Начальной скорости приближение

Рис. III.15 свидетельствует также о значительном различии в начальных скоростях приближения к равновесию. Студень, выдержанный при 0°С, очень быстро приближается к равновесному состоянию после нагревания до 12 °С, в то время как после выдержки при 25 С и охлаждения до 12°С установление равновесия проходит значительно медленнее. Вероятно, это может быть объяснено исходя из характера диаграммы фазового равновесия в системе полимер — растворитель, ко- [c.117]

Для закрученных струй не удается найти универсальный профиль скоростей для всей области течения. Вместе с тем, как показала обработка многочисленных экспериментальных полей осевых составляющих скорости, в струях с различной степенью крутки на начальном участке можно выделить две области течения, в каждой из которых профили скоростей приближенно можно рассматривать как подобные. Граница этих областей очерчена на рис. 2-14 кривой соединяющей точки с максимальной скоростью. [c.51]

Для решения таких задач приходится применять приближенные методы (разложение в ряд, использование вычислительной техники). Определение порядка реакции таких более сложных химических реакций проводят главным образом методом начальных скоростей и методом времени полупревращения. [c.161]

Используя квазистационарное приближение для Е8 и квазиравновесное приближение для Е81, найдите начальную скорость реакции и о- Как связаны максимальная скорость реакции и константа Михаэлиса с соответствующими величинами для неингибируемой реакции На одном графике изобразите в двойных обратных координатах зависимость скорости от концентрации субстрата для ингибируемой и неингибируемой реакции. [c.238]

Последнее уравнение справедливо в рамках приближения начальной скорости [9.3]. [c.581]

В системах со многими состояниями выражение (9.3.17) вычислить аналитически нельзя. Однако для достаточно коротких интервалов смешивания Тт в приближении начальной скорости можно получить приближенные выражения для амплитуд. Поскольку [c.591]

При увеличении интервала смешивания Тт приближение начальной скорости становится недостаточным, и в разложении ехр(Ьгт) необходимо учитывать члены более высоких порядков [c.591]

В разностной спектроскопии насыщение-восстановление (РНВ) сигналы, получаемые в первых трех экспериментах (рис. 9.5.1), комбинируются таким образом, что интенсивности диагональных пиков в приближении начальных скоростей равны [c.602]

Приближение начальных скоростей вводилось только для упрощения рассуждений, поскольку в этом случае можно пренебречь интерференцией между релаксационными и обменными процессами. Рассмотренные выше методы позволяют полностью устранить диагональные пики, создаваемые намагниченностью, не участвующей ни в процессах обмена, ни в процессах кросс-релаксации (например, сигналы растворителя), даже если нарушаются условия применимости приближения начальных скоростей. [c.602]

Однако элементы можно измерить раздельно, если релаксацию ансамбля спинов / наблюдать косвенно с помощью так называемого ядра-зонда со спином 5. Этот спин не должен давать заметный вклад в релаксацию спинов /, но следует иметь разрешенное спин-спиновое взаимодействие со всеми исследуемыми спинами I [9.39]. В данном случае каждому переходу мультиплета спинов 5 соответствует одно определенное состояние ансамбля I. Если релаксацией ядер 5 можно пренебречь и выполняется приближение начальных скоростей (гщ < то амплитуды кросс-пиков / / обменного 2М-спектра ядер 5 будут прямо пропорциональны вероятности переходов [c.626]

Из уравнений (П. 6) и (П. 7) видно, что дисперсность пузырьков возрастает с уменьшением поверхностной энергии л<ид-кости. Кроме того, средний размер полученных пузырьков тем меньше, чем меньше сечение исходных струй газа (или исходных пузырьков), чем больше их начальная скорость, чем резче замедление их движения и чем меньше энергии рассеивается на движение окружающей среды. Следует указать, что эти уравнения описывают процессы дробления очень приближенно. [c.59]

Очевидно, что отношение о ( )/уо не зависит от заданной деформации, поэтому согласно данному выше определению максвелловская жидкость является линейным вязкоупругим телом. Из рассмотрения функции релаксации вытекает физический смысл константы 0 эта величина характеризует скорость приближения к равновесию, когда напряжения исчезают, и поэтому может быть названа временем релаксации. Очевидно, что величина 0 не равна времени перехода в равновесное состояние (которое для максвелловской жидкости теоретически равно бесконечности), а лишь характеризует скорость. этого процесса. Численно 0 равно такой длительности релаксации, за которую начальное напряжение уменьшается в е раз. [c.93]

Для начальной скорости ы этого процесса при достаточно высоких температурах авторы получили следующее приближенное выражение [c.124]

Константы скорости хлорирования ПЭ в ССЦ Усманов оценивал методом полимерных моделей, в качестве которых использовались образцы хлорированного ПЭ, содержащие 6, 17,4 и 57% (масс.) С1, полученные Кренцель и др. [39] при хлорировании ПЭ в хлорбензоле, как описано выше. Следует заметить, что растворимость хлорированного ПЭ в ССЦ в сильной степени зависит от содержания С в образце, так что полимерные модели не удается хлорировать в ССЦ гомогенно до глубоких степеней превращения. Поэтому в данном случае пришлось ограничиться определением приближенных значений кп, к, и ко по начальным скоростям хлорирования трех полимерных моделей, решая систему из трех уравнений типа (N/ 1.1). Необходимые для этой цели величины Л о. N2 для ка -дой модели рассчитывали описанными в гл. П1 методами, используя найденное в работе [39] соотношение о М 2= 1 0,35 0,08. Результаты исследования кинетики хлорирования перечисленных соединений приведены в табл. VI.6. [c.218]

Легко показать, что в первом приближении зависимость начальной скорости от Д примерно экспоненциальна. Приняв значение. ЙГо постоянным [c.48]

Как отмечалось выше, в рассматриваемом приближении газовый поток играет роль переносчика химических процессов, которые, однако, влияют на характер его движения. Изменение гидродинамических факторов плазменной струи под влиянием химических процессов может оказаться существенным, если начальная скорость газа находится в конце допустимого (для рассматриваемого приближения) интервала значений, которые определяются условием (28). При очень малых начальных скоростях плазменной струи [соответствующих пределу выполнения условия (28)] значительное понижение температуры плазменной струи, сопровождаемое значительным понижением скорости струи, может также привести к нарушению этого условия в этом случае заметную роль начнут играть отброшенные нами диссипативные члены. Все это необходимо принимать во внимание при использовании полученных результатов для описания реальных процессов. [c.34]

Результаты расчетов по уравнению (1.61) для частицы, начинающей движение с нулевой начальной скоростью, приведены на рис. 1.11. Кривая 6 построена для Не < 1 по уравнению (1.59). Штриховая линия нанесена по данным работы [37] (здесь использован пример расчета, полученный в [37] для твердой сферы с плотностью р1/р2< 1). Как следует из рисунка, времена выхода на стационарный режим при Ке<1, рассчитанные в работе [37] путем точного решения уравнений Навье — Стокса и с помощью изложенного выше приближенного подхода, близки. При увеличении Не время гидродинамической стабилизации заметно уменьшается. Так, для Ке 50 оно уже на порядок меньше, чем при [c.31]

Система уравнений (4.3)-(4.3б) решена в двух приближениях. В первом приближении исследована эволюция капель растворов урана и других элементов по длине плазменного реактора в различных режимах при допущении монодисперсного распыления раствора. Во втором приближении рассмотрен более часто встречающийся случай полидисперсного распыления раствора. В последнем случае описываемая распределением Розина-Раммлера совокупность капель различного размера, образующих поток распыленного раствора, аппроксимировали набором двенадцати монодисперсных групп. Первая и двенадцатая из этих групп относились к максимальным и минимальным размерам капель соответственно. Проведено детальное исследование, включающее анализ зависимости состава получаемого оксидного материала от условий проведения процесса, а именно от мощности и температуры плазменного теплоносителя, соотношения начальных скоростей потока плазмы и капель раствора, требуемого времени пребывания капель (частиц) в канале реактора, размера капель и т. п. Кратко рассмотрим основные результаты, полученные для обоих приближений. [c.174]

Используя квазистационарное приближение для ES и квазиравновесное приближение для EI и ESI, найдите начальную скорость реакции. Как связаны максимальная скорость реакции и константа Михаэлиса с соответстаующими величинами для неингибируемой реакции [c.237]

Кроме того, могут быть найдены критические градиенты Д, J, Iо и скорости 1 0, 1, 2) соответствующие границам этих участков, а также начальная скорость и начальный градиент / для верхнего и нижнего участков нелинейной фильтрации. Величины 1 и /ц, как указывалось ранее, но являются физическими параметрами. Они представляют собой отрезки на осях г и / при приближенной замене на участках нелинейной фильтрации кривых. линий прямыми (т. е. при линеаризации закона движения на этих участках). [c.36]

Определим запасы прочности в спице с учетом знакопеременных изгибающих напряжений 0 з. Примем коэффициент перегрузки машины по крутящему моменту k = 2,5. Отметим, что коэффициент перегрузки может быть определен только путем расчета крутильных колебаний системы двигатель—привод. В частности, для наиболее тяжело нагруженных двигателей для прокатных станов этот расчет должен учитывать маховые массы всех механизмов (включая и прокатываемый слиток), а также начальную скорость подачи слитка в валки, время его захвата и возникающий при этом крутящий момент в якоре. Величина k = 2,5 приближенно взята равной отношению максимально допустимого тока в якоре к номинальному току. Для расчета на усталость примем коэффициент перегрузки по усталости fey = 1,7 (определение коэффициента ky см. в гл. 12). [c.394]

Это стационарный уровень, соответствующий начальной скорости реакции, как это принято в обычной стационарной кинетике (фиг. 21). Действительно, в промежуток времени между моментом, когда система достигла стационарного состояния, и моментом, когда накопится достаточное количество продукта, можно с хорошим приближением принять, что (ЯЛ)о равно (ЕА). По истечении этого промежутка времени Ло следует заменить выражением (Ло — X), и мы получим общее уравнение для изменения (ЕА) в течение стационарной стадии процесса (если Ло о). Для отыскания зависимости (ЕА) от (ЕА)о в предстационарный период нужно проинтегрировать уравнение (47) [c.179]

В дальнейшем ходе расчета необходимо подтвердить, возможно ли при выбранной начальной скорости Шо и размерах сопел создать в охлаждаемом помещении требуемые технологические условия, например среднюю скорость движения воздуха в каком-то сечении помещения или среднюю температуру. Для этого и используются формулы табл. 5.2. Обычно для помещений, в которых хранятся упакованные продукты, расчет ведется на создание в конце помещения х = ц ) средней скорости воздуха 0,3—0,5 м/с в помещениях для охлаждения или замораживания продуктов средняя скорость воздуха в помещении 2- м/с (при х, равном половине длины помещения). При подстановке численных значений в формулы (например, средней скорости) может не получиться равенства между правой и левой сторонами уравнений, поскольку все значения задавались предварительно. Методом последовательного приближения, изменяя значения Ше или размеры и число сопел с учетом (5.2) и (5.3), следует добиться равенства обеих частей выбранной формулы табл. 5.2 и тем самым рассчитать струю необходимой дальнобойности х й ) (или х/Ь ) и определить скорость Юо, с которой воздух должен выходить из сопла. Более [c.163]

Уравиеиие (VII, 12) является приближенным. Оно не описывает начальных стадий процесса, так как если с = 0, ю процесс Booouie не может начаться. Константа k в этом уравнении не имеет того физического смысла, который она имеет в обычных кинетических формулах. Она не отражает начальной скорости процесса при Со=1. Это объясняется тем, что при выводе уравнения (VII, 12) не была учтена реакция (а), в результате которой образовался промежуточный продукт (НВг) и которая вызвала развитие процесса [реакции (б), (в) и (г)]. [c.193]

Наряду с термодинамическими характеристиками, мерой прочности связи кислорода с решеткой могут служить и такие кинетические характеристики, как начальная скорость восстановления окислов водородом или скорость гомомолекулярного или гетерогенного изотопного обмена кислорода на окислах. Первый метод был применен Захтлером и Дебуром [43 ], а второй широко развит Боресковым и его школой [42, 44, 45]. Слабой стороной использования кинетических параметров является, то, что по ним имеется мало данных, они не поддаются приближенным расчетам и для своего определения требуют эксперимента, вполне сравнимого по сложности с прямым определением активности и селективности катализатора. [c.163]

По мере приближения к нагретой поверхности конвективный ноток и поток излучения на каплю возрастают. При этом, в частности, для крупной каплн, долго сохраняющей начальную скорость, возмол<ио преобладание поступления теплоты над отводом ее внутрь капли. Избыток теплоты приведет к повышению температуры поверхности капли и к обращению потока массы — начнется испарение. В то же время ядро каплн может оставаться достаточно холодным, имеющим температуру, напрнмер, ниже температуры насыщения для давления парогазовой среды. Тепловой баланс для капли в этом случае будет выглядеть следующим образом (рис. 1,7,6) д=] г- -дж. [c.33]

Случай 3. Определяющей является скорость адсорбции А в отсутствие или при наличии диссоциации А и приближении крмпо-нента В к состоянию равновесной адсорбции. Принимается механизм а та е. Начальная скорость реакции возрастает быстрее, чем по линейному закону. [c.406]

В тех случаях, когда кинетические кривые имеют незначительную кривизну вместо начальной скорости, вычисляемой по наклону касательной, можно использовать приближенные значения скоростей, находимые как частное от деления величины ря.чногти концентраций на входе и выходе реактора на среднее время пребывания. В частности, такой способ вычисления скоростей реакций был применен при планировании эксперимента статистическими методами для предварительного определения кинетических констант процесса каталитического окислительного дегидрирования бутиленов в дивинил [26]. [c.216]

II — та же самая последовательность, но время смещивания равно нулю III — трехимпульсная последовательность, начинающаяся с состояния насыщения системы с дополнительным периодом предрелаксации т IV — аналогичная последовательность, но в начальном состоянии намагниченность инвертирована. В приближении начальных скоростей в период предрелаксации влияет только релаксация утечки, а обменные процессы роли не играют. (Из работы [9.14].) [c.601]

Элементы типа и соответствуют одновременному перевороту двух протонов А и М, т. е. нульквантовым (а/3<= /3а) и двухквантовым переходам (аа = /3/3) соответственно. В данном случае их роль по сравнению с доминирующей релаксацией за счет внешних полей пренебрежимо мала. В приближении начальных скоростей амплитуды соответствующих кросс-пиков не зависят от релаксации ядер 5 и дают прямую информацию о межъядерных расстояниях или временах корреляции движения. В то же время амплитуды кросс-пиков, соответствующих одноквантовым переходам (И 1А, И 1м и И 1к), могут измениться, если дипольная релаксация за счет взаимодействия ядра-зонда X с протонами А, М и К является дополнительным каналом релаксации. Кажущаяся вероятность [c.627]

Когда размеры трубопровода, начальные скорость, давление, температура и удельный объем известны, из уравнения (П1.38) можно определить их конечные значения. Решение основано на использовании метода последовательных приближений. Вначале задаются значением Гер, равным температуре на входе Т . Подставляя в уравнение (И1.38) значения всех величин на входе в трубу, получают связь и р2- Далее по формуле (П1.37) подбирается температура Т2, при которой удовлетворяется уравнение (И1.38). Затем в это уравнение подставляется = TiТ2)12 и расчет повторяется до получения значений Т2, совпадающих с заданной степенью точности. Получаемый результат является приближенным. Точность расчетов тем больше, чем меньше интервал изменения давления. [c.200]

В первом приближении анализ ионных траекторий был проведен Джорданом и Когесхоллом [Л. 4-1]. Для этого анализа было принято предположение однородности как электрического, так и магнитного полей. В работе было показано, что яри этих упрощениях ионная траектория для иона с нулевой начальной скоростью представляет собой циклоиду. [c.85]

Уменьшение скорости роста можно приближенно оценить, задавшись простой зависимостью градиентов концентраций. Начальная скорость роста, определяемая на рис. 6.67 по тангенсу угла наклона при г = О, должна описываться выражениями для зародышеобразования типа уравнения (5) гл. 5 со значениями свободной энергии и концентрации, соответствующими случаю сополимеров. Зависимость логарифма начальной скорости роста от температурного параметра Г , /ТДГ должна выражаться, так же как и на рис. 6.23 и 6.43, для различных сополимеров серией параллельных линий. Один и тот же наклон должен означать, что произведение уу и теплота плавления в выражениях (68) или (31) гл. 5 не должны резко отличаться для всех составов сополимера (300 эрг /см и 70 кал/г соответственно). Однако предэкспоненциальный фактор зависит, по-видимому, не только от увеличение содержания сополимерных звеньев замедляет скорость роста в большей степени, чем этого требует уравнение (112). Попытка описать суммарную скорость кристаллизации, оцененную калориметрическим методом, на основании уравнения Аврами [уравнение (33)] показывает в соответствии с данными рис. 6.66, что отклонения наступают на довольно ранних стадиях (74—10% от общей степени завершенности процесса при переходе от гомополимера к исследованным сополимерам). Замедление скорости кристаллизации должно быть основной причиной появления Отклонений на ранних стадиях. Конечная степень кристалличности для сополимера лю- [c.344]

Недостаточное количество экспериментальных данных не позволяет найти по этому уравнению одновременно значения константы скорости реакции А и порядок п. Однако небольшая кривизна кинетических кривых при малых конверсиях (0,2—0,6) ДХНБ позволяет в первом приближении для ориентировочных расчетов принять для этой области порядок реакции по ДХНБ равным нулю. При таком допущении кинетические кривые могут быть аппроксимированы их касательными для начальных скоростей реакции. В этом случае уравнение (21) запишется [c.118]

Перфорированные диски питателя забирают сыпучий материал из насыпи и подают его в зону всасывания сопла, одновременно придавая материалу некгяорую начальную скорость и частично насыщая его воздухом. Расчет параметров питателя и других узлов разгрузчика базируется на методах приближенного физического моделирования, требующих применения ряда опытных коэффициентов. [c.90]

Менделеев обратил внимание членов Общества на некоторые особенности результатов обширных наблюдений Беля (1842) над среднею плотностью земли, произведенных крутильными весами по способу Мичеля и Кавендиша. Как в среднем результате, так и в вь1воде отдельных серий, нри прочих равных обстоятельствах и введя все поправки, какие предложены Эри, получается плотность земли, меньшая для случая употребления свинцовых шаров, чем тогда, когда взяты шары цинковые или стеклянные, притом общий средний результат у Беля (5,67) больше, чем у Кавендиша и Рейха (5,44). Поэтому Менделеев выразил желание, чтобы были вновь проверены способы расчета результатов, получаемых крутильными весами, и обратил особое внимание 1) на необходимость ближайшего уяснения причин наблюдаемого различия времен колебания нри одних и тех же статических обстоятельствах, 2) на необходимость принять во внимание начальную скорость при приближений массы и 3) на способ нахождения среднего положения коромысла под влиянием массы по его крайним положениям. Если же новый разбор имеющихся данных не объяснит замеченных разноречий в результатах Беля, то необходимо предпринять новые опыты с крутильными весами, чтобы при их помощи опытным путем проверить ньютоновы законы на малых расстояниях и для тел, разных по химическому составу и массе законы эти признают до сих нор справедливыми на малых расстояниях и для всех тел, что и принимается при расчете результатов, но на это до сих нор нет еще опытной нро- [c.417]

Секрест и Джонсон [171] получили точное квантовомеханическое решение для случая гармонического осциллятора, испытывающего коллинеарное соударение, которое описывается экспоненциальным отталкивательным потенциалом. Метод позволяет не учитывать приближение невозмущенного осциллятора и рассмотреть все возможные каналы неупругого рассеяния. Авторы рассчитали точные вероятности перехода при различных начальных скоростях и приведенных массах. В этих расчетах найдены два результата, представляющие особый интерес. Первое сравнение численных результатов, полученных из уравнения [c.241]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология