Работа автоэлектронный

Физические основы работы низкотемпературного гелиевого ионного проектора довольно просты, несмотря даже на то что механизм образования изображения пока еще не ясен во всех деталях. Объект в форме тонкой иглы с радиусом острия в несколько сотен ангстрем вмонтирован в колбу автоэлектронного проектора, в которую вводят 1 10 мм рт. ст. гелия его давление при этом таково, что средняя длина свободного пробега иона как раз сравнима с расстоянием между острием и экраном. При более высоких давлениях ионно-атомное рассеяние будет размывать изображение. Экран заряжают отрицательно по отношению к эмиттеру. [c.202]

Хотя автоионная микроскопия позволяет эффективно наблюдать расположение атомов поверхности и отдельных адсорбированных атомов и их перемещение, определять энергетические свойства поверхности этим методом не представляется возможным. В этом отношении автоионная микроскопия уступает автоэлектронной. Основное уравнение автоэлектронной эмиссии, выведенное Фаулером и Нордхеймом [118], описывает влияние приложенного поля на скорость эмиссии электронов. На рис. У-23 приведена упрощенная схема эмиссии электронов поверхностью металла. В отсутствие поля энергетический барьер, соответствующий работе выхода Ф, предотвращает утечку электронов нз зоны Ферми. При наложении поля высота этого барьера уменьшается пропорционально расстоянию и составляет Ф—V, где У=хР (Р — напряженность поля, В/см). Теперь становится возможным квантово-механический процесс туннелирования электронов. Если электрон находится в ящике с конечной высотой потенциального барьера, вероятность туннельного выхода такого электрона из ящика Р составляет [c.234]

В прошлом снятие вольт-амперных характеристик для автоэлектронной эмиссии было столь длительным, что, как правило, не удавалось определять значения работы выхода по графику Фаулера — Нордхейма в стадии самой адсорбции. Такое положение, несомненно, создает серьезные ограничения, поскольку было показано, что [c.184]

Работа выхода электрона из поверхностного слоя металла может быть снижена в результате наложения электрического поля — автоэлектронная эмиссия. [c.265]

Автоэлектронная эмиссия (АЭ) — эмиссия электронов под действием внешнего электрического поля. Если внешнее электрическое поле достаточно велико для того, чтобы потенциальный порог превратился в барьер конечной и малой ширины и высоты, то становится возможным просачивание электронов сквозь барьер — квантовомеханическое туннелирование и выход их в вакуум. При этом электроны непосредственно после прохождения сквозь барьер имеют ту же энергию, что и в твердом теле, а электрическое поле совершает работу только на разгон электронов в вакууме в межэлектродном промежутке между эмиттером и анодом. [c.460]

В режиме вторичной электронной эмиссии оптимальное разрешение стандартных приборов составляет около 15 нм, хотя замена источника электронов на автоэлектронный эмиттер [14] улучшает разрешение приблизительно до 5 нм [15]. В просвечивающем режиме с автоэлектронным источником, отъюстированным на минимум светового пятна и минимум загрязнения образца, после оптимизации условий работы достигнуто точечное [c.406]

В данном сообщении будут представлены результаты работы, направленной на изучение возможности использования углеродных ГФХО пленок в качестве автокатодов в различных катодолюминесцентных источниках света. Нами были разработаны и исследованы несколько типов таких ламп, в виде вакуумных диодов с плоской и цилиндрической конфигурацией катода и анода, а также в виде триодньк вакуумных устройств. Комбинация высокой эффективности автоэлектронной эмиссии из углеродных катодов и высокой эффективности трансформации энергии электронов в свет в катодолюминесцентном процессе позволили достичь рекордно высоких характеристик изготовленных источников света. Полученная высокая яркость (до Ю кд/м ) и энергетическая эффективность (свыше 30%) делают разработанные нами источники света перспективными для широкого использования в различных областях науки и техники. [c.160]

В хорошо собранной системе, смонтированной надлежащим образом, прогревание фактически снимает остаточные напряжения в стекле. Однако этот период является наиболее опасным в работе с ультравысоким вакуумом, ибо любое соприкосновение с атмосферой при 450° в результате жестких условий окисления может привести к разрушению металлических частей системы. Если установка растрескивается при нагревании, то это обычно может быть следствием либо чрезмерно жесткой сборки, либо нарушения регулировки температуры. Если даже это и случится, то еще можно избежать сильного разрушения путем быстрого наполнения печи инертным газом (N2 или Аг) и снижения температуры. Эту опасность не следует переоценивать. Линии, использовавшиеся в лаборатории автора для исследования автоэлектронной эмиссии, подвергались нагреванию по крайней мере 60 раз в год и все же ни разу не наблюдалось разрушение такого типа. После выдерживания при температуре нагревания не менее 6 час печи ловушек опускали и еще спустя 1 час начинали охлаждение жидким азотом. Одновременно медленно охлаждали печь, температура которой достигала 100° через 4 час. После этого печь удаляли и выключали нагревательные обмотки на ловушках. Если давление при этом оказывалось ниже 5.10" мм рт. ст., начинали немедленное обезгаживание металлических частей при еще горячих стеклянных частях установки. Манометры прогреваются либо электронной бомбардировкой, либо индукционной катушкой. Электронная бомбардировка удобна, поскольку она не требует размещения тяжелой аппаратуры вокруг системы. Однако для сильно загрязненной системы электронная бомбардировка не достаточно эффективна. Поэтому при первичном испытании системы, а также когда следует подавить образование металлических пленок на стенках манометра, предпочтительнее использовать радиочастотное нагревание. Схема маломощного радиочастотного генератора, пригодного как для обезгаживания обратного ионизационного насоса, так и для обезгаживания насоса Шульца высокого давления, приведена на рис. 73. [c.261]

Автоэлектронный, при котором работа выхода определяется по току, возникающему при создании большого ускоряющего электрического поля (до 10 в см и выше) на поверхности катода. [c.3]

Сплав лантана с алюминием (72 % Га) характеризуется высокой скоростью поглощения СО и N2. Малая активность этого сплава по отношению к водороду позволяет использовать его в качестве геттера в водородных тиратронах, где необходимо максимальное поглощение всех газов, за исключением водорода. Перспективным материалом для катодов электронных приборов является гексаборид лантана, характеризующийся малой работой выхода и способностью к автоэлектронной эмиссии. [c.554]

В 6 было показано, что для перехода электрона из металла в вакуум необходимо определенное количество энергии. Теплота испарения электрона называется работой выхода е(р. Для объяснения автоэлектронной эмиссии с энергетической точки зрения воспользуемся моделью, показанной на рис. 54, в которой предполагается, что электроны находятся в потенциальной яме Тг. Горизонтальные линии изображают собой [c.109]

Ионизирующее излучение в манометрическом преобразователе сопровождается рядом вторичных явлений, часть которых оказывается вредной для его работы, так как создает дополнительный ток в цепи коллектора, имитирующий увеличение давления. В большинстве термоэлектронных манометров предел чувствительности ограничивается уровнем фоновых токов. Эти токи являются результатом явлений, происходящих в преобразователе возникновение фотоэлектронного тока в цепи коллектора под действием ультрафиолетового и рентгеновского излучения автоэлектронна [c.106]

Как видно из (63) и (64), ток холодной эмиссии тем больше, чем меньше эффективная работа выхода ф. При малых 9 напряжённость внешнего поля, при которой автоэлектронная эмиссия становится заметной, понижается пя несколько порядков величины. [c.104]

Незагрязненные плоскости вольфрама (НО), (211) и (ЮО) имеют самые высокие значения работы выхода. Этот факт осложняет объяснение снимков автоэлектронной эмиссии, [c.513]

Боридный термокатод — катод на основе металлоподобных соединений типа МеВ в, где Ме — щелочноземельные и редкоземельные металлы или торий. В качестве термокатода наиболее широко применяется гек-саборид лантана, реже — гексабориды иттрия и гадолиния и диборид хрома. Термоэмиссионные катоды из гексаборида лантана работают при температуре 1650° К и обеспечивают получение плотности термоэмиссионных токов до 40—50 а/см в режиме пространственного заряда, а при большой напряженности электрического поля у поверхности катода — до 200 а1см . Высокая механическая прочность и устойчивость таких катодов к ионной бомбардировке позволяет использовать нх в режиме автоэлектронной эмиссии (при напряженностях внешнего электрического поля 10 в/сж значительная часть эмиссионного тока обусловлена туннелированием [c.445]

Но можно предположить, что иная возможность объяснения эмиссионных свойств плоскостей (100) требует только того, чтобы дипольная составляющая инкремента работы выхода была максимальной для плоскостей с низкими значениями работы выхода и минимальной для таких плоскостей, как (100). В то время как это объяснение допускает механизм, при котором равные концентрации молекул азота, хемосорбированного на различных плоскостях, дают различные инкременты работы выхода, необходимые для получения картин автоэлектронной эмиссии при числе соударений 10 молекул/см" поверхности, это объяснение не пригодно в случае больших заполнений новерх-ности. Для того чтобы объяснить дальнейшее относительное ослабление эмиссии с плоскостей (100), инкремент работы выхода на одну адсорбированную молекулу для различных плоскостей должен был бы быть противоположным инкременту до заполнения, соответствующего числу столкновений 10 молекул/см , т. е. он должен был бы быть наименьшим для плоскостей с малой работой выхода и наибольшим для плоскостей (100). Такое обращение инкрементов кажется невероятным. [c.514]

Как уже было отмечено в разделе V, работа выхода металла, характеризующая энергию, необходимую для удаления из него электрона, в то же время сродство этого металла к электрону во многих случаях оказывает значительное влияние на величину теплоты хемосорбции. Истинная величина работы выхода различна для разных кристаллографических граней металла. Это положите качественно весьма эффектно демонстрируется эмиссионными изображениями, получаемыми нри помощи мюллеровского электронного проектора. В 1937 г. Мюллер [210], изучая автоэлектронную эмиссию с вольфрамового монокристал-лического острия, наблюдал, что грань 110 обладает наиболее слабой эмиссией электронов. Эмиссия с грани 211 была сильнее, далее следовала грань 100 и, наконец, наиболее сильной эмиссией обладала грань 111 . В настоящее время еще ие решен вопрос о том, действ нтельно ли эти кристаллические грани существуют на поверхности острия н.чи нет [211а, б, 212] Воз- [c.122]

В работе [12] изучалась температурная зависимость автоэлектронной эмиссии подобных островков. Эта зависимость в первом приближении (при малых температурах) описывается квадратичным законом [3] [c.162]

Все группы углеродных материалов имеют широкое применение. Для автоэлектронных катодов выбирают те модификации, которые обладают наилучшими автоэмиссионпыми свойствами. В отдельную группу выделены углеродные материалы, которые разрабатывают направленно с улучшенными автоэмиссионпыми свойствами. В качестве основы для модифицирования может бьггь взят любой материал или технологический процесс. Например, разработка материалов с малой работой выхода электронов. [c.49]

Катодолюминесцентные источники света [1] с автокатодами из углеродных волокон имеют ряд преимуществ таких, как надежность работы, высокий КПД, долгий срок службы, короткое время переключения. Автоэлектронные катоды [2] не требуют накала, они не инер1шонны, устойчивы к температурным колебаниям, для них характерны высокая плотность эмиссионного тока и высокая крутизна вольтамперной характеристики. Автокатоды из углеродных материалов могут долговременно работать в техническом вакууме (порядка 10" Па). Они значительно дещевле и устойчивее металлических и полупроводниковых катодов, требующих для стабильной работы более высокого вакуума. Катоды из углеродных волокон без существенной деградации эмиссии выдерживают вакуумные пробои, что недопустимо для подавляющего больпшнства других типов автоэлектронных катодов. [c.127]

Некоторые примеры равновесия этого типа приводились вразд. У-2Б. Так, например, Нельсон и др. [34], используя метод равновесной полости, нашли, что для меди при 600 °С, алюминия при 550 °С и молибдена при 2000 °С отношения 7100/7110 составляют соответственно 1,2 0,98 и 1,14 для алюминия при 450 °С отношение 7100/7111 равно 1,03. При исследовании автоэлектронной эмиссии (разд. У-6В) кончики металлических образцов также стремятся к равновесной огранке. В работе [92] показано, что в этих условиях форма кончиков хорошо согласуется с рассчитанной теоретически. [c.222]

Для Б. характерно наложение нескольких типов химич. связи. Существование металлич. электро- и теплонроводности у Б. показывает, что в химич. связи между атомами металла и бора принимает участие электронный коллектив в наибольшей степени это характерно для струк-гур 4-го и 5-го типов. Этим обстоятельством обусловливаются такие практически важные свойства, как высокая электропроводность гексаборидов, малая работа выхода электронов при термоэмиссии, способность к автоэлектронной (холодной) эмиссии электропов. В Б. переходных металлов происходит обобществление не только валентпых, но и внутренних электронов достраивающегося -уровня атомов этих металлов. Это проявляется в прочной межатомной связи, высоких темн-рах плавления, твердости, химич. устойчивости, жаропрочности и жаростойкости этих Б. Среди них известно большое число фаз с узкими областями гомогенности. Эти боридпые фазы являются переходными между интер-металлич. (электронными) фазами со строго определенными составами и фазами внедрения (карбиды, нитриды), имеющими широкие области гомогенности. В табл. приведены составы, структуры и нек-рые свойства В. переходных металлов. [c.228]

Автоэлектронная эмиссия (см. разд. У-6В). Электроны, излучаемые остро отточенным заряженным кончиком металла, идут по прямой к экрану электронно-лучевой трубки, действующему как анод. Возможно разреше1П1е с точностью 30—50 А различных участков поверхности, например кристаллических граней, излучающих электроны с разной интенсивностью, в соответствии с их работой выхода. Этим методом можно измерять также работу выхода. [c.225]

Умелое использование новейшей вкспериментальной техники (автоэлектронный эмиссионный микроскоп [1—3], инверсионный ионизационный манометр [4], новейшая высоковакуумная техника [5]) способствует выяснению связи между структурой поверхности и хемосорбцией газа металлом. Применение авто-электронного эмиссионного микроскопа для изучения адсорбции кислорода на вольфраме [6] позволило недавно получить сведения о поверхностной подвижности [7], о прочности связи между кислородом и вольфрамом [8] и об энергиях испарения хемосорбированного кислорода [9]. Настоящая работа посвящена систематическому исследованию адсорбции азота вольфрамовым острием автоэлектронного эмиссионного микроскопа при достаточно низком давлении, для того чтобы можно было изучить исе стадии адсорбции — от первоначальной быстрой реакции до конечных стадий хемосорбцни. [c.510]

Преобразования, возможные в адсорбированном газе при очень слабых полях, обнаружить труднее. Однако было найдено, что если перегруппировка и наблюдается (на плоскостях 111 ), то она происходит медленно по сравнению с временем, необ.ходимым для усиления поля до уровня, достаточного для наблюдения эмиссионной картины ( 1 сек). Кроме того, изменения работы выхода, определенные по высоковольтной эмиссии, находятся в качественном согласии с изменениями контактного потенциала, измерявшимися Миньоле в отсутствие сильного поля (табл. 3). При автоэлектронной эмиссии среднее значение работы выхода складывается преимущественно за счет областей с высоким уровнем эмиссии в соответствии с уравнением (35) следует ожидать более значительного снижения работы выхода, чем в случае измерений контактного потенциала. Это было подтверждено экспериментальными данными, относящимися к средней поверхности. Следовательно, можно не учитывать поле в качестве причины наблюдаемого при таких условиях распределения атомов ксенона. [c.196]

Холодная (автоэлектронная) эмиссия. Согласно формуле Ричардсона-Дёшмэна, эмиссионный ток существует при всяком Т. При малом Т этот ток очень мал. С другой стороны, внешнее поле, уменьшая работу выхода, увеличивает эмиссионный ток. Спрашивается, нельзя ли настолько увеличить внешнее поле, чтобы эмиссионный ток достиг заметной величины при температуре металла порядка комнатной Опыт показывает, что подобное явление, называемое автоэлектронной эмиссией, а также холодной эмиссией, действительно имеет место. Если в вакууме поместить на очень близком расстоянии два металлических электрода и постепенно увеличивать -наложенную между ними разность потенциалов, то вакуум, как бы высок он ни был, пробивается. Однако, как показали исследования Милликена и Эйрика [189], формула Шоттки к этому случаю не приложима, и автоэлектронная эмиссия наблюдается при напряжённостях поля, в 100 раз меньших, чем это вытекает из формулы. [c.103]

Другой путь выяснения механизма работы катода холодной дуги заключается в установлении энергетического баланса на катоде. Для этого следует тщательно выбрать систему координат и вычислить поток энергии для определенных участков системы. Для поверхности катода, поступающая энергия складывается из потенциальной и кинетической энергий положительных ионов, излучения и теплоотдачи раскаленных газов положительного столба, включая удары возбужденных атомов поток уходящей энергии (охлаждение) обусловливается электронной эмиссией, — если только это не автоэлектронная эмиссия,— испарением атомов и теплоотдачей в металл и в газ. Из данных табл. 29 и 30 можно видеть в противоположность более ранним исследованиям, что температура вдоль осп положительного столба распределена, как показано на рис. 132а, [c.289]

Одним из наиболее ранних и наиболее широко используемых методов анализа поверхности является оценка хемосорбционной емкости адсорбента. Трепнел [19] показал, что количество водорода, хемосорбированного при температуре жидкого воздуха, представляется вполне удовлетворительным критерием оценки стенени чистоты поверхностей ряда металлов. Робертс и Сайкс [20] использовали, но существу, тот же самый критерий для оценки чистоты поверхности порошка никеля. В другом методе, позволяющем обнаруживать поверхностные загрязнения, составляющие незначительные доли монослоя поверхности, используется дифракция медленных электронов [21—24]. Ряд методов основан на изучении автоэлектронной эмиссии или ионизации иод действием электрического поля таких газов, как гелий [25, 26], фотоэффекта [27], работы выхода вторичных электронов [28], работы выхода электронов Оже [29]. Кроме того, изучение самой каталитичес1 ой активности твердого тела может служить для оценки степени чистоты его поверхности. При ознакомлении с дальнейшими разделами книги для пас будет все более очевидным, что каталитические свойства пленок, полученных испарением металлов, зависят от чистоты их поверхности. Робертс показал [30, 31], что низкотемпературное каталитическое разложение этана на пленках из родия и иридия в значительной стенени ингибируется в присутствии адсорбированного кислорода или окиси углерода. [c.69]

На рис. 3.20 показана кривая потенвдальной энергии электронов вблизи поверхности металлов, полученная в отсутствие внешнего поля. В объеме кристалла энергия электронов не превышает энергии Ферми, поэтому, чтобы происходило испускание электронов, необходимо подводить энергию извне. При наложении внешнего поля Е потенциальная энергия свободного электрона меняется на величину-и на кривой потенциальной энергии появляется максимум,. При достаточно больших значениях Е толщина образующегося потенциального барьера уменьшается настолько, что электроны вблизи уровня Ферми могут просачиваться под потенциальным барьером вследствие туннельного эффзкта. Автоэлектронная эмиссия возникает при достаточной силе внешнего поля, и получаемая с ее помощью картина на экране отражает особенности строения поверхности и величину работы выхода в соответствующих участках. [c.60]

И 2) большие квадраты с центрами около плоскостей (100) и углами в плоскостях (114). В отличие от плоскостей, для которых работа выхода низка, плоскости (100), характеризуюшиеся более высокой работой выхода, на первых снимках автоэлектронной эмиссии оказываются темными, а на следующих снимках — светлыми. При наиболее высоких заполнениях поверхности относительная доля эмиссии от плоскостей (100) в общем эмиссионном токе снова уменьшается. Наконец, по достижении числа соударений, равного 9 10 молекул/см , адсорбция азота привела к более однородной величине работы выхода с вольфрамового острия, так что в эмиссии участвовала большая часть поверхности, чем это было в начале адсорбции азота. В частности, неэмитирующая часть поверхности вокруг оси (ПО) суживалась до кружка, касающегося плоскостей (188) и (045). [c.513]

Лучщего понимания различия в скорости хемосорбции азота на вольфраме можно достичь, если выяснить, каким образом азот адсорбируется в состояниях с низкой энергией связи [15]. Можно ожидать, что вещество, которое связано более слабо, чем хемосорбированный азот, дает относительно меньший вклад в инкремент работы выхода и, следовательно, такое вещество труднее обнаружить на картинах, получаемых в автоэлектрон-ном эмиссионном микроскопе. Все же слабо связанное с поверхностью вещество, если преимущественно оно адсорбируется, может замедлять хемосорбцию азота на участках, где концентрация этого слабо связанного вещества высока. Однако пока неизвестно, образуется ли и собирается ли преиму- [c.515]

В оксидных катодах работа выхода очень сильно зависит от напряжённости приложенного к ним внешнего поля формула (61) к ним неприменима. У оксидных катодов в большинстве случаев ие имеет места ток насыщения [269] (т. е. максимальный для данной температуры ток, почти не зависящий от внешнего поля). Поэтому определение работы выхода и константы А в случае оксидных катодов несколько условно. Одно из объяснений, даваемых отсутствию насыщения тока при увеличении разности потенциалов между катодом и анодом, заключается в том, что на очень шероховатой поверхности оксидного катода много острий и бугорков, приводящих к наличию сильных полей, вызывающих местами сильный эффект Шоттки , а возможно и автоэлектронную эмиссию. Может играть роль и то обстоятельство, что внешнее поле проникает в толщу оксидного слоя. [c.118]

Главный вопрос при изучеиии вакуумного разряда — объяснение лавинообразного нарастания концентрации частиц в межэлектродном зазоре. В настоящее время можно считать установленным, что для коротких (<0,1 мм) вакуумных промежутков причиной пробоя служит автоэлектронная эмиссия с катода [15]. Высокая напряженность ноля, необходимая для возник новения токов автоэлектронной эмиссии, создается у отдельны микроскопических выступов (усов) на поверхности электродов. Авторы работы [16] предложили качественную модель инициирования вакуумной искры, основанную на предположении, что элементарным актом возникновения пробоя является взрыв микровыступов на катоде, разогретых автоэлектронными токами (этот процесс аналогичен электрическому взрыву тонких проволочек). [c.34]

Г. Эрлих (Q. Ehrli h, G. Е. Resear h Lab.) Трудность интерпретации картин газовой адсорбции, полученных при помощи эмиссионного микроскопа, известна давно, и в сущности она состоит в выяснении причины различных изменений работы выхода, наблюдаемых для различных участков поверхности. Д-р Брок считает (статья 48), что эти различия обусловлены избирательной хемосорбцией, приводящей к более высоким концентрациям газа на некоторых участках поверхности по сравнению с остальными. Любое другое объяснение, по-видимому, требовало бы изменения инкремента работы выхода на одну молекулу для данной поверхности с заполнением, что казалось невероятным. Однако Гомер на симпозиуме по автоэлектронной эмиссии (университет Нотр Дам) предложил модель, которая, по-видимому, допускает такие изменения инкремента, и, следовательно, аргументация, приведенная Броком, ослабляется. [c.557]

Так, значение тока 1 мА/см необходимое для работы плоских дисплеев, достигается при напряженностях 4,2, 6 и 6,8 В/см для трех ориентаций соответственно. Если обработать вольтамперные характеристики в координатах 1п (I/V ) — (l/F), соответствующих формуле Фаулера—Нордгейма, то получается линейная зависимость, свидетельствующая о наличии автоэлектронной эмиссии. Больщой [c.387]

В заключение слейует ещё указать, что упомянутая в конце 6 автоэлектронная эмиссия также может быть использована для определения работы выхода. Электронный ток, эмитгаруемый под влиянием напряжённости поля ё, превышающей 10 в/см, за исключением незначительной попрайкн, учитывающей д( йст- [c.105]

Если, аналогично методу Ричардсона , построить зависимость lg// oт /Ц, то из наклона получаемой при этом прямой лИнии можно определить работу выхода <р. Пригодность этого метода экспериментально подтвердил Хефер [92]. Этот метод даёт, естественно, значение при температуре измерения, которая, однако, не должна быть слишком высокой, так как термоэлектронная эмиссия при этом должна быть значительно меньше автоэлектронной эмиссии. [c.106]

При другом, основанном на автоэлектронной эмиссии методе, предложенном Госсом и Гендерсоном [160], электрод из исследуемого материала используется как коллектор для электронЬв холодной эмиссии, ускоряемых вспомогательным электродом. Работа выхода материала коллектора равна, тогда тому напря-йкению между коллектором и катодом, при котором начинается автоэлектронная эмиссия. [c.106]

I. В настоящее время в опытах по автоэлектронной эмиссии достигаются плотностн тока порядка 10 а см . При таких плотностях тока поле объемного заряда начинает становиться сравнимым с полем, рассчитанным по полной разности потенциалов и геометрии прибора. Иначе говоря, истинное поле ка поверхности катода уменьшается, и ток при данной разности лотенциа-ЛОБ оказывается меньше чем это следует из формул, не учитывающих влияния объемного заряда При плоских электродах влияиие объемного заряда было найдено в работе [1]. Полученное там уравнение в безразмерных переменных можно записать в виде [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология