Мон о эта нолями электропроводность

Вин (1928) нашел, что при кратковременных импульсах тока электропроводность раствора растет с напряженностью поля. Вначале она увеличивается медленно, затем, при высоких полях, быстрее и, наконец, прн еще более высоких полях достигает некоторого предела. Независимо от концентрации раствора для каждого данного-электролита этот предел отвечает его электропроводности при нулевой концентрации. В случае слабых электролитов Вин обнаружил более явно выраженный рост. электропроводности с увеличением напряжения ноля, установив, что чем меньше степень диссоциации электролита, тем заметнее увеличивается его электропроводность, стремясь к электропроводности при пулевой коицеитрации. [c.125]

ВИНА ЭФФЕКТ, см. Электропроводность электролитов. ВИНИЛ- и ДИВИНИЛАЦЕТИЛЕНОВЫЕ ЛАКИ (эти-ноль, масла SDO), 40-50%-ные ксилольные р-ры непредельных олигомеров, получаемых термич. радикальной полимеризацией дивинилацетилена, содержащего примесь винилацетилена и тетрамеров ацетилена. Исходная смесь мономеров-побочные продукты произ-ва винилацетилена. [c.368]

С,у, 0x2, Сгп Сц, 0-22, С (г)—функции, употребляемые в теории влияния частоты и напряженности ноля (эффект Вина) на электропроводность (гл. IV, 5 и 6). [c.8]

Стремление избавиться от возможного попадания в расплав материала тигля привело к созданию нового способа высокочастотного нагрева — способа холодного тигля (гарниссажа), существенный вклад в развитие которого внес В. В. Осико [106]. Этот способ заключается в прямом высокочастотном нагреве исходного вещества, основанном на зависимости электропроводности от температуры. Известно, что при наложении переменного электрического ноля в диэлектриках возникает ток смещения (из-за поляризации) и ток проводимости (обусловленный наличием электрически заряженных частиц). При протекании суммарного тока образуется тепло. Выделяемая мощность пропорциональна напряженности поля, частоте, диэлектрической проницаемости и тангенсу угла потерь. Для усиления процесса исходное вещество предварительно прогревают обычно с помощью металлической пластинки, помещаемой в индуктор. Материал этой пластинки по химическому составу должен быть близок к расплавляемому веществу. Например, для предварительного нагрева оксида алюминия используется алюминиевая пластинка, для прогрева оксида титана — титановая пластинка и т. д. [c.133]

Физические параметры эмиссии электронов высокой энергии и природа явления подробно изучены в дальнейших исследованиях [5.73—5.75]. Показано, что процесс разрушения адгезионного контакта полимер — твердое тело сопровождается возникновением на ювенильных поверхностях сильных электрических полей (десятки кэВ). Первичный поток электронов из развивающейся трещины состоит из электронов высокой энергии. Их эмиссия происходит с ювенильной поверхности ноли-мера из ловушек электронов с глубиной энергетических уровней 0,1—0,2 эВ. Скорость спада потока электронов зависит от электропроводности материалов адгезионной пары. [c.139]

Пламенные газы могут стать хорошим проводником электрического тока, особенно при введении в пламя щелочных металлов. Чем выше температура пламени, чего можно достигнуть обогащением воздуха кислородом, тем выше электропроводность пламенных газов. Их поток представляет собой движущийся проводник тока при пересечении линий магнитного ноля в потоке создается электрическое напряжение, перпендикулярное направлению поля и потоку пламенных газов. Таким образом, поток пламенных газов, пересекающий магнитное ноле, играет роль вращающегося ротора электрогенератора и преобразует тепловую энергию пламенных газов непосредственно в электрическую. [c.164]

Наблюдения, относящиеся ко второму вириальному коэффициенту, не могут дать никаких сведений по этому вопросу, однако такие данные можно получить, наблюдая за подвижностью ионов под влиянием электрического поля, поскольку от приложенной силы, т. е. от напряженности поля, зависит, в какой степени подвижные ионы переносятся вместе с центральным ионом. При высокой напряженности поля центральный ион отрывается от окружающей его ионной атмосферы, тогда как при низкой напряженности ноля сохраняется больцмановское распределение. (Это явление вызывает эффект Вина при измерении электропроводности .) [c.571]

Самостоятельную группу методов изучения структуры тела составляют интегральные методы, которые основаны на измерении -зависимости какого-либо показателя физических свойств материала от его структуры. К таким методам относятся теплофизические (измерения теплоемкости, температур переходов, дифференциальный термический анализ, тепловые эффекты растворения и т. п.), механические (измерения прочностных, деформационных и релаксационных свойств), электрические (электрическая проницаемость, диэлектрические потери, электропроводность и т. д.) и дилатометрические (измерения плотности и ее изменения во времени) методы. Сюда же примыкают специальные методы спектроскопии, в частности инфракрасный дихроизм. Рассмотрение этих методов, являющихся косвенными для изучения структуры ноли меров, выходит за рамки данного учебного пособия. [c.75]

Электроны в этой зоне компенсируют положительный заряд примесей. Влияние данного сорта примеси на электропроводность определяется кулоновским полем, создаваемым примесью на ионах ванадия. Сильное кулоновское поле, создаваемое ионом Мо +, приводит к полной локализации электрона на одном ядре ванадия. Зона разорвана, и электроны в проводимости не участвуют. В особо чистых образцах основная примесь — одновалентные ионы, создающие слабые кулоновские ноля компенсирующие их заряд электроны освобождаются уже вблизи комнатной температуры. Этими примесями,- концентрация которых —10 — 101 см , и обусловлена высокая проводимость УгОд. Стабильность а и числа центров ЭПР нри прогреве в воздушной и кислородной атмосфере показывает, что кислородный состав образцов при этом не меняется. [c.15]

Проводимость в стеклообразном селене осуществляется вдоль цепочек ковалентно увязанных атомов в результате образования свободного электрона и одноэлектронной связи [1]. Обрывающиеся в объеме стекла цепи, направление которых не совпадает с направлением ноля, препятствуют свободному движению носителей тока. В таких случаях значение стерического фактора lg <0 [1]. Наблюдаемая нами зависимость электропроводности от напряженности электрического поля в интервале 33—2000 e/ jn находится вне действия закона Пуля. Она может быть объяснена влиянием приложенного напряжения на вероятность переключения одноэлектронных ковалентных свя- [c.21]

На рис. 16 приведены результаты расчета и по формуле (2.6.32). Как видно, при малых к я А величина Ор значительно меньше С1. Поэтому можно ожидать, что в этих условиях до обычного пробоя происходит замыкание электропроводного газа с электродом из-за рассмотренной гидродинамической неустойчивости в сильном радиальном электрическом ноле. При больших скоростях движения газа и больших к величина становится больше У . В этом случае более вероятен обычный электрический пробой. [c.203]

Центробежные насосы часто применяются для перекачки ионизированных жидкостей такие жидкости являются электропроводными. В центробежных насосах, смонтированных в одном блоке с электродвигателями, из-за наличия электромагнитного ноля жидкость подвергается его воздействию, что вызывает изменение поля скоростей в потоке жидкости и коэффициента сопротивления В последнее время проведены как отечественными, так и зарубежными учеными большие исследования по перекачке высокоионизированных жидкостей в условиях воздействия магнитного ноля. Установлено, что коэффициент гидравлического сопротивления зависит от величины проводимости перекачиваемой жидкости и магнитной индукции поля. Скорость потока г ср находится в зависимости от критерия Гартмана, который определяется по формуле [c.25]

Коэффициент электропроводности [х должен быть функцией концентрации, и его можно определить эскпериментально. Теоретический расчет основан на определенных представлениях о строе-мни растворов, а также на учете характера изменений, происходящих в растворах под влиянием приложенного электрического ноля. [c.121]

ОТ силы тока. Из опытов же Вина следовало, что при высоких значениях напряженностн поля сопротивление перестает быть постоянной величиной и начинает падатт> с напряженностью поля. Напряженность поля увеличивается непропорционально силе тока, и закон Ома в этом случае уже не оправдывается. Были высказаны предположения, согласно которым эффект Вина является результатом каких-то неучтенных, вторичных явлений. Предполагалось, напрнмер, что падение сопротивления при высоких полях связано с разогревом электролита. Но расчеты и дополнительные исследо-ванпя, поставленные по усовершенствованной методике с использованием кратковременных импульсов тока (ири которых повышение температуры исключалось), подтвердили сделанное Вином наблюдение о влиянии напряженности ноля на электропроводность электролитов. [c.126]

При высоких температурах порядка нескольких тысяч градусов, а также при очень низких давлениях газы находятся в ионизированном состоянии и поэтому электронроводны, подобно жидким металлам и некоторым другим капельным жидкостям-электролитам сказанное выше о воздействии электрического и магнитного нолей на электропроводную жидкость и об учете этого воздействия относится и к ионизированному газу. [c.177]

При некоторых значениях отдельных критериев подобия система уравнений магнитной гидродинамики допускает упрощения. Так, при Rн < 1 можно пренебречь магнитными полями от индуцированных токов и считать, что течение происходит только под действием внешнего магнитного ноля. С такого рода течениями имеют дело в магнитной гидрогазодинамике каналов (движение при наличии электромагнитных полей технической илазмы или жидкого металла в трубах, каналах магнитных насосов и магнитогазодинамических генераторов электрического тока) и в случае обтекания тела, когда электропроводность среды не очень велика. [c.207]

В первом случае, когда отклонение диэлектрической. проницаемости обусловлено простым объемным эффектом, днеперсии этой величины не наблюдается, Во втором случае дисперсия происходит при такой частоте, когда диполи уже не могут следовать за изменением направления ноля. В третьем случае дисперсия наблюдается при частоте, уже не вызывающей асимметрии двойного слоя, т. е. при частоте, отвечающей увеличению электропроводности. Что касается того, влияет ли на дисперсию сольватация частиц, то этот вопрос до сих пор неясен. Имеющиеся экспериментальные данные об увеличении диэлектрической проницаемости растворов желатина и агара с возрастанием частоты можно объяснить не только изменением гидратации макромолекул, но и действием ряда других факторов — влиянием частоты на двойной слой, на поведение постоянных диполей и т. д. [c.222]

Так, для 0,1 М раствора нитрата кальция в воде, этаноле, пропа-ноле и этиленгликоль величина ет/е постоянна в интервале температур -f 104--f50° и составляет (1,85 0,1) -lO- сУОм-см. Кроме того, теми же авторами установлена связь между электропроводностью раствора, измеренной на конечной частоте у., и удельной электропроводностью, экстраполированной на бесконечно большую частоту Ию [c.31]

Мередит и Тобиас (1960) измеряли электропроводность модельных систем небольших элементарных ячеек кубической решетки из непроводящих луцитовых сфер, опущенных в воду. Результаты исследований представлены на рис. .29, б вместе с теоретическими кривыми. Как видно, экспериментальные значения при концентрации 51% не согласуются с уравнением ( .112). Авторы считали, что такое расхождение может быть вызвано пренебрежением высшими членами ряда, опущенными при вычислении Релеем потенциала электрического ноля. Они вывели модифицированное уравнение Релея [c.365]

Рассмотрим теперь случай, когда на кристалл действует внешняя сила, а именно рассмотрим ионный кристалл в электрическом поле напряженности Е [15]. Величина энергетического барьера Vо для перескоков иона (для простоты будем рассматривать движение ионов только одного вида, например катионов) в направлении ноля уменьшится, а для перескоков в противоположном направлении соответственно увеличится на где д — заряд иона, а — расстояние, на которое перемещается ион при одном перескоке (рис. 2). Таким образом, вероятность перескоков иона в единицу времени в направлении поля увеличится в ехр (даЕ12кТ) раа, а в направлении против поля — уменьшится во столько же раз. Это приведет к дрейфу ионов в направлении поля, т. е. к электропроводности, которая в данном случае есть просто вынужденная диффузия. [c.46]

Установлено, что иод—полимерный катодный материал для литиевых химических источников тока может быть получен на основе ноли- 2-винилпиридииа с небольшой молекулярной массой (до 2-10 ), при ЭТОМ (с точки зрення электропроводности) оптимальными являются мольные соотношения П2ВП /а = 3 7—2 8, температура синтеза (343---353) К, время синтеза — до 30 мпн. [c.77]

Путем снятия авнснмосгей. электропроводность—время—температура, мольное соотношепие ноли-2-вииилниридпн иод, молекулярная масса полимера, а также термического ана.чиза смесей нолимер- иод произведен выбор оптимального состава и ус.ювпй синтеза комплексов полп-2-внннлиириднн иод для литиевых химических источников тока. [c.138]

Однако Клемм [56, 57] и Лейти [58, 59], основываясь на термодинамике необратимых процессов, подвергли этот вывод сомнению . Они указали, что эффект торможения , т. е. взаимное трение движущихся ионов, обусловливает невозможность точного выполнения уравнения Нернста — Эйнштейна, даже если все перемещения ионов, входящие в диффузию, влияют также и на электропроводность (что вовсе не является обязательным [22, 55]). Эффект торможения одной молекулы другой и его влияние на коэффициент диффузии вещества А в смеси А—В хорощо известен для случая газовых смесей [60]. Но вопрос о том, до какой степени эти взаимодействия существенны в случае конденсированных систем, еще подлежит экспериментальному выяснению. Имеющиеся экспериментальные доказательства наличия отклонений от уравнения Нернста — Эйнштейна в случае ионных жидкостей [55] ни в коей мере не означают, что теория, основанная на представлениях термодинамики необратимых процессов, справедлива, поскольку существует другая их интерпретация, не связанная с эффектами торможения [22]. Экспериментальных данных по этому вопросу мало, однако результаты Джонсона и Бэбба [61] по самодиффузии в молекулярных жидкостях (за исключением, пожалуй, мета-нол-этанольной смеси) не подтверждают существования заметных эффектов торможения. Данные [62] по самодиффузии в жидких смесях Аг—Кг прекрасно подтверждают уравнение Стокса — Эйнштейна с числовым коэффициентом 6я, которое несовместимо с выводами теории, основанной на термодинамике необратимых процессов [49]. Беннет [63] детально рассмотрел этот вопрос и пришел к выводу, что результаты термодинамической трактовки в некоторых случаях не согласуются с экспериментом. Однако это не исключает возможности существования эффектов торможения в ионных жидкостях, и для окончательного решения этого вопроса необходимы дополнительные экспериментальные данные (раздел V). [c.24]

Изоляционные масла применяются в высоковольтных аппаратах в качестве теплоотводящей и изолирующей среды. Кроме высокой химической стабильности, они не доЖЖНы разрзтпать твердую изоляцию, должны обладать высокой электрической прочностью, низким тангенсом угла диэлектрических потерь (tg б) и малой электропроводностью, газостойкостью в электрическом ноле величина их диэлектрической проницаемости должна быть возможно близкой к величине диэлектрической проницаемости твердой изоляции. [c.3]

Так, если взять свежеприготовленный раствор соли [Со(МНз)5 " Оз]С12 и измерить его молекулярную электропроводность немедленно но нзготов.ленпи, то при разведении 1. ноль на 250 л и ири 25° С л — 234. Эта цифра характерна для электролитов, распадающихся на три нона. Если, однако, продолжать измерение через некоторые промежутки времени, то будет видно, что молекулярная электропроводность будет нарастать. Через сутки она достигает значения = 290 и далее не увеличивается. Если бы процесс вытеснения иона N03 из комплексного ядра прошел нацело, то должна была бы образоваться соль состава [c.58]

Из данных табл. И.5 следует, что выход стабилизированных электронов, в общем, возрастает с увеличением полярности среды. Аналогичным образом выход сольватироваиных электронов (или свободных ионов) при облучении жидкостей увеличивается с ростом диэлектрической проницаемости. Однако выход стабилизированных электронов в аморфных образцах, как правило, больше выхода сольватироваппых электронов в жидкости. Так, выход стабилизированных электронов в облученных при 77° К алканах достигает 0,8, а выход свободных ионов в жидкости, определенный по электропроводности, составляет лишь 0,1 ч- 0,2 [15] и падает с уменьшением температуры [112]. В 2-метилтетрагидрофуране С (еётаб) близок к 3 (как и в щелочном льду и спиртах), хотя диэлектрическая проницаемость 2-метилтетрагидрофурана в несколько раз меньше. Приходится предполагать, что значительная часть электронов стабилизируется в сфере действия кулоновского ноля своего катиона. [c.101]

Однако высокая подвижность электронов вдоль цепи сопряжения — необходимое, но недостаточное условие для значительной электронной проводимости полимера. Дополнительно требуется, чтобы носители могли переходить с одной макромолекулы на другую. Эти межмолекулярные переходы носителей осуществляются путем активационного преодоления потенциальных барьеров между молекулами (активационный, перескоковый, или барьерный механизм). Разделить вклад внутримолекулярного движения носителей и переходов от одной цепи сопряжения в другую удаехся, измеряя электропроводность полимерных полупроводников при различных частотах электрического ноля. На рис. 18 приведена зависимость электропроводности терморадиационно модифицированного полиэтилена от частоты электрического поля [70]. Видно, что при переходе от постоянного тока к переменному с частотой порядка 5 МГц электропроводность возрастает на десять порядков, а дальнейшее повышение частоты не приводит к существенному изменению у При повышении частоты от О до 30 МГц значение энергии активации уменьшается от 0,5 до 0,05 эВ. Аналогичные вышеприведенные данные о возрастании электропроводности и уменьшении энергии активации ее при повышении частоты электрического поля были получены Стиль-бансом и Богуславским при исследовании полимера тетрацианэти-лена и его комплексов с серебром [1, с. 84]. Эти авторы считают, что в исследованных ими полимерах носители свободно движутся в непрерывных областях сопряжений макромолекул и преодолевают значительный потенциальный барьер при переходе от одной области к другой. С ростом частоты доля межобластных переходов уменьшается, что приводит к уменьшению энергии активации и росту электронроводности. [c.42]

Электропроводность КПЗ ноли-га-винил-5-метил-2-оксазояидина с иодом составляет примерно 10 См/м, электропроводность кристаллического иода порядка 10 См/м, т. е. для КПЗ характерна большая проводимость, чем для чистого наиболее хорошо проводящего компонента. Это указывает на определяющее влияние взаимодействия в системе полимер — иод на значение электропроводности. Увеличение электропроводности при взаимодействии в растворах низкомолекулярных вещесТв Мискиджьян рассматривает как признак комплексообразования [79]. Образование КПЗ поли-4-винид-пиридин — иод в дихлорэтане сопровождается резким увеличением электропроводности раствора. Таким образом, полимерные КПЗ обладают повышенной электропроводностью как в твердом состоянии, так и в растворе. [c.49]

Индуктивной ячейкой называется сосуд из диэлектрика с раствором, помещенный в магнитное поле катушки индуктивности (рис. 17, А). Особенностью ячеек этого типа является повышенная чувствительность к изменению электропроводности в хорошо проводящих средах. Наиример, в работе [17] показано, что измеримой эффект взаимодействия растворов сильных электролитов с магнитным нолем ячейки индуктивного типа наблюдается лишь при концентрациях растворов не ниже 0,1—0,4 молъ1л (нри частоте поля 5—55 Мгц). Это явление объясняется вероятно тем, что взаимодействие через магнитную компоненту возможно только при наличии собственного магнитного поля раствора, что предполагает в нем наличие значительных токов проводимости (1.60). [c.45]

Прибор обеспечивал точность измерений около 1% абсолютное значение средней квадратичной ошибки составило 0,3 оти. единицы. Тщательное исследование влияния температуры на показания прибора показано, что при ее повышении с 20 до 25 °С эти показания не выходят за пределы инструментальной ошибки. Во всех дальнейших опытах температура находилась в этнх пределах. Объектами исследования были а) бидистиллят с удельной электропроводностью 0,26 МСМ М- б) дистиллированная вода с удельной электропроводностью 1,3 мСм-м и в) природная вода с удельной электропроводностью 410 мСм-м . Магнитную обработку проводили следующим образо.м. Стеклянный сосуд с водой вращалн в магнитном поле соленоида, орисптироваииом вдоль осп вращения. Ток поступал в соленоид через одиополупсриодный выпрямитель, поэтому напряженность магнитного поля достигала 400 к.А/м. Вращаясь в пуль-сирующе.м магнитном ноле, вода многократно пересекала его силовые ЛИНИН. [c.40]

Опыты проводили с дистиллированной водой удельной электропроводностью 1,5—2,0 мкСм-м напряженность магнитного ноля составляла 111 1,6 кА/м. Достоверно установлено, что под влиянием магнитного поля происходит заметное (на 1—2%) замедление движения пузырька. После прекращения воздействия поля эта аномалия самопроизвольно исчезает. [c.50]

А. И. Гребнев с соавторами показали, что магнитная обработка приводит к значительному изменению адсорбции ПАВ на границе раздела жидкость —газ. Опыты проводили с бидистиллятом (удельная электропроводность 100—200 мкСм-м ), в котором растворяли гекса-децилсульфат натрия. Концентрация раствора составляла 2-10 и 4,0-10 моль/л, т. е, была ниже и выше критической концентрации мицеллообразования — ККМ (для условий опыта эта концентрация была равна З-Ю моль/л) [13, с. 133]. Поверхностное натяжение измеряли методом максимального давления в пузырьках нри тщательном термостатированни системы ( 0,01°С). Статистическая обработка результатов показала, что коэффициент вариации измеренных значений находится в пределах 0,7—1,35%, а доверительный интервал с 95%-НОЙ вероятностью составляет 0,15—0,68 мН/м. Растворы суточного возраста подвергали магнитной обработке, пропуская их со скоростью 1,7—2,0 м/с через девять магнитных нолей с варьированием напряженности от О до 126 к А/м. [c.56]

Из данных графических зависимостей видно, что повышение напряженности однородного магнитного поля до определенного значения приводит к повышению эффекта воздействия поля на скорость отделения нефтепродукта. Дальнейшее повышение напряженности снижает эффект воздействия магнитного поля. Таким образом, зависимость эффекта отделения нефтепродукта от напряженности магнитного поля носит экстремальный характер. Этот факт не согласуется с выводами теории электромагнитофореза. Согласно этой теории, сила, действующая на частицу дисперсной фазы, электропроводность которой значительно меньше электропроводности среды, должна быть прямо пропорциональной напряженности магнитного ноля. [c.186]

Белявской [156, 157] было проведено исследование электропроводности наших стекол, содержащих 12, 16, 20, 22 и 25% NaoO, методом неоднородного электрического ноля. При соблюдении определенных экспериментальных условий этот метод позволяет детальнее, чем при однородном поле, исследовать явления, связанные со структурой стекла. В работе было показано, что микроструктура рассматриваемых стекол неоднородна. Имеются микрообласти двух типов полярные натриевосиликатные и неполярные кремнекислые. При 7-облучении стекол с 20—25,5% NagO Белявская обнаруишла новые эффекты, которые ей удалось истолковать нри тех же предположениях о наличии в стекле областей разного химического состава. Вывод о неоднородности микроструктуры натриевосиликатных стекол, сделанный на основе результатов исследования электропроводности стекол, согласуется с выводами, полученными нри изучении инфракрасных снектров стекол. [c.234]

ДЕВАЯ - ФАЛЬКЕНГАГЕНА ЭФФЕКТ (дисперсия электропроводности) — повышение электропроводности р-ров электролитов в высокочастотных электрич. полях по сравнению с их электропроводностью, измеряемой при использовании переменного тока низкой частоты или постоянного тока предсказан теоретически в 1928 П. Дебаем и Г. Фалькенгагеном, позднее обнаружен опытным путем. Д.—Ф. э. — результат частичного или полного исчезновения в высокочастотных нолях релаксационного тормозящего действия, т. е. той части тормозящего действия ионной атмосферы на движение иона, к-рая обусловлена несимметричным распределением зарядов в ионной атмосфере движущегося иона (см. также Электропроводность алектролитое, Электролиты). [c.517]