Измерения парные

Каждый куб-окислитель снабжают комплектом приборов для измерения и регистрации уровня по высоте куба содержа ние свободного кислорода в паровой фазе при помощи стацио парного газоанализатора, показания которого должны периоди чески проверять лабораторным анализом давления и темпера туры в кубе. [c.96]

Здесь АО представляет собой вклад в О от неаддитивности парных потенциалов. Он может быть меньше, чем обычная очень большая ошибка при измерении величины О, однако достоверных данных по этому вопросу нет. [c.44]

Для измерения коэффициентов пропускания жидкостей имеется набор парных кювет с толщиной слоя 5, 10, 20 и 50 мм. [c.215]

Случайную ошибку можно уменьшить строгой парной корреляцией между у1 и у2 (г +1). а также возможно большей стандартной добавкой (х/хг < 1). В Практических измерениях ввиду заданности интервала концентраций граница последнего отношения часто растягивается до Хг < 5л . Сопоставление метода калибровочных кривых [уравнение (2.2.12а)] и метода стандартных добавок [уравнение (2.2.14)] приводит к следующему соотношению [c.20]

Описание динамики жидкости состоит в моделировании полной корреляционной функции с последующим сравнением дважды дифференциального сечения рассеяния, вычисленного на ее основе, с измеренным экспериментально. Решение этой задачи упрощается, если функцию парной корреляции 0 (7 , () выразить через статистическую функцию атомной плотности рат(/ ) и автокорреляционную функцию д/Я, г"), пользуясь соотношением [c.65]

Решают и обратную задачу на основании измеренных экспериментально значений второго вириального коэффициента при различных температурах находят параметры потенциала парного взаимодействия для данного вещества. Форма потенциала при этом задается заранее. Один из способов расчета состоит в следующем. Из опыта определяют величину [c.307]

В нее стандартной добавкой. Измеренные на парных хроматограммах одинакового порядкового номера I и И серий интегратором и вручную площади и (или) высоты пиков и концентрации определяемых компонентов, найденные по формулам (И 1.42 — без учета и с учетом градуировочных множителей) и (И 1.43), заносят в табл. IV.28. [c.316]

В кн. [2] приведены параметры е и ёд (12—6)-потенциала Леннарда—Джонса для некоторых атомов и простых молекул. Параметры получены с помощью анализа результатов измерений вязкости газов и второго вириального коэффициента. Эти параметры приближенно характеризуют особенности взаимодействия молекул, но значение их не следует преувеличивать. Даже для атомов инертных газов истинный парный потенциал в области малых значений Я глубже и круче потенциала Леннарда—Джонса. Только благодаря случайной взаимной компенсации ошибок у исследователей существовало представление, что с помощью парного (12—6)-потенциала можно описывать свойства инертных газов во всей области состояний от кристалла до разреженного газа [54]. В действительности потенциал Леннарда—Джонса дает заниженные значения энергии взаимодействия при малых / и завышенные значения при больших / . Следует также иметь в виду, что потенциал Леннарда—Джонса качественно непригоден для описания взаимодействия между атомами аргона и большинства других инертных газов в конденсированных фазах. [c.95]

Зеркальце жестко приклеивают к тонкой металлической оси, которую вставляют в небольшую рогатку из молибденовой проволоки. К нижней части зеркальца приклеивают спираль из тонкой молибденовой или вольфрамовой проволоки. Концы рогатки и спирали остекловывают и спаивают с двумя стеклянными усиками от двух парных ложечек. При изменении давления усики ложечек отклоняются в разных направлениях, меняя угол наклона зеркала. Сфокусированный и направленный на зеркало световой луч, отражаясь от него, попадает на шкалу измерения давлений, расположенную на некотором расстоянии от манометра. Калибруют такие манометры но водяным манометрам. [c.204]

Если расклинивающее давление пленки измерено экспериментально, то формулы (62)—(64) могут быть использованы для нахождения силовых постоянных в парных эффективных межмолекулярных потенциалах. Это дает еще один независимый, помимо уже упоминавшихся ранее (стр. 183—185), метод определения силовых постоянных. Разумеется, при наличии молекул разных сортов имеется дополнительная трудность такого определения, поскольку устанавливаемые из эксперимента константы Вх и В2 зависят сразу от нескольких силовых постоянных. Поэтому нужны измерения для большого числа образцов или нужны дополнительные интерполяционные соотношения (типа известных мультипликативных соотношений) для силовых постоянных молекул разных сортов. [c.202]

Во всех этих случаях способы сравнения двух средних, описанные выше, неприменимы, поскольку эффекты, обусловленные различиями в составе или условиях анализа, могут превосходить систематические погрешности методик как таковых. В подобных ситуациях предпочтительнее парный 1-тест. Для Этого выполняют 71 попарных измерений (т. е. каждый образец анализируют по одному разу с помощью каждой из методик) и находят разности >4 между результатами анализов. Если систематические погрешности отсутствуют, т. е. методики дают одинаковые результаты (иными словами, все наблюдаемые различия в пределах каждой пары анализов связаны только со случайными погрешностями), то величины Пг должны иметь распределение со средним, [c.444]

Рис. 8.16. Хроматограмма, диаграмма интегратора и настольной ЭВМ для определения стандартного отклонения нри измерении флуоресценции по методу парных проб или без него.

В данном примере мы имеем дело с так называемыми зависимыми, или связанными выборками, так как индивидуальные результаты измерений попарно взаимосвязаны. В этом случае можно рассчитывать на получение статистически более надежных результатов, если учесть эту парную обусловленность, анализируя не хаотически представленные данные, а разности между значениями регистрируемых параметров. Если обозначить через разности скоростей коррозии защищенного и незащищенного образцов -й пары, то вместо двух выборок получим одну [c.231]

Термометры. Температуру входящей в калориметр холодной и выходящей из калориметра теплой воды определяют при помощи точных ртутных термометров. Шкала термометров должна быть градуирована от О до 40—50° С и разделена на десятые доли градуса. Термометры должны быть парными, чтобы для измерения [c.145]

Одиночная цепь в точке компенсации 0 обладает квазиидеальным поведением. Ее размер Я имеет величину порядка а парная корреляционная функция g(r) убывает как 1/г (при г Н). Однако наличие трехчастичного отталкивательного взаимодействия сказывается даже при Т = 0. Оно приводит (в трех измерениях) к установлению некоторой корреляции между мономерами. Вероятность контакта между двумя (или тремя) мономерами уменьшается из-за определенных логарифмических множителей. Эти множители могут проявиться при некоторых измерениях, которые чувствительны к локальным свойствам (например, теплоемкости), и, возможно, в определенных оптических свойствах. [c.353]

В результате сила притяжения между элементами оказывается меньше предсказываемой на основе представления о парной аддитивности. Совпадение же полученных при использовании оригинального метода Гамакера предсказаний с данными проведенных на многих реальных системах измерений может быть объяснено взаимным погашением противодействующих, но связанных эффектов, приводящим к тому, что их совместное упущение из вида не приводит к возникновению ошибок первого порядка. [c.27]

Приводимые значения в1 вычислены, исходя из измеренных относительных коэффициентов и различных металлов по отношению к парному металлу, заключенному в круглые скобки, и абсолютных коэффициентов термо-э. д. с. этих парных металлов 2. которые приведены в табл. 25.1 и 25.2. [c.462]

СРАВНЕНИЕ ДВУХ МЕТОДОВ ИЗМЕРЕНИЙ (ВЫЧИСЛЕНИЕ ДИСПЕРСИИ ПО ПАРНЫМ ИЗМЕРЕНИЯМ) [c.86]

Дисперсия парных измерений вычисляется согласно формуле (3.25) [c.87]

Если гипотеза Яо принимается, то 5] = 0 и дисперсия метода по п парным измерениям равна [c.88]

Такое сильное различие объясняется тесной связью между обоими результатами парных измерений. Мерой такой связи является коэффициент корреляции г (см. гл. 7). Поэтому значение 2, вычисленное согласно (4.9) или (4.10), будет занижено из-за существующего соотношения [c.89]

Отметим, что использование формул (4.9) или (4.10) для оценки дисперсии воспроизводимости на основании серии парных параллельных измерений возможно лишь при отсутствии корреляции (связи) между обоими результатами. Это условие хорошо выполняется для классического химического анализа и для всех других методов получения парных результатов, в которых оно связано с проведением независимой технологической обработки исследуемых объектов. [c.90]

Практически наблюдаемая линейная зависимость л/с от с показывает, что мал. Коэфф. А.2 характеризует парные взаимодействия но.лимер — растворитель (стеиень отклонения р-ра от идеального поведения). Значение А зависит от ряда факторов, в том числе от структуры макромолекул полимера, их размеров и формы, теми-ры измерения. [c.266]

После завершения натурных и ускоренных испытаний проводилась обработка статистического материала. Находилась парная корреляция между-данными, полученными в индивидуальных. методах испытаний и результатами натурных испытаний. Как известно [162], степень связи двух независимо измеренных величин (д ) и (у) определяется величиной коэффициента корреляции (г), который вычисляется из уравнения [c.199]

В качестве нрршера возьмем феинлацетршен. Это соединение имеет рКа=16 в эфире, 21 - в циклогексиламине, 28,7 - в ДМСО. Такая ашьная заврюнмость кислотности от растворителя объясняется ион-парным эффектом. Кислотность фенилацетилена во всех трех случаях определена путем измерения равновесия с калиевой солью кислоты АН, причем кислотность АН бьша заранее известна [c.332]

Спектрофотометрические измерения проводили с помощью спектрофотометра Бекмана, используя парные кварцевые кюветы с толщиной слоя I см. Концентрации реагирующих веществ можно менять, однако следует сохранять условие, чтобы количество N-этилимида малеиновой кислоты составляло 10%-ный избыток по отношению к тиольному соединению. Реакцию можно вести в нейтральной или кислой среде [29], хотя процесс несколько быстрее протекает в нейтральной среде [28]. [c.565]

В соответствии с этим в задачу рассматриваемой здесь термодинамической теории, связанной с определенной моделью мономолекулярного слоя [уравнения (IV,5) и (IV,10)], входит использование этих уравнений для обработки экспериментальных данных и нахождения таких значений по крайней мере двух первых констант и a или констант (Д5Г + Д)/Д, 5а, AU ж D которые отражают взаимодействия адсорбат — адсорбент и соответственно парные взаимодействия адсорбат — адсорбат. Значения этих констант должны зависеть только от свойств адсорбционной системы (структуры и физических свойств решетки адсорбента и молекулы адсорбата) и от температуры. Находимые обработкой экспериментальных данных значения констант (илиСх) и АС/ практически не зависят от способа обработки этих даннмх. Определение остальных констант, учитывающих взаимодействия адсорбат — адсорбат, затрудняется из-за недостаточной точности экспериментальных данных. Однако практически при использовании уравнения (IV,5) с числом членов не менее 3—6 можно получить такие значения констант i и Сг, которые в пределах погрешности опытных данных и расчета методом наименьших квадратов с помощью ЭВМ не зависят ни от числа членов, ни от введенного в расчет интервала экспериментальных значений Г начинающегося с самых низких из охваченных измерениями заполнений и доходящего обычно до 50—75% от величины, соответствующей заполнению плотного монослоя). [c.159]

Температуры в контрольных вертикалах измеряют на нисходя-ш,ем потоке, т е когда продукты сгорания в вертикале двигаются вниз Местом измерения является под вертикала, точнее — поверхность кирпича, расположенного между горелкой и косыми ходами. В этой точке удобнее измерять температуру с помош,ью оптического пирометра Измерение начинают через 5 мин после кантовки. В печах с парными вертикалами во всех простенках горение происходит одновременно (в четных или нечетных вертикалах) и соответственно по смежным вертикалам опускаются продукты сгорания Поэтому в таких печах между кантовками измеряют температуры во всех контрольных вертикалах с одной стороны камер — коксовой или машинной Измерение выполняют в одном направлении начиная от кантовочного помеш,ения, производит его газовш,ик, а записывает результаты газовый мастер (или туннель-Ш,ик) [c.154]

Еще более широкие возможности открывает другая подгруппа нестационарных методов — методы квазистационарно-г о теплового режима, идея и теоретическое обоснование которых для ряда важных случаев принадлежат А. В. Лыкову [40]. Достоинством этих методов является легко осуществимая возможность широкотемпературных измерений. Квазистацио-парный режим, предполагающий линейное изменение температуры любой точки тела во времени, является переходным между начальным чисто нестационарным и последующим стационарным режимами. Он может быть реализован при разных граничных условиях, использование которых в сочетании с различной формой испытуемых тел породило большое число ква-зистационарных методов определения теплофизических свойств. [c.56]

Если корреляционная функция точно известна, то, используя ее, можно вычислить макроскопические свойства вещества.-Однако получить информацию о трехмерной структуре жидкой системы непосредственно из корреляционной функции не представляется возможным в силу ее одномерности. Главный метод исследования основной структуры заключается в построении структурной модели таким образом, чтобы рассчитанная по этой модели корреляционная функция соответствовала функции, определенной экспериментально. Этот метод широко используется для обычных жидкостей и особенно применим для нематической и холестерической структур, в которых не существует дальнего порядка. Однако он обладает и некоторыми недостатками. Кривая рассеяния определяется экспериментально только в ограниченной области значений вектора рассеяния 5, тогда как для выполнения фурье-преобразо-ваяия необходимо знать функцию рассеяния в бесконечной о.блас-ти значений вектора рассеяния. Кроме того, надо сделать поправки на нёкогерентность рассеяния и шумовой фон. Эти поправки могут привести к ложным максимумам парной корреляционной функции, которые в свою очередь можно неправильно интерпретировать на основе структурной модели. Тем не менее тщательные измерения дают полезные сведения о природе ближнего порядка.. Этот метод использовался Чистяковым [17] для анализа низкомолекулярных жидкокристаллических систем. Вайнштейн и Чистя- [c.23]

Кривые 1 я 2, которые предста- вляют результаты измерений в Рис. 19. Зависимость температуры н-бутилфталате и о-нитротолуоле, плавления полиэтилена от объем- носят совершенно отличный ханой доли рарворителя 1 в би- растер. При добавлении малых парной системе [51. г [c.50]

Используя уравнени (2-3), докажите, что для набора k парных измерений s = w l2k, где ю —разница между двумя измерениями в паре. [c.54]

На современном уровне можно дать более корректные определения. Сольватацию называют сольвофобной, если ДЯрс и Л 5 рс процесса (1) более отрицательны (за пределами суммарной ошибки измерения и расчета), чем рассчитанные с использованием парных потенциалов взаимодействия I. .. 8 в газовой фазе. Аналогично, взаимодействие Ь. . . Т называем сольвофобным, если константа ассоциации больше, чем рассчитанная с использованием парного потенциала взаимодействия Ь. . . Ь в газовой фазе. Из этих определений легко сделать логический вывод, что сольвофобные эффекты возникают при условии одновременного [c.64]

Имеются два типа фоновых токов, наблюдаемых в приборах, которые могут вызвать ошибки, особенно в тех случаях, когда фоновые пики почти полностью перекрываются пиками, подлежаш,ими измерению. Один из них, не зависяш,ий от частоты, обусловлен ионами, которые теряют часть своей массы вблизи модулятора и достигают коллектора за один оборот, другой вызван небольшими широкими пиками аналогичных ионов, достигаюш,их коллектора за два оборота. Как было показано в гл. 1, ионы, используемые для измерения масс, совершают три полных оборота до своего попадания на коллектор. Требуемая точность измерения составляет 10 %. Получаемые величины хорошо согласуются с большинством современных результатов, основы-ваюш,ихся на ядерных реакциях. В этих приборах разность масс получается в виде разности частот, которые могут быть измерены настолько надежно, что определить предел точности измерений не представляется возможным. Этот предел зависит от чувствительности, с которой может быть установлено положение пиков. Положение пика, в сочетании с соответствующим парным пиком, должно устанавливаться с точностью около 10 от его полуширины. [c.50]

В разролшшых газах силы носят парный характер, так как вероятность тройных столкновений мала. Информация о вкладе мпогочастичных сил с увеличением плотности газа молсет быть получепа в экспериментах с ударными волнами. Получаемые РУ зависимости обрабатываются с помощью различных модельных потеициалов. Так, в работе [1] были проанализированы экснери-мопты по ударному слттию аргона. Для измеренной области дав- [c.190]

Небольшой участок образца освобождался от исходного лецитина и затем заполнялся зондом. Спектр такого образца в начальный момент времени представля.т1 собой обменосуженный синглет (см. раздел П. 6) по мере диффузии зонда в плоскости образца его локальная концентрация уменьшалась, обменное уширение ослаблялось, спектр с течением времени переходил в триплетную форму (рис. IV.14). Анализ этих спектров позволил авторам работы 1168] определить коэффициент поступательной диффузии спин-меченых молекул лецитина в плоскости слоя, который для комнатной температуры (25° С) оказался равным 1,8 0,6- 10 M l eK. Если предположить, что наблюдаемый процесс диффузии обусловлен парным обменом соседних молекул фосфолипида, то измеренный коэффициент диффузии соответствует временам подобного обмена порядка 10 сек. Столь большая скорость поступательного движения молекул липида в слое соответствует высокой трансляционной подвижности молекул жидкого кристалла, объединяющей эти системы с жидкостями. [c.175]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология