Вязкость сдвиговая, коэффициент

Применяются также термины коэффициент вязкости, динамическая вязкость, сдвиговая вязкость, коэффициент вязкого сопротивления Для полимеров в текучем состоянии вязкость колеблется от нескольких тысяч (низкомолекулярные полимеры) до Ю з П (пуаз). [c.357]

Прямые экснериментальные исследования граничных слоев жидкостей на лиофильных подложках обнаружили резкие отклонения от объемных значений следующих структурно-чувствительных свойств вязкости, сдвиговой упругости и прочности, коэффициента диффузии,- теплового расширения, теплопроводности, теплоемкости и энтальпии, диэлектрической проницаемости и оптической анизотропии. [c.32]

Среди различных механических свойств полимерных систем, находящихся в текучем состоянии, наиболее важным в практическом отношении и легче всего поддающимся экспериментальному изучению является вязкость, измеряемая при сдвиговом течении. Обычно вязкостью называют коэффициент пропорциональности между касательным напряжением т и градиентом скорости у при простом сдвиге [c.120]

Рассматривая простое сдвиговое движение (v g Ф 0) с произвольным направлением напряженности поля, из (5.4) и (5.6) находим выражение для напряжения сдвига и определяем коэффициент вязкости как коэффициент пропорциональности между градиентом сдвига и напряжением сдвига в слабых и сильных полях соответственно [c.97]

В полном соответствии со случаем одноатомного газа. Из выражения для тензора напряжения видно, что теперь мы имеем два коэффициента вязкости сдвиговую вязкость [c.317]

ВДОЛЬ магнитного поля, то результаты схематически можно выразить в форме, приведенной в табл. 11.5 и 11.6. Конечно, те же результаты можно получить из излагаемой теории, однако эти таблицы полезны, ибо показывают, сколько величин требуется вычислить. Видно, что существуют три коэффициента теплопроводности и семь коэффициентов вязкости. Коэффициенты ..., 975 связывают компоненты тензора напряжения с компонентами тензора 8. Поэтому их можно назвать коэффициентами сдвиговой вязкости. Коэффициент у. связывает шпуры р и Ч v, и поэтому его следует считать коэффициентом объемной вязкости. Седьмой коэффициент описывает перекрестный эффект между сдвиговой и объемной вязкостями. Применение методов термодинамики необратимых процессов позволяет также установить четность различных величин по отношению к напряженности магнитного поля. В принципе все эти коэффициенты можно измерить (многие из них уже измерены). Таким образом, в нашем распоряжении оказывается десять экспериментально измеримых величин вместо трех, которые имеются в отсутствие магнитного поля. [c.348]

При гидродинамическом рассмотрении вопроса о распространении звука в соответствующих уравнениях автоматически появляются два коэффициента вязкости первый коэффициент, или коэффициент сдвиговой вязкости, и второй, или коэффициент объёмной вязкости, [c.191]

Наличие частиц в сплошной фазе учитывается введением в уравнение (2.7) эффективных коэффициентов сдвиговой (р. ) и объемной (Г ) вязкости, зависящих от . При малых скоростях, которые имеют место в колонных аппаратах, можно пренебречь сжимаемостью фаз и считать, что 0, = 2 , о. (2-8) [c.61]

Двойные сополимеры (СКЭП) со средней молекулярной массой не пластицируются при 60—100°С, и их пласто-эластические и технологические свойства определяются в основном молекулярной массой и ММР. При одной и той же молекулярной массе с увеличением коэффициента полидисперсности, а также композиционной неоднородности улучшаются технологические свойства сополимеров в тех операциях, где используются сдвиговые усилия, например улучшается способность к переработке на вальцах и шприцеванию [56, 57]. Из пласто-эластических показателей наи-Оолее чувствительна к ММР вязкость по Муни. Однако вязкость [c.311]

Температурный коэффициент вязкости (кажущаяся энергия активации вязкого течения) расплавов волокнообразующих полимеров существенно зависит от степени аномалии вязкостных свойств с уменьшением доли эластической деформации в процессе сдвигового течения снижаются значения Д . Так, для ПКА в области температур 543-553 К величина [c.191]

Гипотеза масштабной инвариантности была распространена М. А Анисимовым ва зависящие от времени (кинетические) ФП. Предполагается, что вблизи критической точки кроме характерного размера гс существует также характерный временной масштаб гс - время релаксации критических флуктуаций, растущее по мере приближения к критической точке перехода. На масштабах гс имеем,- гс= гс /Д где Д - кинетическая характеристика, имеющая различный смысл для ФП разной природы. Для критической точки жидкость - газ Д -коэффициент температуропроводности, в растворах О - коэффициент молекулярной диффузии и т.д. Для неассоциированных жидкостей и растворов О определяется формулой Стокса -Эйнштейна Т/ 6 п г тс, где г) -коэффициент сдвиговой вязкости. Отсюда видно, что в критической точке имеет место динамический скейлинг. гс — , тс — л и 0- 0. С уменьшением коэффициента Д и ростом гс связаны аномальное сужение линии молекулярного рассеяния света и аномальное поглощение звука вблизи критических точек жидкостей и растворов. [c.24]

Иногда минимально возможное значение т, при котором поведение жидкой системы можно описывать, применяя макроскопические характеристики, определяют с помощью величин максвелловского времени релаксации т . Это время сдвиговой релаксации в жидкостях, т. е. релаксации напряжения при некоторой заданной сдвиговой деформации. Максвелловское время релаксации определяют с помощью отношения коэффициента вязкости к модулю сдвига жидкости. Четкого способа обоснования такого подхода к определению минимальных возможных значений т, по-видимому, нет. Да и модуль сдвига жидкостей — величина, далеко не всегда известная. Для жидкого аргона вблизи точки плавления имеет величину порядка 6- с. Но для жидкого натрия получается слишком малая величина 10" с, не удовлетворяющая неравенству (УИ.б). Для жидкого глицерина имеется несколько максвелловских времен релаксации одно из них нри 20°С равно—4-10 с, другое—4-10 с. Если среднее время жизни флуктуаций в области у. настолько мало, что неравенство (УИ.б) не выполняется, то такие флуктуации нельзя рассматривать с помощью термодинамической теории. [c.131]

Коэффициент (сдвиговой) вязкости ) [c.19]

Показано, что математический метод Вилларда Гиббса, предложенный им для рассмотрения проблем капиллярной термодинамики, применим также к проблемам капиллярной гидродинамики. Введение разделяющей поверхности Гиббса в движущуюся жидкую межфазную поверхность служит для прояснения граничных условий, общепринятых в настоящее время при интерпретации экспериментальных результатов и для интерпретации коэффициентов поверхностной дилатационной и сдвиговой вязкости как избыточных капиллярных свойств переноса, в полной аналогии с гиббсовской интерпретацией поверхностного натяжения как избыточной капиллярной свободной энергии. [c.39]

VI = — оператор Лапласа на поверх-, ности д /дх д /ду у — поверхностное натяжение к, ц — коэффициенты дилатационной и сдвиговой поверхностных вязкостей [c.43]

Итак, мною показано, что математический метод Гиббса, столь успешно примененный им к статической межфазной поверхности, в равной степени применим к движущимся жидким межфазным поверхностям. В частности, моделирование межфазной поверхности математической плоскостью и выбор такого положения этой плоскости, что избыточная поверхностная плотность массы делается равной нулю, позволяют определить не только термодинамические величины (например, концентрацию адсорбированных поверхностно-активных веществ), но также и поверхностные реологические коэффициенты к ц, т. е. коэффициенты поверхностной дилатационной и сдвиговой вязкости. Использование интегралов (30), (31) и (34) открывает дорогу теоретическому вычислению этих параметров методами неравновесной статистической механики. [c.59]

В табл. 40 представлены данные относительно скорости звука, сдвиговой вязкости и поглощения звука в зависимости ОТ давления в воде для двух температур 0° и 30°С. Как видно из табл. 40 (данные Литовца, 1955), коэффициент поглощения звука уменьшается как с ростом давления, так и с ростом температуры. Процессы поглощения звука при малых давлениях и малых температурах определяются динамикой водородных связей. [c.133]

Обсудим полученные результаты. Из выражения для вязкости предельно разбавленной суспензии следует, что коэффициент вязкости не зависит от распределения частиц по размерам. Физическое объяснение этого факта состоит в том, что в предельно разбавленной суспензии (ф 1) частицы находятся далеко друг от друга по сравнению с размером частиц и взаимным влиянием частиц можно пренебречь. Кроме того, при условии а/к можно пренебречь взаимодействием частиц со стенками. Можно также показать, что в предельно разбавленной суспензии, содержащей сферические частицы, броуновское движение частиц не оказывает влияние на вязкость суспензий. Однако, если форма частиц отличается от сферической, то броуновское ротационное движение может влиять на вязкость суспензии. Это объясняется тем, что частицы несферической формы, например тонкие вытянутые цилиндры, в сдвиговом потоке имеют преимущественную ориентацию (в случае цилиндров — ориентация оси цилиндра по направлению скорости потока), несмотря на случайные флуктуации ориентации, вызванные броуновским ротационным движением. [c.183]

На рассмотренном ранее примере поведения частиц во вращающемся магнитом поле было показано, что при сверхкритических частотах поля вращение частиц хотя и происходит, но оно замедленно по сравнению с частотой поля и прекращается при очень высоких частотах. При сдвиговом течении в постоянном поле вращается среда вместе с частицами, а поле неподвижно. В остальном картина та же, что и при вращении поля. Это означает, что уменьшение вязкости от величины, соответствующей значению а = 4, до величины, соответствующей значению коэффициента а = 2,5, занимает достаточно широкий интервал сверхкритических скоростей сдвига, т. е. вязкость плавно уменьшается с увеличением скорости сдвига в указанном диапазоне значений [36]. Таким образом, ориентационно структурированная система ведет себя классически — в соответствии с постулатом Ребиндера при разрушении структуры (нарушении ориентации частиц) вязкость снижается. [c.688]

Воздействием внешнего поля можно не только устранить вращение частиц в потоке, но и ускорить его (по сравнению со свободным вращением) наложением вращающегося поля подходящей частоты и направления вращения. Если вращение поля направлено в ту же сторону, что и вращение частиц под действием сдвигового течения среды, и имеет большую скорость, чем скорость свободного вращения частиц в потоке, то поле уменьшит гидродинамическое сопротивление частиц потоку и приведет к снижению вязкости по сравнению с ее значением вне поля. В предельном случае сильного высокочастотного поля эффект может выразиться в том, что вращательная часть коэффициента а станет отрицательной и равной 3. Формально это значит, что вязкость станет отрицательной — суспензия может течь в отсутствие внешнего деформирующего усилия, и даже в направлении, обратном направлению нормального течения при действии такого усилия. Этот эффект очень просто демонстрируется с помощью стакана с магнитной суспензией или феррожидкостью, помещенного во вращающееся магнитное поле, например в статор трехфазного электродвигателя вместо его ротора. [c.688]

Це и -коэффициенты СДВИГОВОЙ И объемной вязкостей, зависящие от объемной концентрации частиц. При малых скоростях можно считать, что [c.178]

Коэффициент сдвиговой вязкости т] относится к классу функций состояния, которые зависят не только от переменных, характеризующих поведение системы при термодинамическом равновесии, но и от множества т) времен релаксации нормальных реакций, протекающих при тепловом движении в системе. Для воды и глицерина г = f (Р, Т, С ). Для водных растворов глицерина = f (Р, Т, с )), где с — концентрация глицерина или воды. Если интервал At существенно превышает наибольшее из времен релаксации т.тах, то t) = = t,di (Р, Т), и для однокомпонентных жидкостей (Р, Т). Ког- [c.152]

Коэффициенты и ц, называются коэффициентами объемной и сдвиговой вязкости. [c.66]

Полученные результаты позволяют представить общий ход зависимости коэффициента нормальных напряжений от градиента скорости при простом сдвиговом течении полимерных систем. При малых у величина Оц и поэтому существует ограниченный предел функции Ziy) при у 0. Это предельное значение функции (у) может быть названо — по аналогии с начальным коэффициентом вязкости — начальным коэффициентом нормальных напряжений Величина выражается через релаксационный спектр системы с помощью второго момента спектра, поэтому интеграл (4.13) должен быть сходящимся. При возрастании у коэффициент нормальных напряжений уменьшается по срайнению с и этому отвечает более медленный, нежели квадратичный, рост нормальных напряжений с увеличением скорости сдвига. [c.339]

Для предсказания более реальных характеристик возможны два подхода. Можно учесть высшие члены интегрального разложения общего функционала, учитывающего предысторию среды. Этот путь приводит к слишком громоздким уравнениям. Другой подход связан с сохранением простой формы интегрального разложения, но (s) в этом случае заменяется функцией памяти, которая сама зависит от предыстории напряжения [9]. В частности, для простого сдвигового течения это означает, что fi(s) становится функцией скорости сдвига. Богью tio, 11] проанализировал пример модификации интегрального подхода для простой жидкости и показал, что в этом случае вязкость и коэффициенты нормальных напряжений зависят от скорости сдвига. [c.110]

Кнезеровский эффект может влиять на перестройку ближнего порядка и ориентацию молекул [361], что вызывает изменение неравновесной (запаздывающей [346]) компоненты таких свойств, как изотермического и адиабатического модулей упр)то-сти, теплоемкости, термических коэффициентов сжимаемости, сдвиговой и объемной вязкости, теплопроводности. В этрй связи в жидкости под воздействием акустических колебаний имеет место ряд специфических явлений [c.49]

В этих уравнениях т) — неньютоиовская вязкость 4 1 и — соответственно первый и второй коэффициенты юрмальных напряжений. Заметим, что при стационарном сдвиговом течении ньютоновской жидкости коэффициент т) совпадает с обычным коэффициентом вязкости [c.166]

Условие инвариантности комбинаций удля упругих столкновений выполняется автоматически при любых максвелловских функциях fi. fj с произвольными нормировками. Формально можно считать, что смесь нереагирующих компонент является "химически равновесной", если функции распределения имеют максвелловский вид. Хотелось бы отметить, что такой подход имеет физический смысл, поскольку частицы с разной поступательной энергией вносят различный вклад в процессы установления равновесия. Кстати, именно на этом основана модель Ван-Чанга—Уленбека—де Бура, где вводится множественная система квантовых уровней, при которой фактически отсутствуют упругие столкновения и каждое столкновение приводит к изменению уровня. Частицы с неодинаковой кинетической энергией при этом обладают как бы различной химической активностью в процессах неупругого рассеяния. После расчета коэффициентов переноса в такой системе частицы на различных уровнях вновь считаются одинаковыми, и их концентрация находится простым суммированием. Такое объединение упругих и неупругих процессов позволило рассчитать характеристики переноса (сдвиговую и объемную вязкость, время релаксации) многоатомнь1х газов. В этой трактовке условие детального баланса представляет собой частный, вырожденный случай закона действующих масс (с условием,ДЕ= 0). [c.31]

Механизм образования нити в зависимости от продолжительности растяжения и напряжения был исследован Нитшманом и Шрейдом [25]. Они показали следующее. Уменьшение толщины растягиваемой нити битума сопровождается возрастанием сдвигового напряжения (при постоянном усилии растяжения). При этом вязкость, а также коэффициент растяжения уменьшаются до какого-то минимума Затем, при дальнейшем возрастании напряжения сдвига, коэффициент растяжения начинает возрастать, вплоть до момента разрыва нити. Возрастание коэффициента растяжения с увеличением напряжения сдвига объясняется ориентационным упорядочением элементов структуры битума. В этой области напряжений сдвига вязкость, измеренная в капиллярном вискозиметре, постоянна и не зависит от напряжения спвига. Таким образом, эти два явления — растяжение нити и вязкое течение в капилляре — реологически различны. Так как напряжение сдвига возрастает до момента разрыва нити, то этот разрыв, очевидно, произойдет в .юмент максимальной деформации и степени ориентации частиц. Следовательно, высокая дуктильность битума является функцией не только размера частиц, но и способности их к деформации и ориентации в направлении течения. [c.18]

Если смещение цепи происходит не в состоянии статического равновесия и не путем одного всплеска тепловой флуктуации, то перемещение цепи не будет обратимым вдоль линии наименьших значений энергии и потребует больших затрат энергии, чем в предыдущих случаях. Чувствительная к скорости энергия, затраченная на единицу расстояния вынужденного перемещения сегмента цепи, эквивалентна силе сдвигового трения ц. Широко исследовалась и обсуждалась в литературе [25] реакция цепей на усилия сдвига в растворе. Было выдвинуто большое число различных молекулярных теорий вязкоупругого поведения полимерных цепей в растворе. С помощью подобных теорий рассчитывается связь между молекулярной массой М (или степенью полимеризации Р), вязкостью раствора "Пз, внутренней вязкостью [ п]=Ит(т1 — т15)/ст15, коэффициентом молекулярного трения и средним квадратом расстояния [c.143]

Для отдельных гомологических рядов (С л В — постоянные) Партхасаратхи [761 на основании измерения скорости ультразвука в 48 органических жидкостях эмпирически установил связь между V и коэффициентом сдвиговой вязкости Г]-. [c.455]

В [82, 83] исследовался теплообмен частицы любой формы в поступательном и сдвиговом потоках при произвольной зависимости коэффициента температуропроводности от температуры. Для среднего числа Нуссельта были получены три первых члена асимптотического разложения по малому числу Пе кле. В работе [8] в предположении постоянства чисел Шмидта и Прандтля и степенного закона изменения вязкости от температуры рассматривалась задача о совместном тепломассоперепосе к сферической частице в потоке сжимаемого газа при малых числах Рейнольдса. Совместный тепломассообмен частицы любой формы с поступательным (и сдвиговым) потоком вязкого теплопроводного газа в случае произвольной зависимости коэффициентов переноса от температуры изучался в [83, 85, 91, 165]. Считалось, что температура и концентрация на поверхности частицы и вдали от нее постоянны [83, 85, 165] или на поверхности частицы протекает химическая реакция (в диффузионном режиме), которая сопровождается тепловыделением [91]. Для чисел Шервуда й Нуссельта найдено два старших члена асимптотического раз ложения по малым числам Пекле. [c.267]

НК 8,9 СКН-18 10,8 СКС-30 11,5 СКИ-3 9,0 СКН-26 9,0 БК 7,26 СКД 11,3 СКН-40 10,2 Наирит 9,3 В Тамбовском институте машиностроения разработана [26] система АСНИ-ТФС для измерения реотеплофизических свойств жидкостей, позволяющая измерять коэффициенты теплопроводности, температуропроводности, объемной теплоемкости, комплексный рео-физический параметр жидкостей (отношение динамической вязкости к теплопроводности при сдвиговом течении жидкости), а также твердых листовых материалов и плоских слоев сыпучих материалов. [c.547]

Здесь т]о — вязкость среды и а = 2,5 — коэффициент формулы Эйнштейна. Такое численное значение коэффициента обусловлено тем, что флокулы имеют возможность свободно вращаться в сдвиговом потоке. Принципиальное отличие этой формулы от аналогичной формулы для неструктурированной суспензии в том, что здесь ф есть функция напряжения сдвига, задаваемая системой уравнений (3.14.12). Собственно закон течения (реологическое уравнение) (3.14.14) в данном случае выглядит как закон внутреннего трения Ньютона, в котором, однако, ц есть функция напряжения (уравнение (3.14.13)) [c.709]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология