Закон Сеченова

Обш,ая часть. Гидродинамика изучает законы движения жидкостей Аэродинамика занята теми же проблемами в отношении газов. Гидравлика изучает течение жидко( ей и способы измерения этого течения в техническом масштабе таким образом в известном смысле гидравлика является практическим приложением гидродинамики. Ввиду того что законы - сечения газов и жидкостей во многом аналогичны, обе области будут здесь рассмотрены совместно. [c.855]

По условию электронейтральности можно написать, что 7м = —< ь. Для того чтобы найти величину <71, как функцию потенциала, необходимо сделать определенные предположения о законе ее изменения с расстоянием от электрода. Гуи и Чапман считают, что ионы можно рассматривать как материальные точки, не имеющие собственного объема, но обладающие определенным зарядом, и что их распределение в поле заряда, равномерно размазанного по поверхности электрода, подчиняется формуле Больцмана (рис. 12.2). Величина /ь определяется при этом суммированием всех избыточных зарядов ионов (положительных при отрицательно заряженной поверхности металла и отрицательных при ее положительном заряде), находящихся в столбе жидкости, перпендикулярном поверхности электрода и имеющем сечение 1 см . [c.264]

Аналогично и при укладке деревянных решеток крест-накрест друг под другом, чем меньше относительная высота реек, т. е. чем чаще происходит изменение сечений и направлений струй в хордовой насадке, тем выше численный множитель в формуле закона гидравлического сопротивления типа (11.63) по сравнению с его минимальным значением 0,78. [c.68]

Рассмотрим насадочную колонну при установившемся режиме работы. В произвольном сечении насадки концентрации потоков, выраженные через молярные доли, обозначим через х я у. Если молекулярные веса компонентов близки друг к другу и если к паровой фазе можно применить законы идеальных газов, то молярные концентрации Сг и парциальные давления можно заменить в уравнениях массоотдачи через пропорциональные им молярные доли. [c.80]

Закон Дарси (1.6) или (1.7) записан в конечном виде, т.е. для пласта или образца с постоянной площадью сечения, где Д/> разность приведенных давлений на конечной длине Ь. Для трубки тока с переменной площадью сечения по длине трубки закон Дарси записывается в дифференциальной форме. [c.41]

Прямолинейно-параллельный фильтрационный поток. Предположим, что при фильтрации флюида траектории всех частиц параллельны, а скорости фильтрации во всех точках любого поперечного (перпендикулярного линиям тока) сечения равны друг другу. Законы движения вдоль всех траекторий такого фильтрационного потока одинаковы, а поэтому достаточно изучить движение вдоль одной из траекторий, которую можно принять за ось координат - ось х (рис. 3.1). [c.59]

Запишем закон Дарси (2.11) через функцию Лейбензона (2.55). Для этого умножим правую и левую части уравнения (2.11) на плотность флюида р(р) и на площадь сечения со (5) [c.62]

При прямолинейно-параллельной фильтрации по закону Дарси давление в сечении 1 с координатой Х1 = 200 м составляет Р1 = 3 МПа, а в сечении 2 (х2 = 400 м) = 1 МПа. Чему равно отношение скоростей фильтрации и градиентов давления в этих сечениях, если фильтруется а) несжимаемая жидкость б) совершенный газ [c.101]

В трещиноватых породах, где истинное сечение потока сравнительно мало, а дебиты обьино велики, особенно вероятно отклонение от закона Дарси за счет проявления инерционных сил. При этом обычно используют двучленный закон фильтрации (1.12). [c.355]

Если предположить, что эти градиенты обладают сферической симметрией относительно А в некоторый момент времени (хотя это не всегда верно, так как частицы А в растворе движутся), то в стационарном состоянии поток новых частиц В в растворе через поперечное сечение S сферы радиусом г с центром в А дается первым законом Фика [c.426]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Пример 1 /-2. Реакционная смесь протекает через трубу поперечного сечения А с постоянной скоростью и. Ввиду того, что в осевом направлении существует градиент концентрации, происходит также диффузия реагентов в направлении оси в соответствии с законом Фика [c.118]

На рис. У1-7 представлен предполагаемый механизм данного процесса. Компонент А газовой смеси диффундирует через газовую пленку, поступает в жидкостную пленку и здесь реагирует с компонентом В раствора. Рассмотрим дифференциальный объем жидкостной пленки с единичным поперечным сечением и толщиной X. Применим к этому объему закон сохранения вещества. Скорость диффузии подчиняется закону Фика. Таким образом [c.189]

Здесь сделана подстановка dV=dx, поскольку поперечное сечение равно единице. Следовательно, применив закон сохранения вещества, получим [c.190]

Если балка (рис. 3.15) совершает гармонические колебания у (г, I) и г) sin (со/ + ср), и в сечении z = li к балке приложены сила Р и момент М, изменяющиеся по тому же закону, т. е. Р = = Р sin ( oi + ф) и М Мо sin (со/ + ф), то на левом и правом участках балки функция и г) выражается разными формулами [c.65]

Если средняя длина свободного пробега молекул намного меньше диаметра поры, то молекулы диффундирующих веществ сталкиваются друг с другом гораздо чаще, чем со стенками поры, и последние не оказывают существенного влияния на скорость диффузии в пористом зерне. В этих условиях диффузия в порах протекает так же, как и в объеме неподвижной жидкости или газа, и скорость переноса вещества вдоль поры, отнесенная к единице ее поперечного сечения, определяется законом Фика [c.151]

Реактор по сечению условно делят на четыре сектора, производят измерение температуры в центрах соответствующих секторов нижней части катализаторной полки и в зависимости от отклонения этих температур от заданного значения изменяют подачу охлаждающего газа в соответствующий сектор по пропорционально интегральному закону с коррекцией подачи охлаждающего газа в смежные секторы по пропорциональному закону [1981. [c.331]

Учитывая только продольное перемешивание, нельзя оценить различие концентраций но сечению аппарата, которое возможно в реальных условиях. Используем представление о двух перемешивающих (диффузионных) потоках — по оси и радиусу аппарата. Последний будем характеризовать радиальным коэффициентом перемешивания и законом Фика. В этом случае в уравнения баланса включают члены, учитывающие также радиальный перенос вещества и тепла. Перемешивание характеризуется двумя параметрами Оц и гя- [c.58]

Диффузионный поток вещества i во входном сечении определяется для гомогенной системы согласно закону Фика [c.61]

Функцию y=f x) определяют экспериментально одним из двух следующих методов фотографируя расположение капелек нерас , творимой жидкости в турбулентном потоке или измеряя концентрации растворимой жидкости. При втором методе распределение кон-, центраций в любом сечении характеризуется законом ошибок, который приводит к уравнению [104] [c.51]

Работа экстракционной колонны существенно зависит от гидродинамических условий. Они определяют, в частности, скорости потока обеих фаз. Для сплошной фазы с напорным движением скорость можно подобрать в таких пределах, чтобы получить свободное движение диспергированной фазы. Скорость потока сплошной фазы вдоль колонны подвержена колебаниям вследствие присутствия капель. В сечениях, заполненных наибольшим количеством капель, эта скорость достигает максимума, а в сечениях с одной только сплошной фазой—минимума. Так как положение этих сечений постоянно подвергается изменениям, то скорость потока диспергированной фазы в определенном сечении колонны постоянно колеблется между максимальным и минимальным значением. Скорость диспергированной фазы [17, 18, 37, 47, 48,90, 123] относительно скорости сплошной фазы зависит исключительно от свойств обеих жидкостей и для соответственно малых капель может быть вычислена по закону Стокса [c.301]

Подходы же к решению задач о распределении потока соответственно поперек сечения (в полочных аппаратах) и вдоль канала (в радиальных или боковых аппаратах и коллекторных системах) получаются принципиально различными, эти вопросы для обоих классов аппаратов могут рассматриваться совершенно раздельно. Настоящая монография посвящена главным образом изложению основных законов движения, результа- [c.8]

Степенной закон распределения скоростей. Как уже было показано степенной закон распределения скоростей выражается формулой (I. ). Средняя по плош,ади скорость потока в случае круглого сечения (пространственное движение) [c.66]

Параболический закон распределения скоростей. Этот закон выражается формулой (1.6). в случае пространственного движения (труба круглого сечения), как известно, [c.68]

Массо- и теплопередача в порах. Наиболее важное значение в процессах гетерогенного катализа имеет перенос вещества и тепла внутри пористой частицы катализатора. Перенос вещества в порах осуществляется исключительно путем молекулярной диффузии. Если диаметр поры значительно превышает среднюю длину свободного пробега, то молекулы диффундирующих веществ сталкиваются друг с другом гораздо чаще, чем со стенками поры и последние не оказывают существенного влияния на скорость диффузии в пористом зерне. В этих условиях диффузия в порах протекает так же, как в объеме неподвижной жидкости или газа и скорость переноса вещества вдоль поры, отнесенная к единице ее поперечного сечения, определяется законом Фика - [c.98]

Все эти три типа потока действуют одновременно в любом сечении, ортогональном направлению движения среды. Следовательно, диаграммная структура, отражающая закон совмещения явлений в указанном сечении, должна быть 0-структурой. [c.109]

Нередко в зарубежной литературе чувствительность фотометрических методов выражают по Сенделу через количество вещества в микрограммах в слое раствора с поперечным сечением в I см (мкг1см ), которое обладало бы й = 0,001. Однако такое значение О не может быть измерено с достаточной степенью точности, поэтому указанное выражение чувствительности мало удобно для решения практических вопросов. Бланк, заменив в формуле математического выражения закона поглощения О = ь.С1 входящую в нее величину С следующим значением [c.484]

Будем предполагать, что компоненты скорости, перпендикулярные напластованию, равны нулю, а параллельш е распределены равномерно по сечению потока. Это соответствует предположению, что давление в каждом поперечном сечении потока распределено по законам гидростатики. [c.215]

При анализе движения сыпучего материала вдоль оси барабана (см. рис. 12.2) учитывают экспериментально установленную закономерность коэффициент фз за1голнения сечения барабана материалом уменьшается от загрузочного конца к разгрузочному, что обусловлено нестесненным свободрпзМ выходом материала из открытого ра грузочного конца барабана (концевой эффект). Изменение коэффициента заполнения происходит по линейному закону, поэтому в расчеты вводят средний коэффициент заполнения. Изменение коэффициента заполнения приводит к отклонению свободной поверхности скатывающегося материала в меридиональных сечениях (например, в сечении 00 К К) от липни, параллельной оси барабана, на некоторый угол . Движение частиц материала соответствует линии п I п"Гп" I . .. Подъем частицы материала по линии п i происходит D плоскости, нормальной оси барабана, а скатывание — в плоскости ЛИНИН максимального ската. Здесь линия максимального ската с некоторым приближением принята за тоскую кривую. [c.375]

Образовавшиеся разветвленные и циклические структуры как бы распирают стенки по [остей, не десорбируясь и подвергаясь дальнейшим глубоким превращениям. Накопление этих продуктов реакции перекрывает полостной канал ио сечению и кинетически процесс затухает по закону, отличающемуся от закона затухания процессов на контактах, для которых каталитическая активность мед.иенно спадает за счет перекрытия коксом по сечепия капала, а пове рхности его стенок. Создается внешний эффект гладкотекущей деструкции к-парафинов без изомеризации и циклизации, по с более быстрым запо.снонием полостного пространства коксом. [c.307]

Рассмотрим процесс соударения с учетом сделанных упрощений (рис. 6). По-прежнему частица неподвижна, а Аз движется с приведенной скоростью г = Уз — Введем систему координат, связанную с частицей А . За время соударение испытают только частицы, находящиеся от А па расстоянии, меньшем, чем УЙ4, т. е. частицы, лежащие в цилиндре объема — я(г1 + г Пренебрегая зависимостью сечения реакции от скорости и проводя усреднение по всем значениям у, получим вероятность соударения частиц А и Аз в единицу времени (например, в секунду) Zo = пЪЪ = я(г1 + Гз) у = оу. Общее чпсло соударений 2 = оуЫа Кдз. Принимая закон распределения Максвелла по скоростям в виде (2.5), определим среднеарифметическую скорость [c.54]

Конечность импульса р в силу закона сохранения можно учесть введением дельта-функции Дирака 6[Е — Е,-], где Е , Е — начальная и конечная энергии соответственно. Обозначив PjjT, = Р, P kiij = Р, где Р, Р — вероятности перехода соответственно для прямого и обратного процессов, и (Sijki = о, < huj = где а, а — сечения соударения соответственно для прямого и обратного процессов, имеем для прямого процесса [c.61]

Допуская, что капли имеют форму шара, эмульсия удовлетворительно подчиняется закону Гаусса о нормальном распределении и кривая распределения может быть распространена как на любую по величине г лощадь в наблюдаемой плоскости эмульсии, так и на л обое из N сечений (отстоящих одно от другого на величину сред- [c.75]

Аппараты с продольным перемешиванием (одноразмерная модель с осевым перемешиванием, однопараметрическая диффузионная модель). Перемешивание в потоке может происходить даже в тех случаях, когда в аппарате нет сцециального перемешивающего устройства. Перемешивание может быть обусловлено встречными диффузионными потоками, различием скорости движения вещества в разных точках поперечного сечения конвекционного потока, появлением турбулентных вихрей . Так как строгий теоретический расчет всех эффектов в отдельности довольно сложен, принимают, что отклонение от потока идеального вытеснения вызывается встречным потоком, описываемым теми ше соотношениями, что и диффузионный, но величину D, заменяют эффективной величиной — коэффициентом продольного перемешивания DiL (его определение см. в главе П1). В этой модели учитывается и тепловой поток за счет теплопроводности. Расчет диффузионного (gio) и теплового (д ) потоков проводится по законам Фика и Фурье [c.57]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйки (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О [х 0) до сечения I—I х/йотв. 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйки отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади ре/иетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной 0,7 при / = 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ ОТ решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным [c.53]

В более ранних исследованиях [981 применили иной 1Юдход к решению задачи течения жидкости через неподвижный насыпной слой. Используя уравнение движения идеальной жидкости и закон Дарси, связывающий давление в слое и скорость фильтрации через него, они получили зависимость между распределением скоростей в слое, состоянием потока вне его и условиями подвода потока к слою и отвода от него. Несмотря иа сложность полученной связи, анализ ее позволил сделать ряд качественных выводов о влиянии геометрических параметров аппарата на распределение скоростей. Таким образом, сделана также попытка количественно оценить вызванную пристеночным эффектом неравномерность распределения скоростей по сечению слоя для случая, когда ширина пристеночной области с повышенной проницаемостью намного меньше ширины сечения канала. [c.278]

D и 0,27/), . Размеры обечаек были рассчитаны по уравнению неразрывности течения и закону распределения скоростей истечения через боковую поверхность 1юдводящей трубы по формуле (10.9). Как можно видеть по кривой 2, рис. 10.26, а) получено удовлетворительное распределение скоростей по сечению аппарата перед слоем. [c.290]

При осуществлении сложного процесса, включающего несколько реакций, по-прежнему возможны оба описанных предельных режима реактора — почти адиабатический и почти изотермический. В последнем случае производная температуры в продольном направлении должна быть мала, а концентрации реагентов — почти постоянны по сечению аппарата. Условия существования почти изотермического режима определяются исследованием уравнения типа (VI. 152). В этом уравнении скорость тепловыделения уже не будет зависеть от температуры по экспоненциальному закону и будет иметь вид суммы нескольких экспонент с различными показателями. В такой форме это уравнение не решается аналитически, но приближенные оценки можно получить на основе результатов, полученных для единственной реакции, если аппроксимировать скорость тепловыделения в некоторой ограниченной области законом Аррениуса. Если в сложном процессе наибольшим тепловым эффектом обладает реакция, с участием промежуточного продукта, то наибольшая опасность перехода в почтЬ адиабатический режим может наблюдаться не во входном сечении, а там, где превращение промежуточного продукта будет идти с достаточной скоростью. [c.256]

Выраяим оер через о. т. е. найдем закон усреднения в сечении, поперечном оси ОХ. Так как [c.225]

Закон распределения скоростей по сечению потока зависит от ряда условий и часто представляет собой сложную функцию. Вследствие этого практически оказалось удобным ввести понятие средней скорости гютока, под которой понимают отноше1ше объема действительно про-иуще1шо/ ЖИДК0СТ1Г к данному сече]1кю, т. е. [c.93]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология