Вычисление электрического сопротивления

Ионная и электронная электропроводность. Проводники первого и второго рода. Прохождение тока сквозь раствор электролита механизм прохождения тока. Сопротивление проводника. Закон Ома. Единицы измерения (электрические). Основные приборы вольтметр, амперметр, гальванометр, кулонометр и т. д. Удельное сопротивление, удельная электропроводность. Мостик Уитстона. Принцип измерения сопротивления. Особенности измерения сопротивления раствора электролита (телефон, катушка Румкорфа). Влияние температуры и разведения нз удельную электропроводность. Молекулярная и эквивалентная электропроводность. Зависимость от температуры и разведения. Электропроводность при бесконечном разведении. Закон независимого перемещения ионов. Вычисление Хоо из подвижностей ионов. Вычисление степени и константы диссоциации для слабых электролитов. Сильные электролиты. Коэфициент электропроводности. Причины изменения с концентрацией в случае сильных электролитов. Скорости и подвижности ионов. Роль среды и природы иона. Электропроводность чистой воды. Введение поправки на эту величину. Определение константы прибора. Калибровка линейки. Переход от электропроводности, измеренной в данном сосуде, к удельной электропроводности. Кондуктометрическое титрование. [c.93]

Вычисление электрического сопротивления [c.130]

Специфическими методами оценки диффузии электролитов является группа методов, базирующихся на измерении электрического сопротивления полимера, контактирующего с раствором электролита. Все они основаны на предположении о том, что электролиты диффундируют в полимерах в виде ионов. Следовательно, если в переносе электролитов участвуют нейтральные частицы, то указанным способом их перенос нельзя обнаружить. Однако и в тех случаях, когда в переносе вещества участвуют только ионы, вычисление таких характеристик, как проницаемость и-коэффициент диффузии, по данным об электропроводности до сих пор затруднительно. Ниже приведены примеры, иллюстрирующие это положение. [c.210]

Удельное электрическое сопротивление монокристаллического рутения анизотропно. Так при 4,2 К отношение значений электросопротивлений р 1,11, а при 300 К оно возрастает до 1,36. Температура перехода рутения в сверхпроводящее состояние при напряженности магнитного поля 0,578 А/м равна Тс = 0,47 К. Абсолютный коэффициент т. э. д. с. б1, вычисленный по отношению к платине, в зависимости от температуры [c.493]

Таким образом, измерению подлежат время т и какие-нибудь две из трех величин — 1, е или / . В некоторых случаях сопротивление нагревателя калориметра остается во времени достаточно постоянным, тогда для определения количества электрической энергии необходимо измерить помимо времени только одну из величин — I или е. Однако сравнительно редко можно быть уверенным в постоянстве (в пределах требующейся точности измерения) сопротивления нагревателя в течение всего времени нагрева и потому приходится проводить измерение двух величин — обычно / и е. Необходимо отметить, что для точного измерения энергии величины I м е следует, строго говоря, интегрировать во все время пропускания тока, так как они обычно несколько изменяются. Чтобы свести эти изменения к минимуму, следует обеспечить достаточное постоянство (или небольшое монотонное изменение) э. д. с. источника тока (обычно батарея аккумуляторов большой емкости) и отсутствие во всей цепи участков, сопротивление которых может меняться во времени. Проводя измерения не через определенные интервалы времени, можно достаточно точно найти средние значения этих величин за весь период нагревания. Эти значения и используются для вычисления электрической энергии. [c.219]

Вычисление удельного объемного электрического сопротивления Ру производят по формуле [c.267]

Для вычисления погрешности при измерении электрической проводимости нужно учесть погрешности, вносимые при измерении константы сосуда k и при измерении сопротивления раствора R. В соответствии с уравнением (XIV. 19) [c.197]

Толщина масляной пленки на зубчатых колесах, вычисленная по данным измерения электрического сопротивления, изменяется от 1 до 150 мкм. Исследователи считают, что толщина масляной пленки уменьшается с ростом нагрузки и достигает наибольшего значения в окружности зацепления зубьев благодаря низкой скорости скольжения это подтверждается картиной износа зубьев [c.302]

Величину электрического сопротивления, вносимого дислокационным скоплением, можно оценить, исходя из общей протяженности дислокационных линий в скоплении, разрядка которого приводит к скачкообразному соскальзыванию, и принятых в дислокационной теории значений для эффективного сечения рассеяния электронов дислокациями [291—295]. Тогда оказывается, что вычисленная подобным образом для единичного скачка величина на несколько порядков меньше действительно наблюдаемого значения ом. Согласие с опытом достигается лишь в предположении, что часть дислокаций скопления сливается с образованием вначале полого ядра, а затем, на его основе,— малой равновесной микротрещины с длиною, не превосходящей нескольких микронов [112, 119]. [c.82]

Электрическое сопротивление определяется в омах на такая, величина показывает электрическое сопротивление сепаратора электролитическому прохождению тока при площади сепаратора 1 сж и. толщине 1 сл . Для вычисления предлагается формула [c.57]

Измерения и вычисления можно упростить, если реохорд заменить двумя одинаковыми последовательно включенными штепсельными или рычажными магазинами электрического сопротивления (рис. 33). При употреблении [c.148]

Г. И. Березин, А. В. Киселев и В. А. Синицын разработали способ, основанный на использовании калориметра с непрерывным вводом теплоты калориметр состоит из двух блоков, один из которых является блоком сравнения. Вычисление неизвестной теплоемкости второго калориметрического блока проводится по точно измеренным электрическим сопротивлениям нагревателей, которые подбираются таким образом, чтобы скорость нагрева обеих калориметрических систем была одинаковой [190]. По тому же принципу построен дифференциальный адиабатический калориметр с непрерывной подачей адсорбата для измерения тенлот адсорбции на малых поверхностях [1911. [c.333]

Вычисление и запись результатов. Удельное объемное электрическое сопротивление вычисляют по формуле [c.199]

Вычисления Хадсона показывают, что метод электрического сопротивления так же точен, как и метод потери в весе, но что метод, имеющий в основании уменьшение разрушающей нагрузки, безусловно менее точен. Полученные данные показывают, что правильно произведенные полевые испытания могут дать надежные количественные результаты. [c.827]

Расчет электрического удельного сопротивления в зоне проникновения. После вычисления функций распределения водонасыщенности S(r, t) и компоненты пластовой воды SJr, t) по радиусу для заданного момента времени t от начала процесса проникновения определим удельное электрическое сопротивление рз,(л, t) в зоне про- [c.51]

Сосуд подключают к измерительной схеме, ставят подвижной контакт точно на середину линейки реохорда и подбирают сопротивление магазина / так, чтобы сила тока в диагонали D стала наименьшей. В этом случае по уравнению (XIV. 18) сопротивление Ru равно сопротивлению раствора, так как отношение плеч U/l = = 1 (для 0,1 н. растворов сильных электролитов значение Rx имеет порядок десятков Ом). Затем уменьшают сопротивление R на 10— 15% и находят положение движка, отвечающее наименьшей силе тока в диагонали D. То же повторяют при увеличенном на 10— 15% сопротивлении Rm. Для расчета электрической проводимости берут среднее из вычисленных значений R . [c.192]

На частотах, близких к резонансным, эквивалентная схема приводится к виду, показанному на рис. 6.2, где электрический импеданс преобразователя 2 представлен в виде собственной емкости преобразователя и сопротивления диэлектрических потерь Влиянием последнего обычно можно пренебречь. Как следует из рис. 6.2, емкость Со является емкостью преобразователя при V - О, т.е. е (костью заторможенного преобразователя, и определяется диэлектрической проницаемостью е . При V появляется реактивная составляющая тока, эквивалентная изменению эффективной емкости преобразователя. Эквивалентные индуктивность =т[А , емкость С, и сопротивление Е, =г/А отражают влияние на электрический импеданс преобразователя эффективной массы т, упругой податливости 5 и потерь из-за внутреннего трения г соответственно. В случае колебаний свободного преобразователя Р = 0. Формулы для вычисления параметров эквивалентных схем [c.125]

Как и в электрических цепях, трубы, соединенные последовательно, имеют общее сопротивление F, вычисленное по уравнениям [c.457]

Для вычисления с помощью аналоговой схемы, показанной на рис. 1.6, изменения температуры центра пластины во времени применяют первый или второй законы Кирхгофа для токов в узлах или напряжений в контурах. Применяя второй закон Кирхгофа к контуру, содержащему электрические аналоги термического сопротивления емкости, получаем [c.23]

На рис. 29 представлена зависимость Ф (с) как для упрощенной теории (кривая 1), так и для более строгой теории Фока в случае постоянного (кривая 2) и переменного (кривая 3) электрического поля. Видно, что при плохих условиях охлаждения (при малых с) все три кривые практически совпадают. С. возрастанием с перепад температуры по слою становится все более значительным и оказывает все большее влияние на пробивное напряжение, пропорциональное Ф (с) величина Ф (с) существенно снижается по сравнению с приближенным значением, вычисленным без учета перепада температуры (кривая I, рис. 29). Такое снижение более заметно в случае переменного электрического поля (кривая 3), чем в случае постоянного ноля (кривая 2). Данное различие обусловлено неодинаковым распределением потенциала по слою диэлектрика в постоянном и переменном электрическом поле. В первом случае по мере повышения температуры в среднем слое напряженность поля в нем уменьшается пропорционально удельному сопротивлению 1/ и оказывается меньше, чем по краям диэлектрика. Такое распределение поля как бы облегчает условия работы диэлектрика по сравнению со случаем переменного электрического поля, когда величина Е, пропорциональная 1/у, сохраняет, несмотря на разогрев, практически постоянное значение по всей толщине слоя диэлектрика. Ф. [c.67]

В ряде работ роль нагревателя выполнял сам термометр сопротивления. В этих случаях во время нагревания калориметрической системы приходится нагружать термометр большим током. Использование термометра сопротивления в качестве нагревателя вряд ли можно считать целесообразным по следующим причинам. Во-первых, при таком использовании термометра приходится резко изменять ток, проходящий через его чувствительный элемент во время калориметрического опыта. Это усложняет вычисление результатов измерения. Во-вторых, при использовании термометра в качестве нагревателя экспериментатор лишается возможности контролировать температуру во время нагревания, а во многих случаях это необходимо. В-третьих, применение в качестве нагревателя платиновой проволоки, сопротивление которой сильно зависит от температуры, значительно усложняет измерение работы электрического тока. [c.203]

Существенной чертой метода является введение преобразований, посредством которых каждому элементу электрохимической системы соответствует электрическая составляющая в эквивалентной цепи. Например, трансформантой для линейной диффузии реагента всегда служит несбалансированная омическая длинная линия [1а] с распределенными вдоль ее длины последовательным сопротивлением и шунтирующей емкостью. В то же время трансформантой необратимости в реакции переноса заряда является только сопротивление. Трансформанты других элементов физической системы столь же просты, а точная эквивалентная цепь часто получается простым соединением различных трансформант в соответствии с некоторыми несложными правилами. Окончательная цепь при наличии запутанной системы реакций может оказаться довольно сложной по структуре и зависеть от слишком большого числа параметров, чтобы иметь непосредственное практическое значение. Однако обычно получается точная цепь для фарадеевского импеданса, и если необходимо ввести упрощения, то это делается на последней стадии, и их последствия становятся более заметными, чем если бы они предшествовали обычному математическому рассмотрению. Хотя с академической точки зрения этот метод нельзя сравнить с могущественными операционными методами, теперь объединенными в преобразовании Лапласа, все же проистекающие от его использования выгоды, которые выражаются в упрощении вычислений и более ясной форме решения, вполне соизмеримы с преимуществами преобразования Лапласа при решении дифференциальных уравнений в частных производных. [c.43]

Совместные измерения — расчет определяемой величины путем одновременного измерения двух или более неодноименных величин. Пример вычисление электрического сопротивления кислоты нри 20 °С и температурного коэффициента по результатам прямых измерений сопротивления кислоты при разных температурах. [c.8]

Рис, 27. Сопоставление результатов прогнозирования зон АВПД по сейсморазведке с данными исследования скв. 1 Северская (по В.М. Добрынину и др., 1971) кривые изменения а - средних скоростей по данным ВОП (1), скоростей МОГТ (2), предельных эффективных скоростей (З) 6 - пластовых скоростей, вычисленных путем прямого наблюдения по методике ВСП в - пластовых скоростей, вычисленных по данным анализа эффективных скоростей г - удельного электрического сопротивления глин, определенного по БЭЗ д - плотности бурового раствора [c.95]

Сопротивление мембраны не поддается вычислению простыми методами, поэтому его измеряют. Хотя в электромембранных процессах используется постоянный ток, для измерения электрического сопротивления мембран обычно применяют переменный ток, так как в этом случае не образуется градиентов концентрации, свойственных системам с постоянным током. Однако сопротивление мембраны переменному току ниже сопротивления постоянному току. В раг-боте /21/ рассмотрены некоторые возможные причины этого различия. Приблизительную величину сопротивления мембраны постоянному току можно определить измерением ее сопротивления переменному току в простой мостовой схеме /22/ и умножением рез1иь-тата измерения на 1,75. Если же необходимо точное значение, сопротивление прямому току следует определять в условиях использования мембраны. [c.62]

На рис. 44 показано использование охранных электродов для измерения объемного и поверхностного электрических сопротивлений. На охранном электроде создается тот же потенциал, что и на измерительном, но ток, идущий к охранному электроду, не учитывается при вычислении сопротивления образца. Этим методом удается в значительной степени разделить поверхностное и объемное сопротивления и устранить влияние растекания тока. Однако надежно измерить истинное поверхностное сопротивление очень трудно, если вообще возможно, и подсоединение охранных электродов к тыловой стороне образца (рис. 44,6) лишь частично устраняет влияние объемного тока при измерении поверхностного сопротивления. Более того, при измерении поверхностного сопротивления очень тонких образцов может ошибочно наблюдаться кажущееся повышение сопротивления из-за того, что часть поверхностных токов начнет уходить на охранный электрод. В практике испытаний обычно используют не квадратные, а круглые образцы, что регламентировано условиями стандарта ASTM D 257. В условиях стандартной методики измерения сопротивления оговорены также и многочисленные другие фа. <торы, существенные для получения воспроизводимых результатов. Общие принципы измерения электрических сопротивлений могут быть применены и к изоляции, изготовленной из пластмассы. Несмотря на кажущуюся простоту, при измерении электрического сопротивления обычно возникает больше экспериментальных ошибок, чем при измерении любых других электрических величин. [c.100]

Если радиус капилляра сопоставим с толщиной двойного электрического слоя, что имеет место в микропористых капиллярных системах, то значение удельной электропроводности х в объеме раствора, входящей в уравнение (IV. 78), не будет соответствовать значению электропроводности раствора внутри капилляра, и при расчете ц-потеициала необходимо вводить поправку на поверхностную проводимость. Поверхностная проводимость представляет собой приращение проводимости раствор в капилляре вследствие наличия двойного электрического слоя, и общая проводимость может быть в несколько раз больше объемной. Поэтому при вычислении значений -потенциала по результатам исследования электроосмоса, происходящего в системе достаточно зкпх капилляров и разбавленных растворов, в расчетную формулу вместо х подставляют выражение х + Х4-9/5 (где X — удельная объемная электропроводность Хз—поверхностная проводимость 0 — длина окружности капилляра с сечением 5). Поправка х. 1з всегда положительна, поэтому истинные значения и-потенциала, т. е. рассчитанные с введением поправки, будут больше. Поправку па поверхностную гфоводимость определяют, измеряя электрическое сопротивление капилляров, заполненных разбавленным и концентрированными растворами электролитов, или сравнивая результаты с полученными по уравнению (IV.76), в которое ие входит электропроводность жидкости в капилляре. Поверхностной проводимостью можно пренебречь, если размеры капилляров велики по сравнению с толщиной двойного слоя. [c.263]

Недавно де Бур [133] предложил объяснение различия между вычисленными и опытными теплотами адсорбции для системы N1 + Нг исходя из модели, согласно которой атомы Н хемосор-бируются непосредственно на атомах никеля такое расположение согласуется с отрицательным поверхностным потенциалом [75] и с уменьшением электрического сопротивления металлической пленки [114], наблюдавшимися экспериментально. Образующаяся связь ковалентна, и распределение электронов между металлом и адсорбатом приводит к возникновению на единице площади поверхности упорядоченной группировки из п атомов, [c.145]

Продолжая эти исследования, Уокер и Баумбах[143] изучили влияние термической обработки на реакционную способность углей, полученных из 20 различных образцов каменноугольного пека и из одного образца нефтяного кокса, полученного медленным коксованием. Термическая обработка и в этом случае приводила к заметному увеличению раз.мера кристаллитов, к заметному уменьшению содержания примеси и только к небольшому изменению величины поверхности. Эти авторы использовали аппаратуру и методику, применявшиеся Уокером и Николсом [142] при изучении реакционной способности по отношению к двуокиси углерода при 1150°. Из 20 образцов, полученных из каменноугольного пека, в 19 случаях графитизированный образец (2660°) имел значительно более высокую реакционную способность, че.м образцы, максимальная температура прокаливания которых составляла только 1150°. С другой стороны, реакционная способность графитизированного нефтяного кокса составляла приблизительно половину от реакционной способности кокса, который нагревали до те.мпературы USO ". Еще больший интерес представляют данные о влиянии различных. максимально повышенных температур при прокаливании на последующую реакционную способность по отношению к двуокиси углерода. На рис. 29 представлены результаты, полученные с типичным образцом из каменноугольного пека и образцом из нефтяного кокса замедленной обработки. Обнаружено отчетливо выраженное влияние температур графитизации в интервале 2570—2680°. Как указано выше, два отдельных опыта по исследованию термической обработки при температурах около 2655° проводились с образцом из каменноугольного пека для подтверждения наличия максимума в реакционной способности. Результаты показали, что максимум существует. Сравнительные величины приведенных температур хорошо согласуются с температурами, вычисленными из данных по удельному электрическому сопротивлению при термической обработке образцов. Известно, что измеренное при комнатной температуре удельное электрическое сопротивление углей, нагревавпгихся в этом температурном интервале, увеличивается с ростом температуры прокаливания. [c.233]

При точном определении расхода энергии для данного процесса электродиализа необходимо принимать во внимание электрическое сопротивление растворов, мембран и поляризацию. Величина последней зависит от потенциалов мембран, концентрационных цепей, которые могут образоваться в растворе, находящемся между мембранами, ввиду различия концентрации. Состав граничных слоев вокруг мембран оказывает большое влияние на потенциал поляризации. Значение pH этих граничных слоев часто совершенно отличается от значения pH в основном объеме раствора. Точное теоретическое определение расхода энергии является очень трудным. Вычисления на основе идеальных потенциалов мембран, учитывающие поляризацию, произведены для случая, когда дилюат и концентрат движутся в одном направлении с одинаковой линейной скоростью [751. В этом случае окончательные уравнения относительно просты. Определение бывает более сложным, когда линейная скорость потоков в двух разных отделениях неодинакова, как это обычно бывает на практике или когда потоки в отделениях для концентрата и дилюата движутся в противоположных направлениях. [c.151]

Это затруднение было с успехом преодолено при помошд метода Робертса и способа, сравнительно недавно предложенного Биком [56. Робертс определял теплоту адсорбции водорода на вольфрамовой проволоке, измеряя увеличение электрического сопротивления проволоки, а Бик определял теплоты адсорбции на металлической пленке, нанесенной на внутреннюю поверхность тонкой стеклянной трубки при помощи намотанного на эту трубку платинового термометра сопротивления. Другой надежный способ определения дифференциальных теплот адсорбции состоит в вычислении их по уравнению Клаузиуса — Клапейрона при использовании серии достаточно надежных изотерм адсорбции. Этот последний непрямой метод Франкенбург, Дэвис, Кван и другие применили для определения дифференциальных теплот адсорбции водорода и азота на различных металлических катализаторах. [c.337]

На рис. У-18, кроме того, представлены данные, полученные емкостным методом при размещении пластин внутри псевдоожижедного слоя с помощью датчика электрического сопротивления, расположенного внутри слоя а также рассчитанные по частоте движения пробок, измеренных с применением термо анемометра Экспериментальные данные, представленные на рис. -18, удовлетворительно согласуются с уравнением (У,33), но действительная длина газовых пробок несколько превышает вычисленную. Лучшее совпадение получается при допущении большего интервала между газовыми пробками. Пунктирная линия на рис. У-18 построена по такому же уравнению, но записанному для расстояния между отдельными пробками, равного [c.198]

Структура осадка прежде всего определяется гидродинамическими факторами, к числу которых относятся пористость осадка, размер составляющих его твердых частиц и удельная поверх1Ность или сферичность этих частиц. Однако на структуру осадка очень сильно влияет и ряд других факторов, которые до некоторой степени условно можно назвать физико-химическими. Такими факторами являются, в частности, степень коагуляции или пептизации твердых частиц суапензии содержание в ней смолистых и коллоидных примесей, закупоривающих поры влияние двойного электрического слоя, возникающего на границе раздела твердой и жидкой фаз в присутствии ионов и уменьшающего эффективное сечение пор наличие сольватной оболочки на твердых частицах (действие ее проявляется при соприкосновении частиц в процессе образования осадка). Вследствие совместного влияния гидродинамических и физико-химических факторов изучение структуры и сопротивления осадка крайне ослоя няется, и возможность вычисления со противления как функции всех этих факторов почти исключается. Влияние физико-химических факторов, тесно связанное с поверхностными явлениями на границе раздела твердой и жидкой фаз, в особенности проявляется при небольших размерах твердых частиц суспензии. По мере увеличения размера твердых частиц усиливается относительное влияние гидродинамических факторов, а по мере уменьшения их размера возрастает влияние физико-химических факторов. [c.14]

Количество тепла, выделяемого при прохождении электрического тока через какой-либо проводник (нагревающий элемент), определяется напряжением, сопротивлением проводника и продолжительностью процесса. Однако точное вычисление температуры, развиваемой электронагревающим прибором, в большинстве случаев практически невозможно. Следует, кроме того, учитывать, что эта температура в большой степени зависит от конструкции самого прибора. [c.15]

Если условия зажигания (напряжение, сопротивление проволоки, время действия тока) остаются во всех опытах постоянными, можно считать, что количество электрической энергии будет одним и тем же в опытах по сжиганию как эталона, так и исследуемого вещества и исключится при вычислении результата. Однако при точных работах предпочтительно оценивать величины энергии в каждом опыте. Особенно большое значение это приобретает при малом тепловом значении калориметрической системы. Измерение энергии зажигания часто осуществляют проведением холостых опытов, в которых импульс тока зажигания (для повышения точности его измерения) стандартизированно подается несколько раз. [c.52]