Недостаток нейтронов

Радиоактивные нуклиды, как правило, содержат избыток или недостаток нейтронов (протонов) по сравнению со стабильными изотопами того же элемента. Избыток нейтронов обусловливает распад нуклида с испусканием р-частицы и нейтральной частицы антинейтрино. Заряд ядра при этом увеличивается на [c.8]

При бомбардировке атомов частицами с большой энергией (например, нейтронами, протонами, альфа-частицами и т. п.), имеющими энергию порядка 10 ккал/моль, получается множество различных продуктов происходящих при этом ядерных реакций. В табл. 2.4 указаны некоторые наиболее типичные реакции и приведено их объяснение в рамках нейтронно-протонной теории. Примечание. В одном из приведенных в этой таблице примеров имеется численная ошибка. Исправьте ее.) При очень высокой энергии бомбардирующих частиц, порядка 10 ° ккал/моль, происходит образование частиц с большими энергиями (называемых мезонами, барионами и т. д.), которое не может быть достаточно просто объяснено в рамках нейтронно-протонной теории. Однако, поскольку такие частицы с высокими энергиями имеют очень небольшую продолжительность жизни (порядка 10 с или еще меньше) и не обнаруживаются в большинстве химических исследований, мы можем пока не обращать внимания на этот недостаток нейтронно-протонной теории. [c.79]

Изотопы калифорния с массами от 244 до 254 были получены различными путями. Данные, относящиеся к этим изотопам, обобщены в табл. 10.5. Несколько легких изотопов калифорния, имеющих недостаток нейтронов, было синтезировано бомбардировкой кюрия ионами гелия по реакциям (а, пх). Другим важным методом получения изотопов калифорния является бомбардировка мишеней, приготовленных из элементов с более низкими атомными номерами, ускоренными тяжелыми ионами [14, 15]. Так, О и С были получены бомбардировкой урановых мишеней ионами углерода, ускоренными приблизительно до 120 Мэв, тогда как С , С , С и О —при облучении урановых мишеней ионами углерода или азота с энергией 140 Мэв. Характерной реакцией этого типа является реакция [c.442]

Нижний значок, по существу, является лишним — число протонов в ядре однозначно связано с химическими свойствами атома, отраженными в его символе. Однако этот значок удобно сохранить при написании реакций преобразования элементов. Он поможет проследить за изменениями числа протонов в ядре в результате радиоактивного распада. В остальном изложении для обозначения радиоактивных изотопов будут сохранены только верхние значки ( Н, С и т. д.). Кстати, из такого обозначения видно, например, что в ядре радиоактивного фосфора содержится один дополнительный, лишний нейтрон, а в ядре радиоактивного углерода — даже два (нормальный углерод — С). В этом-то все и дело. Оказывается, что лишь определенное соотношение числа нейтронов и протонов обеспечивает стабильное существование атомного ядра. Избыток или недостаток нейтронов приводит к нестабильному состоянию ядра и в конце концов — к спонтанной его перестройке, т. е. к радиоактивному распаду. Рассмотрим теперь характер таких перестроек. [c.158]

Использование реакции (п, у) основано на регистрации у-излучения радиационного захвата тепловых нейтронов атомами элементов золы. Анализ на 5, Ре и 51 с источником СГ и бериллиевым отражателем для увеличения потока тепловых нейтронов и Ое — Ы-детектором выполнили авторы [73]. Возможен многоэлементный анализ углей с применением полупроводникового детектора f [74] и нейтронного генератора [75]. Общий недостаток первого метода — большая продолжительность, однако ее можно сократить до 30 мин, если использовать органические кристаллы. Существенного увеличения экспрессности достигают при применении нейтронных генераторов на 14 МэВ и пластмассовых сцинтилляторов. [c.38]

Наибольшие плотности потоков медленных нейтронов (до 10 . .. 10 с см ) можно получать лишь от ядерных реакторов. Основной недостаток устройств, [c.81]

Недостаток метода активации быстрыми нейтронами — в целом более низкая чувствительность по сравнению с активацией тепловыми нейтронами. Множественность реакций, происходящих под действием быстрых нейтронов, — с одной стороны, достоинство, так как облегчает подбор подходящей ядерной реакции, а с другой стороны, недостаток, так как соответствующий радиоактивный изотоп может образоваться в результате ядерных реакций на соседних элементах, отстоящих от определяемого элемента на один или два номера. Это может затруднить получение надежных и точных результатов. [c.71]

Изотопные эффекты II рода обусловлены различием в ядерных свойствах изотопов, которые, в отличие от свойств, обусловленных структурой электронных оболочек, для разных изотопов одного и того же элемента имеют мало общего между собой. Это связано с тем, что при одинаковом заряде ядра недостаток или избыток нейтронов коренным образом изменяет структуру ядерных оболочек. Вследствие этого у изотопов одного элемента могут значительно отличаться спины ядер, спектр ядерных энергетических уровней, способность вступать в те или иные ядерные реакции и т. д. Отметим, что в некоторых случаях реально наблюдаемые эффекты являются суперпозицией изотопных эффектов I и II рода. Так, например, для лёгких элементов сверхтонкая структура оптических спектров изотопов с одной стороны определяется величиной изотопного сдвига, зависящего от массы изотопа, а с другой — [c.19]

Хотя нейтронный активационный анализ и представляет собой метод, почти абсолютно необходимый для определения следов примесей, особенно в сверхчистых материалах, он имеет недостаток. Этот недостаток состоит в том, что материалы с большим сечением захвата нейтронов ослабляют нейт- [c.168]

По своим ядерным свойствам окись бериллия является таким же хорошим замедлителем, как и металлический бериллий. Высокая точка плавления и высокая теплопроводность окиси бериллия также благоприятствуют ее использованию в высокотемпературных ядерных реакторах. К сожалению, изделия из окиси бериллия очень хрупки и обладают плохой термостойкостью. До тех пор, пока этот недостаток изделий из окиси бериллия не будет преодолен, их нельзя применять в высокотемпературных реакторах с большой плотностью потока нейтронов. [c.198]

Для технических целей препараты полония применяются обычно в виде тонких покрытий на подложке. Недостаток полония —это сравнительно малый период полураспада (138,3 дня). Преимущество в этом отношении имеет плутоний, период полураспада которого равен 24 000 лет. Энергия а-частиц обоих излучателей примерно одинакова — более 5 Мэе. Плутоний получают в ядерных реакторах в результате захвата нейтронов ядрами урана-238 и последующих радиоактивных превращений. Схема его распада [c.120]

В литературе последних лет можно найти описание разных типов действующих или проектируемых реакторов [86, 419, 420]. В одном из наиболее распространенных замедлителей служит графит, слои которого перемежают с обогащенным ураном, которому придают форму призм или стержней. Также распространены реакторы с водой в качестве замедлителя и, вместе с тем, охлаждающей жидкости. Замена обыкновенной воды тяжелой водой позволяет значительно уменьшить критическую массу и требуемое обогащение урана. Потеря нейтронов поглощением в тяжелой воде настолько мала, что можно за счет увеличения критической массы пользоваться природным необогащенным ураном. От таких гетерогенных реакторов отличаются гомогенные, в которых соединение урана растворено или взвешено в воде или другом жидком замедлителе. Для достаточного охлаждения нужно, чтобы жидкая смесь циркулировала между реактором и теплообменником. В гомогенном растворе это выводит значительную долю урана из активной зоны. Этот недостаток устранен в кипящем реакторе, где пар диспергирующей жидкости конденсируется в теплообменнике, а конденсат его возвращается в реактор, так что растворенный уран не участвует в циркуляции. [c.193]

Реакция рп)0 тщательно прокалибрована абсолютными методами в широком интервале энергий (50 Мэв — 30 Бэв). Однако, так как период полураспада составляет только 20 мин, эту реакцию целесообразно применять только при относительно коротких облучениях. По этой причине в качестве монитора чаще используется реакция образования Na из алюминия. Эффективное сечение этой реакции почти не зависит от энергии протонов в интервале от 100 М.эв до 30 Бэв. Активность облученной алюминиевой фольги можно легко измерить без проведения химических операций разделения через 24 час после облучения все короткоживущие изотопы распадаются и активность Ка можно наблюдать в отсутствие других радиоактивных примесей. Недостаток этого метода состоит в том, что Ка может образовываться в мишени также при действии вторичных нейтронов с низкими энергиями по реакции АР п, а)Ка . Образование из алюминия в меньшей степени зависит от вторичных процессов и поэтому может служить при некоторых условиях более надежным монитором. Последняя реакция из представленных в табл. 23 — образование из золота а-излучающего — обладает той особенностью, что имеет очень высокий порог ( 600 Мэв). Содержание а-радиоактивного Tb ( х/ = = 4,12 час) легко определить в облученном образце золотой фольги после распада короткоживущих а-активных изотопов. Все эти реакции, используемые в качестве мониторов, подробно рассмотрены в работе [5]. [c.394]

Описанный способ очистки сбросных газов имеет некоторые недостатки. Фтор энергично взаимодействует с углем с образованием соединений, способных взрываться при ударе. Второй недостаток заключается в том, что уголь является хорошим замедлителем нейтронов поэтому он не пригоден для обработки газов, которые содержат гексафторид урана, обогащенный изотопом [c.319]

Для более точных измерений газосодержания применяют методы, основанные на измерении степени поглощения рентгеновского или гамма-излучения, комптоновском рассеянии электромагнитного излучения (обычно используются гамма-лучи) или рассеянии быстрых нейтронов. Абсорбционные методы широко применяют для исследования гидродинамики аппаратов химической технологии. Их преимущества — точность и простота, а недостаток— использование ионизирующих излучений. При измерении абсорбции рентгеновских лучей на различных уровнях можно вычислить наряду с газосодержаниями скорость скольжения фаз и . Краткая характеристика других методов измерения газосодержания приведена в табл. 7.1. Из них наиболее широко применяют методы манометрический, с использованием трубки Пито—Прандтля и акустические. [c.160]

Изотопы оказываются устойчивыми только прд определенном соотношении протонов и нейтронов в ядре, характерном для заданного X. Изотопы с массовыми числами, отклоняющимися от характерного соотношения, будут неустойчивыми, )адиоактивными. На рис. 180 они размещаются выше и ниже полосы устойчивости. Наиболее тяжелые изотопы элементов, расположенные над полосой устойчивости, имеющие избыточное число нейтронов, как правило, оказываются р-активными. Например, у стабильного изотопа Ьа массовое число 139 изотопы с атомной массой от 140 до 144 Р-радиоактивны. Наиболее легкие изотопы элементов, которые попадают в область под полосой устойчивости и имеют в ядре недостаток нейтронов, проявляют склонность к позитронному распаду или электронному захвату. Неустойчивость ядер к процессам самопроизвольного деления встречается только для изотопов наибо.пее тяжелых элементов. [c.411]

Серьезный недостаток нейтронных генераторов — ограниченное время жизни мишени, которое тем короче, чем при большем ионном токе работает генератор. Например, поданным Гуинна, у нейтронного генератора, который работает при токе пучка 1 м.а и напряжении 150 кв со стандартной мишенью, охлаждаемой водой, из тритида титана или циркония (с концентрацией трития 160 мкюри см ), выход нейтронов уменьшается вдвое примерно за 40 мин работы [61]. По-видимому, главная причина этого уменьшения заключается в тепловом разрушении мишени, так как пучок мощностью 150 ет поглощается на площади 6 см в слое глубиной примерно 1 мкм. [c.47]

Из соображений более полного представления на наглядной иллюстрации (Система атомов) физических характеристик атомов в качестве одного из оснований я беру А, для которой отводится одна ось координат. Такое решение удобно гем, что одновременно на этой оси (как будет показано дальше) ведется счет и числа нейтронов. На другой оси откладывается число протонов и из равенства Ер-ь = Ее в атоме дубли-])уется число электронов (рис. 5). Данная система имеет один формальный недостаток — большие габариты и высокую плотность рисунка, что делает ее типографски неудобной. Наибольшее применение может найти плакатная форма представления Системы, особенно для учебных целей. [c.110]

Другой существенный недостаток кварца - невысокая эффективность в режиме излучения. Поэтому для получения достаточной амплитуды колебаний необходимо подводить высокое возбуждающее напряжение. Однако стабильность свойств, хорошие диэлектрические свойства кварца при повышенной температуре и высокая чувствительность в режиме приема позволяют при -менять его в преобразователях для реакторной технологии, в частности при измерениях в реакторах-размножителях на бьютрых нейтронах, где температуры могут превосходить рабочие температуры пьезокерамических материалов. [c.94]

Как видно из табл. 2, наибольший выход дают РаВе-и АсВе нейтронные источники. Некоторый недостаток 34 [c.34]

Прежде всего следует упомянуть SbBe-источник интенсивностью 10 нейтрон сек [51], Для изготовления источника облучали сурьму в реакторе до активности примерно 1000 кюри и помещали ее внутрь бериллиевого цилиндра. При использовании воды в качестве замедлителя поток тепловых нейтронов на расстоянии 25 см от источника оказался несколько выше 5-10 нейтрон см -сек). Этот поток качественно и количественно подобен потоку в тепловой колонне некоторых исследовательских реакторов. Конечно, такой источник требует очень громоздкой защиты из-за высокой интенсивности у-радиации, но все же главный недостаток источника — его короткий период полураспада, который требует повторной активации сурьмы два или три раза в год, что весьма сложно. [c.41]

Для повышения интенсивности более чем на два порядка RaBe-источник облучали в потоке (2ч-6)-10 нейт-рон см сек) в течение 700—1800 ч. В результате такого облучения получается долгоживущий интенсивный источник нейтронов, мощность которого определяется распадом Th228 = 1,9 года). Недостаток этого источника, так же как и RaBe-источника, — высокая интенсивность у-излу-чения. [c.41]

Был предложен еще один метод уменьшения влияния самоослабления на результаты анализа. Он состоит в том, что анализируемый материал гомогенно смешивается с веществами, слабо поглощающими нейтроны. Для этого можно использовать порошкообразные алюминий, графит и другие вещества [192]. Естественно, что и анализируемый материал должен быть в порошкообразной форме. Иногда растворяют образец и полученный раствор разбавляют водой [193]. Хотя гомогенность в этом случае гарантирована, однако облучать жидкие препараты обычно сложнее, чем твердые. Основной недостаток методов разбавления — возможность внесения вместе с разбавителем нежелательных примесей. [c.127]

Идея нейтронного влагомера довольно проста. Но столь же очевидны его недостатки неспецифичность по отношению к воде, малая чзгвствительность, большой объем исследуемого материала и некоторые другие. Наиболее существенны й недостаток — неспецифичность невозможно отличить атом водорода, входяпщй в состав молекулы воды или любого другого вещества. Ясно, что вещества, богатые водородом, должны — насколько это возможно — отсутствовать. Во всяком случае, содержание таких веществ не должно превышать предполагаемого содержания воды. Именно по этой причине объектами измерения влажности с помощью нейтронных влагомеров являются, как правило, почвы, грунты, песок, бетоны и другие материалы, не проходящие через рзпки персонала [2, 5, 420, 421]. Для этой цели предложены влагомеры — зонды различных типов, отличающиеся взаимным расположением источника и детектора нейтронов и измеряемого объекта, а также чисто конструктивно. Большое преимущество этих влагомеров — возможность непрерывного контроля влажности в потоке материала и практически мгновенный отклик на изменение влажности. [c.180]

Возвращаясь к проблеме использования бора-10 в регулирующих стержнях ядерных реакторов, отметим, что образующиеся в них в результате реакции В (п, а) литий и гелий играют в данном случае отрицательную роль [41, 42], связанную с тем, что они занимают в стержне объём в 20 раз больший, чем исходный атом бора. Накопление в стержнях при высоких температурах гелия приводит к появлению в них трещин и нарушению структуры материала. Однако указанный недостаток имеет заметно меньшее значение в случае использования карбида бора в виде металлокерамики с окисью алюминия, поскольку стержни из этого материала в процессе облучения почти не меняют объёма и не образуют трещин [32, 34]. Например, цилиндрический образец, содержащий 2,2% вес. В4С в А12О3, при выгорании бора, равном почти 100%, увеличивается в диаметре всего на 1,2%, длина образца не изменяется, а его пористость находится в пределах 15-35%. Высокой радиационной стабильностью вплоть до интегральных нейтронных потоков 4,6 10 нейтронов/см обладают также материалы из В, диспергированного в стали или титане [32]. [c.198]

Достоинотвом этого метода является то, что он не требует облучения стандарта и сравнения с ним это позволяет исключить ошибки, обусловленные флуктуацией потока нейтронов и их само-поглош ением в образцах. Как и другие субстехиометрические методы, рассматриваемый прием не связан с определением химического выхода. Недостаток метода — трудность вьшолнения, когда количества определяемого элемента очень малы. В самом деле, количества реагента должны быть меньше тех, что стехиометрически соответствуют х, а х, естественно, не желательно иметь большим. [c.264]

Теперь можно провести предварительную идентификацию рассматриваемых центров по аналогии со спектрами с KG1, как это было сделано Томпкинсом и Янгом [27]. Центры, обусловливающие появление пика при 5740 A, являются F-центрами, а образование пика при 3500 A обусловливается электронодефицитными центрами или F-центрами того или другого типа. Этот определенный вывод был сделан в связи с тем, что, как установлено, в облученных кристаллах имеется недостаток азота. Исходя из этого центры, обусловливающие поглощение на длинноволновой стороне пика F, представляют электроноизбыточные агрегатные центры, называемые для удобства R, ikf-центрами. Если такое отнесение правильно, то отношение числа агрегатных центров к числу F-центров должно быть структурно чувствительным, поскольку агрегация должна в большей мере происходить в дефектных кристаллах с дислокациями. Для решения этого вопроса было бы полезно исследовать кристаллы, облученные нейтронами, однако это предположение подтверждается и результатами исследования поликристаллических образцов, облученных УФ-излучением при 11° К. Спектр последних в общем таков же, как и спектр монокристаллов, облученных при 77 или 196° К и нагретых затем до комнатной температуры. В поликристаллических образцах отношение агрегатов к F-центрам больше, чем в монокристаллах, и увеличивается но мере уменьшения величины зерна, если и те и другие облучались при 77° К. Результаты работы Розенвассера и соавт. [103] для азида натрия подобны приведенным выше. [c.150]

Как цемент в кирпичной кладке связывает кирпичи в одно целое, так нейтроны как бы скрепляют между собой прсугоны в ядре атома. Как недостаток, так и избыток нейтронов уменьшает устойчивость атомных ядер. [c.236]

Ядерные реакторы можно охлаждать различными веществами, в том числе водой, жидкими металлами, расплавленными солями, газами и органическими соединениями. Преимущество врганических охладителей заключается в том, что они не вызывают коррозии конструкционных материалов. Другие преимущества связаны с низким давлением паров и низкой наведенной радиоактивностью, что приводит к упрощению конструкции реактора. Один из недостатков заключается в высокой точке плав-.ления некоторых соединений, но основной недостаток — это термическая и особенно радиационная нестабильность. Органические охладители способны замедлять быстрые нейтроны, поэтому лх часто относят к охладителям-замедлителям. Ряд работ был проведен с целью найти наиболее подходящие соединения и установить их чувствительность к теплу и излучению [В80, С100, С102, РЗЗ]. Внимание было привлечено к ароматическим соединениям, как наиболее устойчивым при облучении. Испыта-лия тепловой устойчивости показали, что из 40 испытанных ароматических соединений наилучшими оказались дифенил, о-, м- и л-терфенил и нафталин и что их тепловая устойчивость приемлема до 490° [В80]. Проблему создает не нестабильность к теплу, л нестабильность к действию излучения. [c.316]

Основу конструкции составляет диск из бериллия. В отверстиях этого диска, расположенных по окружности относительно центрального канала, помещают ампулы с радиоизотопом При общей активности 1000 кюри в центральном канале объемом 35 см получается поток тепловых нейтронов плотностью до ЫО нейтрон см -сек). В центральном канале плотность потока меняется на 1 % в вертикальном направлении и 4% но горизонтали. Это наиболее дешевый источник с такой плотностью потока тепловых нейтронов. Конечно, такой источник требует громоздкой защиты из-за высокой интенсивности у-излучения, но все же главный его недостаток состоит в относительно коротком периоде полураспада что требует постоянных усилий на проведение повторной активации сурьмы. Спад интенсивности составляет 1,2% за 24 ч. Развитие ядерной энергетики и технологии привело к получению в значительных количествах ряда трансурановых элементов, отдельные радиоизотопы которых обладают весьма благоприятными параметрами для приготовления радиоизотопных источников средней интенсивности. Так, приготовлен Ст — Ве-источник, который содержит 0,63 кюри [77]. Этот источник имеет интенсивность нейтронного излучения 1,25-10 нейтрон1сек. Видимо, будут доступны и более интенсивные источники, поскольку ожидается, что производство 2 Ст в США к 1980 г. достигнет около 10 кг год. [c.66]

Ослабление эффекта возмущения происходит при разбавлении анализируемого материала веществом, слабо поглощающим нейтроны. Для этого можно использовать порошкообразные алюминий, графит и другие вещества [17]. Естественно, что и анализируемый материал должен быть в порошкообразной форме. Иногда переводят пробу в раствор и производят разбавление водой. Хотя го.могенность прн этом гарантирована, однако облучать жидкие препараты обычно сложнее, чем твердые. Основной недостаток методов разбавления — необходимость предварительной обработки пробы и добавления разбавителя, что может быть источником нежелательных примесей. [c.100]

Конструкционные материалы не должны сильно поглощать нейтроны. Это является важным условием пригодности материалов для сооружения реакторов, особенно работающих на тепловых нейтронах. Необходимо также учитывать, какие радиоактивные изотопы образуются из ядер атомов копструкдиоиного материала под действием нейтронного облучения. Важно, чтобы эти изотопы по возможности не давали жестких у-лучей. В противном случае применение такого конструкционного материала усложнит защиту. Наконец, крайне важна стабильность материала под действием облучения ( (--лучи, нейтроны). Известно, что под действием облучения механические свойства материалов ухудшаются, что вызывается радиационными нарушениями в веществе. В органических веществах такие нарушения очень значительны, однако и металлам присущ этот недостаток. Изменения под действием нейтронного облучения аналогичны изменениям, происходящим при холодной обработке металла (наклеп), а также в процессах распада твердых растворов. Ввиду необходимости интенсивного охлаждения конструкционный материал должен быть устойчив к действию соответствующего охлаждающего агента. [c.264]

Газодувки (или насосы) не подвергаются непосредственному действию излучения ядерного реактора. Теплоноситель при прохождении через активную зону реактора приобретает очень незначительную радиоактивность, так как часть кислородных атомов в результате взаимодействия с нейтронами превращается в радиоактивный изотоп азота-16. Так как азот-16 имеет очень малый период полураспада (7,3 сек.), то его радиоактивность очень быстро исчезает после остановки реактора. Помимо указанной наведенной радиоактивности, тенлоноситоль может загрязняться продуктами деления вследствие их утечки из дефектного тепловыделяющего элемента. Однако этот недостаток может быть быстро ликвидирован при помощи специального оборудования. Во всяком случае дозы радиоактивности, действию которых подвергаются смазочные материалы для насосов или газодувок, слишком незначительны для того, чтобы требовались специальпые радиационно-стойкие масла. [c.221]

Нейтроны — незаряженные частицы. В дифракционных экспериментах длина волны нейтронного потока должна быть того же порядка, что и длины валентных связей. В рентгеноструктурном анализе обычно используют медное излучение с = 1,54 А. Нейтроны с длинами волн такого порядка испускаются при температуре -100° и называются тепловыми. Они имеют значительно более низкую энергию (0,025 эВ) по сравнению с рентгеновским излучением (10 ООО эВ) и не разрушают кристаллы белков, поэтому набор дифракционных данных для нейтронов можно получить от одного кристалла, что является несомненным достоинством метода. Недостаток метода нейтронной дифракции — малая интенсивность потока частиц. Распределение скоростей нейтронов, из которого вырезается монохроматический поток, отвечает кривой Максвелла. Интенсивность первичного потока нейтронов по крайней мере на два порядка слабее характеристического излучения рентгеновской трубки. Выше отмечалось, что способность атомов рассеивать нейтроны существенно не зависит от порядкового номера в Периодической системе элементов Менделеева. Поэтому метод изоморфного замещения с использованием тяжелых атомов бесполезен в нейтроноструктурном анализе белков. Альтернативный подход к решению фазовой проблемы еще не найден. В связи с этим для расшифровки нейт-ронограмм необходимо использовать данные рентгеноструктурного анализа. К настоящему времени с помощью метода нейтронной дифракции в комбинации с рентгеноструктурным анализом получены полные трехмерные структуры следующих пяти белков трипсина, лизоцима, миоглобина, рибонуклеазы и крамбина (разрешение 2,2 2,2 1,4 2,8 и 1,3 А соответственно ошибка в определении координат < 0,3 А) [548]. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология