Рекомбинация с отрицательными ионами

АВ + TG+ ->- АВ -4- tG (рекомбинация отрицательной ион-молекулы [c.433]

А", B"-f TG+ -)- А, B + TG (рекомбинация отрицательных ионов, образовавшихся при диссоциативном захвате, с положительными ионами газа-носителя) [c.433]

В электрическом разряде в смеси газов, содержащей электроноакцепторные компоненты, могут происходить рекомбинация свободных электронов с положительными ионами (электрон-ионная рекомбинация) и рекомбинация отрицательных ионов с положительными (ион-ионная рекомбинация). Представляет интерес сравнительный анализ кинетики этих процессов, т. е. сравнение коэффициентов электрон-ионной и ион-ионной рекомбинации. [c.117]

Рекомбинационная теория основана на представлении о том, что скорость ион-ионной рекомбинации в разряде превосходит скорость электрон-ионной рекомбинации в 10 —10 раз. Следовательно, вероятность рекомбинации отрицательного иона в режиме тока проводимости можно считать близкой к единице. Если акт захвата электрона рассматривать как потерю заряда, [c.122]

Скорость диссоциативного прилипания электронов близка к скорости распада молекул только в случае хлора (здесь мы учли также диссоциативную рекомбинацию отрицательных ионов). [c.13]

Типичными условиями Б радиационной химии являются наличие холодного молекулярного газа и малых концентраций аа1)я к81[ных частиц. Поэтому рекомбинация происходит по закону второго порядка при столкновениях электронов и отрицательных ионов с положительными ионами. При рекомбинации же в сравнительно плотной плазме большую роль играют процессы типа е+е-1-А+ = е+А [122]. [c.194]

Скорость рекомбинации задана током насыщения ионизационной камеры ВБ. За счет появления отрицательных ионов скорость рекомбинации должна возрастать, но так как скорость рекомбинации задана током насыщения, то напряженность поля возрастает до тех пор, пока скорость рекомбинации не станет равной заданной. Изменение напряженности поля происходит за счет изменения разности потенциалов на электродах ВК и является сигналом. [c.247]

При введении в детектор молекул анализируемых веществ, обладающих большим сродством к электрону (веществ, содержащих атомы галогенов, азота, кислорода и др.), медленные электроны захватываются ими с образованием соответствующих отрицательных ионов. При этом подвижность захваченных электронов резко падает и вместе с тем уменьшается плотность заряженных частиц за счет рекомбинации ионов, которая протекает значительно быстрее, чем электрон-ионные рекомбинации. Эти эффекты вызывают уменьшение тока детектора, пропорциональное (в линейной области) количеству анализируемого компонента (рис. П.26, а). [c.50]

Часть электрических зарядов не участвует в образовании сигнала (ионного тока) из-за утечки зарядов на корпус д тектора и зажигающий элемент. Наиболее полный сбор зарядов достигается при наибольшей напряженности поля у среза горелки в зоне ионизации. Этому условию отвечает применение электрода-коллектора в форме цилиндра, когда плоскость его нижнего среза на 1—2 мм выше горелки, расположенной по оси цилиндра. При этом пламя находится практически внутри цилиндра. Такая система электродов обеспечивает не только высокую чувствительность, но и наиболее широкий линейный диапазон (увеличение максимальной концентрации). Излишнее приближение коллектора к горелке может вызвать перегрев электрода и эмиссию положительных ионов с его поверхности. Для исключения этого на коллектор должен быть подан отрицательный потенциал. С другой стороны, отрицательный потенциал на горелке препятствует рекомбинации положительных ионов и обеспечивает их полный сбор. При оптимальном выборе конструкции и положения электродов ток насыщения практически одинаков при любой полярности электродов. [c.58]

Известное влияние на ионизацию пламени оказывают образование из нейтрального атома кислорода отрицательного иона (0 ) с потенциалом ионизации 2,2 эв. Однако при этом процессе соответственно уменьшается количество свободных электронов суммарное количество ионизированных частиц не меняется. Присутствие в пламени частиц с противоположным зарядом влечет за собой процесс рекомбинации, скорость которого в общем случае пропорциональна концентрации отрицательных и положительных ионов. [c.174]

Как указывалось выше, в ионизационных детекторах в любой момент времени сумма скоростей образования, рекомбинации и сбора заряженных частиц равна нулю. Если ток через детектор искусственно поддерживать постоянным, то при постоянной скорости образования заряженных частиц скорость их рекомбинации неизбежно будет постоянной. Захват электронов электроноакцепторным веществом с образованием малоподвижных отрицательных ионов приводит к уменьшению электропроводности детектора (увеличению сопротивления) и поддержание тока детектора постоянным возможно лишь при соответствующем росте напряжения электрического поля, препятствующем увеличению скорости рекомбинации. В соответствии с принципом работы этот детектор полу- [c.77]

Электрические свойства пламен обусловлены наличием заряженных частиц в них ионов и электронов. При высоких температурах пламен кинетическая энергия соударяющихся частиц (атомов между собой, молекул с атомами и т. д.) часто достаточна для возбуждения и даже ионизации сталкивающихся частиц. При этом имеет место и обратный процесс, т. е. рекомбинация образовавшихся при ионизации ионов и электронов с образованием нейтральных частиц [62, 63], и процессы прилипания электронов к нейтральным атомам с образованием отрицательных ионов [64]. [c.52]

Учитывая рассмотренные в этом параграфе механизмы и закономерности процессов ионизации, рекомбинации и образования отрицательных ионов, можно регулировать концентрацию электронов в пламени, а следовательно, электропроводность продуктов сгорания, а также характер взаимодействия пламен с электромагнитным полем. [c.64]

Если в системе имеется значительная концентрация отрицательных ионов, то существенно с становится их рекомбинация с положительными ионами. [c.380]

Следует еще рассмотреть процесс рекомбинации электрона и иона. Вследствие малой вероятности радиационного захвата, т. е. процесса е- -А+=А + /г N [351], нужно ожидать, что здесь, как и при образовании отрицательных ионов, существенную роль должен играть механизм тройного соударения +А++М=А-ЬМ. [c.418]

Согласно классической теории Таунсенда, общую картину возникновения электрического разряда в газе можно представить следующим образом вследствие естественной радиоактивности и космического излучения в воздухе непрерывно образуются свободные заряды. Так как одновременно с ионизацией происходит процесс взаимной нейтрализации положительных и отрицательных ионов (рекомбинация заряженных частиц), то в результате устанавливается динамическое равновесие (постоянная концентрация ионов обоих знаков, приблизительно равная 1000 пар ионов в 1 см ). [c.119]

Заряженные частицы в газах нейтрализуются на ограничивающих объем газа поверхностях и в объеме газа при столкновении разноименно заряженных частиц. Будем рассматривать исключительно нейтрализацию заряженных частиц в объеме газа, которая приводит к образованию нейтральных молекул. Процесс этот носит название объемной рекомбинации заряженных частиц. Следует различать два типа рекомбинации 1) рекомбинацию положительных ионов с электронами и 2) рекомбинацию положительных ионов с отрицательными. Первый тип рекомбинации является процессом, обратным [c.99]

Если в газе существуют отрицательные ионы, которые могли образоваться при захвате электронов нейтральными молекулами или при диссоциации, то возможна ион-ионная рекомбинация [c.100]

При высоком давлении газа процесс рекомбинации будет определяться взаимной диффузией ионов. Выберем какой-либо положительный ион и подсчитаем среднее число отрицательных ионов, испытавших с ним соударение за единицу времени. Распределение концентраций отрицательных ионов около выделенного положительного иона будет определяться уравнением диффузии. Предположим, что как и по теории коагуляции, около выбранного иона спустя довольно малое время установится стационарное распределение ионов противоположного знака. Выражение для стационарного потока диффузии будет состоять из двух членов первый связан с градиентом концентрации, второй — с силой притяжения между ионами. Соответственно (1.2) будем иметь [c.102]

Символ Си, обозначает здесь концентрацию отрицательных ионов на бесконечно большом расстоянии от выбранного положительного иона, которую мы будем отождествлять со средней объемной концентрацией ионов. Можно принять, что при достаточно высоком давлении, если ионы за счет диффузии сблизились до расстояния Ь, их рекомбинация обеспечена, т. е. вторым граничным условием будет [c.102]

Подробное обсуждение процессов, происходящих в газовой фазе, дано в ряде монографий и обзорных статей, посвященных ионизации и диссоциации электронным ударом [19—21], элементарным реакциям с участием возбужденных электронных состояний [23], отрицательным ионам [24], рекомбинации ионов [25]. Элементарные процессы в газообразном кислороде обсуждены в работах [26—28]. Механизм ряда простых реакций, происходящих при действии ионизирующего излучения преимущественно в газовой фазе, рассмотрен в обзоре С. Я. Пшежецкого и М. Т. Дмитриева [30]. [c.57]

Считалось, что при рекомбинации такого положительного иона с электроном или отрицательным ионом образуется нейтральный молекулярный комплекс, в котором происходят химические и другие превращения за счет энергии, выделенной при нейтрализации зарядов. Так, например, реакция полимеризации бутана представлялась следующей схемой [c.347]

Рекомбинация возможна не только при столкновении электрона ионом, но также при столкновении электрона с нейтральным атомом, р последнем случае рекомбинация приводит к образованию отрицательного иона. Обратным процессом является фотодиссоциация отрицательного иона. [c.423]

Так как электронная проводимость уменьшается экспоненциально, а ионная — обратно пропорционально времени, то через достаточно большой промежуток В ремеии последняя всегда будет преобладать. Ясно, что при этом исчезнет основная причина для описанного выше вытеснения магнитного поля. Чтобы точнее сравнить электронную н ионную проводимости, рлы НС будем, как в работе [1], считать, что все электроны мгно-вентю выделились и присоединились к молекулам, а рассмотрим все процессы вместе, т. е. выбивание вторичных электронов, их присоединение к молекулам и рекомбинацию отрицательных ионов с положительными. [c.86]

Хотя из обш,их соображений ясно, что нейтрализация ионов должна вносить вклад в выход продуктов радиолиза, прямые доказательства этого были получены сравнительно недавно в работе [81], где исследовалось влияние алсЕтрического поля на радиолпз метана. Полученные результаты показывают, что —30% всего водорода образуется вследствие рекомбинации поло 1 ителы1Ь[Х попов с электронами или отрицательными ионами. Последние возникают либо при взаимодействии электрона с молекулами метана е СН4 = СНд -h Н (или СНд + И )t либо за счет прямого прилипания электрона к частицам, обладающим положительным сродством к электрону. [c.197]

В газах под действием излучения наряду с процессами первичной ионизации и возбуждением происходит вторичная ионизация, Кроме того, образующиеся ионы и электроны обладают определенной кинетической энергией. Поэтому значение средней энергии, необходимое для образования ионной пары больше, чем значение энергии ионизации, и зависит от природы газа. Для разных газов значения W различны, что дает возможность определять состав двухкомпонентной смеси. Различие в свойствах молекул разных газов еще отчетливее проявляется в различной способности их к присоединению электронов. Способность к присоединению электрона обусловлена тем фактом, что электрическое поле положительно заряженного ядра неполностью экранировано электронными оболочками, в связи с чем возникает возможность присоединения одного электрона. Получающиеся отрицательные ионы движутся в электрическом поле со значительно меньшей скоростью, чем свободные электроны. Вследствие большого сечения столкновения их с положительно заряженными ионами рекомбинация их значительно более вероятна. Аналогичным образом электроны и ионы могут присоединяться также к частицам аэрозоля. Частицы аэрозоля, имеющие большую массу, настолько медленно движутся в электрическом поле, что полностью теряют свой заряд в процессе рекомбинаций, не достигая электродов. При этом происходит уменьшение ионизационного тока в камере в соответствии с долей присоединившихся к аэрозолю ионов. [c.324]

Одним из эффективных ионизаторов является коронный разряд, который возникает в газе в системе электродов ( резко неоднородным электрическим полем. Такое неоднородное поле имеет место, если размеры одного из электродов (коронирующего) намного меньше размеров второго, например в системе двух концентрических цилиндров при отношении их радиусов более 10, в системах провсд — плоскость, провод между двумя плоскостями и т. г. В этом случае напряженность электрического поля вблизи поверхности меньшего электрода намного больше, чем у поверхности большего электрода, и если она достигает 15 кВ/см и более, то вокруг электрода с малым радиусом кривизны начнется интенсивная ионизация газа, появление положительно и отрицательно заря енных ионов, направляющихся к электродам в соответствии с их полярностью. Одновременно с ионизацией га а происходит процесс рекомбинации положительных ионов и электронов, которые при их соединении и возвращении в нейтральное состояние испускают боль- [c.385]

Первоначально ДЭЗ применяли при постоянном напряжении питания иа потенциальном электроде. Затем для сбрра электронов стали применять короткие импульсы потенциала с более длительными интервалами между ними. Потенциалов о амплитудой 50 В и длительностью 0,5 мкс бывает обычно достаточно, чтобы собрать все присутствующие в детекторе электроны, и недостаточно, чтобы начался сбор отрицательных ионов на аноде. При интервале между импульсами длительностью около 100 мкс теряется не более 5% электронов, выделенных источником излучения, за счет рекомбинации и диффузии к стенкам детектора. Чтобы стандартизировать распределение электронов было предложено термализовать их, для чего включать электрическое поле только на короткое время (1 мкс). За это время все электроны успевают собраться на коллекторе и процессы прилипания электронов к молекулам идут в отсутствие электрического поля, т. е. когда электроны имеют, как и молекулы газа, практически тепловую энергию. [c.171]

Подвижность массивных отрицательных ионов АВ на 4-5 порядков меньше подвижности электронов, что приводит в ДЭЗ к замене элек-торон-ионной рекомбинации на ион-ионную [c.74]

Для проведения атмосферных испытаний на герметичность изделий, в которые может быть подано электроотрицательное пробное вещество, предназначен течеискатель, действие которого основано на уменьшении электропроводности разрядного промежутка при попадании в него электроотрицательного пробного вещества вследствие значительно более интенсивной рекомбинации положительных ионов с медленными отрицательными ионами, чем с быстрыми электронами. С помощью такого течеискателя, в случае размещения проверяемого изделия в среде электроположительного газа (например, азота, аргона), может быгь также зафиксирована утечка воздуха, в состав которого входит электроотрицательный газ - кислород. [c.554]

Ускоряясь, электроцы получают способность возбуждать молекулы-газа при стблкновении с последними. В результате возникает свечение, имеющее форму тонкой пленки (катодное свечение), отделенной от катода темным слоем (астоново темное пространство) и переходящей в слабо светящийся слой (темное катодное пространство). Астоново темное простран- ство, катодное свечение и темное катодное пространство занимают область, катодного падения потенциала, обычно составляющего 300 в см [1537]. К этой области примыкает область отрицательного, или тлеющего свечения, имеющего большую яркость. Предполагается, что в этой области происходит рекомбинация положительных. ионов и электронов, а также возбуждение молекул газа, что и обусловливает большую яркость отрицательного свечения. Заметим, что в спектре последнего преобладают полосы, принадлежащие ионизованным молекулам (например, полосы N2 С0+, Оа и т. д.), что свидетельствует о большой энергии бомбардирующих электронов. [c.350]

Хотя из общих соображений ясно, что нейтрализация ионов должна вносить вклад в выход продуктов радиолиза, прямые доказательства этого были получены сравнительно недавно в работе [2091, где исследовалось влияние электрического поля на радиолиз метана. Полученные результаты показывают, что 30% всего водорода образуется вследствие рекомбинации положительных ионов с электронами или отрицательными ионами. Последние, как предполагалось в [2091, возникают либо при взаимодействии электрона с молекулами метана, когда непосредственно при диссоциации электрон прилипает к одному из осколков, например, е. -1- СН4 СНз + Н (или СНз + Н"), либо за счет прямого прилипания электрона к частицам, обладающим положительным сродством к электрону (5). Таковыми являются атомы водорода (<5н е = 0,747 эв СН (5сн-е = 1,65эв) и СНз (<5сн,-е. = 1,08 эв [411). [c.385]

И этиленом, Файт и соавторы — между протонами и атомами водорода [176]. Изучая диссоциацию молекул этилового спирта, образующихся в процессе столкновений с положительными ионами, Кох и Линдхолм [297] сделали вывод, что низкая интенсивность ионов, образующихся при отрыве Н2О и —СН4, указывает, что в опытах с электронным ударом эти ионы образуются из сильно возбужденных нейтральных молекул. Изучались процессы, происходящие при столкновении со стенками камеры, с целью определения энергии рекомбинации атомных ионов и определения потенциалов появления осколков [220]. Чермак и Герман [88] описали реакции перезарядки в ионном источнике масс-спектрометра. Мартин и Мелтон [346] исследовали реакции отрыва атома водорода от радикальных ионов цианида. Совместно с Роппом [350] они получили данные о миграции водорода в реакциях с отрицательными ионами. [c.665]

Рассмотрим процесс регистрации излучения детектором при различных напряжениях. На рис. 36 изображены значения амплитуды импульса при регистрации одной ядерной частицы в зависимости от напряжения на детекторе. После прохождения ядерной частицы в детекторе образуется определенное число пар ионов (первичная ионизация). Отрицательными ионами в основном будут электроны, а положительными — остатки атомов или молекул, несущие положительный заряд. В отсутствие внешнего поля эти ионы очень быстро рекол-гбинируют. Появление внешнего электрического поля вызывает движение ионов к электродам детектора. С увеличением напряжения па детекторе растет скорость движения ионов, и следовательно, уменьшается рекомбинация. На участке О А происходит увеличение амплитуды импульса, создаваемого одной частицей, за счет того, что уменьшается доля рекомбинировавших ионов. На участке АБ рекомбинация ионов практически равна нулю, и все образовавшиеся ионы достигают электродов детектора. На рис. 36 видно, что амплитуда импульса от а-частицы гораздо больше, чем р-частицы. Это связано с тем, что не весь пробег Р-частицы укладывается в объеме детектора. Область напряжений, отвечающая участку ОБ, называется областью работы ионизационной камеры. Рабочее напряжение на ионизационной камере обычно выбирается на участке АБ. Амплитуда импульса от одной р-частицы или у-кванта в ионизационной камере довольно мала и поэтому трудно при помощи ионизационной камеры [c.43]

Основные процессы, протекающие в детекторе по захвату электронов,упрощенно представлены на рис.1. Ионизирующая радиация от радиоактивного источника, в данном случае—источника Р-частиц, образует ионные пары после столкновения с молекулами газа-носителя М. Р-частица обычно обладает достаточной энергией для образования тысяч этих пар до того, как иссякнет его энергия. Таким образом, внутри камеры детектора генерируется большое число электронов. Если отсутствует электрическое поле, которое заставляет электроны двигаться к аноду, то число электронов будет продолжать увеличиваться, однако одновременно могут происходить процессы рекомбинации с положительно заряженными ионами. В конечном итоге будет устанавливаться равновесие и плотность электронов останется постоянной. Потери электронов из-за их оседания на стенках камеры детектора или их уноса с потоком газа-носителя незначительны по сравнению с потерями за счет рекомбинации. Приложением небольшого градиента напряжения на камеру при помощи внутренних электродов заставляют двигаться электроны по направлению к аноду, а полученный ток монлно использовать для измерения относительной плотности электронов. Если молекула, имеющая химическое сродство к свободным электронам, приблизится к одному из них и если электрон движется достаточно медленно, чтобы произошел его захват, то в результате образуется отрицательный ион. Этот ион также может рекомбинироваться с положительным ионом. [c.237]

Этот детектор не работал бы совсем, если бы не тот факт, что скорость рекомбинации положительных и отрицательных ионов на несколько порядков выше, чем скорости электронов и положительных иопов. Отрицательные ионы, полученные в результате захвата электронов, также будут двигаться к аноду без снижения ионного тока, вызванного захватом электрона. Как и в случае химических реакций, скорости реакций захвата электронов зависят от энергии, и этот факт является одним из самых важных, однако его очень часто не учитывают при аналитическом использовании. [c.237]

При большом перепаде напряжений отрицательные ионы, образовавшиеся при захвате, могут отделиться от положительных ионов, вследствие чего существенно уменьшатся процессы рекомбинации. Более тонкого воздействия на количественные измерения можно добиться, в частности, в тех случаях, когд , для сбора электронов используется потенциал постоянного тока. Энергия свободных электронов в газе в электрическом ноле [c.238]

Коронный разряд образуется между коронирующими и осадительными электродами. При повышении напряжения, подаваемого на коронирующие электроды, вблизи их поверхности быстро возрастает напряженность поля. Электроны под действием поля разгоняются и разбивают молекулы газовой среды на положительные и отрицательные ионы. При некотором критическом (или начальном) напряжении быстро ионизируется узкая область, примыкающая к коронирующе-му электроду (чехол короны). Интенсивная ионизация и соответствующая рекомбинация молекул вызывает слабое голубое свечение чехла короны, сопровождающееся потрескиванием и легким шипением. В случае отрицательной короны (здесь и далее положительная корона, практически не используемая в промьшшенных электрофильтрах, не рассматривается) коронирующий [c.143]