спектры конденсированные

Электробезопасность. В лабораторных стационарных спектральных установках допускается использование в качестве источников возбуждения спектров конденсированной искры при напряжении не выше 15 000 В дуги переменного тока в дуговом и искровом режимах при напряжении не выше 220 В дуги постоянного тока при напряжении не выше 220 В газоразрядных трубок, питаемых постоянным и переменным током при напряжении не выше 1500 В воздушно-ацетиленового пламени. [c.95]

Высокая индивидуальность спектров конденсированных арома-шческих соединений позволяет широко использовать их при иссле-и пании этих систем. [c.81]

Спектр газовой фазы при повышенных температурах заметно отличается от спектра конденсированного состояния при комнатной температуре (наибольшие отличия наблюдаются для легких молекул и тех, которые в обычных условиях образуют водородные связи). Частоты полос также смещаются. Для идентификации могут понадобиться эталонные спектры, зарегистрированные в близких условиях [123]. [c.115]

Определение марганца в чугунах и сталях может быть выполнено при возбуждении спектра конденсированной искрой (генератор ИГ-2), низковольтной дугой (генератор ДГ-1 в искровом режиме), дугой переменного тока (генератор ДГ-1 в дуговом режиме плп ПС-39). Интервал определяемой концентрации марганца в чугуне равен 0,2—3,5%, а в стали — 0,1—6,0%. Точность [c.106]

Между шириной запрещенной зоны и химическим составом вещества имеется закономерная связь, в конечном счете определяющаяся расположением элементов в периодической системе Д. И. Менделеева. Иоффе [87] предположил, что основные свойства полупроводников обусловлены не периодической структурой кристалла, а ближним порядком , т. е. типом химической связи и расположением атомов в пространстве. Дискретность энергетического спектра конденсированного тела — это результат дискретных уровней отдельных атомов, а не периодичности решетки, как таковой. Взаимодействие уровней в плотном веществе приводит к их размытию и появлению зон. [c.28]

Некоторые факты, однако, легко объяснимы. Во-первых, спектры в видимой и близкой ультрафиолетовой областях состоят из узких линий [104], почти сходных с атомными по ширине, а не из полос, наблюдаемых обычно в спектрах конденсированных фаз. Во-вторых, спектральные линии очень слабые, со значениями е акс —В-третьих, число переходов для большинства лантанидов действительно очень велико. [c.266]

Конденсатор 4 накопленную им значительную энергию расходует за очень короткое время, так как после каждого пробоя в искровом промежутке 1 возникает ток большой мощности и большой плотности. Ток протекает по тонкому каналу ионизированного газа, соединяющему электроды. Плотность тока в искре достигает десятков тысяч ампер на 1 см . Поэтому температуры газа и электронов оказываются равными десяткам тысяч градусов. При протекании импульсов тока с участков поверхности электродов, на которые опирается канал ионизированного газа, взрывоподобно вырываются струи горячего пара— факелы, которые затем дополнительно подогреваются в канале. В спектре конденсированной искры наблюдаются линии атомов атмосферы (излучение канала) и линии спектра материала электродов (излучение факелов). [c.179]

Поглощение в далекой инфракрасной области является результатом изменения вращательной энергии. Чисто вращательные спектры наблюдаются только для газов в жидкостях и твердых телах вращательные состояния не выражены резко и любое поглощение образует скорее непрерывные полосы, чем дискретные линии. Если поглощается излучение в других инфракрасных областях, основное влияние вращательных уровней на спектр конденсированной фазы заключается в расширении колебательных полос. Поскольку в большей части исследований, представляющих аналитический интерес, используются спектры конденсированной фазы и излучения со сравнительно короткими волнами, в этом разделе будут обсуждаться главным образом изменения колебательной энергии. [c.148]

При помощи приведенной формулы выбирают два измеряемых пика почти одинаковой интенсивности. Таким образом определяется соотношение распространенностей изотопов углерода при использовании молекулярных ионов в спектре конденсированных углеводородов. В этом случае имеет место лишь незначительное наложение пика редкого изотопа — дейтерия. Метод особенно применим для исследования хлора и брома. Число атомов в ионе ограничивается лишь возможностью измерения этих ионов в данном приборе. [c.96]

Бензизотиазолы. Известны спектры конденсированных производных (224) [125] и (225) [V кольца при 1294 (оч. с.), 1248 м- (оч. с.) [426] [c.540]

Длины волн (нм) и экстинкции (л-моль -см ) в максимумах в спектрах конденсированных соединений, содержащих [c.18]

МАСС-СПЕКТРЫ КОНДЕНСИРОВАННЫХ УГЛЕВОДОРОДОВ [c.298]

Воронцов Е. И. Исследование взаимного влияния составляющих в оловянистых бронзах в спектрах конденсированной искры. Изв. АН СССР. Серия физ., 1947, 15, № 3, с. 298. 3439 [c.142]

Воронцов Е. И. Исследование взаимного влияния составляющих в оловянистых бронзах в спектре конденсированной искры. Зав. лаб., 1947, 13, № 4, с. 438—441. [c.142]

Последнее время для идентификации и количественного определения ароматических углеводородов применяются ультрафиолетовые спектры поглощения, являющиеся хорошими индикаторами ароматических ядер. Различие спектров конденсированных ароматических углеводородов особенно определяется числом и расположением колец (рис. 1). Напротив, различные углеводороды с одним п тем же конденсированным ядром имеют мало отличающиеся спектры. [c.359]

Положение полосы в спектре конденсированной фазы, т.е. в случае значительной межмолекулярной водород- [c.109]

Однако не для всех систем можно так легко решить задачу. В общем случае получить точные значения сумм по состояниям для систем в конденсированном состоянии невозможно. Вспомним рассмотрение спектров в гл. 3 и 8. Основной источник информации об энергетических уровнях веществ — его спектр. Спектры газов обладают узкими дискретными линиями, позволяющими точно определить энергетические уровни е и их статистические веса (по интенсивности линий). Спектры конденсированных веществ состоят из широких, непрерывно налагающих- [c.388]

Аналогичная методика измерений была применена и при использовании в качестве источника возбуждения спектра конденсированной искры. При этом, ввиду меньшей стабильности искры, производилось одновременное измерение линии анализируемого элемента и линии сравнения. Каждая из линий для удобства работы выделялась отдельным монохроматором ), у выходных щелей которых стояло по фотоэлементу, соединённому со своим электрометром. Измерения велись одновременно двумя наблюдателями, которые измеряли отбросы нитей электрометров, достигаемые за определённое врема М. В качестве меры относительной [c.212]

Особенно следует упомянуть здесь о высокочастотной искре. Ее спектр всегда более схож с дуговым, чем спектр конденсированной искры с нормальной самоиндукцией, но характер его существенным образом зависит от давления паров сгорающего в искре вещества. В результате высокочастотная искра дает воздушные линии весьма изменчивой интенсивности, что обязывает к тщательному изучению спектрограммы для их толкования. [c.42]

Рис. 1. ИК-спектры конденсированных гетероциклических соединений (в ССЦ)

А.3.2. Спектры конденсированных цепей [c.86]

В спектрах конденсированной фазы наблюдаемая частота максимума полосы поглощения не всегда точно совпадает с истинной частотой колебательного перехода. Этот эффект не имеет ничего общего с изменением потенциальной функции молекулы при переходе к конденсированному состоянию и возникает вследствие градиента показателя преломления в области полос поглощения. Изменение частот можно приближенно объяснить следующим образом. Поскольку при колебаниях изменяется электрический момент молекулы, каждое нормальное колебание вносит вклад в показатель преломления п в соответствии с выражением [c.129]

Определенные успехи, достигнутые за последние годы в спектроскопии межмолекулярных взаимодействий, обусловлены в значительной степени использованием принципа Франка—Кондона при рассмотрении взаимодействия поглощающих или излучающих свет молекул с окружающей их средой. Хотя этот принцип был сформулирован первоначально для описания внутримолекулярных процессов (см. 9.2), лежащие в его основе общие представления оказались полностью применимыми к процессам межмолекулярным. Более того, без учета следствий, вытекающих из принципа Франка—Кондона, просто невозможно на современном уровне анализировать многие факты, наблюдающиеся на опыте в спектрах конденсированных систем, а также строить теорию этих явлений. [c.101]

В заключение необходимо отметить, что кроме рассмотренных выше в настоящее время предлагаются и другие механизмы уширения молекулярных спектров конденсированных систем. К их числу относится, в частности, механизм, основанный на том, что при определенных условиях некоторая часть молекул жидкости сохраняет способность к практически свободному вращательному движению. По мнению некоторых исследователей, последний фактор в значительной степени определяет контур колебательных полос на крыльях. Более подробно этот вопрос будет рассмотрен ниже в 14.2. [c.110]

Конденсорные линзы были установлены вне защитной камеры, геометрические размеры колбы и камеры были подобраны в соответствии со светосилой используемых спектрографов. При возбуждении спектра конденсированной искрой между медными электродами экспозиция составляла 5 сек. в дуге (проба была закреплена в торцовом слое угольного электрода) экспозиция равнялась 10 сек. Один из опытов заключался в возбуждении спектра пробы короткими (1—2 сек.) последовательными разрядами дуги и искры с целью отличить дуговые линии от искровых для приближенного изучения спектра актиния ). [c.291]

Исследуя химию и спектры конденсированных тетразолов, [c.34]

Агрегатное состояние оказывает существенное влияние на ИК-спектр вещества. Кроме различия, связанного с тонкой вращательной структурой, ка) это было показано на примере СНз1 (рис. 7.24), известиы случаи, когда в спектре конденсированного продукта появляется больще полос поглощения, чем в газообразном, а частоты колебания сохранившихся полос изменяются. В качестве примера в табл. 7.6 приведены частоты нормальных колебаний газообразной и кристаллической ЗОг. [c.187]

Спектры конденсированных углеводородов, не относящихся к катаконденсированным, также обладают ярко выраженной колебательной структурой и специфичны для отдельных соединений (рис. 1.47). [c.80]

Электронные спектры. Бензол имеет очень характерный электронный спектр с интенсивной полосой при 185 нм и слабыми полосами при 200 и 260 нм. Коротковолновая полоса отнесена к разрешенному переходу Aig Eiu, полоса 260 нм — к запрещенному переходу Аи Вги, а полосу 200 нм в настоящее время принято относить за счет перехода A( -> Biu. Неразрешенные переходы наблюдаются в виде слабых полос вследствие смешения с другими разрешенными переходами. Сравнение спектра бензола со спектрами конденсированных полициклических бензоидных систем затруднительно, так как эти системы обладают более низкими симметриями, однако был ряд попыток классификации полос в полициклических системах. Наиболее известны классификации Клара [40], Джойса [41], Кливенса и Платта [42]. Для некоторых типов аннелирования возможно предсказать спектр и сделать заключение о влиянии дальнейшего аннелирования в различных полол<е-ниях. В пределах определенной группы молекул электронный спектр часто является отличным средством для установления характера нарушений в системе, однако он, по-видимому, не может быть полезным как общий критерий для установления ароматичности. [c.297]

А. Ii. Русанов [72] открывал индий при возбуждении спектра конденсированной искрой по линиям In 4511 и 4101 A. Индий предварительно выделялся из разбавленного раствора на пластинке из чистого цинка площадью около 9 мм (в течение суток). Одним электродом служила цинковая пластинка с выделенным индием, другим — модный стерженек. Продолжительность видимости линий зависит от количества индия на поверхности цинка. При минимальных количествах индия линия вспыхивает только в первый момент пропускания искры. Метод позволяет открывать 0,001 мг In в 10 МпИ раствора. В присутствии больших количеств солей моди, которая также выделяется на цинке, чувствительность открытия сильно понижается. В этом случае цинк с высадившимися на нем металлами растворяют в 20%-ной НС1, нерастворившую металлическую медь отфильтровывают на фильтре из стеклянной ваты, раствор нейтрализуют NH4OH и из него снова высаживают индий на цинковую пластинку. А. К. Русанов открывал этим методом индий в солях цинка и цинковой обманке. [c.219]

УФ-спектры аренов определяют презвде всего строение ядра. Особенно характерны спектры конденсированных ареновых систем с различным расположением и числом колец. УФ-метод основан на характеристичности УФ-спектров аренов. Каждому типу ареновых колец соответствует определенная полоса поглощения независимо от числа и строения заместителей. Применяемая методика разработана для анализа нефтепродуктов, кипящих до 400 °С. [c.82]

Масс-спектр антрахинона был упомянут в связи с реакциями перегруппировки, происходящими с отрывом нейтральной частицы СО и вероятным образованием ионов флуоренона и о-дифенилена (стр. 278). Замещенныеантра-хиноны характеризуются такими же процессами так, например, молекулярные ионы монооксиантрахинона распадаются с потерей нейтральной молекулы СО с последующим отрывом второй молекулы СО и с дальнейшим отрывом третьей молекулы СО или СНО (см. распад фенолов). Ионы М —С3О3Н) обладают массой 139, и, по-видимому, будучи исключительно стабильными, образуют пики двузарядных ионов с отношением массы к заряду 69,5, равные по интенсивности 5% от максимального пика. Подобные ионы часто наблюдаются в масс-спектре конденсированных углеводородов, однако их структурная формула неизвестна. [c.365]

На рис. 5 приведен инфракрасный спектр иодистого метила в газе, жидкости и твердом состоянии, полученный Мадором и Куинном на призменном спектрометре [67]. Изменения в этих спектрах, наблюдаемые при переходе от газовой фазы к жидкой и твердой, являются весьма характерными. Тонкая вращательная структура, отчетливо проявляющаяся в спектре газовой фазы, в спектрах конденсированных фаз исчезает. В спектре жидкости, как правило, наблюдаются широкие невыразительные полосы, хотя вблизи точки плавления можно предугадать тонкую структуру, более характерную для твердой фазы. Так как межмолекуляр-ные силы, приводящие к взаимосвязи колебательных переходов, действуют на относительно небольших расстояниях, то это появление тонкой структуры в спектре жидкого состояния является несомненным доказательством ближнего порядка в жидкости, что согласуется с данными дифракционных методов. [c.598]

Целесообразно привести здесь для иллюстрации еще несколько примеров. Камфорд и Гоулд [14] опубликовали спектры твердых углеводородов при низких температурах. Хотя они и применяли метод изоляции матрицей (матрица из аргона), но их спектры, вероятно, соответствуют скорее всего спектрам чистых кристаллов, так как отношение аргон — углеводород, несомненно, было слишком низким для удовлетворительной изоляции молекул углеводорода. Действительно, одна полоса этилена (вблизи 950 см ) расщеплена вследствие межмолекулярного взаимодействия. Отсутствие вращательной структуры в спектрах конденсированного состояния очевидно, но разрешение было слишком низким для того, чтобы обнаружить какие-либо другие межмолекулярпые эффекты. [c.600]

И 23,5 см при 32° К, в то время как Юинг получил значения 15 см при 28° К и 40 см при 105° К- Савицкий и Хорниг считают, что при низкой температуре наблюдаемая полоса слишком узка и свободное вращение невозможно. Для подтверждения своей точки зрения они провели приближенный расчет ширины полосы и интенсивности. Юинг использовал те же аргументы для подтверждения противоположного вывода в случае спектра жидкости при 105° К. (Эти же доводы он приводил раньше в случае молекулы СО [142].) По мнению автора данной работы, нужно сначала показать неоспоримость аргументов, основанных на оценке формы полос по их положению, прежде чем серьезно принимать эти аргументы во внимание. Доводы Юинга неубедительны, так как увеличение ширины полос с ростом температуры не доказывает наличия свободного или почти свободного вращения, хотя нечто слабовыраженное и промежуточное между вращением и либрацией может иметь место. Для того чтобы полностью принять гипотезу свободного вращения при отсутствии надежной теории контура и ширины полосы в спектрах конденсированных фаз, необходимы экспериментальные данные относительно квантованных вращательных уровней. [c.616]

Для определения магния используют кварцевый спектрограф средней дисперсии (ширина щели 0,020 мм) с трехлинзовой системой освещения. Источник возбуждения спектра — конденсированная искра (генератор ИГ-2 или ИГ-3, сложная схема С = = 0,01 мкф, = 0,01 мгн, ток 1,8 а, один цуг за полупериод), аналитический промежуток 2,5 мм. Подставной электрод — угольный стержень, заточенный на усеченный конус. Время предварительного обыскривания 30 сек. Аналитичеокие линии [c.194]

Имеется несколько работ, посвященных изучению электронных спектров конденсированных шестичленных ди-, три- и тетразинов [38, 76, 82—83]. Энергия орбиталей неноделенных пар электронов [c.42]

На значение крутильной частоты, а следовательно, и высоту потенциального барьера оказывают сильное влияние различные физические и химические факторы. Точнее находятся значения внутримолекулярных потенциальных барьеров по частотам крутильных колебаний молекул в газовой фазе. Эти частоты обычно ниже, чем в спектрах конденсированной фазы, где большую роль играют межмолекулярные взаимодействия. У хлорзамещенных этапов различие крутильных частот для газовой и жидкой фазы составляет 5... 10 см- , например, для СНгС —СС1з в газе сокр=108 см , а в жидкости (Окр=116 см- . Вообще же это различие бывает до 20...25%,, если в конденсированной фазе не возникает каких-либо сильных специфических взаимодействий типа водородных связей, когда оно становится больше. [c.241]

Остается открытым также вопрос о принадлежности ряда узких полос, наблюдаемых в интервале 650—510 см . Не исключено, что указанные полосы в спектре ВаО ОеОа-5020 принадлежат либрационным колебаниям молекул В О и их максимумы лишь случайно совпадают с максимумами либрационных колебаний других молекул воды в спектре ВаО-0е02-5Н20. В этом случае анионы обсуждаемого германата были бы мономерными. Но интенсивная полоса с главным максимумом при 540 см может принадлежать также симметричному колебанию группы ОеОСе. В пользу данного предположения свидетельствует спектр конденсированного продукта дегидратации ВаО-ОеОз-бНгО, в котором также наблюдается интенсивная полоса с максимумом при 540 см" . [c.117]

Введение заместителей в молекулу нафталина, антрацена и т. д., как и в случае замещения в бензольном кольце, влияет на положение и интенсивность полос поглощения. При этом остаются справедливыми основные закономерности, рассмотренные выше для производных бензола. Однако изменения, наблюдаемые в спектрах конденсированных углеводородов при введении заместителей, различны в зависимости от места заместителя. Так, полоса поглощения, расположенная в спектре нафталина при 270 нм, в а-нафтоле смещена к 290 нм, в то время как в р-нафтоле смещения этой полосы практически не происходит. Аналогичная картина наблюдается для аминозамещенных на-фталига. Это связано с различным расположением МО в а- и р-замещенных нафталина. В частности, более существенное изменение энергии МО нафталина происходит под воздействием а-заместителей [21]. [c.94]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология