Градиент скачкообразный

Аналитическое решение уравнений, описывающих неизотермический процесс в реакторе, обычно недоступно. Однако иногда удается получить качественные оценки условий, в которых должны наблюдаться скачкообразные переходы между различными режимами процесса. Рассмотрим сначала адиабатическую реакцию первого порядка. В этом случае поперечные градиенты отсутствуют, а концентрация исходного вещества и температура в любом сечении реактора вязаны между собой линейным соотношением [c.252]

Скачкообразный сток теплоты на границе пленки б, таким образом, Буевич заменил непрерывным стоком по всей глубине этой пленки. Введя целый ряд предположений, частично основанных на допущениях, введенных в его предыдущих работах, Буевич оценил градиент температуры внутри пограничного слоя и тем самым его толщину б и определил величину а. из естественного соотношения д = Т1 ов Я АГ/б = ос ЛТ, [c.143]

Программирование температуры — вариант элюентного способа, при котором разделение проводится не при постоянной температуре (как при классическом элюентном способе), а при постепенном или скачкообразном нарастании температуры по всей длине колонки. В отличие от хроматермографического варианта градиент температуры вдоль колонки и движущаяся электропечь отсутствуют, что намного упрощает конструктивно систему нагревания колонки и создает преимущества в развитии и применении этого варианта перед хроматермографией. Однако как показали Жуховицкий и Туркельтауб, отсутствие движущегося градиента температуры по слою сорбента не позволяет получить столь большое обогащение концентрации компонентов на выходе из колонки, как при наличии градиента температуры. Тем не менее постепенный рост температуры при постоянной скорости потока газа-носителя ускоряет вымывание из колонки сильно удерживаемых компонентов и создает благоприятные условия для разделения многокомпонентных смесей. Программирование температуры означает, что повышение температуры в ходе разделения производится с некоторой выбранной постоянной или переменной скоростью, т. е. по заданной программе. Колонку нагревают электрическим нагревателем, питаемым от автотрансформатора, соединенного с автоматическим регулятором, который задает скорость изменения температуры. [c.18]

Наличие местного сопротивления (кран на виде г) вызывает в точке его расположения скачкообразное падение напора. Местное сопротивление, возникающее при изменении диаметра трубопровода, характеризуется д) изменением градиента dp/dx на участке за местным сопротивлением (после скачкообразного падения давления). [c.166]

Значительные градиенты концентрации структурной примеси железа отмечаются и в нетрещиноватых кристаллах аметиста различного происхождения. Синтетические аметисты характеризуются неоднородным зональным распределением структурного железа. В пределах слоя концентрация этой примеси также скачкообразно может изменяться благодаря интенсивному развитию дофинейских двойников. Природные кристаллы кварца, особенно аметисты, постоянно проявляют секториальное распределение примесей, в частности, центров аметистовой окраски, которые сосредоточены главным образом в пирамидах роста / . На границах секторов и <г> из-за значительных различий в содержании структурного железа должны возникать напряжения. Подавляющая масса товарных г-кристаллов аметиста выращивается на затравках, полученных при распиловке кристаллов пьезокварца, образованных, как известно, материалом пирамиды пинакоида, свободным от структурного алюминия и железа. [c.186]

В принципе это и есть уравнение структурного состояния ПКС при ее деформировании. Однако интенсивность процесса деформирования здесь присутствует неявно — в виде частоты / перескоков частиц в соседние свободные вакантные узлы. Для получения явной зависимости концентрации вакансий от скорости деформации у необходимо детально рассмотреть, как из отдельных скачков частиц складывается их непрерывное движение. В связи с этим полезно обратиться к предыстории вопроса. Как уже упоминалось, идея скачкообразного механизма деформирования материалов предложена Френкелем. Позже она была распространена Эйрингом на дисперсные системы и затем неоднократно модернизировалась многими авторами. На этом этапе развития идеи принималось, что скорость движения ди слоя частиц относительно ближайшего соседнего слоя равна произведению числа скачков / частицы в единицу времени в направлении действия деформирующего усилия на длину 5 одного скачка. В действительности это не так. В структурной решетке существует определенное количество вакантных узлов, и перескок частиц может происходить только поочередно в освобождающийся вакантный узел. В решетке можно выделить виртуальную цепочку из V частиц, расположенную вдоль направления их движения, которая начинается от любого вакантного узла и продолжается до ближайшего следующего вакантного узла на линии движения частиц. Вся решетка с вакантными узлами представляет собой в этой модели совокупность параллельных цепей с одним вакантным узлом в каждой. Их средняя длина V определяется концентрацией вакансий. Она тем короче, чем больше вакантных узлов в решетке. Для того чтобы вся цепь переместилась на расстояние, равное длине одного скачка (периоду решетки 5), каждая из частиц цепи должна совершить один скачок в нужном направлении, т. е. всего потребуется V скачков. Это означает, что действительная скорость движения цепей и, следовательно, всего слоя вещества будет медленнее, чем в теории Френкеля — Эйринга, в V раз [9]. Таким образом, разность скоростей соседних слоев составляет ди=/з1, а скорость деформации у, совпадающая при простом сдвиговом течении с градиентом скорости течения ди/дг, где дг = з — расстояние между соседними слоями, описывется формулой [c.692]

Всякое установившееся неизотермическое двумерное течение, в котором существует только продольный градиент температур, может быть представлено как сумма бесконечно большого числа последовательно расположенных коротких участков изотермического двумерного течения, в пределах каждого из которых температура постоянна, а при переходе к следующему участку скачкообразно изменяется по всему сечению на величину йТ. [c.232]

Напомним, что при переходе света из одной среды в другую с иным коэффициентом преломления направление луча меняется. Это изменение направления луча происходит резко тогда, когда показатель преломления на границе раздела меняется скачкообразно, как, например, в случае двух несмешивающихся жидкостей. Если же луч проходит размытую границу раздела между двумя смешивающимися жидкостями (белковый и буферный растворы), то коэффициент преломления меняются постепенно. При этом происходит постепенное преломление луча, т. е. его искривление. Это постепенное изменение коэффициента преломления носит название градиента показателя преломления, или градиента рефракции. Практически важно то, что искривление луча вследствие градиента рефракции вызывает его большее отклонение, нежели простое преломление. [c.165]

Общность теории диффузии при этом сохраняется, но введение градиентов химического потенциала вместо градиентов концентрации создает преимущество с точки зрения возможности включения в уравнения равновесного скачка концентраций элементов при переходе через поверхности раздела. Концентрация всегда изменяется скачкообразно на границе раздела, даже если существует равновесие, тогда как химический потенциал представляет собой непрерывную функцию в отсутствие равновесия (рис. 93). Однако, как и в рассмотренных выше случаях равновесия на границах раздела, переход молекул из газа через промежуточное состояние адсорбции в решетку фазы МО не доказан. Таким образом, речь идет о прямой реакции между молекулами газа и решеткой на внешней поверхности раздела. [c.314]

При скачкообразном изменении градиента давления /(Р)= решая усеченную систему второго порядка [c.227]

Согласно Гиббсу, для двухфазной системы вместо реального межфазного слоя вводится гипотетическая разделяющая поверхность, обычно расположенная перпендикулярно градиенту плотности. Свойства объемных фаз вплоть до разделяющей поверхности остаются неизменными, а на разделяющей поверхности меняются скачкообразно. [c.214]

Для обнаружения эффекта скачкообразного изменения при растяжении пузырька необходимо, естественно, чтобы выполнялось условие 0 кр- Поэтому начальные размеры пузырька должны быть невелики. Однако они не должны быть и очень малы, так как при этом растет влияние скорости растворения воздуха, не зависящей от длины пузырька. В ряде случаев наблюдался обратный а Р-нереход, происходивший при Р = = Ра через 40—60 мин после прорыва пленки. Восстановление смачивающей пленки обнаруживалось как но изменению длины пузырька, так и но возможности повторения операции прорыва пленки при ее растяжении. Состояние прорыва можно было также ликвидировать перемещением пузырька в капилляре на другое место нод действием градиента давления. [c.159]

Одно из серьезных ограничений гель-электрофореза как метода выделения специфических фрагментов ДНК заключается в том, что молекулы, имеющие примерно одинаковую массу, но различную нуклеотидную последовательность, обладают, как правило, одинаковой электрофоретической подвижностью. Один из возможных подходов к решению этой проблемы основан на использовании предложенного в работе Фишера и Лермана [115] метода двумерного гель-электрофореза фрагментов ДНК. Сначала смесь фрагментов ДНК разделяют в соответствии с их размерами с помощью обычного гель-электрофореза, а затем в перпендикулярном направлении проводят электрофорез в 4%-ном полиакриламидном геле в градиенте концентрации формамида (от 4 до 30%) и мочевины (от 0,7 до 5,25 М). Разделение проводят при повышенной температуре. В этой методике использован эффект резкого уменьшения электрофоретической подвижности в результате денатурации или плавления части нативной молекулы ДНК. В ходе электрофореза во втором направлении фрагменты ДНК подвергаются воздействию все более жестких денатурирующих условий, и плавление части молекулы двухцепочечной ДНК сопровождается скачкообразным изменением ее подвижности. Связь между подвижностью фрагментов ДНК и их нуклеотидной последовательностью носит сложный характер и до сих пор окончательно не выяснена [115], [c.185]

Отметим, что используемое математическое описание процесса квазидиффузионного перемешивания дисперсной фазы (аналогичное математическому описанию перемешивания газовой фазы) предполагает, что на входе в ПС имеет место скачкообразное уменьшение концентрации С (первое граничное условие (15.10)), а на выходе из слоя И = Н) градиент концентрации должен иметь нулевое значение (второе условие (15.10)). Такие предположения могут считаться относительно справедливыми, как правило, для ПС значительной высоты и в большей степени - для газового реакционного потока при высокой степени его химического преврашения на выходе из ПС [11]. [c.534]

Оба исследователя наблюдали переход от псевдоожиженного к слабо псевдоожиженному или непсевдоожиженному движущемуся слою и инверсию перепада давления. Движущийся псевдоожиженный слой формировался в верхней части трубы, где градиент давления был для этой цели достаточным. Процесс протекал плавно, в общем с равномерным распределением частиц, опускавшихся по трубе. По-видимому, движение частиц сопровождалось перемешивапием, но не столь бурным, чтобы можно было говорить о турбулентном потоке скорее оно было ближе к ламинарному. Однако, па нижних участках трубы нисходящее движение частиц приобретало скачкообразный характер. Рассчитанная по перепаду давления концентрация твердого материала рр изменялась от 0,7 г/см в верхней части трубы до 0,85 г/см в ее основании. [c.587]

Особые сложности возникают при регулировании температуры обогревающего кожуха колонны в зависимости от температуры внутри нее. В разд. 7.7.3 были описаны различные способы тепловой изоляции колонн. Вследствие того, что при непрерывной ректификации, и особенно при ректификации многокомпонентных смесей температура внутри колонны постоянно, а часто и скачкообразно повышается, необходимо соответствующим образом регулировать мощность нагрева электроспиралей. При этом из-за тепловой инерции электроспиралей между температурой внутри колонны и температурой обогревающего ее кожуха может возникать градиент до 30 °С. Обеспечивая автоматическое регулирование мощности электроспиралей, удается существенно уменьшить этот температурный градиент. В этом случае в качестве температурных датчиков применяют воздухонаполненные термометры и термопары, или термометры сопротивления. При регулировании температуры с помощью термопар (см. рис. 343), установленных внутри колонны, а именно в ее верхней части и несколько выше куба, они воздействуют на показывающий прибор, который подает через короткие промежутки времени импульсы на коммутатор. При этом электрический контур, который включает электронагреватель кожуха колонны, замыкается [28]. В качестве температурных датчиков автоматических регуляторов мощности электронагревателей кожуха по температуре внутри колонны используются также и контактные термометры Хутла [29]. [c.436]

Пусть в момент времени / = О входная температура скачкообразно уменьшилась до величины 6о = — 7,5 и далее при любом I оставалась неизменной. Предполагается, что величина скорости химического превращения при этой температуре пренебрежимо мала. На рисунке видно, что с течением времени максимальная температура реакционной смеси в слое не только не уменьшилась, но даже увеличилась, приблизившись к некоторому пределу бщ . Температурный градиент в формирующемся фронте выше стационарного, а при 4 4 он остается практически неизменным. Фронт сформировался. Теперь по слою катализатора с неизменной скоростью перемещается тепловая 0( , 1) и концентрационная 4) волны (фронты), которые в системе координат г = Г—ш1 остаются неизменными (здесь I — длина слоя катализатора, м — скорость движения фронта). Тепловой фронт гетерогенной химической экзотермической реакции, как показано ниже, обладает рядом чрезвычайно интересных свойств. Среди них, например, такое разность между максимальной температурой во фронте От и входной температурой реакционной смеси Во может быть во много раз больше величины ДЭадЛ р (бтах), где Хр (0тах) — равновесная степень превращения при максимальной температуре во фронте. [c.79]

Смена режимов течения происходит не скачкообразно, а обязательно на некотором конечном отрезке. Расчет такого переходного пограничного слоя представляет собой одну из еще не решенных задач теории. Вполне возможен и обратный процесс — переход от турбулентного течения к ламинарному, называемый рсламинарнзацней. В частности, турбулентный пограничный слой с очень большим отрицательным градиентом давления (сильное ускорение) может стать ламинарным в тот момент, когда R g становится меньше некоторого критического значения, например Re 370 [107]. [c.116]

В аппаратах со "сплошшмн" электродами увеличение градиента напряжения шше 15 В/мм приводило к образованию кратковременных электрических разрядов непосредственно ме ду электродами. Результатом являются скачкообразные колебания силы тока, преш-ваодие режимные в 2-10 раз с сушественшм колебанием температуры в слое. [c.50]

Градиент температуры в зерне зависит от степени дезактивации. Его можно оценить методом, приведенным в работе [ИЗ]. Получить количественное соответствие между результатами эксперимента и расчета трудно из-за ненадежности определения коэффициентов переноса в зерне и максимальной поверхностной концентрации яда. На неизотермичном зерне также установлено наличие неустойчивых состояний. В зависимости от степени дезактивации зерна катализатора возможен скачкообразный переход от нижнего к верхнему состоянию [114]. [c.74]

В других случаях градиент температуры у стенки не остается постоянным, наиример на движущейся стенке, такой, как поверхность вращающегося цилиндра, на которой скорость Шд имеет заданное значение, или на иористоп стенке, на которой задано ненулевое значение скорости и>у. Вследствие этого профиль темпе-ратуры вблизи стенки имеет индивидуальный характер. Однако обычно градиент температуры в окрестности стенки можно приближенно или точно определить при помощи существующих математических методов теории пограничного слоя. Нестационарные задачи теплонроводности, например со скачкообразным нагревом стенки, можно решать аналогичным способом. В этом случае распределение градиента температуры вблизи стенки также обычно рассчитывается ио результатам измерений. [c.39]

Рассмотрим подробнее важный пример, когда коэффициент теплопередачи аг очень велик и температура поверхности стенки практически совпадает с температурой 02. Рассмотрим предельный случай аа —> оо и попытаемся применить полученные результаты. Поскольку 1/кг- 0, при постоянной температуре 0 в соответствии со схемой фиг. 4.2 ф, = ф , = ф . Скачкообразное увеличение теплового потока на одной граничной поверхности должно было бы привести к мгновенному увеличению температуры на другой граничной поверхности. Очевидно, что такой случай физически невозможен. Изменение теплового потока вызывает изменение градиента температуры в стеяке, а это не обходится без накопления определенной энергии, что происходит за счет протекающего тепла. Отсюда следует, что при боль- [c.108]

В прямоугольном каскаде максимальный перепое То первоначально имеет место во всем каскаде, за исключением последней ступени, в которой перенос скачкообразно уменьшается до нуля. Этот скачок, создающий большой градиент концентрации, играет роль источника нзотопов, увеличивающего концентрацию продукта в последних ступенях каскада, где перенос изотопа постепенно уменьшается. Вследствие этого упомянутый скачок постепенно перемещается в направлении к точке питания каскада. [c.42]

На основе теории релаксационных конформационных переходов Блюменфельд в последние годы провел экспериментальные исследования синтеза АТФ в биологических мембранах — как в митохондриях, так и в тилакоидах (см. гл. 14). Показано, что АТФ синтезируется из АДФ и фосфата при скачкообразном повышении pH среды от 5 до 9. Это можно трактовать не как результат создания трансмембранного градиента pH, а как следствие возникновения неравновесных состояний АТФ-азы и других белков в цепях электронного транспорта н/или целой тила-копдной мембраны благодаря диссоциации определенных кислот- [c.440]

При низких противодавлениях рс (при низких степенях сжатия рс/рн) повьгшение давления в камере смешения невелико, основное повышение давления происходит в диффузоре. При увеличении рс градиент давления в камере смешения возрастает, а в диффузоре уменьшается. Давление в камере смешения повышается на сравнительно коротком ее участке и скачкообразно. Чем меньше отношение тем более резко выражен скачок [c.98]

Эффект скачкообразного изменения градиента поля температур обусловлен увеличением при плавлении тепло- и температуропро- [c.335]

ПИЮ однородных во всем объеме кристаллов. Чаще всего проявляются периодические, следующие через несколько суток наруще-иия режима, которые фиксируются синхронно во всех секторах кристаллов, расположенных в различных областях камеры роста, в виде ритмично-зональных слоевых линий. В синтетическом кварце изменения плотности дымчатой окраски от слоя к слою (и, соответственно, градиент концентрации примеси) происходят обычно скачкообразно, причем контраст значительно усиливается после термообработки препаратов. Диффузные переходы от слоя к слою характерны для крупных природных кристаллов. Помимо ритмично-зональных текстур прослеживается постепенное снижение концентрации примесей по направлению от затравки к поверхности кристалла, что можно объяснить торможением роста в заключительные стадии кристаллизации, когда уже израсходована больщая часть щихтового питательного материала и в связи с этим снижается массообмен. [c.45]

Обсуждение данных ЯМР. Трехкратный скачок величины расщепления узкого дублета и, следовательно, скачкообразное изменение /1 при —4° С указывают па наличие фазового перехода в нативном коллагене. Такие процессы, как диффузия, обмен, реориентация и др., изменяющие /1 , также резко изменяют ЛМП, но этот процесс растянут на значительный температурный интервал порядка десятков градусов в соответствии с теорией Бломбергена, Перселла и Паунда (1948). Б коллагене (см. рис. 49, 50) в действительности наблюдается настоящий скачок АН, хотя и несколько размытый в узком температурном интервале порядка градуса. Отклонение от строгой скачкообразности перехода может быть связано, по-видимому, с неоднородностью образца, температурными градиентами и т. д. [c.120]

Реактор полного смешения и кинетическое исследование процесса в безградиентных условиях. Реактор полного смешения (рис. 7, а) также является непрерывно действующим. Условие его идеальности состоит в отсутствии градиента концентраций и температуры по объему ( Сг/с У= 7 /сгК=0), причем в стационарных условиях этот градиент отсутствует и во време ни. При введении исходной смеси в большой реакционный объ ем происходит скачкообразное снижение концентраций реагентов до величины, равной концентрации в реакторе и на выходе из аппарата (рис. 7,6). Для стационарных условий работы по изложенным причинам можно составить баланс для реактора в целом (Рг — Рг,о = ГгУ ИЛИ ГгГПк), откуда получавм общее уравнение [c.58]

ЭТО вндно на рис. 11 [32]. Здесь показаны экспериментально определенные зависимости мощности, проходящей через объемный резонатор, Р, от подводимой мощности Р (аргон, частота 3000 Мгц). При возникио-венпп разряда наблюдалось скачкообразное уменьшение проходящей мощности, а ток при этом резко возрастал. При больших подаваемых мощностях и достаточно высоком давлении газа (порядка 30 мм рт. ст.) возникал второй скачок, и внешний вид разряда менялся — свечение значительно усиливалось и стягивалось к оси. Это связано с нагреванием центральных областей разряда, возникновением градиентов температуры и плотности газа распределение электрического поля также изменялось. [c.222]

Таким образом, все центры копдепсации заронгдаются, как правило, в самом начале процесса конденсации, когда достигнуто достаточно большое перенасыщение. После того как необходимое перенасыщеппе достигнуто, переход от метастабильпого состояния в состояние насыщения может произойти довольно быстро и носить скачкообразный характер (так называемые скачки конденсации). Однако при некоторых условиях может наблюдаться и достаточно плавный переход в состояние насыщения. Типичные распределения давлепия и температуры в сопле при наличии неравновесной конденсации представлены на рис. 7.9, 7.10. Видно, что при более высоких давлениях переход в состояние насыщения происходит почти скачкообразно, а нри меньших наблюдается плавный переход. В то же время в ряде случаев из-за больших градиентов состояние насыщения может и пе достигаться вовсе. Из сказанного следует, что процесс конденсации в сонлах разделяется на две стадии, при этом па первой стадии определяющим является процесс образования ядер, на второй — процесс роста ядер, когда образование ядер можно пе учитывать. На рис. 7.11 показано изменение вдоль стенки и оси конического сопла массовой доли Жидкой фазы (паров воды) числа частиц в единице массы N и скорости образования частиц [47, 50]. Видно, что процесс образования ядер завершается иа участке очепь малой длины, на котором скорость их образования имеет резко выраженный максимум, после чего число ядер остается неизменным, а происходит их рост. [c.317]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология