Конвекция интенсивность

Парциальное давление компонента в соответствии с теоретическими уравнениями необратимой хемосорбции влияет на р и К только в области мгновенной химической реакции. При М >.1 величина р обратно пропорциональна парциальному давлению (при отсутствий поверхностной конвекции). При развитой поверхностной конвекции, интенсивность которой, как указывалось выше, увеличивается с повышением парциального давления компонента А , зависимость Рж от Лр проявляется слабее. В переходной области влияние парциального давления постепенно уменьшается и сводится к нулю в области реакции псевдопервого порядка, что согласуется с опытными данными [47, 48, 50, 51]. [c.69]

Высокая скорость абсорбции СОа растворами ДЭТА в значительной мере обусловлена также большим по сравнению с МЭА эффектом поверхностной конвекции. Интенсивность поверхностной конвекции в растворе ДЭТА сохраняется вплоть до а = 1, в то время как для растворов МЭА поверхностная конвекция не обнаруживается уже при а = 0,5. [c.233]

Уравнение Рассела учитывает перенос тепла по способу молекулярной теплопроводности, исключая механизм конвекции, интенсивность которой незначительна в газовой полости диаметром <1 см, и механизм радиации, роль которой в случае необходимости можно оценить с помощью соответствующей поправки [67]. Следует отметить, что это уравнение не учитывает также механизма диффузионного переноса [68]. [c.22]

В теплообменной аппаратуре химических производств часто встречаются такие процессы передачи тепла, при которых среда не изменяет своего агрегатного состояния. Различного рода подогреватели, межступенчатые холодильники компрессорных машин могут служить примерами аппаратов, в которых происходит нагрев либо охлаждение газа или жидкости, не сопровождающиеся изменением агрегатного состояния теплоносителей. Обычно такой теплообмен сопровождается какой-либо формой движения теплоносителя, и его интенсивность, таким образом, определяется интенсивностями процессов конвекции и теплопроводности. Если движение теплоносителя происходит за счет перепада давления, создаваемого насосом, вентилятором, компрессором и тому подобными устройствами, то конвекцию принято называть вынужденной. Когда же движение возникает за счет массовых сил, вызванных, например, перепадом температур, то конвекция называется естественной. [c.98]

В связи с тем, что передача тепла в слое происходит в основном за счет конвекции, интенсивность теплообмена можно увеличить за счет изменения скорости фильтрации теплоносителя через слой. Препятствием развития работ в этом направлении является отсутствие тягодутьевых средств с повышенными напорными характеристиками и возможностью выноса окатышей из слоя при увеличении скорости продува газов снизу вверх, [c.229]

Роль гидродинамики в момент формирования капли становится значительно более существенной, если основное сопротивление сосредоточено в диспергируемой фазе, В этом случае, как показали расчеты [30], массопередача протекает гораздо интенсивнее при росте капли, чем при ее свободном движении. Таким образом, одна из причин концевого эффекта , по-видимому, все же состоит в более интенсивной массопередаче при диспергировании лимитирующей фазы. Это тем более вероятно, что в ряде систем возможно дополнительное, не учитываемое в расчетах, ускорение массообмена вследствие развития самопроизвольной поверхностной конвекции, интенсивность которой, как известно [58], зависит от движущей силы, а поэтому и от времени контактирования фаз. Данные работы [55] подтверждают это предположение. [c.162]

В условиях естественной конвекции интенсивность испарения для всех тел увеличивается с понижением давления, достигая максимума, а затем уменьшается (рис. 9-13). Максимальные интен- [c.357]

Наконец, при ламинарном режиме и очень больших разностях температур между движущейся средой и стенкой начинает сказываться влияние наряду с вынужденной также и свободной конвекции. Интенсивность теплообмена при свободной конвекции характеризуется критерием Грасгофа От, опре,деляемым формулой [c.109]

Зависимость интенсивности испарения от давления при разных скоростях движения тел показана на рис. 12 для трех образцов исследуемых тел. В условиях естественной конвекции интенсивность испарения для всех тел увеличивается с понижением давления, достигая максимального значения, а затем уменьшается. Максимальная интенсивность для нафталина 0,57 кг1 м -ч) наблюдается при давлении 0,5 мм рт. ст., для желатина кс = 0,5 кг/ м -ч) при давлении 1 мм рт. ст (lg р = 0), а для влажной керамики / акс = = 0,46 кг м -ч) при давлении 0,5 мм рт. ст. В условиях вынужденной конвекции изменение интенсивности испарения зависит от свойств материала опытного тела. Для нафталина изменение аналогично изменению lg р для естественной конвекции. Максимальная интенсивность соответствует давлению [c.121]

Локальный коэффициент конвекции. Интенсивность теплообмена в замкнутых прослойках можно более детально описать с помощью локального коэффициента конвекции [c.73]

Подвод реагирующих компонентов в зону реакции совершается путем молекулярной диффузии или конвекции. При интенсивном перемешивании комионентов конвективный перенос называют турбулентной диффузией. В многофазных процессах подвод реагентов в зону реакции связан с переходом вещества из одной фазы в другую, например при плавлении твердых веществ или растворении их в жидкости. Такие процессы, в которых совершается переход вещества пз одной фазы в другую через поверхность раздела фаз, называются массопере-дачей. / [c.89]

Известно, что в любом химическом процессе, особенно в гетерогенном, явления переноса вещества и энергии играют существенную роль, В большинстве случаев стремление к оптимальному проведению процессов сводится к тому, чтобы обеспечить условия достижения режима химической кинетики. Для этого создают интенсивную конвекцию среды, облегчают доступ реагентов к активным поверхностям за счет измельчения катализаторов или нанесения на соответствующие носители и т. д. В результате уменьшается сопротивление процессам переноса и устраняется влияние последних на химическую реакцию. [c.186]

Анализ зависимостей на рис. IV. 3 показывает, что при увеличении критерия Релея от 40 до - 100 интенсивность конвективного теплопереноса в слое растет линейно в соответствии в выведенной выше зависимостью (IV. 11). В дальнейшем влияние На на конвективный теплоперенос ослабевает. Это можно объяснить тем, что при интенсивности конвективного теплопереноса, соизмеримой с передачей теплоты теплопроводностью (ф 2), конвекция оказывает существенное влияние на формирование профиля температуры в слое, линейность которого при этом нарушается. С увеличением Ра также большую роль должно играть дополнительное термическое сопротивление конвективному теплопереносу у стенок, ограничивающих слой. При На 300 происходит перелом в ходе некоторых зависимостей на рпс. IV. 3, связанный с изменением характера циркуляции жидкости. Аналогичный характер зависимостей при естественной конвекции в горизонтальных прослойках зафиксирован в работах [24, 25]. [c.110]

Рассматривая процесс естественной конвекции в пространстве между зернами как внутреннюю задачу массообмена, можно ввести критерий Архимеда, характеризующий интенсивность этого процесса, в виде [c.155]

Увеличение пузырьков пара перед отрывом, а также подъем их в жидкости приводит в движение определенные столбики жидкости, которые вызывают циркуляцию и перемешивание жидкости во всем объеме и вдоль поверхности нагрева. Этим определяется в основном степень интенсивности передачи тепла от поверхности нагрева к жидкости. Поэтому при кипении в большом объеме жидкости, т, е. при естественной конвекции, коэффициент теплоотдачи а тем больше, чем больше частота образования пузырьков и чем больше количество центров парообразования на поверхности нагрева. Ввиду того, что частота отрыва пузырьков и количество центров парообразования зависят от разности температур поверхности теплообмена и жидкости, коэффициент теплоотдачи при кипении жидкости является функцией этой разности температур или теплового напряжения поверхности нагрева, [c.108]

Однако в некоторых случаях непосредственное воздействие огня на стенку аппарата является нежелательным из-за особенностей процессов, которые совершаются в аппарате, В этом случае аппарат удаляется от топочного пространства, благодаря чему непосредственное излучение пламени уменьшается, в то время как интенсивность лучеиспускания слоя газов на поверхность нагрева увеличивается, В данном случае тепло передается в основном конвекцией. [c.256]

На интенсивность теплообмена через стенку реактора оказывает влияние режим движения потока (распределение скоростей, степень турбулентности). Вследствие отказа от гидродинамического подобия влияние режима движения будет различным в модели и образце. Поэтому удобно представить этот процесс суммарно как конвекцию теплоты и характеризовать коэффициентом теплоотдачи а. [c.465]

Приведенная зависимость может облегчить определение толщины пограничного слоя в случае интенсивной конвекции. При Фл > 0,2 следует пользоваться основными формулами, дающими зависимость У от Фа, основанную на геометрии плоскости, тогда как при Фа < 0,2 применяются формулы, основанные на геометрии сферы. На рис. 1-74 представлены также результаты более чем 200 экспериментальных работ, собранные Гордоном з. Расчет модели свободной поверхности согласуется с результатами экспери- [c.88]

Интенсивность процесса конвективного теплообмена существенно зависит от условий движения среды, которые, в частности, определяются скоростью течения и геометрией канала. При естественной конвекции следует также принимать во внимание ориентацию поверхности нагрева, поскольку силы, обусловленные разностью плотностей среды, всегда направлены противоположно силам гравитации. [c.98]

Для указанных значений фактора Ь о расчет массоотдачи можно производить по уравнению, полученному на основании аналогии раздельно протекающих процессов тепло- и массообмена. Опытные данные, полученные в условиях малой интенсивности поперечного потока вещества ( Ь<0,15), показали, что при значениях Аг/Ке < 0,2 свободная конвекция практически не влияет на интенсивность тепло- и массообмена [35]. [c.167]

Свободная конвекция вокруг тела с резко изменяющимся контуром является наиболее сложной задачей, поскольку имеет место отделение линий тока и формирование следа (за выступом или уступом). Показано, что даже в этом случае теория пограничного слоя имеет широкую область применения. Теоретические решения для конвекции малой интенсивности оказались более успешными для сфер и цилиндров, чем для плоских пластин. [c.274]

Экспериментальное исследование влияния свободной конвекции на интенсивность тепло- и массообмена при конденсации водяного пара из паровоздушной смеси [35] было проведено при изменении фактора проницаемости в пределах 0,04<Ьто 1,6 и параметра Ar/Re в пределах 0,2 Ar/Re 8. Опытные данные хорошо описываются кривой, приведенной на рис. 5.5. [c.168]

Математическое описание такой мысленной модели дало возможность получить зависимости для профиля скоростей и гидравлических сопротивлений (см. гл. 2), а также интенсивности теплоотдачи конвекцией (см. гл. 3). [c.264]

Перемещение веществ путем конвекции из внешних слоев, протекающее с большой интенсивностью, может быть определено лишь в некоторых случаях. [c.138]

Перенос вещества из потока газов к внешней поверхности зерен происходит двумя. способами . нормальной (обычной молекулярной) диффузией и конвекцией. Промышленные процессы проводятся в условиях интенсивного движения реагирующего газа при этом в основной части потока нормальная диффузия играет пренебрежимо малую роль, а благодаря конвекции достигается выравнивание состава по сечению аппарата. Вблизи внешней поверхности зерен создается тонкий слой, внутри которого концентрация реагентов меняется от значений в основном потоке Ср до концентраций на внешней поверхности зерен С , определяемой соотношением скоростей тепло- и массопереноса и химической реакции. Эта область называется диффузионным пограничным слоем. Поток вещества сквозь диффузионный пограничный слой сферического зерна катализатора определяется из уравнения [c.53]

Область пузырькового режима кипения, в котором теплоотдача определяется конвекцией жидкости вследствие интенсивного движения паровых пузырей, характеризуется значительным увеличением коэффициента теплоотдачи а с ростом температурного напора, равного Дг = ст — ипс (где ( т-—температура стенки (па, —температура насыщения). [c.574]

I. Зависимость интенсивности конвекционных потоков ( магнитного ветра или термомагнитной конвекции), возникающих в газовой смеси при наложении [c.602]

Здесь константа ингибирования / <0,1 и скорость зависит от первой степени интенсивности света. При этом предполагается, что атомы С1 исчезают при диффузии (или конвекции) к стенкам по реакции первого порядка. Это более или менее хорошо согласуется с другими работами [30, 31] в этой области, хотя вследствие трудностей, возникающих при применении метода стационарных концентраций, все эти результаты должны быть приняты с некоторыми оговорками. Краггс [32], Алманд и Сквайр [32, 33] работали с очень низкими концентрациями На и показали, что зависимость от интенсивности света изменяется от при низких концентрациях С12 (- 0,01 мм рт. ст.) и низких интенсивностях света до 7 2 при больших концентрациях С1г( 450 мм рт. ст.) и больших интенсивностях света. При постоянной интенсивности света скорость проходит через максимум по мере изменения давления С12. На основании этого можно ожидать, что существуют два пути гибели атомов С1 в системе, сходные со случаем гибели атомов Вг [см. уравнение (XIII.4.4)]. Эти авторы предположили, что специфическое действие С1г как третьей частицы основано на образовании важного промежуточного соединения С1з. Тогда стадию обрыва цепи можно записать следующим образом [c.301]

В настоящее время отсутствует удовлетворительное теоретическое описание теплопереноса при турбулентном течении. Этот вопрос интенсивно исследуется экспериментально, однако непосредственной экспериментальной информации пока еще недостаточно. Имеющиеся данные по теплооб.мену при внутренней и внешней вынужденной турбулентной конвекции приведены в разд. 2.5. Там же проведено их сопоставление с рекомендуемыми корреляционными зависимостями типа Нуссельта (Ми=Сие Рг") или Прандтля (Nu=[ Re —B)Prl/[l+ReP/(Pг)]. Второй тип зависимости используется для описания данных в более широком диапазоне изменения числа Прандтля. [c.93]

Свободная конвекция. Влияние свободной конвекции может увеличивать интенсивность теплоотдачи в [c.236]

Экспериментальные данные по свободной конвекции большей частью менее точны и аккуратны, чем по вынужденной конвекции, вследствие низкой интенсивности теплообмена и связанных с этим трудностей таких измерений, которые не вызывали бы нарушений самого процесса обмена. [c.274]

При неподвижном хранении нефтепродукта в резервуаре пере-мещивание паровоздушной смеси в ГП происходит за счет естественной конвекции. Интенсивность перемешивания, как указано выще, зависит от состояния погоды, условий охлаждения наружных стенок резервуара и обогрева их солнечными лучами, т. е. от количества и периодичности получаемой солнечной радиации, осадков и ветра, а также от температуры поверхности остатка нефтепродукта. [c.17]

Результаты опытов представлены в табл. 9-7 и на рис. 9-13, 9-14. В условиях естественной конвекции интенсивность испарения ДДя всех тел увеличивается с понижением давления, достигая максимума, а затем уменьшается (рис, 9-13), Максимальн171е интен- [c.357]

При пленочном кипеиии иедогретой жидкости теплота, которая проходит через паровую пленку с поверхности кипения, частично передается в объем жидкости путем конвекции. Интенсивность конвективного переноса теплоты в объем жидкости зависит от недогрева и скорости циркуляции жидкости. Оба фактора влияют иа теплоотдачу благоприятно. [c.319]

Теоло от проводников во всех случаях отводится череэ их боковую поверхность в основном двумя путями непосредственной теплоотдачей в окружающую среду и конвекцией. Интенсивность отвода тепла оценивается коэффициентом теплоотдачи а[Вт/С С см )]. Доля отдельныд составляющих коэффициента а различна для разных типов проводников и различных способов их прокладки. Напрнмер, при открытой прокладке на воздухе непосредственная передача тепла в окружающую среду мала из-за малой теплопроводности воздуха. [c.84]

Совмещенные процессы в непрерывном или ймпульсно.м режиме являются примерами открытых систем с избирательным обменом компонентами с окружающей средой через свои границы. Известно, что некоторые сравнительно простые открытые системы, иапрнмер реактор идеального вытеснения, удобно рассматривать как замкнутые системы. Однако уже в условиях интенсивной конвекции [c.188]

При малых значениях Кеэ возможно влияние e Te TBeiyion конвекции на массообмен в зернистом слое, особенно при течении жидкости. В работе [108] показано, что при Кеэ < 1 значения р различны при разном направлении потока воды в слое элементов из р-нафтола и бензойной кислоты. При движении воды снизу вверх интенсивность массоотдачи в несколько раз ниже, чем при движении воды сверху вниз. Влияние направле-ния потока можно объяснить только эффектами свободной конвекции, которые проявляются при разнице удельных весов чистой жидкости и пограничных с элементами слоев жидкости, насыщенных примесью растворенного вещества. При движении растворителя сверху вниз более тяжелые пограничные слои жидкости стекают вниз быстрее основного потока, повышая скорость растворения при движении снизу вверх раствор может скопиться в пространстве между зернами и затруднить перенос. [c.155]

Теплопередача конвекцией предполагает наличие (перемещающегося вещества, следовательно, она возможна только между телом и текучим веществом. Под текучим веществом следует понимать жидкость, газы и пары. При нагреве твердого и текучего вещества происходит обмен тепла между более нагретыми, т. е. бы-стродвижущимися молекулами, и более холодными. Как в твердом теле, так и в текучем веществе передача тепла производится теплопроводностью. Однако это явление в текучем веществе протекает значительно более интенсивно благодаря тому, что частицы вещества в данном случае являются свободно движущимися. Слои текучего вещества, которые прилегают непосредственно к нагретому твердому телу, нагреваются, благодаря чему они становятся более легкими. Нагретые частицы начинают двигаться, подымаются и не только освобождают место у поверхности твердого тела новым, более холодным частицам, но и переносят с собой тепло в более холодные слои текучего вещества и там его передают дальще. При этом безразлично, происходит ли движение текучего вещества у поверхности нагрева в результате разности температур и, следовательно, удельных весов жидкости (естественная конвекция) или в результате искусственно вызванного и поддерживаемого фактора (искусственная или вынужденная конвекция). Вполне очевидно, что указанные рассуждения применимы как для процесса нагрева, так и для процесса охлаждения. Оба случая имеют одинаковое техническое значение в обоих случаях закономерности конвективного теплообмена оказывают решающее влияние на механизм теплопередачи. Не зная их, нельзя рассчитать количество передаваемого тепла. [c.28]

В последнее время три изучении процесса теплообмена при парообразовании в условиях направленного движения поверхность теплообмена стали разбивать на две области. В первой области влияние парообразования мало и передача тепла осуществляется путем конвекции здесь теплообм еи обусловливается собственно движением жидкости. Во второй области определяющее влияние на процесс оказывает образование и движение пузырей, т. е. решающее значение приобретает процесс кипения. Следовательно, общие закономерности процесса определяются соотношением интенсивности обеих форм движения. [c.125]

В одной из моделей механизм массопередачи упрощенно представляется следующим образом (рис. 9). Предполагается, что с обеих сторон от поверхности соприкосновения фаз в каждой фазе образуются неподвижные или ламинарнс движущиеся диффузионные слои (пленки), отделяющие пов(фхность соприкосновения от ядра потока соответствующей фазы. Ядро фазы — основная масса фазы, где происходит интенсивное перемешивание. Принимается, что вследствие I-нтенсивного перемешивания в ядре фазы концентрация распзеделяемого вещества в нем практически постоянна. Перенос вещества в ядре фазы осуществляется преимущественно за сче-- конвекции, т. е. движущимися частицами гасителя (распределяющей фа- ы) и распределяемого (целевого) вещества. [c.52]

Значения, приведенные в этих таблицах, по существу указывают продолжительность жизни атомов X в соответствующих системах. Некоторые соображения о важности влияния стенок могут быть нолучены нрн сравнении времен жизни некоторого атома со средними значениями времени, необходимого ДЛЯ того, чтобы данный атом продиффундировал к стенкам. В фотохимических системах время диффузии (пренебрегая конвекцией) обычно равно —1 сек. Из табл. XIII.3 ясно, что если обрывом на стенках можно пренебречь, то фотолиз должен происходить нри высоких интенсивностях света (превышающих 10 квантIсм сек), при высоком суммарном давлении (достигаемом, например, при добавлении инертного газа) и в больших сосудах. Это не всегда возможно, особенно в системах, в которых длины цепей велики. [c.298]

Внешняя массо- и теплопередача. Помимо процессов диффузии и теплопередачи внутри пористой частицы, существенное влияние на макроскопическую скорость каталитической реакции может оказывать массо- и теплообмен между внешней поверхностью частицы и омывающим ее потоком. Гетерогенно-каталитический процесс всегда проводится в условиях интенсивного движения реагирующей смеси при этом в основной части ( ядре ) потока молекулярная диффузия играет пренебрежимо малую роль по сравнению с конвекцией, благодаря которой происходит выравнивание состава и температуры смеси. Y твердой поверхности скорость потока обращается, однако, в нуль поэтому вблизи поверхности Ейзренос вещества будет определяться молекулярной диффузией реагентов. В первых работах по диффузионной кинетике гетерогенных реакций, принадлежащих Нернсту [11 ], принималось, что вблизи поверхности существует слой неподвижной жидкости толщиной б и диффузия через этот слой ли- [c.102]

При разработке схемы конвекции веществ было принято, что в начальный период процесса гравитационной дифференциации более интенсивное погружение веществ повышенной плотности происходит вблизи оси 00 . Это приводит к образованию первичного блока с центральной (ОО СО) и периферийной (ОСС О) зонами, размеры которых определяются углами и д. Однако рассмотрение соответствующей схемы образования вторичной полости пониженного давления приводит к выходу, что вещества повышенной плотности погружаются преимущественно у границы ОС или даже несколько правее. Вблизи же оси 00 существует не погружающийся, а восходящий поток. Это кажущееся противоречие указывает на возможность объяснения циклических процессов, сопровождающихся опусканием и поднятием слоя легких веществ в опре 1еленных областях центральной зоны. Если в первичном блоке значительно смещается ось симметрии погружающегося потока веществ повышенной плотности, то это приводит к образованию другой вторичной полости пониженного давления, положение которой определяется описанным выше способом. Например, если считать границу ОаС новой осью симметрии погружающегося потока веществ повышенной плотности, то осью новой вторичной полости пониженного давления является прямая линия, проведенная под углом з к главной оси. [c.145]

В результате антиподального расположения застойных зон первичных блоков и более интенсивного действия системы вторич--ных полостей в области возникает несимметричное результирующее магнитное поле, магнитный момент которого уменьшается в период активного функциониров ия центральной вторичной полости пониженного давления. Сила термоэлектрических токов возрастает при переходе от внешней границы J зоны погружения веществ повышенной плотности к оси первичного блока. Если вокруг оси N8 формируются только две застойные зоны первичных блоков, отделенные одна от другой их периферийными зонами, то в области образуются два полюса и Ма наивысшей напряженности магнитного поля (рис. 85, а) и четыре зоны С , Са, Сз, С4, ограниченные линиями одинаковых склонений (рис. 85, б). При этом вокруг оси N8 в области Пх возникает несимметричная система вторичных полостей пониженного давления с преимущественным развитием группы полостей с одной стороны от центральной зоны первичного блока. Ниже приведены количественные данные, характеризующие процесс образования первичных блоков и конвекции веществ в них. [c.149]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология