Тип точки непрерывности спектра

В энергетическом спектре фотоэлектронов, представляющем кривую зависимости числа фотоэлектронов от кинетической энергии (или энергии связи электронов в атомах), наблюдаются четкие узкие полосы, каждая из которых соответствует определенному электронному уровню например, уровням показанным на рис. VI. , соответствует спектр вида, приведенного на рис. VI.2, а. Интенсивность полос пропорциональна содержанию эквивалентных (с учетом окружения, т. е. химического строения) атомов данного элемента. Информация, извлекаемая из фотоэлектронного спектра, прежде всего из положения пиков, сходна с той, которая может быть получена из рентгеновских спектров поглощения (или, соответственно, из УФ спектров). При прохождении через слой образца непрерывного спектра рентгеновского из- [c.136]

С другой стороны, если в (2) положить b(z)=h, то при произвольно малом Л > О первая точка непрерывного спектра [c.253]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривая распределения интенсивности в зависимости от длины волны подобна кривой абсолютно черного тела (1х ела = 1я,о), то излучение такого тела, в отличие от излучения абсолютно черного тела, называют серым. [c.21]

Поэтому величина ИХ = 1/Ое зависит от абсолютной температуры, т. е. постоянства Ое при больших временах м ожно добиться, понизив температуру или повысив Х, а при коротких временах воздействия — повысив температуру. Температурно-временную эквивалентность можно выразить следуюш,им образом чем ниже температура гибкоцепного полимера, те.м медленнее в нем развиваются процессы ползучести и релаксации, и наоборот. На рис. 6.7 этот принцип иллюстрируется графически на примере релаксации максвелловской модели. Если предположить , что А одинаково для всех X, то принцип температурно-временной эквивалентности будет выполняться для любых линейных вязкоупругих сред с дискретными или непрерывными спектрами времен релаксации. [c.149]

Если хоть одно из одноэлектронных слагаемых, составляющих полную энергию Е, неотрицательно, то это значение Е принадлежит непрерывному спектру оператора Но, т.е. непрерывный спектр Но состоит из всех чисел Е вида [c.123]

Каждой волновой функции 11 71 соответствует собственное значение энергии Еп- В то время как бесконечный остов имеет квази-непрерывный спектр значений энергии Еп, одномерный остов длиной I имеет спектр, в котором значения энергии Еп разделены интервалами, обратно пропорциональными величине I. [c.96]

Общий принцип методов, исследующих молекулярные спектры поглощения, состоит в следующем. Молекулы вещества находятся в различных состояниях, которым отвечает неодинаковая энергия. Эта энергия дискретна и может изменяться лишь на определенные порции А . Если через вещество пропускать свет, имеющий непрерывный спектр, то он избирательно поглощается и в спектре [c.50]

Таким образом, при А(о< кТ имеется практически непрерывный спектр энергий, и система ведет себя классическим образом. Если же паф>кТ, то 1 %аз/2кТ)л и из уравнения (55.17) получаем [c.283]

Принципиальная схема установки для проведения атомно-флуоресцентных определений приведена на рис. 7.15. Как видно из этого рисунка, источник света и регистрирующая система располагаются под прямым углом относительно друг друга. В том случае, если для возбуждения используются источники, дающие непрерывный спектр, то его модулируют, как правило, при помощи [c.134]

Абсорбционная спектрофотометрия изучает изменение интенсивности электромагнитного излучения различной длины волны, вызванное взаимодействием излучения с веществом. Если среда, через которую проходит излучение от источника сплошного спектра прозрачна для излучения, то изменяется только скорость распространения излучения, которая становится меньше, чем в вакууме. Количественно уменьшение скорости выражается через показатель преломления п — с/о, где с и у — скорости распространения электромагнитного излучения в вакууме и в данной среде. Спектр поглощения такой прозрачной среды представляет собой непрерывную полосу. Если среда поглощает излучение, то наблюдаемый спектр содержит одну или несколько полос поглощения. Их появление обусловлено избирательным поглощением, т. е. заметным уменьшением интенсивности излучения на некоторых длинах волн. [c.643]

Если пропустить солнечный свет или свет от электрической лампы сквозь щель и образовавшийся луч направить на призму, а затем на экран, то появится радужная полоса, состоящая из отдельных чистых цветов. Набор этих цветов соответствует видимому излучению всех длин волн и называется непрерывным спектром (рис. 2.1, а). [c.35]

Если изменение Ге велико йли если в верхнем состоянии отсутствует минимум потенциальной функции, то может наблюдаться непрерывный спектр без примыкающих к нему полос (как, например, у молекулы Рг), но для двухатомных свободных радикалов такие случаи пока не обнаружены. [c.176]

Чтобы ответить на него, целесообразно обратиться прежде всего к физической сути задачи. Очевидно, что любая реальная задача имеет дело с ограниченным объемом, в котором находится частица. Часто границы находятся достаточно далеко, положения мы их не знаем точно, и они не должны существенно сказываться на результатах. Тем не менее, границы есть, а это означает, что можно всегда поместить частицу в очень большой потенциальный ящик, на дне которого могут быть ступеньки, барьеры и тому подобные неровности, однако области их локализации существенно меньше размера ящика L. Волновые функции, отвечающие стационарным состояниям, в таких задачах обладают интегрируемым квадратом модуля, т.е. они могут быть нормированы. В то же время по мере увеличения L они должны приближаться к тем функциям, которые отвечают непрерывному набору значений Е, т.е. к функциям непрерывного спектра. [c.39]

Если потенциал произвольной квантовой системь[ при стремлении пространственных переменных к бесконечности стремится к некоторому конечному значению У(оо), то при < У(оо) у волновой функции будет наблюдаться такого же типа экспоненциальное затухание, а если одновременно и Е < У(-оо), то у системы будет дискретный спектр. В противном случае, если Е больше хотя бы одного предельного значения, то, как правило, у системы появляется непрерывный спектр. Непрерывный спектр характерен и для задач с периодическими потенциалами, заданными во всей области изменения переменной л (такие потенциалы обычны при рассмотрении задач о твердом теле). Правда, для многомерных задач положение может оказаться не столь простым, однако на подобных, более сложных, ситуациях мы пока останавливаться не будем. Будем лишь считать, что функции дискретного спектра нормируемы на единицу, тогда как функции сплошного спектра всюду ограниченны и нормируемы на 6-функцию. [c.48]

Можно показать, что любой эрмитов оператор А обладает полной системой собственных функций, так что любую волновую функцию квантовой системы частиц можно представить в виде ряда по собственным функциям такого оператора. Если у оператора А есть наряду с дискретным также и непрерывный спектр, то такое разложение в ряд приобретает несколько более сложный вид [c.52]

В соответствии с моделью Резерфорда в 1915 г. считали, что электроны движутся вокруг ядер по орбитам. Далее классическая физика постулировала, что при ускорении заряженной частицы излучается энергия. Таким образом, электроны должны постоянно испускать излучение, так как движение по кругу равносильно постоянному ускорению в новом направлении. Если электрон постоянно испускает энергию, то его орбита должна постоянно уменьшаться, в результате чего электрон будет приближаться к ядру. В конце концов он должен упасть на ядро В процессе уменьшения орбиты электрон должен также испускать постоянно изменяющийся непрерывный спектр излучения. Эти предсказания не подтверждались, экспериментом. Электрон не следовал предписаниям классической физики [c.15]

АТОМНЫЕ СПЕКТРЫ ИСПУСКАНИЯ. При нагревании до достаточно-высокой температуры элемент начинает испускать свет. Если испускаемый свет пропустить через призму, то выходящий свет обычно не дает непрерывного спектра (например, типа радуги). Вместо этого наблюдаются вполне дискретные цветные линии ( линейчатый спектр ), соответствующие характеристическим длинам волн. Для того чтобы объяснить это явление, Нильс Бор, ученик Резерфорда, сконструировал модель атома, в которой электрон движется по круговым орбитам вокруг ядра. По Бору, число этих орбит ограниченно, и они соответствуют определенным уровням энергии ( квантовым уровням ). Иными словами, электронам запрещено существование вне этих орбиталей, и об их энергии говорят, что она квантована.. Перемещение электрона с орбиты с низкой энергией на орбиту с высокой энергией требует поглощения определенного количества ( кванта ) энергии. При переходе электрона с высокоэнергетической орбиты на низкоэнергетическую излучается точно определенный квант энергии. Последняя особенность служит причиной появления ярких спектральных линий. [c.15]

При дальнейшем увеличении периода до значений 7 —> оо сигнал a(t) становится апериодическим (одиночным) (рис. 1.2, в). Поскольку в этом случае шаг дискретизации со i -> -> О, то частотный спектр становится непрерывным ( oi —> со). При этом в прежней области частот, занимаемых спектром, число гармонических составляющих стремится к бесконечности, а их амплитуды стремятся к нулю. Поэтому для характеристики спектральных свойств одиночных сигналов вместо амплитуд гармонических составляющих используется произведение этих амплитуд на период Т = 2n/d(u -> 00. Это произведение по своему смыслу выражает спектральную плотность апериодического сигнала на бесконечно малом интервале частот da при произвольной частоте со (рис. 1.2, г). Количественное выражение для спектральной плотности 5(со) сигнала a(t) можно полз ить из произведения С кТ, определяемого интефалом (1.17) при Г —> со [c.21]

В процессе предыдущего обсуждения неявно предполагалось, конечно, что Н имеет но крайней мере М связанных состояний, лежащих ниже всех точек непрерывного спектра. Если Н имеет всего М а М подобных связанных состояний, то для Ём + , , Ем можно будет заключить только, что они, аналогично Ем, являются верхними границами для Е м - Однако в последующем мы не будем учитывать явным образом такую возможность. Кроме того, не будут затрагиваться и такие интересные проблемы, как связанные состояния и квазисвязанные состояния, погруженные в непрерывный спектр. Вместо этого просто отошлем читателя к соответствующей литературе (см. по этому поводу недавний обзор [14]). [c.53]

Другим доказательством существования реакций горячих радикалов, могут служить данные о фотолизе метилподида. Алкилиодиды имеют непрерывный спектр поглощения в области около 2500—2600 А с максимумом вблизи 2600 А. В этой области первичными процессами, сопровождающими поглощение света, являются процессы образования атомов иода и алкильного радикала. В случае метилиодида энергия связи С—I примерно равна 55 ккал. Если атом I находится в основном состоянии Рз/ , то избыток энергии ( 57 ккал) распределяется между I и СН3. Еслп атом I возбужден ( А/з), то избыток равен 35 ккал. Вследствие различия масс по крахгаей мере /в этого избытка энергии должно быть отдано радикалам СНд. Следовательно, если нет какой-нибудь быстрой реакции, включающей горячие метильные радикалы , то, по-видимому, они должны находиться в этой системе. [c.345]

Расчет энергии диссоциации молекулы может быть сделан и в тех случаях, когда слияния полос и их перехода в непрерывный спектр не наблюдается. Для этого вычисляют максимальную колебательную энергию, по которой определяют энергию диссоциации. Если молекула поглощает кванты световой энергии, то амплитуда колебаний ядер резко возрастает, увеличивается колебательно-квантовое число V и сила химической связи оказывается не способной вернуть ядра молекулы в равновесное состояние и молекула разрушается, т. е. диссоциирует. Наибольшее значение кол> которое равно энергии диссоциации, получим из уравнения (I, 170), приравнивая производную dE oJdv нулю [c.71]

Процессы релаксации в полимерах, характеризующие переход системы из неравновесного в равновесное состояние, определяются молекулярной подвижностью (движением различных по размерам кинетических единиц). Полимеры могут рассматриваться как сложные системы, состоящие из ряда слабо взаимодействующих подсистем. Каждая подсистема состоит из однотипных кинетических единиц (релаксаторов). Из-за наличия характерной для полимеров структурной неоднородности эти релаксаторы находятся в разных условиях и их подвижность не может быть полностью описана схемой с одним наивероятнейшим временем релаксации. Использующиеся для количественного описания процессов молекулярной подвижности в полимерах дискретные и непрерывные спектры приводят к эквивалентным результатам. Однако при изучении механизмов медленных релаксационных процессов, связанных с флук-туационными надмолекулярными образованиями (различного вида микроблоками), дискретный спектр дает большую информацию. Перспективно использование дискретного спектра и при анализе других процессов релаксации, обусловленных локальной подвижностью. В то же время для процессов, связанных с сегментальной подвижностью, предпочтительнее использование непрерывного спектра, так как при этом на нем проявляется максимум, высота и ширина которого являются дополнительными к lgTг параметрами, характеризующими их особенности. [c.145]

Если исследуемый кристалл, помещенный на пути монохроматического (Я= onst) рентгеновского луча, поворачивать вокруг перпендикулярной к лучу оси и, таким образом, ставить поочередно систему плоскостей кристалла в отражающее положение, то наблюдается полная картина рассеяния. Дифракционную картину можно получить и без вращения образца, используя источник с непрерывным спектром рентгеновского излучения. В этом случае для всех систем плоскостей кристалла в непрерывном спектре обязательно найдется длина волны Я, удовлетворяющая закону Вульфа — Брегга. [c.116]

Так как для реальных молекул возможны любые переходы между колебательными уровнями, то в спектре наряду с основной линией частоты V, соответствующей переходу -> ь наблюдаются также дополнительные линии с кратными частотами 2у, Зу и т. д. (так.называемые обертоны), соответствующие переходам Ыз, -> з и т. д. Переходы на высокие уровни энергии маловероятны, поэтому интенсивности обертонов по мере роста быстро падают. По интенсивности и положению полос поглощения в ИК-спектре определяют и и О, а далее из уравнения (111.6) вычисляют собственные частоты колебаний у ол-Величина О, входящая в коэффициент ангармоничности х, находится по схождению спектральных полос (граница спектра Утах см. рис. 14, б). Область сплошного поглощения начинается с той части спектра, которая соответствует переходу щ итах и поглощению кванта предельной величины кУтах. Если возможно четкое определение границы между непрерывной и дискретной областями спектра, то действительная энергия диссоциации определяется с достаточной точностью соотнвше-нием [c.45]

Современные серийные спектрополяриметры имеют рабочую область от 185 до 700 нм. Блок-схема спектрополяриметра представлена на рис. 22. Источником света 1 служит мощная ксено-новая лампа с непрерывным спектром излучения. Для лучшей монохроматизации света и исключения случайного излучения применяются двойные монохроматоры 2. За монохроматором 2 расположен поляризатор 3, преобразующий естественный свет в плос-кополяризованный. Назначение модулятора 4 состоит в преобразовании света с постоянной плоскостью поляризации в свет с плоскостью поляризации, совершающей малые колебания около своего положения равновесия. Модуляции можно добиться или малыми механическими качаниями поляризатора, или помещением в пучок света попеременно пластинок из лево- и правовращающего кварца, или установлением ячейки Фарадея. (Ячейка Фарадея состоит из невращающего кварца и намотанного на него соленоида, по которому пропускается переменный ток. Под действием переменного тока кварц становится то лево-, то правовращающим.) Свет с модулированной поляризацией попадает на кювету 5 с образцом, а затем на анализатор 6. Анализатор 6 находится в скрещенном положении к поляризатору 3, т. е. пропускает лишь свет с поляризацией, перпендикулярной поляризации света, вышедшего из поляризатора 3. Наконец, свет падает на фотоумножитель 7 и усиливается резонансными усилителями 8. Усиленный сигнал подается на мотор, который вращает анализатор 6. [c.40]

Цвет окружающих нас предметов, в том числе и химических веществ, является результатом избирательного поглощения определенных участков в непрерывном спектре падающего на предмет белого света. Когда на предмет падает луч белого света, то часть лучей видимого спектра поглощается этим предметом, а часть лучем им отражается. Эти отраженные лучи и будут определять цвет тела. Например, если данный предмет поглотит нз видимого спектра (падающего луча белого света) желтые лучи, то отраженные лучи создадут впечатление, что предмет окрашен в синий цвет. Почему Потому что поглощенные и отраженные лучи дополняют друг друга в белом свете — они называют1 я дополнительными цветами. Дополнительные цвета, дающие в сумме белый цвет, изображены на рис. 26, на котором они расположены друг против друга по диаметру. Если тело поглощает все лучи (всех длин волн видимого спектра), то оно кажется нам черным если же, наоборот, оно отражает все падающие на него лучи, то оно будет казаться нам белым. [c.317]

Отличительной особенностью моделей с переменными параметрами является то, что в этих моделях коэффициенты матрицы условий Цу11 могут целенаправленно варьироваться в непрерывном спектре технологических способов производства. В некоторых случаях может осуществляться и варьирование в непрерывной области компонентов вектора ограничений (й, . [c.26]

Собственные функции для одномерного гамильтониана, как и для любого эрмитова оператора, ортогональны, если они относятся к разным собственным значениям. Более того, в одномерных задачах функции, отвечающие финитному движению, всегда невырождены, т.е. каждому собственному значению прина длежит лишь одна собственная функция. Если же энергия такова, что она отвечает непрерывному спектру, то кратность вырождения не превышает двух. Эти два утверждения (как, впрочем, и ряд других, представленных ниже) следуют из теории линейных дифференциальных уравнений второго порядка, и на доказательстве их мы останавливаться не будем, т.е. будем принимать как должное. [c.70]

Для кулоновского потенциала, стремящегося к нулю при г 00, решения с > О должны, согласно сказанному в гл. I, относиться к непрерывному спектру (это так называемая задача рассеяния частицы на кулоновском центре). Рассмотрение решений при г О оставим пока на более поздний срок, а сейчас выясним, что можно сказать о решениях уравнения (6) при < 0. Как следует из определения, параметр Ь при этом условии положителен, так что при х - оо для регулярных решений (т.е. однозначных и имеющих в каждой точке непрерывную конечную производную), которые только и допускаются к рассмотрению квантовой механикой, уравнение (7) переходит в следующее с1 Ф1йх = ЬФ, т.е. Ф(х - оо) = (решение с [c.111]

Если в упрощенной схеме фотометра лампу заменить на такой источник излучения. который может излучать монохроматический свет любой требуемой длины волны без применения фильтров, это и будет схемой спектрофотометрического детектора для ВЭЖХ. Описания достаточно сложных оптических схем такого источника излучения можно найти в большинстве руководств по ВЭЖХ. С помощью таких схем из широкого, непрерывного спектра излучения дейтериевой лампы (190—360 нм) и лампы видимого света (длина волны более 360 нм) с использованием голографической решетки вырезается более или менее узкая полоса УФ- или видимого излучения. Это излучение и попадает в сравнительную и рабочую кюветы, которые далее работают по той же схеме, по которой устроен фотометр. Различия между разными конструкциями спектрофотометрических детекторов вызываются более или менее удачными оптическими схемами, более узким или широким пучком монохроматического света, лучшей или худшей воспроизводимостью повторной установки той же длины волны. Различают также УФ-спектро-фотометрические детекторы, использующие в качестве источника излучения только дейтериевую лампу, и работающие в УФ-и видимом диапазонах — они дополнительно оснащаются лампой видимого света, [c.151]

Наиб, распространены спектрофотометрич. и спектрографич. методы регистрации. Для регистрации кинетики пропускания, т е. изменения во времени поглощения света образцом, используют непрерывный или модулированный (для повыщения яркости во время измерения) источник зондирующего света и монохроматор в сочетании с фотоумножителем и импульсным осциллографом или накопителем сигналов (для улучшения отношения сигнал шум при многократном повторении эксперимента), либо электронно-оптич. преобразователем с временной разверткой. Измеряя кинетику пропускания при разл. длинах волн зондирующего света, можно построить по точкам спектры поглощения промежут. продуктов фотохим. р-ции с разл. временами жизни. Для непосредств. регистрации спектров поглощения, что особенно важно в случае узких линий поглощения продуктов, напр, в газовой или твердой фазе, используют импульсные источники света с непрерывнь№< спектром в сочетании со спектрографом и фотопластинкой (или фотоэлектрич. устройством). Используют также нано- и пикосекундные импульсы зондирующего света, синхронизированные с возбуждающим лазерньпи импульсом их создают с помощью разл. преобразователей частоты исходного лазерного импульса и оптич. линий задержки. Измеряя спектры пропускания при разл. временах задержки, можно исследовать кинетику образования и гибели промежут продуктов. Спектрофотометрич. метод, как правило, обладает значительно более высокой чувствительностью, чем спектрографический, позволяя измерять изменение поглощения до 10 Для регистрации промежут продуктов используют также методы люминесценции, кондуктометрии, ЭПР, масс-спектрометрии и др. [c.220]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология