Влияние давления жидкости на давление насыщения пара

Это уравнение используется для вычисления влияния давления на давление насыщенного пара твердого тела или жидкости. Оно включает и допущение о полупроницаемой мембране, необходимой для поддержания различных давлений над двумя фазами. На самом деле этот эффект, известный как эффект Пойнтинга, по имени ученого, его открывшего, никогда не наблюдается один, но всегда совместно с другими эффектами, вследствие того, что единственным практическим способом увеличения давления над конденсированной фазой, находящейся в равновесии со своим паром, является применение газа, а газ никогда не бывает совершенно инертным. Он распространяется в конденсированной фазе и также оказывает притягательное действие на молекулы пара . [c.201]

Все процессы разделения при помощи перегонки основаны на различии между составом жидкой смеси и составом ее пара. Состав пара зависит от реального давления насыщенного пара (парциального давления) каждого из компонентов в условиях, при которых находится смесь. Всякое чистое вещество при любой температуре будет обладать характерным для него равновесным давлением насыщенного пара или давлением насыщения, которое может быть достигнуто, если только будет дано время, достаточное для диффузии при наличии достаточной поверхности соприкосновения пара с жидкостью. Парциальное давление любого из компонентов смеси, находящейся в равновесном состоянии, зависит от давления насыщенного пара этого компонента в чистом виде, состава смеси и от влияния другого компонента смеси. [c.16]

Указанное выше влияние температуры на теплоту парообразования рассмотрено для случая, когда испарение происходит под внешним давлением, равным давлению насыщенного пара кипящей жидкости (упругости насыщенных паров), т. е. для случая двухфазного состояния индивидуального вещества (например, чистого пропана). Но если имеется сложная или даже двухкомпонентная смесь (например, пропана и я-бутана), вступает в силу закон Дальтона, когда общее давление превышает упругость паров каждого компонента. При этом на теплоту парообразования значительное влияние оказывает вто >ой фактор давление, [c.87]

Основываясь на уравнении (4.1), можно оценить влияние кривизны поверхности на молярную свободную энергию вещества. Обычно ее связывают с давлением насыщенных паров жидкости по уравнению Кельвина [c.189]

На давление насыщенного пара, помимо температуры, оказывает влияние также форма (кривизна) поверхности жидкости и наличие на ней электрического заряда. В 141 мы рассмотрим влияние кривизны поверхности. Пока же будем принимать, что поверхность жидкости является плоской и не обладает зарядом по отношению к окружающей среде. [c.171]

На давление насыщенных паров оказывает влияние фракционный состав, отношения объемов паров и жидкости в рабочем баллоне, температура. При низких температурах и температурах, близких к начальной температуре кипения фракции, формула Ашворта дает несколько заниженные значения давления насыщенных паров. [c.17]

На точность результата измерений, выполняемых по методу Рейда, большое влияние оказывает пробоподготовка. Для определения давления насыщенных паров используют пробу, не подвергавшуюся другим испытаниям. При составлении средней объединенной пробы применяют приспособления, позволяющие устранить потери от испарения при переливании продукта. Перед измерениями сам сосуд с исследуемой жидкостью и пробу охлаждают до температуры от О до 4 °С. После того как исследуемая жидкость примет заданную температуру, производят энергичные встряхивания сосуда, чтобы обеспечить равновесие исследуемой жидкости с воздухом. Только после этих процедур производят заполнение топливной камеры исследуемой жидкостью. [c.250]

Влияние кривизны поверхности конденсированной фазы на давление насыщенного пара. Давление насыщенного пара зависит от кривизны поверхности конденсированной фазы. Если жидкость или твердое вещество существуют в виде мелких капель или частиц, то давление насыщенного пара будет тем больше, чем меньше радиус кривизны сферической частицы. В этом случае связь давления насыщенного пара с радиусом кривизны описывается уравнением Томсона — Шиллера [c.120]

Как видно из приведенного уравнения, влияние внешнего давления, обусловленного присутствием инертного газа, обычно невелико. Например, для воды при комнатной температуре возрастание внешнего давления на 1 ат вызывает возрастание давления пара на 0,1%. Другим фактором, влияющим на давление насыщенного пара, является характер поверхности жидкости, обусловленный действием поверхностного натяжения. Это влияние заключается в изменении давления пара над искривленными поверхностями по сравнению с его давлением над плоской поверхностью. [c.21]

Метод точек кипения. Метод относится к динамическим. Он основан на том, что жидкость закипает, когда давление насыщенных паров становится равным внешнему давлению на жидкость. Однако чтобы избежать влияния перегрева жидкости при кипении, измеряют не температуру кипящей жидкости, а температуру конденсации паров кипящей жидкости на специально сконструированном устройстве. При этом температура конденсации с большой точностью равна температуре насыщения при давлении, под которым находится кипящая жидкость. [c.446]

В обычном управляющем тракте с жидкостной заправкой рост температуры термобаллона сопровождается повышением давления в нем согласно соотношению давление-температура для насыщенных паров жидкости (см. точки 1, 2 и 3 на графике в верхней части рис. 47.5). Одновременно в термобаллоне остается все меньше и меньше жидкости, а над свободной поверхностью жидкости появляется все больше и больше паров (см. раздел 1.2. Влияние температуры и давления на состояние хладагентов. Упражнение.). [c.238]

Для определения влияния изменения межмолекулярного расстояния на поверхностное натяжение, рассмотрены [48] изомеры октана, имеющие одинаковое давление насыщенного пара, но разные плотности и поверхностные натяжения. Таким путем найдена зависимость поверхностного натяжения от плотности фазы, с помощью которой получена [48] величина изменения поверхностного натяжения в гомологическом ряду парафиновых углеводородов от пентана до тетрадекана — оказавшаяся равной 3,5 дин/см. Это значение практически совпадает с общим изменением межфазного натяжения в том же ряду в системе углеводород — вода (3,2 дин см). Объяснение состоит в том, что растворенные в воде молекулы углеводородов практически не влияют на межфазное натяжение, так что изменение 0 вызвано разницей плотностей различных гомологов. В системе жидкость — газ остальное изменение о (14—3,5) происходит за счет давления насыщенного пара. [c.436]

Как следует из уравнений (2.43) и (2.44), константы равновесия компонентов в многокомпонентной смеси зависят от давления насыщенных паров чистого компонента, общего давления системы, а также коэффициентов активности компонентов в смеси и коэффициентов фугитивности чистых компонентов в паре и жидкости. Коэффициенты активности компонентов характеризуют влияние неидеальности смесей, в то время как коэффициенты фугитивности чистых компонентов ф9 характеризуют влияние давления и температуры на сжимаемость компонентов. Коэффициенты Г определяют одновременное влияние указанных выше факторов, т. е. характеризуют отклонение системы от законов Рауля и Дальтона. [c.26]

На давление насыщенного пара, помимо температуры, оказывает влияние также форма (кривизна) поверхности жидкости и наличие на ней электрического заряда. В 141 мы рассмотрим влияние кривизны поверхности. Пока же будем принимать, что [c.168]

Если на участке всасывания лопастного насоса абсолютное давление перекачиваемой жидкости окажется ниже давления насыщенных паров этой жидкости при данной температуре, внутри жидкости начнут образовываться пузырьки пара. При дальнейшем движении жидкости внутри насоса давление ее начинает повышаться и пузырьки подвергаться сжатию. Под влиянием сжатия происходит конденсация пара частицы жидкости, стремясь заполнить освобождающийся объем, с большой скоростью ударяются друг о друга. При этом в жидкости возникают местные ударные давления, достигающие нескольких сотен атмосфер. Явление парообразования с последующим захлопыванием пузырьков -при выносе их в зону повышенного давления носит название кавитации. В лопастном насосе кавитация вызывает шум, сотрясение установки, нагрев жидкости. Частицы жидкости, ударяясь не только одна о другую, но и об элементы насоса, вызывают местные разрушения металла (эрозию), а выделившиеся из жидкости при кавитации газы способствуют коррозии. При интенсивной кавитации насос может быть выведен из строя в течение нескольких часов работы. По этой причине допускать работу насоса при кавитации нельзя. [c.69]

Согласно современным взглядам, разрушение эмульсии может происходить по двум причинам коалесценции и молекулярной перегонки маленьких капелек в большие. Однако вторая причина, видимо, не является лимитирующей, так как известно [7], что в процессе хранения эмульсии выживают как раз мелкие капли, процентное содержание которых со временем увеличивается. Против заметного влияния молекулярной перегонки говорит тот факт, что эмульсии, стабилизированные разными ПАВ, имеют различную устойчивость, хотя ПАВ не оказывают влияния на давление насыщенного пара растворителей, взаимную растворимость фаз и на скорость перехода молекул через поверхность раздела жидкость — жидкость [8], что могло бы повлиять на скорость молекулярной перегонки. [c.114]

Искривление поверхности жидкости, происходящее при смачивании, оказывает сильное влияние на такие важные процессы, как кипение и конденсация. Это связано с тем, что давление насыщенного пара над искривленной поверхностью /7, р отличается от давления над плоской поверхностью рпл - над вогнутой поверхностью давление меньше, а над выпуклой — больше, чем над плоской. Разность давлений зависит от радиуса кривизны поверхности жидкости и от ее поверхностного натяжения Ожг, а именно [c.31]

Другим фактором, влияющим на давление насыщенного пара, является характер поверхности жидкости, обусловленный действием поверхностного натяжения. Это влияние заключается в изменении давления пара над искривленными поверхностями по сравнению с его давлением над плоской поверхностью. Так, в увлажненных данной жидкостью капиллярах, в которых образуется вогнутый мениск, давление тем меньше, чем уже капилляр. Этот факт следует учитывать при сушке пористых тел, например активированного угля, неглазированного фарфора и т. п. Чтобы из таких тел удалить воду путем испарения, необходимо этот процесс проводить при температуре выше нормальной температуры кипения жидкости. Наоборот, конденсация пара на пористых поверхностях начинается раньше, чем будет достигнута величина давления пара, необходимая для конденсации на плоских поверхностях. [c.21]

Влияние соотнощения паровой и жидкой фаз на величину давления насыщенных паров объясняется следующим. Когда объем паровой фазы по сравнению с объемом жидкой фазы невелик, то того количества легкоиспаряющихся углеводородов, которое содержится в бензине, бывает вполне достаточно, чтобы насытить паровую фазу. В этом случае при насыщении состав жидкой фазы практически не изменяется, и в равновесии находятся пар и бензин первоначального состава. Когда объем паровой фазы значительно превышает объем жидкой фазы, тогда для насыщения расходуется значительное количество легкоиспаряющихся углеводородов, при этом состав жидкой фазы меняется. В состоянии насыщения паровая фаза находится в равновесии с жидкостью уже измененного состава. Давление насыщенных паров здесь отличается от давления насыщенных паров, определенного при небольшом объеме паровой фазы. [c.105]

Влияние давления жидкости на давление насыщения пара [c.21]

Изложенное выше влияние температуры на i. mon napj- )бразования рассмотрено для случая, когда испарение происходит под внешним давлением, равным давлению насыщенного пара кипящей жидкости (упругости насыщенных паров), [c.120]

Рис. 264. Влияние формы поверхности жидкости на давление насыщенных паров а — вогнутый мениск б — плоский мениск в — выпусклый мениск

Если заменяются поверхности между жидкостью и паром одной поверхностью между жидкостями, ликвидируется зависимость от давления насыщенного пара и возникает зависимость от взаимной растворимости компонентов фаз, возможно изменение ориентации молекул на поверхности и в ряде случаев образование химических связей (водородных) между молекулами граничащих фаз. Из сказанного ясно, что само поверхностное натяжение не может являться характеристической величиной в правиле Антонова. Когда используются поверхностные натяжения взаимнонасыщенных жидкостей, в определенной степени компенсируется разность от влияния давления насыщенного пара и взаимосмешиваемости жидкостей. Если обе жидкости обладают низким давлением насыщенного пара, практически нерастворимы и молекулы их симметричны, а также не взаимодействуют химически, то такие системы должны достаточно хорошо подчиняться правилу Антонова без условия взаимного насыщения растворителей. С учетом изменения всех указанных факторов получим уравнение в общем случае, связывающее межфазное и поверхностное натяжение [48] [c.437]

Когда объем паровой фазы значительно превышает объем жидкой фазы, то для насыщения расходуется уже значительное количество легкоиспаряющихся углеводородов, при этом состав жидкой фазы меняется. В состоянии насыщения паровая фаза находится в равновесии с жидкостью уже измененного состава. Давление насыщенных паров здесь отличается от давления насыщенных паров, определенного при небольшом объеме паровой фазы. Иными словами, с увеличением отношения паровой фазы к жидкой найденное давление насыщенных паров будет уменьшаться (рис. 4.4). В связи с этим величины давления, полученные по методу Рейда, обычно на 60—80 мм рт.ст. ниже значений, определенных по методу Валявского — Бударова. Влияние соотношения фаз на определяемое давление насыщенных паров увеличивается с повышением температуры определения (см. рис. 4,4). [c.96]

Во-вторых, избыток спирта начинает испаряться, и содержание его в паровой фазе повышается. Одновременно в паровой фазе нефтяной системы возможны процессы частичной конденсации паров, что приводит к появлению микрокапель жидкости. В условиях эксперимента это приводит к сорбции поверхностно-активных молекул спирта на поверхности микрокапель, что оказывает влияние на фазовое равновесие жидкость-пар. Так, понижение поверхностного натяжения микрокапель за счет сорбции молекул спирта приводит к уменьшению радиуса термодинамически стабильных микрокапель, а следовательно, к повышению давления насыщенного пара и торможению процесса испарения. Понижение радиуса микрокапель конденсирующегося пара может происходить в системе при избытке спирта также и вследствие процесса диссоциации взаимодействующих молекул. [c.113]

Оценивая влияние температуры на капиллярную конденсацию, следует иметь в виду,что она зависит в основном от степени насыщенности параР/Рнас, равной отношению давления пара Р в окружающей среде к давлению насыщенного пара Р ас- Для одинаковых Р/Рнас. в особенности для относительно широких частей капилляров, капиллярная конденсация слабо изменяется с температурой это связано с тем, что теплота поглощения пара при капиллярной конденсации мала отличается от обычной теплоты конденсации этого пара в жидкость. [c.29]

Неос5ходимо отметить, что проницаемость паров бензина в 1,2-1,4 раза ниже проницаемости жидкой фазы. Это можно объяснить влиянием воздушного пространства между поверхностью мембраны и жидкостью. По высоте этого пространства устанавливается градиент давления паров, так что эффективное давление паров непосредственно у поверхности пленки, которое одределяет скорость проникновения, в действительности меньше, чем давление насыщенных паров у поверхности жидкости. Это результат того, что проникшие через мембрану пары бензина удаляются вместе с потоком воздуха, протекащего над мембраной. [c.67]

X — имеет то же значение, что и коэффициент а, но отнесенный не к парциальному давлению газа, а к общему — с учетом, ьфоме того, и влияния паров растворителя (жидкости). То есть значения X соответствуют стандартному общему давлению (сумма парциального давления газа и давления насыщенного пара жидкости) [c.436]

Отмеченное подтверждается р Ядом опытов НАМИ, проведенных при оценке влияния на холодный пуск специальных пусковых жидкостей, имеющих несравненио более низкие температуры выкипания и б Олее высокие давления насыщенных паров, чем северный бензин. [c.47]

Слой пены, нанесенный на поверхность горящей жидкости, сверху подвергается воздействию теплового излучения пламени и потоков горячих газообразных продуктов горения, снизу — нагретой до кипения жидкости. Тепловое излучение и продукты сгорания ускоряют процесс разрушения незначительно. Решающее воздействие на поиу оказывает горящая жидкость, под влиянием которой стенки пузырьков пены разрушаются. В полость пузырька проникают пары, которые увеличивают его объем до тех пор, пока внутри его парциальное давление паров горючей жидкости не станет равным давлению насыщенных паров. Наибольший размер пузырька зависит от начального размера, давления насыщенных паров горючей жидкости при данной температуре и от физико-химических свойств пены. При некоторых условиях конечный размер пузырька становится очень большим и пенный слой прорывается. Давление насыщенных паров нефтепродукта в пузырьке уравновешивает силы поверхностного натяжения. Уравнение, связывающее начальный размер пузырька с его конечным размером, можно представить з следующем виде [c.90]

Одна из проблем, связанных с катализом на пористых материалах, заключается в определении среднего диаметра пор или же, что еще лучше, распределении пор по размерам. Простые методы определения общего объема пор в этом случае неприемлемы, так как если желательно определить влияние размера нор на скорости реакций, то важно знать по крайней мере средний радиус пор. Хорош1ш метод оценки величины радиусов нор базируется на том, что капиллярная конденсация в узких порах происходит при давлениях, меньших, чем давление, насыщенного пара адсорбата. Снижение давления паров над цилиндрическим столбом жидкости, находящейся в капилляре с радиусом г, выражается простым уравнением, которое можно получить, приравнивая работу, проделанную при увеличении сферической капли жидкости, к работе, затраченной при введении молекул внутрь этой капли. [c.168]

Реальные газы отличаются от идеальных тем, что их молекулы имеют определенный объем и между ними наблюдается взаимодействие. С повышением плотности реального газа, при его сжатии, влияние обоих факторов (и реальности объема и взаимодействия между молекулами) становится бо.нее заметным. При температурах ниже критической температуры сжатие реального газа приводит к его конденсации — явлению, не свойственному идеальному газу. При температурах же выше критической температуры газа конденсация его не происходит, даже при достижении очень высоких плотностей. Многие реальные сжатые газы по некоторым свойствам приближаются к жидкостям, например они растворяют жидкие и твердые вещества. Еще в прошлом столетии рядом исследователей, например Реньо (Regnauet, 1854), Голициным (Со1иг1п, 1890), было обращено внимание на увеличение давления насыщенного пара жидкости и твердого тела в присутствии постороннего нерастворяющегося в них газа. То же самое наблюдалось и при наложении на твердое тело (жидкость), находящееся в равновесии со своим насыщенным паром, механического давления, например с помощью полупроницаемого поршня. В этих случаях давление насыщенного пара твердого или жидкого вещества оказывалось зависящим не только от температуры и природы вещества, но и от величины дополнительно наложенного на него внешнего давления. [c.5]

А. В вакуумной системе присутствуют только такие пары, давление которых, даже при сильном сжатии (в измерительной части манометра), когда они достигают насыщения, остается на глаз незаметным (например, не превы-щает 0,2 мм рт. ст.). В этом случае влияния давления паров в измерительной части манометра на разность уровней к —к" практически заметить нельзя и, следовательно, значение к —к" будет зависеть только от парциального давления газов очевидно, и в этом случае произведение к к —к") независимо от тоПо, на какую высоту мы подняли при измерении ртуть, будет оставаться постоянным [по формуле (6-7)]. Но это означает, что манометр правильно показывает лищь парциальное давление газов, фактическое же давление в вакуумной системе равно Рполн Рг Рп- Положим, ЧТО согласно показаниям манометра давление в вакуумной системе равно всего 2 10 мм рт. ст. Но если вымораживания паров мы не применили, то не нужно забывать, что 2-10 5 мм рт. ст.—это только парциальное давление остаточных газов и что в вакуумной системе, кроме этих газов, присутствуют пары ртути, рас-пространивщиеся в вакуумную систему из того же компрессионного манометра, пары рабочей жидкости из насосов (ртути или масел), а возможно, и пары других веществ, например вакуумных уплотнителей. Давление насыщенных паров всех этих веществ невелико в сумме оно, может быть, составит всего 1-10 1 мм рт. ст., так что компрессионный манометр это давление не учтет, но фактическое давление в вакуумной системе все же будет равно не [c.213]

При неизменных параметрах воздуха (t = onst p — onst) количество воды, испаряющейся с 1 м2 поверхности материала за 1 ч, постоянно и не зависит от влажности материала. Этот период называют периодом постоянной скорости сушки. Следовательно, в этот период давление паров испаряющейся жидкости над поверхностью материала равно давлению насыщенных паров жидкости при температуре материала. Она равна температуре адиабатного испарения жидкости с соответствующими поправками на влияние растворенных веществ. [c.61]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология