Диссоциация при электронной бомбардировке

Важным преимуществом источников рассматриваемого типа является то, что ионизация сложных молекул может осуществляться с диссоциацией или без нее кроме того, количество и типы осколочных ионов могут изменяться в зависимости от энергии ионизирующих электронов, и с помощью масс-спектров могут быть получены сведения относительно структурной формулы ионизируемых молекул. Ионы, образующиеся в источнике с электронной бомбардировкой, характеризуются одинаковой энергией в пределах 0,05 эв. Вследствие большой разницы в массах электрона и бомбардируемой молекулы последняя будет получать при электронном ударе незначительную кинетическую энергию. Так как пучок ионизирующих электронов узкий, ионизационная камера представляет собой область, практически свободную от полей, и ионы образуются на более или менее эквипотенциальной поверхности, то они будут получать одинаковую энергию от ускоряющих полей. Благодаря тому что образующиеся ионы имеют небольшие различия в энергиях, источники с электронной бомбардировкой особенно пригодны для масс-спектрометров с простой фокусировкой, без фокусировки по скоростям. [c.116]

Робертсон [114] изучал диссоциацию паров перекиси водорода при электронной бомбардировке с образованием ионов Н Оз", НоО", H0 , ОН" , [c.219]

Это становится понятным, если учесть результаты масс-спектрометрических исследований, которые вполне убедительно показывают, что при электронной бомбардировке газовых молекул сложного строения возникающие ионы не обязательно соответствуют молекулам первоначально взятого газа, но что вследствие диссоциации, протекающей наряду с ионизацией, возникают ионы меньшей массы. Часто образуется относительно больше осколочных ионов для некоторых молекул, как, например, для тетраметил-свинца, ионы, соответствующие первоначально взятым молекулам, вовсе не обнаруживаются в измеримых количествах. [c.148]

Упругости сорбции и диссоциации продуктов поглощения выражают собой прочность, с которой газ удерживается геттером. Оценивая ее, следует учитывать изменения температурного режима работы поглотителя и возможность электронной бомбардировки его во время эксплуатации прибора. [c.9]

Использование для целей электронной бомбардировки электронов с определенной энергией позволило в ряде исследований наблюдать скачкообразное возрастание скоростей реакций при некоторых значениях потенциалов. Эти скачки обычно близко соответствовали значениям критических потенциалов образования определенных ионов. Так, при окислении 8О2 молекулярным кислородом под влиянием бомбардировки электронами с энергией до 40 в отмечено наличие трех критических потенциалов при 10—12, 16—18 и 20—22 в. Эти потенциалы, как видно из приводимых ниже данных, близко соответствуют критическим потенциалам ионизации и диссоциации и 8О2 (13 в для образования О 13.5 в для 80 16.9 в для возбужденного иона О [c.137]

При бомбардировке молекулы электронами возможны различные процессы ионизации и диссоциации. До сих пор нет теории, которая позволила бы рассчитать вероятность того или иного процесса возбуждения молекулы или ее распада. Столкновение электронов, обладающих низкой энергией, с молекулами приводит обычно к переходу молекулы на более высокие вращательные, вибрационные или электронные энергетические уровни. При повышении скорости движения электронов наступает момент, когда энергия ударяющего электрона оказывается достаточной для ионизации молекулы. При дальнейшем повышении энергии электронов возбуждение ионизированной молекулы может привести к диссоциации, в результате которой появляются ионы с меньшей массой, а также нейтральные осколки молекулы. Потенциал, соответствующий наименьшей энергии электронов, при которой в результате столкновения электрона с молекулой происходит диссоциация молекулы с образованием ионов, носит название потенциала появления. [c.76]

При бомбардировке молекул электронами наблюдается появление не только положительных, но и отрицательных ионов. Так, при бомбардировке метана электронами наблюдается появление ионов СНГ, СН , С и Н . Присоединение электронов к молекулам, радикалам или атомам обусловлено наличием у них сродства к электрону. При образовании отрицательных ионов очень часто энергия, выделяющаяся в результате присоединения электрона, превосходит энергию диссоциации молекулы. Например, для галогенов наблюдается процесс [c.78]

Анализируемый образец из баллона 1, проходя диафрагму 2, попадает в ионизационную камеру 3. В этой камере молекулы образца подвергаются бомбардировке ускоренными до 50—100 в электронами, вылетающими из накаленной вольфрамовой нити. При этом происходит ионизация и диссоциация молекул образца. [c.856]

В масс-спектрометре при бомбардировке молекул газа электронами при низком давлении образуются ионы. Эти ионы ускоряются в электрическом поле и фокусируются магнитным полем, так что ионы с одинаковым отношением заряда к массе последовательно попадают на детектор. Таким образом, можно измерить интенсивность пучка ионов для каждого массового числа (которое и определяет ион). Для получения каждого иона бомбардирующие электроны должны обладать минимальным запасом энергии. Последняя определяется потенциалом, через который проходят ускоряемые электроны. Этот критический потенциал, или потенциал появления, часто возможно точно определить и отсюда найти энергию диссоциации связи. [c.373]

В последнее время арсенал масс-спектрометрических методов значительно увеличился. Наряду с классическими методами ионизации электронным ударом при высоких (50—70 эВ) и низких (10—13 эВ) энергиях электронов и масс-снектро-метрии низкого и высокого разрешения [1—6] появились такие методы, как химическая ионизация [7, 8], полевая ионизация и нолевая десорбция [9—11], лазерная десорбция [12], бомбардировка быстрыми атомами [13, 14], десорб-ционная химическая ионизация [15, анализ продуктов диссоциации метаста-бильных ионов [16, 17] и др. Тем не менее масс-спектрометрия с ионизацией электронным ударом продолжает на сегодня оставаться наиболее распространенным методом анализа сложных смесей благодаря своей чувствительности, информативности, стабильности получаемых масс-спектров. Не последнюю роль играет и большой экспериментальный материал, накопленный для соединений различной природы с помощью этого метода. Поэтому ниже будет рассматриваться только этот метод масс-снектрального анализа сложных смесей. [c.58]

Спектр метанола иллюстрирует одну из областей применения источников с ионизацией на острие для изучения процессов диссоциации, протекающих на металлической катализирующей поверхности. Если каталитическое действие возможно подавить обработкой соответствующими ядами, то почти во всех исследованных случаях в масс-спектрах преобладают пики молекулярных ионов. Например, в случае ацетона не наблюдались пики больше, чем 0,1% от молекулярного в случае бомбардировки электронами с энергией 50 эв [c.133]

При бомбардировке химических соединений электронами с энергией, достаточной для ионизации этих соединений, т. е. с энергией, лишь немного превышающей ионизационный потенциал, в спектрах наблюдаются только молекулярные ионы. С увеличением энергии электронов возрастает вероятность ионизации, и молекулярные ионы могут обладать избыточной энергией на электронных колебательных степенях свободы. Молекулярный ион, приобретающий избыточную энергию, переходит из своего основного состояния в состояние, соответствующее энергии диссоциации по одной из степеней свободы при этом может образоваться осколочный ион. При дальнейшем увеличении энергии электронов возможности для протекания процессов диссоциации все более возрастают, что находит свое отражение в усложнении масс-спектра Бомбардирующие электроны, обладающие энергией 25—30 эв, могут вызывать Удаление двух электронов и образование двузарядных молекулярных и осколочных ионов. Относительная интенсивность ионов в масс-спектре мало изменяется с увеличением энергии ионизирующих электронов выше 50 эв. Обычно спектры для химических исследований получают при энергии электронов 50—70 эв не только потому, что в этих условиях спектры мало чувствительны к изменениям энергии, но и потому, что большая общая вероятность ионизации обеспечивает повышенную чувствительность определения. [c.245]

При бомбардировке сложных молекул электронами наряду с ионизацией идет также диссоциация молекул. В результате в масс-спектре, скажем, углеводорода можно найти линии с массовыми числами, соответствующими но только молекулярному иону (в случае, например, пропана СдП ), но и всем мыслимым осколочным ионам (СдП , СзНе", . . . [c.62]

Природа и количества различных образующихся молекул, скорости их образования, количества их на единицу поглощенной энергии и другие явления зависят от большого числа разных факторов, к которым относятся тип излучения (например, производится ли бомбардировка электронами или тяжелыми частицами), энергия отдельных частиц, интенсивность и длительность бомбардировки, распределение поглощения энергии в жидкости, отношение объемов жидкой и газовой фаз в реакционном сосуде и наличие или отсутствие следов растворенных веществ, например кислорода. В настоящее время отсутствует способ измерения числа ионных пар (положительный ион плюс электрон), образующихся на единицу количества ионизирующего излучения, поглощенного водой. Обычно предполагается, что около половины поглощенной энергии расходуется на образование молекул воды с возбужденными электронами, другая же половина энергии идет на образование ионных пар. Это соображение основано на предпосылке, что для образования одной ионной пары в жидкой воде требуется такое же количество энергии (т. е. 30—35 зв), как и в воздухе. Поскольку примерно половина этого количества энергии требуется на ионизацию одной молекулы воды, приходится принять, что другая половина расходуется на образование активированных молекул воды. Часть этих активированных молекул инактивируется затем за счет столкновений, другие могут образовать радикалы Н и ОН. Однако весьма вероятно, что, поскольку радикалы, возникшие за счет диссоциации активированной молекулы воды, находятся близко друг от друга, будет немедленно происходить их рекомбинация с образованием воды. Степень участия их в других реакциях неизвестна, но принимается, что она невелика. [c.61]

Все величины, стоящие в правой части уравнения, можно определить экспериментально. Теплота сублимации металла определяется для некоторых элементов прямыми калориметрическими измерениями или на основании изменения давления сублимации с температурой. Энергия диссоциации (например молекул галогенов) вычисляется по величинам констант диссоциации при различных температурах или некоторыми оптическими способами. Энергия ионизации металлических атомов может быть найдена по методу бомбардировки электронами или с помощью более точных спектральных способов. Так, например, эти величины были найдены из предельных частот главных серий паров металлов. [c.163]

Исследуемый продукт из напускного баллона 1 через диафрагму 2 поступает в ионизационную камеру 3. В ионизационной камере молекулы вещества подвергаются воздействию ускоренных до 50—100 в электронов, испускаемых накаленной вольфрамовой нитью. При бомбардировке электронами молекул происходят их ионизация и диссоциация. [c.183]

При энергиях ниже потенциала ионизации происходит возбуждение и диссоциация молекул газа. При бомбардировке электронами можно наблюдать те же самые возбужденные состояния, которые возникают при поглощении света, и, кроме того, целый ряд других состояний, так как при электронном ударе не действуют ограничивающие правила отбора. Так, например, при поглощении электромагнитного излучения атомами ртути (6 5о) не возникают атомы в состоянии бФо, а при бомбардировке атомов ртути электронами обнаруживается резонансный потенциал, соответствующий данному переходу [140]. По-видимому, возможно поставить очень интересные работы с ионами и возбужденными состояниями многоатомных молекул, образующимися в результате бомбардировки электронами, но, поскольку в настоящее время только делаются первые шаги в этом направлении, остается надеяться, что многие из этих работ будут выполнены в ближайшем будущем. [c.75]

Протекание и ускорение химических реакций под действием соударений положительных ионов исследованы в гораздо меньшей степени, чем реакция при ударах электронов. Здесь можно указать на диссоциацию молекул Нг при бомбардировке их ионами щелочных металлов К , На+, Ь1+ [2230, 2231] и на синтез МНз ударами положительных ионов Ыа+, К+, Сб+ [2232]. Предполагается, что и в этом последнем случае реакции предшествует образование определённой активной формы молекулы N2. [c.679]

При кинетических энергиях, превышающих энергию связи атомов (определяющую теплоту сублимации материала мишени), возникает новое явление. Атомы решетки перемещаются в новые положения, что приводит к поверхностной миграции атомов и поверхностным повреждениям. При энергиях, превышающих приблизительно 4Н (И — теплота сублимации материала мишени), решающую роль начинают играть выбивание атомов из поверхности и их выброс в газовую фазу. Этот процесс назовем физическим ионным распылением. При бомбардировке мишени электронами для наступления акта физического распыления чистой металлической поверхности была бы необходима намного большая кинетическая энергия (например, около 500 кэВ для Си), так как обмен энергиями между легким электроном и тяжелым атомом мишени весьма неэффективен. В щелочно-галоидных мишенях можно с помощью электронов с малой кинетической энергией (100 эВ) легко проделывать отверстия,, по этот процесс основан на диссоциации и испарении, а не на физическом распылении. [c.353]

При бомбардировке молекулы электронами происходят разнообразные процессы ионизации и диссоциации. Пока нет теории, которая позволила бы рассчитать вероятность протекания определенного процесса возбуждения молекулы или ее распада на составные части. Столкновение электрона, обладающего малой энергией, с молекулой обычно приводит к переводу молекулы на более высокие вращательные, колебательные или электронные энергетические уровни. При повышении скорости движения электронов достигается момент, когда энергия ударяющего электрона оказывается достаточной для ионизации молекулы. [c.108]

С использованием масс-спектрометра изучали [545] диссоциацию отрицательных молекулярных ионов, происходящую благодаря столкновениям с нейтральными атомами газа. Использовали спектр отрицательных ионов, образующийся при испарении металлической поверхности под воздействием бомбардирующих положительных ионов [972, 1408, 1609]. Отрицательные ионы железа, кобальта и никеля были получены при электронной бомбардировке паров их хлоридов [550]. Брэнскомб и соавторы [265, 266] рассмотрели воздействие фотонов на О" и экспериментально определили сечение и пороговое значение реакции [c.296]

Ранее уже сообщалось об изучении ионизации ряда молекул, содержащих один и более атомов азота, методом электронного удара [1]. В последнее время завершено изучение ионизации и диссоциации летучих азидов, азотоводородной кислоты и метилазида [2]. Другой интересной серией азотосодержащих молекул являются гидразины. Хершман [3] систематизировал физические и химические свойства гидразина и ряда ал-килзамещенных гидразинов. Однако, за исключением масс-спектра гидразина [4], очень мало известно или опубликовано данных о поведении таких молекул при электронной бомбардировке. Более того, гидразин, и особенно 1,1-диметилгидразин, представляют большой интерес и практическое значение как высококалорийное топливо. Настоящее исследование было предпринято для получения основной информации о потенциалах ионизации, энергиях диссоциации определенных связей и теилотах образования различных продуктов, получающихся в процессах диссоциативной ионизации. Эти данные представляют большой практический и теоретический интерес. [c.436]

Для работы с легколетучими сильно гигроскопичными веществами (Р2О5, КегОу) мы использовали камеру с напуском паров образца из внешнего резервуара по прогреваемым трубкам [129] (рис. П.10). Камеру можно прогревать электронной бомбардировкой до 1870 К, что позволяет изучать как термическую диссоциацию, так и температурную зависимость коэффициентов масс-спектра. [c.55]

Заканчивая обзор активаторов, необходимо остановиться на своеобразной группе излучателей, а именно на коллоидных металлах. Выделение в массе трегера частичек коллоидного Л1еталла может быть вызвано, например, интенсивной электронной бомбардировкой. Как показывают наблюдения, эти частицы заметно изменяют интенсивность и спектральный состав излучения. Атомарные частицы серебра в стекле сообщают, например, материалу способность люминесцировать [309]. В условиях опыта ионы серебра (Ag+) восстанавливались водородом при температуре 100—150°. При агрегации частиц под действием температуры в более крупные комплексы люминесцентная способность стекла понижалась. Аналогичным образом ведут себя коллоидные частицы в галоидных солях щелочных и щёлочно-земельных металлов. В начальных стадиях процесс диссоциации солей имеет обратимый характер. Выделившийся при электронной бомбардировке металл по прекращении возбуждения снова переходит в первоначальное состояние, что сопровождается соответствующим изменением люминесцентной способности. Эффект активации катодолюминофоров коллоидными металлами особенно резко выражен у фторидов кальция, стронция и бария. По мере увеличения числа коллоидальных включений, образующихся за счёт электронной бомбардировки, цвет катодолюминесценции меняется, яркость свечения проходит через максимум и затем падает. Вид концентрационной кривой аналогичен случаям обычной активации, но осложнён зависимостью от величины коллоидальных агрегатов. Спектральный состав излучения активированных коллоидами катодолюминофоров имеет много общего, но в частных случаях зависит от природы трегера и выделяющегося в нём металла, [c.116]

С точки зрения устойчивости катодолюминофоров описываемые явления обратимой окраски служат переходом к пеобратимьш изменениям, которые в технике обозначают термином выгорание . В основе выгорания лежат процессы глубокой диссоциации бомбардируемых молекул люминофора. Крайний пример — разложение солей серебра при электронной бомбардировке. Нитрат серебра не обнаруживает катодо поминесценции, а почти мгновенно покрывается под пучком непрозрачным слоем металлического серебра. В случае сульфата образующийся поверхностный налёт серебра быстро прекращает беловатое свечение ненарушенного препарата [203, стр. 109]. [c.252]

Столкновение плоских ударных волн с детонирующими газовыми смесями сопровождается рядом явлений, зависящих от интенсивности ударных иолн. Слабые волны проходят через эти смеси, вызывая лишь медленное разложение. С увеличением интенсивности волн наблюдается небольшое увеличение скорости. Волны очень большой интенсивности немедленно вызывают детонацию. Кистяковский, Найт и Малина [99] измерили скорости детонации циана с кислор >дом при различных давлениях в трубах нескольких диаметров. Полученные этими авторами результаты позволили им вычислить величины тенлот диссоциации азота и окиси углерода, которые оказались рав ш-ми 9,76 и 11,11 Эй соответственно, т. е. верхним пределам возможных значений этих величин, если последние определяют спектроскопическим методом, методом электронной бомбардировки или др гими методами. Эти авторы отклоняют псе возражения, основывающиеся на теории детонационных волн или на сущоствонании систематических ошибок, связанных с мгновенными неравновесными условиями протекания реакции. Согласно Бауэру [100, стр. 95—123] их предположение о равновесии системы весьма сомнительно . Для проверки гипотезы о том, что суммарная энергия реакции не полностью передается детонационной волне или что некоторые из внутренних степеней свободы не могут быть возбуждены в пределах располагаемого интервала времени, Кистяковский и его сотрудники провели опыты с добавлением к детонирующей смеси аргона. Подмешивание аргона привело к ожидаемому изменению скорости детонации, что, по мнению авторов, и опровергает эти гипотезы. [c.141]

С,Н[ . Вследствие этого различия, наблюдаемого в равной степени отчетливо также и для отношений большинства других пиков, эти изомеры можно рассматривать как совершенно независимые соединения с перекрывающимися спектрами. С помощью масс-спектрометра изучалась также ионизация и диссоциация при бомбардировке электронами цис- и mjPaH -изомеров [183]. [c.111]

Возникновение и развитие масс-спектрометрического метода. Основой для создания и развития масс-спектрометрического метода анализа послужили работы по исследованию электрического разряда в газах при низком давлении. Принципы анализа положительных пучков, состоящих из ионов, возникающих при бомбардировке молекул вещества электронами, были изложены в 1910 г. Дж. Дж. Томсоном [1]. В его методе парабол положительные ионы, двигаясь в узкой трубке, подвергались действию параллельно расположенных электрического и магнитного полей и, попадая на фотопластинку, образовывали на ней серии параболических кривых. На каждую кривую укладывались частицы, характеризующиеся одинаковым отнощением массы к заряду (т/е), но различной скоростью. При исследовании многоатомных молекул получалось несколько парабол, что указывало на диссоциацию молекул с образованием различных положительно заряженных осколков. Так, молекула O U дает параболы, соответствующие ионам С+, 0+, С1+, С0+, U СС1+ и O I2+. При анализе углеводородов также наблюдались осколки молекул. [c.5]

В результате детальных исследований алканов [78, 79] был сделан общий вывод, что с увеличением длины цепи распределение осколочных ионов, образующихся при расщеплении алканов нормального строения, изменяется незначительно. В этом гомологическом ряду наиболее интенсивным осколочным ионом является ион Q или С4, а интенсивность молекулярного иона уменьшается 118]. Кроме того, образование ионов характеризуется большей распространенностью ионов с нечетным значением массы по сравнению с ионами сытным значением массы [64, 65, 101]. Авторы указанных работ дали теоретическое объяснение этого факта, исходя из расщепления молекулярного иона. Следует отметить хорошее совпадение между наблюдаемой распространенностью различных ионов, образующихся при диссоциации н-октана в результате бомбардировки электронами, и вычисленной вероятностью образования эfиx осколочных ионов [28, 100]. Подобные исследования можно распространить и на другие члены гомологического ряда. [c.16]

Помимо наличия обратной реакции отмеченное выше несоответствие между наблюдаемыми и теоретическими выходами озона частично может быть обусловлено также следующим обстоятельство М. Предшествующая образованию озона активация молекул кислорода электронным ударом теоретически может заключаться в их возбуждении, диссоциации или ионизации. Принимая во внимание, что в зоне разряда присутствуют электроны различных скоростей, а также различную зависимость вероятности (сечения) каждого из перечисленных активационных процессов от энергии бомбардирующего электрона, можно полагать, что активация кислорода в разряде в той или иной степени связана с каждым из этих процессов. Если активация кислорода заключается в возбуждении молекул Ог, то ввиду того, что тепловой эффект эндотермического процесса 202 = 0з4-0 составляет 4,0 эв (93,1 какл), этот процесс может быть энергетически возможен лишь в тех случаях, когда энергия возбуждения молекулы Ог превышает 4,0 эв. Наинизшим возбужденным состоянием молекулы кислорода, удовлетворяющим этому условию, является метастабильное состояние энергия возбуждения которого составляет 4,6 эв. Это число есть наинизшее значение энергии бомбардирующих электронов, при которой теоретически возможно образование озона в результате бомбардировки молекул Ог электронами (диссоциация молекулы Ог сопряжена с затратой энергш-1 5,1 эв и ионизация — с затратой энергии [c.446]

Масс-спектрометр может быть использован для выделения отдельных типов ионов и установления их кинетической энергии. Некоторые из реакций, в которые вступают ионы, уже рассматривались с точки зрения диссоциации, вызываемой столкновениями или другими путями. Были исследованы такл<е многие особенности взаимодействия ионов с веществом [7451 Линдхолм [1247] и Федоренко [629] описали двойной масс-анализатор для исследования образовавшегося пучка, с помощью которого были получены детальные сведения о процессе. В этом методе бомбардирующие ионы образуются в обычном ионном источнике, ускоряются и разделяются магнитным полем. Выбранные ионы проходят через щель коллектора в камеру столкновений. Образовавшиеся там ионы вытягиваются из этой ионизационной камеры во второй масс-спектрометр для получения масс-спектра. В процессе обмена зарядами, приводящем к образованию ионов, бомбардирующие ионы нейтрализуются. Если энергия рекомбинации бомбардирующих ионов и электрона близка к потенциалу появления данного иона в бомбардируемом газе, то экспериментально установлено, что сечение образования этого иона велико. Если же энергия рекомбинации отклоняется больше чем примерно на 0,5 эв от потенциала появления, то сечение реакции относительно мало. Это используется для определения потенциала появления различных ионов. Например, при использовании Не для бомбардировки газообразного азота сечение образования ионов N+ велико [c.455]

Измерен потенциал выхода этого иона, откуда может быть выведен потенциал ионизации аллена, теплота образования иона и энергия диссоциации связи. Из того наблюдения, что 1-бутин также дает алленил-ион при бомбардировке электронами, было заключено (с использованием термодинамических аргументов), что этот ион должен иметь пропаргильную, а не пропадиеновую Оуруктуру [333]. Это подтверждено [c.691]

В зависимости от структуры и энергетики молекулы соотношение между вероятностями различных путей диссоциативйой ионизации бывает весьма различным. Когда энергия электрона достигает 70— 100 эе, это соотношение уже перестает заметно меняться с энергией электронов. В табл. 1 представлены относительные вероятности образования различных И. нри бомбардировке электронами с энергией 70 эв. За 100 принята максимальная вероятность образования И. Можно видеть, что в случае наиболее распространенных двухатомных молекул ионизация в основном не сопровождается диссоциацией слабо диссоциируют нри ионизации ароматич. молекулы молекулы насыщенных углеводородов, напротив, претерпевают в основном диссоциативную ионизацию. [c.158]

Процесс ионного распыления соединений, таких, например, как окислы, несомненно более сложен, чем распыление мишеней из простых веществ — химических элементов. Передача импульса от падающего иона эмиттируемому атому посредством нескольких атомных столкновений является интенсивным процессом. Энергия, которая при этом передается, может, несомненно, превышать энергию химической связи, типичная величина которой порядка нескольких электрон-вольт. В результате возможен разрыв многих связей. Например, в случае распыления окисла можно ожидать, что разрыв химических связей приведет к преимущественному распылению атомов кислорода. Уменьшение числа атомов кислорода на поверхности мишени означает, что под действием ионной бомбардировки поверхность окисла восстанавливается. Исследования облучения порошков окислов ионами ртути показали, например, что поверхность мишени из СиО сначала превращалась в СигО, затем — в чистую медь, а поверхность мишени из РегОз сначала восстанавливалась до РбзО , затем до РеО и, наконец, до чистого железа [128]. Как и следует ожидать, восстановление поверхностного слоя мишени становится еще более заметным, если для облучения мишени использовать такой газ-восстановитель, как водород [129]. По-видимому, степень восстановления зависит от силы связи атомов, т. е. от энергии диссоциации. Действительно, для меньших энергий диссоциации степень восстановления оказалась большей [39]. Значительное потемнение мишеней отмечалось в случае грубо обработанных поверхностей, так как распыление кислорода становится более эффективным, когда соударения происходят в микротрещинах поверхности. Если распыление проводится в атмосфере кислорода, то наблюдается меньшее восстановление и, следовательно, меньшее потемнение поверхности мишени. [c.392]