падающего и возникающего излучения называется частотой Рамана. С большим основанием эту величину можно было бы назвать частотой комбинационного рассеяния [c.428]

Комбинационное рассеяние света (КРС) - рассеяние света исследуемым веществом, связанное со структурой его молекулы и сопровождаемое заметным изменением длины волны рассеиваемого света [33]. Явление было открыто в 1928 в зарубежной литературе КРС обычно называют эффектом Рамана [34], откуда возникло название рамановская спектроскопия . [c.206]

При оценке СК по наиболее точному методу кривую зависимости интенсивности дифрагированных лучей от угла рассеяния (см. рис. 9.5) разбивают на две части -кристаллические пики и рассеяние аморфной частью (пунктирная линия). У высокоориентированной целлюлозы (хлопковой, рами) в интервале углов рассеяния до 34° имеются три кристаллических максимума при углах 20, равных 22,6 16,2 14,6 и аморфное гало с максимумом при 20 = 19°. Проводят линию, отделяющую фоновое рассеяние, через точки кривой при 20 4 и 32 . Степень кристалличности рассчитывают по интегральной интенсивности рассеяния как отношение площадей кристаллических пиков к общей площади под кривой рассеяния за вычетом фонового рассеяния СК = 8к/(8к За), где 8к и 5, — соответственно суммарная площадь кристаллических пиков и площадь, ограниченная кривой рассеяния аморфной части. Иногда вместо степени кристалличности определяют так называемые индексы кристалличности, например, отношение интенсивности кристаллического пика при 20 = 22,6 , за вычетом максимальной интенсивности аморфного гало I, при 20 = 19 , к I, (Т - 1а)Лк. Ошибки в определении фонового рассеяния, возникновение диффузного рассеяния, обусловленного дефектами кристаллической решетки и паракристаллической частью, приводят к недостаточной точности определения СК рентгенографическими методами. [c.243]

Рассеяние электромагнитного излучения веществом (рис. 37.2, в) может происходить как без изменения (упругое, или рэлеевское рассеяние - по имени английского физика Дж. У. Рэлея), так и с изменением его энергии (неупругое, или комбинационное). Во втором случае энергия квантов рассеянного излучения представляет собой сумму или разность энергий квантов падающего излучения и энергий переходов между различными состояниями вещества. Таким образом, спектр комбинационного рассеяния (или рамановский спектр - по имени индийского физика Ч. В. Рамана) содержит информацию о разностях энергий возможных состояний вещества. [c.464]

Если, например, в тело входит идеальная ударная волна, то вместе с ее фронтом через среду проходит и соответствующая область с измененным преломлением света, и на устройстве щелевой оптики обнаруживается просветление. Если в среду входит звуковая волна с большим числом колебаний, то возникает пространственная структура с изменяющимся коэффициентом преломления. Если звуковое поле имеет лишь малую протяженность в направлении лучей света (рис. 8.18), то звуковая волна действует как настоящая фазовая решетка, постоянная которой определяется длиной звуковой волны. Упомянутая пространственная структура влияет на фазу световой волны, и на элементах решетки (в точках экстремального значения давлений и коэффициента преломления) рассеянный свет усиливается по принципу Гюйгенса в определенных направлениях ( порядки дифракции ), а в промежутках между ними свет не отклоняется [307, 935]. Следовательно, свет отклоняется (подвергается дифракции) как на обычной (амплитудной) решетке, как показано на рис. 8.18. В этом случае говорят о дифракции Рама-яа — Ната. [c.181]

Эффект Рамана (комбинационное рассеяние света). [c.11]

Спектры Рамана (спектры комбинационного рассеяния света). Это явление, имеющее некоторое отношение к флуоресценции, носит название эффект Рамана. В этом случае также наблюдается поглощение радиации и ее излучение с большей длиной волны. Разница заключается в том, что возникающее излучение обладает здесь меньшей энергией, чем поглощенное. Теряемая часть излучения расходуется на увеличение внутренней колебательной и вращательной энергий молекул. Но внутренняя энергия молекул, согласно правилам квантования, имеет определенные дискретные значения. Следовательно, изменение энергии в эффекте Рамана также квантовано. В результате такого взаимодействия и наблюдается соответствующая разница в длине волны между [c.17]

Когерентное релеевское излучение, вследствие того, что оно вызывается колебаниями плотности, возрастает в ряду твердое тело — жидкость — газ рамановское излучение, в основном пропорциональное числу молекул в единице объема, составляет в кристаллах приблизительно половину, в жидкостях — не более нескольких процентов, а в газах -только несколько тысячных от всего рассеянного света. Таким образом, в газах эффект Рамана не сказывается на " езультате классической теории эффекта Тиндаля в отношении степени деполяризации общего излучения. [c.91]

Если частота света и частота электронов одинаковы, то вследствие резонанса возникает селективное поглощение в ультрафиолетовой области (стр. 105). Если частота света меньше, то тогда электронный остов приводится в вынужденные колебания с той же частотой, как й у падающего света эти колебания являются причиной явлений преломления света, классического рассеяния и эффекта Рамана. Если частота света достаточно мала, то наступает резонанс с колебаниями атомного остова — инфракрасное селективное поглощение. Обрисованные выше взаимодействия не могут иметь места, т. е. колебания н е могут быть возбуждены инфракрасным излучением (являются оптически неактивными) в тех случаях, когда не возникает электрического момента. Электрический момент не возникает в следующих случаях [c.119]

Среди прочих методов особенно нужно упомянуть спектры комбинационного рассеяния (спектры РАМАНА), спектры флуоресценции и фосфоресценции и поляриметрию (определение оптической активности). [c.266]

Если вещество подвергнуть облучению определенной частоты, то в спектре рассеянного излучения будут содержаться частоты, отличающиеся от частоты падающего излучения это явление известно под названием комбинационного рассеяния света или эффекта Рамана. Частоты рассеянного излучения зависят от частоты падающего излучения, но разность между этими частотами является характеристикой веществ. Обычно частоты в спектре комбинационного рассеяния соответствуют частотам вращатель ных и колебательных движений в молекуле в этом отношении спектры комбинационного рассеяния родственны инфракрасным спектрам. Однако эти два типа спектров имеют различное происхождение и не идентичны каждый из них подчиняется другим правилам отбора . [c.452]

Интенсивность светорассеяния р-ра ми П., не содержащими низкомолекулярных солей, ненамного превышает интенсивность света, рассеянного р-рами низкомолекулярных веществ. Это предъявляет высокие требования к очистке р-ра от посторонних частиц, рассеивающих свет, что является трудной задачей в случае водных сред. Кроме того, рассеивание света бессолевыми р-рами П. не описывается ур-нием, используемым при изучении р-ров полимерных неэлектролитов, и из данных светорассеяния П. нельзя определить соответствующие молекулярные параметры (мол, масса, радиус инерции). Однако из этих данных получают, напр., значение осмотич. коэффициента. [c.49]

В случае С. малыми изотропными молекулами рассеянный свет всегда вертикально поляризован, независимо от состояния поляризации падающего света. Если рассеивающие частицы достаточно велики ( А,) или оптически анизотропны, происходит деполяризация рассеянного света, т. о. появление в нем компоненты, соответствующей световым колебаниям с горизонтальным направлением электрич. вектора. При С. р-рами клубкообразных макромолекул деполяризация обычно мала (1 — 3%). В р-рах стержневидных макромолекул (или молекулярных клубков при большой анизотропии сегмента) деполяризация велика, и ее учитывают при определении М и i 2. [c.193]

Возникновение спутников основной частоты получило название комбинационного рассеяния (КР) света или эффекта Рамана (в зарубежной литературе). Оно было открыто независимо и одновременно советскими физиками Мандельштамом и Ландсбергом и индийскими физиками Раманом и Кришнаном. Вероятность неупругого столкновения мала, поэтому стоксовы линии слабые, интенсивность их в миллионы раз меньше релеевской, при фотографировании требуется длительная, часто многочасовая экспозиция. Еще более слабы ан-тистоксовы линии, так как вероятность сверхупругого рассеяния еще меньше (при низких температурах доля возбужденных молекул ничтожна). Сравнение интенсивности релеевской, стоксовой и антистоксовой линий приведено на рис. 68. [c.146]

Из электронных спектров рассеяния, спектров Рамана и инфракрасных спектров, а также на основании те)).модинамическнх измерений был сделан вывод, что при комнатной температуре циклогексан существует главным образом в форме кресла. В газообразном состоянии форма кресла частично переходит в форму ванны, энергия которой приблизительно на 5,6 кал1моль выше. Для этого достаточно повернуться только половине молекулы, так что в качестве промежуточной ступени образуется не планарная, а такая конфигурация, при которой лишь пять С-атомов лежат в одной плоскости, а шестой атом остается вне этой плоскости, на своем прежнем месте (форма кровати ). В зависимости от того, как циклогексановое кольцо замещено и связано с другими кольцевыми системами, стабильной является та или иная его конфигурация. [c.797]

Рамановская спектроскопия основана на исследовании спектров рассеяния света. При столкновении фотона с молекулой может иметь место упругое соударение, при котором фотон не теряет энергию, но изменяет направление своего движения. Такое рассеяние известно под названием рэлеевского и лежит в основе метода определения молекулярных весов соединений. Соударения могут быть также иеупругими они характеризуются тем, что энергия молекулы и фотона изменяется. Поскольку эти изменения носят квантовый характер и определяются колебательными и вращательными уровнями молекулы, анализ спектра рассеянного света (спектра Рамана) дает почти ту же информацию, что и обычный инфракрасный спектр. Необходимо, однако, помнить один момент правила отбора в этих двух случаях различаются. В инфракрасной спектроскопии разрешены одни переходы, в раман-спектро-скопии — другие. Таким образом, имеет смысл снять и тот и другой спектр исследуемого образца. До недавнего времени раман-спектроско-пия находила весьма ограниченное применение из-за малой интенсивности рассеянного света. Однако использование для возбуждения лазеров существенно повысило ценность указанного метода [16—20]. В качестве примера на рис. 13-4,5 приведен раман-спектр 1-метилурацила. Заметим, что интенсивность полосы амид II (относительно полосы амид I) в раман-спектре значительно меньше, чем в инфракрасном спектре поглощения. Особый интерес представляет резонансная раман-спектроскопия [19—21], где используется лазерный пучок с длиной волны, соответствующей длине волны электронного перехода. Рассеяние света при этом часто существенно усиливается на частотах, которые отличаются от частоты лазера на частоту рамановского рассеяния, происходящего на группах хромофора или на группах молекулы, соседствующей с хромофором. Несмотря на определенные экспериментальные трудности, указанный метод позволяет изучать структурные особенности какого-либо конкретного участка макромолекулы. [c.13]

В сильно неполярных средах полярные группы дифильных молекул становятся лиофобными в результате формируются мицеллы, в к-рых ядро образовано полярными группами (т. наз. обращенные мицеллы). Числа агрегации в обращенных мицеллах малы по сравнению с числами агрегации в мицеллах, образующихся в водных средах. Агрегация ПАВ в неводных средах резко изменяется в присут. даже следов воды. В последние годы для прямых мицелл предложены новые сферич. модели, среди к-рых наиб, обоснованной представляется модель, полученная на основе изучения малоутлового рассеяния нейтронов мицеллярньпии р-рами ПАВ. Согласно этой модели, часть мицеллярной пов-сти занята метиленовыми и концевыми метильными группами, к-рые находятся в контакте с водой. [c.96]

Ц.р. применяют в физике твердого тела при изучении энергетич, спектра электронов, особенно для точного измерения их эффективной массы, С помощью Ц.р. возможно определение знака заряда носителей, изучение процессов их рассеяния и электрон-фононного взаимод. в металлах. В твердых телах область наблюдения Ц. р. офаничивается низкими т-рами (1 - 10 К) и частотами со> 10 П(, В полупроводниках Ц, р. наблюдается на частотах 10 - 10 Гц в полях 8-10 -8-10 A/M. [c.375]

Работы по рассеянию света н открытие комбниацнонного рассеяния света (эффект Рамана) [c.778]

Принцип рамановской спектроскопии основывается на эффекте Рамана. Суть его заключается в том, что длины волн света, рассеянного молекулами образца, характеристичны для структуры молекул, а их интенсивность определяется концентрацией вещества. Следовательно, природа и концентрация различных молекул в веществе могут быть определены при облучении вещества монохроматическим светом с последуюхцим измерением интенсивности рассеянного света с характеристическими длинами волн. [c.657]

Рентгеноструктурный анализ (рентгенография) используется для изучения структуры кристаллической решетки целлюлозы - определения параметров ее элементарной ячейки, размеров кристаллитов, а также степени кристашгичности. Вскоре после разработки Лауэ основ рентгенографического анализа Нишикава и Оно в 1913 г. получили первую рентгенограмму целлюлозы рами. В настоящее время используют современный метод регистрации рентгеновских лучей, рассеянных кристаллической решеткой, - дифрактометрический с получением дифрактограммы. Дифрактограмма представляет собой кривую зависимости интенсивности рассеянных лучей I от угла рассеяния 20, где 0 - брегговский угол в законе Вульфа - Брегга (см.5.4). [c.241]

На рис. 5.31 показана фотографическая пластинка со спектрами Рамана хорошо видны линии спектра ртути неизменной частоты, так как всегда паразитное рассеянное излучение ртути достигает спектрографа. Кроме того, можно различить серию линий Рамана с длинноволновой стороны каждой из более сильных линий ртути. Спектр четы-реххлористсго углерода показывает также антистоксовы линии в коротковолновой стороне. [c.109]

Для количественного сравнения спектров Рамана, полученных в различных условиях, Фенске и др, [7] предлагают пользоваться коэффициентом рассеяния, т. е, отношением высоты исследуемого макси мума к высоте линии Рамана четыреххлористого углерода при разности между волно выми числами падающего и рассеянного света 459 сл". Сгектр четыреххлористого углерода должен регистрироваться непосредствечно до и после каждого анализируемого спектра. Высоты максимумов измеряются от линии основания (плавные кривые на рис. 5.32). Эта линия представляет фон, вызываемый главным образом люминесценцие11. [c.110]

Такой рассеянный свет состоит из двух частей 1) из света, длина олны которого одинакова с длиной волны падающего света, — когерентное излучение, излучение Релея (Rayleigh) и 2) из излучения, которое имеет другую, обычно меньшую частоту, ббльшую длину аолны, чем падающий свет — излучение Рамана (ср. гл. XI), [c.91]

Флюктуации плотности вызывают аномальный ход кривой рассеяния рентгеновских лучей при малых углах рассеяния. По теории, развитой в 1923 г. Раманом и Раманатаном [35], рост флюктуаций плотности должен приводить к возрастанию интенсивности рентгеновских лучей, рассеянных под малыми углами т. е. в направлениях, мало отличающихся от направления первичного пучка. Вывод Рамана и Раманатана неоднократно был подтвержден экспериментально. Резкое возрастание интенсивности рентгеновских лучехг, рассеянных под малыми углами, может служить указанием на присутствие значительных флюктуаций плотности. [c.139]

Экспериментальные и теоретические исследования релеевского рассеяния света в жидкостях проводятся более 50 лет и связаны с именами А. Эйнштейна, М. Смолуховского, М. Борна, Р. Фюрта, К. Рамана, Ж. Кабанна, П. Дебая и многих других физиков. [c.72]

Оптические свойства. Светорассеяние С. 1 ервого типа мало отличается от светорассеяния р-рами несшитых полимеров такой же концентрации. Лишь при дополнительной сшивке равновесно набухшего сетчатого иолимера, в результате к-рой в системе появляется избыток растворителя, может произойти выделение последнего в виде субмикроскопических капель и появится дополнительное рассеяние света (оиале-сценция). [c.281]